河海大學(xué)大物課件-電磁感應(yīng)、麥克斯韋方程組

1、電電 流流磁磁 場場產(chǎn)產(chǎn) 生生?一、電磁感應(yīng)現(xiàn)象一、電磁感應(yīng)現(xiàn)象 當(dāng)穿過閉合回路的磁通量發(fā)生變化時，不管當(dāng)穿過閉合回路的磁通量發(fā)生變化時，不管這種變化是由什么原因的，回路中有電流產(chǎn)生。這種變化是由什么原因的，回路中有電流產(chǎn)生。稱為稱為電磁感應(yīng)現(xiàn)象電磁感應(yīng)現(xiàn)象。 電磁感應(yīng)現(xiàn)象中產(chǎn)生的電流稱為電磁感應(yīng)現(xiàn)象中產(chǎn)生的電流稱為感應(yīng)電流感應(yīng)電流，相應(yīng)的電動勢稱為相應(yīng)的電動勢稱為感應(yīng)電動勢感應(yīng)電動勢。結(jié)論結(jié)論電源的電動勢：電源轉(zhuǎn)化能量本領(lǐng)的大小，電源的電動勢：電源轉(zhuǎn)化能量本領(lǐng)的大小，單位正電荷從負(fù)極移向正極的過程中，非單位正電荷從負(fù)極移向正極的過程中，非靜電力做的功靜電力做的功用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向二、

2、楞次定律二、楞次定律感感BBiINSB感感BBiINSB感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通，總是感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通，總是阻礙阻礙原磁通量的原磁通量的變化變化。dtdim 三、法拉第電磁感應(yīng)定律三、法拉第電磁感應(yīng)定律通過回路面積內(nèi)的磁通量發(fā)生變化時，回路中產(chǎn)通過回路面積內(nèi)的磁通量發(fā)生變化時，回路中產(chǎn)生的感應(yīng)電動勢的大小與磁通量的變化率成正比。生的感應(yīng)電動勢的大小與磁通量的變化率成正比。dtdimk 在在SI制中比例系數(shù)為制中比例系數(shù)為1負(fù)號表示感應(yīng)電動勢總負(fù)號表示感應(yīng)電動勢總是阻礙磁通量的變化是阻礙磁通量的變化單位單位:伏特（伏特（1V=1Wb/s）楞次定律的數(shù)學(xué)表示楞次定律的數(shù)學(xué)表示對對N匝線圈匝線圈dtdN

3、mi dt)N(dm 令令mN 感應(yīng)電流感應(yīng)電流dtdRNRImii 全磁通全磁通稱為稱為磁通鏈數(shù)磁通鏈數(shù)或或dtdi感應(yīng)電動勢感應(yīng)電動勢00ddt0i繞繞向向相相反反與與表表示示繞繞向向相相同同與與表表示示L0L0tidd判斷判斷 i 的方向的方向: 先規(guī)定回路正向，從而確定磁通量先規(guī)定回路正向，從而確定磁通量(及變化率及變化率)的正負(fù)，再得感應(yīng)電動勢的正負(fù)。若的正負(fù)，再得感應(yīng)電動勢的正負(fù)。若 為為正，則與規(guī)定的回路方向相同。若正，則與規(guī)定的回路方向相同。若 為負(fù)，則相反。為負(fù)，則相反。00ddt0iLL感應(yīng)電動勢方向的判定感應(yīng)電動勢方向的判定感應(yīng)電流產(chǎn)生的感應(yīng)電流產(chǎn)生的條件條件感應(yīng)電流的感

4、應(yīng)電流的方向方向 感應(yīng)電動勢的感應(yīng)電動勢的大小大小I感感應(yīng)應(yīng)電電流流發(fā)發(fā)生生變變化化回回路路中中的的磁磁通通量量 m感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通，總是感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通，總是阻礙阻礙原磁通量的原磁通量的變化變化楞次定律楞次定律dtdim 小結(jié)：小結(jié)：例例1.已知螺繞環(huán)已知螺繞環(huán)n=500匝匝/m、S=0.02m2、電、電流每秒降低流每秒降低20A。求線圈。求線圈A(R=1W W、N=5匝匝)的感應(yīng)電動勢和感應(yīng)電流；的感應(yīng)電動勢和感應(yīng)電流；IIGASBm線圈A的SnI0dtdNmidtdInSN0BRIii 選擇回路的繞行方向，確定回路中的磁感應(yīng)選擇回路的繞行方向，確定回路中的磁感應(yīng) 強(qiáng)度強(qiáng)度 B B ；

