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文檔簡介

1一靜電場力所做的功

點電荷的電場2結(jié)論:

W僅與q0的始末位置有關(guān)，與路徑無關(guān).3

任意帶電體的電場結(jié)論：靜電場力做功，與路徑無關(guān).（點電荷的組合）4二靜電場的環(huán)路定理靜電場是保守場結(jié)論：沿閉合路徑一周，電場力作功為零；靜電場線不構(gòu)成閉合曲線.5三電勢能

靜電場是保守場，靜電場力是保守力.

靜電場力所做的功就等于電荷電勢能增量的負值.電場力做正功，電勢能減少.6令

試驗電荷q0在電場中某點的電勢能，在數(shù)值上等于把它從該點移到零勢能處靜電場力所作的功.END7

1

真空中一半徑為R的半圓細環(huán)，均勻帶電Q.設(shè)無窮遠處為電勢零點，求圓心O處的電勢U0

.若將一帶電荷量為q的點電荷從無窮遠處移到圓心O處，求電場力做的功W.ROQq解8

2

試用靜電場的環(huán)路定理證明，電場線為一系列不均勻分布的平行直線的靜電場不存在.9證明作如圖閉合環(huán)路abcdE1E2ll但,故此類靜電場不存在.END10一半徑為R的帶電球體，其電荷體密度分布為

(r≤R)，(r＞R)A為一常量．試求球體內(nèi)外的場強分布．解：在球內(nèi)取半徑為r、厚為dr的薄球殼，該殼內(nèi)所包含的電荷為在半徑為r的球面內(nèi)包含的總電荷為以該球面為高斯面，由高斯定理得11所以(r≤R)方向沿徑向，A>0時向外,A<0時向里在球體外作一半徑為r的同心高斯球面，由高斯定理得所以(r>R)方向沿徑向，

A>0時向外，A<0時向里．12

一個均勻帶電的球?qū)樱潆姾审w密度為，球?qū)觾?nèi)表面半徑為，外表面半為．

設(shè)無窮遠處為電勢零點，求空腔內(nèi)任一點的電勢．解:由高斯定理可知空腔內(nèi)E＝0，故帶電球?qū)拥目涨皇堑葎輩^(qū)，各點電勢均為

.在球?qū)觾?nèi)取半徑為r→r＋dr的薄球?qū)樱潆姾蔀樵摫与姾稍谇蛐奶幃a(chǎn)生的電

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