空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講課件

空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講§1-1，§1-2第一章基本知識(shí)連續(xù)介質(zhì)流體質(zhì)點(diǎn)流體質(zhì)點(diǎn)體積ΔV氣體壓縮性氣體粘性無(wú)粘流體無(wú)粘流動(dòng)氣體的壓強(qiáng)變化時(shí)氣體的密度或比容改變的程度。流動(dòng)中的氣體，如果各氣體層的流速不相等，那么在相鄰的兩個(gè)氣體層之間的接觸面上，就會(huì)形成一對(duì)等值相反的內(nèi)摩擦力來(lái)阻礙兩氣體層做相對(duì)運(yùn)動(dòng)。連續(xù)介質(zhì)中的一“點(diǎn)”，實(shí)際是指一塊微小的流體團(tuán)。①不能太大，失去點(diǎn)的意義；②不能太小，失去統(tǒng)計(jì)學(xué)的意義。粘性系數(shù)等于零的流體。流體充滿(mǎn)著一個(gè)體積時(shí)不留任何自由空隙，其中沒(méi)有真空的地方，也沒(méi)有分子間的間隙和分子的運(yùn)動(dòng)，即把流體看做是連續(xù)的介質(zhì)?？諝鈩?dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講1§1-1，§1-2第一章基本知識(shí)連續(xù)介質(zhì)流體質(zhì)點(diǎn)流體質(zhì)點(diǎn)體積ΔV氣體壓縮性氣體粘性無(wú)粘流體無(wú)粘流動(dòng)氣體的壓強(qiáng)變化時(shí)氣體的密度或比容改變的程度。流動(dòng)中的氣體，如果各氣體層的流速不相等，那么在相鄰的兩個(gè)氣體層之間的接觸面上，就會(huì)形成一對(duì)等值相反的內(nèi)摩擦力來(lái)阻礙兩氣體層做相對(duì)運(yùn)動(dòng)。連續(xù)介質(zhì)中的一“點(diǎn)”，實(shí)際是指一塊微小的流體團(tuán)。①不能太大，失去點(diǎn)的意義；②不能太小，失去統(tǒng)計(jì)學(xué)的意義。粘性系數(shù)等于零的流體。①無(wú)粘流體。②速度梯度為零。流體充滿(mǎn)著一個(gè)體積時(shí)不留任何自由空隙，其中沒(méi)有真空的地方，也沒(méi)有分子間的間隙和分子的運(yùn)動(dòng)，即把流體看做是連續(xù)的介質(zhì)?！?-1，§1-2第一章連續(xù)介質(zhì)流體質(zhì)點(diǎn)流體質(zhì)點(diǎn)體積ΔV氣2§1-3，§1-4流體壓強(qiáng)具有以下兩個(gè)重要的特性：①因?yàn)榱黧w分子之間的距離比固體的大很多，一般流體抵抗拉伸的能力很小，故壓強(qiáng)的方向永遠(yuǎn)沿著作用面的內(nèi)法線(xiàn)方向，即壓強(qiáng)的方向永遠(yuǎn)指向作用面。②在靜止流體或者運(yùn)動(dòng)的無(wú)粘性流體中，某一點(diǎn)壓強(qiáng)的數(shù)值與所取作用面在空間的方位無(wú)關(guān)。表面力與質(zhì)量力之間的關(guān)系向量形式：——?dú)W拉靜平衡微分方程在靜止的流體中，壓強(qiáng)的變化是由質(zhì)量力決定的。質(zhì)量力不等于零的方向上，壓強(qiáng)發(fā)生改變；垂直于質(zhì)量力的方向上，壓強(qiáng)不發(fā)生改變；靜止流體中的等壓面和質(zhì)量力垂直。第一章基本知識(shí)§1-3，§1-4流體壓強(qiáng)具有以下兩個(gè)重要的特性：①因?yàn)?§1-5研究流體運(yùn)動(dòng)的兩種方法拉格朗日法歐拉法分析流體各個(gè)質(zhì)點(diǎn)的速度、密度、壓強(qiáng)等參數(shù)隨時(shí)間的變化規(guī)律。分析被流體所充滿(mǎn)的空間中各固定位置上流體的速度、密度、壓強(qiáng)等參數(shù)隨時(shí)間的變化規(guī)律。不需要追蹤每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)，而是要研究描述流體運(yùn)動(dòng)的各個(gè)物理參數(shù)在空間中的分布，即研究各個(gè)物理參數(shù)的場(chǎng)，例如速度場(chǎng)、密度場(chǎng)以及壓強(qiáng)場(chǎng)等等，其中既包括向量場(chǎng)也包括標(biāo)量場(chǎng)。追蹤每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)。第一章基本知識(shí)§1-5研究流體運(yùn)動(dòng)的兩種方法拉格朗日法歐拉法分析流體各個(gè)質(zhì)4§1-5跡線(xiàn)、流線(xiàn)及流管跡線(xiàn)任何一個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)在流場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌跡。流線(xiàn)流管在給定的瞬時(shí)t，位于此線(xiàn)上個(gè)點(diǎn)的流體質(zhì)點(diǎn)的速度向量均與曲線(xiàn)在該店的切線(xiàn)相重合。在流場(chǎng)中劃任意封閉曲線(xiàn)C（不是流線(xiàn)），通過(guò)曲線(xiàn)C的每一個(gè)點(diǎn)作一流線(xiàn)，這些流線(xiàn)便形成一條流管。拉格朗日法歐拉法定常，形狀與流線(xiàn)重合；非定常，形狀隨時(shí)間變化。定常，流線(xiàn)形狀不變；非定常，形狀隨時(shí)間改變。歐拉法定常，流管形狀不變；非定常，流管形狀隨時(shí)間改變。在定常條件下，流管形狀不變，由于流體質(zhì)點(diǎn)不能穿越管壁，可用流管代替帶有固定壁面的管道一般情況下，流線(xiàn)不相交特殊情況下，流線(xiàn)相交第一章基本知識(shí)§1-5跡線(xiàn)、流線(xiàn)及流管跡線(xiàn)任何一個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)在流場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌5第二章一維定常流的基本方程§2-1引言

