電磁場(chǎng)作業(yè)題答案全

1、第 1章 矢 量 分 析1.1 什么是場(chǎng)？什么是矢量場(chǎng)？什么是標(biāo)量場(chǎng)？什么是靜態(tài)場(chǎng)？什么是時(shí)變場(chǎng)？ 答：如果在空間某一個(gè)區(qū)域內(nèi)上任意一點(diǎn)都有一確定物理量值與之對(duì)應(yīng)， 則這個(gè)區(qū)域就構(gòu)了 一個(gè)物理量的場(chǎng)。如果這個(gè)確定物理量值是一個(gè)標(biāo)量（只有大小沒(méi)有方向） ，我們稱這種場(chǎng)為標(biāo)量場(chǎng)，如 溫度場(chǎng)、密度場(chǎng)、電位場(chǎng)等等。如果這個(gè)確定物理量值是一個(gè)矢量（既有大小又有方向） ，我們稱這種場(chǎng)為矢量場(chǎng)，如 電場(chǎng)、磁場(chǎng)、重力場(chǎng)等等。如果在場(chǎng)中的這個(gè)物理量?jī)H僅是空間位置的函數(shù)， 而不是時(shí)間的函數(shù) （即不隨時(shí)間變化 的場(chǎng)），我們稱這種場(chǎng)為靜態(tài)場(chǎng)。如果在場(chǎng)中的這個(gè)物理量不僅僅是空間位置的函數(shù)， 而且還是時(shí)間的函數(shù) （即隨時(shí)

2、間變 化的場(chǎng)），我們稱這種場(chǎng)為時(shí)變場(chǎng)。1.2 什么是標(biāo)量？什么是矢量？什么是常矢？什么是變矢？什么是單位矢量？ 答：一個(gè)物理量如果僅僅只有大小的特征， 我們稱此物理量為標(biāo)量。 例如體積、 面積、 重量、 能量、溫度、壓力、電位等。如果一個(gè)物理量不僅僅有大小， 而且還具有方向的特征， 我們稱此物理量為矢量。 例如 電場(chǎng)強(qiáng)度，磁感應(yīng)強(qiáng)度、電位移矢量、磁場(chǎng)強(qiáng)度、速度、重力等。一個(gè)矢量如果其大小和方向都保持不變的矢量我們稱之為常矢。 如果矢量的大小和方向或其中之一是變量的矢量稱為變矢。矢量與矢量的模值的比值，稱為單位矢量。即模值為 1 的矢量稱為單位矢量1.3 什么是等值面？什么是等值面方程？什么是等

3、值線？什么是等值線方程？答： 在標(biāo)量場(chǎng)中許多相同的函數(shù)值（他們具有不同的位置） 。構(gòu)成的曲面，稱為等值面。例 如，溫度場(chǎng)中由相同溫度構(gòu)成的等溫面，電位場(chǎng)中相同電位構(gòu)成的等位面等都是等值面。描述等值面的方程稱為等值面方程。假定 u x,y,z 是坐標(biāo)變量的連續(xù)可微函數(shù)。則等值 面方程可表述為 u x, y,z C（ c 為任意常數(shù)）在標(biāo)量場(chǎng)中平面中相同的函數(shù)值構(gòu)成的曲線，稱為等值線。描述等值線的方程稱為等值線方程。假定 u x,y 是坐標(biāo)變量的連續(xù)可微函數(shù)。則等值線 方程可表述為 u x,y C（c 為任意常數(shù)）1.4 求下列電場(chǎng)的等位線方程（1）xz ， （2） 2 4 2x2 y2解： 根據(jù)

4、等值線方程的定義即電位函數(shù)應(yīng)為一常數(shù)，所以等位線方程為c c xz ，即 x ； 2 4 2 c 即 x2 y2 4 k （ k為常數(shù) ）z x2 y2 c1.5 求下電場(chǎng)的等值面方程1)2122 ，2)= (x-x0)2(yy0)2(z-z0)2，3)= ln(x2+ y2+z2)x2 y2 z2解： 根據(jù)等值面方程的定義即電位函數(shù)應(yīng)為一常數(shù)，所以等位面方程為1c即22x2 y22 z1 ck22x22 yz= (x-x0)2 (yy0)2(zz0) 2 c即(x2 2 2 2 x0) 2 (y y0 )2 (z z0)2 c2 kln x2 y22 zc即2 x22 yzc ek2，( k

5、 為常數(shù))1.6 什么方向?qū)?shù)？什么梯度？梯度與方向?qū)?shù)的關(guān)系？ 答： 在標(biāo)量場(chǎng)中任一點(diǎn)在某一方向上的變化率稱為方向?qū)?shù)。在任意一個(gè)給定點(diǎn)所有方向上方向?qū)?shù)的最大值，稱為該點(diǎn)的梯度 梯度是在某一點(diǎn)所有方向?qū)?shù)的最大值；而方向?qū)?shù)是梯度在某一方向上的投影。1.7 求函數(shù) u x2 y2 z2 在點(diǎn) M(0,1,1) 沿 l 2ex ey ez 2 方向的方向?qū)?shù)。然后求出沿 l 方向的方向余弦，ux x 2xu y2 y2 z在點(diǎn) M(1,0,1)有u1x2l 的方向余弦是cos1222122222由式得 u1102lM0233帶入方向?qū)?shù)公式，即1.8 求函數(shù) u x2 y2 z2 在點(diǎn)yuz

6、x22 y2 zz x222 yzu0u1yz2122coscos333121232M(0,1,1) 的梯度。解：在求解方向?qū)?shù)時(shí)首先要求出標(biāo)量函數(shù)對(duì)坐標(biāo)軸各變量的變化率，解： 根據(jù)梯度計(jì)算公式得uuuuux exyueyuz ezu011.9 什么是矢量線？什么是通量？什么是散度？ 答：在矢量場(chǎng)中用一些有向曲線來(lái)描述矢量場(chǎng)， 如果曲線上每一點(diǎn)的切線方向都表示該點(diǎn)的 矢量場(chǎng)的方向，這些曲線稱為矢量線。在矢量場(chǎng)中任意矢量 F沿有向曲面 S的積分稱為矢量 F 通過(guò)該有向曲面 S的通量。F ds F n0ds ss在矢量場(chǎng) F 中的任一點(diǎn) P作一包圍該點(diǎn)的任意閉合面 s，并使 s 所限定的體積 以任

