金屬學(xué)與熱處理位錯(cuò)

1、2.3 線缺陷線缺陷 位錯(cuò)模型的提出位錯(cuò)模型的提出背景背景 完整晶體塑性變形完整晶體塑性變形滑移的模型滑移的模型金屬晶體金屬晶體的理論強(qiáng)度的理論強(qiáng)度理論強(qiáng)度比實(shí)測(cè)強(qiáng)度高出幾個(gè)數(shù)量理論強(qiáng)度比實(shí)測(cè)強(qiáng)度高出幾個(gè)數(shù)量級(jí)級(jí) 晶體缺陷的設(shè)想晶體缺陷的設(shè)想 線缺陷（位錯(cuò)）的模型線缺陷（位錯(cuò)）的模型 以位錯(cuò)滑移模型計(jì)算出的晶體強(qiáng)度，與實(shí)測(cè)值基以位錯(cuò)滑移模型計(jì)算出的晶體強(qiáng)度，與實(shí)測(cè)值基本相符。本相符。二二 線缺陷（位錯(cuò)）線缺陷（位錯(cuò)）dislocation 位錯(cuò)：位錯(cuò)：晶體中某處一列或若干列原子有規(guī)律的錯(cuò)排。晶體中某處一列或若干列原子有規(guī)律的錯(cuò)排。 意義：意義：（對(duì)材料的力學(xué)行為如塑性變形、強(qiáng)度、斷裂（對(duì)材料的

2、力學(xué)行為如塑性變形、強(qiáng)度、斷裂等起著決定性的作用，對(duì)材料的擴(kuò)散、相變過程有較等起著決定性的作用，對(duì)材料的擴(kuò)散、相變過程有較大影響。）大影響。） 位錯(cuò)的提出：位錯(cuò)的提出： 1926年，弗蘭克爾發(fā)現(xiàn)理論晶體模型剛性切變強(qiáng)度年，弗蘭克爾發(fā)現(xiàn)理論晶體模型剛性切變強(qiáng)度 與實(shí)測(cè)臨界切應(yīng)力的巨大差異（與實(shí)測(cè)臨界切應(yīng)力的巨大差異（24個(gè)數(shù)量級(jí)）。個(gè)數(shù)量級(jí)）。 1934年，泰勒、波朗依、奧羅萬幾乎同時(shí)提出位錯(cuò)年，泰勒、波朗依、奧羅萬幾乎同時(shí)提出位錯(cuò)的概念。的概念。 1939年，柏格斯提出用柏氏矢量表征位錯(cuò)。年，柏格斯提出用柏氏矢量表征位錯(cuò)。 1947年，柯垂耳提出溶質(zhì)原子與位錯(cuò)的交互作用。年，柯垂耳提出溶質(zhì)原子

3、與位錯(cuò)的交互作用。 1950年，弗蘭克和瑞德同時(shí)提出位錯(cuò)增殖機(jī)制。年，弗蘭克和瑞德同時(shí)提出位錯(cuò)增殖機(jī)制。 之后，用之后，用TEM直接觀察到了晶體中的位錯(cuò)。直接觀察到了晶體中的位錯(cuò)。n一、位錯(cuò)的類型一、位錯(cuò)的類型n二、位錯(cuò)的伯格斯矢量二、位錯(cuò)的伯格斯矢量(Burgers vector ) 及位錯(cuò)的性質(zhì)及位錯(cuò)的性質(zhì) n三、位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)三、位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)n四、位錯(cuò)的彈性性質(zhì)四、位錯(cuò)的彈性性質(zhì)n五、實(shí)際晶體中的位錯(cuò)五、實(shí)際晶體中的位錯(cuò)一、位錯(cuò)的類型一、位錯(cuò)的類型 根據(jù)原子的滑移方向和位錯(cuò)線取向的幾何特征不根據(jù)原子的滑移方向和位錯(cuò)線取向的幾何特征不同，位錯(cuò)分為同，位錯(cuò)分為刃位錯(cuò)、螺位錯(cuò)和混合位錯(cuò)刃位錯(cuò)、螺位錯(cuò)

