《光學原理與應用》之雙折射原理及應用

1、精品文檔雙折射原理及應用雙折射（ birefringence ）是光束入射到各向異性的晶體，分解為兩束光而沿不同方向折射的現(xiàn)象。 它們?yōu)檎駝臃较蚧ハ啻怪钡木€偏振光。當光射入各向異性晶體 ( 如方解石晶體 ) 后，可以觀察到有兩束折射光，這種現(xiàn)象稱為光的雙折射現(xiàn)象。 兩束折射線中的一束始終遵守折射定律這一束折射光稱為尋常光，通常用 o 表示，簡稱 o 光；另一束折射光不遵守普通的折射定律這束光通常稱為非常光，用e 表示，簡稱 e 光。晶體內存在著一個特殊方向，光沿這個方向傳播時不產(chǎn)生雙折射，即 o 光和 e 光重合，在該方向 o 光和 e 光的折射率相等，光的傳播速度相等。這個特殊的方向稱為晶體

2、的光軸。光軸”不是指一條直線，而是強調其“方向” 。晶體中某條光線與晶體的光軸所組成的平面稱為該光線的主平面。 o 光的主平面， e 光的光振動在 e 光的主平面內。如何解釋雙折射呢？惠更斯有這樣的解釋。 1尋常光（ o 光）和非常光（e 光）一束光線進入方解石晶體 （碳酸鈣的天然晶體） 后，分裂成兩束光能，它們沿不同方向折射，這現(xiàn)象稱為雙折射，這是由晶體的各向異性造成的。除立方系晶體（例如巖鹽）外，光線進入一般晶體時，都將產(chǎn)生雙折射現(xiàn)象。顯然，晶體愈厚，射出的光束分得愈開。當改變入射角i 時， o 光恒遵守通常的折射定律，e 光不符合折射定律。 2光軸及主平面。改變入射光的方向時，我們將發(fā)現(xiàn)

3、，在方解石這類晶體內部有一確定的方向，光沿這個方向傳播時， 尋常光和非常光不再分開，不產(chǎn)生雙折現(xiàn)象，這一方向稱為晶體的光軸。1 歡迎下載精品文檔天然的方解石晶體，是六面棱體，有八個頂點，其中有兩個特殊的頂點 A和 D，相交于 A、D兩點的棱邊之間的夾角， 各為 102°的鈍角它的光軸方向可以這樣來確定， 從三個鈍角相會合的任一頂點 （ A或 D）引出一條直線，使它和晶體各鄰邊成等角，這一直線便是光軸方向。當然，在晶體內任何一條與上述光軸方向平行的直線都是光軸。 晶體中僅具有一個光軸方向的，稱為單軸晶體（例如方解石、石英等） 。有些晶體具有兩個光軸方向，稱為雙軸晶體（例如云母、硫磺等）

4、 。在晶體中，我們把包含光軸和任一已知光線所組成的平面稱為晶體中該光線的主平面，就是 o 光的主平面；由 e 光和光軸所組成的平面，就是 e 光的主平面。下面通過離子來說明。 取一塊冰洲石 ( 方解石的一種， 化學成分是CaCO3),放在一張有字的紙上，我們將看到雙重的像。平常我們把一塊厚玻璃磚在字紙上， 我們只看到一個像， 這個像好象比實際的物體浮起了一點，這是因為光的折射引起的，折射率越大，像浮起來的高度越大，我們可以看到，在冰洲石內的兩個像浮起的高度是不同的，這表明，光在這種晶體內成了兩束，它們的折射程度不同。這種現(xiàn)象叫做雙折射。下面我們通過一系列實驗來說明雙折射現(xiàn)象的特點和規(guī)律。1、o

5、 光和 e 光：如下圖，讓一束平等的自然光束正入射在冰洲石晶體的一個表面上，我們就會發(fā)現(xiàn)光束分解成兩束。按照光的折射定律，正入射時光線不應偏折。而上述兩束折射光中的一束確實在晶體中沿原方向傳。2 歡迎下載精品文檔播，但另一束卻偏離了原來的方向，后者顯然是違背普通的折射定律的。如果進一步對各種入射方向進行研究，結果表明，晶體內的兩條折射線中一條總符合普通的折射定律，另一條卻常常違背它。 所以晶體內的前一條折射線叫做尋常光( 簡稱 o 光), 后一條折射線叫做非常光( 簡稱 e 光) 。o 和 e 源于英語 ordinary(尋常 ) 和 extraordinary(不尋常 ) 兩字第一字母。應當

