第一章建筑設(shè)備工程的基本知識

1、第一章 建筑設(shè)備工程的基本知識 1.1流體動力學(xué)的基本知識1.2傳熱學(xué)的基本知識1.3電工基本知識1.1流體動力學(xué)的基本知識1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念1.1.3流體運(yùn)動的分類1.1.4恒定流連續(xù)性方程1.1.5恒定元流能量方程1.1.6流動阻力和流動損失1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)流體的流動性是流體的最基本的特性，流動性是指流體不能承受切向力，如果有切向力存在，即使切向力很微小，流體也會發(fā)生變形。流體的流動性主要是由其力學(xué)性質(zhì)決定的，流體的主要力學(xué)性質(zhì)有：1.質(zhì)量密度和重力密度2.流體的黏滯性3.流體的壓縮性和熱脹性1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)1.質(zhì)量密度

2、和重力密度在描述固體物質(zhì)的慣性和重力特性時，通常用物體的質(zhì)量和重力，而流體因為沒有固定的體積，在描述其慣性大小和重力大小時，用單位體積的質(zhì)量和單位體積的重力來表示，即質(zhì)量密度()和重力密度()。質(zhì)量密度定義式為(kg/m3)(1.1)式中：M流體的質(zhì)量(kg)；V 流體的體積(m3)。重力密度定義式為(N/m3) (1.2)式中：G流體的重量(N)；V 流體的體積(m3)。由上兩式可知G/VMg/Vg(1.3)1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)2.流體的黏滯性流體流動時，流體內(nèi)部各質(zhì)點(diǎn)間或流層間因相對運(yùn)動而產(chǎn)生內(nèi)摩擦力以反抗流體質(zhì)點(diǎn)間相對運(yùn)動的性質(zhì)，稱作流體的黏滯性。管段中斷面流速分布如圖1.1所示

3、。 圖1.1平板間的速度分布1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)根據(jù)牛頓摩擦定律，可得到流體黏滯力的表達(dá)式為TAdu/dy(1.4)式中：流體的黏滯系數(shù)；A 流層間的接觸面積(m2)；du/dy 流速梯度，表示流速沿垂直于流速方向的變化率。若用代表單位面積上流體的黏滯力，又稱作切向力T/Adu/dy(1.5)流體黏滯性的大小除了用黏滯系數(shù)來表示外，還可用黏滯系數(shù)與流體密度的比值來表示，即/(1.6)為了區(qū)分這兩個系數(shù)，稱作動力黏性系數(shù)，稱作運(yùn)動黏性系數(shù)。1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)3.流體的壓縮性和熱脹性流體受壓、體積縮小、密度增大的性質(zhì)，稱作流體的壓縮性；流體受熱、體積膨脹、密度減小的性質(zhì)，稱作流體

4、的熱脹性。對于液體和氣體，其壓縮性和熱脹性有所區(qū)別，因此要分別進(jìn)行研究。(1)液體的壓縮性和熱脹性液體的壓縮性通常用壓縮系數(shù)來表示，它的意義是：在一定溫度下，升高一個單位壓力時，流體體積的相對縮小量。液體的壓縮性也可用體積彈性模數(shù)E(E為壓縮系數(shù)的倒數(shù))來表示，它是指單位體積的相對變化所需的壓力增量。液體的壓縮性很小，通過計算，水的壓力再增加一個標(biāo)準(zhǔn)大氣壓時，其體積只縮小了1/20 000。因此，在實(shí)際工程中，可認(rèn)為液體流體的密度在整個流動過程中是不變的，即認(rèn)為是不可壓縮流體。流體的膨脹性通常用膨脹系數(shù)來表示。它是指在一定的壓力下溫度升高1K時，流體體積的相對增加量。不同的流體隨著溫度的變化，

5、其體積都有所變化，因此在實(shí)際工程中，要考慮受熱體積膨脹帶來的危害。1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)(2)氣體的壓縮性和熱脹性氣體的壓縮性和熱脹性比液體較明顯，在常溫常壓下，氣體的壓強(qiáng)p、比容v、溫度T三個基本參數(shù)之間滿足理想氣體狀態(tài)方程式pvRT(1.7)根據(jù)壓縮系數(shù)的定義得 根據(jù)膨脹系數(shù)的定義得1.1.1流體的主要力學(xué)性質(zhì)通過以上的介紹，我們知道流體的物理性質(zhì)是比較復(fù)雜的，如果在研究流體的運(yùn)動規(guī)律時，考慮全部因素，則無法進(jìn)行準(zhǔn)確的研究，而我們在實(shí)際工程中通常研究的都是流體的宏觀運(yùn)動，因此在實(shí)際工程中，首先我們把流體視作連續(xù)介質(zhì)，即在我們的研究空間內(nèi)，流體是質(zhì)點(diǎn)間無孔隙的連續(xù)體；其次，在一些問題的

6、研究中，流體可以看做無黏性流體，即忽略流體的黏滯性影響；再次，把流體看做不可壓縮流體，液體的壓縮性很小，可以忽略，而對氣體來講，在氣體流速不超過音速的情況下，其壓縮性對流體的宏觀運(yùn)動影響很小，因此也視為不可壓縮流體。1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念1.流線和跡線流線是同一時刻連續(xù)流體質(zhì)點(diǎn)的流動方向線；跡線是同一質(zhì)點(diǎn)在連續(xù)時間內(nèi)的流動軌跡線。流線是為了形象化的描述流體的運(yùn)動而引入的概念。在實(shí)際工程中，我們通常關(guān)心的是流體在某一固定斷面或固定空間的運(yùn)動狀況，而不關(guān)心其來龍去脈 ，因此我們主要來研究流線。1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念流線可以反映流體流動的一些性質(zhì)，如圖1.2所示。通過流場

7、中的每一個點(diǎn)都可以繪一條流線，所以流線布滿整個流場。流線繪出后，流體的流動狀況就一目了然。某點(diǎn)的流速方向就是流線在該點(diǎn)的切線方向；流線的疏密可以反映流速的大小，流線越疏，流速越小，流線越密，流速越大；流線不能相交，也不能是折線，只能是一條光滑的曲線或直線。圖1.2流線1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念2.過流斷面前面引入了流線的概念，我們通過流線來定義過流斷面。在垂直于流動方向的平面上，取任意封閉曲線 ，經(jīng)過封閉曲線上的全部點(diǎn)作流線，這些流線組成管狀流面，稱為流管。流管以內(nèi)的流動總體，稱為流束。垂直于流束的斷面，稱為流束的過流斷面。1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念3.元流、總流當(dāng)流束以一