7、 意方式趨于零時(shí)， 穿出該閉合面 s的通量與 s所限定體積 比值的極限值稱為矢量場(chǎng) F 在 點(diǎn) P 的散度，記作 divF (讀作散度 F)。即蜒F dsF n0dsdivF lim 蜒slim s001.10 求矢量場(chǎng)中矢量 A xex yey2zez 經(jīng)過(guò)點(diǎn) M(1,2,3) 的矢量線方程。解： 在矢量場(chǎng)中任意矢量可以表示為AxexAzez 和矢量方程 dxAxdyAydzAz可得 dx dy dzx y 2z解微分方程，可得y c1x， z c2 x2將點(diǎn) M (1.0 , 2.0, 3.0) 的坐標(biāo)代入，可得c1 2，c2 3矢量線方程為2x ， z 3x21.11 設(shè) s 是上半球面

8、 矢量場(chǎng) r exx ey y2 2 2y z a z 0 向 n0 所指的一側(cè)穿過(guò) 解： 根據(jù)題意選取球坐標(biāo)則矢量 uuur 2 dsr dl dl er r2 sin d它的單位法線矢量ezzr xex因此，根據(jù)通量定義可得er ， r uuur r dsraer dl1.12 試計(jì)算空間矢量場(chǎng)矢量(3x2解 ：根據(jù)散度在直角坐標(biāo)系中的表示式s 的通量。 提示：yeydl er2yz)exzezaera3 2 sin0(y3n0與 oz 軸的夾角是銳角， 求 r 與 n 0 同指向 而球面上任意微元面積為d =2 a30yz2)ey (xyz 3xz2 )ez 的散度。AyAzyAx Ay

9、 AzA x y z 6xxyz1.13 什么是環(huán)量？什么是旋度？ 答： 在矢量場(chǎng)中任意矢量 F 沿有向閉合曲線的積分稱為矢量 矢量場(chǎng)中矢量 F 在某一點(diǎn)的旋度是一矢量，其大小是矢量可得3y2z2xy6xzF 沿曲線的環(huán)量。F 在該點(diǎn)的最大環(huán)量面密度，其方向是環(huán)量面密度最大值時(shí)面元正法線單位矢量。1.14 求矢量場(chǎng) Ayex xey cez (c 為常數(shù))沿下列曲線的環(huán)量(1)圓周 x2 y2R2,z 0(旋轉(zhuǎn)方向與 z軸成右手關(guān)系)(2)圓周 (x 2) 2 y2 R2,z 0(旋轉(zhuǎn)方向與 z軸成右手關(guān)系)解：設(shè)圓周包圍的曲面為 s，則 sR2 ，據(jù)斯托克斯定理，可得1)A dllAdsds

10、2ez dsssxy z syxCR22rdr d2 R200其中A2ez ,dsrdrdex eyez2) A dlexeyez2A ds ds 2ez ds 2 R ezlss x y z sy x CA (3x2 2yz)ex (y3yz2 ) ey (xyz 3xz2 )ez 的旋度：解：由A ( FzFy )ex ( FxFz )ey( FxyFyx)ezy z zxxy得A xz 2yz ex2y yz3z2 ey2zez1.15 試計(jì)算空間矢量場(chǎng)矢量1.16試證明 (1) 對(duì)于標(biāo)量函數(shù) u，有222222uuuuuuuuu0uexeyezexeyezxyxyzyzxzxzxyxy

11、(2)對(duì)于矢量函數(shù) A ，有( A)AzAyezAxAzeyAyAx ex ezAzAyyzzxxyxyzAxAzAyAx2Az2Ay2Ax2 Az2Ay2Axx0y z x zxyxyxzyzxyxzyz第 2章 靜 電 場(chǎng)2.1 什么是靜電場(chǎng)？什么是電荷守恒定律？靜電荷答： 相對(duì)于觀察者來(lái)說(shuō)靜止不動(dòng)， 其電量也不隨時(shí)間發(fā)生變化的電荷稱之為靜電荷。 產(chǎn)生的電場(chǎng)稱為靜電場(chǎng)。靜電場(chǎng)是一種不隨時(shí)間變化的電場(chǎng)。宏觀世界里電荷既不能被產(chǎn)生， 也不能被消滅， 它們只能從一個(gè)物體轉(zhuǎn)移到另一個(gè)物體 上，或者從物體的一部分轉(zhuǎn)移到另一部分。2.2 什么是實(shí)驗(yàn)電荷？什么是點(diǎn)電荷？什么是環(huán)量？ 答：在電場(chǎng)中一個(gè)電荷

12、產(chǎn)生的電場(chǎng)相對(duì)于場(chǎng)源產(chǎn)生電場(chǎng)的影響可以忽略不記，這樣的電荷稱為實(shí)驗(yàn)電荷。一般來(lái)說(shuō)當(dāng)一個(gè)帶電體距離觀察點(diǎn)的距離遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于帶電體本身的尺寸時(shí)，帶電體的大小和幾何尺寸可以忽略，則該帶電體可近似看作一個(gè)點(diǎn)電荷。2.3 在宏觀世界電荷是如何分布的？ 答：在宏觀世界電荷是連續(xù)分布的。 但連續(xù)分布電荷的帶電體， 其電荷分布不一定是均勻地。 具體分布有 1電荷體分布； 2電荷面分布， 3電荷線分布。2.4 簡(jiǎn)述庫(kù)侖定律答：真空中兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷 q1和 q2 之間有相互作用力 F，其作用力的大小與兩電量 q1 ，q2 的乘積成正比；與 q1 ， q2之間距離 R的平方成反比；其作用力的方向在它們的連線方向； 如

13、果兩點(diǎn)電荷同性則為斥力，異性為引力。其數(shù)學(xué)表達(dá)式為：F121 q1q2 R04 0 | R|2 Rq1q24 0 |R|3牛頓2.5 三個(gè)點(diǎn)電荷 q1 4（庫(kù)）， q2q3 2（庫(kù)），分別放在直角坐標(biāo)系中的三點(diǎn)上：0，0，0，）（0，1，1，），（0，-1，-1，）。求放在點(diǎn)6，0，0）上的點(diǎn)電荷 q01（庫(kù)）所受的力。q1q2R040R2解： 由庫(kù)侖定理 F同理 F2F3q1q0R04 ( 1)(6 0)ex(0 0)ey(00)ez4 0R4 10( (6 0)2(0 0)2(00)2 )236q2q0 R04 0 R22 ( 1) (6 0)ex (0 1)ey (0 1)ez4 10