5、idtdNmi4. . 由由求出求出 ；2. . 由楞次定律判定感應(yīng)電流的方向。由楞次定律判定感應(yīng)電流的方向。應(yīng)用法拉第電磁感應(yīng)定律解題的方法應(yīng)用法拉第電磁感應(yīng)定律解題的方法3. . 由由求回路中的磁通量求回路中的磁通量 ； SdBmm 例2.求矩形線圈的感應(yīng)電動勢SdBmaLdIxoxxI20Ldxaddvadddtd20ILxdx20ILvdad11add20IL)(xdxdtd20ILvaddxd1dtdmi方向順時針線圈內(nèi)磁場變化線圈內(nèi)磁場變化導(dǎo)線或線圈在磁場中運動導(dǎo)線或線圈在磁場中運動兩類實驗現(xiàn)象兩類實驗現(xiàn)象感應(yīng)電動勢感應(yīng)電動勢感生電動勢感生電動勢動生電動勢動生電動勢產(chǎn)生原因、規(guī)律不

6、相同產(chǎn)生原因、規(guī)律不相同都遵從電磁感應(yīng)定律都遵從電磁感應(yīng)定律dtdmiBlvdtdxBl指向:Iiv abab低電勢b指向高電勢alSBm通過線圈回路的lxBGlvi a b 電動勢電動勢非靜電力非靜電力非靜電力非靜電力動生電動勢動生電動勢?動生電動勢的成因動生電動勢的成因+B ab+導(dǎo)線內(nèi)每個自由電子受導(dǎo)線內(nèi)每個自由電子受到的洛侖茲力為：到的洛侖茲力為：)(BeFm 非靜電力非靜電力它驅(qū)使電子沿導(dǎo)線由它驅(qū)使電子沿導(dǎo)線由a向向b移動。移動。mF由于洛侖茲力的作用使由于洛侖茲力的作用使 b 端出現(xiàn)過剩負(fù)電荷，端出現(xiàn)過剩負(fù)電荷， a 端出現(xiàn)過剩正電荷端出現(xiàn)過剩正電荷 。洛侖茲力洛侖茲力f 作非靜電

7、力作非靜電力+B ab+mF電子受的靜電力電子受的靜電力 EeFe 平衡時：平衡時：meFF 此時電荷積累停止，此時電荷積累停止，ba,兩端形成穩(wěn)定的電勢差。兩端形成穩(wěn)定的電勢差。洛侖茲力洛侖茲力是產(chǎn)生動生電動勢的根本原因是產(chǎn)生動生電動勢的根本原因.方向方向ba 。在導(dǎo)線內(nèi)部產(chǎn)生靜電在導(dǎo)線內(nèi)部產(chǎn)生靜電場場EeF由電動勢定義由電動勢定義: Lkil dE BveFEmk 運動導(dǎo)線運動導(dǎo)線ab產(chǎn)生的動生電動勢為產(chǎn)生的動生電動勢為: abkil dBvl dE)( 三三 動生電動勢的一般公式動生電動勢的一般公式)(BeFm 非靜電力非靜電力kE為非靜電場強(qiáng)為非靜電場強(qiáng) 。 定義定義Blv低電勢b指向

8、高電勢av ablabbaldBv動生動生電動勢指向:沿 方向。BvIiabdlvB0cos90sin0abdlvB例例 已知已知:LB, 求求: l dBd )()90cos(90sin00 dlBdlB sin dlB sin sinLB+LB l dB 解：解：+LB sinLB 典型結(jié)論典型結(jié)論特例特例+B +B +0 LB 閉合線圈平動閉合線圈平動 v0 dtdim 均勻磁場均勻磁場 平動平動 sinLBi 閉合線圈平動閉合線圈平動直導(dǎo)線平動直導(dǎo)線平動0 i dtdim bail dBv)( 均勻磁場均勻磁場非均勻磁場非均勻磁場計算動生電動勢計算動生電動勢分分 類類方方 法法平動平動