§2-2體系和控制體

§2-3連續(xù)方程

§2-4動(dòng)量方程

§2-5動(dòng)量矩方程

§2-6微分形式的動(dòng)量方程

§2-7柏努利方程

§2-8能量方程

§2-9適用于控制體的熱力學(xué)第二定律

§2-10聲速和馬赫數(shù)

§2-11氣體的滯止參數(shù)

§2-12幾個(gè)重要的氣體參數(shù)

§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用第二章一維定常流的基本方程§2-1引言

§2-2體系和6一元定常流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程或者§2-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程一元定常流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程或者§2-1，7一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣體）或者或者或者§2-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣8一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣體）在理想氣體的絕能等熵流動(dòng)中，動(dòng)量方程和能量方程形式相同?；蛘呋蛘摺?-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣體）9一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程或者§2-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程應(yīng)用：根據(jù)動(dòng)量方程推導(dǎo)發(fā)動(dòng)機(jī)推力公式一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程或者§2-1，§2-910§2-10聲速和Ma數(shù)第二章一維定長(zhǎng)流基本方程如何衡量氣體的可壓縮性的大?。快o止氣體聲速運(yùn)動(dòng)氣體馬赫數(shù)聲速較小時(shí)，氣體可壓縮性大聲速較大時(shí)，氣體可壓縮性小溫度較低時(shí)，氣體可壓縮性大溫度較高時(shí)，氣體可壓縮性小§2-10聲速和Ma數(shù)第二章如何衡量氣體的可壓縮性的大?。?1§2-10聲速和Ma數(shù)第二章一維定長(zhǎng)流基本方程馬赫數(shù)與流動(dòng)氣體的可壓縮性的關(guān)系動(dòng)量方程:聲速方程:在絕能等熵流動(dòng)中，氣流速度相對(duì)變化量所引起的密度相對(duì)變化量與成正比。不可壓流動(dòng)可壓縮流動(dòng)Ma定義式：§2-10聲速和Ma數(shù)第二章馬赫數(shù)與流動(dòng)氣體的可壓縮性的關(guān)12§2-11§2-12第二章一維定長(zhǎng)流基本方程V基本狀態(tài)靜參數(shù)：參考狀態(tài)1（v=0）滯止參數(shù)：參考狀態(tài)2（T=0）極限速度：參考狀態(tài)3（v=c）臨界參數(shù)：參考狀態(tài)1參考狀態(tài)2參考狀態(tài)3TS0基本狀態(tài)§2-11§2-12第二章V基本狀態(tài)參考狀態(tài)1（v=0）參13極限速度臨界參數(shù)滯止參數(shù)§2-11§2-12第二章一維定長(zhǎng)流基本方程極限速度臨界參數(shù)滯止參數(shù)§2-11§2-12第二章14第二章一維定長(zhǎng)流基本方程滯止壓強(qiáng)滯止密度滯止溫度滯止焓絕能流動(dòng)絕能流動(dòng)理想氣體絕能流動(dòng)理想氣體等熵流動(dòng)絕能流動(dòng)理想氣體等熵流動(dòng)滯止聲速絕能流動(dòng)理想氣體§2-11§2-12第二章滯止壓強(qiáng)滯止密度滯止溫度滯止焓絕能流動(dòng)絕能流動(dòng)絕能流動(dòng)15速度系數(shù)①絕能流動(dòng)中，臨界聲速是一個(gè)常數(shù)，速度系數(shù)可以直接反應(yīng)氣流速度的大?、诮^能流動(dòng)中，當(dāng)氣流速度由0增加到Vmax時(shí)，c下降為零，Ma趨于無(wú)窮大，對(duì)做圖表帶來(lái)不便。第二章一維定長(zhǎng)流基本方程§2-11§2-12速度系數(shù)①絕能流動(dòng)中，臨界聲速是一個(gè)常數(shù)，速度系數(shù)可以直接16定義式理想氣體的定義式第二章一維定長(zhǎng)流基本方程定義式理想氣體第二章17§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用靜參數(shù)總參數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用靜參數(shù)總參數(shù)18氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用19流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用第二章一維定長(zhǎng)流基本方程流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用第二章20流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用—速度為零—密度為零—臨界狀態(tài)第二章一維定長(zhǎng)流基本方程流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用—速度為零—密21沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用動(dòng)量方程：沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用動(dòng)量方程：22沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用23沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用24沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用25沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用26沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用27沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞音加速必吸熱，超音加速必放熱沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞28沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞音加速總壓降低，超音加速總壓升高第二章一維定長(zhǎng)流基本方程沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞29第三章膨脹波和激波§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播