6、注意，這里所謂 o 光和 e 光，只在雙折射晶體的內部才有意義，射出晶體以后，就無所謂 o 光和 e 光了。2 晶體的光軸：在冰洲石中存在著一個特殊的方向，光線沿這個方向傳播時o 光和 e 光不分開 ( 即它們的傳播速度和傳播方向都一樣 ), 這個特殊方向稱為晶體的光軸。為了說明光軸的方向， 我們稍詳細地研究一下冰洲石的晶體。 冰洲石的天然晶體，如下圖所示，它呈平行六面體狀，每個表面都是平行四邊形。它的一對銳角約為 78，一對鈍角約為 102。讀者對照冰洲石晶體的實物或其模型可以看出， 每三個表面會合成一個頂點， 在八個頂點中有兩個彼此對前的頂點 ( 圖中的 A,B) 是由三個鈍角面會合而成的

7、。通過這樣的頂點并與三個界面成等角的直線方向， 就是冰洲石。3 歡迎下載精品文檔晶體的光軸方向。 我們總是強調 " 方向 " 二字，因為 " 光軸 " 不是指一條線，晶體中任何與上述直線平行的直線，都是光軸。光軸代表晶體中的一個特定方向。 如圖所示，如果我們把冰洲石晶體的這兩個鈍頂角磨平，使出現(xiàn)兩個與光軸方向垂直的表面， 并讓平等光束對著這表面正入射，光在晶體中將沿光軸方向傳播，不再分解成兩束。3 主截面：光線沿晶體的某界面入射， 此界面的法線與晶體的光軸組成的平面，稱為主截面。當入射線在主截面內，即入射面與主截面重合時，兩折射線皆在入射面內；否則，非常

8、光可能不在入射面內。4 雙折射光的偏振：如果在上圖所示的實驗中用檢偏器來考察從晶體射出的兩光束時，就會發(fā)現(xiàn)它們都是線偏振光，且兩光束的振動方向相互垂直。5 單軸晶體中的波面除冰洲石外，許多晶體具有雙折射的性能。雙折射晶體有兩類，象冰洲石、石英、紅寶石、冰等一類晶體只有一個光軸方向，它們叫做單軸晶體；象云母、藍寶石、橄欖石、硫磺等一類晶體有兩個光軸方向，它們叫做雙軸晶體。 光在雙軸晶體內的傳播規(guī)律比1.1 節(jié)描述。4 歡迎下載精品文檔的更為復雜，這里只討論單軸晶體。要研究光在各向異性的雙折射晶體中傳播和折射的規(guī)律， 也需要知道波面的情況。我們知道，在各向同性媒質中的一個點光源 ( 它可以是真正的

9、點光源，也可以是惠更斯原理中的次波中心 ) 發(fā)出的波沿各方向傳播的速度 v=c/n 都一樣，經(jīng)過某段時間 t 后形成的波面是一個半徑為 vt 的球面。在單軸晶體中的o 光傳播規(guī)律與普通各向同性媒質中一樣，它沿各方向傳播的速度o 相同，所以其波面也是球面( 圖 1-5(a) 。但 e光沿各個方向傳播的速度不同。沿光軸方向的傳播速度與o 光一樣，也是 o，垂直光軸方向的傳播速度是另一數(shù)值e。在經(jīng)過 t 時間后 e 光在波面如下圖 1-5(b) 所示，是圍繞光軸方向的回轉橢球面。把兩波面畫在一起，它在光軸的方向上相切 ( 見圖 1-6) 。5 歡迎下載精品文檔為了說明 o 光和 e 光的偏振方向，

10、我們引入主平面的概念。 晶體中某條光線與晶體光軸構成的平面，叫做主平面。 上圖的紙平面就是其上畫出各光線的主平面。o 光電矢量的振動方向與主平面垂直，e光電矢量的振動方向在主平面內。單軸晶體分為兩類：一類以冰洲石為代表，e>o，e 光的波面是扁橢球，這類晶體叫做負晶體。另一類以石英為代表，e<o，e 光的波面是長橢球，這類晶體叫做正晶體。我們知道，真空中光速 c 與媒質中光速 之比，等于該媒質的折射率 n，即 n=c/ 。對于 o 光，晶體的折射率no=c/ 。但對 e 光，因為它不服從普通的折射定律， 我們不能簡單地用一個折射率來反映它折射的規(guī)律。但是通常仍把真空光速c 與 e