4、和混合位錯(cuò)。 （一）刃位錯(cuò)（一）刃位錯(cuò) 形成及定義形成及定義（圖圖2-4） ： 晶體在大于屈服值的切應(yīng)力晶體在大于屈服值的切應(yīng)力 作用下，以作用下，以ABCD面面為滑移面發(fā)生滑移。為滑移面發(fā)生滑移。EF是晶體已滑移部分和未滑是晶體已滑移部分和未滑移部分的交線，猶如砍入晶體的一把刀的刀刃，移部分的交線，猶如砍入晶體的一把刀的刀刃，即刃位錯(cuò)（或棱位錯(cuò)）。即刃位錯(cuò)（或棱位錯(cuò)）。模型：模型：滑移面滑移面/半原子面半原子面/位錯(cuò)線位錯(cuò)線 （位錯(cuò)線（位錯(cuò)線晶體滑晶體滑移方向，位錯(cuò)線移方向，位錯(cuò)線位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向，晶體滑移方向位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向，晶體滑移方向/位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向。）位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向。） 分類：分類：正刃位錯(cuò)，正

5、刃位錯(cuò)， “ ” ；負(fù)刃位錯(cuò)，；負(fù)刃位錯(cuò)， “T” 。符號(hào)。符號(hào)中水平線代表滑移面，垂直線代表半個(gè)原子面。中水平線代表滑移面，垂直線代表半個(gè)原子面。圖圖2-4 刃位錯(cuò)示意圖刃位錯(cuò)示意圖 （二）、螺位錯(cuò) 形成及定義形成及定義（圖（圖2-5） ： 晶體在外加切應(yīng)力晶體在外加切應(yīng)力 作用下，沿作用下，沿ABCD面滑移，圖面滑移，圖中中BC線為已滑移區(qū)與未滑移區(qū)的分界處。在線為已滑移區(qū)與未滑移區(qū)的分界處。在BC與與aa線之間上下兩層原子發(fā)生了錯(cuò)排現(xiàn)象，連接紊亂線之間上下兩層原子發(fā)生了錯(cuò)排現(xiàn)象，連接紊亂區(qū)原子，會(huì)畫出一螺旋路徑，該路徑所包圍的管狀原區(qū)原子，會(huì)畫出一螺旋路徑，該路徑所包圍的管狀原子畸變區(qū)就

6、是螺型位錯(cuò)。子畸變區(qū)就是螺型位錯(cuò)。模型：模型：滑移面滑移面/位錯(cuò)線（位錯(cuò)線位錯(cuò)線（位錯(cuò)線/晶體滑移方向，位錯(cuò)線晶體滑移方向，位錯(cuò)線位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向，晶體滑移方向位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向，晶體滑移方向位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向。）位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)方向。） 分類：分類：有左、右旋之分，分別符合左手、右手螺旋定則。有左、右旋之分，分別符合左手、右手螺旋定則。圖圖2-5 螺位錯(cuò)形成示意圖螺位錯(cuò)形成示意圖 在外力在外力 作用下，兩部分之間發(fā)生相對(duì)作用下，兩部分之間發(fā)生相對(duì)滑移，在晶體內(nèi)部已滑移和未滑移部分的滑移，在晶體內(nèi)部已滑移和未滑移部分的交線既不垂直也不平行滑移方向（柏氏矢交線既不垂直也不平行滑移方向（柏氏矢量量b），這樣的位錯(cuò)稱為混合

7、位錯(cuò)。如），這樣的位錯(cuò)稱為混合位錯(cuò)。如圖圖2-6所示。所示。 位錯(cuò)線上任意一點(diǎn)，經(jīng)矢量分解后，位錯(cuò)線上任意一點(diǎn)，經(jīng)矢量分解后，可分解為刃位錯(cuò)和螺位錯(cuò)分量。晶體中位可分解為刃位錯(cuò)和螺位錯(cuò)分量。晶體中位錯(cuò)線的形狀可以是任意的，但位錯(cuò)線上各錯(cuò)線的形狀可以是任意的，但位錯(cuò)線上各點(diǎn)的柏氏矢量相同，只是各點(diǎn)的刃型、螺點(diǎn)的柏氏矢量相同，只是各點(diǎn)的刃型、螺型分量不同而已。型分量不同而已。 （三）、混合位錯(cuò)（三）、混合位錯(cuò)圖圖2-6（a）混合位錯(cuò)的）混合位錯(cuò)的形成形成（b）混合位錯(cuò)分解為刃位錯(cuò)）混合位錯(cuò)分解為刃位錯(cuò)和螺位錯(cuò)示意圖和螺位錯(cuò)示意圖（c）混合位錯(cuò)線附近原）混合位錯(cuò)線附近原子滑移透視圖子滑移透視圖二、位

