靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體電介質(zhì)

1、靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體電介質(zhì)2022/9/141第1頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四一、導(dǎo)體的靜電平衡無(wú)外電場(chǎng)時(shí)10.1 靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體2022/9/142第2頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外2022/9/143第3頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/144第4頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/145第5頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感

2、應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/146第6頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/147第7頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/148第8頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/149第9頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/1410第10頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程

3、加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/1411第11頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/1412第12頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程+加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/1413第13頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)體的靜電感應(yīng)過(guò)程+加上外電場(chǎng)后E外+2022/9/1414第14頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四+導(dǎo)體達(dá)到靜電平衡：無(wú)電荷移動(dòng)E外E感感應(yīng)電荷感應(yīng)電荷2022/9/1415第15頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)

4、53分，星期四導(dǎo)體內(nèi)部任意點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)為零。導(dǎo)體表面附近的場(chǎng)強(qiáng)方向處處與表面垂直。靜電平衡條件靜電平衡：導(dǎo)體內(nèi)部和表面都沒(méi)有電荷定向移動(dòng)的狀態(tài)2022/9/1416第16頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四處于靜電平衡狀態(tài)的導(dǎo)體的性質(zhì)：1、導(dǎo)體是等勢(shì)體，導(dǎo)體表面是等勢(shì)面。2、導(dǎo)體內(nèi)部處處沒(méi)有未被抵消的凈電荷，凈電荷只分布在導(dǎo)體的表面上。4、導(dǎo)體以外，靠近導(dǎo)體表面附近處的場(chǎng)強(qiáng)大小與導(dǎo)體表面在該處的面電荷密度 的關(guān)系為詳細(xì)說(shuō)明如下3、導(dǎo)體表面上的面電荷密度分布情況，與導(dǎo)體表面曲率有關(guān)，還與周?chē)渌麕щ婓w有關(guān)。2022/9/1417第17頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)

5、53分，星期四等勢(shì)體等勢(shì)面導(dǎo)體內(nèi)導(dǎo)體表面 、 處于靜電平衡狀態(tài)的導(dǎo)體，導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)強(qiáng)度處處為零，整個(gè)導(dǎo)體是個(gè)等勢(shì)體。導(dǎo)體表面是等勢(shì)面2022/9/1418第18頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四金屬球放入前電場(chǎng)為一均勻場(chǎng)導(dǎo)體表面附近的場(chǎng)強(qiáng)方向處處與表面垂直。2022/9/1419第19頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四金屬球放入后電力線發(fā)生彎曲 電場(chǎng)為一非均勻場(chǎng)+2022/9/1420第20頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四2、導(dǎo)體內(nèi)沒(méi)有凈電荷，未被抵消的凈電荷只能分布在導(dǎo)體表面上。+2022/9/1421第21頁(yè)，共88

6、頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四 導(dǎo)體表面上的電荷分布情況，不僅與導(dǎo)體表面形狀有關(guān)，還和它周?chē)嬖诘钠渌麕щ婓w有關(guān)。實(shí)驗(yàn)表明：靜電場(chǎng)中的孤立帶電體導(dǎo)體上電荷面密度的大小與該處表面的曲率有關(guān)。曲率較大，表面尖而凸出部分，電荷面密度較大曲率較小，表面比較平坦部分，電荷面密度較小曲率為負(fù)，表面凹進(jìn)去的部分，電荷面密度最小3、導(dǎo)體表面上的電荷分布2022/9/1422第22頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四導(dǎo)線證明:即用導(dǎo)線連接兩導(dǎo)體球則2022/9/1423第23頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四表面附近作圓柱形高斯面4、導(dǎo)體外部近表面

7、處場(chǎng)強(qiáng)方向與該處導(dǎo)體表面垂直，大小與該處導(dǎo)體表面電荷面密度e成正比。尖端放電 尖端場(chǎng)強(qiáng)特別強(qiáng)，足以使周?chē)諝夥肿与婋x而使空氣被擊穿，導(dǎo)致“尖端放電”。形成“電風(fēng)”2022/9/1424第24頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四1、導(dǎo)體內(nèi)部任意點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)為零，導(dǎo)體是等勢(shì)體，導(dǎo)體表面是等勢(shì)面。2、導(dǎo)體內(nèi)部處處沒(méi)有未被抵消的凈電荷，凈電荷只 分布在導(dǎo)體的表面上。4、導(dǎo)體表面附近的場(chǎng)強(qiáng)方向處處與表面垂直，大小與表面在該處的面電荷密度 的關(guān)系為3、導(dǎo)體表面上的面電荷密度分布情況與導(dǎo)體表面曲率有關(guān)成正比 。處于靜電平衡狀態(tài)的導(dǎo)體的性質(zhì)：上節(jié)回顧2022/9/1425第25頁(yè)，共88頁(yè)，