11、光沿垂直于光軸傳播時的速度之比叫做它的折射率，即ne=c/ e。這個雖不具有普通折射率的含義，但它與一樣是晶體的一個重要光學參量。和合稱為晶體的主折射率。下面將看到， ne 和 no 一起，再加一光軸的方向，可以把e 光。6 歡迎下載精品文檔的折射方向完全確定下來。對于負晶體， no>ne；對于正晶體， no<ne。冰洲石和石英對于幾條特征譜線的，值列于表 -1 內。表 -1單軸晶體的 no 與 ne譜線波長方解石 ( 冰洲石 )水晶( 即石英 )元素( 埃)nonenone4046.561.681341.496941.557161.5667Hg15460.721.661681.4

12、87921.546171.55351.5533Na5892.901.658361.486411.5442566 晶體的惠更斯作圖法用惠更斯原理求各向同性媒質中折射線方向的方法，在晶體中求o 光和 e 光的折射方向也需用這個方法。下面我們先把該節(jié)中講的惠更斯作圖法的基本步驟歸納一下。如下圖所示：(1) 畫出平行的入射光束，令兩邊緣光線與界面的交點分別為A,B'.(2) 由先到界面的 A 點作另一邊緣入射線的垂線 AB,它便是入射線的波面。求出 B 到 B' 的時間 t=BB'/c ，c 為真空或空氣中的光速。(3) 以 A 為中心、 vt 為半徑 (v 為光在折射媒質中的

13、波速 ) 在折射媒質內作半圓 ( 實際上是半球面 ) ，這就是另一邊緣入射線到達 B' 點時由 A 點發(fā)出的次波面。7 歡迎下載精品文檔(4) 通過 B' 點作上述半圓的切線 ( 實際上為切面，即第一章2 中所說的包絡面 ) ，這就是折射線的波面。(5) 從 A 聯(lián)結到切點 A' 的方向便是折射線的方向。現(xiàn)在把這一方法應用到單軸晶體上 ( 圖 1-7(b) ，這里情況唯一不同之處是從 A 點發(fā)出的次波面不簡單地是一個半球面，而有兩個，一是以為半徑的半球面 (o 光的次波面 ) ，另一是與它的光軸方向上相半橢球面，其另外的半主軸長為 (e 光的次波面 ) 。作圖法的 (1

14、)(2) 兩步同前，第(3) 步中應根據(jù)已知的晶體光軸方向作上述復雜的次波面。第(4) 步中要從 B' 點分別作 o 光和 e 光次波面的切面，這樣得到兩個切點和，從而在 (5) 步中得到兩根折射線和 A', 它們分別是 o 光和 e光的光線。7 克爾效應與泡耳斯效應電場也可以使某些物質產(chǎn)生雙折射。如圖在一個有平行玻璃的小盒內封著一對于行板電極， 盒內充有硝基苯（ C6H5NO2）的液體。兩偏振片的透振方向垂直，極間電場與它們成 450。電極間不加電壓時，沒有光線射出這對正交的偏振片，這表明盒內液體沒出息雙折射效應（ =0 ）。當兩極板間加上適當。8 歡迎下載精品文檔大小的強電

15、場時（ E104V/cm），就有光線透過這個光學系統(tǒng)。這表明，盒內液體在強電場作用下變成了雙折射物質， 它把進來的光分解成 e 光和 o 光，使它們之間產(chǎn)生附加位相差， 從而使出射光一般成為橢圓偏振光。這種現(xiàn)象叫克爾效應（ J.Kerr ，1875 年）。實驗表明，在克爾效應中（ne-no ） E2 ，從而或寫成等式比例系數(shù) B 稱為該物質的克爾常數(shù)。 硝基苯對于鈉黃光 （=5893埃）的克爾常數(shù) B=220×107CGSE單位?？藸栃皇窍趸姜氂械?，即使普通的物質（如水、玻璃）也都有克爾效應，不過它們的克爾常數(shù)，不過它們的克爾常數(shù)要小 2-3 個數(shù)量級。值得注意的是，克爾效應與

16、電場強度 E 的平方成正比，所以 與正、負取向無關。硝基苯克爾效應的馳豫時間（即電場變化后 跟隨變化所需的時間）極短，約為 10-9s 的數(shù)量級。所以用硝基苯的克爾盒來做高速光。9 歡迎下載精品文檔閘（光開頭）、電光高層調制器（利用電訊號來改變光的強弱的器件） ，在高速攝影、光束測距、激光通訊、激光電視等方面有廣泛的應用。雙折射的應用很廣泛，醫(yī)學、科研等方面廣泛應用。雙折射被廣泛用于光學器件，如液晶顯示器，光調制器，彩色濾光片，波片，光軸光柵等，它也起著重要作用的二次諧波產(chǎn)生和許多其他的非線性過程。雙折射濾波器也被用來作為空間的低通濾波器在電子照相機，晶體的厚度控制在一個方向傳播的圖像，從而增