§3-2膨脹波的形成及特點(diǎn)

§3-3膨脹波的計(jì)算公式

§3-4微弱壓縮波

§3-5膨脹波的反射和相交

§3-6激波的形成和激波的傳播速度

§3-7激波前后的參數(shù)關(guān)系

§3-9激波的反射和相交第三章膨脹波和激波§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播

§3-230§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播馬赫波的形成機(jī)理馬赫波的形式馬赫角的計(jì)算公式§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播馬赫波的形成機(jī)理31?物理學(xué)中曾指出，在氣體所占的空間中某點(diǎn)的壓強(qiáng)、密度和溫度等參數(shù)發(fā)生了改變，這種現(xiàn)象被稱(chēng)為氣體受到了擾動(dòng)。?造成擾動(dòng)的來(lái)源（如擊鼓時(shí)鼓膜的振動(dòng)，談話(huà)時(shí)聲帶的振動(dòng)，物體放置在氣流中）叫做擾動(dòng)源?！?-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播在微擾動(dòng)傳播過(guò)程中，氣體參數(shù)變化量都是無(wú)限小量。忽略粘性，整個(gè)過(guò)程近似為可逆過(guò)程由于擾動(dòng)傳播過(guò)程進(jìn)行得非常迅速。介質(zhì)來(lái)不及和外界交換熱量，這就使得此過(guò)程接近于絕熱過(guò)程。綜上所述，可以認(rèn)為微擾動(dòng)的傳播過(guò)程是個(gè)等熵過(guò)程

?物理學(xué)中曾指出，在氣體所占的空間中某點(diǎn)的壓強(qiáng)、密度和溫度等32氣體靜止不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻氣體靜止不考慮氣體粘性的耗散33氣體靜止cccc不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻氣體靜止cccc不考慮氣體粘性的耗散34V<c不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻V<c不考慮氣體粘性的耗散35V=c不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻V=c不考慮氣體粘性的耗散36V>c馬赫波馬赫角不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻VCV>c馬赫波馬赫角不考慮氣體粘性的耗散VC37V>c不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布不均勻馬赫波馬赫角V>c不考慮氣體粘性的耗散馬赫波馬赫角38V>c馬赫波不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布不均勻馬赫角V>c馬赫波不考慮氣體粘性的耗散馬赫角39§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播V=0V<cV=cV>c擾動(dòng)傳播范圍全場(chǎng)全場(chǎng)公切平面以?xún)?nèi)公切圓錐以?xún)?nèi)馬赫角無(wú)無(wú)90°§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播V=0V<cV=cV>c擾動(dòng)傳40§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)膨脹波的形成§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)膨脹波的形成41§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)普朗特耶邁流動(dòng)§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)普朗特耶邁流動(dòng)42一系列微弱壓縮波激波§3-4微弱壓縮波一系列微弱壓縮波激波§3-4微弱壓縮波43§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法②氣流通過(guò)膨脹波

是定常絕能等熵過(guò)程。①已知條件：§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法②氣流通過(guò)膨脹波44§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法

:氣流流動(dòng)的方向角，即氣流速度方向?qū)τ趚軸正方向的傾角，規(guī)定逆時(shí)針?lè)较驗(yàn)檎槙r(shí)針?lè)较驗(yàn)樨?fù).：普朗特-邁耶函數(shù)決定于氣體性質(zhì)K和Ma①②③§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法:氣流流45§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法最大的普朗特-邁耶角，就是氣流繞外凸壁由Ma=1膨脹到

時(shí)的最大氣流折轉(zhuǎn)角。這只是個(gè)理論值。當(dāng)§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法最大的普朗特-邁耶角46§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法左伸膨脹波系：右伸膨脹波系：§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法左伸膨脹波系：右伸膨47§3-6膨脹波的反射和相交判斷擾動(dòng)源明確馬赫波性質(zhì)（膨脹波/微弱壓縮波）確定馬赫波前后參數(shù)變化規(guī)律確定氣流偏轉(zhuǎn)方向§3-6膨脹波的反射和相交判斷擾動(dòng)源48§3-6膨脹波的反射和相交（1）膨脹波在固壁上的反射為膨脹波。