8、根流線為極限，而使流束的過流斷面面積趨近于零時，這根流束就成為元流。在設(shè)備專業(yè)實(shí)際工程中，用以輸送流體的管道流動，由于流場具有長形流動的幾何形態(tài)，因此整個流動可以看做無數(shù)元流相加，這樣的流動總體稱為總流；處處垂直于總流中全部流線的斷面，是總流的過流斷面。1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念4.流量流體流動時，單位時間內(nèi)通過過流斷面的流體體積稱為流體的體積流量。一般用Q來表示，單位為m3/s或L/s。流體的流量一般是指體積流量。要計算流量的大小，我們假設(shè)流體在管道內(nèi)流動，任意取出一過流斷面，斷面上的流速分布如圖1.3所示。 圖1.3斷面平均流速1.1.2描述流體運(yùn)動的幾個有關(guān)概念在斷面上取元面積

9、dA， u為dA上的流速，則dA斷面上全部質(zhì)點(diǎn)單位時間的位移為u， 即單位時間內(nèi)從dA面積上流過的流體體積為dQudA則單位時間內(nèi)流過全部斷面A的流體體積Q即為Q udA (1.8)式中：Q該斷面的流量。v斷面平均流速，即過流斷面面積乘斷面平均流速v所得到的流量，等于該斷面以實(shí)際流速通過的流量，即QvA (1.9)則vQ/A udA/A (1.10)1.1.3流體運(yùn)動的分類流體運(yùn)動有不同的分類方法，下面分別介紹。1.根據(jù)流動的流體的周界與固體壁面的接觸情況來劃分(1)壓力流流體在壓差作用下流動時，整個流體的周界與固體壁面都接觸，流體無自由表面，這種流動稱作壓力流。如室內(nèi)給水系統(tǒng)的水在管道中的流

10、動，空調(diào)工程中的空氣在風(fēng)管道中的流動，供熱工程中熱水或蒸汽在管道中的流動等，都是壓力流。1.1.3流體運(yùn)動的分類壓力流有三個特點(diǎn)：1)流體充滿整個管道。2)不能形成自由表面。3)流體對管壁有一定的壓力。1.1.3流體運(yùn)動的分類(2)無壓流無壓流又稱為重力流，流體流動時，流體的部分周界與固體壁面相接觸，另一部分周界與空氣相接觸，這種流動稱作無壓流。如室內(nèi)排水系統(tǒng)中污水在管道中的流動，水渠中的水在水渠里的流動等都是無壓流。無壓流有兩個特點(diǎn)：1)液體流體沒有充滿管道，所以在室內(nèi)排水中引入了充滿度的概念，即污水在管道中的深度h與管徑D的比值稱做管道的充滿度，充滿度的大小在排水系統(tǒng)設(shè)計中是很重要的參數(shù)。

11、2)液體流體在管道或水渠中能夠形成自由表面。1.1.3流體運(yùn)動的分類壓力流和無壓流的圖解如圖1.4(a)(c)所示。圖1.4壓力流、無壓流圖解1.1.3流體運(yùn)動的分類2.根據(jù)流體流動時壓力、流速等運(yùn)動要素隨時間是否變化來劃分(1)恒定流要定義恒定流和非恒定流的概念，我們以打開水龍頭的過程為例：打開之前，水處于靜止?fàn)顟B(tài)，稱為靜止平衡，打開后的短暫時間內(nèi)，水從噴口流出，流速從零迅速增加到某一流速，在這個過程中，流速時刻在發(fā)生變化，稱為運(yùn)動的不平衡狀態(tài)，當(dāng)達(dá)到某一流速后，即維持不變，此時稱為運(yùn)動的平衡狀態(tài)。處于運(yùn)動平衡狀態(tài)的流體，各點(diǎn)的流速不隨時間變化，由流速決定的壓強(qiáng)、黏性力和慣性力也不隨時間變化

12、，這種流動稱為恒定流。1.1.3流體運(yùn)動的分類(2)非恒定流處于運(yùn)動不平衡狀態(tài)的流體，它的各點(diǎn)的流速隨著時間變化，各點(diǎn)的壓強(qiáng)、黏性力、慣性力也隨著速度的變化而變化，這種流動稱為非恒定流。在實(shí)際工程中所接觸的流體流動，都可以視作恒定流動，給分析和計算帶來很大方便。 1.1.4恒定流連續(xù)性方程恒定流連續(xù)性方程是由質(zhì)量守恒定律得出的，質(zhì)量守恒定律告訴我們，同一流體的質(zhì)量在運(yùn)動過程中不生不滅，即流體運(yùn)動到任何地方，其質(zhì)量是恒定不變的。如圖1.5所示，在恒定流條件下，可以考慮以下幾點(diǎn)：圖1.5恒定流連續(xù)方程圖解1.1.4恒定流連續(xù)性方程1)由于是恒定流，流體的各點(diǎn)的流速不隨時間發(fā)生變化。2)流體是連續(xù)介

13、質(zhì)，中間不會形成空隙。3)流體不能從研究對象流體的側(cè)壁流入或流出。在恒定流的管道上取-和-兩個過流斷面，根據(jù)質(zhì)量守恒定律，通過斷面-的質(zhì)量流量等于通過斷面-的質(zhì)量流量，假設(shè)斷面-處的斷面面積為A1，流體的密度為1，流入的流體體積流量為Q1；假定斷面-處的斷面面積為A2，流體的密度為2，流出的流體體積流量為Q2，即1Q12Q2 (1.11)若在管道上取n個過流斷面，則式(1.11)可寫成1Q12Q2 nQn (1.12)1.1.4恒定流連續(xù)性方程由前面學(xué)習(xí)可知，在設(shè)備工程中的流體都可視作不可壓縮流體，即各個過流斷面上的流體密度不變，為常數(shù)。因此，流體的連續(xù)性方程可以寫成Q1Q2Qn (1.13)