14、9 ( (6 0)2 (0 1)2 (0 1)2 )2 36361891091096ex6296 10 exez0 q2q0 R 4 0 R22 ( 1)(6 0)ex(01)ey(01)ez4 10( (6 0)2(01)2(01)2 )2366ex ey38918 10938在點(diǎn)（ 6，0，0）上的點(diǎn)電荷所受的力由 F1，F(xiàn)2，F(xiàn)3 組成。即F F1 F2 F3936 109(1138)ex2.6 為什么引入電場(chǎng)強(qiáng)度？電場(chǎng)強(qiáng)度是如何定義的？ 答： 為了描述電場(chǎng)的性質(zhì)我們引入了電場(chǎng)強(qiáng)度。在電場(chǎng)中任意點(diǎn)放置一實(shí)驗(yàn)電荷 q0 ，實(shí)驗(yàn)電荷 q0在該點(diǎn)所受的力與該實(shí)驗(yàn)電荷電量的比 值稱為該點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)

15、度，用數(shù)學(xué)公式表示為：E F qR3牛頓 /庫(kù)侖 或 伏特 /米q0 4 0 |R|32.7 電位與電場(chǎng)強(qiáng)度是什么關(guān)系？表明電位的物理意義。 答： 電位與電場(chǎng)強(qiáng)度是負(fù)梯度關(guān)系。即 E電位是相對(duì)值， 電場(chǎng)中不同參考電位表明單位正電荷從該點(diǎn)到參考點(diǎn)電場(chǎng)力所做的功。個(gè)點(diǎn)的電位值不同。但電場(chǎng)中任意兩點(diǎn)的差值與參考點(diǎn)無(wú)關(guān)。2.8 有一長(zhǎng)為 2l ，電荷線密度為 的直線電荷。(1) 求直線延長(zhǎng)線上到線電荷中心距離為 2l 處的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位；(2) 求線電荷中垂線上到線電荷中心距離為2l 處的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位。解： (1)如題 2.4 圖( a)建立坐標(biāo)系，題設(shè)線電荷位于 軸上 l 3l 之間，則 x處的電

16、荷微元在坐標(biāo)原點(diǎn)產(chǎn)生的電 場(chǎng)強(qiáng)度和電位分別為dx dxdE 2 ex ， d4 0x24 0x由此可得線電荷在坐標(biāo)原點(diǎn)產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位分別3l3ldxE0dE2exexll40x6 0l3l3ldx0dln3ll40x40題 2.4 圖y 軸上 l l 之間，則 y 處的電荷微元在點(diǎn) 0,2l 處產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位分別為dy 2 0rdEer，ddy4 0r式中， dy 2l d 2cos22lsincosll 2 4l21 ，分別代入上兩式，并考慮對(duì)稱性，可知電場(chǎng)強(qiáng)度僅為dy4 0r 2E 2l,0 2 dE 2ex002l,02d0x 方向，cos因此可得所求的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位分別為e

17、x4 0l 0cos d x sin4 0lex5 0ld4 0 0 cosln tan 1 tan2 0 211240.24(2)如題 2.4 圖(b)建立坐標(biāo)系，題設(shè)線電荷位于2.9 半徑為 a的圓盤(pán)，均勻帶電，電荷面密度為 s 。求圓盤(pán)軸線上到圓心距離為 b 的場(chǎng)點(diǎn)的電位和電場(chǎng)強(qiáng)度。解： 根據(jù)電荷分布的對(duì)稱性，采用圓柱坐標(biāo)系。坐標(biāo)原點(diǎn)設(shè)在圓盤(pán)形面電荷的圓心， z軸與面電荷軸線重合。 場(chǎng)點(diǎn) P 的坐標(biāo)為 0, ,b 。在帶電圓盤(pán)上取 一個(gè)電荷元 sr dr d ，源點(diǎn)坐標(biāo)為 r , ,0 。由電荷元產(chǎn)生 的電位sr dr dd4 0R計(jì)算 P 點(diǎn)電位時(shí)，場(chǎng)點(diǎn)坐標(biāo) 0, ,b 不變，源點(diǎn)坐標(biāo)

18、 r , ,0 中 r 是變量。R r 2 b2整個(gè)圓盤(pán)形面電荷產(chǎn)生的電位為題 2.8 圖a200sr dr d4 0 r 2 b 2s r dr0b220sb2sb2根據(jù)電荷分布的對(duì)稱性，整個(gè)圓盤(pán)形面電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度只有ez 方向的分量ezz20b a 2 b220ba2 b2ez2.10 什么是電偶極子？答：兩個(gè)等值異號(hào)的點(diǎn)電荷所組成的系統(tǒng)，其特征是兩電荷之間距離l 遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于兩電荷到觀察點(diǎn)的距離，即 r>> l 。2.11 在球坐標(biāo)系中， 已知電偶極子電位為pe cos2 其中 pe 、 0為常數(shù)，試求電偶極子所4 0r 2在空間任意點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度。解： 電位與電場(chǎng)強(qiáng)度是負(fù)梯度關(guān)

19、系在球坐標(biāo)系中梯度公式為11ere er r r sin將pe cos2代入上式得4 0r 2er2pe cos30r 3e pe sine34 0r 3伏 米（ 注意 : 電位 不是坐標(biāo) 的函數(shù) ）2.12 簡(jiǎn)述靜電場(chǎng)中的高斯定理？什么是介質(zhì)擊穿？什么是擊穿強(qiáng)度？什么是束縛電荷？什 么是電極化？什么是極化強(qiáng)度？答：在靜電場(chǎng)中電位移矢量通過(guò)任意閉合曲面的電位移通量等于該閉合曲面所包圍的電荷電量。即D ds qf s介質(zhì)在電場(chǎng)強(qiáng)度達(dá)到一定強(qiáng)度的作用下， 介質(zhì)中的電子將擺脫原子核的束縛成為自由電 子，使介質(zhì)導(dǎo)電，這一現(xiàn)象稱為介質(zhì)擊穿。使介質(zhì)發(fā)生擊穿的電場(chǎng)強(qiáng)度，稱為擊穿強(qiáng)度。在電場(chǎng)中， 介質(zhì)內(nèi)部的電

