第十二章物質的磁性

1、一一. . 磁介質磁介質1.物質的磁性 當一塊介質放在外磁場中將會與磁場發(fā)生相互作用，產生一種所謂的“磁化”現象，介質中出現附加磁場。我們把這種在磁場作用下磁性發(fā)生變化的介質稱為“磁介質”。BB BBBoorBB令：令： = 0 r 稱為稱為磁導率磁導率nIBoonIBBrooo二二. . 三類磁介質：三類磁介質：（1）順磁性介質：順磁性介質： 介質磁化后呈弱磁性。介質磁化后呈弱磁性。附加磁場附加磁場B 與外場與外場B0同向。同向。 B B0 , r 1（2）抗磁性介質：抗磁性介質： 介質磁化后呈弱磁性。介質磁化后呈弱磁性。附加磁場附加磁場B 與外場與外場B0反向。反向。 B B0 , r B

2、0 , r 1（4）完全抗磁體完全抗磁體：（ r 0）：）： B 0，磁介質內，磁介質內的磁場等于零（如超導體）。的磁場等于零（如超導體）。磁介質種類種 類溫度相對磁導率r 1鉍汞銅氫（氣）293K293K293K1-16.610-51-2.910-51-1.010-51-3.8910-5r 1氧（液）氧（氣）鋁鉑90K293K293K293K1+769.910-51+334.910-51+1.6510-51+26.010-5r 1鑄鋼鑄鐵硅鋼坡莫合金2.2103（最大值）4102（最大值）7102（最大值）1105（最大值）r 0汞鈮小于4.15K小于9.26K00一一. .分子磁矩分子磁矩

3、 順磁質和抗磁質的磁化順磁質和抗磁質的磁化 近代科學實踐證明，組成分子或原子中的電子，近代科學實踐證明，組成分子或原子中的電子，不僅存在繞原子核的軌道運動，還存在自旋運動。這不僅存在繞原子核的軌道運動，還存在自旋運動。這兩種運動都能產生磁效應。把分子或原子看作一個整兩種運動都能產生磁效應。把分子或原子看作一個整體，分子或原子中各電子對外產生磁效應的總和，可體，分子或原子中各電子對外產生磁效應的總和，可等效于一個圓電流，稱為等效于一個圓電流，稱為“分子電流分子電流”。分子電流的。分子電流的磁矩稱為磁矩稱為“分子磁矩分子磁矩”表示為表示為 。m+-+各電子磁矩各電子磁矩lmlm+-分子磁矩分子磁矩

4、m1.順磁質特點：存在分子固有磁矩。特點：存在分子固有磁矩。0im外磁場中：外磁場中：0im-+-+-mmmB+-+-+mmm2.2.抗磁質抗磁質特點：特點：分子固有磁矩等于零，因此不存在順磁效應。分子固有磁矩等于零，因此不存在順磁效應。+lmBv-lmff+-vlmBlm結論： 在抗磁質和順磁質中都會存在抗磁效應，只是在抗磁質和順磁質中都會存在抗磁效應，只是抗磁效應與順磁效應相比較要小得多，因此在順磁抗磁效應與順磁效應相比較要小得多，因此在順磁質中，抗磁效應被順磁效應所掩蓋。質中，抗磁效應被順磁效應所掩蓋。 附加電子磁矩附加電子磁矩 的方向總是和外磁場的方向總是和外磁場 方向相反。方向相反。

5、lm0B 由于分子中每一個運動電子都要產生與外磁場反由于分子中每一個運動電子都要產生與外磁場反向的附加磁矩向的附加磁矩 ，分子中各電子附加磁矩的矢量和，分子中各電子附加磁矩的矢量和即為分子的附加磁矩即為分子的附加磁矩 。磁介質中大量分子的附加。磁介質中大量分子的附加磁矩在宏觀上對外顯示出磁效應。這一磁效應與外磁磁矩在宏觀上對外顯示出磁效應。這一磁效應與外磁場方向相反，我們把它稱為場方向相反，我們把它稱為“抗磁效應抗磁效應”。lmm二.磁化強度與磁化電流1.1.磁化強度磁化強度 為了反映磁化程度的強弱，引入為了反映磁化程度的強弱，引入“磁化強磁化強度矢量度矢量”VmM單位：1mA磁化強度是空間坐

6、標的矢量函數。當磁化強度磁化強度是空間坐標的矢量函數。當磁化強度矢量為恒矢量時，磁介質被均勻磁化。矢量為恒矢量時，磁介質被均勻磁化。 注意注意: :2. 2. 磁化電流磁化電流 以長直螺線管為例：以長直螺線管為例： 介質磁化以后，由于分子磁矩的有序排列，其介質磁化以后，由于分子磁矩的有序排列，其宏觀效果是在介質橫截面邊緣出現環(huán)形電流，這宏觀效果是在介質橫截面邊緣出現環(huán)形電流，這種電流稱為種電流稱為“磁化電流磁化電流”（Is ）。）。 磁化電流是分子電流規(guī)則排列的宏觀反映，并磁化電流是分子電流規(guī)則排列的宏觀反映，并不伴隨電荷的定向運動，不產生熱效應。而傳導電不伴隨電荷的定向運動，不產生熱效應。而

