散射法原理及其在高分子中的應(yīng)用PPT學(xué)習(xí)教案

1、會(huì)計(jì)學(xué)1散射法原理及其在高分子中的應(yīng)用散射法原理及其在高分子中的應(yīng)用體積變化的過程，并得到許多獨(dú)特的微觀分子參數(shù)。第1頁/共35頁向各個(gè)方向發(fā)射電磁波，就是散射波。第2頁/共35頁第3頁/共35頁發(fā)出的散射光相互干涉，稱為內(nèi)干涉。假若溶質(zhì)分子尺寸比光波第4頁/共35頁第5頁/共35頁第6頁/共35頁為）分成N個(gè)小體積單元，每個(gè)單元的體積大小等于入射光在介質(zhì)里波長的三次方，即V=03/N第7頁/共35頁022_22421cos( , )()2iI rVN Ir第8頁/共35頁_2222221cos181sin22sin92KChA CRM 222404nKnNC第9頁/共35頁2201 cos1

2、22sinwKCA CRM22_22201cos181sin2sin92wZCKChRM第10頁/共35頁互作用的大小；C0的外推線的斜率為。從而，又可求得高聚物重均分子量的均方末端距21 cos2sinKCR2sin2KC1wM2_2289wZhM_2Zh第11頁/共35頁第12頁/共35頁, 斜率為. 。21 cos2sinKCR21 cos2sinKCR21 cos2sinKCR2sin2KC1wM2_2289wZhM第13頁/共35頁Zimm 作圖就是將上面四步的四張圖合成一張圖。21 cos2sinKCR2sin2KC21 cos2sinKCR21 cos2sinKCR1wM第14頁

3、/共35頁而得到散射質(zhì)點(diǎn)動(dòng)態(tài)行為信息的技術(shù)。第15頁/共35頁的優(yōu)點(diǎn)。第16頁/共35頁關(guān)因子, t 是相關(guān)時(shí)間。G（2） ( t , q ) g（2） ( t , q ) 第17頁/共35頁第18頁/共35頁/q2=D00(1+KDc)(1+f q2)第19頁/共35頁到流體力學(xué)半徑分布f ( Rh ) , 式中kB和 分別為Boltzmann 常數(shù)和溶劑的粘度。第20頁/共35頁第21頁/共35頁高分子尺寸的基礎(chǔ)參數(shù)，也為人們用模擬高分子結(jié)構(gòu)的模型法研究構(gòu)象及其轉(zhuǎn)變提供了重要依據(jù)。第22頁/共35頁改變，體現(xiàn)了締合或聚集的存在，而它們改變的時(shí)間函數(shù)則集中反映了締合或聚集的過程。第23頁/共35頁息。第24頁/共35頁單分散性，那么達(dá)到臨界值時(shí)，蛋白質(zhì)將極可能結(jié)晶而不沉淀，相反，如果蛋白第25頁/共35頁測蛋白質(zhì)分子存在狀態(tài)，所以DLS已經(jīng)開始用來作蛋白質(zhì)結(jié)晶能力的判斷。第26頁/共35頁過靜態(tài)光散射可得到均方旋轉(zhuǎn)半徑 1/2與重均分子量MW的關(guān)系:第27頁/共35頁第28頁/共35頁, 光譜的Laplace 反演求出粒子的平動(dòng)擴(kuò)散系數(shù)分布, 進(jìn)而求得微乳膠粒子第29頁/共35頁第30頁/共35頁第31頁/共35頁了凝膠化點(diǎn)前后溶膠顆粒的流體力學(xué)半徑R h , 表征凝膠化過程的