第六章天線基本理論(2014修改)

1、第六章 天線理論基礎(chǔ)6.1 6.1 概述概述6.2 6.2 電流元的輻射場(chǎng)電流元的輻射場(chǎng)6.3 6.3 行波長(zhǎng)線天線行波長(zhǎng)線天線6.4 6.4 自由空間中的對(duì)稱振子天線自由空間中的對(duì)稱振子天線6.5 6.5 天線特性參量天線特性參量6.1 6.1 概述概述 通信的目的是傳遞信息通信的目的是傳遞信息, , 根據(jù)傳遞信息的途徑不同根據(jù)傳遞信息的途徑不同, , 可將通可將通信系統(tǒng)大致分為兩大類信系統(tǒng)大致分為兩大類: : 一類是通過(guò)各種傳輸線來(lái)傳遞信息一類是通過(guò)各種傳輸線來(lái)傳遞信息, , 即即所謂的所謂的有線通信有線通信, , 如電話、計(jì)算機(jī)局域網(wǎng)等有線通信系統(tǒng)如電話、計(jì)算機(jī)局域網(wǎng)等有線通信系統(tǒng); ;

2、 另一另一類是依靠電磁輻射通過(guò)無(wú)線電波來(lái)傳遞信息類是依靠電磁輻射通過(guò)無(wú)線電波來(lái)傳遞信息, , 即所謂的即所謂的無(wú)線通無(wú)線通信信, , 如電視、如電視、 廣播、廣播、 雷達(dá)、雷達(dá)、 導(dǎo)航、衛(wèi)星等無(wú)線通信系統(tǒng)。導(dǎo)航、衛(wèi)星等無(wú)線通信系統(tǒng)。 在在如圖所示的無(wú)線通信系統(tǒng)中如圖所示的無(wú)線通信系統(tǒng)中, , 需要將來(lái)自發(fā)射機(jī)的導(dǎo)波能量轉(zhuǎn)需要將來(lái)自發(fā)射機(jī)的導(dǎo)波能量轉(zhuǎn)變?yōu)闊o(wú)線電波變?yōu)闊o(wú)線電波, , 或者將無(wú)線電波轉(zhuǎn)換為導(dǎo)波能量或者將無(wú)線電波轉(zhuǎn)換為導(dǎo)波能量, , 用來(lái)輻射和接用來(lái)輻射和接收無(wú)線電波的裝置收無(wú)線電波的裝置稱為天線。稱為天線。 信 息 源信 號(hào) 變 換發(fā) 射 機(jī)接 收 機(jī)受 信 者信 號(hào) 變 換 天線具

3、有天線具有發(fā)射發(fā)射和和接收接收兩種工作狀態(tài)。兩種工作狀態(tài)。 研究研究天線的問(wèn)題天線的問(wèn)題首先是要分析發(fā)射天線所產(chǎn)生的輻射電磁首先是要分析發(fā)射天線所產(chǎn)生的輻射電磁波波（輻射場(chǎng)）在空間的分布規(guī)律（輻射場(chǎng)）在空間的分布規(guī)律，這對(duì)實(shí)現(xiàn)不同目的的無(wú)線通，這對(duì)實(shí)現(xiàn)不同目的的無(wú)線通信是非常重要的。信是非常重要的。 例如：例如： 移動(dòng)通信的基站天線移動(dòng)通信的基站天線應(yīng)具有輻射最強(qiáng)方向沿地表且在應(yīng)具有輻射最強(qiáng)方向沿地表且在水平方向上水平方向上各方向輻射強(qiáng)度相同各方向輻射強(qiáng)度相同的輻射波分布。的輻射波分布。 對(duì)于對(duì)于點(diǎn)對(duì)點(diǎn)的無(wú)線通信點(diǎn)對(duì)點(diǎn)的無(wú)線通信，輻射波應(yīng)具有，輻射波應(yīng)具有“針狀波束針狀波束”的分布的分布，這即