7、傳導電流是由大量電荷作定向運動而形成的。流是由大量電荷作定向運動而形成的。磁化面電流密度：磁化面電流密度：介質表面單位長度上的磁化電流介質表面單位長度上的磁化電流lIjss磁化強度矢量：磁化強度矢量：ssjlSlSjVmMIslMSIsMmMj結論：結論：磁化強度在數值上等于磁化電流面密度，它磁化強度在數值上等于磁化電流面密度，它們之間的關系由右手螺旋法則確定。們之間的關系由右手螺旋法則確定。adcbaddccbbaLl dM0adcbl dMl dM0dcl dMabjabMl dMl dMsbaLsLIl dM結論：結論：磁化強度磁化強度 沿閉合回路的環(huán)流，等于穿過回沿閉合回路的環(huán)流，等于

8、穿過回路所包圍面積的磁化電流路所包圍面積的磁化電流。 M一.磁介質中的磁場 磁場強度 磁介質在磁化后，由于外磁場磁介質在磁化后，由于外磁場 和附加磁場和附加磁場 都屬于渦旋場。因此，在有磁介質存在時，磁場中都屬于渦旋場。因此，在有磁介質存在時，磁場中的高斯定理仍成立。的高斯定理仍成立。0BB1. 有介質存在時的高斯定理有介質存在時的高斯定理 0SB dS2. 有介質存在時的安培環(huán)路定理有介質存在時的安培環(huán)路定理 soLIIl dBLol dMIIl dMBLo定義“磁場強度”oBHM存在磁介質時的安培環(huán)路定理：iLH dlI實驗指出：實驗指出：M = m H系數系數 m稱為稱為“磁化率磁化率”

9、結論：結論：磁場強度磁場強度 沿任一閉合回路的環(huán)路積分，沿任一閉合回路的環(huán)路積分，等于閉合回路所包圍并穿過的傳導電流的代數和等于閉合回路所包圍并穿過的傳導電流的代數和（在形式上與磁介質中的磁化電流無關）。（在形式上與磁介質中的磁化電流無關）。H單位：1mAHBMBHmooHBmo)1 (HBroBH令：令： 稱為磁介質的稱為磁介質的“相對磁導率相對磁導率”)1 (mr令：令： 稱為磁導率稱為磁導率ro（1 1）在真空中：）在真空中：100rmM（2 2）在順磁質中：）在順磁質中：10rm（3 3）在抗磁質中：）在抗磁質中：10rmIo r r例例1. 一半徑為一半徑為R1的無限長圓柱形直導線，

10、外面包一的無限長圓柱形直導線，外面包一層半徑為層半徑為R2，相對磁導率為，相對磁導率為 r 的圓筒形磁介質。通的圓筒形磁介質。通過導線的電流為過導線的電流為I0 。求磁介質內外磁場強度和磁感求磁介質內外磁場強度和磁感應強度的分布。應強度的分布。R2R1221rRIrHlHL2d 212 RIrH212 RIrHBoo10Rr IrHlHL2drIHBroro221RrRrIHBoo2 rR27-8-4 鐵磁質 1. 磁滯回線磁滯回線 aoHBBr-HsHsbcdefHcOa: 起始磁化曲線起始磁化曲線Hs : 飽和磁場強度飽和磁場強度Br : 剩余磁感應強度剩余磁感應強度Hc : 矯頑力矯頑力

11、鐵磁質的特點： 能產生非常強的附加磁場能產生非常強的附加磁場B 甚至是外磁場的甚至是外磁場的千百倍。而且與外場同方向。千百倍。而且與外場同方向。 B 和和H 呈非線性關系，呈非線性關系， 不是一個恒量。不是一個恒量。 高高 值。值。 磁滯現象，磁滯現象，B 的變化落后于的變化落后于H的變化。的變化。鐵磁質的分類：HB磁滯回線細而窄，矯頑磁滯回線細而窄，矯頑力小。力小。 磁滯損耗小，容磁滯損耗小，容易磁化，容易退磁，易磁化，容易退磁，適用于交變磁場。如適用于交變磁場。如制造電機，變壓器等制造電機，變壓器等的鐵芯。的鐵芯。硬磁材料：硬磁材料：HB磁滯回線較寬，剩余磁滯回線較寬，剩余磁感應強度和矯頑

12、力磁感應強度和矯頑力都比較大。都比較大。適合于制造永磁體適合于制造永磁體HB矩磁材料：矩磁材料： 磁滯回線接近于矩磁滯回線接近于矩形，剩余磁感應強度形，剩余磁感應強度Br接近于飽和磁感應接近于飽和磁感應強度強度Bs。適合于制作記錄磁適合于制作記錄磁帶及計算機的記憶帶及計算機的記憶元件。元件。2. 磁疇磁疇 鐵磁質內部相鄰原子的鐵磁質內部相鄰原子的磁矩會在一個微小的區(qū)域內磁矩會在一個微小的區(qū)域內形成方向一致、排列非常整形成方向一致、排列非常整齊的齊的 “ “自發(fā)磁化區(qū)自發(fā)磁化區(qū)”，稱，稱為為磁疇磁疇。 磁疇大小：磁疇大?。?810m1010每個磁疇所含分子數：每個磁疇所含分子數： 21171010鐵磁質在外磁場中的鐵磁質在外磁場中的磁化過程主要為疇壁磁化過程主要為疇壁的移動和磁疇內磁矩的移動和磁疇內磁矩的轉向。的轉向。 自發(fā)磁化方向自發(fā)磁化方向逐漸轉向外磁場方逐漸轉向外磁場方向（磁疇轉向），向（磁疇轉向），直到所有磁疇都沿直到所有磁疇都沿外磁場方向整齊排外磁場方向整齊排列時，鐵磁質就