工程力學(xué)第五章

1、第第5章章 軸向拉伸與壓縮軸向拉伸與壓縮5.1 材料力學(xué)基礎(chǔ)5.1.1 材料力學(xué)的任務(wù)材料力學(xué)的任務(wù)w機(jī)械及工程結(jié)構(gòu)中的基本組成部分，統(tǒng)稱(chēng)為機(jī)械及工程結(jié)構(gòu)中的基本組成部分，統(tǒng)稱(chēng)為構(gòu)件。構(gòu)件。w為了保證構(gòu)件正常工作，每一構(gòu)件都要有足為了保證構(gòu)件正常工作，每一構(gòu)件都要有足夠的承受載荷作用的能力，簡(jiǎn)稱(chēng)為承載能力。夠的承受載荷作用的能力，簡(jiǎn)稱(chēng)為承載能力。w構(gòu)件的承載能力，通常由下列三個(gè)方面來(lái)衡構(gòu)件的承載能力，通常由下列三個(gè)方面來(lái)衡量：量：w(1)強(qiáng)度。構(gòu)件抵抗破壞的能力叫作強(qiáng)度。強(qiáng)度。構(gòu)件抵抗破壞的能力叫作強(qiáng)度。w(2)剛度。構(gòu)件抵抗變形的能力叫作剛度。剛度。構(gòu)件抵抗變形的能力叫作剛度。w(3)穩(wěn)定性

2、。構(gòu)件保持原有平衡狀態(tài)的能力叫穩(wěn)定性。構(gòu)件保持原有平衡狀態(tài)的能力叫 w 作穩(wěn)定性。作穩(wěn)定性。w為了滿(mǎn)足構(gòu)件在強(qiáng)度、剛度、穩(wěn)定性三個(gè)方為了滿(mǎn)足構(gòu)件在強(qiáng)度、剛度、穩(wěn)定性三個(gè)方面的要求，達(dá)到安全可靠的目的，必須為構(gòu)面的要求，達(dá)到安全可靠的目的，必須為構(gòu)件選擇適當(dāng)?shù)牟牧?、合理的截面形狀和尺寸，件選擇適當(dāng)?shù)牟牧?、合理的截面形狀和尺寸，同時(shí)還必須盡可能地降低材料的消耗量，以同時(shí)還必須盡可能地降低材料的消耗量，以符合經(jīng)濟(jì)的原則。顯然，過(guò)分地強(qiáng)調(diào)安全，符合經(jīng)濟(jì)的原則。顯然，過(guò)分地強(qiáng)調(diào)安全，將會(huì)導(dǎo)致材料用量的無(wú)謂增加，或者不適當(dāng)將會(huì)導(dǎo)致材料用量的無(wú)謂增加，或者不適當(dāng)?shù)厥褂脙?yōu)質(zhì)材料，造成不經(jīng)濟(jì)；反之，如果地使用優(yōu)

3、質(zhì)材料，造成不經(jīng)濟(jì)；反之，如果片面地追求經(jīng)濟(jì)，就會(huì)降低構(gòu)件的安全可靠片面地追求經(jīng)濟(jì)，就會(huì)降低構(gòu)件的安全可靠性。性。w材料力學(xué)的任務(wù)是：材料力學(xué)的任務(wù)是：w研究構(gòu)件的強(qiáng)度、剛度和穩(wěn)定性，為構(gòu)件選研究構(gòu)件的強(qiáng)度、剛度和穩(wěn)定性，為構(gòu)件選擇適當(dāng)?shù)牟牧?、確定合理的截面形狀和尺寸擇適當(dāng)?shù)牟牧?、確定合理的截面形狀和尺寸提供必要的計(jì)算方法和實(shí)驗(yàn)技術(shù)，以達(dá)到既提供必要的計(jì)算方法和實(shí)驗(yàn)技術(shù)，以達(dá)到既安全又經(jīng)濟(jì)的目的。安全又經(jīng)濟(jì)的目的。5.1.2 變形固體及其基本假設(shè)5.1.2.1 變形固體變形固體5.1.2.2 變形固體的基本假設(shè)變形固體的基本假設(shè) (1)連續(xù)均勻假設(shè)。連續(xù)均勻假設(shè)。 (2)各向同性假設(shè)。各向同性

