第十三章 熱力學基礎(chǔ)

1、氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論 熱力學是熱學的宏觀理論，它熱力學是熱學的宏觀理論，它以實驗為基礎(chǔ)研究系統(tǒng)經(jīng)歷熱力學以實驗為基礎(chǔ)研究系統(tǒng)經(jīng)歷熱力學過程所遵循的規(guī)律。過程所遵循的規(guī)律。氣體分子動理論氣體分子動理論當熱力學系統(tǒng)的狀態(tài)隨時間發(fā)當熱力學系統(tǒng)的狀態(tài)隨時間發(fā)生變化時，系統(tǒng)經(jīng)歷了一個熱力學過程生變化時，系統(tǒng)經(jīng)歷了一個熱力學過程在過程中任一在過程中任一時刻，氣體各部分的密度、壓強、溫度都不完全相時刻，氣體各部分的密度、壓強、溫度都不完全相同，整個系統(tǒng)處于非平衡狀態(tài)，這一過程為非平衡同，整個系統(tǒng)處于非平衡狀態(tài)，這一過程為非平衡過程（非靜態(tài)過程）。過程（非靜態(tài)過程）。在過程

2、中任一時刻（或過程進在過程中任一時刻（或過程進行中的每一步），系統(tǒng)都處于平衡態(tài)，這一過程為行中的每一步），系統(tǒng)都處于平衡態(tài)，這一過程為準靜態(tài)過程（平衡過程）。準靜態(tài)過程（平衡過程）。氣體分子動理論氣體分子動理論 若若 t （弛豫時間）則可認為過程無限緩慢，（弛豫時間）則可認為過程無限緩慢，為準靜態(tài)過程。為準靜態(tài)過程。 PV 圖上任意一點都表示一個平衡態(tài)，圖上任意一點都表示一個平衡態(tài)，任意一條曲線都表示一個平衡過程。任意一條曲線都表示一個平衡過程。PoVBA氣體分子動理論氣體分子動理論l dpS 設(shè)想氣缸內(nèi)的氣體經(jīng)歷一個無摩擦的準靜態(tài)膨脹設(shè)想氣缸內(nèi)的氣體經(jīng)歷一個無摩擦的準靜態(tài)膨脹過程，當活塞移動

3、一微小位移過程，當活塞移動一微小位移dl時，氣體對外界做的時，氣體對外界做的元功為元功為lFWdd lpSd Vpd 系統(tǒng)對外做負功系統(tǒng)對外做正功, 0d, 0d, 0d, 0dWVWV氣體分子動理論氣體分子動理論在一個有限的準靜態(tài)過程中在一個有限的準靜態(tài)過程中 21ddVVVpWW1VoPV2V12VdP 21dVVVPSW氣體分子動理論氣體分子動理論 氣體分子動理論氣體分子動理論 一定質(zhì)量的物質(zhì)，溫度升高一度所吸收的一定質(zhì)量的物質(zhì)，溫度升高一度所吸收的熱量，稱為熱量，稱為TQTQCTddlim0 TQMTQMcTdd11lim0 氣體分子動理論氣體分子動理論PPTPTQTQC ddlim0

4、VVTVTQTQC ddlim0氣體分子動理論氣體分子動理論 熱力學系統(tǒng)在一定的狀態(tài)下，具有一定的能量，熱力學系統(tǒng)在一定的狀態(tài)下，具有一定的能量，稱為熱力學系統(tǒng)的內(nèi)能。稱為熱力學系統(tǒng)的內(nèi)能。 內(nèi)能的變化只決定于始、末兩個狀態(tài)，與所經(jīng)歷內(nèi)能的變化只決定于始、末兩個狀態(tài)，與所經(jīng)歷的過程無關(guān)，即內(nèi)能是系統(tǒng)狀態(tài)的單值函數(shù)。的過程無關(guān)，即內(nèi)能是系統(tǒng)狀態(tài)的單值函數(shù)。vRTiE2 TvRiE2 氣體分子動理論氣體分子動理論kT21RTiMME2mol vRTi2 vv)d(dfNN 氣體分子動理論氣體分子動理論mol22MRTmkTp vmol88MRTmkT vmol233MRTmkT v 21ddVVV