20、荷不能擺脫原子核的束縛成為自由電子的電荷， 稱為束縛電荷。 在電場(chǎng)作用下，束縛電荷發(fā)生位移，這種現(xiàn)象稱為電極化。單位體積內(nèi)，電偶極矩的矢量和。即Pe lim pe庫(kù) 米 22.13 在真空中有一個(gè)半徑為 a 的帶電球體， 其體電荷密度 f kr （k 是常數(shù)， r 是球坐標(biāo)系的 徑向變量 ），求該球內(nèi)、外的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位的表達(dá)式。解：1求球內(nèi)、外的 D 和 E由于電場(chǎng)的球?qū)ΨQ性，在與帶電球同心，半徑為r 的高斯面上，D 與介質(zhì)無(wú)關(guān)，方向是徑向。r2D ds qf dkrdkrr 2dr sin d d0002D ds D4 r 2r22krr dr sin d d000當(dāng) r< a 時(shí)，

21、4 r 2 Di k r 4所以當(dāng) r> a 時(shí)，Dik r2 er4rEikr 240er所以4 r 2D0 k a4D0ka44r2erE0ka44 0r 22求球內(nèi)、外電位分布當(dāng) ra 時(shí)，aEidr i r當(dāng) r a 時(shí)，因電荷分布在有限區(qū)域，故可選無(wú)窮遠(yuǎn)點(diǎn)為參考點(diǎn)。E0dr aakr2 drr404kar42 dr4 0r 2ka3kr 33 0 120E0drr44ka4ka4 12 drr 4 0r4 0 r2.14 有兩相距為 d 的平行無(wú)限大平面電荷， 電荷面密度分別為 和 割出的三個(gè)空間區(qū)域的電場(chǎng)強(qiáng)度。求兩無(wú)窮大平面分解：如題 2.14 圖所示的三個(gè)區(qū)域中，作高斯面

22、S1，據(jù)高斯通量定理，可得在區(qū)域 （1）和（ 3）中，電場(chǎng)強(qiáng)度為零；再作高斯面 S2 ，據(jù)高斯通量定理，可得在區(qū)域（ 2）， E02.15 求厚度為 d ，體電荷密度為 的均勻帶電無(wú)限大平板在空間三個(gè)區(qū)域產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解： 如圖 2.15 所示的三個(gè)區(qū)域中，作高斯面 S1 ，據(jù)高斯通量定理，電場(chǎng)強(qiáng)度在 S1上的通量E ds 2E1S1s1dS10可得在區(qū)域（ 1）和（ 3）中，電場(chǎng)強(qiáng)度E1對(duì)于區(qū)域（ 2），如圖建立坐標(biāo)系，作高斯面d20S2 ，據(jù)高斯通量定理，電場(chǎng)強(qiáng)度在 S2 上的通量為E1S2E2S2xS20E2E1d20題 2.15 圖2.16 平行板電容器的極板面積 S=400（厘米

23、）2，間距 d=0.5（厘米 ），中間的一半是玻璃 r 7 ， 另一半是空氣 r 1 ，如題 2.16 圖所示。已知玻璃和空氣的擊穿場(chǎng)強(qiáng)分別是90（千伏 /厘米）和 30（千伏 /厘米），問(wèn)極板間電壓為 U=10 （千伏）時(shí)，電容器是否 會(huì)被擊穿？解： 設(shè)兩極板間電場(chǎng)的方向沿 ed方向（正極板指向負(fù)極板，除去邊界 效應(yīng)）。由邊界條件得D1nD2n玻璃介質(zhì)中電位移矢量D11E1enr=1r=70.25cm0.25cmU=10KV空氣介質(zhì)中電位移矢量D22E2enD1n又由于1E1en D2nd/2UE1dl1 0 02E2end/ 2 d E2dl E12 1 2E2 d2求解方程1）和（ 2）

24、電場(chǎng)強(qiáng)度是1）題 2.16 圖2 2U2en( 12)d n2 1U e 和 en （ 1 2）d n0 和 U=10（千伏）代入上式得E1E2將1E 1=35（千伏 / 厘米）；E2=5（千伏 / 厘米）所以，當(dāng)極板間電壓為 10（千伏）時(shí)，在玻璃中和空氣中的場(chǎng)強(qiáng)分別是1r 0 7 0 、 22r 035（千伏 /厘米）和5（千伏 /厘米），空氣層要被擊穿， 10 千伏的電壓全加在玻璃層上，仍小于玻璃的擊穿場(chǎng)強(qiáng)。 因此電容器不會(huì)完全擊穿。2.17 簡(jiǎn)述靜電場(chǎng)方程及其物理意義答： E r0 表明靜電場(chǎng)是一個(gè)無(wú)旋場(chǎng)。D介質(zhì)中某點(diǎn)的電位移矢量的散度等于該點(diǎn)的自由電荷的體密度。場(chǎng)量發(fā)2.18 簡(jiǎn)述靜

25、電場(chǎng)的邊界條件 答：場(chǎng)量由一種介質(zhì)進(jìn)入另一種介質(zhì)時(shí)，在兩種不同介質(zhì)分界面上場(chǎng)量要發(fā)生變化， 生變化規(guī)律稱為邊界條件。電場(chǎng)強(qiáng)度的邊界條件E1t E2t 在兩種介質(zhì)形成的邊界上， 分界面上的電場(chǎng)強(qiáng)度切向分量相等，說(shuō)明切線方向的電場(chǎng)強(qiáng)度是連續(xù)的。電位移矢量的邊界條件D1n D2n Sq sf 說(shuō)明，如果兩種媒質(zhì)的分界面上有一層自由電荷，則 D 的法向分量是不連續(xù)的。 1假設(shè)有兩種媒質(zhì)如果一種是導(dǎo)體，另一種媒質(zhì)是電介質(zhì)。則 D1n sf 2假設(shè)有兩種媒質(zhì)都是電介質(zhì)， 而且分界面上沒(méi)有自由面電荷， 則D1n D2n 電位的邊界條件 1 2 說(shuō)明分界面兩側(cè)的電位是連續(xù)的。2.19 簡(jiǎn)述電容的概念答： 當(dāng)兩