4、假設(shè)。w材料力學(xué)只限于研究物體小變形和彈性變形。材料力學(xué)只限于研究物體小變形和彈性變形。所謂小變形，是指構(gòu)件在外力作用下所產(chǎn)生所謂小變形，是指構(gòu)件在外力作用下所產(chǎn)生的變形與構(gòu)件本身的尺寸相比一般都是非常的變形與構(gòu)件本身的尺寸相比一般都是非常微小，因此，在研究構(gòu)件的強(qiáng)度和剛度等問(wèn)微小，因此，在研究構(gòu)件的強(qiáng)度和剛度等問(wèn)題時(shí)，均按構(gòu)件原來(lái)的尺寸和形狀進(jìn)行計(jì)算，題時(shí)，均按構(gòu)件原來(lái)的尺寸和形狀進(jìn)行計(jì)算，這便是小變形的理論。小變形理論在材料力這便是小變形的理論。小變形理論在材料力學(xué)的計(jì)算和分析中有著重要意義。彈性變形學(xué)的計(jì)算和分析中有著重要意義。彈性變形是指引起構(gòu)件變形的外載荷撤除以后能夠完是指引起構(gòu)件變

5、形的外載荷撤除以后能夠完全消失的形變。工程中構(gòu)件的變形，一般都全消失的形變。工程中構(gòu)件的變形，一般都屬于彈性范圍以?xún)?nèi)的小變形。屬于彈性范圍以?xún)?nèi)的小變形。 w總之，材料力學(xué)是將構(gòu)件的材料看作均勻、總之，材料力學(xué)是將構(gòu)件的材料看作均勻、連續(xù)、各向同性的變形固體，而且主要是按連續(xù)、各向同性的變形固體，而且主要是按小變形理論在材料彈性范圍以?xún)?nèi)進(jìn)行研究。小變形理論在材料彈性范圍以?xún)?nèi)進(jìn)行研究。5.1.3 桿件變形的基本形式w所謂桿件，是指長(zhǎng)度尺寸遠(yuǎn)大于其他兩個(gè)方所謂桿件，是指長(zhǎng)度尺寸遠(yuǎn)大于其他兩個(gè)方向尺寸的構(gòu)件。向尺寸的構(gòu)件。w桿件的幾何特征可用軸線(xiàn)桿件的幾何特征可用軸線(xiàn)(桿件橫截面形心的桿件橫截面形心的

6、連線(xiàn)連線(xiàn))和垂直于軸線(xiàn)的橫截面來(lái)表示。軸線(xiàn)為和垂直于軸線(xiàn)的橫截面來(lái)表示。軸線(xiàn)為直線(xiàn)的桿件稱(chēng)直桿；橫截面的大小和形狀完直線(xiàn)的桿件稱(chēng)直桿；橫截面的大小和形狀完全相同的桿件稱(chēng)為等截面桿。材料力學(xué)研究全相同的桿件稱(chēng)為等截面桿。材料力學(xué)研究的對(duì)象主要是等截面直桿，簡(jiǎn)稱(chēng)等直桿。的對(duì)象主要是等截面直桿，簡(jiǎn)稱(chēng)等直桿。w桿件在外力作用下發(fā)生的基本變形有下列四種：桿件在外力作用下發(fā)生的基本變形有下列四種：w(1)拉伸與壓縮。這種變形的特點(diǎn)是桿件在軸線(xiàn)拉伸與壓縮。這種變形的特點(diǎn)是桿件在軸線(xiàn)方向發(fā)生伸長(zhǎng)或縮短。方向發(fā)生伸長(zhǎng)或縮短。w(2)剪切。這種變形的特點(diǎn)是桿件的橫截面間發(fā)剪切。這種變形的特點(diǎn)是桿件的橫截面間發(fā)生相