4、節(jié)省了發(fā)射功率，同時(shí)也減少了對(duì)其它無(wú)線通信，這即節(jié)省了發(fā)射功率，同時(shí)也減少了對(duì)其它無(wú)線通信系統(tǒng)的干擾。系統(tǒng)的干擾。 討論天線問(wèn)題討論天線問(wèn)題應(yīng)從發(fā)射天線的輻射場(chǎng)入手應(yīng)從發(fā)射天線的輻射場(chǎng)入手并作為討論重點(diǎn)。并作為討論重點(diǎn)。 6.2 電流元的輻射場(chǎng)一、一、 電流元的電磁場(chǎng)電流元的電磁場(chǎng) 電流元電流元是一段長(zhǎng)度遠(yuǎn)小于工作波長(zhǎng)，電流振幅是一段長(zhǎng)度遠(yuǎn)小于工作波長(zhǎng)，電流振幅均勻分布、相位相同的直線電流元。均勻分布、相位相同的直線電流元。 它是線天線的基本組成部分，任意線天線都可它是線天線的基本組成部分，任意線天線都可看成一系列電基本振子構(gòu)成的看成一系列電基本振子構(gòu)成的第6章 天線理論基礎(chǔ)krrkrdlIH

5、j20ej1sin4krrrkrdlIEj230ej1cos2jkrrkrkrdlIEj22330ej1sin4j圖 6 2 電基本振子的輻射PrzyxlO（一）（一） 近區(qū)場(chǎng)及其特點(diǎn)近區(qū)場(chǎng)及其特點(diǎn) 在近區(qū)在近區(qū), , 電場(chǎng)電場(chǎng)E E 和和ErEr與靜電場(chǎng)問(wèn)題中的電偶極子的電場(chǎng)與靜電場(chǎng)問(wèn)題中的電偶極子的電場(chǎng)相似相似, , 磁場(chǎng)磁場(chǎng)HH和恒定電流場(chǎng)問(wèn)題中的電流元的磁場(chǎng)相似和恒定電流場(chǎng)問(wèn)題中的電流元的磁場(chǎng)相似, , 所所以以近區(qū)場(chǎng)稱為準(zhǔn)靜態(tài)場(chǎng)近區(qū)場(chǎng)稱為準(zhǔn)靜態(tài)場(chǎng); ; 由于場(chǎng)強(qiáng)與由于場(chǎng)強(qiáng)與1/r1/r的高次方成正比的高次方成正比, , 所以近區(qū)場(chǎng)隨距離的增所以近區(qū)場(chǎng)隨距離的增大而迅速減小大而迅速減小

6、, , 即即離天線較遠(yuǎn)時(shí)離天線較遠(yuǎn)時(shí), , 可認(rèn)為近區(qū)場(chǎng)近似為零可認(rèn)為近區(qū)場(chǎng)近似為零。 電場(chǎng)與磁場(chǎng)相位相差電場(chǎng)與磁場(chǎng)相位相差9090, , 說(shuō)明玻印廷矢量為虛數(shù)說(shuō)明玻印廷矢量為虛數(shù), , 也也就是說(shuō)就是說(shuō), , 電磁能量在源和場(chǎng)之間來(lái)回振蕩電磁能量在源和場(chǎng)之間來(lái)回振蕩, , 沒(méi)有能量向外輻射沒(méi)有能量向外輻射, , 所以近區(qū)場(chǎng)又稱為感應(yīng)場(chǎng)所以近區(qū)場(chǎng)又稱為感應(yīng)場(chǎng)。 cos2402wrdlIjErsin2403wrdlIjEsin42rdlIH)1, 1,( jkrekrr的高次項(xiàng)的僅保留電磁場(chǎng)表達(dá)式中r1（二）（二） 遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)及其特點(diǎn)遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)及其特點(diǎn) 在遠(yuǎn)區(qū)在遠(yuǎn)區(qū), , 電基本振子的場(chǎng)只有電基本振子的

7、場(chǎng)只有EE和和HH兩個(gè)分量?jī)蓚€(gè)分量, , 它們?cè)谒鼈冊(cè)诳臻g上相互垂直空間上相互垂直, , 在時(shí)間上同相位在時(shí)間上同相位, , 所以其玻印廷矢量所以其玻印廷矢量 是實(shí)數(shù)是實(shí)數(shù), , 且指向且指向 r r 方向。方向。 這說(shuō)明電基本振子的遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)是一個(gè)沿這說(shuō)明電基本振子的遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)是一個(gè)沿著徑向向外傳播的橫電磁波著徑向向外傳播的橫電磁波, , 所以所以遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)又稱輻射場(chǎng)遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)又稱輻射場(chǎng); ; E/H= =120 E/H= =120（ ）是一常數(shù)）是一常數(shù), , 即等于媒質(zhì)的即等于媒質(zhì)的本征阻抗本征阻抗, , 因而遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)因而遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)具有與平面波相同的特性具有與平面波相同的特性; ; 輻射場(chǎng)的強(qiáng)度與距離成反比輻