9、轉(zhuǎn)動轉(zhuǎn)動有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁力線有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁力線運動運動求：動生電動勢。求：動生電動勢。+R B例例:.,RB 已知：已知：ab0 i 作輔助線作輔助線ab，形成閉合回路。，形成閉合回路。RBvab2 半圓半圓方向：方向：ba 方法一方法一解：解：有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁力線有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁力線運動運動求：動生電動勢。求：動生電動勢。+R B例例:.,RB 已知：已知：d l dB l dBd )( cos90sin0dlB 22cos dBRRB2 Rddl方法二方法二方向：方向：ba 解：解：lBvd)(di金

10、屬棒上總電動勢為金屬棒上總電動勢為22100iddLBllBlBvLL 長為長為L的銅棒，在磁感強(qiáng)度為的銅棒，在磁感強(qiáng)度為 的均勻磁場中以角速的均勻磁場中以角速度度 在與磁場方向垂直的平面內(nèi)繞棒的一端在與磁場方向垂直的平面內(nèi)繞棒的一端o 勻速轉(zhuǎn)動，勻速轉(zhuǎn)動，求棒中的動生電動勢。求棒中的動生電動勢。Blv 取線元取線元 ，方向沿，方向沿o指向指向Ald解：解：方向為方向為A0，即，即o點電勢較高。點電勢較高。lvBd另解：另解：S L221LS tBLtdd21dd2iBS 221BL 法拉第圓盤發(fā)電機(jī)法拉第圓盤發(fā)電機(jī) 銅盤銅盤在磁場中轉(zhuǎn)動。在磁場中轉(zhuǎn)動。BR銅棒并聯(lián)銅棒并聯(lián)BR221討論討論

11、例3:求矩形線圈的感應(yīng)電動勢方法二abdIvADCBdldIvb002ADdlvB0cos90sin0ADDAl dBvbdIv200AB0CDbadIv20bdlvB00cos90sinCBBCl dBvDACDBCABABCDAaddIbv1120dtdim bail dBv)( 均勻磁場均勻磁場非均勻磁場非均勻磁場計算動生電動勢計算動生電動勢分分 類類方方 法法平動平動轉(zhuǎn)動轉(zhuǎn)動2021/10/312021/10/31感生電動勢和感生電場感生電動勢和感生電場IbdraBn htIIsin0 當(dāng)線框靜止時，變化磁場也能在當(dāng)線框靜止時，變化磁場也能在閉合回路中產(chǎn)生感生電動勢。閉合回路中產(chǎn)生感生

12、電動勢。 idtdmrIB 20S0 2 hdrrI SdBSmtbbahIdtdmicosln2002021/10/312021/10/31IbdxaBn htbbahIdtdmicosln200 動生電動勢時，導(dǎo)線內(nèi)的洛動生電動勢時，導(dǎo)線內(nèi)的洛侖茲力是非靜電力；在感生情況侖茲力是非靜電力；在感生情況下回路靜止，什么是非靜電力？下回路靜止，什么是非靜電力？ idtdm SdBSm 磁場隨時間變化可以磁場隨時間變化可以使磁通量隨時間變化。使磁通量隨時間變化。2021/10/312021/10/31 SdtBSSSdBdtd ilGildESlGiSdtBl dE SlGSdtBl dE 全回路

13、的電動勢：全回路的電動勢：lGil dE非靜電場是由空間變化磁場激發(fā)的非靜電場是由空間變化磁場激發(fā)的!又：設(shè)導(dǎo)線中與之對應(yīng)的非靜電場強(qiáng)為：又：設(shè)導(dǎo)線中與之對應(yīng)的非靜電場強(qiáng)為：GEK該非靜電場稱為該非靜電場稱為感應(yīng)電場感應(yīng)電場2021/10/312021/10/31感生電動勢和感生電場ddit dSBS diGlEld dGlSBElSt 該非靜電場稱為該非靜電場稱為感應(yīng)電場感應(yīng)電場 Maxwell定義定義-隨時間變化的磁場產(chǎn)生的電場隨時間變化的磁場產(chǎn)生的電場叫感生電場叫感生電場. .左手定則左手定則dtdmErNS dtdBErdtdmidtdl dEmlrl dElridtd SdBdtdl