14、因為QvA，代入上式得v1A1v2 A2vnAn (1.14)從上式可以得出v1v2vn1/A11/A21/An (1.15)從連續(xù)性方程可以看出，連續(xù)性方程確立了總流各過流斷面平均流速沿流向的變化規(guī)律，只要總流的流量已知或任意斷面的流速已知，則其他斷面的流速即可算出。1.1.4恒定流連續(xù)性方程【例1.1】如圖1.6所示管段。d12.5cm，d25cm，d310cm。當(dāng)流量為4 L/s時，求各管段的平均流速。圖1.61.1.4恒定流連續(xù)性方程【解】根據(jù)連續(xù)性方程Qv1 A1 v2 A2 v3A3 v1Q /A1 815cm/s8.15m/s同理可得v22.04m/sv30.51m/s以上所列連

15、續(xù)性方程，不但只限于兩斷面之間，還可推廣到任意空間，在管道的三通處，無論分流還是合流，質(zhì)量守恒定律仍然成立，即分流時QQ1 Q2 合流時Q1 Q2 Q 1.1.5恒定元流能量方程能量的守恒和轉(zhuǎn)換定律告訴我們：能量即不會消滅，也不會創(chuàng)生，它只能從一種形式轉(zhuǎn)換成另一種形式，或者從一種物體轉(zhuǎn)移到另一個物體，而在轉(zhuǎn)換或轉(zhuǎn)移過程中能量的總和保持不變。流體有三種能量即位能、壓能和動能。位能用Z來表示，壓能用來表示，動能用來表示。當(dāng)流體在管道中流動時，根據(jù)能量守恒定律，這三種能量的總和保持不變，也就是說，在理想流動的某管段上取兩個斷面1-1和2-2，該兩個斷面上的三種能量之和是相等的，即Z1Z2 (1.16

16、)式(1.16)就是理想流動時的能量守恒方程，也稱作伯努利方程。1.1.5恒定元流能量方程實(shí)際上，流體在管道內(nèi)流動，由于流體本身存在黏滯力，以及管道的內(nèi)壁面有一定的粗糙度，流體在流動是由流動阻力存在，也就是流體在流動過程中要消耗一部分能量來克服這種流動阻力，這樣h必然使得這部分能量變成熱能而損失掉。若單位重量的流體從-斷面流道-斷面的消耗掉的能量為h，則式(1.16)就變成Z1Z2h(1.17)式(1.17)就是流體實(shí)際流動時的伯努利方程。伯努利方程在實(shí)際工程中應(yīng)用很廣，下面通過舉例來說明。1.1.5恒定元流能量方程【例1.2】如圖1.7 所示，要用水泵將水池中的水抽到用水設(shè)備，已知該用水設(shè)備

17、的用水量為60m3/h，用水設(shè)備的出水管高出蓄水池液面10m，用水設(shè)備處的水的壓力為150kPa，如果采用直徑d100mm的管道輸送到用水設(shè)備，試確定該水泵的揚(yáng)程需要多大才可以達(dá)到要求？圖1.7水池水泵1.1.5恒定元流能量方程【解】1)取斷面-和-。我們?nèi)⌒钏氐淖杂梢好鏋?斷面，取用水設(shè)備出口處為斷面-。2)取-斷面為基準(zhǔn)面，根據(jù)方程式(1.17)列出兩個斷面的方程。Z1hbZ2h 式中：Z10；P10(液面相對壓強(qiáng)為零)；v10(與-斷面處的水流速相比很微小可以忽略)；Z210m；P2 150kPa；v2 Q/A 2.12m/s。1.1.5恒定元流能量方程水泵的揚(yáng)程為hb10 h 25.

18、52h從上面例題可以看出，通過能量方程就可以確定水泵的揚(yáng)程，即僅知道水從蓄水池到用水設(shè)備的水頭損失h是多少即可。1.1.6流動阻力和流動損失流體在流動過程中，主要有兩種阻力：一種是沿程阻力，一種是局部阻力。因此，流體在流動過程中由于流動阻力的存在而造成的能量損失相應(yīng)的有兩種，一種是沿程損失；一種是局部損失。1.沿程阻力和沿程損失由于流體具有黏滯性且管壁的表面不光滑，流體在運(yùn)動過程中會產(chǎn)生內(nèi)摩擦力和管壁造成的摩擦力，從而使一部分能量以熱能的形式散發(fā)形成能量損失。在邊界條件不發(fā)生變化的管段上，流動阻力只有沿程不變的摩擦力或切應(yīng)力，稱為沿程阻力；克服沿程阻力而造成的能量損失，稱為沿程損失。1.1.6

19、流動阻力和流動損失2.局部阻力和局部損失流體在流動過程中，當(dāng)流經(jīng)如三通、彎頭、閥門等管道中管件和附件時，對流體形成局部障礙，流體的流動狀況發(fā)生急劇變化。在邊界條件發(fā)生急劇變化的區(qū)域，由于出現(xiàn)了漩渦區(qū)和速度分布的改組，則形成集中的阻力，這種阻力稱為局部阻力；克服局部阻力而造成的能量損失，稱為局部損失。1.1.6流動阻力和流動損失3.能量損失的計算公式工程中常用的能量損失的計算公式為：沿程損失hl (1.18)局部損失hj (1.19)式中：L管長(m)；d 管徑(m)；v 斷面平均流速(m/s) (對局部損失來講，為局部阻力損失過后的流速)；g 重力加速度(m/s)； 沿程阻力系數(shù)； 局部阻力系

20、數(shù)。由此可知，流體流動過程中的總的能量損失，等于各計算管段的沿程損失與局部損失之和，即hhlhj1.1.6流動阻力和流動損失【例1.3】如圖1.7所示，若蓄水池至用水設(shè)備的輸水管的總長度為30m，輸水管道的直徑均為100mm，沿程阻力系數(shù)為0.042，局部阻力有：水泵底閥一個， 7.0；90彎頭4個，1.0；水泵進(jìn)出口一個，1.0；止回閥一個，1.5；閘閥2個，0.5；用水設(shè)備處管道出口一個，1.0。試求： 1)輸水管道的沿程損失。2)輸水管道的局部損失。3)輸水管道的總水頭損失。4)確定水泵的揚(yáng)程。1.1.6流動阻力和流動損失【解】1)由于從蓄水池至用水設(shè)備的管道的管徑不變，均為100mm，