5、pWW氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論 一定質(zhì)量的物質(zhì)，溫度升高一度所吸收的一定質(zhì)量的物質(zhì)，溫度升高一度所吸收的熱量，稱為熱量，稱為TQTQCTddlim0 TQMTQMcTdd11lim0 氣體分子動理論氣體分子動理論PPTPTQTQC ddlim0VVTVTQTQC ddlim0氣體分子動理論氣體分子動理論 熱力學系統(tǒng)在一定的狀態(tài)下，具有一定的能量，熱力學系統(tǒng)在一定的狀態(tài)下，具有一定的能量，稱為熱力學系統(tǒng)的內(nèi)能。稱為熱力學系統(tǒng)的內(nèi)能。 內(nèi)能的變化只決定于始、末兩個狀態(tài)，與所經(jīng)歷內(nèi)能的變化只決定于始、末兩個狀態(tài)，與所經(jīng)歷的過程無關(guān)，即內(nèi)能是系統(tǒng)狀態(tài)的單值函數(shù)。的過程無

6、關(guān)，即內(nèi)能是系統(tǒng)狀態(tài)的單值函數(shù)。vRTiE2 TvRiE2 氣體分子動理論氣體分子動理論WEQWEQddd （1）第一類永動機是不可能實現(xiàn)的。）第一類永動機是不可能實現(xiàn)的。 （2）適用于任何系統(tǒng)和任何過程，只）適用于任何系統(tǒng)和任何過程，只要初態(tài)、終態(tài)是平衡態(tài)。要初態(tài)、終態(tài)是平衡態(tài)。氣體分子動理論氣體分子動理論，系系統(tǒng)統(tǒng)放放熱熱，系系統(tǒng)統(tǒng)吸吸熱熱00 QQ，外界對系統(tǒng)作功，外界對系統(tǒng)作功，系統(tǒng)對外界作功，系統(tǒng)對外界作功00 WW，系統(tǒng)內(nèi)能減小，系統(tǒng)內(nèi)能減小，系統(tǒng)內(nèi)能增加，系統(tǒng)內(nèi)能增加00 EEWEQ氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論恒量Vconst TP0dVP2P1POV

7、VTvRiE2 0 W12EEQVTvRi2 氣體分子動理論氣體分子動理論TQCVVdd TEdd TTRidd2 Ri2 RiCV2 TvCEV 氣體分子動理論氣體分子動理論恒量P0d PCTV PPO1VV2VWTvCEV 21dVVVPW)(12VVP 21dVVVPTvR 氣體分子動理論氣體分子動理論WEQp TvRTvCV TRCvV)( TQCppdd TTRCVdd)( RCVRiRCCVp22 iiCCVP2TvCQPP 氣體分子動理論氣體分子動理論無關(guān)。有關(guān)，與只與氣體分子的自由度、TCCVP iVCPC356R325R23R25R27RR467. 140. 133. 1*

8、對單原子分子和雙原子分子，其實驗值與理論值相對單原子分子和雙原子分子，其實驗值與理論值相符，而多原子分子其實驗值與理論值有較大差別。符，而多原子分子其實驗值與理論值有較大差別。氣體分子動理論氣體分子動理論0d TCPV 恒量TQ恒恒 溫溫 熱熱 源源TP2P1PO1VV2VTvCEV 0 氣體分子動理論氣體分子動理論 21dVVVPW 21dVVVVvRT12lnVVvRT 21lnPPvRT 12lnVVvRTWQT TQCTTdd21lnPPvRT氣體分子動理論氣體分子動理論0Q 12TTvCEV 12TTvCEWV 氣體分子動理論氣體分子動理論系統(tǒng)與外界絕熱，無熱量交換。系統(tǒng)與外界絕熱，

