傳熱學(xué)中的名詞解釋

1、傳熱學(xué)中的名詞解釋1 .穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：發(fā)生在穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)內(nèi)的導(dǎo)熱過程稱為穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。（或：物體中的溫度分布不隨時(shí)間而變化的導(dǎo)熱稱為穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。）2 .穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)：溫度場(chǎng)內(nèi)各點(diǎn)的溫度不隨時(shí)間變化。（或溫度場(chǎng)不隨時(shí)間變化。）3 .熱對(duì)流：依靠流體各部分之間的宏觀運(yùn)行，把熱量由一處帶到另一處的熱傳遞現(xiàn)測(cè)溫度均為肋基溫度的理想散熱量之比。象4. 傳熱過程：熱量由固體壁面一側(cè)的熱流體通過固體壁面?zhèn)鬟f給另一側(cè)冷流體的 過程5 .肋壁總效率：肋側(cè)表面總的實(shí)際散熱量與肋壁21. 換熱器的效能（有效度）：換熱器的實(shí)際傳熱量與最大可能傳熱量之比?；? -22. 大容器沸騰：高于液體飽和溫度的熱壁面沉浸在具有自由表面的液體中

2、 所發(fā)生的沸騰。23. 準(zhǔn)穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：物體內(nèi)各點(diǎn)溫升速度不變的導(dǎo)熱過程。24. 黑體： 吸收率等于1的物體。25. 復(fù)合換熱：對(duì)流換熱與輻射換熱同時(shí)存在的綜合熱傳遞過程。一、名詞解釋1. 熱流量：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)所傳遞的熱量2. 熱流密度：?jiǎn)挝粋鳠崦嫔系臒崃髁?. 導(dǎo)熱：當(dāng)物體內(nèi)有溫度差或兩個(gè)不同溫度的物體接觸時(shí)，在物體各部分之間不發(fā) 生相對(duì)位移的情況下，物質(zhì)微粒（分子、原子或自由電子）的熱運(yùn)動(dòng)傳遞了熱量，這種 現(xiàn)象被稱為熱傳導(dǎo)，簡(jiǎn)稱導(dǎo)熱。4. 對(duì)流傳熱：流體流過固體壁時(shí)的熱傳遞過程，就是熱對(duì)流和導(dǎo)熱聯(lián)合用的熱量傳 遞過程，稱為表面對(duì)流傳熱，簡(jiǎn)稱對(duì)流傳熱。5. 輻射傳熱：物體不斷向周圍空間發(fā)出熱輻射能

3、，并被周圍物體吸收。同時(shí)，物體 也不斷接收周圍物體輻射給它的熱能。這樣，物體發(fā)出和接收過程的綜合結(jié)果產(chǎn)生 了物體間通過熱輻射而進(jìn)行的熱量傳遞，稱為表面輻射傳熱，簡(jiǎn)稱輻射傳熱。6. 總傳熱過程：熱量從溫度較高的流體經(jīng)過固體壁傳遞給另一側(cè)溫度較低流體的過 程，稱為總傳熱過程，簡(jiǎn)稱傳熱過程。7. 對(duì)流傳熱系數(shù)：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)單位傳熱面當(dāng)流體溫度與壁面溫度差為 1K是的對(duì)流傳 熱量，單位為W/（m2 K）。對(duì)流傳熱系數(shù)表示對(duì)流傳熱能力的大小。8. 輻射傳熱系數(shù)：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)單位傳熱面當(dāng)流體溫度與壁面溫度差為 1K是的輻射傳熱量，單位為W/（m2 K）。輻射傳熱系數(shù)表示輻射傳熱能力的大小。9. 復(fù)合傳熱系數(shù)：

4、單位時(shí)間內(nèi)單位傳熱面當(dāng)流體溫度與壁面溫度差為1K是的復(fù)合傳熱量，單位為W/（m2 K）。復(fù)合傳熱系數(shù)表示復(fù)合傳熱能力的大小。10總傳熱系數(shù)：總傳熱過程中熱量傳遞能力的大小。數(shù)值上表示傳熱溫差為1K時(shí), 單位傳熱面積在單位時(shí)間內(nèi)的傳熱量。第二章熱傳導(dǎo)一、名詞解釋1溫度場(chǎng)：某一瞬間物體內(nèi)各點(diǎn)溫度分布的總稱。一般來說，它是空間坐標(biāo)和時(shí)間 坐標(biāo)的函數(shù)。2等溫面 （線）：由物體內(nèi)溫度相同的點(diǎn)所連成的面（或線）。 3溫度梯度：在等溫面法線方向上最大溫度變化率。4 熱導(dǎo)率：物性參數(shù)，熱流密度矢量與溫度降度的比值，數(shù)值上等于 1 K / m的溫度 梯度作用下產(chǎn)生的熱流密度。熱導(dǎo)率是材料固有的熱物理性質(zhì)，表示物

5、質(zhì)導(dǎo)熱能力 的大小。5導(dǎo)溫系數(shù)：材料傳播溫度變化能力大小的指標(biāo)。 6穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：物體中各點(diǎn)溫度不隨時(shí)間而改變的導(dǎo)熱過程。 7非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：物體中各點(diǎn)溫度隨時(shí)間而改變的導(dǎo)熱過程。8傅里葉定律：在各向同性均質(zhì)的導(dǎo)熱物體中，通過某導(dǎo)熱面積的熱流密度正比于 該導(dǎo)熱面法向溫度變化率。9 保溫（隔熱）材料：入w 0.12W/（m K）（平均溫度不高于350C時(shí)）的材料。 10肋效率：肋片實(shí)際散熱量與肋片最大可能散熱量之比。11接觸熱阻：材料表面由于存在一定的粗糙度使相接觸的表面之間存在間隙，給 導(dǎo)熱過程帶來額外熱阻。12定解條件 （單值性條件 ）：使微分方程獲得適合某一特定問題解的附加條件，包括 初始條件和邊

6、界條件。第三章 對(duì)流傳熱一、名詞解釋1 速度邊界層：在流場(chǎng)中壁面附近流速發(fā)生急劇變化的薄層。2 溫度邊界層：在流體溫度場(chǎng)中壁面附近溫度發(fā)生急劇變化的薄層。3 定性溫度：確定換熱過程中流體物性的溫度。4 特征尺度：對(duì)于對(duì)流傳熱起決定作用的幾何尺寸。5. 相似準(zhǔn)則（如Nu,Re,Pr,Gr,Ra）:由幾個(gè)變量組成的無量綱的組合量。6 強(qiáng)迫對(duì)流傳熱：由于機(jī)械 （泵或風(fēng)機(jī)等 ）的作用或其它壓差而引起的相對(duì)運(yùn)動(dòng)。7. 自然對(duì)流傳熱：流體各部分之間由于密度差而引起的相對(duì)運(yùn)動(dòng)。8. 大空間自然對(duì)流傳熱：傳熱面上邊界層的形成和發(fā)展不受周圍物體的干擾時(shí)的 自然對(duì)流傳熱。9. 珠狀凝結(jié)：當(dāng)凝結(jié)液不能潤濕壁面（9

7、>90?）時(shí)，凝結(jié)液在壁面上形成許多液滴， 而不形成連續(xù)的液膜。10. 膜狀凝結(jié)： 當(dāng)液體能潤濕壁面時(shí)， 凝結(jié)液和壁面的潤濕角 （液體與壁面交界處的 切面經(jīng)液體到壁面的交角 ）9 <90?，凝結(jié)液在壁面上形成一層完整的液膜。11. 核態(tài)沸騰：在加熱面上產(chǎn)生汽泡，換熱溫差小，且產(chǎn)生汽泡的速度小于汽泡脫 離加熱表面的速度，汽泡的劇烈擾動(dòng)使表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)和熱流密度都急劇增加。12. 膜態(tài)沸騰：在加熱表面上形成穩(wěn)定的汽膜層，相變過程不是發(fā)生在壁面上，而 是汽液界面上，但由于蒸汽的導(dǎo)熱系數(shù)遠(yuǎn)小于液體的導(dǎo)熱系數(shù)，因此表面?zhèn)鳠嵯禂?shù) 大大下降。第四章 輻射傳熱 一、名詞解釋 1熱輻射：由于物體內(nèi)部微

8、觀粒子的熱運(yùn)動(dòng)狀態(tài)改變，而將部分內(nèi)能轉(zhuǎn)換成電磁波 的能量發(fā)射出去的過程。2吸收比：投射到物體表面的熱輻射中被物體所吸收的比例。 3反射比：投射到物體表面的熱輻射中被物體表面所反射的比例。4穿透比：投射到物體表面的熱輻射中穿透物體的比例。5黑體：吸收比a = 1的物體。6 白體：反射比p =1的物體（漫射表面）7 透明體：透射比t = 1的物體 8灰體：光譜吸收比與波長(zhǎng)無關(guān)的理想物體。9黑度：實(shí)際物體的輻射力與同溫度下黑體輻射力的比值，即物體發(fā)射能力接近黑 體的程度。10輻射力： 單位時(shí)間內(nèi)物體的單位輻射面積向外界 （半球空間 ）發(fā)射的全部波長(zhǎng)的輻 射能。11 漫反射表面：如果不論外界輻射是以一

9、束射線沿某一方向投入還是從整個(gè)半球 空間均勻投入，物體表面在半球空間范圍內(nèi)各方向上都有均勻的反射輻射度Lr，則該表面稱為漫反射表面。12角系數(shù)：從表面 1發(fā)出的輻射能直接落到表面 2上的百分?jǐn)?shù)。13有效輻射：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)從單位面積離開的總輻射能，即發(fā)射輻射和反射輻射之 和。14投入輻射：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)投射到單位面積上的總輻射能。15定向輻射度：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)，單位可見輻射面積在某一方向p的單位立體角內(nèi)所發(fā)出的總輻射能 （發(fā)射輻射和反射輻射 ），稱為在該方向的定向輻射度。16漫射表面：如該表面既是漫發(fā)射表面，又是漫反射表面，則該表面稱為漫射表 面。17定向輻射力：?jiǎn)挝惠椛涿娣e在單位時(shí)間內(nèi)向某一方向單位立體

10、角內(nèi)發(fā)射的輻射 能。18表面輻射熱阻：由表面的輻射特性所引起的熱阻。19遮熱板：在兩個(gè)輻射傳熱表面之間插入一塊或多塊薄板以削弱輻射傳熱。 20重輻射面：輻射傳熱系統(tǒng)中表面溫度未定而凈輻射傳熱量為零的表面。 第五章傳熱過程與傳熱器一、名詞解釋1 傳熱過程 :熱量從高溫流體通過壁面?zhèn)飨虻蜏亓黧w的總過程 .2 復(fù)合傳熱 :對(duì)流傳熱與輻射傳熱同時(shí)存在的傳熱過程 .3 污垢系數(shù) :單位面積的污垢熱阻 .4 肋化系數(shù) : 肋側(cè)表面面積與光壁側(cè)表面積之比 .5 順流 :兩種流體平行流動(dòng)且方向相同6 逆流: 兩種流體平行流動(dòng)且方向相反7效能 :換熱器實(shí)際傳熱的熱流量與最大可能傳熱的熱流量之比 .8傳熱單元數(shù)：

11、傳熱溫差為1K時(shí)的熱流量與熱容量小的流體溫度變化1K所吸收或放 出的熱流量之比 .它反映了換熱器的初投資和運(yùn)行費(fèi)用 ,是一個(gè)換熱器的綜合經(jīng)濟(jì)技 術(shù)指標(biāo) .9臨界熱絕緣直徑 :對(duì)應(yīng)于最小總熱阻 （或最大傳熱量 ）的保溫層外徑 . 工程熱力學(xué)名詞解釋比熱容：1kg無知溫度升高1K所需熱量。又稱質(zhì)量熱容。 熵增原理：ds孤立系=0,孤立系統(tǒng)的熵可以增大，或保持不變，不可能減少。 混合氣體折合氣體常數(shù)： （工程上常把混合氣體看作某種假想的單質(zhì)氣體，該假想單 質(zhì)氣體的氣體常數(shù)稱為“折合氣體常數(shù)” 。）假擬單一氣體的摩爾質(zhì)量和氣體常數(shù)就 是混合氣體的平均摩爾質(zhì)量和平均氣體常數(shù)，實(shí)質(zhì)上為折合量，故也稱為折合

12、摩爾 氣體質(zhì)量和折合氣體常數(shù)。 熱力系統(tǒng)：被認(rèn)為分割出來座位熱力學(xué)分析對(duì)象的有限物質(zhì)系統(tǒng)。 平衡狀態(tài)：一個(gè)熱力系統(tǒng)，在不受外界影響的條件下（重力場(chǎng)除外） ，如果系統(tǒng)的狀 態(tài)參數(shù)不隨時(shí)間變化，則該系統(tǒng)處于平衡狀態(tài)。準(zhǔn)平衡過程：弱過程進(jìn)行得相對(duì)緩慢，工質(zhì)在平衡被破壞后自動(dòng)回復(fù)平衡所需的時(shí) 間，即弛豫時(shí)間又很短，工質(zhì)有足夠的時(shí)間來回復(fù)平衡，隨時(shí)都不致顯著偏離平衡 狀態(tài)，這樣的過程叫做準(zhǔn)平衡過程。熱力循環(huán)：工質(zhì)從某一初態(tài)出發(fā)，經(jīng)過一系列的中間狀態(tài)變化，又回復(fù)到初態(tài)的全 部循環(huán)過程?？偰埽簝?nèi)部?jī)?chǔ)存能和外部?jī)?chǔ)存能的總和。 （熱力學(xué)能與宏觀運(yùn)動(dòng)能及位能得總和。 ） 推動(dòng)功：開口系統(tǒng)與外界之間因?yàn)楣べ|(zhì)流動(dòng)而傳

13、遞的機(jī)械功。對(duì)于單位質(zhì)量工質(zhì)， 推動(dòng)功等于 pv。流動(dòng)功：出口和進(jìn)口推動(dòng)功之差便是流動(dòng)功；維持開系流動(dòng)，工質(zhì)所作的功。 邊界：與系統(tǒng)發(fā)生質(zhì)能交換的物體統(tǒng)稱。技術(shù)功：技術(shù)上可資利用的功。 工質(zhì)：實(shí)現(xiàn)熱能和機(jī)械能相互轉(zhuǎn)化的媒介物質(zhì)稱為工質(zhì)。 熱質(zhì)：與工質(zhì)進(jìn)行熱交換的物質(zhì)系統(tǒng)和熱源。 閉口系：一個(gè)熱力系統(tǒng)如果和外界只有能量交換而無質(zhì)量交換。 開口系：既有質(zhì)，又有能。孤立系：無質(zhì)也無能。絕熱：無熱交換。 強(qiáng)度量：壓力和溫度這兩個(gè)參數(shù)（與系統(tǒng)質(zhì)量多少無關(guān)） 。 廣延量：體積，熱力學(xué)能，焓和熵等與系統(tǒng)質(zhì)量成正比，具可加性。 狀態(tài)參數(shù)：定量描述熱力系在平衡條件下的熱力狀態(tài)的宏觀物理量。 可逆過程： 能夠反向

14、進(jìn)行并完全恢復(fù)原來狀態(tài)而不對(duì)外界造成任何影響的熱力過程。 簡(jiǎn)答題1. 焓的概念及物理意義 概念：焓 =熱力學(xué)能 +推動(dòng)功物理意義： u 是工質(zhì)本身所具有的能量， pv 則是隨工質(zhì)流動(dòng)而轉(zhuǎn)移的能量，因此焓 代表工質(zhì)流入（出）開口系時(shí)傳遞的能量。2. 熵增過程是否都是自發(fā)；可逆過程的熵變是否一定等于零。1）不一定， 因?yàn)樽园l(fā)過程都是不可逆的， 不可逆過程熵可能增加， 絕熱時(shí)熵也可能不 變，如不可逆放熱過程時(shí)熵有可能不變。另外熵增過程也可能是非自發(fā)性的，非自 發(fā)過程需要補(bǔ)償過程，其總的效果是系統(tǒng)總體能質(zhì)的降低，總體上的不可逆。只有 系統(tǒng)的總熵增加過程才能自發(fā)進(jìn)行，只是系統(tǒng)中某一部分熵增加而系統(tǒng)的總熵

15、減少 的過程不能自發(fā)進(jìn)行。2）不一定。熵變dertaS=SfB +Sg?？赡孢^程熵變dertaS= i SQ/T。非孤立系中過程可 吸熱，放熱或絕熱，所以 Q可大于、小于、等于0,故dertaS可大于、小于、等于0. 孤立系的可逆過程 dertaS=0.3. 根據(jù)熱力學(xué)第二定律，只有一部分熱量能轉(zhuǎn)化為有用功，但根據(jù)熱力學(xué)第一定律， 理想氣體在定溫過程中吸收的熱量可以全部轉(zhuǎn)化為有用功，兩個(gè)說法是否矛盾？你 如何理解？ 不矛盾，熱力學(xué)第二定律，開爾文的說法指出，不可能制造出從單一熱源吸熱，而 不留下任何變化的循環(huán)發(fā)動(dòng)機(jī)。實(shí)質(zhì)是說熱變功必須有補(bǔ)充條件，這里把吸收的熱 變成膨脹功，氣體的狀態(tài)發(fā)生了變化，壓力降低，比容變大了。這就是補(bǔ)充條 件。6. 可逆過程和準(zhǔn)平衡過程之間的區(qū)別和聯(lián)系。 （可逆過程 =準(zhǔn)平衡過程 +無耗散效