8、錯(cuò)的柏格斯矢量（二、位錯(cuò)的柏格斯矢量（Burgers vector）及位錯(cuò)的性質(zhì)）及位錯(cuò)的性質(zhì) 柏格斯矢量：柏格斯矢量：晶體中有位錯(cuò)存在時(shí)，滑移面晶體中有位錯(cuò)存在時(shí)，滑移面一側(cè)質(zhì)點(diǎn)相對(duì)于另一側(cè)質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)位移或一側(cè)質(zhì)點(diǎn)相對(duì)于另一側(cè)質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)位移或畸變。畸變。性質(zhì)：性質(zhì)：大小表征了位錯(cuò)的單位滑移距離，方大小表征了位錯(cuò)的單位滑移距離，方向與滑移方向一致。向與滑移方向一致。 （一）柏格斯矢量柏格斯矢量 1.確定柏格斯矢量的步驟確定柏格斯矢量的步驟（1）對(duì)于給定點(diǎn)的位錯(cuò)，人為規(guī)定位錯(cuò)線的）對(duì)于給定點(diǎn)的位錯(cuò)，人為規(guī)定位錯(cuò)線的方向，如方向，如圖圖2-7所示。所示。（2）用右手螺旋定則確定柏格斯回路方向。）用

9、右手螺旋定則確定柏格斯回路方向。（3）按照）按照?qǐng)D圖2-7所示的規(guī)律走回路，最后封所示的規(guī)律走回路，最后封閉回路的矢量即要求的柏氏矢量閉回路的矢量即要求的柏氏矢量。 圖圖2-7 簡(jiǎn)單立方結(jié)構(gòu)中，圍繞刃位錯(cuò)的柏格簡(jiǎn)單立方結(jié)構(gòu)中，圍繞刃位錯(cuò)的柏格斯回路斯回路 2 .柏氏矢量的物理意義及特征、柏氏矢量的物理意義及特征、（1）形成位錯(cuò)的平移（滑移）矢量，柏氏回）形成位錯(cuò)的平移（滑移）矢量，柏氏回路的不封閉性，定義為路的不封閉性，定義為b。（2）b代表位錯(cuò)畸變總和，代表位錯(cuò)畸變總和，b稱為位錯(cuò)強(qiáng)度。稱為位錯(cuò)強(qiáng)度。（3）bl 為螺型位錯(cuò)，為螺型位錯(cuò)， bl 為刃型位錯(cuò)。為刃型位錯(cuò)。 （4）柏氏矢量具有守恒

10、性。）柏氏矢量具有守恒性。柏氏矢量的守恒性柏氏矢量的守恒性 對(duì)一條位錯(cuò)線而言，其柏氏矢量是固定不對(duì)一條位錯(cuò)線而言，其柏氏矢量是固定不變的，此即位錯(cuò)的柏氏矢量的守恒性。變的，此即位錯(cuò)的柏氏矢量的守恒性。推論：推論： 1.一條位錯(cuò)線只有一個(gè)柏氏矢量。一條位錯(cuò)線只有一個(gè)柏氏矢量。 2.如果幾條位錯(cuò)線在晶體內(nèi)部相交（交點(diǎn)稱為節(jié)如果幾條位錯(cuò)線在晶體內(nèi)部相交（交點(diǎn)稱為節(jié)點(diǎn)），則指向節(jié)點(diǎn)的各位錯(cuò)的柏氏矢量之和，必點(diǎn)），則指向節(jié)點(diǎn)的各位錯(cuò)的柏氏矢量之和，必然等于離開節(jié)點(diǎn)的各位錯(cuò)的柏氏矢量之和然等于離開節(jié)點(diǎn)的各位錯(cuò)的柏氏矢量之和 。 （二）位錯(cuò)線的連續(xù)性及位錯(cuò)密度（二）位錯(cuò)線的連續(xù)性及位錯(cuò)密度 1.位錯(cuò)線的連續(xù)