壓縮波在固壁上的反射為壓縮波。（2）膨脹波相交仍為膨脹波。

壓縮波相交仍未壓縮波。（3）膨脹波在自由邊界上的反射為壓縮波。

壓縮波在自由邊界上的反射為膨脹波。（4）膨脹波與壓縮波相交，在膨脹波一側(cè)產(chǎn)生壓縮波，在壓縮波一側(cè)產(chǎn)生膨脹波。§3-6膨脹波的反射和相交（1）膨脹波在固壁上的反射為膨脹49§3-7激波的形成和激波的傳播速度1.激波是強(qiáng)壓縮波。2.激波的厚度非常小。3.激波的分類(lèi)§3-7激波的形成和激波的傳播速度1.激波是強(qiáng)壓縮波。2.50§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成51§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成52§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的傳播速度激波§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的傳播速度激波53①當(dāng)時(shí)，③當(dāng)時(shí)，，說(shuō)明，激波退化為馬赫波。②當(dāng)越大時(shí)，越大，激波越強(qiáng)。§3-7激波的形成和激波的傳播速度①當(dāng)時(shí)，③當(dāng)54①活塞加速必有激波。②活塞速度可以是亞音速也可以是超音速。在管道中的流動(dòng)：§3-7激波的形成和激波的傳播速度①活塞加速必有激波。②活塞速度可以是亞音速也可以是超音速。在55③只有物體以超聲速運(yùn)動(dòng)時(shí)，才有激波。在大空間中的流動(dòng)：§3-7激波的形成和激波的傳播速度③只有物體以超聲速運(yùn)動(dòng)時(shí)，才有激波。在大空間中的流動(dòng)：§3-56管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波57管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波一系列膨脹波管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波一系列膨脹波58二維空間內(nèi)擾動(dòng)波的傳播范圍？膨脹波微弱壓縮波普朗特邁耶流動(dòng)激波二維空間內(nèi)擾動(dòng)波的傳播范圍？膨脹波微弱壓縮波普朗特邁耶流動(dòng)激59連續(xù)方程：動(dòng)量方程：能量方程：狀態(tài)方程：Cp：朗金-雨貢紐關(guān)系式§3-8激波前后的參數(shù)關(guān)系連續(xù)方程：動(dòng)量方程：能量方程：狀態(tài)方程：Cp：朗金-雨貢紐關(guān)60朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：等溫朗金-雨貢紐關(guān)系式VS等熵關(guān)系式VS等溫關(guān)系式等溫關(guān)系：對(duì)于同一股氣流，分別通過(guò)激波、等熵過(guò)程和等溫過(guò)程對(duì)氣流進(jìn)行壓縮，使氣流的總壓升高至5倍，請(qǐng)按照壓縮后氣流密度由小到大的關(guān)系，排列三個(gè)壓縮過(guò)程。朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：等溫朗金-雨貢紐關(guān)系式VS61朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：①當(dāng)時(shí)，②當(dāng)時(shí)，二者得到的接近③當(dāng)增大時(shí)，二者得到的差距增大

④當(dāng)時(shí)，等溫朗金-雨貢紐關(guān)系式VS等熵關(guān)系式朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：①當(dāng)62馬赫波斜激波朗金-雨貢紐關(guān)系式是否適用于一道馬赫波？馬赫波斜激波朗金-雨貢紐關(guān)系式是否適用于一道馬赫波？63連續(xù)方程：垂直于波面方向的動(dòng)量方程：能量方程：馬赫波斜激波平行于波面方向動(dòng)量方程：連續(xù)方程：平行于波面方向的動(dòng)量方程：朗金-雨貢紐關(guān)系式是否適用于一道馬赫波？垂直于波面方向的動(dòng)量方程：能量方程：連續(xù)方程：垂直于波面方向的動(dòng)量方程：能量方程：馬赫波斜激波平64§3-8激波前后的參數(shù)關(guān)系朗金-雨貢紐關(guān)系式激波前后靜參數(shù)的定性關(guān)系。激波前后速度關(guān)系？（激波后速度的是否還是超音？）激波前后靜參數(shù)的定量關(guān)系？激波前后Ma的定量關(guān)系？激波前后總壓的定量關(guān)系？激波前后熵的變化關(guān)系？激波前后氣流的折轉(zhuǎn)角？§3-8激波前后的參數(shù)關(guān)系朗金-雨貢紐關(guān)系式激波前后靜參數(shù)65激波前后參數(shù)的關(guān)系膨脹波束前后參數(shù)的關(guān)系（普朗特邁耶流動(dòng)）斜激波公式正激波公式靜參數(shù)關(guān)系式靜參數(shù)計(jì)算公式Ma數(shù)計(jì)算公式總壓計(jì)算公式速度計(jì)算公式氣流折轉(zhuǎn)角計(jì)算公式激波角馬赫角朗金-雨貢紐關(guān)系式公式3-35公式3-34公式3-36公式3-40公式3-43公式3-44等熵關(guān)系式公式3-32公式3-14公式3-14公式3-44公式3-1激波前后參數(shù)的關(guān)系膨脹波束前后參數(shù)的關(guān)系斜激波公式正激波公式66§3-11激波的反射和相交激波在固體直壁上的反射①②③?§3-11激波的反射和相交激波在固體直壁上的反射①②③?67激波的不規(guī)則反射和相交§3-11激波的反射和相交激波的不規(guī)則反射和相交§3-11激波的反射和相交68第四章一維定常管流§4-1變截面管流