8、2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四二、導(dǎo)體殼和靜電屏蔽1、空腔內(nèi)無(wú)帶電體的情況腔體內(nèi)表面不帶電量，腔體外表面所帶的電量為帶電體所帶總電量。導(dǎo)體上電荷面密度的大小與該處表面的曲率有關(guān)。2022/9/1426第26頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四 腔體內(nèi)表面所帶的電量和腔內(nèi)帶電體所帶的電量等量異號(hào)，腔體外表面所帶的電量由電荷守恒定律決定。未引入q1時(shí)放入q1后2、空腔內(nèi)有帶電體+2022/9/1427第27頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四帶電導(dǎo)體尖端附近電場(chǎng)最強(qiáng) 帶電導(dǎo)體尖端附近的電場(chǎng)特別大，可使尖端附近的空氣發(fā)生電離而成為導(dǎo)體產(chǎn)生放電

9、現(xiàn)象，即尖端放電 . 尖端放電會(huì)損耗電能, 還會(huì)干擾精密測(cè)量和對(duì)通訊產(chǎn)生危害 . 然而尖端放電也有很廣泛的應(yīng)用 .3 尖端放電現(xiàn)象尖端放電現(xiàn)象的利與弊2022/9/1428第28頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四4、靜電屏蔽 接地封閉導(dǎo)體殼（或金屬絲網(wǎng)）外部的場(chǎng)不受殼內(nèi)電荷的影響。 封閉導(dǎo)體殼（不論接地與否）內(nèi)部的電場(chǎng)不受外電場(chǎng)的影響；+2022/9/1429第29頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四電荷守恒定律靜電平衡條件電荷分布三、有導(dǎo)體存在時(shí)場(chǎng)強(qiáng)和電勢(shì)的計(jì)算2022/9/1430第30頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四

10、例1：如圖所示，長(zhǎng)為2l的均勻帶電直線，電荷線密度為,旁有一導(dǎo)體球,球心在帶電直線的延長(zhǎng)線上，距直線近端為d，d大于導(dǎo)體球的半徑R，（1）用電勢(shì)疊加原理求導(dǎo)體球的電勢(shì)；（2）把導(dǎo)體球接地后再斷開(kāi)，求導(dǎo)體球上的感應(yīng)電量.dR2022/9/1431第31頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四解:1）考慮導(dǎo)體球上感應(yīng)電荷分布滿足電荷守恒定律及分布在表面距離球心等距的關(guān)系，感應(yīng)電荷在球心處的電勢(shì)應(yīng)等于0，由此可以求得球心處的電勢(shì)等于帶電直線在該處產(chǎn)生的電勢(shì)： 2022/9/1432第32頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四（2）接地后，導(dǎo)體球的電勢(shì)為零。即感應(yīng)

11、電荷與帶電直線在球心處電勢(shì)的迭加為零。故感應(yīng)電荷在球心處的電勢(shì)為： 由于感應(yīng)電荷都分布在導(dǎo)體球表面，由電勢(shì)迭加原理，有2022/9/1433第33頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例2.已知：導(dǎo)體板A，面積為S、帶電量Q，在其旁邊 放入導(dǎo)體板B。 求：(1)A、B上的電荷分布及空間的電場(chǎng)分布(2)將B板接地，求電荷分布a點(diǎn)b點(diǎn)A板B板2022/9/1434第34頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四解方程得:電荷分布場(chǎng)強(qiáng)分布兩板之間板左側(cè)板右側(cè)2022/9/1435第35頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四 (2)將B板接地，求

12、電荷及場(chǎng)強(qiáng)分布板接地時(shí)電荷分布a點(diǎn)b點(diǎn)2022/9/1436第36頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四 場(chǎng)強(qiáng)分布電荷分布兩板之間兩板之外2022/9/1437第37頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例3.已知R1 R2 R3 q Q求 電荷及場(chǎng)強(qiáng)分布；球心的電勢(shì) 如用導(dǎo)線連接A、B，再作計(jì)算解:由高斯定理得電荷分布場(chǎng)強(qiáng)分布2022/9/1438第38頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四球心的電勢(shì) 場(chǎng)強(qiáng)分布2022/9/1439第39頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四球殼外表面帶電用導(dǎo)線連接A、B，再作計(jì)