11、性位錯(cuò)線的連續(xù)性 位錯(cuò)線不可能中斷于晶體內(nèi)部。在晶體位錯(cuò)線不可能中斷于晶體內(nèi)部。在晶體內(nèi)部，位錯(cuò)線要么自成環(huán)狀回路，要么與其內(nèi)部，位錯(cuò)線要么自成環(huán)狀回路，要么與其它位錯(cuò)相交于節(jié)點(diǎn)，要么穿過晶體終止于晶它位錯(cuò)相交于節(jié)點(diǎn)，要么穿過晶體終止于晶界或晶體表面。界或晶體表面。 2.位錯(cuò)密度：?jiǎn)挝惑w積內(nèi)位錯(cuò)線的總長(zhǎng)度位錯(cuò)密度：?jiǎn)挝惑w積內(nèi)位錯(cuò)線的總長(zhǎng)度=S/V 式中：式中：l為每根位錯(cuò)線的長(zhǎng)度，為每根位錯(cuò)線的長(zhǎng)度，n為面積為面積A中見到的位錯(cuò)數(shù)目。中見到的位錯(cuò)數(shù)目。 一般退火金屬晶體中一般退火金屬晶體中 為為105106cm-2數(shù)量級(jí)，經(jīng)劇烈冷加工的金屬晶體中，數(shù)量級(jí)，經(jīng)劇烈冷加工的金屬晶體中， 為為101

12、01012cm-2AnAlln三、位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)三、位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng) n位錯(cuò)的滑移：位錯(cuò)的滑移：指位錯(cuò)在外力作用下，在滑移面指位錯(cuò)在外力作用下，在滑移面上的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果導(dǎo)致永久形變。上的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果導(dǎo)致永久形變。n位錯(cuò)的攀移：位錯(cuò)的攀移：指在熱缺陷的作用下，位錯(cuò)在垂指在熱缺陷的作用下，位錯(cuò)在垂直滑移方向的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果導(dǎo)致空位或間隙原子直滑移方向的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果導(dǎo)致空位或間隙原子的增值或減少的增值或減少。（一）位錯(cuò)的滑移（一）位錯(cuò)的滑移 1.位錯(cuò)滑移的機(jī)理（圖位錯(cuò)滑移的機(jī)理（圖2-8） 位錯(cuò)在滑移時(shí)是通過位錯(cuò)線或位錯(cuò)附近的位錯(cuò)在滑移時(shí)是通過位錯(cuò)線或位錯(cuò)附近的原子逐個(gè)移動(dòng)很小的距離完成的。原子逐個(gè)移動(dòng)很小的距離完成的

13、。 圖圖2-8 刃位錯(cuò)的滑移刃位錯(cuò)的滑移（a）正刃位錯(cuò)滑移方向與）正刃位錯(cuò)滑移方向與外力方向相圖外力方向相圖（b）負(fù)刃位錯(cuò)滑移方）負(fù)刃位錯(cuò)滑移方向與外力方向相反向與外力方向相反刃位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)刃位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)螺位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)螺位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)2.位錯(cuò)的滑移特點(diǎn)位錯(cuò)的滑移特點(diǎn)（1）刃位錯(cuò)滑移方向與柏氏矢量）刃位錯(cuò)滑移方向與柏氏矢量b平行，正、平行，正、負(fù)刃位錯(cuò)滑移方向相反。負(fù)刃位錯(cuò)滑移方向相反。（2）螺位錯(cuò)滑移方向與柏氏矢量）螺位錯(cuò)滑移方向與柏氏矢量b垂直，左、垂直，左、右螺型位錯(cuò)滑移方向相反。右螺型位錯(cuò)滑移方向相反。（3）混合位錯(cuò)滑移方向與柏氏矢量）混合位錯(cuò)滑移方向與柏氏矢量b成一定角成一定角度（即沿位錯(cuò)線法線