26、導(dǎo)體在幾何形狀，導(dǎo)體相互位置和導(dǎo)體之間的介質(zhì)一定的情況下， 導(dǎo)體所帶電荷與 兩導(dǎo)體之間的電壓成正比，比例系數(shù)稱為電容。 即 q UC多導(dǎo)體系統(tǒng)又分為自有電容和互有電容。 自有電容是導(dǎo)體對(duì)地具有的電容。 互有電容是 多導(dǎo)體之間具有的的電容。2.20 球形電容器內(nèi)導(dǎo)體極板半徑為 R1 ，外導(dǎo)體極板半徑為 R2，極板間充滿介電常數(shù)為的電介質(zhì)。求電容器的電容。解： 設(shè)球形電容器內(nèi)導(dǎo)體電極上的分別帶有電荷q ，則在極間介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度為4 qr2 ，極間電壓為R2EdrR1q114R1 R2q R2 R1 因此 C q 4 R1R24 R1R2U R2 R12.21 如何計(jì)算電場(chǎng)能量？答： 可以根據(jù)帶電

27、體上的電位和電量進(jìn)行計(jì)算，也可以根據(jù)電場(chǎng)的能量密度進(jìn)行計(jì)算，即111Weq1(q)2 q( 1222We1DEd1E2d2212) 2qU1CU22.22 內(nèi)、外兩個(gè)半徑分別為 a 、b 的同心球面極板組成的電容器，極板間介質(zhì)的介電常數(shù)為0 ，當(dāng)內(nèi)、外電極上的電荷分別為q時(shí)，求電容器內(nèi)儲(chǔ)存的靜電場(chǎng)能量。解： 如題 2.22 圖建立球坐標(biāo)，球形極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度和電位移矢量為 E 4 q0r2，D4qr2，則極板間的電場(chǎng)能量2b1 q 2 1 1W4a 2 4 0 r4r 2dr0第3章bdrar2q280靜電場(chǎng)問(wèn)題的解法3.1 簡(jiǎn)述求解靜電場(chǎng)問(wèn)題是如何分類的？如何求解他們問(wèn)題？題 2.22 圖答

28、： 靜電場(chǎng)問(wèn)題總的來(lái)說(shuō)可分為兩種類型： 分布型問(wèn)題和邊值型問(wèn)題。靜電場(chǎng)問(wèn)題不論是分 布型問(wèn)題還是邊值型問(wèn)題的解法又可分為解析法和數(shù)值法。解析法的解是一種數(shù)學(xué)表達(dá)式， 其解是精確解。解析法包括分離變量法、鏡像法、復(fù)變函數(shù)法等。用公式求解的方法均為解10析法。數(shù)值法的解則是直接計(jì)算得到的一組數(shù)值，其解是近似解。數(shù)值法包括有限差分法、 有限元法等。3.2 簡(jiǎn)述分布型問(wèn)題的求解方法？ 答：分布型問(wèn)題是已知電荷或帶電體的分布求場(chǎng)量的問(wèn)題。 計(jì)算方法有三種方法： 高斯定理、 電場(chǎng)強(qiáng)度、電位方法。計(jì)算時(shí)如果電場(chǎng)對(duì)稱首先考慮高斯定理，其次是電位方法。3.3 邊值型問(wèn)題是如何分類的？答： 邊值型問(wèn)題是已知電場(chǎng)中

29、所有不同媒質(zhì)分界面 ( 這里主要是指導(dǎo)體與電介質(zhì)的分界面 ) 上的邊界條件(電位函數(shù)的變化率)或不同媒質(zhì)分界面的電位，求解電場(chǎng)中場(chǎng)量問(wèn)題。邊值 問(wèn)題又分為三種類型。第一類邊值問(wèn)題(又稱為狄里赫利問(wèn)題) 。是已知電場(chǎng)內(nèi)部電荷的分 布和給定不同分界面上的電位，即給定 s (s) 求解電場(chǎng)中場(chǎng)量的問(wèn)題。第二類邊值問(wèn)題(又稱為諾埃曼問(wèn)題) 。是已知電場(chǎng)內(nèi)部電荷的分布和所有導(dǎo)體表面上邊界條件 ( 實(shí)際上是已知導(dǎo)體上的面電荷密度 )，即給定 sf 求解電場(chǎng)中場(chǎng)量的問(wèn)題。sf n第三類邊值問(wèn)題 ( 又稱為混合型邊值問(wèn)題 ) 。是在已知電場(chǎng)內(nèi)部電荷的分布下，已知一部分導(dǎo)體上的電位和另外一部分導(dǎo)體表面上電位函數(shù)

30、的法向?qū)?shù)，即給定 s (s) 和sf求解電場(chǎng)中場(chǎng)量的問(wèn)題。 n3.5 長(zhǎng)方形截面的導(dǎo)體槽， 槽可視為無(wú)限長(zhǎng)，其上有一塊與槽相絕緣的蓋板， 槽的電位為零， 上面蓋板的電位為 U0 ，求槽內(nèi)的電位函數(shù)。解：根據(jù)題意，電位 . (x,y) 滿足的邊界條件為：1. (0,y) (a,y) 02. (x,0) 03 (x,b) U 0根據(jù)條件 1 和 2，電位 . (x,y) 的通解應(yīng)取為(x,y)n y n yAn sinhsinn a a n1所以由條件得 UAn sinh nab sin nax12U 0a 2U0Anasinh2(Un 0b/ a) 0 sin(nax)ddxn sin2hU(

31、n0 b/a)(1 cosn )0n sinh(n b/a )(n 1,3 ,5)0(n 2,4,6)故得到槽內(nèi)的電位分布：4U 0 1 n y n x(x,y) n sinh(1n b/a) sinh a sin nax n 1,3,53.6 簡(jiǎn)述鏡像法的原理及其應(yīng)用答： 鏡象法是用一個(gè)虛擬的帶電體 (點(diǎn)電荷或線電荷) 代替實(shí)際場(chǎng)源電荷在導(dǎo)體上的感應(yīng)出 來(lái)的電荷， 用來(lái)計(jì)算由原電荷和感應(yīng)電荷共同產(chǎn)生的合成電場(chǎng)。 這些虛擬的電荷稱為鏡象電11荷。在使用鏡像法時(shí)鏡像電荷不能破壞原電荷和感應(yīng)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)，邊界條件保持不變，如果是兩個(gè)平面還應(yīng)該滿足其夾角為1800 ，而 n 又為整數(shù)時(shí)， 最后的鏡