13、算連接A、B，中和2022/9/1440第40頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四練習(xí) 已知: 兩金屬板帶電分別為q1、q2 求：1 、2 、3 、42022/9/1441第41頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四問(wèn)題：1、在兩板間插入一中性金屬平板，求板面的電荷密度。2、如果第三板接地，又如何？3、剪掉第三板接地線，再令第一板接地，又如何？2022/9/1442第42頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四 有極分子：分子正負(fù)電荷中心不重合。無(wú)極分子：分子正負(fù)電荷中心重合；電介質(zhì)CH+H+H+H+正負(fù)電荷中心重合甲烷分子+正電荷中

14、心負(fù)電荷中心H+HO水分子分子電偶極矩一、電介質(zhì)的極化10.2 靜電場(chǎng)中的電介質(zhì)2022/9/1443第43頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四 1. 無(wú)極分子的位移極化無(wú)外電場(chǎng)時(shí)加上外電場(chǎng)后+極化電荷極化電荷2022/9/1444第44頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四2. 有極分子的轉(zhuǎn)向極化+無(wú)外電場(chǎng)時(shí)電矩取向不同兩端面出現(xiàn)極化電荷層轉(zhuǎn)向外電場(chǎng)加上外場(chǎng)2022/9/1445第45頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四電極化強(qiáng)度(矢量)定義：?jiǎn)挝惑w積內(nèi)分子電偶極矩的矢量和描述了電介質(zhì)極化強(qiáng)弱，反映了電介質(zhì)內(nèi)分子電偶極矩排列的有

15、序或無(wú)序程度。二、極化強(qiáng)度矢量2022/9/1446第46頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四三、極化強(qiáng)度矢量和極化電荷面密度的關(guān)系(1)均勻介質(zhì)極化時(shí)，其表面上某點(diǎn)的極化電荷面密度，等于該處電極化強(qiáng)度在外法線上的分量。(2)在電場(chǎng)中，穿過(guò)任意閉合曲面的極化強(qiáng)度通量等于該閉合曲面內(nèi)極化電荷總量的負(fù)值。證明P42-432022/9/1447第47頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四無(wú)限大均勻電介質(zhì)中 充滿電場(chǎng)空間的各向同性均勻電介質(zhì)內(nèi)部的場(chǎng)強(qiáng)大小等于真空中場(chǎng)強(qiáng)的 倍，方向與真空中場(chǎng)強(qiáng)方向一致。介質(zhì)中的場(chǎng)極化電荷的場(chǎng)自由電荷的場(chǎng)2、電介質(zhì)中的電場(chǎng)2022

16、/9/1448第48頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四所以：具體證明如下：2022/9/1449第49頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四有電介質(zhì)時(shí)的高斯定理10.3 電位移矢量 電介質(zhì)中的高斯定理一、有電介質(zhì)時(shí)的高斯定理:2022/9/1450第50頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四對(duì)于各向同性電介質(zhì)，實(shí)驗(yàn)表明 介電常數(shù)二、電位移矢量相對(duì)介電常數(shù)2022/9/1451第51頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四同時(shí)描述電場(chǎng)和電介質(zhì)極化的復(fù)合矢量。 電位移矢量 +電場(chǎng)線+電位移線電位移線起于正自由電荷，止

17、于于負(fù)自由電荷。電位移線與電場(chǎng)線2022/9/1452第52頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四r+Q r+QE 線D 線2022/9/1453第53頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四電位移矢量自由電荷在均勻、各向同性的介質(zhì)中特別 當(dāng)這些介質(zhì)充滿空間或界面與等勢(shì)面重合，所有的計(jì)算變得簡(jiǎn)單。Q稱(chēng)為電介質(zhì)的介電常數(shù)r2022/9/1454第54頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例1 如圖金屬球半徑為R1 、帶電量+Q；均勻、各向同性介質(zhì)層外半徑R2 、相對(duì)介電常數(shù) r ；求： 分布解 由對(duì)稱(chēng)性分析確定 沿矢徑方向取同心球面為高斯

18、面，依據(jù)介質(zhì)中的高斯定理可得：R2R1rQC B A D大小2022/9/1455第55頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四R2R1rQC B A 大小0rDE2022/9/1456第56頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四R2R1rQC B A 2022/9/1457第57頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例2 .已知:導(dǎo)體球介質(zhì)求:1.球外任一點(diǎn)的2. 導(dǎo)體球的電勢(shì)解: 過(guò)P點(diǎn)作高斯面得電勢(shì)2022/9/1458第58頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四有電介質(zhì)時(shí)的高斯定理電位移矢量上節(jié)回顧2022/

