第6章 部分相干理論課件

1、普通高等教育普通高等教育“十一五十一五”國家級規(guī)劃教材國家級規(guī)劃教材傅里葉光學(xué)傅里葉光學(xué) 第第2 2版版電子教案電子教案周哲海 呂乃光 編著機(jī)械工業(yè)出版社第六章第六章 部分相干理論部分相干理論本章主要內(nèi)容本章主要內(nèi)容1、光場相干性的一般概念2、互相干函數(shù)3、相干度的測量4、傅里葉變換光譜學(xué)5、準(zhǔn)單色光的干涉6、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射7、范西特-澤尼克定理1 1、光場相干性的一般概念、光場相干性的一般概念 在討論光的傳播、衍射等現(xiàn)象時(shí)，常常假定照明光是點(diǎn)光源產(chǎn)生的單色光，但實(shí)際的熱光源總是由大量獨(dú)立的基元輻射體（原子）組成的。對每一個(gè)輻射體來說，光輻射產(chǎn)生的時(shí)間、持續(xù)的時(shí)間間隔以及隨時(shí)間變換的方式

2、都是無規(guī)則的。光源發(fā)出的光波正是所有這些輻射體發(fā)出的光的組合。所以，我們所用的都是具有有限譜寬的并在空間有限擴(kuò)展的我們所用的都是具有有限譜寬的并在空間有限擴(kuò)展的光源，并非嚴(yán)格單色點(diǎn)光源光源，并非嚴(yán)格單色點(diǎn)光源。 考察光場相干性，實(shí)質(zhì)上是考察光場中具有時(shí)間延遲的空間兩點(diǎn)光振動之間的相關(guān)程度，它就既包含時(shí)間效應(yīng)，又包含空間效應(yīng)。前者是指時(shí)間相干性，源于光源的有限譜寬；后者是指空間相干性，源于光源的有限大小。 1 1、光場相干性的一般概念、光場相干性的一般概念1.1 1.1 時(shí)間相干性時(shí)間相干性 可通過邁克爾遜干涉儀的干涉實(shí)驗(yàn)認(rèn)識時(shí)間相干性。 下圖為邁克爾遜干涉儀的光路簡圖。點(diǎn)光源S發(fā)出的光經(jīng)透鏡準(zhǔn)

3、直，用濾色片F(xiàn)選擇一定寬度的譜線照明干涉儀。反射鏡M1和M2垂直。固定M2，移動M1，逐漸增加光程差時(shí)，干涉條紋對比下降，最后條紋消失。 1 1、光場相干性的一般概念、光場相干性的一般概念cLccLcccL 假定光源發(fā)出的光是由一個(gè)個(gè)有限長度的波列所組成，并將波列在真空中傳播的長度稱為相干長度。單個(gè)波列持續(xù)的時(shí)間稱為相干時(shí)間。通常用相干長度和相干時(shí)間來衡量時(shí)間相干性的好壞。當(dāng)時(shí)間延遲遠(yuǎn)大于，或光程差遠(yuǎn)大于，觀察不到干涉條紋。 相干時(shí)間和光源譜寬之間的關(guān)系為 1c 式中 為譜線寬度，上式稱為時(shí)間相干性的反比公式。譜線越窄，相干時(shí)間和相干長度就越長，時(shí)間相干性越好?？梢缘玫?2cccLc式中為平均