21、因此總的沿程損失為hl 0.042300.12.89(m)2)局部水頭損失為hj,(7.01.041.01.51.01.0)15.50.233.57(m)3)總的水頭損失為h2.893.576.46(m)4)水泵的揚(yáng)程為hb25.52h25.526.4631.98(m)1.2傳熱學(xué)的基本知識傳熱學(xué)是研究熱量傳遞過程規(guī)律的一門科學(xué)。我們在設(shè)備工程中所涉及的傳熱學(xué)的知識，主要是為了學(xué)習(xí)供暖工程打基礎(chǔ)。在供暖工程中，供暖熱負(fù)荷的確定需要計算圍護(hù)結(jié)構(gòu)的傳熱量，建筑物的圍護(hù)結(jié)構(gòu)傳熱主要是通過外墻、外窗、外門、頂棚和地面。 1.2傳熱學(xué)的基本知識在這些圍護(hù)結(jié)構(gòu)的熱量傳遞過程中要經(jīng)歷三個階段(如圖1.8所示

22、)，以外墻的熱量傳遞過程為例：1)熱量由室內(nèi)空氣以對流換熱和物體間的輻射換熱的方式傳給墻壁的內(nèi)表面。2)墻壁的內(nèi)表面以固體導(dǎo)熱的方式傳遞到墻壁外表面。3)墻壁外表面以對流換熱和物體間輻射換熱的方式把熱量傳遞給室外環(huán)境。圖1.8冷熱流體間的傳熱過程1.2傳熱學(xué)的基本知識顯然，在其他條件不變時，室內(nèi)外溫差越大，傳熱量越大。又如散熱器內(nèi)熱媒的傳熱過程，同樣經(jīng)歷三個階段，熱媒的熱量以對流換熱方式傳到散熱器壁內(nèi)側(cè)，再以導(dǎo)熱方式傳遞到壁外側(cè)，然后壁外側(cè)以對流換熱和物體間輻射換熱的方式傳給室內(nèi)。從以上的例子可以看到，整個的傳熱過程實(shí)際上是由導(dǎo)熱、對流、輻射三種基本的傳熱方式組成。因此要研究整個傳熱過程的規(guī)律

23、，首先對三種基本的傳熱方式的傳熱規(guī)律進(jìn)行分析。1.2傳熱學(xué)的基本知識1.2.1導(dǎo)熱1.2.2對流1.2.3熱輻射1.2.4傳熱過程1.2.1導(dǎo)熱導(dǎo)熱是指物體各部分無相對位移或不同物體直接接觸時依靠物質(zhì)分子、原子及自由電子等微觀粒子的熱運(yùn)動而進(jìn)行的熱量傳遞現(xiàn)象。在地球引力范圍內(nèi)，單純的導(dǎo)熱只能發(fā)生在密實(shí)的固體中。在導(dǎo)熱過程中，導(dǎo)熱的熱流量與壁兩側(cè)的溫差成正比，與壁的厚度成反比，并與材料的導(dǎo)熱性能有關(guān)。 1.2.1導(dǎo)熱其基本的計算式為QtF (1.20)或qt (1.21)式中：Q熱流量(W)；q 熱流通量(W/m2)； 導(dǎo)熱系數(shù)，它反映材料導(dǎo)熱能力的大小W/(m)； 壁厚(m)；t 壁兩側(cè)的溫差

24、()；F 壁面積(m2)。 1.2.1導(dǎo)熱以上就是導(dǎo)熱的熱流量的計算公式。在傳熱分析中，常常用到電學(xué)中歐姆定律的形式，即 電流 I電位差E/電阻R以此形式把熱流量的計算公式改寫為熱流量Q溫度差t/熱阻R (1.22)在導(dǎo)熱中，為了區(qū)分導(dǎo)熱熱阻和后面的對流換熱熱阻及傳熱熱阻，導(dǎo)熱熱阻用R 表示，可以得出Q(1.23)式中：R導(dǎo)熱熱阻，則平壁的導(dǎo)熱熱阻R(/W)，對于單位面積，導(dǎo)熱熱阻為/(m/W)。利用熱阻概念分析傳熱問題，是傳熱學(xué)中普遍使用的方法。1.2.2對流對流是依靠流體的運(yùn)動，把熱量由一處傳遞到另一處。與導(dǎo)熱一樣，其也是傳熱的一種基本方式。但工程實(shí)際中所遇到的傳熱問題，例如在傳熱的三個階

25、段中的第一個階段和第三個階段，往往是流體與固體壁面接觸時的換熱，在這種情況下，換熱過程就不單有流體的對流作用，同時伴隨著導(dǎo)熱，我們把導(dǎo)熱和對流共同存在的過程，稱為對流換熱過程。1.2.2對流對流換熱過程是一個受許多因素影響的復(fù)雜過程，其基本的計算式為Q(twtf)F (1.24)或q(twtf) (1.25)式中：tw固體壁表面溫度()；tf 流體溫度()； 換熱系數(shù)，其意義是指1m2壁面積上，當(dāng)流體與壁之間的溫差為1時，每秒鐘所傳遞的熱量W/(m2)。同樣如果利用熱阻的概念，對流換熱過程的熱阻用R來表示，則式(1.24)可寫成Q(1.26)其中對流換熱熱阻R(/W)，對于單位面積，換熱熱阻為

26、1/(m2/W)。1.2.3熱輻射通過以上對導(dǎo)熱和對流換熱過程的介紹，我們知道，無論導(dǎo)熱和對流，都必須通過冷熱物體的直接接觸來傳遞熱量，但熱輻射則不同。熱輻射是依靠物體表面發(fā)射可見和不可見的射線來傳遞熱量。物體表面每平方米每秒對外輻射的熱量稱為輻射力E，其大小與物體表面性質(zhì)和溫度有關(guān)。1.2.3熱輻射物體間輻射換熱的特點(diǎn)是：在熱輻射過程中伴隨著能量形式的轉(zhuǎn)換(物體內(nèi)能-電磁波能-物體內(nèi)能)；不需要冷熱物體直接接觸；無論溫度高低，物體都在不停的發(fā)射電磁波能。只是，若物體溫度相同，則相互輻射的能量相等，若溫度不同，則高溫物體向低溫物體輻射的能量大于低溫物體向高溫物體輻射的能量，其結(jié)果是熱量由高溫物