7、對(duì)錯(cuò)動(dòng)。生相對(duì)錯(cuò)動(dòng)。w(3)扭轉(zhuǎn)。這種變形的特點(diǎn)是桿件的橫截面繞其扭轉(zhuǎn)。這種變形的特點(diǎn)是桿件的橫截面繞其軸線(xiàn)發(fā)生相對(duì)轉(zhuǎn)動(dòng)。軸線(xiàn)發(fā)生相對(duì)轉(zhuǎn)動(dòng)。w(4)彎曲。這種變形的特點(diǎn)是原為直線(xiàn)的軸線(xiàn)變彎曲。這種變形的特點(diǎn)是原為直線(xiàn)的軸線(xiàn)變成曲線(xiàn)。成曲線(xiàn)。5.2 軸向拉伸和壓縮5.2.1 拉伸和壓縮的概念拉伸和壓縮的概念w拉伸和壓縮是指直桿在兩端受到沿軸線(xiàn)作用拉伸和壓縮是指直桿在兩端受到沿軸線(xiàn)作用的拉力或壓力而產(chǎn)生的變形。的拉力或壓力而產(chǎn)生的變形。w桿件的受力特點(diǎn)是：作用在桿端各外力的合桿件的受力特點(diǎn)是：作用在桿端各外力的合力作用線(xiàn)與桿件軸線(xiàn)重合力作用線(xiàn)與桿件軸線(xiàn)重合w變形特點(diǎn)是：桿件沿軸線(xiàn)方向伸長(zhǎng)或縮短變形

8、特點(diǎn)是：桿件沿軸線(xiàn)方向伸長(zhǎng)或縮短5.2.2 拉壓桿的內(nèi)力5.2.2.1 內(nèi)力的概念內(nèi)力的概念w材料力學(xué)中所說(shuō)的內(nèi)力，則是指構(gòu)件受到外材料力學(xué)中所說(shuō)的內(nèi)力，則是指構(gòu)件受到外力作用時(shí)所引起的構(gòu)件內(nèi)部各質(zhì)點(diǎn)之間相互力作用時(shí)所引起的構(gòu)件內(nèi)部各質(zhì)點(diǎn)之間相互作用力的改變量，稱(chēng)為作用力的改變量，稱(chēng)為“附加內(nèi)力附加內(nèi)力”。材料。材料力學(xué)所研究的這種附加內(nèi)力，以后均簡(jiǎn)稱(chēng)為力學(xué)所研究的這種附加內(nèi)力，以后均簡(jiǎn)稱(chēng)為內(nèi)力。內(nèi)力。5.2.2.2 截面法截面法w截面法是材料力學(xué)用以顯示和計(jì)算桿件內(nèi)力截面法是材料力學(xué)用以顯示和計(jì)算桿件內(nèi)力的基本方法。的基本方法。w假想地用一個(gè)截面把桿件截為兩部分，取其假想地用一個(gè)截面把桿件截

9、為兩部分，取其中一部分作為研究對(duì)象，建立平衡方程，以中一部分作為研究對(duì)象，建立平衡方程，以確定截面上內(nèi)力的方法，稱(chēng)為截面法。確定截面上內(nèi)力的方法，稱(chēng)為截面法。截面法求解桿件內(nèi)力的步驟可以歸納如下：w(1)沿所研究截面假想地將桿件截為兩部分，沿所研究截面假想地將桿件截為兩部分，任選其中一部分為研究對(duì)象，畫(huà)上作用于該任選其中一部分為研究對(duì)象，畫(huà)上作用于該部分的外力。部分的外力。w(2)畫(huà)上截面上的內(nèi)力，取代另一部分對(duì)所研畫(huà)上截面上的內(nèi)力，取代另一部分對(duì)所研究部分的作用。究部分的作用。w(3)對(duì)研究部分建立靜力平衡方程，解方程，對(duì)研究部分建立靜力平衡方程，解方程，確定內(nèi)力的大小與方向。確定內(nèi)力的大小