14、 dEmrdtdBrErdtdBrErr222例題例題.電子感應(yīng)加速器電子感應(yīng)加速器 rdtdBeEr=maEr2rBBSm2021/10/312021/10/313737LrRab 例：例： 在半徑為在半徑為R的圓柱形體積內(nèi)的圓柱形體積內(nèi), ,充滿磁感應(yīng)強(qiáng)充滿磁感應(yīng)強(qiáng)度為度為B的均勻磁場，有一長度為的均勻磁場，有一長度為L的金屬棒放在磁場的金屬棒放在磁場中，設(shè)磁場在增強(qiáng)，并且中，設(shè)磁場在增強(qiáng)，并且d dB/d/dt已知，球棒中感應(yīng)已知，球棒中感應(yīng)電動勢，并指出哪端的電勢高？電動勢，并指出哪端的電勢高？2021/10/312021/10/313838LrRabGE問題可以用回路方法解問題可以用

15、回路方法解aOb構(gòu)成回路。構(gòu)成回路。Oid dmt id dBSt d dBSt aOb全回路的電動勢，全回路的電動勢，繞行方向如圖：繞行方向如圖：LLRS22221221 d3d22 d4dL RiiBBLRLRtt 2021/10/312021/10/31221 d22 diBLRLtboaboaiddddGGGGiLoaabboElElElEldd0GGoaboElElLrRabGEOd0d0GGiLabElEl一一.互感現(xiàn)象互感現(xiàn)象二二.互感系數(shù)互感系數(shù)MI1C1C2I221212IM 12121IM dtdIMdtd2121212dtdIMdtd1212121M-由由N,S,l, 及

16、其相對位置決定。及其相對位置決定。單位單位H亨利。亨利。 M = M12=M21因因I I1 1變而在線圈變而在線圈C C2 2產(chǎn)生產(chǎn)生 ；反之亦然。反之亦然。一一.自感現(xiàn)象自感現(xiàn)象因因I I變而在線圈自身產(chǎn)生變而在線圈自身產(chǎn)生 L LI二二.自感系數(shù)自感系數(shù)LLI單位單位: H亨利亨利L由由N,S,l, 決定決定 三三.自感電動勢自感電動勢 dtdILdtdL例例. .已知長螺線管已知長螺線管,l,S,N求求:自感系數(shù)自感系數(shù) LINBSINmILnSNISnINVn2l2021/10/312021/10/314343例題：例題：一根電纜由同軸的導(dǎo)體圓柱面和外層薄金一根電纜由同軸的導(dǎo)體圓柱面

17、和外層薄金屬管構(gòu)成，半徑分別為屬管構(gòu)成，半徑分別為R1 1和和R2 2（R1 1R2 2），兩管），兩管壁間充以壁間充以r=1=1的電介質(zhì)。電流由內(nèi)管流走，由外的電介質(zhì)。電流由內(nèi)管流走，由外管流回。試求單位長度的電纜的自感系數(shù)。管流回。試求單位長度的電纜的自感系數(shù)。2021/10/312021/10/314444先用安培環(huán)路定理求解磁場分布：先用安培環(huán)路定理求解磁場分布：12102 0 2 0RrRrRrIRrBrSdBm2110RRRSdBSdBldrrIRRr21200120ln2RRIlr2021/10/312021/10/3145451200ln22021RRIlldrrIrRRrmL

18、Imm120ln2RRlILrm單位長度的電感：單位長度的電感：120ln2RRlLLr感生電動勢：感生電動勢：dtdiRRdtdiLr120ln22021/10/312021/10/314646 兩根平行輸電導(dǎo)線，中心距離為兩根平行輸電導(dǎo)線，中心距離為d，半徑為半徑為a， 求：兩導(dǎo)線單位長度上的分布電感求：兩導(dǎo)線單位長度上的分布電感（da）。）。如圖，設(shè)導(dǎo)線中有電流如圖，設(shè)導(dǎo)線中有電流I。單位長度上的磁通量：單位長度上的磁通量： sdBadadrrI20aadIln0IL aad ln0adln0ad dIIrdradadrrdI20 Idt LIdI + I2RdtRtILI2221一一.