27、體傳到低溫物體。但必須指出，輻射換熱量的計算過程相對比較復(fù)雜。在上述三階段傳熱過程的第一個階段和第三個階段都存在輻射換熱，并且既有對流換熱，又有輻射換熱。為了便于分析，當(dāng)輻射換熱不是主要因素時，一般把輻射換熱量折算成對流換熱量，相應(yīng)的加大對流換熱系數(shù)來考慮輻射因素。在此對輻射換熱量的計算不作詳盡介紹。1.2.4傳熱過程初步了解了三種基本的換熱方式之后，我們再看整個傳熱過程，就可以導(dǎo)出整個傳熱過程的熱流量的計算公式。如圖1.9所示，一大平壁：圖1.9通過平壁的傳熱過程1.2.4傳熱過程假設(shè)兩側(cè)的流體溫度為tf1、tf2，壁兩側(cè)的對流換熱系數(shù)分別為1、2，壁兩側(cè)的溫度分別為tw1、tw2，壁的導(dǎo)熱

28、系數(shù)為，壁厚為，壁面積為F，傳熱處于穩(wěn)定狀態(tài)，因為壁的長度和寬度遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于壁厚，可以認(rèn)為熱流方向和壁面垂直，則沿著傳熱過程列出三個階段的熱流量的計算式為Q1(tf1 tw1 )FQ(tw1tw2)FQ (tw2tf2)F1.2.4傳熱過程由于是穩(wěn)態(tài)傳熱，在熱量傳遞過程中，熱流量不變，即Q相等，則把它們改寫成tf1tw1tw1tw2tw2tf2三式相加tf1tf2Q則令k1則有QKF(tf1tf2)KFt(1.27)若傳熱熱阻為Rk，則可得RkR1RR2 (1.28)1.2.4傳熱過程可見，傳熱過程的熱阻等于熱流體、冷流體的換熱熱阻及壁的導(dǎo)熱熱阻之和。傳熱熱阻的大小與壁兩側(cè)流體的性質(zhì)、流動情況、壁

29、的材料、面積、形狀等許多因素有關(guān)。從傳熱過程來看，工程中的傳熱可分為兩種類型：一種是增強(qiáng)傳熱，即提高換熱設(shè)備的換熱能力，例如提高換熱設(shè)備的換熱能力，盡量減小設(shè)備的尺寸；另一種是減弱傳熱，即減少熱損失保持室內(nèi)適宜的工作溫度，例如建筑物圍護(hù)結(jié)構(gòu)和管道的保溫層。與建筑配套的設(shè)備工程，對傳熱學(xué)不再作詳盡研究，主要是為供暖工程中供暖設(shè)計熱負(fù)荷的確定和理解打基礎(chǔ)。1.2.4傳熱過程【例1.4】混凝土板厚為100mm，導(dǎo)熱系數(shù)1.54W/(m)，兩側(cè)空氣溫度分別為t15和t230，換熱系數(shù)125W/(m2 )，28W/(m2)，求單位面積上傳熱過程的各項熱阻、傳熱熱阻、傳熱系數(shù)及熱流通量?！窘狻繂挝幻娣e各項

30、熱阻R1 0.04(m2/W)R2 0.065(m2/W)R3 0.125(m2/W)1.2.4傳熱過程傳熱熱阻為R R1 R2 R3 0.040.0650.1250.23(m2/W)傳熱系數(shù)為K 4.35W/(m2)熱流通量為qKt4.35(305)109(W/m2)1.3電工基本知識1.3.1直流電路1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路1.3.3正弦交流電的基本物理量1.3.4三相電路1.3.1直流電路1.電路的組成電流的通路稱為電路。電路通常由電源、負(fù)載以及連接電源和負(fù)載的中間環(huán)節(jié)三部分組成，其形式是多種多樣的。圖1.10是一個最簡單的電路，它是由一只燈泡、一個開關(guān)及連接導(dǎo)線組成。當(dāng)開關(guān)K閉合時

31、，電路中就有電流通過，燈泡發(fā)光。圖1.10簡單照明電路1.3.1直流電路電源是提供電路中所需電能的裝置，它可以將其他形式的能量轉(zhuǎn)化為電能。電源有電池、發(fā)電機(jī)、整流電源等。負(fù)載是電路中消耗電能的器件或設(shè)備，是將電能轉(zhuǎn)化為其他形式能量的裝置，如電燈、電動機(jī)、電鍍槽、揚(yáng)聲器等。中間環(huán)節(jié)是傳送、分配和控制電能的部分，主要包括將電源與負(fù)載連接成閉合回路的導(dǎo)線、熔斷器、開關(guān)等。一般把電源內(nèi)部的電流通路稱為內(nèi)電路，其電流方向是從負(fù)極指向正極；把負(fù)載和中間環(huán)節(jié)構(gòu)成的電流通路稱為外電路，其電流方向是從正極指向負(fù)極。1.3.1直流電路2.電路的作用電路的作用主要有兩個：一是實(shí)現(xiàn)電能的傳送和轉(zhuǎn)換；二是實(shí)現(xiàn)信息的處理

32、與傳遞。(1)電能的輸送和變換解決這方面的問題，就是通常所說的電力工程，它包括發(fā)電、變電、輸電、配電、電力的照明用電，以及交直流電之間的整流和逆變等。對于這些電路來說，一般要求盡可能小的能量損耗和盡可能高的效率。(2)信息的傳遞和處理這一類電路中，雖然也有能量的輸送和變換問題，但其量值很小，人們關(guān)心的是如何準(zhǔn)確地傳遞和處理信息，保證信息不失真，如語言、音樂、文字、圖像的廣播和接收等電路。1.3.1直流電路3.歐姆定律流過電阻的電流與該電阻兩端的電壓成正比，與該電阻成反比，這就是歐姆定律。它是電路的最基本定律，應(yīng)用時通常分為下述幾種形式。1.3.1直流電路(1)一段無源電路的歐姆定律閉合回路中的