4、波長。公式給出了描述時(shí)間相干性的諸物理量之間的關(guān)系。 1 1、光場相干性的一般概念、光場相干性的一般概念1.2 1.2 空間相干性空間相干性 可通過楊氏干涉實(shí)驗(yàn)認(rèn)識空間相干性。下圖所示的楊氏干涉實(shí)驗(yàn)裝置，擴(kuò)展光源擴(kuò)展光源照明不透明屏上的兩個(gè)針孔P1和P2，在遠(yuǎn)離它的觀察屏上P點(diǎn)附近觀察兩束光波疊加的結(jié)果。 對于固定的兩個(gè)針孔，當(dāng)光源寬度大到一定程度后，干涉條紋消失，此時(shí)對應(yīng)的光源寬度稱作臨界寬度， clbd其中，是P1和P2點(diǎn)對光源中心的張角，稱為干涉孔徑角。只有光源寬度小于bc時(shí)，P1和P2點(diǎn)的光振動才存在相關(guān)性，觀察屏上才會出現(xiàn)干涉條紋。 1 1、光場相干性的一般概念、光場相干性的一般概念

5、 從另一角度考慮，當(dāng)選定光源尺寸b，兩個(gè)針孔的距離d越小，干涉條紋越清晰，隨著d增大，干涉條紋對比度也下降，直至條紋消失。最大允許間隔為 cldb其中，是擴(kuò)展光源對P1P2連線中點(diǎn)的張角，dc稱為橫向相干寬度。當(dāng)確定以后，距離超過dc的空間兩點(diǎn)，它們的光振動不存在相關(guān)性。 綜上所述 ccbd上述公式稱為空間相干性的反比公式。1 1、光場相干性的一般概念、光場相干性的一般概念總結(jié)一下：總結(jié)一下：實(shí)際光源總是具有有限頻帶寬度的擴(kuò)展光源，其輻射光場的相干性應(yīng)包含時(shí)間相干性和空間相干性的雙重影響。只是對于光譜線很窄的擴(kuò)展光源，空間相干性是主要的；對于有限譜寬的尺寸很小的光源，時(shí)間相干性是主要的。 2

6、2、互相干函數(shù)、互相干函數(shù) 相對時(shí)間延遲為的P1、P2點(diǎn)的光振動，即兩個(gè)時(shí)空點(diǎn)的光振動的相關(guān)函數(shù)稱為光場的互相干函數(shù)表示， 1212,u P tuP t其中，代表時(shí)間平均運(yùn)算。 當(dāng)P1、P2點(diǎn)重合時(shí)，該點(diǎn)光振動的自相關(guān)函數(shù)稱為光場自相干函數(shù)， 1111,u P tuP t將 12歸一化后，有 121212112200稱 12為復(fù)相干度。 2 2、互相干函數(shù)、互相干函數(shù) 從P1和P2發(fā)出的次級子波在空間某一點(diǎn)P產(chǎn)生的合振動光強(qiáng)為 121212122ReI PIPIPIP IP上式正是平穩(wěn)光場的普遍的干涉定律平穩(wěn)光場的普遍的干涉定律。它表明兩束光在P點(diǎn)疊加所引起的光強(qiáng)度與每束光在P點(diǎn)的強(qiáng)度以及復(fù)相

7、干度實(shí)部的值有關(guān)。 上式可進(jìn)一步寫為 12121212122cos2I PIPIPIP IP 12其中，是P1和P2點(diǎn)光振動之間的位相差，為兩個(gè)單色光波的平均頻率。 2 2、互相干函數(shù)、互相干函數(shù) 121212112200 復(fù)相干度的模的物理意義 12 12 1201 12a) 當(dāng)取最大值1時(shí)，P點(diǎn)的強(qiáng)度與頻率為的兩個(gè)單色光波在該的P1和取最小值0時(shí)，干涉項(xiàng)為零，P點(diǎn)強(qiáng)度為兩束光波在P點(diǎn)產(chǎn)生時(shí)，P1和P2點(diǎn)的光振動是部分相干的，表示它們的相干度。 點(diǎn)疊加所產(chǎn)生的干涉結(jié)果相同，這種情況下，相對時(shí)延為b) 當(dāng)P2點(diǎn)的光振動是相干的。 光強(qiáng)的簡單相加，所以P1和P2點(diǎn)的光振動是非相干的。c) 當(dāng) 互