8、射場(chǎng)的強(qiáng)度與距離成反比, , 隨著距離的增大隨著距離的增大, , 輻射場(chǎng)輻射場(chǎng)減小。減小。 這是因?yàn)檫@是因?yàn)檩椛鋱?chǎng)是以球面波的形式向外擴(kuò)散輻射場(chǎng)是以球面波的形式向外擴(kuò)散的的, , 當(dāng)距離當(dāng)距離增大時(shí)增大時(shí), , 輻射能量分布到更大的球面面積上輻射能量分布到更大的球面面積上; ; 在在不同的方向上不同的方向上, , 輻射強(qiáng)度是不相等的輻射強(qiáng)度是不相等的。 這說(shuō)明電基本這說(shuō)明電基本振子的輻射是振子的輻射是有方向性有方向性的。的。HEP2100/ujkrerIdljEsin60jkrerIdljHsin2)11(項(xiàng)相比，可忽略不計(jì)的高次項(xiàng)與rr二、電流元的方向圖二、電流元的方向圖 天線輻射場(chǎng)表達(dá)式中

9、天線輻射場(chǎng)表達(dá)式中與方向有關(guān)的因子與方向有關(guān)的因子定義為天定義為天線的線的方向函數(shù)方向函數(shù)，方向函數(shù)的圖像就是天線的方向圖。，方向函數(shù)的圖像就是天線的方向圖。第6章 天線理論基礎(chǔ)電流元輻射場(chǎng)的方向圖基本電振子E 面方向圖a) 極坐標(biāo) b) 直角坐標(biāo) y z 91 F() ) 1 2 3 o o 2 2 (a) (b) y x o 1 F() ) 2 /2 3/2 o (a) (b) 基本電振子H 面方向圖a)極坐標(biāo) b)直角坐標(biāo)6.3 行波長(zhǎng)線天線載有行波電流的長(zhǎng)直載有行波電流的長(zhǎng)直天線稱為行波長(zhǎng)線天天線稱為行波長(zhǎng)線天線。線。令線長(zhǎng)令線長(zhǎng)l l大于半波長(zhǎng)，大于半波長(zhǎng)，終端接匹配負(fù)載以保終端接匹

10、配負(fù)載以保證線上為行波電流。證線上為行波電流。jkrerdlIjEsin60由電流元的電場(chǎng)分布jkzeIzI0)( 設(shè)輸入端電流為設(shè)輸入端電流為I I0 0，忽略沿線電流的衰減，則線，忽略沿線電流的衰減，則線上電流分布為上電流分布為 把行波長(zhǎng)線天線看成是無(wú)窮多的電流元沿天線把行波長(zhǎng)線天線看成是無(wú)窮多的電流元沿天線軸線首尾相接而成，取線上任一位置軸線首尾相接而成，取線上任一位置z z處的處的dzdz線段，線段，它在空間任一點(diǎn)它在空間任一點(diǎn)P P產(chǎn)生的輻射場(chǎng)為產(chǎn)生的輻射場(chǎng)為jkrerdzzIjEdsin)(60 cos1200)cos(00000cos12cos12sinsin60sin60sin

11、)(60lrjklzrjkjkzljkrleklklrIjdzeerIjerdzzIjEdEcos0zrrjkzeIzI0)( 式中，式中，r r為原點(diǎn)至場(chǎng)點(diǎn)的距離為原點(diǎn)至場(chǎng)點(diǎn)的距離; ; 為射線與為射線與z z軸之間的夾角。由上式可得行波單導(dǎo)線的方軸之間的夾角。由上式可得行波單導(dǎo)線的方向函數(shù)為向函數(shù)為sin(1cos )2( )sin(1cos )2klFkl(a)(b)(c)m 0z52.5z 040.5z 029mm行波長(zhǎng)線天線的方向圖 (a)l=;(b)l=1.5;(c)l=3 由圖可以看出行波單導(dǎo)線的方向性具由圖可以看出行波單導(dǎo)線的方向性具有如下特點(diǎn)：有如下特點(diǎn)： （1 1）沿導(dǎo)線）