10、與方向。w由于軸向拉伸或壓縮時(shí)桿件橫截面由于軸向拉伸或壓縮時(shí)桿件橫截面上內(nèi)力上內(nèi)力FN與外力與外力F共線(xiàn)，且與桿件軸共線(xiàn)，且與桿件軸線(xiàn)重合，所以這里的內(nèi)力線(xiàn)重合，所以這里的內(nèi)力FN稱(chēng)為軸稱(chēng)為軸力。軸力的正負(fù)號(hào)表示桿件不同的力。軸力的正負(fù)號(hào)表示桿件不同的變形：桿件拉伸時(shí)，軸力背離截面，變形：桿件拉伸時(shí)，軸力背離截面，取正號(hào)；桿件壓縮時(shí)，軸力指向截取正號(hào)；桿件壓縮時(shí)，軸力指向截面，取負(fù)號(hào)。面，取負(fù)號(hào)。 直接利用外力計(jì)算軸力的規(guī)則直接利用外力計(jì)算軸力的規(guī)則：w即桿件承受拉伸即桿件承受拉伸(或壓縮或壓縮)時(shí)，桿件內(nèi)任一截時(shí)，桿件內(nèi)任一截面上的軸力等于截面一側(cè)所有外力的代數(shù)和，面上的軸力等于截面一側(cè)所有

11、外力的代數(shù)和，外力背離截面時(shí)取正，外力指向截面時(shí)取負(fù)。外力背離截面時(shí)取正，外力指向截面時(shí)取負(fù)。5.2.3 軸力圖w為了形象地表示軸力沿直桿軸線(xiàn)的變化規(guī)為了形象地表示軸力沿直桿軸線(xiàn)的變化規(guī)律，可用平行于軸線(xiàn)的坐標(biāo)表示截面位置律，可用平行于軸線(xiàn)的坐標(biāo)表示截面位置用垂直于軸線(xiàn)的坐標(biāo)表示橫截面上軸力的用垂直于軸線(xiàn)的坐標(biāo)表示橫截面上軸力的數(shù)值，畫(huà)出軸力與截面位置的關(guān)系圖線(xiàn)，數(shù)值，畫(huà)出軸力與截面位置的關(guān)系圖線(xiàn)，稱(chēng)為軸力圖。稱(chēng)為軸力圖。5.3 軸向拉壓時(shí)截面上的應(yīng)力5.3.1 應(yīng)力的概念應(yīng)力的概念w上述用截面法求得的軸力，是截面上分布內(nèi)上述用截面法求得的軸力，是截面上分布內(nèi)力的合力，它不能用來(lái)判斷構(gòu)件的強(qiáng)度

12、狀況。力的合力，它不能用來(lái)判斷構(gòu)件的強(qiáng)度狀況。例如，直徑不同的鋼桿受到力的作用例如，直徑不同的鋼桿受到力的作用(如圖如圖5-13所示所示)，當(dāng)力，當(dāng)力F增大到一定數(shù)值時(shí)，由經(jīng)驗(yàn)增大到一定數(shù)值時(shí)，由經(jīng)驗(yàn)可知，斷裂必發(fā)生在直徑小的可知，斷裂必發(fā)生在直徑小的AB段。這是由段。這是由于于AB段桿的橫截面面積較小，內(nèi)力在截面上段桿的橫截面面積較小，內(nèi)力在截面上分布的密集程度分布的密集程度(簡(jiǎn)稱(chēng)集度簡(jiǎn)稱(chēng)集度)較大造成的。由較大造成的。由此可見(jiàn)，內(nèi)力的集度是判斷構(gòu)件強(qiáng)度的一個(gè)此可見(jiàn)，內(nèi)力的集度是判斷構(gòu)件強(qiáng)度的一個(gè)重要物理量。通常將截面上內(nèi)力的集度稱(chēng)為重要物理量。通常將截面上內(nèi)力的集度稱(chēng)為應(yīng)力。應(yīng)力。w應(yīng)力的