9、無熱量交換。0d Q絕熱過程的（摩爾）熱容為絕熱過程的（摩爾）熱容為0。0 QCWEQdd0d 即即TvCVPVdd 氣體分子動理論氣體分子動理論由由vRTPV 得得TvRPVVPddd TvCVPVdd 由（由（1）、（）、（2）得）得VPCRPVVPVddd 即即 PVCVPCVPRCVPVddd 則則0dd VPPV氣體分子動理論氣體分子動理論0dd VVPPlnlnCVPlnCPVconst1 PVconst21 TVconst31 TP0dd VPPV氣體分子動理論氣體分子動理論3CPV0dd PVVPVPVP ddCPV 0dd1 VVPPVVPVP dd1PVA絕熱絕熱等溫等溫氣

10、體分子動理論氣體分子動理論對于相同體積變對于相同體積變化，等溫膨脹過程中系化，等溫膨脹過程中系統(tǒng)的壓強統(tǒng)的壓強 P 的下降完全的下降完全由系統(tǒng)密度的減小引起；由系統(tǒng)密度的減小引起；對于絕熱膨脹過程，系對于絕熱膨脹過程，系統(tǒng)壓強的下降由密度的統(tǒng)壓強的下降由密度的減小和溫度的降低共同減小和溫度的降低共同產(chǎn)生。因此絕熱過程中產(chǎn)生。因此絕熱過程中壓強的變化快于等溫過壓強的變化快于等溫過程。程。oPV等溫線2V1V21絕熱線氣體分子動理論氣體分子動理論111TVP真空真空222TVP絕熱自由膨脹：絕熱自由膨脹：0, 0QW12, 0EEE所以所以即即12TT 212PP 氣體分子動理論氣體分子動理論質(zhì)量

11、為質(zhì)量為 2.8 10-3 kg ，壓強為，壓強為 1 atm ，溫度為，溫度為27 的氮氣，先等容增壓，壓強升至的氮氣，先等容增壓，壓強升至3 atm ；再等溫膨脹，；再等溫膨脹，壓強降至壓強降至 1 atm ；然后等壓壓縮，體積壓縮一半。試求；然后等壓壓縮，體積壓縮一半。試求氮氣在全部過程中的內(nèi)能變化、所做的功和吸收的熱量，氮氣在全部過程中的內(nèi)能變化、所做的功和吸收的熱量，并畫出并畫出 P-V 圖。圖。VP(atm)atm 1 aPK 300 aTatm 3 bPK 900 aabcbTPPTTatm 1 dcPPK 450 ccddTVVTV113abV3cV4d氣體分子動理論氣體分子動

12、理論11EQ 01W22WQ 02EJ1248)(25mol abTTRMMcbbPPRTMMlnmol J823 VP(atm)V113abV3cV4d氣體分子動理論氣體分子動理論)(3cdcVVPW J1310333 EWQJ449321WWWWJ 761321QQQQJ 312WQEJ936)(25mol3 cdTTRMMEJ374 )(molcdTTRMM VP(atm)V113abV3cV4d氣體分子動理論氣體分子動理論 如圖，器壁與活塞均絕熱的容器中間被一隔板等如圖，器壁與活塞均絕熱的容器中間被一隔板等分為兩部分。其中左邊儲有分為兩部分。其中左邊儲有1 mol 處于標準狀態(tài)的氦氣處