19、9/1459第59頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四一、孤立導(dǎo)體的電容孤立導(dǎo)體：附近沒(méi)有其他導(dǎo)體和帶電體單位：法拉（F）、微法拉（F）、皮法拉（pF）孤立導(dǎo)體的電容孤立導(dǎo)體球的電容C=40R電容使導(dǎo)體升高單位電勢(shì)所需的電量。10.4 電容 電容器2022/9/1460第60頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四1、電容器的電容兩相互絕緣的導(dǎo)體組成的導(dǎo)體組合。電容器電容器的電容：當(dāng)電容器的兩極板分別帶有等值異號(hào) 電荷q時(shí)，電量q與兩極板間相應(yīng)的電 勢(shì)差uA-uB的比值。二、電容器及其電容2022/9/1461第61頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，

20、14點(diǎn)53分，星期四三、電容器電容的計(jì)算1、平行板電容器已知：S、d、0設(shè)A、B分別帶電+q、-qA、B間場(chǎng)強(qiáng)分布電勢(shì)差由定義討論與有關(guān)；插入介質(zhì)2022/9/1462第62頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四2、球形電容器已知設(shè)+q、-q場(chǎng)強(qiáng)分布電勢(shì)差由定義討論孤立導(dǎo)體的電容2022/9/1463第63頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四3、圓柱形電容器已知：設(shè)場(chǎng)強(qiáng)分布電勢(shì)差由定義2022/9/1464第64頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例 平行無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線 已知:a、d、d a 求:單位長(zhǎng)度導(dǎo)線間的C解: 設(shè)場(chǎng)強(qiáng)分布導(dǎo)

21、線間電勢(shì)差電容2022/9/1465第65頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四將真空電容器充滿某種電介質(zhì)電介質(zhì)的電容率（介電常數(shù)）平行板電容器電介質(zhì)的相對(duì)電容率（相對(duì)介電常數(shù)）同心球型電容器同軸圓柱型電容器2022/9/1466第66頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例1. 已知:導(dǎo)體板介質(zhì)求:各介質(zhì)內(nèi)的解:設(shè)兩介質(zhì)中的 分別為由高斯定理由得2022/9/1467第67頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四場(chǎng)強(qiáng)分布電勢(shì)差電容例2. 平行板電容器。 已知d1、r1、d2、 r2、S 求:電容C解: 設(shè)兩板帶電第68頁(yè)，共88頁(yè)，2

22、022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例3.平行板電容器 已知 :S、d插入厚為t的銅板求： C 2022/9/1469第69頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四設(shè)q場(chǎng)強(qiáng)分布電勢(shì)差2022/9/1470第70頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四開(kāi)關(guān)倒向a,電容器充電。開(kāi)關(guān)倒向b,電容器放電。燈泡發(fā)光電容器釋放能量電源提供 計(jì)算電容器帶有電量Q，相應(yīng)電勢(shì)差為U時(shí)所具有的能量。一、電容器的儲(chǔ)能10.5 靜電場(chǎng)的能量2022/9/1471第71頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四任一時(shí)刻終了時(shí)刻外力做功電容器的電能2022/9/1

23、472第72頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四電場(chǎng)能量體密度描述電場(chǎng)中能量分布狀況二、靜電場(chǎng)的能量1、對(duì)平行板電容器電場(chǎng)存在的空間體積2022/9/1473第73頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四對(duì)任一電場(chǎng)，電場(chǎng)強(qiáng)度非均勻2、電場(chǎng)中某點(diǎn)處單位體積內(nèi)的電場(chǎng)能量2022/9/1474第74頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四例： 計(jì)算球形電容器的能量 已知RA、RB、q解：場(chǎng)強(qiáng)分布取體積元能量2022/9/1475第75頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四課堂討論比較均勻帶電球面和均勻帶電球體所儲(chǔ)存的能量。2022/9/1476第76頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四第十章作業(yè)：1、3、5、8、10、12、15、182022/9/1477第77頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四靜電場(chǎng)復(fù)習(xí)2022/9/1478第78頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四庫(kù)侖定律電場(chǎng)強(qiáng)度場(chǎng)強(qiáng)疊加原理點(diǎn)電荷場(chǎng)強(qiáng)電場(chǎng)強(qiáng)度2022/9/1479第79頁(yè)，共88頁(yè)，2022年，5月20日，14點(diǎn)53分，星期四靜電場(chǎng)中的高斯定理運(yùn)用靜電場(chǎng)高斯定理求特殊對(duì)稱(chēng)性場(chǎng)強(qiáng)：（）均勻帶電球面，球體，球殼；（）無(wú)限長(zhǎng)帶電直線，圓柱面，圓柱體；（）無(wú)限大帶電平面靜