13、單位是帕斯卡應(yīng)力的單位是帕斯卡(Pascal)(國(guó)際單位國(guó)際單位)，簡(jiǎn)稱(chēng)帕簡(jiǎn)稱(chēng)帕(Pa)。1Pa=1N/m2。由于帕斯卡這。由于帕斯卡這一單位太小一單位太小,工程中常用兆帕工程中常用兆帕(a)或吉帕或吉帕( Ga)作為應(yīng)力單位。作為應(yīng)力單位。1MPa=106Pa=106N/m2；1G a=109 a。5.3.2 拉伸和壓縮時(shí) 橫截面上的正應(yīng)力w方向垂直于橫截面的應(yīng)力稱(chēng)為正應(yīng)力，以方向垂直于橫截面的應(yīng)力稱(chēng)為正應(yīng)力，以 表示，其計(jì)算公式為表示，其計(jì)算公式為w式中式中 橫截面上的正應(yīng)力；橫截面上的正應(yīng)力；wFN橫截面上的軸力；橫截面上的軸力；wA 橫截面面積。橫截面面積。w正應(yīng)力的符號(hào)規(guī)定與軸力相同

14、。拉伸時(shí)的正正應(yīng)力的符號(hào)規(guī)定與軸力相同。拉伸時(shí)的正應(yīng)力為正，壓縮時(shí)的正應(yīng)力為負(fù)。應(yīng)力為正，壓縮時(shí)的正應(yīng)力為負(fù)。5.3.3 斜截面上的應(yīng)力分析w由截面法求得斜截面上的軸力，由截面法求得斜截面上的軸力，w依照橫截面上正應(yīng)力分布的推理方法，可得依照橫截面上正應(yīng)力分布的推理方法，可得斜截面上應(yīng)力斜截面上應(yīng)力 也是均勻分布的，其值為也是均勻分布的，其值為w式中式中 斜截面面積。斜截面面積。w若橫截面面積為若橫截面面積為A，則，則w將后式代入前式，可得將后式代入前式，可得w式中式中 橫截面上的正應(yīng)力。橫截面上的正應(yīng)力。w兩個(gè)互相垂直截面上的剪應(yīng)力必同時(shí)存在，兩個(gè)互相垂直截面上的剪應(yīng)力必同時(shí)存在，且大小相等

15、，符號(hào)相反。這一關(guān)系稱(chēng)為剪應(yīng)且大小相等，符號(hào)相反。這一關(guān)系稱(chēng)為剪應(yīng)力互等雙生定理，簡(jiǎn)稱(chēng)剪應(yīng)力互等定理。力互等雙生定理，簡(jiǎn)稱(chēng)剪應(yīng)力互等定理。5.4 拉伸與壓縮時(shí)的變形w實(shí)驗(yàn)表明，當(dāng)外力未超過(guò)一定限度時(shí)，絕大實(shí)驗(yàn)表明，當(dāng)外力未超過(guò)一定限度時(shí)，絕大多數(shù)材料在外力撤除后，變形消失，桿件恢多數(shù)材料在外力撤除后，變形消失，桿件恢復(fù)原狀。材料的這種性質(zhì)，稱(chēng)為彈性。外力復(fù)原狀。材料的這種性質(zhì)，稱(chēng)為彈性。外力撤除后能夠消失的變形，稱(chēng)為彈性變形；外撤除后能夠消失的變形，稱(chēng)為彈性變形；外力撤除后不能消失的變形。稱(chēng)為塑性變形。力撤除后不能消失的變形。稱(chēng)為塑性變形。w工程構(gòu)件一般都不允許發(fā)生塑性變形。因此，工程構(gòu)件一般

