AnsysWorkBench電磁場培訓(xùn)教程課件

EmagLF電場培訓(xùn)手冊目錄第1章電場有限元分析基礎(chǔ)第2章EmagLF電場分析基礎(chǔ)第3章ANSYS前處理基本操作第4章靜電場分析（h法）第5章時諧、瞬態(tài)電場分析第6章開域問題模擬第7章電容計算第8章靜電場分析（p法）第1章

電場有限元分析基礎(chǔ)概述電磁問題分類低頻（準(zhǔn)靜態(tài)場，忽略傳播效應(yīng)）高頻（電磁波的傳播）低頻電磁場電場&磁場靜態(tài)場&時變場靜電場、靜磁場時諧電場、時諧磁場瞬態(tài)電場、瞬態(tài)磁場低頻電磁場中電場與磁場是解耦的Maxwell方程組全電流定律電磁感應(yīng)定律磁通連續(xù)性原理高斯定律微分形式積分形式所有的宏觀電磁問題都滿足Maxwell方程組有限元法邊界元法全電流定律變化的電場也產(chǎn)生磁場（傳導(dǎo)電流＋變化的電場）電流連續(xù)性方程（位移電流）Maxwell方程組電磁感應(yīng)定律變化的磁場也會產(chǎn)生電場（電荷＋變化的磁場）靜電場方程本構(gòu)方程泊松方程靜電場為無旋場，電力線不能形成閉合曲線靜電場為有源場，場源為電荷靜電場分析中只使用媒質(zhì)的介電常數(shù)，即只考慮電容效應(yīng)導(dǎo)體視為理想導(dǎo)體，為等電位體直流傳導(dǎo)場方程拉普拉斯方程本構(gòu)方程直流傳導(dǎo)場分析中只使用導(dǎo)電媒質(zhì)的電導(dǎo)率，即只考慮電阻效應(yīng)導(dǎo)體電位線性分布，不是等勢體電準(zhǔn)靜態(tài)場方程同時計算介質(zhì)的電容和電阻效應(yīng)忽略磁場變化的影響時諧電場同時使用介電常數(shù)和電導(dǎo)率參數(shù)電場分界面銜接條件介質(zhì)分界面介質(zhì)分界面由積分方程推導(dǎo)分界面上電場切向連續(xù)，法向不連續(xù)電場分界面銜接條件（電位形式）電位的銜接條件等價分界面兩側(cè)電位連續(xù)21a1b2a2b1電磁場邊值問題電磁場求解方程邊界條件初始條件分界面銜接條件場域邊界條件電磁場問題求解求解電磁場問題即為求解滿足給定條件的電磁場方程的問題（電磁場邊值問題）唯一性定理有限元法是將一個連續(xù)場域離散（剖分），構(gòu)成若干個小塊（稱為“單元”）；整個連續(xù)場域的電磁問題轉(zhuǎn)而變?yōu)榍蠼饷總€小單元上的電磁場方程，然后再進(jìn)行綜合；連續(xù)的電磁問題變成計算離散的電磁矩陣方程有限元方法（FEM）簡介e①e②e③e④單元(element)節(jié)點(node)en1n2n3單元內(nèi)部的值由單元節(jié)點值通過數(shù)學(xué)函數(shù)插值獲得求解得到基本的電磁場量后，再根據(jù)相應(yīng)的電磁場公式推導(dǎo)獲得其他的場量有限元方法（FEM）簡介（,A,m）（

E,D,B,H,F,T,L,C,…

）空間任一點的值有相關(guān)聯(lián)的單元的節(jié)點