8、相干函數(shù)和復(fù)相干度是兩個(gè)十分重要的物理量，它們表示時(shí)空中兩互相干函數(shù)和復(fù)相干度是兩個(gè)十分重要的物理量，它們表示時(shí)空中兩個(gè)不同點(diǎn)的光振動的關(guān)聯(lián)程度。個(gè)不同點(diǎn)的光振動的關(guān)聯(lián)程度。 3 3、相干度的測量、相干度的測量 光場的相干性質(zhì)，即兩個(gè)時(shí)空點(diǎn)的光振動的相干度 12，可以通過實(shí)驗(yàn)由干涉條紋的對比度V(P)來確定， 121212122IPIPV PIP IP上式表明，只要測定出兩束光各自在P點(diǎn)產(chǎn)生的光強(qiáng)以及干涉條紋的對比度， 12就可以得到 。 若兩個(gè)光波在P點(diǎn)的強(qiáng)度相等，即 12IPIP時(shí)，復(fù)相干度的模就等于干涉條紋的對比度，即 12V P3 3、相干度的測量、相干度的測量3.1 3.1 時(shí)間相干

9、性的測量時(shí)間相干性的測量 歸一化的自相干函數(shù)定義為復(fù)時(shí)間相干度 11(), 1111110它描述P1點(diǎn)相對時(shí)延為的光振動的關(guān)聯(lián)程度，即光場的時(shí)間相干性。而且 11V即，復(fù)時(shí)間相干度的模就等于觀察點(diǎn)附近干涉條紋的對比度，它們都隨著時(shí)延變化。 0 1111）當(dāng)時(shí)，干涉條紋最清晰，V=1； 11 112）隨著的逐漸增大，減小，干涉條紋對比度下降；當(dāng)足夠大時(shí)，趨于零，輸出光強(qiáng)變?yōu)榫鶆虺?shù)，干涉現(xiàn)象消失。 3 3、相干度的測量、相干度的測量3.2 3.2 空間相干性的測量空間相干性的測量 12121211220000 120復(fù)空間相干度為它描述在同一時(shí)刻t，光場中兩點(diǎn)P1和P2的空間相干性，它的?？赏ㄟ^

10、測量零光程差附近干涉條紋的對比度確定。 4 4、傅里葉變換光譜學(xué)、傅里葉變換光譜學(xué)在討論時(shí)間相干性測量的邁克爾遜干涉實(shí)驗(yàn)中，P點(diǎn)光強(qiáng)隨反射鏡M1位移發(fā)生變化，即 11111=2 +II記錄下這一光強(qiáng)變化，就得到干涉圖。回顧：回顧：干涉圖上干涉條紋對比度的變化決定于復(fù)時(shí)間相干度的模，顯然這一變化的根本原因正在于光源特定的光譜分布。由實(shí)驗(yàn)獲得的干涉圖來確定一個(gè)未知光源的光譜分布，或者說由于干涉條紋的強(qiáng)度分布反推出光源的時(shí)間功率譜信息正是傅里葉變換光譜學(xué)的任務(wù)。 4 4、傅里葉變換光譜學(xué)、傅里葉變換光譜學(xué)可導(dǎo)出 1110-2 =2cos 2IId對于干涉圖的強(qiáng)度分布作余弦傅里葉變換，得 111110

11、-2cos 2IId 結(jié)果得到光源的功率譜 11及其鏡像。該式表明，在干涉圖的強(qiáng)度分布中包含著光源光譜分布的信息，只要作余弦傅里葉變換就可以提取這一信息。傅里葉變換光譜儀就是根據(jù)這一原理設(shè)計(jì)的。 與采用棱鏡光譜儀、F-B干涉儀、光柵干涉儀的傳統(tǒng)光譜技術(shù)相比，傅里葉變換光譜儀可以使用擴(kuò)展光源，增大入射光束口徑，可獲得很大的輻射通量。并由于同時(shí)能記錄全部光譜成分，光能輸出要大得多，因而也具有更高的靈敏度和信噪比。另外，傅里葉變換光譜儀的分辨率要高得多，它決定于可動反射鏡的最大移動距離。 4 4、傅里葉變換光譜學(xué)、傅里葉變換光譜學(xué) 11c 當(dāng)測出光源的功率譜后，就可以由它確定相干時(shí)間和有效譜寬等描述