16、都不允許發(fā)生塑性變形。因此，材料力學(xué)只研究桿件的彈性變形。材料力學(xué)只研究桿件的彈性變形。5.4.1 縱向變形與虎克定律w桿件受拉伸與壓縮作用時(shí)，長(zhǎng)度方向發(fā)生的桿件受拉伸與壓縮作用時(shí)，長(zhǎng)度方向發(fā)生的尺寸改變稱(chēng)為縱向變形。尺寸改變稱(chēng)為縱向變形。w式中式中 絕對(duì)變形。拉伸時(shí)絕對(duì)變形。拉伸時(shí) 為正值，為正值， w壓縮時(shí)壓縮時(shí) 為負(fù)值。為負(fù)值。 的單位常用毫米的單位常用毫米(mm)。w絕對(duì)變形只能反映桿件總的變形量，而不能絕對(duì)變形只能反映桿件總的變形量，而不能說(shuō)明桿件的變形程度。為了說(shuō)明桿件的變形說(shuō)明桿件的變形程度。為了說(shuō)明桿件的變形程度，常用單位長(zhǎng)度上的縱向變形即程度，常用單位長(zhǎng)度上的縱向變形即 w來(lái)

17、度量，這個(gè)比值稱(chēng)為相對(duì)變形或線(xiàn)應(yīng)變，來(lái)度量，這個(gè)比值稱(chēng)為相對(duì)變形或線(xiàn)應(yīng)變，以以表示，即表示，即w線(xiàn)應(yīng)變是無(wú)量綱的量，其正負(fù)號(hào)的意義與絕線(xiàn)應(yīng)變是無(wú)量綱的量，其正負(fù)號(hào)的意義與絕對(duì)變形相同。對(duì)變形相同。5.4.2 虎克定律w實(shí)驗(yàn)研究指出：在彈性范圍以?xún)?nèi)，桿件的絕實(shí)驗(yàn)研究指出：在彈性范圍以?xún)?nèi)，桿件的絕對(duì)變形與所施加的外力及桿件長(zhǎng)度成正比，對(duì)變形與所施加的外力及桿件長(zhǎng)度成正比，而與桿件的橫截面面積成反比，即而與桿件的橫截面面積成反比，即w引入與桿件材料有關(guān)的比例系數(shù)引入與桿件材料有關(guān)的比例系數(shù)E，上式可，上式可寫(xiě)為寫(xiě)為w由于由于FN=F，上式又可寫(xiě)為，上式又可寫(xiě)為w這一比例關(guān)系，稱(chēng)為虎克定律。這一比例關(guān)

18、系，稱(chēng)為虎克定律。w比例系數(shù)比例系數(shù)E稱(chēng)為材料的拉壓彈性模數(shù)量，它稱(chēng)為材料的拉壓彈性模數(shù)量，它表示材料抵抗拉表示材料抵抗拉(壓壓)變形的能力，彈性模量變形的能力，彈性模量愈大，變形愈小，反之亦然，愈大，變形愈小，反之亦然，E的數(shù)值與材的數(shù)值與材料有關(guān)。料有關(guān)。w將將 和和 代入前式得代入前式得w這是虎克定律的又一形式，該式表明，在彈這是虎克定律的又一形式，該式表明，在彈性范圍內(nèi)，桿件橫截面性范圍內(nèi)，桿件橫截面 上的正應(yīng)力與縱向線(xiàn)上的正應(yīng)力與縱向線(xiàn)應(yīng)變成正比。應(yīng)變成正比。5.4.3 橫向變形與泊松比w若桿件變形前的橫向尺寸為若桿件變形前的橫向尺寸為a，拉伸后縮小為，拉伸后縮小為a1，則桿件的橫向

