可壓縮性氣體自孔口的流出

可壓縮性氣體自孔口的流出第一頁，共十四頁，2022年，8月28日⒉流速的基本公式

伯努利微分方程式：（不計(jì)流出過程中阻力損失，壓縮性氣體）

5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第二頁，共十四頁，2022年，8月28日水平流動

絕熱過程(1)(2)(2)代入(1)，積分得：(P：P1P，v：v1v)

5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第三頁，共十四頁，2022年，8月28日特點(diǎn)Pv；P1v

5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第四頁，共十四頁，2022年，8月28日⒊臨界值F(Px)有極大值，Ax有極小值，即流股有最小截面臨界截面AkP5.3可壓縮性氣體自孔口的流出F(Px)第五頁，共十四頁，2022年，8月28日壓力稱為臨界壓力PkP臨界截面上的參數(shù)稱為臨界值流速稱為臨界流速vkP臨界速度就是臨界條件下該氣體的聲速

壓縮性氣體流出的特點(diǎn)①P1，v；P，v

P1P0②有臨界截面存在，PkP

0.5P1

③達(dá)到聲速的基本條件為：a)P1=2P0

b)收縮管5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第六頁，共十四頁，2022年，8月28日⒋超聲速⑴馬赫數(shù)Ma

Ma<1，v，A，亞聲速的收縮段Ma=1，流股臨界點(diǎn)，最小截面Ma>1，v，A，超聲速的擴(kuò)張段5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第七頁，共十四頁，2022年，8月28日壓力條件

P1＞2P0獲得超聲速的條件幾何條件拉瓦爾管5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第八頁，共十四頁，2022年，8月28日αβd1d2dkpll’Ma<1Ma=1Ma>15.3可壓縮性氣體自孔口的流出第九頁，共十四頁，2022年，8月28日⒌壓縮性氣體流出的計(jì)算(設(shè)計(jì)、校核)已知：qm(kg/s)，Ma0(出口馬赫數(shù))或v2(m/s)求：噴咀尺寸例5-4P75（1）由出口馬赫數(shù)Ma0可求出原始壓力P1

(2)dkp5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第十頁，共十四頁，2022年，8月28日(3)出口壓力P0

d2(4)擴(kuò)張段長度m擴(kuò)張角

收縮段長度

m收縮角5.3可壓縮性氣體自孔口的流出例5-5P77第十一頁，共十四頁，2022年，8月28日已知原始壓力P1，噴咀尺寸。出口壓力P0

kg/s求qm（kg/s）校核計(jì)算：5.3可壓縮性氣體自孔口的流出第十二頁，共十四頁，2022年，8月28日小結(jié)一、本課的基本要求⒈了解可壓縮性氣體自孔口流出的流速公式。⒉掌握可壓縮性氣體的流出特點(diǎn)。⒊掌握獲得超聲速的條件及噴咀的設(shè)計(jì)。二、本課的重點(diǎn)、難點(diǎn)重點(diǎn)：可壓縮氣體的流出特點(diǎn)，噴咀的設(shè)計(jì)。難點(diǎn)：流股斷面特征分析。三、作業(yè)習(xí)題P785-165-17第十三頁，共十四頁，2022年，8月28日本章小結(jié)難點(diǎn)：壓縮性氣體的流出。主要內(nèi)容：液體自盛桶下部孔口的流出，不可壓縮氣體自孔口及管嘴的流出，壓縮性氣體的流出。重點(diǎn)：液體自盛桶下部孔口的流出，不可壓縮氣體自孔口及管嘴的流出，壓縮性氣體的流出?；疽螅赫莆找后w自盛桶下