12、時(shí)間相干性的物理量的大小。 對功率譜密度函數(shù)作歸一化，得 1111110d則歸一化的自相干函數(shù)為 11110exp2jd該式指出復(fù)時(shí)間想干度與光源歸一化功率譜密度之間的傅里葉變換關(guān)系。 5 5、準(zhǔn)單色光的干涉、準(zhǔn)單色光的干涉cLc準(zhǔn)單色光條件是指：1）光的譜線很窄，有效譜寬遠(yuǎn)小于平均頻率，即2）光路中從光源到干涉區(qū)域所涉及到的最大光程差遠(yuǎn)小于光的相干長度，或者。 12,J P P=0互強(qiáng)度定義為P1和P2兩點(diǎn)在相對時(shí)延的情況下光振動的互相關(guān)，即 121212,0 =,J P Pu P t uP t 12,P P12定義復(fù)空間相干度或，即 121212121122112211220,=0 =00

13、JP PJJ5 5、準(zhǔn)單色光的干涉、準(zhǔn)單色光的干涉若 121212=exp0j在準(zhǔn)單色光近似下，輻射場的干涉定律為 12121212122cos2I PIPIPIP IP 121201212其中， ，和都是與時(shí)延 無關(guān)的量。 1IP 2IP 如果和在觀察區(qū)域內(nèi)近似不變，則該區(qū)域干涉條紋具有幾乎恒定的對比度和相位， 條紋對比度為 121212122 IP IPV PIPIP若兩束光強(qiáng)度相等，即 12IPIP，則 12V P測量出干涉條紋的對比度就可以確定復(fù)空間相干度的模12。 5 5、準(zhǔn)單色光的干涉、準(zhǔn)單色光的干涉1212212220, 1, 2,rrmm 12干涉條紋最大值出現(xiàn)在測量出干涉條紋

14、極大值的位置就可以確定復(fù)空間相干度的相位。 以上分析表明，準(zhǔn)單色場的特點(diǎn)類似于頻率為的干涉條紋的對比度和位置分別決定于復(fù)空間相干度的模的嚴(yán)格單色場，區(qū)別在于準(zhǔn)單色光和位相。下圖給出相干、部分相干、非相干三種情況下的強(qiáng)度分布。 12=1120112=0a)相干疊加b)部分相干疊加 c)非相干疊加5 5、準(zhǔn)單色光的干涉、準(zhǔn)單色光的干涉 12 12 在描述光場相干性的物理量和中，既包含時(shí)間效應(yīng)也包含空間效應(yīng)。只有在準(zhǔn)單色場中才有可能把空間相干性效應(yīng)分離出來。下表列出了描述光場相干性的各種參數(shù)。 6 6、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射6.1 6.1 互強(qiáng)度的傳播互強(qiáng)度的傳播 在準(zhǔn)單色條件下

15、，互相干函數(shù)可表達(dá)為 1212exp2Jj12J其中， 是互強(qiáng)度，它與變量無關(guān)。 由波動方程可得到互強(qiáng)度滿足的兩個(gè)亥姆霍茲方程，2221121222222121224040JJcJJc 2122式中和分別是對P1和P2點(diǎn)的空間直角坐標(biāo)的拉普拉斯算符。上式是準(zhǔn)單色場中描述空間相干性傳播的基本規(guī)律。 6 6、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射 互強(qiáng)度傳播的普遍公式為 互強(qiáng)度的傳播互強(qiáng)度的傳播 12*1212112212,;,;J Q QJ P P h Q PhQPdPdP 其中， exp, ;jkrh Q PKj r Kk為系統(tǒng)透射函數(shù)，為傾斜因子，為平均波數(shù)。 如右圖，自由空間的準(zhǔn)單色場