19、變形為，則桿件的橫向變形為w其橫向線(xiàn)應(yīng)變?yōu)槠錂M向線(xiàn)應(yīng)變?yōu)閣實(shí)驗(yàn)結(jié)果指出，在彈性范圍以?xún)?nèi)，橫向應(yīng)變實(shí)驗(yàn)結(jié)果指出，在彈性范圍以?xún)?nèi)，橫向應(yīng)變與縱向應(yīng)變之比的絕對(duì)值為一常數(shù)，若以與縱向應(yīng)變之比的絕對(duì)值為一常數(shù)，若以表表示此常數(shù)，則示此常數(shù)，則w稱(chēng)為橫向變形系數(shù)，或稱(chēng)泊松比。它是一個(gè)稱(chēng)為橫向變形系數(shù)，或稱(chēng)泊松比。它是一個(gè)無(wú)量綱的量，其值隨材料而異，由試驗(yàn)確定。無(wú)量綱的量，其值隨材料而異，由試驗(yàn)確定。因?yàn)橐驗(yàn)?與與的符號(hào)總是相反，故有的符號(hào)總是相反，故有w彈性模量和泊松比都是表示材料彈性的重要彈性模量和泊松比都是表示材料彈性的重要物理量。物理量。5.5 材料在軸向拉壓下的力學(xué)性能5.5.1 低碳鋼拉伸時(shí)材

20、料的力學(xué)性能低碳鋼拉伸時(shí)材料的力學(xué)性能5.5.1.1 比例極限比例極限5.5.1.2 彈性極限彈性極限5.5.1.3 屈服極限屈服極限5.5.1.4 強(qiáng)度極限強(qiáng)度極限5.5.1.5斷后伸長(zhǎng)率和斷面收縮率斷后伸長(zhǎng)率和斷面收縮率5.5.2 鑄鐵的拉伸試驗(yàn)w實(shí)驗(yàn)表明，鑄鐵是典型的脆性材料實(shí)驗(yàn)表明，鑄鐵是典型的脆性材料w衡量此類(lèi)脆性材料強(qiáng)度的唯一指標(biāo)是強(qiáng)度極衡量此類(lèi)脆性材料強(qiáng)度的唯一指標(biāo)是強(qiáng)度極限。限。5.5.3 材料壓縮時(shí)的力學(xué)性能材料壓縮時(shí)的力學(xué)性能5.5.3.1 低碳鋼的壓縮試驗(yàn)低碳鋼的壓縮試驗(yàn)5.5.3.2 鑄鐵的壓縮試驗(yàn)鑄鐵的壓縮試驗(yàn)5.6 拉、壓桿的強(qiáng)度計(jì)算拉、壓桿的強(qiáng)度計(jì)算5.6.1 許

21、用應(yīng)力與安全系數(shù)許用應(yīng)力與安全系數(shù)w材料喪失正常工作能力時(shí)的應(yīng)力稱(chēng)為極限應(yīng)力。材料喪失正常工作能力時(shí)的應(yīng)力稱(chēng)為極限應(yīng)力。w對(duì)于塑性材料，當(dāng)應(yīng)力達(dá)到屈服極限時(shí)，將產(chǎn)對(duì)于塑性材料，當(dāng)應(yīng)力達(dá)到屈服極限時(shí)，將產(chǎn)生顯著的塑性變形，從而喪失正常的工作能力，生顯著的塑性變形，從而喪失正常的工作能力，工程上常以屈服極限作為塑性材料的極限應(yīng)力。工程上常以屈服極限作為塑性材料的極限應(yīng)力。w對(duì)于脆性材料，在無(wú)顯著變形的情況下，應(yīng)力對(duì)于脆性材料，在無(wú)顯著變形的情況下，應(yīng)力達(dá)到強(qiáng)度極限時(shí)即突然斷裂，因此，工程上常達(dá)到強(qiáng)度極限時(shí)即突然斷裂，因此，工程上常以強(qiáng)度極限作為脆性材料的極限應(yīng)力。以強(qiáng)度極限作為脆性材料的極限應(yīng)力。