33、一段電路，如果不包含電動勢而僅含有電阻，那么這段電路被稱為一段電阻電路或一段無源電路，如圖1.11所示。 圖1.11一段無源電路1.3.1直流電路根據(jù)在電路圖上所選的電壓和電流的正方向的不同，歐姆定律表達(dá)式中可帶正號或負(fù)號。當(dāng)電壓和電流的正方向一致時，如圖1.11(a)所示，則有UIR；當(dāng)兩者正方向相反時，如圖1.11(b)所示，則有UIR。需要注意的是：一個式子中有兩種不同意義的正負(fù)號。一種是根據(jù)電壓和電流的正方向確定的，如上式中的正負(fù)號；另一種是根據(jù)電壓和電流本身有正值和負(fù)值之分而確定的。在應(yīng)用歐姆定律進(jìn)行電路計算時，要注意兩種正負(fù)號，首先按電壓和電流的正方向列出式子，確定電壓和電流符號前

34、的正負(fù)號然后把電壓和電流本身的正值或負(fù)值代進(jìn)去。 1.3.1直流電路(2)一段有源電源的電路一段含有電源的電路稱為一段有源電路，其各電量的正方向如圖1.12所示 圖1.12一段有源電路1.3.1直流電路根據(jù)電位的概念，由圖1.12(a)可得UUaoUobEIR則I同理，由圖1.12(b)可得UEIR則I因此，有源電路的歐姆定律可用下式表示：I(1.29)式中：U一段有源電路的端電壓(V)；E 電路的電動勢(V)；R 電路中的電阻()。電動勢E和電壓U前面正負(fù)號確定原則是：當(dāng)電動勢的正方向和電壓的正方向分別與電流的正方向一致時取正號；相反時取負(fù)號。1.3.1直流電路(3)全電路歐姆定律圖1.13

35、是最簡單的閉合回路，R是負(fù)載電阻，R0是電源內(nèi)阻 圖1.13單回路電路1.3.1直流電路根據(jù)一段電路歐姆定律可知：UIREIR0則有I(1.30)這就是全電路歐姆定律?？梢匀鋈缦拢喝娐分械碾娏鲝?qiáng)度與電源的電動勢成正比，與整個電路的電阻成反比。1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路電阻(負(fù)載)由于連接方式不同，可以得到不同的電路形式，電阻的串聯(lián)與并聯(lián)是負(fù)載的最基本連接方式，混聯(lián)是在一個電路中，既有相互串聯(lián)的電阻，又有相互并聯(lián)的電阻。1.電阻的串聯(lián)把若干個電阻依次連接，使電流只有一個通路，電阻的這種連接稱為電阻串聯(lián)，如圖1.14所示。圖1.14電阻串聯(lián)電路1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路(1)電阻串聯(lián)的性質(zhì)

36、在串聯(lián)電路中，由于電流只有一個通路，所以流過各電阻的電流為同一電流，即I1I2I3I (1.31)從圖中也不難看出，電路兩端的總電壓，等于各部分電路兩端的電壓之和，即UU1U2U3 (1.32)在串聯(lián)電路中，若將串聯(lián)電阻的總電阻R表示，根據(jù)公式UIR，可以得出RR1R2R3(1.33)即串聯(lián)電路的總電阻等于各串聯(lián)電阻之和。對任意n個電阻串聯(lián)，則有RR1R2Rn (1.34)1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路(2)串聯(lián)電路的電壓比根據(jù)電阻串聯(lián)的等效關(guān)系，電路中的電流I所以U1IR1R1 (1.35)U2IR2R2(1.36)U3IR3R3 (1.37)可見，在串聯(lián)電路中，任意電阻上分得的電壓取決于該電

37、阻與總電阻的比值，這些比值R1/R、R2/R、R3/R稱為分壓比。1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路2.電阻的并聯(lián)把若干個電阻并排連接起來，使電流有多條通路，電阻的這種連接稱為電阻的并聯(lián)，如圖1.15所示。圖1.15電阻并聯(lián)電路1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路電阻并聯(lián)的性質(zhì)：在并聯(lián)電路中，由于加在相互并聯(lián)的各支路的電壓是同一電壓，所以，各并聯(lián)電阻上的電壓相同，即U1U2U3U (1.38)在并聯(lián)電路中，由圖1.15的電壓容易看出，并聯(lián)電路的總電流等于各并聯(lián)支路的電流之和，即I I1I2I3 (1.39)在并聯(lián)電路中，所有并聯(lián)電阻的等效電阻R，可以利用歐姆定律導(dǎo)出，由于II1I2I3所以等式兩邊同除以U，

38、則(1.40)可見，在并聯(lián)電路中，總電阻的倒數(shù)等于各并聯(lián)電阻倒數(shù)之和。1.3.2電阻的串、并聯(lián)電路對任意n個電阻相并聯(lián)，則有兩種情況的計算公式是常用的，它們是：1)若有幾個相同的電阻R1并聯(lián)，則其等效電阻為R(1.41)2)若兩個電阻R1和R2并聯(lián)，則其等效電阻為R(1.42)1.3.3正弦交流電的基本物理量 一個正弦量有三要素，即變化頻率、初相角和振幅。三要素表示了一個正弦量與時間的函數(shù)關(guān)系，對于一個正弦量來說，由三要素來惟一確定它。一個典型的正弦交流電流的正弦函數(shù)式為iImsin(t) (1.43)式中： i交流電的瞬時值；Im 交流電的最大值； 交流電的角頻率； 表示交流電的初相角。1.

39、3.3正弦交流電的基本物理量 一個正弦量有三要素，即變化頻率、初相角和振幅。三要素表示了一個正弦量與時間的函數(shù)關(guān)系，對于一個正弦量來說，由三要素來惟一確定它。一個典型的正弦交流電流的正弦函數(shù)式為iImsin(t) (1.43)式中： i交流電的瞬時值；Im 交流電的最大值； 交流電的角頻率； 表示交流電的初相角。1.3.3正弦交流電的基本物理量 交流電的波形圖如圖1.16所示。圖1.16正弦交流電流1.3.3正弦交流電的基本物理量 1.交流電的頻率與周期(1)周期正弦交流電完成往復(fù)變化一周所需的時間叫周期，用字母T表示，如圖1.17所示。周期的單位是s(秒)，它表示了交流電變化一周的時間。周期