§4-2收縮噴管

§4-4拉伐爾噴管

§4-5等截面摩擦管流

§4-6等截面換熱管流

第四章一維定常管流§4-1變截面管流

§4-2收縮噴管69第四章一維定常管流定性分析焓熵圖定量分析第四章一維定常管流定性分析70§4-1變截面管流定性分析連續(xù)方程動(dòng)量方程:聲速方程:Ma定義式：§4-1變截面管流定性分析連續(xù)方程動(dòng)量方程:聲速方程:Ma71IIIIIIIVIIIIIIIV§4-1變截面管流72哈爾濱工業(yè)大學(xué)IIIIII4.2收縮噴管①亞臨界狀態(tài)②臨界狀態(tài)③超臨界狀態(tài)噴管出口的流動(dòng)是聲速。氣體在噴管中沒(méi)有完全膨脹到出口反壓，氣流在出口截面之后繼續(xù)膨脹到反壓。噴管出口的流動(dòng)是聲速。氣體在噴管中得到完全膨脹。整個(gè)噴管中的流動(dòng)是亞聲速。氣體在噴管中得到完全膨脹。4.2收縮噴管①亞臨界狀態(tài)②臨界狀態(tài)③超臨界狀態(tài)噴管出口的734.2收縮噴管①亞臨界狀態(tài)②臨界狀態(tài)③超臨界狀態(tài)4.2收縮噴管①亞臨界狀態(tài)②臨界狀態(tài)③超臨界狀態(tài)744.2收縮噴管收縮噴管氣流參數(shù)計(jì)算方法臨界狀態(tài)和超臨界狀態(tài)亞臨界狀態(tài)4.2收縮噴管收縮噴管氣流參數(shù)計(jì)算方法臨界狀態(tài)和超臨界狀態(tài)75§4-4等截面摩擦管流定性分析連續(xù)方程熵方程能量方程§4-4等截面摩擦管流定性分析連續(xù)方程熵方程能量方程76dT和dV異號(hào)ds和dT同號(hào)ds和dV異號(hào)dT和dV異號(hào)ds和dT異號(hào)ds和dV同號(hào)§4-4等截面摩擦管流焓熵圖——范諾線(xiàn)ds>0dV<0dT>0dV>0dT<0dh>0dh<0dp>0dp<0dMa<0dMa>0dT和dV異號(hào)ds和dT同號(hào)ds和dV異號(hào)dT和dV異號(hào)ds77§4-5換熱管流動(dòng)量方程熵方程狀態(tài)方程定性分析連續(xù)方程§4-5換熱管流動(dòng)量方程熵方程狀態(tài)方程定性分析連續(xù)方程78§4-5換熱管流焓熵圖——瑞利線(xiàn)dT和dV異號(hào)ds和dT同號(hào)ds和dV異號(hào)dT和dV異號(hào)ds和dT異號(hào)ds和dV同號(hào)dT和dV同號(hào)ds和dT同號(hào)ds和dV同號(hào)ds>0ds<0dV<0dT>0dV>0dT<0dV>0dT<0dV<0dT>0dT>0dV>0dT<0dV<0§4-5換熱管流焓熵圖——瑞利線(xiàn)dT和dV異號(hào)ds和dT同79謝謝！謝謝！80空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講§1-1，§1-2第一章基本知識(shí)連續(xù)介質(zhì)流體質(zhì)點(diǎn)流體質(zhì)點(diǎn)體積ΔV氣體壓縮性氣體粘性無(wú)粘流體無(wú)粘流動(dòng)氣體的壓強(qiáng)變化時(shí)氣體的密度或比容改變的程度。流動(dòng)中的氣體，如果各氣體層的流速不相等，那么在相鄰的兩個(gè)氣體層之間的接觸面上，就會(huì)形成一對(duì)等值相反的內(nèi)摩擦力來(lái)阻礙兩氣體層做相對(duì)運(yùn)動(dòng)。連續(xù)介質(zhì)中的一“點(diǎn)”，實(shí)際是指一塊微小的流體團(tuán)。①不能太大，失去點(diǎn)的意義；②不能太小，失去統(tǒng)計(jì)學(xué)的意義。粘性系數(shù)等于零的流體。流體充滿(mǎn)著一個(gè)體積時(shí)不留任何自由空隙，其中沒(méi)有真空的地方，也沒(méi)有分子間的間隙和分子的運(yùn)動(dòng)，即把流體看做是連續(xù)的介質(zhì)。空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講空氣動(dòng)力學(xué)總復(fù)習(xí)精講81§1-1，§1-2第一章基本知識(shí)連續(xù)介質(zhì)流體質(zhì)點(diǎn)流體質(zhì)點(diǎn)體積ΔV氣體壓縮性氣體粘性無(wú)粘流體無(wú)粘流動(dòng)氣體的壓強(qiáng)變化時(shí)氣體的密度或比容改變的程度。流動(dòng)中的氣體，如果各氣體層的流速不相等，那么在相鄰的兩個(gè)氣體層之間的接觸面上，就會(huì)形成一對(duì)等值相反的內(nèi)摩擦力來(lái)阻礙兩氣體層做相對(duì)運(yùn)動(dòng)。