非平衡載流子

關(guān)于非平衡載流子§1非平衡載流子的注入與復(fù)合

(1)

非平衡載流子

(2)

非平衡載流子的注入與復(fù)合

(3)非平衡載流子的壽命

第2頁,共70頁，星期六，2024年，5月

★非平衡載流子

熱平衡狀態(tài):n0,p0(載流子濃度的乘積僅是溫度的函數(shù))非平衡載流子(過剩載流子)–比平衡狀態(tài)多出來的這部分載流子:△n,△pn=n0+△n,p=p0+△p第3頁,共70頁，星期六，2024年，5月圖5-1第4頁,共70頁，星期六，2024年，5月★非平衡載流子的注入與復(fù)合①引入非平衡載流子(過剩載流子)的過程--非平衡載流子的注入最常用的注入方式:光注入,電注入.

光注入:△n=△p通常討論小注入:△n,△p?(n0+p0)n型半導(dǎo)體:△n,△p?

n0p型半導(dǎo)體:△n,△p?

p0第5頁,共70頁，星期六，2024年，5月②非平衡載流子的復(fù)合:--當(dāng)外界因素撤除,非平衡載流子逐漸消失,(電子-空穴復(fù)合),體系由非平衡態(tài)回到平衡態(tài).熱平衡是動態(tài)平衡.當(dāng)存在外界因素,產(chǎn)生非平衡載流子,熱平衡被破壞.穩(wěn)態(tài)—當(dāng)外界因素保持恒定,非平衡載流子的數(shù)目宏觀上保持不變.

第6頁,共70頁，星期六，2024年，5月第7頁,共70頁，星期六，2024年，5月★非平衡載流子的壽命

指數(shù)衰減律:①壽命τ—非平衡子的平均存在時間.?復(fù)合幾率P=1/τ—一個非平衡子,在單位時間內(nèi)發(fā)生復(fù)合的次數(shù).第8頁,共70頁，星期六，2024年，5月第9頁,共70頁，星期六，2024年，5月②復(fù)合率Δp/τ—單位時間內(nèi)復(fù)合掉的非平衡子濃度?當(dāng)有外界因素對應(yīng)空穴產(chǎn)生率Gp,則有:第10頁,共70頁，星期六，2024年，5月

§2準(zhǔn)費米能級

(1)

熱平衡電子系統(tǒng)的費米能級

(2)

準(zhǔn)費米能級的引入

第11頁,共70頁，星期六，2024年，5月★熱平衡電子系統(tǒng)的費米能級

熱平衡電子系統(tǒng)有統(tǒng)一的費米能級第12頁,共70頁，星期六，2024年，5月圖3-13第13頁,共70頁，星期六，2024年，5月★準(zhǔn)費米能級的引入

①準(zhǔn)平衡態(tài):非平衡態(tài)體系中,通過載流子與晶格的相互作用,導(dǎo)帶電子子系和價帶空穴子系分別很快與晶格達到平衡.--可以認(rèn)為:一個能帶內(nèi)實現(xiàn)熱平衡.

?導(dǎo)帶和價帶之間并不平衡(電子和空穴的數(shù)值均偏離平衡值)第14頁,共70頁，星期六，2024年，5月第15頁,共70頁，星期六，2024年，5月②準(zhǔn)費米能級EF-

,

EF+—用以替代EF,描述導(dǎo)帶電子子系和價帶空穴子系第16頁,共70頁，星期六，2024年，5月圖5-4一個例子第17頁,共70頁，星期六，2024年，5月

§3復(fù)合理論概要

(1)

復(fù)合機制

(2)

直接復(fù)合

(3)

間接復(fù)合

(4)表面復(fù)合

第18頁,共70頁，星期六，2024年，5月★復(fù)合機制復(fù)合過程:

直接復(fù)合—導(dǎo)帶電子直接躍遷到價帶

間接復(fù)合--導(dǎo)帶電子躍遷到價帶之前,要經(jīng)歷某一(或某些)中間狀態(tài).?這些中間狀態(tài)是禁帶中的一些能級—復(fù)合中心.復(fù)合中心可以位于體內(nèi),也可以與表面有關(guān).第19頁,共70頁，星期六，2024年，5月圖5-5第20頁,共70頁，星期六，2024年，5月三種釋放能量的方式:

發(fā)射光子

(以光子的形式釋放能量)—輻射復(fù)合(光躍遷)

發(fā)射聲子(將多余的能量傳給晶格)—無輻射復(fù)合(熱躍遷)

Auger復(fù)合(將多余的能量給予第三者)

--無輻射復(fù)合(三粒子過程)第21頁,共70頁，星期六，2024年，5月★直接復(fù)合(直接輻射復(fù)合)①復(fù)合率(單位時間,單位體積內(nèi)復(fù)合掉的電子-空穴對數(shù)):