12、沿導(dǎo)線軸線方向沒(méi)有輻射軸線方向沒(méi)有輻射。這。這是由于基本振子沿軸線方向無(wú)輻射之故。是由于基本振子沿軸線方向無(wú)輻射之故。 （2 2）導(dǎo)線長(zhǎng)度愈長(zhǎng)導(dǎo)線長(zhǎng)度愈長(zhǎng)，最大輻射方向最大輻射方向愈靠近軸線方向愈靠近軸線方向，同時(shí)主瓣愈窄，副瓣愈，同時(shí)主瓣愈窄，副瓣愈大且副瓣數(shù)增多。大且副瓣數(shù)增多。 （3 3）當(dāng)）當(dāng)l/l/很大很大時(shí)，主瓣方向隨時(shí)，主瓣方向隨l/l/變變化趨緩，即天線的方向性具有寬頻帶特性?；吘彛刺炀€的方向性具有寬頻帶特性。6.4 自由空間中的對(duì)稱振子天線對(duì)稱振子由兩段同樣粗細(xì)，長(zhǎng)度各為對(duì)稱振子由兩段同樣粗細(xì)，長(zhǎng)度各為l l的直導(dǎo)體組成，兩的直導(dǎo)體組成，兩導(dǎo)體內(nèi)端接饋線，兩導(dǎo)體內(nèi)端間距導(dǎo)

13、體內(nèi)端接饋線，兩導(dǎo)體內(nèi)端間距 ，可忽略不計(jì)。，可忽略不計(jì)。對(duì)稱振子與基本電振子的主要區(qū)別是：對(duì)稱振子的長(zhǎng)度對(duì)稱振子與基本電振子的主要區(qū)別是：對(duì)稱振子的長(zhǎng)度并并非非遠(yuǎn)小于波長(zhǎng)，振子上各點(diǎn)至遠(yuǎn)場(chǎng)點(diǎn)的距離遠(yuǎn)小于波長(zhǎng)，振子上各點(diǎn)至遠(yuǎn)場(chǎng)點(diǎn)的距離不能認(rèn)為是相不能認(rèn)為是相等等的，的，振子上各點(diǎn)的電流也不相等振子上各點(diǎn)的電流也不相等?？梢愿鶕?jù)場(chǎng)的疊加原理分析對(duì)稱振子，即先把對(duì)稱振子分可以根據(jù)場(chǎng)的疊加原理分析對(duì)稱振子，即先把對(duì)稱振子分成許多微分段，將每一微分段看成基本電振子，然后再積成許多微分段，將每一微分段看成基本電振子，然后再積分求對(duì)稱振子的輻射場(chǎng)。分求對(duì)稱振子的輻射場(chǎng)。 第6章 線天線圖6-1-1 對(duì)稱振

14、子一、一、 對(duì)稱振子上的電流分布對(duì)稱振子上的電流分布n采用開(kāi)路線近似采用開(kāi)路線近似n將開(kāi)路線張開(kāi)，得對(duì)稱振子將開(kāi)路線張開(kāi)，得對(duì)稱振子上的電流分布上的電流分布 第6章 線天線xIxImsin)(終端開(kāi)路線上的電流分布 l z 1 z z dz dz 2 r0 r1 r2 l y 對(duì)稱振子上的電流分布 0sin )0(sin zzlIzIzzlIzImm上臂上臂二、二、 對(duì)稱振子的輻射場(chǎng)對(duì)稱振子的輻射場(chǎng)n取兩個(gè)微分段取兩個(gè)微分段 n利用疊加原理利用疊加原理 第6章 線天線0desinsin60jd0desinsin60jd21j -2222j -1111zzrzlIzzrzlIkrmkrmeEeE

15、zd0j -2220j -111desinsin60jdesinsin60jd21lkrmlkrmzrzlIzrzlIeeE遠(yuǎn)區(qū)近似遠(yuǎn)區(qū)近似n對(duì)遠(yuǎn)區(qū)（對(duì)遠(yuǎn)區(qū)（ 、 均遠(yuǎn)大于均遠(yuǎn)大于 ），可近似認(rèn)為射線），可近似認(rèn)為射線 、 是是相互平行的，且相互平行的，且 與與 的差別對(duì)場(chǎng)強(qiáng)幅值的影響很小的差別對(duì)場(chǎng)強(qiáng)幅值的影響很小 n由于相位因子由于相位因子 是周期函數(shù)，是周期函數(shù)， 與與 的距離差引起的的距離差引起的相位差不可忽略相位差不可忽略 第6章 線天線eee2121021111rrrl1r2r1r2r1r2rr-jke1r2r0cos0cos0201zzrrzzrr輻射場(chǎng)的遠(yuǎn)區(qū)近似輻射場(chǎng)的遠(yuǎn)區(qū)近似n