連續(xù)介質(zhì)中的一“點(diǎn)”，實(shí)際是指一塊微小的流體團(tuán)。①不能太大，失去點(diǎn)的意義；②不能太小，失去統(tǒng)計(jì)學(xué)的意義。粘性系數(shù)等于零的流體。①無(wú)粘流體。②速度梯度為零。流體充滿(mǎn)著一個(gè)體積時(shí)不留任何自由空隙，其中沒(méi)有真空的地方，也沒(méi)有分子間的間隙和分子的運(yùn)動(dòng)，即把流體看做是連續(xù)的介質(zhì)?！?-1，§1-2第一章連續(xù)介質(zhì)流體質(zhì)點(diǎn)流體質(zhì)點(diǎn)體積ΔV氣82§1-3，§1-4流體壓強(qiáng)具有以下兩個(gè)重要的特性：①因?yàn)榱黧w分子之間的距離比固體的大很多，一般流體抵抗拉伸的能力很小，故壓強(qiáng)的方向永遠(yuǎn)沿著作用面的內(nèi)法線(xiàn)方向，即壓強(qiáng)的方向永遠(yuǎn)指向作用面。②在靜止流體或者運(yùn)動(dòng)的無(wú)粘性流體中，某一點(diǎn)壓強(qiáng)的數(shù)值與所取作用面在空間的方位無(wú)關(guān)。表面力與質(zhì)量力之間的關(guān)系向量形式：——?dú)W拉靜平衡微分方程在靜止的流體中，壓強(qiáng)的變化是由質(zhì)量力決定的。質(zhì)量力不等于零的方向上，壓強(qiáng)發(fā)生改變；垂直于質(zhì)量力的方向上，壓強(qiáng)不發(fā)生改變；靜止流體中的等壓面和質(zhì)量力垂直。第一章基本知識(shí)§1-3，§1-4流體壓強(qiáng)具有以下兩個(gè)重要的特性：①因?yàn)?3§1-5研究流體運(yùn)動(dòng)的兩種方法拉格朗日法歐拉法分析流體各個(gè)質(zhì)點(diǎn)的速度、密度、壓強(qiáng)等參數(shù)隨時(shí)間的變化規(guī)律。分析被流體所充滿(mǎn)的空間中各固定位置上流體的速度、密度、壓強(qiáng)等參數(shù)隨時(shí)間的變化規(guī)律。不需要追蹤每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)，而是要研究描述流體運(yùn)動(dòng)的各個(gè)物理參數(shù)在空間中的分布，即研究各個(gè)物理參數(shù)的場(chǎng)，例如速度場(chǎng)、密度場(chǎng)以及壓強(qiáng)場(chǎng)等等，其中既包括向量場(chǎng)也包括標(biāo)量場(chǎng)。追蹤每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)。第一章基本知識(shí)§1-5研究流體運(yùn)動(dòng)的兩種方法拉格朗日法歐拉法分析流體各個(gè)質(zhì)84§1-5跡線(xiàn)、流線(xiàn)及流管跡線(xiàn)任何一個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)在流場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌跡。流線(xiàn)流管在給定的瞬時(shí)t，位于此線(xiàn)上個(gè)點(diǎn)的流體質(zhì)點(diǎn)的速度向量均與曲線(xiàn)在該店的切線(xiàn)相重合。在流場(chǎng)中劃任意封閉曲線(xiàn)C（不是流線(xiàn)），通過(guò)曲線(xiàn)C的每一個(gè)點(diǎn)作一流線(xiàn)，這些流線(xiàn)便形成一條流管。拉格朗日法歐拉法定常，形狀與流線(xiàn)重合；非定常，形狀隨時(shí)間變化。定常，流線(xiàn)形狀不變；非定常，形狀隨時(shí)間改變。歐拉法定常，流管形狀不變；非定常，流管形狀隨時(shí)間改變。在定常條件下，流管形狀不變，由于流體質(zhì)點(diǎn)不能穿越管壁，可用流管代替帶有固定壁面的管道一般情況下，流線(xiàn)不相交特殊情況下，流線(xiàn)相交第一章基本知識(shí)§1-5跡線(xiàn)、流線(xiàn)及流管跡線(xiàn)任何一個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)在流場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌85第二章一維定常流的基本方程§2-1引言