32、象電荷才可能與原 n電荷重合在一起，即鏡象電荷的總數(shù)為有限的（2n-1 ）個(gè)。3.7 一無(wú)限大導(dǎo)體平面折成 90。角，角域內(nèi)有一點(diǎn)電荷 q 位于 （x0，y0） 點(diǎn)，如圖 3.7 題所示。 用鏡象法求角域內(nèi)任意點(diǎn) （x，y）的電位，電場(chǎng)強(qiáng)度及電荷 q 所受力 （標(biāo)出鏡象電荷的位置和數(shù) 值）。解：三個(gè)鏡象電荷坐標(biāo)分別是：q(1 x1 -x，y1 y) q 、q(2 x2q（3 x3 x， 電位y3y) qr 1 Nqiri4 0i1 r ri電場(chǎng)強(qiáng)度14 0 (x-x0)2 (y-y0)214 0 (x- x2)2 (y-y2)21 N qi (r r)4 0i 1 r ri14 0 (x-x1

33、)2 (y-y1)214q0 (x- x3 )2 (y- y3)2-x， y2y) q 、Yq( 2,3 )0x題 3.7 圖ErE 4qr r030 |r r0 |3q r r1q4 0 |r r1 |3 4 0 |rr23q r r34 0 |r r3 |3E q (x x0)exE4(y y0)ey (z z0)ez(x x1)ex (y y1)ey (zz1)ez2 22 320 |(x x0)2 (y y0)2 (z z0)2 |2 q (x x2)ex (y y2)ey (z z2)ez4q34 0 |(x x1)2 (y y1)2 (z z1)2| 2 q (x x3 )ex (

34、y y3)ey (z z3)ez0 |(x x2)2 (y y2)2 (z z2)2 | 234 0|(x x3)2 (y y3)2 (z z3)2| 2電荷所受力q1q2r0 r2r2 |3F 1r0 r1 3 q4 0 |r0 r1 |4 0 |r0q3r0 r3303 3 q0 |r0 r3 |2q (x0 x1)ex (y0 y1)ey (z0 z1)ez 34 0 |(x0 x1)2 (y0 y1)2 (z0 z1)2| 22q (x0 x2)ex (y0 y2)ey (z0 z2)ez 34 0 |(x0 x2)2 (y0 y2)2 (z0 z2)2| 22q40(x0 x1 )e

35、x (y0 y1)ey (z0 z1)ez|(x0 x3)2 (y0 y3)2 (z0 z3)2 |23.8 一個(gè)電荷量 q 為，質(zhì)量為 m 的小帶電體，放置在無(wú)限大導(dǎo)體平面下方，與平面相距為 h 。 求 q 的值以使帶電體上受到的靜電力恰與重力相平衡。解：將小帶電體視為點(diǎn)電荷 q ，導(dǎo)體平面上的感應(yīng)電荷對(duì) q的靜電力等于鏡像電荷 q對(duì) q的 作用力。根據(jù)鏡像法可知，鏡像電荷為q q ，位于導(dǎo)體平面上方 h 處，則小帶電體受到的122靜電力為： fq2e2e 4 0（2h）22令 fe的大小和重力 mg 相等，即q mg4 0 （2h）2于是得到： q 4h 0mg3.9 一個(gè)點(diǎn)電荷放在 位置

36、和大?。?0 度的接地導(dǎo)體角域內(nèi)的點(diǎn)（ 1， 1，0）處。求：（ 1）所有鏡像電荷的2）點(diǎn) x 2,y 1處的電位。解：（1）q1q, x1y102 cos750 0.3662sin 750 1.366q2q, x22 cos16501.366y22 sin 1650 0.366q3x3q, 302 cos195 0 1.366 y3 2sin1950 0.366q4q,y4'0x42 cos285 0.3662sin 2850 1.366q52）x5' 2 cos3150 1'0y5' 2sin3150 1點(diǎn) x 2, y 1 處的電位q,2，1，0）1 (

37、qq1q 2q3q44 (0 RR1R2R3R4q5R504.321 q 2.88 10 9 qY3.10 在一無(wú)限大導(dǎo)體平面上有一半徑為題 3-10 所示， 設(shè)在點(diǎn) x0,y0 有一點(diǎn)電荷 q，若用鏡象法求解導(dǎo)體 外部空間任一點(diǎn)的電位，試計(jì)算各個(gè)鏡象電荷的位置和數(shù)值。 解：利用鏡象法計(jì)算各個(gè)鏡象電荷的位置和數(shù)值如題 計(jì)算如下：a 的導(dǎo)體半球凸起。如圖3-4 圖所示，d12x02y0q' qx1 d1 cosy1 d1 sin第4章adqsinx0x02 y02cosy02y0恒定電流的電場(chǎng)q(x0,y0) （x, y）X（x, y ）q(x 0,- y0)題 3-10 圖4.1 電流

38、是如何形成的？什么是直流電？什么是交流電？答： 電荷在電場(chǎng)作用下的宏觀定向運(yùn)動(dòng)就形成電流。不隨時(shí)間變化的電流稱為恒定電流（ 直流）。隨時(shí)間變化的電流稱為時(shí)變電流 （交流 ）。4.2 什么是恒定電流場(chǎng)？ 答： 恒定電流產(chǎn)生的場(chǎng)，我們稱為恒定電流場(chǎng)，它分為恒定電流的電場(chǎng)和恒定電流的磁場(chǎng)。4.3 什么是傳導(dǎo)電流？什么是電流？答： 固態(tài)或液態(tài)導(dǎo)體 （或統(tǒng)稱為導(dǎo)電媒質(zhì) ）中的電流都稱為傳導(dǎo)電流。在真空或氣體中，電荷 在電場(chǎng)作用下的定向運(yùn)動(dòng)形成的電流，稱為運(yùn)流電流。4.4 在恒定電場(chǎng)中傳導(dǎo)電流密度與電場(chǎng)強(qiáng)度是什么關(guān)系？13答： 傳導(dǎo)電流密度與電場(chǎng)強(qiáng)度成正比（電磁場(chǎng)中歐姆定理）即4.7 寫(xiě)出恒定電流電場(chǎng)的基