16、對(duì)稱振子的方向性函數(shù)與振子臂的電長(zhǎng)度對(duì)稱振子的方向性函數(shù)與振子臂的電長(zhǎng)度 有關(guān)有關(guān) 第6章 線天線0cosj0cosjj0desindesinesin60j0lkzlkzkrmzzlzzlrIE0j0esincoscoscos60jkrmllrIE sincoscoscosllFl 78.2 b）l = /4 47 c）l = /2 e）l = 9078.2 d） /2 l a）l /4 不同臂長(zhǎng)的對(duì)稱振子在E面的方向圖n臂長(zhǎng) 的對(duì)稱振子，稱為半波振子 第6章 線天線4l0j0esincos2cos60jkrmrIE sincos2cosF 1 1 0.707 78.2 0.707 (a) (

17、b) 半波振子的方向圖(a) E面方向圖 (b) H面方向圖一、天線的方向性特性參量一、天線的方向性特性參量1. 1.方向性函數(shù)方向性函數(shù)w場(chǎng)強(qiáng)方向函數(shù)是場(chǎng)強(qiáng)方向函數(shù)是 天線輻射場(chǎng)表達(dá)式的幅值中天線輻射場(chǎng)表達(dá)式的幅值中與方向仰俯角與方向仰俯角 ，方位角，方位角 有關(guān)的因子有關(guān)的因子 w歸一化方向性函數(shù)歸一化方向性函數(shù)2. 2.方向性圖方向性圖w方向函數(shù)的圖像就是天線的方向圖。方向函數(shù)的圖像就是天線的方向圖。 ,Fmax,FFf6.5 6.5 天線特性參量天線特性參量第六章 天線理論基礎(chǔ)方向性圖的分類方向性圖的分類（1 1）立體方向圖和平面方向圖。）立體方向圖和平面方向圖。（2 2）場(chǎng)強(qiáng)方向圖和

18、功率方向圖。）場(chǎng)強(qiáng)方向圖和功率方向圖。 （3 3）非歸一化方向圖和歸一化方向圖。）非歸一化方向圖和歸一化方向圖。 （4 4） 極坐標(biāo)方向圖和直角坐標(biāo)方向圖。極坐標(biāo)方向圖和直角坐標(biāo)方向圖。 立體方向圖第六章 天線理論基礎(chǔ)3 .3 .關(guān)于天線方向圖的幾個(gè)術(shù)語(yǔ)關(guān)于天線方向圖的幾個(gè)術(shù)語(yǔ)（1 1）主瓣、尾瓣和副瓣）主瓣、尾瓣和副瓣 w天線方向圖一般由若干個(gè)波瓣組成。天線方向圖一般由若干個(gè)波瓣組成。w最大的波瓣稱為主瓣，與主瓣反方向的稱為尾瓣，最大的波瓣稱為主瓣，與主瓣反方向的稱為尾瓣，其余的波瓣稱為副瓣（或旁瓣、邊瓣）其余的波瓣稱為副瓣（或旁瓣、邊瓣） 。天線方向圖的主瓣、尾瓣和副瓣第六章 天線理論基礎(chǔ)

19、（2 2）主瓣寬度）主瓣寬度w用來(lái)描述天線輻射功率的集中程度。用來(lái)描述天線輻射功率的集中程度。 w半功率寬度：主瓣中輻射功率密度為最大值一半時(shí)半功率寬度：主瓣中輻射功率密度為最大值一半時(shí)兩個(gè)矢徑間的夾角。兩個(gè)矢徑間的夾角。w零值主瓣寬度：主瓣兩側(cè)輻射功率密度零值主瓣寬度：主瓣兩側(cè)輻射功率密度( (或場(chǎng)強(qiáng)或場(chǎng)強(qiáng)) )為零為零時(shí)兩個(gè)矢徑間的夾角。時(shí)兩個(gè)矢徑間的夾角。天線方向圖的主瓣、尾瓣和副瓣第六章 天線理論基礎(chǔ)（3 3）副瓣電平）副瓣電平(SLL)(SLL)w用來(lái)描述副瓣相對(duì)于主瓣的強(qiáng)弱程度。用來(lái)描述副瓣相對(duì)于主瓣的強(qiáng)弱程度。w副瓣峰值電平，定義為副瓣最大值與主瓣最大值之副瓣峰值電平，定義為副瓣