§2-2體系和控制體

§2-3連續(xù)方程

§2-4動(dòng)量方程

§2-5動(dòng)量矩方程

§2-6微分形式的動(dòng)量方程

§2-7柏努利方程

§2-8能量方程

§2-9適用于控制體的熱力學(xué)第二定律

§2-10聲速和馬赫數(shù)

§2-11氣體的滯止參數(shù)

§2-12幾個(gè)重要的氣體參數(shù)

§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用第二章一維定常流的基本方程§2-1引言

§2-2體系和86一元定常流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程或者§2-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程一元定常流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程或者§2-1，87一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣體）或者或者或者§2-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程連續(xù)方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣88一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣體）在理想氣體的絕能等熵流動(dòng)中，動(dòng)量方程和能量方程形式相同?；蛘呋蛘摺?-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程能量方程（理想氣體）89一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程或者§2-1，§2-9第二章一維定長(zhǎng)流基本方程應(yīng)用：根據(jù)動(dòng)量方程推導(dǎo)發(fā)動(dòng)機(jī)推力公式一元定常絕能等熵流動(dòng)基本方程動(dòng)量方程或者§2-1，§2-990§2-10聲速和Ma數(shù)第二章一維定長(zhǎng)流基本方程如何衡量氣體的可壓縮性的大?。快o止氣體聲速運(yùn)動(dòng)氣體馬赫數(shù)聲速較小時(shí)，氣體可壓縮性大聲速較大時(shí)，氣體可壓縮性小溫度較低時(shí)，氣體可壓縮性大溫度較高時(shí)，氣體可壓縮性小§2-10聲速和Ma數(shù)第二章如何衡量氣體的可壓縮性的大??？91§2-10聲速和Ma數(shù)第二章一維定長(zhǎng)流基本方程馬赫數(shù)與流動(dòng)氣體的可壓縮性的關(guān)系動(dòng)量方程:聲速方程:在絕能等熵流動(dòng)中，氣流速度相對(duì)變化量所引起的密度相對(duì)變化量與成正比。不可壓流動(dòng)可壓縮流動(dòng)Ma定義式：§2-10聲速和Ma數(shù)第二章馬赫數(shù)與流動(dòng)氣體的可壓縮性的關(guān)92§2-11§2-12第二章一維定長(zhǎng)流基本方程V基本狀態(tài)靜參數(shù)：參考狀態(tài)1（v=0）滯止參數(shù)：參考狀態(tài)2（T=0）極限速度：參考狀態(tài)3（v=c）臨界參數(shù)：參考狀態(tài)1參考狀態(tài)2參考狀態(tài)3TS0基本狀態(tài)§2-11§2-12第二章V基本狀態(tài)參考狀態(tài)1（v=0）參93極限速度臨界參數(shù)滯止參數(shù)§2-11§2-12第二章一維定長(zhǎng)流基本方程極限速度臨界參數(shù)滯止參數(shù)§2-11§2-12第二章94第二章一維定長(zhǎng)流基本方程滯止壓強(qiáng)滯止密度滯止溫度滯止焓絕能流動(dòng)絕能流動(dòng)理想氣體絕能流動(dòng)理想氣體等熵流動(dòng)絕能流動(dòng)理想氣體等熵流動(dòng)滯止聲速絕能流動(dòng)理想氣體§2-11§2-12第二章滯止壓強(qiáng)滯止密度滯止溫度滯止焓絕能流動(dòng)絕能流動(dòng)絕能流動(dòng)95速度系數(shù)①絕能流動(dòng)中，臨界聲速是一個(gè)常數(shù)，速度系數(shù)可以直接反應(yīng)氣流速度的大小②絕能流動(dòng)中，當(dāng)氣流速度由0增加到Vmax時(shí)，c下降為零，Ma趨于無(wú)窮大，對(duì)做圖表帶來(lái)不便。第二章一維定長(zhǎng)流基本方程§2-11§2-12速度系數(shù)①絕能流動(dòng)中，臨界聲速是一個(gè)常數(shù)，速度系數(shù)可以直接96定義式理想氣體的定義式第二章一維定長(zhǎng)流基本方程定義式理想氣體第二章97§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用靜參數(shù)總參數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用靜參數(shù)總參數(shù)98氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用99流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用第二章一維定長(zhǎng)流基本方程流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用第二章100流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用—速度為零—密度為零—臨界狀態(tài)第二章一維定長(zhǎng)流基本方程流量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用—速度為零—密101沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用動(dòng)量方程：沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用動(dòng)量方程：102沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用103沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用104沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用105沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用106沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用107沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞音加速必吸熱，超音加速必放熱沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞108沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞音加速總壓降低，超音加速總壓升高第二章一維定長(zhǎng)流基本方程沖量函數(shù)§2-13氣體動(dòng)力學(xué)函數(shù)及其應(yīng)用管道面積不變時(shí)，亞109第三章膨脹波和激波§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播

§3-2膨脹波的形成及特點(diǎn)

§3-3膨脹波的計(jì)算公式

§3-4微弱壓縮波

§3-5膨脹波的反射和相交

§3-6激波的形成和激波的傳播速度

§3-7激波前后的參數(shù)關(guān)系

§3-9激波的反射和相交第三章膨脹波和激波§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播

§3-2110§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播馬赫波的形成機(jī)理馬赫波的形式馬赫角的計(jì)算公式§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播馬赫波的形成機(jī)理111?物理學(xué)中曾指出，在氣體所占的空間中某點(diǎn)的壓強(qiáng)、密度和溫度等參數(shù)發(fā)生了改變，這種現(xiàn)象被稱(chēng)為氣體受到了擾動(dòng)。?造成擾動(dòng)的來(lái)源（如擊鼓時(shí)鼓膜的振動(dòng)，談話(huà)時(shí)聲帶的振動(dòng)，物體放置在氣流中）叫做擾動(dòng)源。§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播在微擾動(dòng)傳播過(guò)程中，氣體參數(shù)變化量都是無(wú)限小量。忽略粘性，整個(gè)過(guò)程近似為可逆過(guò)程由于擾動(dòng)傳播過(guò)程進(jìn)行得非常迅速。介質(zhì)來(lái)不及和外界交換熱量，這就使得此過(guò)程接近于絕熱過(guò)程。綜上所述，可以認(rèn)為微擾動(dòng)的傳播過(guò)程是個(gè)等熵過(guò)程

?物理學(xué)中曾指出，在氣體所占的空間中某點(diǎn)的壓強(qiáng)、密度和溫度等112氣體靜止不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻氣體靜止不考慮氣體粘性的耗散113氣體靜止cccc不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻氣體靜止cccc不考慮氣體粘性的耗散114V<c不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻V<c不考慮氣體粘性的耗散115V=c不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻V=c不考慮氣體粘性的耗散116V>c馬赫波馬赫角不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布均勻VCV>c馬赫波馬赫角不考慮氣體粘性的耗散VC117V>c不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布不均勻馬赫波馬赫角V>c不考慮氣體粘性的耗散馬赫波馬赫角118V>c馬赫波不考慮氣體粘性的耗散氣體參數(shù)分布不均勻馬赫角V>c馬赫波不考慮氣體粘性的耗散馬赫角119§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播V=0V<cV=cV>c擾動(dòng)傳播范圍全場(chǎng)全場(chǎng)公切平面以?xún)?nèi)公切圓錐以?xún)?nèi)馬赫角無(wú)無(wú)90°§3-1弱擾動(dòng)在氣流中的傳播V=0V<cV=cV>c擾動(dòng)傳120§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)膨脹波的形成§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)膨脹波的形成121§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)普朗特耶邁流動(dòng)§3-2膨脹波的形成及其特點(diǎn)普朗特耶邁流動(dòng)122一系列微弱壓縮波激波§3-4微弱壓縮波一系列微弱壓縮波激波§3-4微弱壓縮波123§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法②氣流通過(guò)膨脹波