13、于標準狀態(tài)的氦氣（可視為理想氣體），另一邊為真空?，F(xiàn)先把隔板拉（可視為理想氣體），另一邊為真空?，F(xiàn)先把隔板拉開，待氣體平衡后，再緩慢向左推動活塞，把氣體壓開，待氣體平衡后，再緩慢向左推動活塞，把氣體壓縮到原來的體積。求氦氣的溫度改變多少？縮到原來的體積。求氦氣的溫度改變多少？000TVP真空真空設(shè)氦氣開始狀態(tài)為設(shè)氦氣開始狀態(tài)為 K273,000 TVP（1）先向真空作絕熱自由膨脹（非靜態(tài)過程）先向真空作絕熱自由膨脹（非靜態(tài)過程）0, 0, 0, 0 TEQW01TT 201PP 012VV 氣體分子動理論氣體分子動理論（2）再作絕熱壓縮）再作絕熱壓縮202111,TVPTVP由絕熱方程由絕熱方

14、程111210TVTV 得得01012)(TVVT 0314 T 0310214TTTT K1602731431 012T 氣體分子動理論氣體分子動理論 一定量的理想氣體，由狀態(tài)一定量的理想氣體，由狀態(tài) a 經(jīng)經(jīng) b 到達到達 c 。（圖中（圖中 a b c 為一直線），求此過程中：為一直線），求此過程中：（1）氣體對外做的功；）氣體對外做的功；（2）氣體內(nèi)能的增量；）氣體內(nèi)能的增量；（3）氣體吸收的熱量。）氣體吸收的熱量。P(atm)V(l)0321321cba過程曲線下的面積WJ2 .405m 102Pa 10013. 12335ccaaVPVPcaTT 0EWEQJ2 .405氣體分子動

15、理論氣體分子動理論WEQTQCdd 氣體分子動理論氣體分子動理論0d V0d P0d T0d QCTPCTVCPV1CPV21CTV31CTP過程特點過程方程過程等容等壓等溫絕熱內(nèi)能增量TCMEVTCMEVTCMEV00VP12lnVVRTM21lnPPRTMTCMVW功12lnVVRTM21lnPPRTM0TCMVTCMPQ熱量氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論氣體分子動理論 一定量的理想氣體，由狀態(tài)一定量的理想氣體，由狀態(tài) a 經(jīng)經(jīng) b 到達到達 c 。（圖中（圖中 a b c 為一直線），求此過程中：為一直線），求此過程中：（1）氣體對外做的功；）氣體對外做的功；（2）氣體內(nèi)能的

16、增量；）氣體內(nèi)能的增量；（3）氣體吸收的熱量。）氣體吸收的熱量。P(atm)V(l)0321321cba過程曲線下的面積WJ2 .405m 102Pa 10013. 12335ccaaVPVPcaTT 0EWEQJ2 .405氣體分子動理論氣體分子動理論 物質(zhì)系統(tǒng)經(jīng)歷一系列的變化過程又物質(zhì)系統(tǒng)經(jīng)歷一系列的變化過程又回到初始狀態(tài)，這樣的周而復(fù)始的變化過程稱為循環(huán)回到初始狀態(tài)，這樣的周而復(fù)始的變化過程稱為循環(huán)過程，簡稱循環(huán)。過程，簡稱循環(huán)。 循環(huán)工作的物質(zhì)，簡稱工質(zhì)。循環(huán)工作的物質(zhì)，簡稱工質(zhì)。 通過工質(zhì)不斷地把吸收的熱量轉(zhuǎn)變通過工質(zhì)不斷地把吸收的熱量轉(zhuǎn)變?yōu)闄C械功的裝置叫熱機。（內(nèi)燃機，蒸汽機等。）

17、為機械功的裝置叫熱機。（內(nèi)燃機，蒸汽機等。）pVabcd氣體分子動理論氣體分子動理論PVBAbaPBVBPAVABbAAaBWWW0AaBW0 BbAW氣體分子動理論氣體分子動理論0凈W0凈W氣體分子動理論氣體分子動理論 設(shè)在一次循環(huán)過程中，系統(tǒng)從高溫熱源（可設(shè)在一次循環(huán)過程中，系統(tǒng)從高溫熱源（可能不只一個）吸收熱量為能不只一個）吸收熱量為，向低溫熱源（可能，向低溫熱源（可能不只一個）放出熱量的不只一個）放出熱量的為為 ，對外界所做，對外界所做為為 。WQQ21 0 E1211QQQW 在一次循環(huán)過程中，工作物質(zhì)對外在一次循環(huán)過程中，工作物質(zhì)對外作的凈功與它從高溫熱源吸收的熱量之比作的凈功與它