20、最大值與主瓣最大值之比，單位為比，單位為dBdB。 0maxlg20FFSLLdB第六章 天線理論基礎(chǔ)二、天線的輻射功率與輻射電阻二、天線的輻射功率與輻射電阻1. 1. 輻射功率輻射功率n對(duì)稱振子的輻射功對(duì)稱振子的輻射功率等于離開(kāi)振子中率等于離開(kāi)振子中心心 r r 的球面上能流的球面上能流密度的積分密度的積分 用坡印廷矢量法計(jì)算輻射功率WlIdddsHEdsSPSSavr22232020)(40sin15Re21例如：電偶極子向自由空間輻射的總功率稱為輻射功率例如：電偶極子向自由空間輻射的總功率稱為輻射功率PrPr，它等于坡印廷矢量在任一包圍電偶極子的球面上的，它等于坡印廷矢量在任一包圍電偶極

21、子的球面上的積分，即積分，即因此，輻射功率取決于電偶極子的電長(zhǎng)度，若幾何長(zhǎng)度不變因此，輻射功率取決于電偶極子的電長(zhǎng)度，若幾何長(zhǎng)度不變，頻率越高或波長(zhǎng)越短，則輻射功率越大。因?yàn)橐呀?jīng)假定空，頻率越高或波長(zhǎng)越短，則輻射功率越大。因?yàn)橐呀?jīng)假定空間媒質(zhì)不消耗功率且在空間內(nèi)無(wú)其它場(chǎng)源，所以輻射功率與間媒質(zhì)不消耗功率且在空間內(nèi)無(wú)其它場(chǎng)源，所以輻射功率與距離距離r r無(wú)關(guān)。無(wú)關(guān)。2 2、輻射電阻：、輻射電阻：既然輻射出去的能量不再返回波既然輻射出去的能量不再返回波源，為方便起見(jiàn)，將天線輻射的功率看成被一個(gè)等源，為方便起見(jiàn)，將天線輻射的功率看成被一個(gè)等效電阻所吸收的功率，這個(gè)等效電阻就稱為輻射電效電阻所吸收的功

22、率，這個(gè)等效電阻就稱為輻射電阻阻RrRr。類似于普通電路，可以得出。類似于普通電路，可以得出212rrPI R 其中，其中，RrRr稱為該天線歸算于電流稱為該天線歸算于電流I I的輻射電阻的輻射電阻，這里，這里I I是電流的振幅值。將上式代入輻射功是電流的振幅值。將上式代入輻射功率表達(dá)式，得電基本振子的輻射電阻為率表達(dá)式，得電基本振子的輻射電阻為2280()rlR三、天線的方向系數(shù)、效率和增益三、天線的方向系數(shù)、效率和增益1. 1. 理想點(diǎn)源理想點(diǎn)源n理想點(diǎn)源向四周均勻地輻射，也稱為無(wú)方向性理想點(diǎn)源向四周均勻地輻射，也稱為無(wú)方向性天線或各向同性天線天線或各向同性天線 2. 2. 方向性系數(shù)方向

23、性系數(shù)1 1）定義：天線在主向）定義：天線在主向r r遠(yuǎn)處的輻射功率密度與相遠(yuǎn)處的輻射功率密度與相同輻射功率平均分配時(shí)該點(diǎn)的輻射功率密度之同輻射功率平均分配時(shí)該點(diǎn)的輻射功率密度之比。比。 1,F0,SSDm S0 Sm=DS0 理想點(diǎn)源的輻射 實(shí)際天線的輻射 方向性系數(shù)的說(shuō)明220044rPrPSSrravravPSrSSD,4,2第六章 天線理論基礎(chǔ)2 2）用方向性函數(shù)計(jì)算方向性系數(shù)）用方向性函數(shù)計(jì)算方向性系數(shù) ,AfE 022022,2,fAES SrddrfAddrEsdSP2002202200202sin,2sin2 20022ddsin,4,ffSSDav 20022002002max0maxmax0ddsin,4ddsin,4FffSSDD第六章 天線理論基礎(chǔ)3. 3. 效率效率P Pr r為為天線的輻射功率，天線的輻射功率， P Pi