40、大表示交流電變化一周所需時間長，波形變化慢；周期小表示交流電變化一周所需時間短，波形變化快。圖1.17周期1.3.3正弦交流電的基本物理量 (2)頻率每秒時間內(nèi)正弦交流電往復(fù)變化的次數(shù)叫頻率，也就是每秒鐘內(nèi)交流電變化的周期數(shù)。用字母f表示，頻率的單位是Hz(赫茲)，更高頻率的單位是kHz(千赫)或MHz(兆赫)。頻率與周期顯然是互為倒數(shù)關(guān)系的，即f或T (1.44)我國工業(yè)電力網(wǎng)的標(biāo)準(zhǔn)頻率(簡稱工頻)是50Hz。1.3.3正弦交流電的基本物理量 (3)電角速度正弦交流電變化一個周期，相當(dāng)于正弦函數(shù)變化2弧度。為避免與機(jī)械角度相混淆，把它稱為電角度，交流電在每秒鐘變化的電角度叫電角速度，用表示，

41、單位是rad/s(弧度/秒)。電角速度與周期及頻率的關(guān)系為2f(1.45)1.3.3正弦交流電的基本物理量 2.交流電的相位(1)相位與初相角交流電是隨時間變化的，在不同時刻對應(yīng)不同的電角度，從而得到不同的瞬時值，在交流電變化過程中，用t 表示交流電隨時間變化進(jìn)程。我們把t叫正弦量的相位，它是隨時間變化的角度，所以也叫相位角。t0時的相位角叫初相角，初相角的大小和正負(fù)與計時起點(diǎn)(t0)有關(guān)。計時起點(diǎn)是為分析研究正弦量而任意選取的。由于正弦量是重復(fù)出現(xiàn)的周期變化量，所以，一般相位角都用絕對值小于180以內(nèi)的角度來表示。1.3.3正弦交流電的基本物理量 (2)相位差兩個同頻率的正弦量在任何瞬時的相

42、位之差叫相位差。由于頻率相同，所以相位差始終是個固定值，等于兩個交流電初相角之差，不隨時間的變化而變化，如圖1.18中的u和i波形 圖1.18兩個同頻率正弦量的相位差1.3.3正弦交流電的基本物理量 其三角函數(shù)式為UUmsin(t1)iImsin(t2)則它們的相位差為(t1)(t2)12(1.46)由于u先到達(dá)正的最大值或零值，那么，在相位上就稱u超前i，i滯后于u，超前或滯后的角度為。若兩個同頻率的正弦量具有相同的初相角，即120則稱這兩個正弦量為同相位，它們將同時達(dá)到零值或最大值，在電路中它們的方向總是相同的。若兩個同頻率的正弦量的相位差為180或180，即12180則稱這兩個正弦量為反

43、相位，它們中的一個達(dá)到正的最大值時，另一個恰好達(dá)到負(fù)的最大值，在電路中它們的方向總是相反的。1.3.3正弦交流電的基本物理量 3.交流電的大小(1)瞬時值交流電在任一時刻的實(shí)際值叫瞬時值，瞬時值是不停地隨時間變化的，是時間的函數(shù)。不同時刻其值不同，我們規(guī)定交流電瞬時值用小寫字母表示，如u、i、p分別表示正弦交流電壓、電流及功率的瞬時值。1.3.3正弦交流電的基本物理量 (2)最大值交流電在變化過程中所出現(xiàn)的最大瞬時值叫最大值，也就是正弦量的振幅，用大寫字母并加注角標(biāo)m表示，如Um、Im分別表示正弦交流電壓和電流的最大值。通常把正弦交流電的頻率、初相角和最大值稱為正弦量的三要素。一個正弦量由這三

44、個要素惟一確定。1.3.3正弦交流電的基本物理量 (3)有效值正弦交流電的瞬時值和幅值只是交流電某一瞬時的數(shù)值，不能反映交流電在電路中做功的實(shí)際效果，而且測量和計算都不方便。為此，在電工技術(shù)中常用有效值來表示交流電的大小。有效值是分析和計算交流電路的重要工具，如交流電路中的電壓220V、380V都是指有效值，有效值用大寫字母表示，如U、I分別表示交流電壓和電流的有效值。1.3.3正弦交流電的基本物理量 交流電的有效值是根據(jù)電流熱效應(yīng)原理來確定的。在兩個阻值相同的電阻上，分別通以直流電流I和交流電流i，如果在相同時間內(nèi)，兩個電阻所消耗的電能相等，則這兩個電流的做功能力是相等的，這時，直流電的數(shù)值

45、就稱為交流電的有效值，即交流電的有效值就是與它的平均耗能相等的直流臨時性數(shù)值。1.3.4三相電路三相交流遠(yuǎn)距離輸電在1891年獲得成功后，便得到迅速發(fā)展。目前，電力系統(tǒng)都采用三相三線制輸電、三相四線制配電。三相交流與單相交流相比具有以下優(yōu)點(diǎn)：在輸送的功率、電壓相同和距離、線路損失相等的情況下，采用三相制輸電可大大節(jié)省輸電線的用銅(或鋁)量。工農(nóng)業(yè)生產(chǎn)上廣泛使用的三相異步電動機(jī)是以三相交流作為電源的，它與單相電動機(jī)相比，具有體積小、價格低、效率高、性能好等優(yōu)點(diǎn)。三相交流發(fā)電機(jī)與單相的相比，在體積相同時，三相交流發(fā)電機(jī)具有輸出功率大、效率高等優(yōu)點(diǎn)。1.3.4三相電路由于建筑施工現(xiàn)場既有動力負(fù)荷，又

46、有照明負(fù)荷，因此一般都采用三相四線制供電。所謂三相四線制就是三根相線一根零線的供電體制。三根相線與零線之間的電壓是一組頻率相同、幅值相等、相位互差120的三相對稱電壓。單相交流電是三相交流電中的一相，三相交流電可視為三個特殊單相交流電的組合。1.3.4三相電路1. 三相電源(1)三相發(fā)電機(jī)的結(jié)構(gòu)、工作原理三相發(fā)電機(jī)主要由定子和轉(zhuǎn)子兩部分組成。定子是固定的，包括定子鐵心與定子繞組。定子鐵心是由硅鋼片疊成的圓筒，筒的內(nèi)圓周表面沖有均勻分布的槽，用來嵌放三相定子繞組。三相定子繞組的結(jié)構(gòu)(包括導(dǎo)線材質(zhì)、截面積、匝數(shù)等)完全相同。首端分別用A、B、C表示；末端分別用X、Y、Z來表示，三個首端(或末端)在