19、 .自感元件自感元件磁場能量磁場能量, ,JRL L +RIRdtdILt0I0t0221LIWm二、對于一般空間二、對于一般空間VBLIWm222121BHBVWwmm2122dVBdVWmm22由長螺線管由長螺線管VnL2lnBI磁場能量密度磁場能量密度磁場能量磁場能量能量存在能量存在器件中器件中CLWCVe122WLIm122存在存在場中場中通過平板電容器得通過平板電容器得出下述結(jié)論出下述結(jié)論wD Ee12 通過長直螺線管得通過長直螺線管得出下述結(jié)論出下述結(jié)論wB Hm12 在電磁場中在電磁場中wwwemwD EB H1212普遍適用普遍適用各種電場各種電場 磁磁場場靜電場靜電場 穩(wěn)恒磁

20、場穩(wěn)恒磁場類比類比1820年奧斯特年奧斯特1831年法拉第年法拉第磁場磁場電電電流電流磁場磁場產(chǎn)生產(chǎn)生產(chǎn)生產(chǎn)生變化的電場變化的電場磁場磁場變化的磁場變化的磁場電場電場激發(fā)激發(fā)? SLSdtBldE（S是以以 L 為邊的任意曲面）為邊的任意曲面）IlHldssj d(1) (1) 恒定電流恒定電流取環(huán)路取環(huán)路 L，由安培環(huán)路定理，由安培環(huán)路定理IS2S1LI1SSdj2SSdj 對于穩(wěn)恒電流，穿過環(huán)路所張任意曲面的對于穩(wěn)恒電流，穿過環(huán)路所張任意曲面的的電流強(qiáng)度都是相等的。的電流強(qiáng)度都是相等的。+-IL1S2S(2)(2)在在含有電容含有電容C C的的交變電流交變電流電路電路, ,安培環(huán)路定理是否

21、正確安培環(huán)路定理是否正確? ?矛盾矛盾作環(huán)路作環(huán)路 L, 對對 L 也取兩個曲面也取兩個曲面 S1、 S2。 S1 面有電流流過面有電流流過, ,而而 S2 面無電流通面無電流通過過IsjlHSL1dd對對S S1 1 面應(yīng)用安培環(huán)路定理：面應(yīng)用安培環(huán)路定理：0dd2SLsjlH對對 S2 面應(yīng)用安培環(huán)路定理，由面應(yīng)用安培環(huán)路定理，由于于 S2 面無電流通過，面無電流通過， 對于同一個環(huán)路對于同一個環(huán)路 L，由于對環(huán)路所張的曲面不同，由于對環(huán)路所張的曲面不同，所得到的結(jié)果也不同。所得到的結(jié)果也不同。電容器破壞了電路中傳導(dǎo)電流的連續(xù)性。電容器破壞了電路中傳導(dǎo)電流的連續(xù)性。原因原因： 為了使穩(wěn)恒磁

22、場的安培環(huán)路定理也為了使穩(wěn)恒磁場的安培環(huán)路定理也適用于非穩(wěn)恒電流的電路，麥克斯韋適用于非穩(wěn)恒電流的電路，麥克斯韋提出了提出了位移電流位移電流的假設(shè)。的假設(shè)。麥克斯韋假設(shè)麥克斯韋假設(shè)n 在兩個極板之間，雖然沒在兩個極板之間，雖然沒有傳導(dǎo)電流，但有變化的有傳導(dǎo)電流，但有變化的電場；電場；n 變化的電場象傳導(dǎo)電流一變化的電場象傳導(dǎo)電流一樣能產(chǎn)生磁場，從產(chǎn)生磁樣能產(chǎn)生磁場，從產(chǎn)生磁場的角度看，場的角度看，變化的電場變化的電場可以等效為一種電流可以等效為一種電流。麥麥克斯韋把這種電流稱為克斯韋把這種電流稱為位位移電流移電流。+-ItDddDcjIABcjIsjlHSL1dd0dd2SLsjlH2S位移電