14、方向滑移）。度（即沿位錯(cuò)線法線方向滑移）。（4）晶體的滑移方向與位錯(cuò)的柏氏矢量）晶體的滑移方向與位錯(cuò)的柏氏矢量b相一相一致，但并不一定與位錯(cuò)的滑移方向相同。致，但并不一定與位錯(cuò)的滑移方向相同。 派納力派納力滑移面應(yīng)是晶面間距最大的密排面，滑移方滑移面應(yīng)是晶面間距最大的密排面，滑移方向應(yīng)是原子最密排方向。向應(yīng)是原子最密排方向。（二）位錯(cuò)的攀移（二）位錯(cuò)的攀移 位錯(cuò)的攀移位錯(cuò)的攀移指在熱缺陷或外力作用下，位錯(cuò)指在熱缺陷或外力作用下，位錯(cuò)線在垂直其滑移面方向上的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果導(dǎo)致晶體線在垂直其滑移面方向上的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果導(dǎo)致晶體中空位或間隙質(zhì)點(diǎn)的增殖或減少。刃位錯(cuò)除了滑中空位或間隙質(zhì)點(diǎn)的增殖或減少。刃位錯(cuò)除

15、了滑移外，還可進(jìn)行攀移運(yùn)動(dòng)。移外，還可進(jìn)行攀移運(yùn)動(dòng)。攀移的實(shí)質(zhì)攀移的實(shí)質(zhì)是多余半原子面的伸長(zhǎng)或縮短。是多余半原子面的伸長(zhǎng)或縮短。螺位錯(cuò)沒有多余半原子面，故無攀移運(yùn)動(dòng)。螺位錯(cuò)沒有多余半原子面，故無攀移運(yùn)動(dòng)。 圖圖2-9 刃位錯(cuò)攀移示意圖刃位錯(cuò)攀移示意圖（a）正攀移（半原子）正攀移（半原子面縮短）面縮短）(b)未攀移未攀移（c）負(fù)攀移（半）負(fù)攀移（半原子面伸長(zhǎng)）原子面伸長(zhǎng)）常溫下位錯(cuò)靠熱激活來攀移是很困難的。但常溫下位錯(cuò)靠熱激活來攀移是很困難的。但是，在許多高溫過程如蠕變、回復(fù)、單晶拉制中，是，在許多高溫過程如蠕變、回復(fù)、單晶拉制中，攀移卻起著重要作用。位錯(cuò)攀移在低溫下是難以攀移卻起著重要作用。位

16、錯(cuò)攀移在低溫下是難以進(jìn)行的，進(jìn)行的，只有在高溫下才可能發(fā)生只有在高溫下才可能發(fā)生。 四、位錯(cuò)的彈性性質(zhì)四、位錯(cuò)的彈性性質(zhì).位錯(cuò)的應(yīng)力場(chǎng)與應(yīng)變能位錯(cuò)的應(yīng)力場(chǎng)與應(yīng)變能理論基礎(chǔ)：理論基礎(chǔ)：連續(xù)彈性介質(zhì)模型連續(xù)彈性介質(zhì)模型假設(shè)：假設(shè)：1.完全服從虎克定律，即不存在塑性變形；完全服從虎克定律，即不存在塑性變形；2. 各向同性；各向同性；3. 連續(xù)介質(zhì)，不存在結(jié)構(gòu)間隙。連續(xù)介質(zhì)，不存在結(jié)構(gòu)間隙。位錯(cuò)的應(yīng)力場(chǎng)位錯(cuò)的應(yīng)力場(chǎng): 刃位錯(cuò)上面的原子處于壓應(yīng)力狀態(tài)，為壓應(yīng)力場(chǎng)，刃位錯(cuò)上面的原子處于壓應(yīng)力狀態(tài)，為壓應(yīng)力場(chǎng)，刃位錯(cuò)下面的原子處于張應(yīng)力狀態(tài)，為張應(yīng)力場(chǎng)。刃位錯(cuò)下面的原子處于張應(yīng)力狀態(tài)，為張應(yīng)力場(chǎng)。 圍繞一個(gè)