16、中互強(qiáng)度傳播公式為 12121212121221 2exp,jk rrJ Q QJ P PKKdPdPrr 6 6、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射1Q2QQ2見圖，若和重合為一點(diǎn)時(shí)，可得到上的強(qiáng)度分布為 111212121221 2exp,jk rrI QJ P PKKdPdPrr 1111221212121221 2exp,jk rrI P I PP PKKdPdPrr Q1上式表明點(diǎn)的光強(qiáng)等于上每一對點(diǎn)所做的貢獻(xiàn)之和。 121221 2exp jk rrKKrr12,P P每一對點(diǎn)產(chǎn)生的響應(yīng)為貢獻(xiàn)依賴于這兩點(diǎn)的強(qiáng)度以及相應(yīng)的復(fù)空間相干度。 ，每一對點(diǎn)的n 上式可看作是部分相干場

17、中強(qiáng)度傳播的惠更斯惠更斯菲涅耳原理。菲涅耳原理。6 6、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射、準(zhǔn)單色光的傳播和衍射6.2 6.2 部分相干光的衍射部分相干光的衍射參看上圖，遠(yuǎn)場條件下部分相干光的衍射公式為 02211111212111222,expII xyxyxyjxxyyd x d yzz F FF F1上式表明，衍射圖樣的強(qiáng)度分布是孔徑自相關(guān)函數(shù)與入射光波復(fù)空間相干度的乘積的二維傅里葉變換。 7 7、范西特、范西特澤尼克定理澤尼克定理1Q2Q121Q2Q如下圖所示，一擴(kuò)展的準(zhǔn)單色平面光源照明平面屏幕上和兩點(diǎn)。假定僅是平面的一部分，它與屏幕平面平行，距離為z。則和兩點(diǎn)的復(fù)空間相干度為 光源 1201212

18、1 212exp,jk rrCQ QI x ydxdyrrI Q I Q7 7、范西特、范西特澤尼克定理澤尼克定理,I x y1Q2Q由準(zhǔn)單色擴(kuò)展光源的強(qiáng)度分布可確定光場中和相干度，上式稱為范西特-澤尼克定理。在傍軸近似下，該定理的最終表達(dá)式為， 兩點(diǎn)的復(fù)空間122,exp,jeI x yjxydxdyzQ QI x y dxdy 222121212,zk121Q2Q式中， ，和分別表示和兩點(diǎn)到原點(diǎn)的距離。 公式表明當(dāng)光源本身線度以及觀察區(qū)域線度都比兩者距離z小很多時(shí)，觀察區(qū)域上復(fù)空間相干度正比于光強(qiáng)強(qiáng)度分布的歸一化傅里葉變換。 7 7、范西特、范西特澤尼克定理澤尼克定理 對于直徑為b的均勻亮度的準(zhǔn)單色圓形光源，輻射光強(qiáng)分布為 220,2xyI x yI circb可推導(dǎo)出 jeJ)(2112式中，22=bdz=b z22d式中，是光源對Q1、Q2兩點(diǎn)連線中心點(diǎn)的張角，即光源的角直徑；，等于Q1、Q2兩點(diǎn)之間的距離，如下圖。 7 7、范西特、范西特澤尼克定理澤尼克定理1212相對變化的曲線。當(dāng)=3.833時(shí)，為第一個(gè)零極小，下圖給出相應(yīng)孔距為3.8331.22d若取=1時(shí)，12=0.88。它對理想值1偏離12%，可認(rèn)為是最大允許偏離，此時(shí) 0.32cd以dc為直徑的圓面積Ac稱為相干面積。 本章小結(jié)本章小結(jié)1）實(shí)際光源總是具有有限頻帶寬