23、流密度j=j=？才能保證穿過穿過S S2 2的位移電流的位移電流= =傳導(dǎo)電流傳導(dǎo)電流 設(shè)在電容器導(dǎo)體極板上的電荷密設(shè)在電容器導(dǎo)體極板上的電荷密度為度為，極板面積為極板面積為S。dtdqIc電路中電流電路中電流dtSd)(dtdS+-ItDddDcjIABcjDcddDISt()SDtDjd位移電流密度位移電流密度 ttDSIddddc 1865 年麥克斯韋提出一個假設(shè)年麥克斯韋提出一個假設(shè)：當(dāng)電容器充、當(dāng)電容器充、放電時，電容器中的電場發(fā)生變化，變化的電場可等放電時，電容器中的電場發(fā)生變化，變化的電場可等效為電流，這種電流稱為位移電流效為電流，這種電流稱為位移電流 I Id。如果位移電流如果

24、位移電流 dCII 位移電流位移電流 ddddddSSDIjsstttDjd 位移電流密度位移電流密度 通過電場中通過電場中某一截面某一截面的位移電流等于通過的位移電流等于通過該該截面截面電位移通量電位移通量對時間的變化率對時間的變化率.+-dIcI說明：說明：位移電流與傳導(dǎo)電流連接起來恰好構(gòu)成連續(xù)的閉合電流位移電流與傳導(dǎo)電流連接起來恰好構(gòu)成連續(xù)的閉合電流CIRDI麥克斯韋提出全電流的概念麥克斯韋提出全電流的概念 :位移傳導(dǎo)全I(xiàn)II在普遍情形下，全電流在空間永遠(yuǎn)是連續(xù)不中斷的，在普遍情形下，全電流在空間永遠(yuǎn)是連續(xù)不中斷的，并且構(gòu)成閉合回路。并且構(gòu)成閉合回路。變化電場產(chǎn)生磁變化電場產(chǎn)生磁場的數(shù)學(xué)

25、表達(dá)式場的數(shù)學(xué)表達(dá)式Dj三、全電流定律三、全電流定律dctdIIIlHl（1）有了全電流的概念之后，麥）有了全電流的概念之后，麥克斯韋將安培環(huán)路定理推廣為：克斯韋將安培環(huán)路定理推廣為：或者或者ddClSDHlISt磁場強(qiáng)度沿任意閉合回路的環(huán)流等于穿過以此閉合回磁場強(qiáng)度沿任意閉合回路的環(huán)流等于穿過以此閉合回路為邊界的任意曲面的全電流。路為邊界的任意曲面的全電流。如果在曲面如果在曲面S范圍內(nèi)不存在導(dǎo)電媒質(zhì)（如上圖中的范圍內(nèi)不存在導(dǎo)電媒質(zhì)（如上圖中的S2面），則該面僅有位移電流存在面），則該面僅有位移電流存在dd d dDSDIIStt全DItDjd位移電流密度：位移電流密度：充電充電DtDD/+-

26、cItD +-放電放電cIDtDD/tD 位移電流位移電流與與傳導(dǎo)電流方向相同傳導(dǎo)電流方向相同(2)位移電流與傳導(dǎo)電流方向位移電流與傳導(dǎo)電流方向是否一致是否一致?相同處：相同處： 都可以激發(fā)渦旋磁場。都可以激發(fā)渦旋磁場。 不過在一般情況下，位移電流產(chǎn)生的磁場很弱不不過在一般情況下，位移電流產(chǎn)生的磁場很弱不易被人們所覺察，但在超高頻情況下，位移電流激易被人們所覺察，但在超高頻情況下，位移電流激發(fā)的磁場也是很強(qiáng)的。發(fā)的磁場也是很強(qiáng)的。麥克斯韋的位移電流麥克斯韋的位移電流假設(shè)的實質(zhì)假設(shè)的實質(zhì)在于，它說明了位在于，它說明了位移電流與傳導(dǎo)電流一樣都是激發(fā)磁場的源，其核心移電流與傳導(dǎo)電流一樣都是激發(fā)磁場的源，其核心是變化的電場可以激發(fā)磁場是變化的電場可以激發(fā)磁場. 四四. .位移電流與傳導(dǎo)電流之異同位移電流與傳導(dǎo)電流之異同不同處：不同處：傳導(dǎo)電流是自由電荷的定向移動，只能存在于導(dǎo)傳導(dǎo)電流是自由電荷的定向移動，只能存在于導(dǎo)體或溶液中體或溶液中 位移電流不存在電荷的移動，而是電場對時間的位移電流不存在電荷的移動，而是電場對時間的變化率，