47、空間互差120 1.3.4三相電路如圖1.19所示。轉(zhuǎn)子是一個繞中心軸旋轉(zhuǎn)的磁極。轉(zhuǎn)子鐵心一般用直流電磁鐵制成。轉(zhuǎn)子繞組繞在轉(zhuǎn)子鐵心上，采用直流勵磁。選擇合適的極面形狀和轉(zhuǎn)子繞組的布置方式，可使轉(zhuǎn)子與定子之間空氣隙中的磁感應(yīng)強(qiáng)度按正弦規(guī)律分布。圖1.19三相發(fā)電機(jī)原理圖1.3.4三相電路當(dāng)轉(zhuǎn)子由原動機(jī)帶動按順時針方向以的速度勻速轉(zhuǎn)動時，三相定子繞組依次被磁力線切割而產(chǎn)生正弦感應(yīng)電動勢eA、eB、eC。它們具有以下三個特點(diǎn)：1)由于三相繞組以同一速度切割磁力線，所以，三個電動勢的頻率相同。2)由于三相繞組的結(jié)構(gòu)完全相同，因此，三個電動勢的最大值相等。3)由于三相繞組在空間互差120，所以，三個電

48、動勢之間相互存在著120的相位差。由圖1.19可知，當(dāng)磁極S轉(zhuǎn)到A處時，A相的感應(yīng)電動勢eA達(dá)到正的幅值；經(jīng)過120后，S極轉(zhuǎn)到B處，B相的感應(yīng)電動勢eB達(dá)到正的幅值；再經(jīng)過120后，S極轉(zhuǎn)到C處，C相的感應(yīng)電動勢eC達(dá)到正的幅值。所以，eA在相位上超前eB120，eC在相位上超前eA120。1.3.4三相電路我們規(guī)定電動勢的正方向從每相繞組的末端指向首端。若以A相電動勢為參考，則三相電動勢的瞬時值表達(dá)式為eAEmsinteBEmsin(t120) (1.47)eCEmsin(t120)有效值相量表達(dá)式為EAE0EBE120 (1.48)ECE120式中，E，eA、eB、eC波形圖和相量圖分別

49、如圖1.20和圖1.21所示。1.3.4三相電路圖1.20三相電動勢波形圖圖1.21三相電動勢相量圖1.3.4三相電路頻率相同、幅值(或有效值)相等、相位互差120的三個電動勢稱為對稱三相電動勢；能提供對稱三相電動勢的電源稱為對稱三相電源。發(fā)電廠提供的三相電源均為對稱三相電源。很明顯，對稱三相電動勢瞬時值的和及相量和均等于零，即eAeBeC0EAEBEC0 (1.49)1.3.4三相電路(2) 三相電源的連接三相交流發(fā)電機(jī)中，三個互相分開的定子繞組怎樣連接組成三相電源呢？三相電源有兩種連接方式：一種是星形(Y)連接，另一種是三角形()連接。1) 星形(Y)連接。將三相定子繞組的三個末端X、Y、

50、Z連在一起，從三個首端A、B、C分別引出三根導(dǎo)線，這種連接方式稱為三相電源的星形連接。三個末端的連接點(diǎn)N稱為電源中點(diǎn)，從中點(diǎn)N引出的導(dǎo)線稱為中線，用黑色或白色導(dǎo)線來表示。通常，中點(diǎn)與大地連在一起，此時中點(diǎn)又稱為零點(diǎn)，用0表示，中線又稱為零線。從三個首端分別引出的三根導(dǎo)線統(tǒng)稱為相線，俗稱火線，分別用黃、綠、紅三色表示。從發(fā)電機(jī)或變壓器引出一根中線和三根相線的供電方式稱為三相四線制；不引出中線只引出三根相線的供電方式稱為三相三線制。 1.3.4三相電路三相四線制可以向負(fù)載提供兩種電壓：一種是相電壓，即相線與中線之間的電壓，分別用uA、uB、uC表示(或一般用up表示)；另一種是線電壓，即兩根相線之

51、間的電壓，分別用uAB、uBC、uCA表示(或一般地用uL表示)，如圖1.22所示。 圖1.22三相發(fā)電機(jī)繞組的星形連接1.3.4三相電路2)三角形()連接。如圖1.23所示，將一相繞組的末端(或首端)與它相鄰的另一相繞組的首端(或末端)依次相連，即X與B、Y與C、Z與A分別相連，再從三個連接點(diǎn)A、B、C分別引出三根導(dǎo)線，這種連接方式稱為三相電源的三角形()連接。 圖1.23三相發(fā)電機(jī)繞組的三角形連接 1.3.4三相電路作三角形連接的三相繞組在沒有負(fù)載時本身就構(gòu)成了一個閉合回路。若三相電動勢對稱，由于對稱三相電動勢任一時刻瞬時值的和等于零，所以回路中不會產(chǎn)生環(huán)流。但若三相電動勢不對稱，或者某相

52、繞組首尾端接錯，那么閉合回路中將會產(chǎn)生很大的環(huán)流，可能燒壞發(fā)電機(jī)繞組。因此，發(fā)電機(jī)通常接成星形，極少接成三角形。1.3.4三相電路2.負(fù)載的星形連接三相負(fù)載包括兩類：一類為必須接上三相電源才能正常工作的三相用電設(shè)備，例如，三相異步電動機(jī)，這類負(fù)載多為對稱三相負(fù)載。另一類是分別接在各相電源中的三組單相用電設(shè)備的組合，這類負(fù)載多為不對稱三相負(fù)載。若每相負(fù)載的阻抗模相同，阻抗角相等，即|ZA|ZB|ZC|，ABC ，且三相負(fù)載的性質(zhì)相同，則此三相負(fù)載稱為對稱三相負(fù)載，否則稱為不對稱三相負(fù)載。三相負(fù)載有兩種接法：星形連接與三角形連接。若每相負(fù)載的額定電壓等于電源相電壓，即等于電源線電壓的1/時，則三相負(fù)載應(yīng)采用星形連接。 1.3.4三相電路三相負(fù)載星形連接的接法是：將每相負(fù)載的一端連接在一起，稱為負(fù)載中點(diǎn)，而將另一端分別接到三根相線上。負(fù)載不對稱時，負(fù)載中點(diǎn)必須接在電源中線上，如圖1.24所示。圖1.24三相負(fù)載星形連接的實(shí)際電