高二物理競賽課件：布里淵散射+_第1頁
高二物理競賽課件：布里淵散射+_第2頁
高二物理競賽課件：布里淵散射+_第3頁
高二物理競賽課件：布里淵散射+_第4頁
高二物理競賽課件：布里淵散射+_第5頁
已閱讀5頁，還剩7頁未讀， 繼續(xù)免費閱讀

下載本文檔

版權說明：本文檔由用戶提供并上傳，收益歸屬內容提供方，若內容存在侵權，請進行舉報或認領

文檔簡介

布里淵散射布里淵散射聲波或溫度梯度會引起介質密度變化，入射光與這種變化相互作用，改變了散射光頻率，產(chǎn)生布里淵散射布里淵散射光的頻率變化小于拉曼散射的頻率變化，反映介質中比分子振動和轉動更低的能量特征，例如聲能等彈性散射的大致分類分子散射散射體線度在1/51/10波長的是瑞利（Rayleigh）散射散射體與波長相近的散射是廷德爾（Tyndall）散射。散射體線度大于波長的是大粒子散射或米氏（Mie）散射瑞利散射的特點自然光入射時，散射光具有一定程度的偏振性，且偏振性隨而變化瑞利散射定律散射光強與入射光波長的四次方成反比自然光入射時，散射光強隨觀察方向而變化瑞利散射的電偶極子模型解釋在入射光交變電磁場的作用下，大氣分子中的電偶極子發(fā)出球面次波。前已給出此球面波為此式說明，電偶極子輻射強度正比于頻率的四次方，即反比于波長的四次方。晴朗天空的蔚藍色和日出日落時天邊的紅色，是這一規(guī)律的表現(xiàn)散射光強隨觀察方向的變化入射光的自然光可以分解為x和y兩個方向幅度相等的偏振分量，激發(fā)起兩個振動方向為x和y的電偶極子P點光強為x和y向電偶極子產(chǎn)生的光強之和POyxz散射光偏振態(tài)隨角度的變化由前圖可見在與入射光垂直的方向上，散射光是完全線偏振光沿入射光方向上，散射光仍為自然光其它方向上，散射光為部分偏振光非彈性散射在外場作用下，介質中電偶極子可輻射出電磁波微小粒子可發(fā)出類似彈性介質中的聲波這些波都攜帶能量，可與入射光波進行能量交換，由于能量交換，散射光頻率相對于入射光發(fā)生變化，產(chǎn)生非彈性散射拉曼散射散射光譜中，除了有與入射光頻率0相同的譜線外，還有頻率為01，02，…的強度較弱的譜線，其中1，2，…對應于散射物質的分子固有振動或轉動頻率。這樣的散射是拉曼散射頻率較低一側的譜線稱為紅伴線或斯托克斯線頻率較高一側的譜線稱為紫伴線或反斯托克斯線頻率為0的光就是瑞利散射光受激拉曼散射反斯托克斯線反映媒質的分子結構。普通拉曼散射光強十分微弱，信號檢測很困難。受激拉曼散射可大大提高拉曼散射光強度共振拉曼散射入射激光頻率處于待測化合物的電子吸收譜帶內時，拉曼散射截面可增加2到4個數(shù)量級表面增強拉曼散射把待測分子吸附到金屬表面，在激光照射下，金屬表面可產(chǎn)生很強的電子振蕩波，使得分子的拉曼散射截面增加3到6個數(shù)量級

光壓計算電磁場的動量體密度t時間內動量面密度動量面密度平均值平均光壓光壓計算實例電場強度為E0的線偏光沿z軸垂直入射空氣/玻璃界面，

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明，都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等，如果需要附件，請聯(lián)系上傳者。文件的所有權益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙，網(wǎng)頁內容里面會有圖紙預覽，若沒有圖紙預覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權益所有人同意不得將文件中的內容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間，僅對用戶上傳內容的表現(xiàn)方式做保護處理，對用戶上傳分享的文檔內容本身不做任何修改或編輯，并不能對任何下載內容負責。
  • 6. 下載文件中如有侵權或不適當內容，請與我們聯(lián)系，我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評論

0/150

提交評論