高等光學(xué)課件第3講

1、一、偏振態(tài)的定義及其物理圖像二、Jones 矢量表示法三、斯托克斯參量表示法和邦加球表示法1-8 矢量光波的偏振態(tài)及其表征一、偏振態(tài)的定義及其物理圖像光波是橫波 kE在垂直光波傳播的方向（即 的方向）的平面內(nèi)， 的振動(dòng)方向可能多種多樣。根據(jù)矢量 末端描繪的軌跡特點(diǎn)定義矢量光波的偏振態(tài)。kEE根據(jù)軌跡的特點(diǎn)，光波的偏振態(tài)分為三類五種： 完全偏振非偏振： 電場(chǎng)矢量末端在垂直光傳播方向的平面內(nèi)投影點(diǎn)合振幅相等（如自然光）部分偏振：電場(chǎng)矢量末端在垂直光傳播方向的平面內(nèi)投影點(diǎn)在兩個(gè)正交方向上合振 幅不等橢圓的平面內(nèi)投影的軌跡為末端在垂直光傳播方向橢圓偏振光：電場(chǎng)矢量周平面內(nèi)投影的軌跡為圓端在垂直光傳播方

2、向的圓偏振光：電場(chǎng)矢量末的軌跡為直線傳播方向的平面內(nèi)投影電場(chǎng)矢量末端在垂直光線偏振光 :完全偏振光的物理圖像部分偏振光的物理圖像1、簡(jiǎn)諧平面波電矢量分量的表示二、Jones 矢量表示法分析對(duì)象：波矢量 沿 正方向的簡(jiǎn)諧平面波，電場(chǎng)矢量分解到x、y方向，分量表示為：kZE2、電場(chǎng)矢量末端的軌跡方程橢圓偏向角, 0右旋左旋), 0(, 0sin),0 ,(, 0sin,橢圓度4,4- 3、平面波偏振態(tài)的Jones矢量表示法tjkzjykztjyytjkzjxkztjxxeeEeEEeeEeEEyyxx)(0)(0)(0)(0電場(chǎng) 分量的復(fù)數(shù)表達(dá)式：EJones矢量：)(0)(0yxkzjykzjx

3、yxeEeEJJJ一般地，Jones矢量的形式為：yxjyjxeEeEJ00歸一化Jones矢量：jyxyxeEEEEJ0020201令： 與x軸正向所夾的角E4、Jones矢量空間的基矢任意一偏振光可以分解為一組基矢的線性組合:兩對(duì)基矢：LEREYEXEYeEXeEELRyxjyjxpyx00兩對(duì)基矢之間的關(guān)系：jLjRLRYXYX121,121,),(10,01,),(兩對(duì)基矢之間的變換矩陣：線偏振光=兩個(gè)相反方向旋轉(zhuǎn)的圓偏振光的迭加圓偏振光=等振幅、位相差/2的沿x、y方向振動(dòng)的線偏振光的迭加5、線性光學(xué)器件Jones矩陣入射光出射光線性光學(xué)器件即：Jones矩陣：級(jí)聯(lián)線性光學(xué)器件的Jo

4、nes矩陣：J1J2J3Jn1231JJJJJJnn 6、Jones矩陣的本征矢，可為復(fù)數(shù)，本征矢本征矢本征值212211222111BABABABAJ，沿這兩個(gè)方向通過時(shí)，光的偏振狀態(tài)不變，僅振幅按本征值變化Q：本征矢與前面提到的基矢有何異同？三、斯托克斯參量表示法和邦加球表示法1、單色光波偏振態(tài)的Stokes參量其中：2、單色光波偏振態(tài)的邦加球表示1-9 準(zhǔn)單色光的偏振特性及其表征一、準(zhǔn)單色光偏振狀態(tài)表示的瓊斯矢量表示 二、準(zhǔn)單色平面波的相干矩陣 三、準(zhǔn)單色光波偏振度的表示 四、準(zhǔn)單色光的斯托克斯參量及其對(duì)部分偏振光的描述 五、線性光學(xué)元件的密勒矩陣 一、準(zhǔn)單色光偏振狀態(tài)表示的瓊斯矢量表示

5、 準(zhǔn)單色光Jones矢量：( )( )二、準(zhǔn)單色平面波的相干矩陣 保留單色平面波中與時(shí)間有關(guān)的因子，直角系下其分量可表示為：1、相干矩陣的定義且2、相干矩陣矩陣元的測(cè)量方法和三、準(zhǔn)單色光波偏振度的表示 定義：其中四、準(zhǔn)單色光的斯托克斯參量及其對(duì)部分偏振光的描述 1、準(zhǔn)單色光的斯托克斯參量定義2、斯托克斯參量和相干矩陣元之間的變換關(guān)系 3、準(zhǔn)單色光的斯托克斯參量的測(cè)量 對(duì)于偏振光對(duì)于部分偏振光部分偏振光=自然光+偏振光 4、部分偏振光的斯托克斯矩陣 （1）當(dāng)P = 0，在邦加球球心(原點(diǎn))處，表示非偏振態(tài)。 （2）當(dāng) P = 1，在邦加球球面上的點(diǎn)表示全偏振態(tài)。 （3）當(dāng)0 P 1，沒有物理意義