18、從高溫熱源吸收的熱量之比氣體分子動理論氣體分子動理論液體燃料火箭液體燃料火箭燃氣輪機燃氣輪機柴油機柴油機汽油機汽油機蒸汽機車蒸汽機車08. 025. 037. 046. 048. 0 氣體分子動理論氣體分子動理論12QQW2122QQQWQw 設(shè)在一次循環(huán)過程中，系統(tǒng)從低溫熱源吸收熱量設(shè)在一次循環(huán)過程中，系統(tǒng)從低溫熱源吸收熱量為為，向高溫熱源放出熱量的，向高溫熱源放出熱量的為為 ，所做所做為為 。氣體分子動理論氣體分子動理論 1824年法國青年工程師卡諾提出一種理年法國青年工程師卡諾提出一種理想熱機，假設(shè)工作物質(zhì)只與兩個恒溫熱源交想熱機，假設(shè)工作物質(zhì)只與兩個恒溫熱源交換熱量，即沒有散熱、漏氣等

19、因素存在，這換熱量，即沒有散熱、漏氣等因素存在，這種熱機稱為種熱機稱為，其工作物質(zhì)的循環(huán)過，其工作物質(zhì)的循環(huán)過程叫程叫。高溫熱源高溫熱源工質(zhì)工質(zhì)低溫熱源低溫熱源1T2T1Q2QW 理想氣體準靜態(tài)理想氣體準靜態(tài)由兩個由兩個過程和過程和兩個兩個過程組成。過程組成。氣體分子動理論氣體分子動理論AB 過程：過程：1211lnVVvRTQ CD 過程：過程：4322lnVVvRTQ BC 和和 DA 過程：過程：0QV3V1VPDABCV2V4T1T2氣體分子動理論氣體分子動理論1211QQQW121432lnln1VVTVVT132121VTVT142111VTVT4312VVVVV3V1VPDABC

20、V2V4T1T2121TT氣體分子動理論氣體分子動理論121TT* 卡諾循環(huán)的效率僅由卡諾循環(huán)的效率僅由 T1 、T2 決定決定212212TTTQQQw* 效率小于效率小于 1 * 提高效率的途徑：升高提高效率的途徑：升高 T1 ，降低，降低 T2氣體分子動理論氣體分子動理論ABV2V1VP1POC1. .若若ACAC為絕熱線，為絕熱線，ABAB為任意過程，為任意過程，ABAB過過程吸熱還是放熱？為程吸熱還是放熱？為什么？什么？2. .若若ABAB為絕熱線，為絕熱線，ACAC為任意過程，為任意過程，ACAC過過程吸熱還是放熱？為程吸熱還是放熱？為什么？什么？氣體分子動理論氣體分子動理論ABV

21、2V1VP1POC3. .若若ACAC為等溫線，為等溫線，ABAB為任意過程，為任意過程，ABAB過過程溫度升高還是降低程溫度升高還是降低了？為什么？了？為什么？4. .若若ABAB為等溫線，為等溫線，ACAC為任意過程，為任意過程，ACAC過過程溫度升高還是降低程溫度升高還是降低了？為什么？了？為什么？氣體分子動理論氣體分子動理論 1mol 1mol氧氣作如圖所示的循環(huán)氧氣作如圖所示的循環(huán). .求循環(huán)效率求循環(huán)效率. .QpVpV000等等溫溫abc02VQQcaabbc)(bcVbcTTvCQ )(abpabTTvCQ 002lnVVvRTQcca 121QQ )2(2ln)2(1ccpc

22、ccVTTCRTTTC )(2ln)(1abpccbVTTCRTTTC 22ln22 i%7 .18 氣體分子動理論氣體分子動理論 如圖所示是一定量的理想氣體經(jīng)歷的循環(huán)過如圖所示是一定量的理想氣體經(jīng)歷的循環(huán)過程，其中程，其中 AB、CD 是等壓過程，是等壓過程，BC、DA 為絕熱為絕熱過程，已知過程，已知 B 點和點和 C 點的狀態(tài)溫度為點的狀態(tài)溫度為 和和 ，求此循環(huán)的效率求此循環(huán)的效率。CTBTABCDOPV1P2P121QQ熱機效率為熱機效率為:1BA）（:2CB ）（ 吸熱吸熱ABPTTCQ 10 Q氣體分子動理論氣體分子動理論:3DC ）（:4AD ）（121QQ 所以所以由絕熱過程

23、方程得由絕熱過程方程得 放熱放熱DCPTTCQ 20 QABDCTTTT 1ABCDOPV1P2P12111211 PTPTPTPTCBDA氣體分子動理論氣體分子動理論兩式相比可得兩式相比可得BACDTTTT或或所以所以BCABDCTTTTTT11BCADTTTTABDCTTTT氣體分子動理論氣體分子動理論 1mol 單原子理想氣體，從狀態(tài)單原子理想氣體，從狀態(tài) a 開始，經(jīng)歷一開始，經(jīng)歷一個由兩個等容過程和兩個等壓過程組成的循環(huán)。因效個由兩個等容過程和兩個等壓過程組成的循環(huán)。因效率隨膨脹后終態(tài)體積率隨膨脹后終態(tài)體積 而變，求最大效率的極限值。而變，求最大效率的極限值。fVVfVOPabcd1

24、12經(jīng)過一個循環(huán)后系統(tǒng)經(jīng)過一個循環(huán)后系統(tǒng)對外作凈功為對外作凈功為 112 fVW由圖可知：由圖可知：bc、cd 為為放熱過程；放熱過程；da、ab 為為吸熱過程。吸熱過程。1 fV氣體分子動理論氣體分子動理論等壓吸熱過程:ba abPTTCQ 1等容吸熱過程:ad daVTTCQ 2VfVOPabcd112 125 faVP abTTR 25 15 fV daTTR 23 adaVPP 23 5 . 1 氣體分子動理論氣體分子動理論所以所以21QQWQW 吸吸2)5 . 35() 1(5)5 . 35(dd ffffVVVV5 . 351limlim ffVVVf5 . 3515 . 1) 1

25、(51 ffffVVVV0)5 . 35(5 . 12 fV%2051 氣體分子動理論氣體分子動理論1211QQQW氣體分子動理論氣體分子動理論 如圖所示是一定量的理想氣體經(jīng)歷的循環(huán)過如圖所示是一定量的理想氣體經(jīng)歷的循環(huán)過程，其中程，其中 AB、CD 是等壓過程，是等壓過程，BC、DA 為絕熱為絕熱過程，已知過程，已知 B 點和點和 C 點的狀態(tài)溫度為點的狀態(tài)溫度為 和和 ，求此循環(huán)的效率求此循環(huán)的效率。CTBTABCDOPV1P2P121QQ熱機效率為熱機效率為:1BA）（:2CB ）（ 吸熱吸熱ABPTTCQ 10 Q氣體分子動理論氣體分子動理論:3DC ）（:4AD ）（121QQ 所以

26、所以由絕熱過程方程得由絕熱過程方程得 放熱放熱DCPTTCQ 20 QABDCTTTT 1ABCDOPV1P2P12111211 PTPTPTPTCBDA氣體分子動理論氣體分子動理論兩式相比可得兩式相比可得BACDTTTT或或所以所以BCABDCTTTTTT11BCADTTTTABDCTTTT氣體分子動理論氣體分子動理論 1mol 單原子理想氣體，從狀態(tài)單原子理想氣體，從狀態(tài) a 開始，經(jīng)歷一開始，經(jīng)歷一個由兩個等容過程和兩個等壓過程組成的循環(huán)。因效個由兩個等容過程和兩個等壓過程組成的循環(huán)。因效率隨膨脹后終態(tài)體積率隨膨脹后終態(tài)體積 而變，求最大效率的極限值。而變，求最大效率的極限值。fVVfV

27、OPabcd112經(jīng)過一個循環(huán)后系統(tǒng)經(jīng)過一個循環(huán)后系統(tǒng)對外作凈功為對外作凈功為 112 fVW由圖可知：由圖可知：bc、cd 為為放熱過程；放熱過程；da、ab 為為吸熱過程。吸熱過程。1 fV氣體分子動理論氣體分子動理論等壓吸熱過程:ba abPTTCQ 1等容吸熱過程:ad daVTTCQ 2VfVOPabcd112 125 faVP abTTR 25 15 fV daTTR 23 adaVPP 23 5 . 1 氣體分子動理論氣體分子動理論所以所以21QQWQW 吸吸2)5 . 35() 1(5)5 . 35(dd ffffVVVV5 . 351limlim ffVVVf5 . 3515

28、 . 1) 1(51 ffffVVVV0)5 . 35(5 . 12 fV%2051 氣體分子動理論氣體分子動理論 一切熱力學過程都必須滿足熱力學第一定律，一切熱力學過程都必須滿足熱力學第一定律，但其是否一定能實現(xiàn)呢？但其是否一定能實現(xiàn)呢？低溫物體低溫物體高溫物體高溫物體熱量熱量 熱量自動地從低溫物體傳遞給高溫物體的過熱量自動地從低溫物體傳遞給高溫物體的過程是不可能發(fā)生的。程是不可能發(fā)生的。氣體分子動理論氣體分子動理論功功熱熱功功熱熱 靜止的飛輪由于軸承變冷而使飛輪重新轉(zhuǎn)動靜止的飛輪由于軸承變冷而使飛輪重新轉(zhuǎn)動起來的現(xiàn)象是不可能發(fā)生的。起來的現(xiàn)象是不可能發(fā)生的。 氣體決不會自動收縮回容器的左邊

29、，而另一氣體決不會自動收縮回容器的左邊，而另一邊變?yōu)檎婵?。邊變?yōu)檎婵?。氣體分子動理論氣體分子動理論 均勻混合的兩種氣體又自動分離的過程是絕均勻混合的兩種氣體又自動分離的過程是絕對不會發(fā)生的。對不會發(fā)生的。氣體分子動理論氣體分子動理論 自然界許多過程能自動發(fā)生，滿足熱力學第一自然界許多過程能自動發(fā)生，滿足熱力學第一定律；自然界許多過程不能自動發(fā)生，不違背熱力定律；自然界許多過程不能自動發(fā)生，不違背熱力學第一定律。學第一定律。觀察不到觀察不到 自然界實際上自發(fā)發(fā)生的過程（自然過程）都自然界實際上自發(fā)發(fā)生的過程（自然過程）都。熱力學第二定律熱力學第二定律判斷過程進行的方向（哪些能自發(fā)進行，哪些不能）判斷過程進行的方向（哪些能自發(fā)進行，哪些不能）氣體分子動理論氣體分子動理論 不可能從單一熱源吸取熱量使之完全變不可能從單一熱源吸取熱量使之完全變?yōu)橛杏霉橛杏霉?。氣體分子動理論氣體分子動理論 不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體而不引起其他變化，即熱量不能而不引起其他變化，即熱量不能自動地自動地從低從低溫物體傳到高