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文檔簡介
1、二維導(dǎo)熱物體溫度場的數(shù)值模擬 一、物理問題 有一個(gè)用磚砌成的長方形截面的冷空氣通道,其截面尺寸如下圖1-1所示,假設(shè)在垂直于紙面方向上用冷空氣及磚墻的溫度變化很小,可以近似地予以忽略。在下列兩種情況下試計(jì)算:磚墻橫截面上的溫度分布;垂直于紙面方向的每米長度上通過磚墻的導(dǎo)熱量。 第一種情況:內(nèi)外壁分別均勻維持在0及30; 第二種情況:內(nèi)外壁均為第三類邊界條件,且已知: 二、數(shù)學(xué)描寫由對稱的界面必是絕熱面,可取左上方的四分之一墻角為研究對象,該問題為二維、穩(wěn)態(tài)、無內(nèi)熱源的導(dǎo)熱問題??刂品匠蹋?邊界條件:第一種情況:由對稱性知邊界1絕熱: ; 邊界2為等溫邊界,滿足第一類邊界條件: ;邊界3為等溫邊
2、界,滿足第一類邊界條件: 。第一種情況:由對稱性知邊界1絕熱: ;邊界2為對流邊界,滿足第三類邊界條件: ;邊界3為對流邊界,滿足第三類邊界條件: 。 三、方程離散用一系列與坐標(biāo)軸平行的間隔0.1m的二維網(wǎng)格線將溫度區(qū)域劃分為若干子區(qū)域,如圖1-3所示。采用熱平衡法,利用傅里葉導(dǎo)熱定律和能量守恒定律,按照以導(dǎo)入元體(m,n)方向的熱流量為正,列寫每個(gè)節(jié)點(diǎn)代表的元體的代數(shù)方程,第一種情況:邊界點(diǎn):邊界1(絕熱邊界): 邊界2(等溫內(nèi)邊界): 邊界3(等溫外邊界): 內(nèi)節(jié)點(diǎn): 第二種情況邊界點(diǎn):邊界1(絕熱邊界): 邊界2(內(nèi)對流邊界): 邊界3(外對流邊界): 內(nèi)角點(diǎn): 外角點(diǎn): 內(nèi)節(jié)點(diǎn): (
3、;)4、 編程思路及流程圖 編程思路為設(shè)定兩個(gè)二維數(shù)組t(i,j)、ta(i,j)分別表示本次迭代和上次迭代各節(jié)點(diǎn)的溫度值,iter(實(shí)際編程時(shí)并未按照此名稱來命名迭代步長)表示迭代進(jìn)行的次數(shù), 、分別表示外邊界、內(nèi)邊界的散熱量。開始時(shí),給t(i,j)、ta(i,j) 賦相同的初始值,t(i,j)根據(jù)內(nèi)節(jié)點(diǎn)和各邊界節(jié)點(diǎn)的離散方程進(jìn)行迭代,迭代后比較t(i,j)、ta(i,j)各個(gè)節(jié)點(diǎn)之間溫度之差,若兩個(gè)溫度之差小給定的精度,則此時(shí)迭代完成,t(i,j)就是所求的溫度場分布,若兩溫度之差不滿足精度要求,則將t(i,j)的值賦給ta(i,j),t(i,j)繼續(xù)迭代,直到二者各個(gè)點(diǎn)的溫度之差滿足精度
4、要求,記下此時(shí)的迭代次數(shù),并根據(jù)所得到的溫度場分布計(jì)算內(nèi)外邊界上散熱量以及偏差。 取定初始試探值t(i,j)=0ta(i,j)=t(i,j)說明邊界條件輸入已知參數(shù)開始ta(i,j)=t(i,j)計(jì)算新的內(nèi)節(jié)點(diǎn)溫度及新的邊界點(diǎn)溫度t(i,j)iter=1結(jié)束輸出t(i,j)、iter平均導(dǎo)熱量及偏差iter=iter+1計(jì)算內(nèi)外邊界上散熱量及其平均值、偏差5、 結(jié)果討論本次實(shí)驗(yàn)的實(shí)際邊界條件為等溫邊界條件,因此以第一種情況為依據(jù)進(jìn)行實(shí)驗(yàn)編程。程序(見附注)運(yùn)行結(jié)果如圖1-5所示。 使用MATLAB7.0軟件將各節(jié)點(diǎn)溫度作為原始數(shù)據(jù)做出四分之一墻角的溫度場分布圖 將實(shí)驗(yàn)測量結(jié)果和數(shù)值計(jì)算結(jié)果進(jìn)行比較如表1-1實(shí)驗(yàn)測量值數(shù)值計(jì)算值四分之一墻角外側(cè)散熱量60.71260.4286728四分之一墻角內(nèi)側(cè)散熱量60.34160.4287262單位高度墻壁總散熱量242.106241.715相對平衡偏差0.6130.0000884 對比兩種結(jié)果分析數(shù)值計(jì)算方法得到的散熱量比實(shí)驗(yàn)測得的散熱量相近,而前者的相對平衡偏差比較小。前者的誤差主要來自于迭代次數(shù)和網(wǎng)格數(shù)的劃分,但也可能存在網(wǎng)格獨(dú)立解,可以進(jìn)一步細(xì)
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