6、。5、部分偏振光在邦加球上的表示五、線性光學(xué)元件的密勒矩陣 入射光出射光線性光學(xué)器件44434241343332312423222114131211MMMMMMMMMMMMMMMM3210SSSS3210SSSS1-10 兩種電介質(zhì)的界面上光波的反射和折射 一、反射定律和折射定律二、菲涅耳公式三、全反射和倏逝波 四、全反射條件下反射光的相移 五、全反射條件下透射光波場(chǎng)的玻印廷矢量 六、古斯?jié)h欣(Goos-Hanchen)位移 一、反射定律和折射定律 電磁波入射到介質(zhì)界面時(shí)，發(fā)生反射和折射現(xiàn)象，利用電磁場(chǎng)邊值關(guān)系分析反射和折射的規(guī)律。 000irtit k riiit k rrrit k rtt

7、EE eEEeEE ekikrkti、 r、 t分別代表入射、反射和透射光)()()()(triEnEEn據(jù)邊界條件：得：要求指數(shù)項(xiàng)在平面相等，則rkrkrktri選取界面z=0時(shí)，有：ixrxtxkkk=0iyrytykkk=入射、反射、折射在同一個(gè)平面。有：且：Snell 定律（角度關(guān)系）二、菲涅耳公式光波的電矢量E E分解為兩個(gè)分量，一種是振動(dòng)在入射面內(nèi)的分量，即平行分量，簡(jiǎn)稱為p分量，下標(biāo)以/來標(biāo)記；另一種是振動(dòng)垂直于入射面的分量，即垂直分量，簡(jiǎn)稱為s分量，下標(biāo)以來標(biāo)記。在反射和折射過程中這兩個(gè)分量是相互垂直、互相獨(dú)立的，因此可分別討論垂直和平行分量，分析反射和折射的情況。EEE/入射

8、光電矢量的分解入、反、透/折射振幅之間的關(guān)系1、E垂直于入射面分量（s波）2、E平行于入射面分量（p波）即：反/透射系數(shù)：3、rs、rp、 ts、tp與入射角關(guān)系 （2）透射光中，p分量振幅絕對(duì)值卻總是大于或等于s分量振幅絕對(duì)值。（1）反射光中，s分量振幅絕對(duì)值總是大于或等于p分量振幅絕對(duì)值；自然光自然光部分偏振光部分偏振光圓偏振光圓偏振光橢圓偏振光橢圓偏振光線偏振光線偏振光線偏振光線偏振光nnB12arctan(n1=1,n2=1.5)(n1=1.5,n2=1)tptsrprstptsrprs布儒斯特角：由折射率公式，得到布儒斯特角：意義：如果光在這個(gè)角度下入射，則反射光的電矢量沒有入射面上

9、的分量（即p分量）。2121tantanpr時(shí)當(dāng)2/2121tan0pr因此4、反、折射相位的變化36對(duì)于s分量21122121sincossin2,sinsinsstr半波損失： 反射過程中振幅矢量的相位不連續(xù)，存在大小等于的相位突變，或半個(gè)波長(zhǎng)的光程損失。 光疏介質(zhì)進(jìn)入光密介質(zhì)時(shí)的反射:12nn0sr,0sptts分量在透射過程沒有半波損失分量在透射過程沒有半波損失p分量在透射過程沒有半波損失分量在透射過程沒有半波損失s分量在反射過程中出現(xiàn)半波損失分量在反射過程中出現(xiàn)半波損失p分量在反射過程的相位變化一般較為復(fù)雜分量在反射過程的相位變化一般較為復(fù)雜與 及 與 相位相同 tsE isE tp

10、E ipE與 相位相反rsE isE0pra）掠入射時(shí)：b）垂直入射時(shí)：對(duì) 于p分量表明此時(shí) 與 相位相反，反射過程存在半波損失； rpE ipE 仍然有 ，但 與 的瞬時(shí)方向剛好相反。 rpE ipE因此，振幅系數(shù)大于0，表明此時(shí)p分量的 與 相位相反，即反射過程同樣存在半波損失。0pr ipE rpE2121212121cossinsincos2,tantanpptr5、反射率和透射率三、全反射和倏逝波 透射波的電矢量可表示為： 00expexptttttxtzEEitkrEitk xk z sin,0,costxtttytzttkkkkk其中 21122022sinsinexp -1expttiinnn znEEitxcncnE(t)振幅大小隨z增大按指數(shù)衰減。振幅為z=0界面處振幅的1/e時(shí)，距離z定義為穿透深度。220221122sinsin121iicnznnnn當(dāng)n1=1.5，