39、本方程，表述它們的意義。答：J f 0 表明恒定電流的電場(chǎng)是一個(gè)無(wú)散場(chǎng)。E 0 表明恒定電流的電場(chǎng)是一個(gè)無(wú)旋場(chǎng)。4.8 什么是接地電阻？什么是絕緣電阻？如何計(jì)算？答： 電氣設(shè)備到大地之間的電阻，稱為接地電阻。它包括接地線電阻，接地體電阻、接地體 與土壤電阻和土壤電阻四部分。 絕緣電阻是絕緣介質(zhì)的漏電阻， 它是絕緣介質(zhì)兩端的電壓與 介質(zhì)中的漏電流的比值。計(jì)算絕緣電阻有有三種方法。1 公式法：利用公式 R dl 進(jìn)行計(jì)算ls上式中的 dl 方向上的長(zhǎng)度元， s 是垂直于電流方向的面積，它可能是坐標(biāo)變量的函數(shù)。E , JfE, IJf dsS1 通過(guò)絕緣材料到電極 2 的電流 I2電場(chǎng)強(qiáng)度法：利用拉

40、普拉斯方程求出電位再由求得電流強(qiáng)度 I ，然后由 R 兩電極的電位差 求得絕緣電阻。I當(dāng)電極具有某種對(duì)稱關(guān)系時(shí)，也可以假設(shè)一個(gè)由電極后由 Jf I , E J f ；U E dl 計(jì)算電壓，最后由 R=U/I 求得電阻 R。 sl3電容法：利用在相同的邊界條件下，靜電場(chǎng)和恒定電場(chǎng)的相似性，可以得出兩導(dǎo)體間的電容和電導(dǎo)之間的關(guān)系，從電容可以算電導(dǎo)或從電導(dǎo)算出電容。4.9如題 4-9圖所示，由導(dǎo)電媒質(zhì)構(gòu)成的扇形， 厚度為 h ，電導(dǎo)率為 。求 A、B之間的電阻。解： 設(shè) A 、 B 間的電壓為 U ，則在導(dǎo)電媒質(zhì)中有21 rr rr0，解得Aln R1B 0 ，AlnR2B U ，解得AU，Bln

41、R2 /R1可得Urln，ElnR2 /R1 R1UJEer，IlnR2/R1 r rAln r B ，代入邊界條件，U lnR1lnR2 /R1U1ererr rlnR2/ R1 r rR b1 U U RJ ds adr alnR r R b因此，可得 R UR I R b alnR第 5 章 恒定電流的磁場(chǎng)145.1 簡(jiǎn)述安培力定理 答：在真空中有兩個(gè)通有恒定電流 I1和 I2 的細(xì)導(dǎo)線回路， 它們的長(zhǎng)度分別是 l1和 l2。通有電 流 I1 的回路對(duì)通有電流 I2 的回路的作用力 F12是0I2 dl2 (I1dl1 R0)F 12 4 l2 lR25.2一個(gè)半徑為 a的圓線圈， 通有

42、電流 I，求圓線圈軸線上任 一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度 B。解：根據(jù)電流的對(duì)稱性，采用圓柱坐標(biāo)系，坐標(biāo)原點(diǎn)設(shè)在圓 形線圈的圓心， Z 軸與線圈軸線重合，場(chǎng)點(diǎn) P的坐標(biāo)為(0,z) ，取一個(gè)電流元Iad ，源點(diǎn)坐標(biāo)為 (a,) , 如題題 5-2 圖5-2eR圖所示，則RRZRezZez aRercos ezsin erdBusI ad,e X(cos ez sin er)usIad , cos4 R24 R2eru0I ad , sin4 R2ez2 u0Ia d , sinR2ezu0Ia sin2 ez4 R2z2d,0u0Ia sin2R2sina2 z2U0Ia sin2R2eZ當(dāng) z=0 時(shí)，

43、U 0a 2I3 eZ222(a2 z2 )2U0a2I3 eZ2(a2)25.3 簡(jiǎn)述洛侖茲力答： 電荷以某一速度 v 在磁場(chǎng)運(yùn)動(dòng)，磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷有作用力，這種作用力稱為洛侖茲力，洛侖茲力與運(yùn)動(dòng)電荷垂直。所以，他不作功，只改變運(yùn)動(dòng)電荷的方向，不改變運(yùn)動(dòng)電荷的速 度。5.4 矢量磁位與磁感應(yīng)強(qiáng)度的關(guān)系是什么？ 答： 矢量磁位的旋度是磁感應(yīng)強(qiáng)度5.5 已知某一電流在空間產(chǎn)生的矢量磁位A，求磁感應(yīng)強(qiáng)度 B 。A exx2y ey xy2 ez4xyz)解： BA ( exeyez) (x2 yex xy2ey 4xyzez)xyz=y2ez 4yzey x2ez 4xzex 4xzex 4yzey

44、 (y2 x2)ez155.6 有一根長(zhǎng)位 2L 的細(xì)直導(dǎo)線與柱坐標(biāo)的 z 軸重合，導(dǎo)線的中心在坐標(biāo)原點(diǎn)。設(shè)導(dǎo)線中通 有電流 I，方向沿 z 軸的方向。 1）求空間任一點(diǎn) p , ,z 的矢量磁位 A；2）求在 z=0 的 平面上任一點(diǎn) p , ,z 的矢量磁位 A 。當(dāng) <<2L 和 >>2L 時(shí)，結(jié)果又如何？解： 1）由于對(duì)稱性，可以只討論 Z0 的情況 由矢量磁位方程得： dA 0 Idz ez4 R zr r R Z Z rctgdZ 2 dsin sin在整條線段上積分得dA0IdZ ez0Iez d4 R 4 sin2A dA120 Iezd1 4 sin0