17、加了現(xiàn)貨大小。 這是必需的所有電視和電子膠片相機的正常工作，避免空間的別名， 頻率高于折疊回可以持續(xù)通過相機的像素矩陣。醫(yī)學利用雙折射在醫(yī)療診斷。從下面幾個方面說明雙折射的應用。1 晶體偏振器。雙折射現(xiàn)象的重要應用之一是制做偏振器件。因o 和 e 光都是100%的線偏振光，這一點比前面講過的幾種偏振器( 偏振片和玻片堆 )性能更優(yōu)越。利用 o 光和 e 光折射規(guī)律的不同可以將它們分開，這樣我們就可以得到很好的線偏振光。用雙折射晶體制做的偏振器件( 雙折射棱鏡 ) 種類很多，我們不打算在這里全面介紹，只舉出幾種為例來說明其原理。(1) 洛匈棱鏡和渥拉斯頓棱鏡。10 歡迎下載精品文檔如圖洛匈 (R

18、ochon) 棱鏡的結構和光路。 它是由兩塊冰洲石的直角三棱鏡粘合而成的。光軸的方向如圖所示，相互垂直。當自然光正入射到第一塊棱鏡上時， 由于光軸與晶體表面垂直， 各方向振動的波速都是，不發(fā)生雙折射。到了第二塊棱鏡，由于光軸與入射面垂直，光線將服從普通的折射定律， 不過對于 o 光兩棱鏡的折射率都是， 它仍沿原方向前進；但對于e 光，折射率由變到，因為在冰洲石( 負晶體 )內，它將朝背離第二塊棱鏡的底面方向偏折。于是最后 o 光和 e 光分開了。遮掉其中一束 ( 譬如 e 光) ，即得到一束很好的線偏振光。如圖所示是渥拉斯頓棱鏡，它和洛匈棱鏡不同之處只在于第一塊冰洲石棱鏡的光軸與入射界面平行。

19、 o 光和 e 光在棱鏡內折射的情況已圖中畫出，為什么是這要，留給讀者自己分析。(2) 尼科耳棱鏡尼科耳棱鏡 (W.Nicol,1828)是用得最廣泛的雙折射偏振器件， 對它的結構我們介紹得稍詳細一些。如，取一冰洲石晶體，長度約為寬度三倍。按定義， 包含光軸和入射界面法線的平面為主截面。在天然晶體中此主截面的對角和原煤為，將端面磨去少許， 使得新的對角和變?yōu)?( 見圖 ) 。將晶體沿垂直主截面且過對角線的平面剖開磨平，然后。11 歡迎下載精品文檔再用加拿大樹膠粘合。 加拿大樹膠是一種折射率介于冰洲石和之間的透明物質。對于鈉黃光，而，按照上述設計，平行于棱邊的入射光進入晶體后， o 光將以大于臨

20、界角的入射角投在剖面上，它將因全反向而偏折到棱鏡的側面， 在那里或者用黑色涂料將它吸收， 或者用小棱鏡將它引出。至于 e 光，由于它與光軸的夾角足夠大，在晶體內的折射率仍小于加拿大膠內的， 從而不發(fā)生全反射。 于是從尼科耳棱鏡另一端射出的將是單一的線偏振光。尼科耳棱鏡的一個缺點是入射光束的會聚角不得過大。 設想圖中的入射線 SM向上偏離，則 o 光投在剖面上的入射角。當入射線達到某一位置 SoM時， o 光將不發(fā)生全反射；若 SM向下偏離，則 e 光與光軸的夾角變小，從而折射率變大，且投在剖面上的入射角也增大。當入射線達到某一位置 SeM時，e 光也被全反射掉。計算表明，入射光線上、下兩方的極

21、限角， 使用尼科耳棱鏡對此波段不適用，這時可使用洛匈棱鏡或渥拉斯頓棱鏡。2 波晶片 -位相延遲片用雙折射晶體除了可以制做偏振器外， 另一重要用途是制做波晶片。波晶片是從單軸晶體中切割下來的平行平面板， 其表面與晶體的光軸平行 ( 見圖 2-4) 。12 歡迎下載精品文檔這樣一來，當一束平行光正入射時，分解成的o 光和 e 光傳播方向雖然不改變，但它們在波晶片內的速度o，e3 不同，或者說波晶片對于它們的折射率no=c/ o，ne=c/ e 不同。設波晶片的厚度為 d, 則 o 光和 e 光通過波晶片時的光程也不同： e 光的光程 Lo=nod ，o 光的光程 Le=ned 。同一時刻兩光束在出射界面上的位相比入射