17、螺位錯(cuò)的晶體圓柱體區(qū)域也有應(yīng)力場(chǎng)存在。圍繞一個(gè)螺位錯(cuò)的晶體圓柱體區(qū)域也有應(yīng)力場(chǎng)存在。螺位錯(cuò)應(yīng)力場(chǎng)中不存在正應(yīng)力分量。切應(yīng)螺位錯(cuò)應(yīng)力場(chǎng)中不存在正應(yīng)力分量。切應(yīng)力分量之與力分量之與r有關(guān)，與有關(guān)，與 無關(guān)，所以螺位錯(cuò)應(yīng)力無關(guān)，所以螺位錯(cuò)應(yīng)力場(chǎng)是徑向?qū)ΨQ的，即同一半徑上的切應(yīng)力相等。場(chǎng)是徑向?qū)ΨQ的，即同一半徑上的切應(yīng)力相等。正應(yīng)力分量與切應(yīng)力分量同時(shí)存在，各應(yīng)正應(yīng)力分量與切應(yīng)力分量同時(shí)存在，各應(yīng)力分量與力分量與Z無關(guān)，滑移面以上，為壓應(yīng)力，滑無關(guān)，滑移面以上，為壓應(yīng)力，滑移面以下為拉應(yīng)力。移面以下為拉應(yīng)力。n位錯(cuò)的彈性應(yīng)變能可進(jìn)一步簡(jiǎn)化為一個(gè)簡(jiǎn)單的位錯(cuò)的彈性應(yīng)變能可進(jìn)一步簡(jiǎn)化為一個(gè)簡(jiǎn)單的函數(shù)式：函數(shù)

18、式：n W=W= GbGb2 2 式中式中W為單位長(zhǎng)度位錯(cuò)線的彈性應(yīng)變能，為單位長(zhǎng)度位錯(cuò)線的彈性應(yīng)變能，G是剪切模量，是剪切模量，b是柏氏矢量，是柏氏矢量， =1/4lnR/r0 其中其中R是晶體的外徑是晶體的外徑、 r0 是位錯(cuò)核心的半徑，是位錯(cuò)核心的半徑，系數(shù)系數(shù) 由位錯(cuò)的類型、密度（由位錯(cuò)的類型、密度（R值）決定，其值值）決定，其值的范圍為的范圍為0.51.0。n意義：上式表明意義：上式表明Wb2，故可用柏氏矢量的大，故可用柏氏矢量的大小來判斷晶體哪些地方最容易形成位錯(cuò)。小來判斷晶體哪些地方最容易形成位錯(cuò)。2.外力場(chǎng)中位錯(cuò)所受的力外力場(chǎng)中位錯(cuò)所受的力FdFdbb作用在單位長(zhǎng)度位錯(cuò)線上的力與外加切應(yīng)力作用在單位長(zhǎng)度位錯(cuò)線上的力與外加切應(yīng)力和柏氏矢量和柏氏矢量b b成正比，方向處處垂直于位錯(cuò)成正比，方向處處垂直于位錯(cuò)線，并指向未滑移區(qū)。線，并指向未滑移區(qū)。3. 位錯(cuò)線張力位錯(cuò)線張力線張力數(shù)值上等于單位長(zhǎng)度位錯(cuò)的應(yīng)變能。線張力數(shù)值上等于單位長(zhǎng)度位錯(cuò)的應(yīng)變能。T=T= GbGb2 24. 位錯(cuò)間的交互作用力位錯(cuò)間的交互作用力五、實(shí)際晶體中的位錯(cuò)五、實(shí)際晶體中的位錯(cuò).單位位錯(cuò)（全位錯(cuò)）單位位錯(cuò)（全位錯(cuò)）b b為沿滑移方向的原子間距的整數(shù)倍的位錯(cuò)。為沿滑移方向的原子間距的整數(shù)倍的位錯(cuò)。2.不全位錯(cuò)不全位錯(cuò) b b小于滑移方向的原子間距的位錯(cuò)。小于滑移方向的原子