45、Iezsin1cos 20Iez sin1(1cos 2 )0 Iez sin 2sin 2A0 z ln 2e0 z ln41cos 14 sin2(1cos 1 )sin 1sin 1d ln( 1 ctg ) C sin sinsin 1rr2 (z l) 2sin2rr 2 (z l) 2由圖可知cos 1zlr 2 (z l) 2cos 2zl22 r (z l)1)A0I lnr2(zl)2(zl)ez4r 2(zl)2(zl) z題 5-9 圖2）在 Z=0 時(shí)，A40Ilnrr22ll22llez40I ln (rr22ll22ll)(rr22ll22ll)e0Iln ( r2

46、 l2 l)2 0I ln r2 l2 l4 r 2 2 r5.7 什么是磁偶極子？答： 如果觀察距離 R 遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于一個(gè)小圓形電流線圈的半徑（半徑為r），即 R>>r 。我們稱這個(gè)小圓形電流線圈為磁偶極子。5.8 簡(jiǎn)述安培環(huán)路定理答：媒質(zhì)中磁場(chǎng)強(qiáng)度 H 沿任一閉合路徑的線積分 （環(huán)量 ）等于這個(gè)閉合路徑所交鏈的總傳導(dǎo)電流。 H dl Jf ds I ls5.9 設(shè)無(wú)限長(zhǎng)同軸線的內(nèi)導(dǎo)體半徑是 a（米 ），外導(dǎo)體的內(nèi)半徑 是 b（米 ），外導(dǎo)體的厚度忽略不計(jì)。 并設(shè)導(dǎo)體的磁導(dǎo)率是 0，16內(nèi)、外導(dǎo)體間充滿磁導(dǎo)率是的均勻磁介質(zhì)，如題5-9 圖所示。內(nèi)、外導(dǎo)體分別通以大小都等于 I 但方向

47、相反的電流，求各處的 B 和 H 。解 ：先求內(nèi)導(dǎo)體中的磁場(chǎng)強(qiáng)度表示式。由式H dl l回路，它必與某一條 H 線相重合，并使積分路徑沿著J f ds 在內(nèi)導(dǎo)體中取一半徑為 的圓形 sH線的方向。同時(shí)由于對(duì)稱性，路徑上的 H 是常量。另外，在恒定電流的情況下，導(dǎo)體截面上的Jf 是常量。故上式變?yōu)镠2即得到 H 2Ia2 2 安/ 米 和 B0H0I 2 特 (0 a)2 a2采用同樣的方法，可求得內(nèi)外導(dǎo)體 之間的磁場(chǎng)H2 安/ 米 IBH2 特 (0 b)在 <b 的空間，因H dl I I I 0 l由對(duì)稱性可得 H=0, B=0.5.11 什么是磁化強(qiáng)度？答： 單位體積內(nèi)磁偶極矩的矢

48、量和。 M lim pm05.12 簡(jiǎn)述恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)的邊界條件答： B1n B2n 說(shuō)明在分界面上磁感應(yīng)強(qiáng)度 B 的法向分 量總是連續(xù)的。H1t H 2t Jsf 說(shuō)明當(dāng)分界面上有傳導(dǎo)面電流時(shí)， H的切 向分量是不連續(xù)的。當(dāng)分界面上沒(méi)有傳導(dǎo)面電流時(shí)， H 的切向分量是連續(xù)的， 即：H 1t H2t0。ZHll3l2l4 Y4l11m1 m2 說(shuō)明標(biāo)量磁位在分界面上總是連續(xù)的。5.13 簡(jiǎn)述自感現(xiàn)象和互感現(xiàn)象。如何計(jì)算？ 答：當(dāng)一個(gè)導(dǎo)線回路中的電流隨時(shí)間變化時(shí)， 在自己回路中X題 5-10 圖要產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)， 這種現(xiàn)象稱為自感現(xiàn)象。 如果空間有兩個(gè)或兩個(gè)以上的導(dǎo)線回路， 當(dāng)其中的一個(gè)回路

49、中的電流隨時(shí)間變化時(shí)，將在其它的回路中產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，稱為互感現(xiàn)象。還要把自感分為內(nèi)自感和外自感。穿過(guò)導(dǎo)線內(nèi)部的磁鏈稱為內(nèi)磁鏈，用i 表示，用Li i 計(jì)算 內(nèi)自感 Li 。導(dǎo)線外部的磁鏈稱為外磁鏈，用 0 表示。由它計(jì)算的自感稱為 外自17感 L0。用 L0 0 計(jì)算外自感 L0 。5.14 如何計(jì)算載流導(dǎo)體系統(tǒng)的磁場(chǎng)能量？ 答： 計(jì)算載流導(dǎo)體系統(tǒng)的磁場(chǎng)能量有兩種方法，1、根據(jù)載流導(dǎo)體的電流和導(dǎo)體的電感計(jì)算磁場(chǎng)能量。即 W1 1 L1i1di 1 1 L1I121 0 1 1 1 2 1 12、根據(jù)載流導(dǎo)體系統(tǒng)空間的磁場(chǎng)能量密度計(jì)算磁場(chǎng)能量，即： wm 1 H Bd 1 H 2d22內(nèi)導(dǎo)體半

50、徑為 a ，外半徑為 b的同軸電纜中通有電流 I 。假定外 導(dǎo)體的厚度可以忽略，求單位長(zhǎng)度的磁場(chǎng)能量。解： 利用電感磁場(chǎng)能量計(jì)算公式I1W1L1i1di1012 L1I12同軸線單位長(zhǎng)度的總自感 L Li L0 0 0 ln b 。 i 0 8 2 a所以，同軸線單位長(zhǎng)度所儲(chǔ)磁能為Wm 12LI2 12(Li L0)I2 12(80 20ln ab)I20 (1 ln b)I 2 焦耳 /米 4 4 a第 6 章 時(shí)變電磁場(chǎng)6.1 什么是時(shí)變電磁場(chǎng)？答：隨時(shí)間變化的電場(chǎng)和磁場(chǎng)稱為時(shí)變電磁場(chǎng)。變化的電場(chǎng)產(chǎn)生變化的磁場(chǎng)，變化的磁場(chǎng)又答： H J f生磁場(chǎng)；B0Df產(chǎn)生變化的電場(chǎng)。6.2 寫(xiě)出麥克斯韋方程，并表述其物理意義。又稱全電流定律，說(shuō)明不僅傳導(dǎo)電流產(chǎn)生磁場(chǎng)