22、w為了保證構(gòu)件安全工作，構(gòu)件中實(shí)際產(chǎn)生的為了保證構(gòu)件安全工作，構(gòu)件中實(shí)際產(chǎn)生的應(yīng)力必須低于材料的極限應(yīng)力，材料允許承應(yīng)力必須低于材料的極限應(yīng)力，材料允許承受的最大應(yīng)力，則稱(chēng)為許用應(yīng)力，用符號(hào)受的最大應(yīng)力，則稱(chēng)為許用應(yīng)力，用符號(hào)表示。極限應(yīng)力與許用應(yīng)力的比值稱(chēng)為安全表示。極限應(yīng)力與許用應(yīng)力的比值稱(chēng)為安全系數(shù)，用系數(shù)，用n表示。故許用應(yīng)力可表示為表示。故許用應(yīng)力可表示為w對(duì)于塑性材料，對(duì)于塑性材料， ， ，故，故w式中式中ns屈服安全系數(shù)。屈服安全系數(shù)。w對(duì)于脆性材料，對(duì)于脆性材料， , ,因此因此w式中式中nb斷裂安全系數(shù)。斷裂安全系數(shù)。5.6.2 拉、壓桿的強(qiáng)度計(jì)算w桿件中最大應(yīng)力所在的橫截面

23、稱(chēng)為危險(xiǎn)截面。桿件中最大應(yīng)力所在的橫截面稱(chēng)為危險(xiǎn)截面。為了保證構(gòu)件具有足夠的強(qiáng)度，必須使危險(xiǎn)為了保證構(gòu)件具有足夠的強(qiáng)度，必須使危險(xiǎn)截面的應(yīng)力不超過(guò)材料的許用應(yīng)力，即截面的應(yīng)力不超過(guò)材料的許用應(yīng)力，即w式中式中FN危險(xiǎn)截面的內(nèi)力；危險(xiǎn)截面的內(nèi)力；A截面積。截面積。w此式稱(chēng)為拉伸或壓縮時(shí)強(qiáng)度條件公式。此式稱(chēng)為拉伸或壓縮時(shí)強(qiáng)度條件公式。運(yùn)用強(qiáng)度條件可以解決以下三類(lèi)問(wèn)題運(yùn)用強(qiáng)度條件可以解決以下三類(lèi)問(wèn)題：5.6.2.1 強(qiáng)度校核強(qiáng)度校核5.6.2.2 選擇截面選擇截面5.6.2.3 確定許可載荷確定許可載荷5.7 拉、壓桿超靜定問(wèn)題5.7.1 超靜定問(wèn)題的概念超靜定問(wèn)題的概念w在某些情況下，研究對(duì)象未知數(shù)的數(shù)目，多在某些情況下，研究對(duì)象未知數(shù)的數(shù)目，多于靜力學(xué)平衡方程的數(shù)目，這時(shí)，就不能單于靜力學(xué)平衡方程的數(shù)目，這時(shí)，就不能單憑靜力學(xué)平衡方程求解未知力了。這種問(wèn)題憑靜力學(xué)平衡方程求解未知力了。這種問(wèn)題稱(chēng)超靜定（靜不定）問(wèn)題。稱(chēng)超靜定（靜不定）問(wèn)題。5.7.2 超靜定問(wèn)題的解法w求解超靜定問(wèn)題，除了要列出靜力學(xué)平衡方求解超靜定問(wèn)題，除了要列出靜力學(xué)平衡方程外，還必須建立補(bǔ)充方程，補(bǔ)充方程的數(shù)程外，還