R=γnp,γ-直接復(fù)合系數(shù)

R-

1/(cm3·

S),γ-(cm3/S)?對非簡并半導(dǎo)體,γ=γ(T)

?這里的”復(fù)合”,不是凈復(fù)合.第22頁,共70頁，星期六，2024年，5月第23頁,共70頁，星期六，2024年，5月②產(chǎn)生率(單位時間,單位體積內(nèi)產(chǎn)生的電子-空穴對數(shù)):

G’=γni2

?這里的”產(chǎn)生”,與外界因素?zé)o關(guān).③凈復(fù)合率:

Ud=-d△p(t)/dt=△p/τUd=R-G’=γ(np-ni2)第24頁,共70頁，星期六，2024年，5月④壽命:

?小注入條件下:第25頁,共70頁，星期六，2024年，5月★間接復(fù)合間接復(fù)合

—非平衡子通過復(fù)合中心的復(fù)合①

四個基本躍遷過程：

A.電子俘獲

B.電子產(chǎn)生

C.空穴俘獲

D.空穴產(chǎn)生第26頁,共70頁，星期六，2024年，5月Nt第27頁,共70頁，星期六，2024年，5月A.電子俘獲率：Ra=γ-n(Nt-nt)①B.電子產(chǎn)生率：Rb=S-nt=γ-n1nt②C.空穴俘獲率：Rc=γ+pnt③D.空穴產(chǎn)生率：Rd=S+(Nt-nt)=γ+p1(Nt-nt)④

γ-

電子俘獲系數(shù)，S-

電子激發(fā)幾率

γ+

空穴俘獲系數(shù)，S+

空穴激發(fā)幾率單位:產(chǎn)生率，俘獲率R(1/cm3?s)

俘獲系數(shù)γ(cm3/s),激發(fā)幾率S(1/s)第28頁,共70頁，星期六，2024年，5月

n1,p1—與復(fù)合中心能級位置有關(guān)的一個參量

當(dāng)EF=Et時,

導(dǎo)帶的平衡電子濃度

當(dāng)EF=Et時,

價帶的平衡空穴濃度第29頁,共70頁，星期六，2024年，5月②

求非平衡載流子的凈復(fù)合率穩(wěn)定情況下:nt=常數(shù)即A+D=B+C,由此方程可求出nt

非平衡載流子的凈復(fù)合率：

U=A-B=C-D.得到:第30頁,共70頁，星期六，2024年，5月非平衡載流子的壽命:

τ=Δp/U③

小注入情況：△n,△p?(n0+p0)

--小注入情況下,非平衡子壽命與非平衡子濃度無關(guān).第31頁,共70頁，星期六，2024年，5月小注入情況下,討論τ隨載流子濃度及復(fù)合中心能級Et的變化:(假設(shè)Et在禁帶下半部)?強n型

(EC-EF)<(Et-EV)

起決定作用的是:復(fù)合中心對少子空穴的俘獲系數(shù)γ+第32頁,共70頁，星期六，2024年，5月第33頁,共70頁，星期六，2024年，5月?弱n型

(EC-EF)>(Et-EV)

(高阻型）

?強p型

(EF-EV)<(Et-EV)

?弱p型

(EF-EV)>(Et-EV)

(高阻型）

第34頁,共70頁，星期六，2024年，5月對間接復(fù)合討論的主要結(jié)果:

a.τ∝1/Nt

b.

有效復(fù)合中心—深能級雜質(zhì)

c.

一般情況下(強n型材料,強p型材料),壽命與多子濃度無關(guān),限制復(fù)合速率的是少子的俘獲.第35頁,共70頁，星期六，2024年，5月一個例子:Au在硅中是深能級雜質(zhì),形成雙重能級，是有效復(fù)合中心作用:摻金可以大大縮短少子的壽命.?n型硅:凈復(fù)合率取決于空穴俘獲率--受主能級EtA起作用,[電離受主(Au-)俘獲空穴,完成復(fù)合].?p型硅:凈復(fù)合率取決于電子俘獲率—施主能級EtD起作用,[電離施主(Au+)俘獲電子,完成復(fù)合].第36頁,共70頁，星期六，2024年，5月第37頁,共70頁，星期六，2024年，5月④

俘獲截面

σ(cm2)常用俘獲截面σ來描述間接復(fù)合:σ代表復(fù)合中心俘獲載流子的本領(lǐng)--每個復(fù)合中心俘獲載流子的有效面積

復(fù)合率（單位時間內(nèi)俘獲的載流子濃度)可表達為

U=△p/τ

=Ntσ△p

VT

σ=1/NtVTτ第38頁,共70頁，星期六，2024年，5月(強)n型,非平衡子是空穴:

τ+

=1/Ntγ+

空穴俘獲截面σ+

=γ+/VT(強)p型,非平衡子是電子:τ-

=1/Ntγ-

電子俘獲截面σ-

=γ-/VT

第39頁,共70頁，星期六，2024年，5月★表面復(fù)合

表面態(tài)--表面引起的附加電子狀態(tài)(表面周期勢場的中斷,表面雜質(zhì),表面缺陷)

表面態(tài)可以起復(fù)合中心作用.表面復(fù)合率US–單位時間,通過單位表面積復(fù)合掉的電子-空穴對.US=S(△p)S

通常用表面復(fù)合速度來描寫表面復(fù)合作用的大小:S[cm/s]第40頁,共70頁，星期六，2024年，5月

當(dāng)U=NtSσ?(△p)SVT

則有S=NtSσVT

表面復(fù)合速度和穩(wěn)態(tài)下非平衡子的分布:S=0S>0S=∞

第41頁,共70頁，星期六，2024年，5月帶間俄歇復(fù)合圖5-10(a),(d)

★

Auger復(fù)合帶間Auger復(fù)合的定性圖象第42頁,共70頁，星期六，2024年，5月§4載流子的擴散和漂移(1)

非平衡載流子的一維穩(wěn)定擴散(2)載流子的漂移和擴散

第43頁,共70頁，星期六，2024年，5月★一維穩(wěn)定擴散擴散—由粒子濃度的不均勻引起的粒子定向運動

⑴擴散定律:

n型半導(dǎo)體,討論少子空穴的一維擴散.

空穴擴散流密度S+[1/(cm2·s)]

D--擴散系數(shù)[cm2/s]第44頁,共70頁，星期六，2024年，5月圖5-13第45頁,共70頁，星期六，2024年，5月⑵穩(wěn)定條件下,空穴濃度形成穩(wěn)定的分布穩(wěn)態(tài)擴散方程:左邊:由于擴散,單位時間在單位體積內(nèi)積累的空穴數(shù)(積累率)右邊:由于復(fù)合,單位時間在單位體積內(nèi)消失的空穴數(shù)(復(fù)合率)第46頁,共70頁，星期六，2024年，5月穩(wěn)態(tài)擴散方程的通解:

L--擴散長度第47頁,共70頁，星期六，2024年，5月

⑶求解穩(wěn)態(tài)擴散方程(幾種典型情況):

①樣品足夠厚:L--代表了非平衡子深入樣品的平均距離.

第48頁,共70頁，星期六，2024年，5月第49頁,共70頁，星期六，2024年，5月

②樣品厚為W,且x=W時,Δp=0:

由邊界條件定常數(shù),可得Δp(x)的表達式[書中(5-89)式]?當(dāng)樣品很薄(W<<L+):

則有非平衡子濃度線性減少第50頁,共70頁，星期六，2024年，5月第51頁,共70頁，星期六，2024年，5月

③探針注入:解穩(wěn)態(tài)擴散方程,可得:第52頁,共70頁，星期六，2024年，5月⑷少子電子:

擴散定律

(擴散流密度,擴散電流密度);

穩(wěn)態(tài)擴散方程.⑸三維情況:第53頁,共70頁，星期六，2024年，5月★載流子的漂移和擴散

①總電流密度:=漂移電流+擴散電流第54頁,共70頁，星期六，2024年，5月一維情況下,則有:或第55頁,共70頁，星期六，2024年，5月J+J+J-J-N型半導(dǎo)體藍-擴散電流,紅-漂移電流圖5-16第56頁,共70頁，星期六，2024年，5月②愛因斯坦關(guān)系:

非簡并情況下,載流子遷移率和擴散系數(shù)之間滿足

D-/μ-=D+/μ+=kT/e圖5-17第57頁,共70頁，星期六，2024年，5月

§5連續(xù)性方程

(1)

連續(xù)性方程

(2)連續(xù)性方程的應(yīng)用

第58頁,共70頁，星期六，2024年，5月★連續(xù)性方程的一般形式連續(xù)性方程—漂移運動和擴散運動同時存在時,少子所遵守的運動方程.討論少子濃度的變化:

?擴散引起少子濃度變化;

?非平衡子復(fù)合引起少子濃度變化；?當(dāng)存在電場,漂移引起少子濃度變化;

?外界因素產(chǎn)生非平衡子.第59頁,共70頁，星期六，2024年，5月單位體積中少子載流子隨時間的變化率:--此即連續(xù)性方程.是研究半導(dǎo)體器件原理的基本方程之一.第60頁,共70頁，星期六，2024年，5月★連續(xù)性方程的應(yīng)用

①非平衡子的復(fù)合: