流體力學(xué)第6章

1、1流體力學(xué) 暖通教研室二00二年十一月主講：周傳輝第六章 氣氣 體體 射射 流流 第一節(jié)第一節(jié) 無限空間淹沒紊流射流特性無限空間淹沒紊流射流特性第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析第三節(jié)第三節(jié) 平面射流平面射流第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流34第一節(jié)第一節(jié) 無限空間淹沒紊流射流特性無限空間淹沒紊流射流特性0 xSxABMEFCo核心區(qū)主體段aSnD起始段5 外邊界：射流的流動(dòng)區(qū)和周圍靜止氣體的分界面稱為射流的外邊界。外邊界：射流的流動(dòng)區(qū)和周圍靜止氣體的分界面稱為射流的外邊界。 即圓錐體的側(cè)表面母線。邊界面到軸心的距離為即圓錐體

2、的側(cè)表面母線。邊界面到軸心的距離為R。 內(nèi)邊界：流速為內(nèi)邊界：流速為v0的區(qū)域圍起來可以看到又形成一個(gè)圓錐，圓錐內(nèi)側(cè)流速全為的區(qū)域圍起來可以看到又形成一個(gè)圓錐，圓錐內(nèi)側(cè)流速全為v0， 外側(cè)小于外側(cè)小于v0，這個(gè)圓錐的側(cè)面稱為內(nèi)邊界，內(nèi)邊界到軸線的距離為，這個(gè)圓錐的側(cè)面稱為內(nèi)邊界，內(nèi)邊界到軸線的距離為r。過渡斷面就是經(jīng)過過渡斷面就是經(jīng)過O的斷面的斷面 在內(nèi)圓錐中，其內(nèi)部的流速均為在內(nèi)圓錐中，其內(nèi)部的流速均為v0，我們稱這個(gè)區(qū)域?yàn)楹诵膮^(qū)。，我們稱這個(gè)區(qū)域?yàn)楹诵膮^(qū)。 核心區(qū)以外與外邊界層以內(nèi)的所有射流流動(dòng)的區(qū)域叫射流的邊界層。核心區(qū)以外與外邊界層以內(nèi)的所有射流流動(dòng)的區(qū)域叫射流的邊界層。 從射流的出口

3、到轉(zhuǎn)折面（過渡斷面）之間的區(qū)域稱為起始段。從射流的出口到轉(zhuǎn)折面（過渡斷面）之間的區(qū)域稱為起始段。 過渡斷面后的射流區(qū)為主體段，分布規(guī)律相對(duì)比較簡(jiǎn)單。過渡斷面后的射流區(qū)為主體段，分布規(guī)律相對(duì)比較簡(jiǎn)單。 把外邊界反向延長(zhǎng)，其交點(diǎn)就是極點(diǎn)把外邊界反向延長(zhǎng)，其交點(diǎn)就是極點(diǎn) 外邊界與射流軸線的交角外邊界與射流軸線的交角a叫射流的極角（外圓錐的半角）。叫射流的極角（外圓錐的半角）。內(nèi)邊界與軸線的交角叫核心收縮角（內(nèi)圓錐的半角）。內(nèi)邊界與軸線的交角叫核心收縮角（內(nèi)圓錐的半角）。 6其斜率即：其斜率即：tga常數(shù)常數(shù)k。對(duì)于不同的條件，對(duì)于不同的條件，k值是不同的常數(shù)，也叫實(shí)驗(yàn)常數(shù)。值是不同的常數(shù)，也叫實(shí)驗(yàn)常

4、數(shù)。通過實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，通過實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，k值的影響因素有兩個(gè)主要的因素：值的影響因素有兩個(gè)主要的因素：1、射孔出口截面上氣流的紊流強(qiáng)度。、射孔出口截面上氣流的紊流強(qiáng)度。 紊流強(qiáng)度的大小用紊流系數(shù)紊流強(qiáng)度的大小用紊流系數(shù)a（A）來表示：）來表示：a大紊流的強(qiáng)度就大，因此，紊大紊流的強(qiáng)度就大，因此，紊流流 系數(shù)的大小可以反映出射流的擴(kuò)張能力，所以，系數(shù)的大小可以反映出射流的擴(kuò)張能力，所以，a也叫表征射流流動(dòng)結(jié)構(gòu)的也叫表征射流流動(dòng)結(jié)構(gòu)的特征系數(shù)。另一方面，由于特征系數(shù)。另一方面，由于a反映的是射流混合能力的大小，因此，反映的是射流混合能力的大小，因此，a還可以反還可以反映孔口出口截面上的速度均勻程度。映孔口

5、出口截面上的速度均勻程度。a越小，則混合能力越差，說明流速越均勻越小，則混合能力越差，說明流速越均勻。2、射孔的形狀，圓孔口和方孔顯然其擴(kuò)張的情況不會(huì)相同。不同的射口形狀有、射孔的形狀，圓孔口和方孔顯然其擴(kuò)張的情況不會(huì)相同。不同的射口形狀有不不 同的實(shí)驗(yàn)值。用同的實(shí)驗(yàn)值。用表示這個(gè)影響因素，表示這個(gè)影響因素， 對(duì)圓斷面射流對(duì)圓斷面射流 3.4，長(zhǎng)條縫射孔，長(zhǎng)條縫射孔 2.44。 綜合這兩個(gè)影響因素：綜合這兩個(gè)影響因素：k圓孔口射流：圓孔口射流： aKxKxtg4 . 3)294. 0(4 . 34 . 31000rasrasrR7在處理起始段時(shí)在處理起始段時(shí)核心速度點(diǎn)速度yvvyyyyyyvv

6、vbc 0109050000.25 .125 .11 )(1 Ryvvm主體段：主體段：y：所求的點(diǎn)到軸心的距離：所求的點(diǎn)到軸心的距離R：邊界層的厚度：邊界層的厚度Vm：軸心速度：軸心速度同截面上軸心點(diǎn)的速度點(diǎn)的速度截面上點(diǎn)至軸心的距離同截面上的距離截面上任意一點(diǎn)至軸心yv50m50 mvvvyym.在處理主體段時(shí)在處理主體段時(shí)起始段：起始段：y y：所求的點(diǎn)到內(nèi)邊界的距離：所求的點(diǎn)到內(nèi)邊界的距離R R：邊界層的厚度：邊界層的厚度V Vm m：v vm mv v0 08動(dòng)力特性：各斷面上的動(dòng)量均相等。動(dòng)力特性：各斷面上的動(dòng)量均相等。 對(duì)于孔口的出口處：對(duì)于孔口的出口處：動(dòng)量為：動(dòng)量為： 202

7、000vrvQ 對(duì)于任意截面的動(dòng)量可以取對(duì)于任意截面的動(dòng)量可以取一個(gè)微環(huán)進(jìn)行積分：一個(gè)微環(huán)進(jìn)行積分：ydyvydyvvdAvdQvR20222 ydyvvrvQR202020002 0 xSx+yM22o核心區(qū)a-yxRyyRyr11dyy9起始段起始段vmv0 主體段：主體段： ydyvvrvQR202020002 225.121022020)1()()()()(2)()( mmmvvRyRydRyvvvvRr10225 . 100)1(121dRrvvm10第二節(jié)第二節(jié)圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析nnnnCdBd 1025 . 11025 . 1)1(;)1(147. 0483

8、. 0294. 0966. 00464. 020797. 0)294. 0(10000 dasrasrasvvmn11.522.53Bn0.09850.0640.04640.03590.0286Cn0.38450.30650.25850.22560.201511第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析微環(huán)面的流量表達(dá)式微環(huán)面的流量表達(dá)式 RvydyQ02 0200vrQ )()(200000rydryvvQQrR 0000;rRRyryvvvvvvmm drRvvRydRyvvrRvvQQmmm 1025 . 1200102000)1()(2)()()(20985. 0)294.

9、 0(4 . 3924. 0966. 0220200 rasrasQQ)147. 0( 4 . 4)294. 0( 2 . 2000 dasrasQQ結(jié)論結(jié)論:斷面的體積流量與射程斷面的體積流量與射程S成正比成正比,即射流流動(dòng)要吸入一些靜止氣體而使流量增加。即射流流動(dòng)要吸入一些靜止氣體而使流量增加。 12第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析平均流速：平均流速：v1Q/A，無因次化，無因次化 v0=Q0/A0147. 0095. 0294. 019. 0)()(0001200220001 dasrasvvRrQQRrQQvv 截面的平均流速截面的平均流速v1與射程是與射程是成反

10、比的，同成反比的，同vm/v0比較，得比較，得主體段：主體段：v10.2vm，平均流，平均流速只是軸心處流速的速只是軸心處流速的20。質(zhì)量平均流速的定義為：用質(zhì)量平均流速的定義為：用v2乘以過流斷面上的質(zhì)量即為真實(shí)的動(dòng)量。乘以過流斷面上的質(zhì)量即為真實(shí)的動(dòng)量。（書上的定義：具有與過流斷面上的射流質(zhì)量相乘所得之動(dòng)量與射流（書上的定義：具有與過流斷面上的射流質(zhì)量相乘所得之動(dòng)量與射流 出口截面上動(dòng)量相等的速度為該過流斷面上的質(zhì)量平均速度）出口截面上動(dòng)量相等的速度為該過流斷面上的質(zhì)量平均速度）由動(dòng)量守恒：由動(dòng)量守恒： 200QvvQ 147. 023. 0294. 04545. 000002 dasra

11、sQQvv與式與式651比較，得比較，得v20.47vm，即質(zhì)量平，即質(zhì)量平均流速是均流速是vm的的47。 147. 0483. 000 dasvvm13第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析arssarsrasvvnnnm672.0672.01294.0966.00000 核心收縮角：核心收縮角： )49. 1(49. 10aarctgasrtgn 核心長(zhǎng)度：核心長(zhǎng)度： 14第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析核心區(qū)的流量核心區(qū)的流量Q 邊界層內(nèi)環(huán)形截面的流量邊界層內(nèi)環(huán)形截面的流量Q” 核心區(qū)無因次流量核心區(qū)無因次流量 20020020)(rrvrvrQQ

12、00049.1149.1rasrrasrrtg 2000)(22.298.21rasrasQQ QQQ 15第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析邊界層內(nèi)的流量，邊界層內(nèi)的流量，設(shè)設(shè)hr+y,取一個(gè)取一個(gè)dh微圓環(huán)微圓環(huán) 02002vrhdhvQQRrr 10020100000000000000)()()(2)()()(2)()(2)()(2)()(2000000RydRyvvrRRydvvrRrrrydryvvrydrrvvryrdryrvvQQrRrrrrRrrrrRrrr16第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析1201000)(2)(2BrRCrRrrQ

13、Q 000000089. 489. 449. 14 . 34 . 34 . 3rasrRasasrasrrasrRasrstgrRr 2000)(90. 074. 3rasrasQQ 20000)(32. 1)(76. 01rasrasQQQQQ 25 . 101 mvvvv17第二節(jié)第二節(jié) 圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析圓斷面射流的運(yùn)動(dòng)分析200200012000001)(56.118.61)(32.176.01)()(/rasrasrasrasvvrRrQQQAQAQvv 2000002)(32. 176. 011)(rasrasQQQQQvv 作業(yè)：作業(yè)：6-1、6-2 18第三節(jié)第三節(jié) 平面射流

14、平面射流平面射流的研究方法與前面討論的圓孔射流是一樣的。平面射流的研究方法與前面討論的圓孔射流是一樣的。它的幾何特征、運(yùn)動(dòng)特征以及動(dòng)力特征完全同圓斷面射流它的幾何特征、運(yùn)動(dòng)特征以及動(dòng)力特征完全同圓斷面射流相似，所得的公式列于表相似，所得的公式列于表63中，只不過公式中的中，只不過公式中的b0為條為條縫的半高，在使用時(shí)要注意?？p的半高，在使用時(shí)要注意。 19第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流yy vvTvT0.5mmm在質(zhì)量交換和熱量交換中，熱量的擴(kuò)散比動(dòng)量的擴(kuò)散要快一些，因此，在質(zhì)量交換和熱量交換中，熱量的擴(kuò)散比動(dòng)量的擴(kuò)散要快一些，因此，溫差射流的邊界層要比速度邊界層厚一些，由于相差不

15、大，在實(shí)際應(yīng)用溫差射流的邊界層要比速度邊界層厚一些，由于相差不大，在實(shí)際應(yīng)用時(shí)就把溫度場(chǎng)，濃度場(chǎng)的內(nèi)外邊界同速度場(chǎng)的內(nèi)外邊界重合在一起了，時(shí)就把溫度場(chǎng)，濃度場(chǎng)的內(nèi)外邊界同速度場(chǎng)的內(nèi)外邊界重合在一起了，即認(rèn)為他們的擴(kuò)張情況一樣，幾何特性相同。即認(rèn)為他們的擴(kuò)張情況一樣，幾何特性相同。)(1 5 . 1RyvvxxTTmmm 其中：下標(biāo)其中：下標(biāo)m為軸心參數(shù)，為軸心參數(shù)，e為環(huán)境參數(shù)。為環(huán)境參數(shù)。 emmeemmexxxxxxTTTTTT 速度邊界速度邊界20第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流 動(dòng)力特性：擴(kuò)張區(qū)域同靜止氣體交換動(dòng)力特性：擴(kuò)張區(qū)域同靜止氣體交換動(dòng)量動(dòng)量，由于各個(gè)截面靜壓相等，因

16、此，動(dòng)量，由于各個(gè)截面靜壓相等，因此，動(dòng)量 守恒，運(yùn)動(dòng)的氣體把動(dòng)量給了靜止的氣體，使原來靜止的氣體運(yùn)動(dòng)起守恒，運(yùn)動(dòng)的氣體把動(dòng)量給了靜止的氣體，使原來靜止的氣體運(yùn)動(dòng)起 來，實(shí)際上又回到了射流中。來，實(shí)際上又回到了射流中。熱力特性：擴(kuò)張區(qū)域同靜止氣體交換熱力特性：擴(kuò)張區(qū)域同靜止氣體交換熱量熱量，由于過程為等壓過程，由熱力學(xué)的知，由于過程為等壓過程，由熱力學(xué)的知 識(shí)可知，識(shí)可知，QH-VdP 即交換的熱量等于運(yùn)動(dòng)區(qū)域與靜止區(qū)域的即交換的熱量等于運(yùn)動(dòng)區(qū)域與靜止區(qū)域的 焓差，因此，熱力特性為焓差守恒。運(yùn)動(dòng)的氣體把熱量給了靜止的氣焓差，因此，熱力特性為焓差守恒。運(yùn)動(dòng)的氣體把熱量給了靜止的氣 體，使原來靜止

17、的氣體溫度升高又回到了射流中。體，使原來靜止的氣體溫度升高又回到了射流中。 TdQCTCQ 0021第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流294.0706.000rasTTmTTasr2000 45450 294.20002)(32.176.011rasrasTT 22第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射溫差或濃差射AAmgegxy近似的方法：取軸心線上的近似的方法：取軸心線上的單位體積流體作為研究對(duì)象，單位體積流體作為研究對(duì)象，只考慮受重力與浮力作用，只考慮受重力與浮力作用，應(yīng)用牛頓定律導(dǎo)出公式。應(yīng)用牛頓定律導(dǎo)出公式。 有一熱射流自直徑為有一熱射流自直徑為d的噴嘴的噴嘴噴出，射流軸線與水平線成噴出

18、，射流軸線與水平線成a角，角，現(xiàn)分析彎曲軌跡?，F(xiàn)分析彎曲軌跡。 對(duì)圖中的對(duì)圖中的A點(diǎn)即為軸心線上單點(diǎn)即為軸心線上單位體積射流，其上所受位體積射流，其上所受重力為重力為m g，浮力為，浮力為e g0，總的向上合力為（總的向上合力為（em）g。 根據(jù)牛頓定律：根據(jù)牛頓定律：Fmj （em）gmjgjmme式中式中j為垂直方向上的的加速度為垂直方向上的的加速度 23第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流jdtudtyddtdujyy22 dtgdtyjdtdtdtuymey) 1(氣體在等壓過程的狀態(tài)方程為氣體在等壓過程的狀態(tài)方程為TconstemmeTT emeememmeTTTTTTTTT0

19、011 將軸心溫差轉(zhuǎn)換為軸心速度關(guān)系，應(yīng)用前面介紹的溫差和速度的計(jì)算式，可得：將軸心溫差轉(zhuǎn)換為軸心速度關(guān)系，應(yīng)用前面介紹的溫差和速度的計(jì)算式，可得： 294.0706.000 rasTTm294.0966.000 rasvvm)(73.0)(965.0706.0000vvvvTTmmm 24第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流dtvdtTTvggdtTTvvdtyTTvvmeememme 0000007307307301.)(.)(. emeememmeTTTTTTTTT0011 )(73.0)(965.0706.0000vvvvTTmmm 25第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流

20、sdsvvvvdssdtdtdsvdsdtvdtdtdsvmmmmm 001再用再用vm/v0倒數(shù)代入，且一并代入倒數(shù)代入，且一并代入y的計(jì)算式，得：的計(jì)算式，得： ).(.2302000021102510965029407300ssraTvTgsdsrasTTvgyee 26第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流將將0.11改為改為0.35以符合實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)以符合實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)).(2302003502510ssraTvTgye sx/cosa，且以噴嘴直徑，且以噴嘴直徑d0除之，便得出無因次的軌跡方程為：除之，便得出無因次的軌跡方程為： ).cos.()cos)(350510020200000

21、dasdxTvTgdtgdxdye27第四節(jié)第四節(jié) 溫差或濃差射流溫差或濃差射流阿基米德準(zhǔn)則數(shù)的物理意義為：射流浮升力的大小。阿基米德準(zhǔn)則數(shù)的物理意義為：射流浮升力的大小。它是非等溫射流的重力相似性準(zhǔn)則。它是非等溫射流的重力相似性準(zhǔn)則。上式變?yōu)椋荷鲜阶優(yōu)椋?).cos.()cos(35051002000 dasdxArtgdxdy00202,2)205. 0(226. 025bxxbyyxaaTTArye ArTvTgde 2000稱為阿基米德準(zhǔn)則數(shù)，稱為阿基米德準(zhǔn)則數(shù)，令：令：28第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流29第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流把這個(gè)橄欖形流場(chǎng)分成三個(gè)區(qū)段：把

22、這個(gè)橄欖形流場(chǎng)分成三個(gè)區(qū)段： 有限擴(kuò)展段：從有限擴(kuò)展段：從II到到IIII斷面，射流的邊界層擴(kuò)散受到影響，卷吸作用減斷面，射流的邊界層擴(kuò)散受到影響，卷吸作用減 弱，射流半徑和流量的增加速率減慢，到達(dá)弱，射流半徑和流量的增加速率減慢，到達(dá)IIII斷面，即到達(dá)斷面，即到達(dá) 漩渦中心。漩渦中心。IIII斷面后射流的運(yùn)動(dòng)參數(shù)發(fā)生根本轉(zhuǎn)變，射流的斷面后射流的運(yùn)動(dòng)參數(shù)發(fā)生根本轉(zhuǎn)變，射流的 流線開始越過邊界層產(chǎn)生回流，射流主體流量開始沿程減小。流線開始越過邊界層產(chǎn)生回流，射流主體流量開始沿程減小。 IIII斷面稱為第二臨界斷面。斷面稱為第二臨界斷面。自由擴(kuò)張段：從出口到自由擴(kuò)張段：從出口到II斷面，該段的運(yùn)

23、動(dòng)規(guī)律同自由射流的一樣，斷面，該段的運(yùn)動(dòng)規(guī)律同自由射流的一樣， 可以利用前面的結(jié)論進(jìn)行計(jì)算?？梢岳们懊娴慕Y(jié)論進(jìn)行計(jì)算。II斷面稱為第一臨界斷面。斷面稱為第一臨界斷面。實(shí)驗(yàn)證實(shí)：在實(shí)驗(yàn)證實(shí)：在IIII斷面處回流的平均流速和回流的流量達(dá)到最大，斷面處回流的平均流速和回流的流量達(dá)到最大， 射流的半徑在稍后一點(diǎn)達(dá)到最大。射流的半徑在稍后一點(diǎn)達(dá)到最大。收收 縮縮 段：從段：從IIII到到IVIV斷面，射流的主體流量，回流流量和回流平均流斷面，射流的主體流量，回流流量和回流平均流 速都逐漸減小，直到射流主體流量降為速都逐漸減小，直到射流主體流量降為0。30結(jié)論：第一臨界面后，壓強(qiáng)隨射程的增大而增大，到達(dá)

24、射流的端頭壓強(qiáng)達(dá)到最大，結(jié)論：第一臨界面后，壓強(qiáng)隨射程的增大而增大，到達(dá)射流的端頭壓強(qiáng)達(dá)到最大， 射流穩(wěn)定后橄欖形內(nèi)部的壓強(qiáng)稍大于周圍的大氣壓；各個(gè)斷面的動(dòng)量不再射流穩(wěn)定后橄欖形內(nèi)部的壓強(qiáng)稍大于周圍的大氣壓；各個(gè)斷面的動(dòng)量不再 守恒，沿程減小。守恒，沿程減小。第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流實(shí)踐證明，如果安裝高度實(shí)踐證明，如果安裝高度h0.7H，射流將出現(xiàn)貼附現(xiàn)象，整個(gè)，射流將出現(xiàn)貼附現(xiàn)象，整個(gè)貼附在頂棚上，回流區(qū)只存在于射流主體與地面之間。這種射流貼附在頂棚上，回流區(qū)只存在于射流主體與地面之間。這種射流我們稱為貼附射流。射流的結(jié)構(gòu)可以看作完整射流的一半即半個(gè)我們稱為貼附射流。射流的結(jié)構(gòu)

25、可以看作完整射流的一半即半個(gè)橄欖形，規(guī)律可以認(rèn)為相同。橄欖形，規(guī)律可以認(rèn)為相同。31第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流如果回流的速度為如果回流的速度為v，那么，那么v的半經(jīng)驗(yàn)計(jì)算公式為：的半經(jīng)驗(yàn)計(jì)算公式為：)()10(177.02377.1000 xfexdFvvxx 其中：其中：v0、d0噴嘴出口速度、直徑。噴嘴出口速度、直徑。 F 垂直于射流的房間截面面積。垂直于射流的房間截面面積。Faxx 射流截面至極點(diǎn)的無因次距離射流截面至極點(diǎn)的無因次距離 a紊流系數(shù)紊流系數(shù)最大回流速度最大回流速度v1，無因次，無因次x 由實(shí)驗(yàn)由實(shí)驗(yàn)得到為得到為0.2，代入上式得：，代入上式得：69. 0001

26、dFvv如果如果L為射流的作用距離，為射流的作用距離，無因次化以后為：無因次化以后為： FaLL （661）（661a）（661b）32第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流聯(lián)立聯(lián)立661a和和661c得：得： 1269.0)(vvLf 計(jì)算步驟：由計(jì)算步驟：由v1、v2查表得到無因次查表得到無因次L，然后再求，然后再求L。上面的計(jì)算公式適用于貼附射流，如果上面的計(jì)算公式適用于貼附射流，如果h0.5H，即對(duì)稱射流，即對(duì)稱射流，將計(jì)算式中的將計(jì)算式中的 FF5 . 0即可。即可。 作業(yè)：作業(yè)：6-6、6-9、6-13 在設(shè)計(jì)要求的在設(shè)計(jì)要求的L處，射流回流的平均流速處，射流回流的平均流速v2是設(shè)計(jì)限定值，是設(shè)計(jì)限定值，將將xL和和v2代入代入661式，得：式，得：)(002LfdFvv 33第五節(jié)第五節(jié) 有限空間射流有限空間射流mFaLL4 .693455 . 007. 037. 05 . 0 送風(fēng)口直徑為送風(fēng)口直