是定常絕能等熵過(guò)程。①已知條件：§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法②氣流通過(guò)膨脹波124§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法

:氣流流動(dòng)的方向角，即氣流速度方向?qū)τ趚軸正方向的傾角，規(guī)定逆時(shí)針?lè)较驗(yàn)檎?，順時(shí)針?lè)较驗(yàn)樨?fù).：普朗特-邁耶函數(shù)決定于氣體性質(zhì)K和Ma①②③§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法:氣流流125§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法最大的普朗特-邁耶角，就是氣流繞外凸壁由Ma=1膨脹到

時(shí)的最大氣流折轉(zhuǎn)角。這只是個(gè)理論值。當(dāng)§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法最大的普朗特-邁耶角126§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法左伸膨脹波系：右伸膨脹波系：§3-3膨脹波的計(jì)算公式和數(shù)值表示方法左伸膨脹波系：右伸膨127§3-6膨脹波的反射和相交判斷擾動(dòng)源明確馬赫波性質(zhì)（膨脹波/微弱壓縮波）確定馬赫波前后參數(shù)變化規(guī)律確定氣流偏轉(zhuǎn)方向§3-6膨脹波的反射和相交判斷擾動(dòng)源128§3-6膨脹波的反射和相交（1）膨脹波在固壁上的反射為膨脹波。

壓縮波在固壁上的反射為壓縮波。（2）膨脹波相交仍為膨脹波。

壓縮波相交仍未壓縮波。（3）膨脹波在自由邊界上的反射為壓縮波。

壓縮波在自由邊界上的反射為膨脹波。（4）膨脹波與壓縮波相交，在膨脹波一側(cè)產(chǎn)生壓縮波，在壓縮波一側(cè)產(chǎn)生膨脹波?！?-6膨脹波的反射和相交（1）膨脹波在固壁上的反射為膨脹129§3-7激波的形成和激波的傳播速度1.激波是強(qiáng)壓縮波。2.激波的厚度非常小。3.激波的分類(lèi)§3-7激波的形成和激波的傳播速度1.激波是強(qiáng)壓縮波。2.130§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成131§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的形成132§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的傳播速度激波§3-7激波的形成和激波的傳播速度激波的傳播速度激波133①當(dāng)時(shí)，③當(dāng)時(shí)，，說(shuō)明，激波退化為馬赫波。②當(dāng)越大時(shí)，越大，激波越強(qiáng)?！?-7激波的形成和激波的傳播速度①當(dāng)時(shí)，③當(dāng)134①活塞加速必有激波。②活塞速度可以是亞音速也可以是超音速。在管道中的流動(dòng)：§3-7激波的形成和激波的傳播速度①活塞加速必有激波。②活塞速度可以是亞音速也可以是超音速。在135③只有物體以超聲速運(yùn)動(dòng)時(shí)，才有激波。在大空間中的流動(dòng)：§3-7激波的形成和激波的傳播速度③只有物體以超聲速運(yùn)動(dòng)時(shí)，才有激波。在大空間中的流動(dòng)：§3-136管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波137管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波一系列膨脹波管道內(nèi)將產(chǎn)生什么樣的擾動(dòng)波？激波一系列膨脹波138二維空間內(nèi)擾動(dòng)波的傳播范圍？膨脹波微弱壓縮波普朗特邁耶流動(dòng)激波二維空間內(nèi)擾動(dòng)波的傳播范圍？膨脹波微弱壓縮波普朗特邁耶流動(dòng)激139連續(xù)方程：動(dòng)量方程：能量方程：狀態(tài)方程：Cp：朗金-雨貢紐關(guān)系式§3-8激波前后的參數(shù)關(guān)系連續(xù)方程：動(dòng)量方程：能量方程：狀態(tài)方程：Cp：朗金-雨貢紐關(guān)140朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：等溫朗金-雨貢紐關(guān)系式VS等熵關(guān)系式VS等溫關(guān)系式等溫關(guān)系：對(duì)于同一股氣流，分別通過(guò)激波、等熵過(guò)程和等溫過(guò)程對(duì)氣流進(jìn)行壓縮，使氣流的總壓升高至5倍，請(qǐng)按照壓縮后氣流密度由小到大的關(guān)系，排列三個(gè)壓縮過(guò)程。朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：等溫朗金-雨貢紐關(guān)系式VS141朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：①當(dāng)時(shí)，②當(dāng)時(shí)，二者得到的接近③當(dāng)增大時(shí)，二者得到的差距增大

④當(dāng)時(shí)，等溫朗金-雨貢紐關(guān)系式VS等熵關(guān)系式朗金-雨貢紐關(guān)系式：等熵關(guān)系：①當(dāng)142馬赫波斜激波朗金-雨貢紐關(guān)系式是否適用于一道馬赫波？馬赫波斜激波朗金-雨貢紐關(guān)系式是否適用于一道馬赫波？143連續(xù)方程：垂直于波面方向的動(dòng)量方程：能量方程：馬赫波斜激波平行于波面方向動(dòng)量方程：連續(xù)方程：平行于波面方向的動(dòng)量方程：朗金-雨貢紐關(guān)系式是否適用于一道馬赫波？垂直于波面方向的動(dòng)量方程：能量方程：連續(xù)方程：垂直于波面方向的動(dòng)量方程：能量方程：馬赫波斜激波平144