流體力學(xué)第二版蔡增基課件

流體力學(xué)第二版蔡增基第二章流體靜力學(xué)第二章流體靜力學(xué)§2-1流體靜壓強(qiáng)及其特征§2-2流體靜壓強(qiáng)的分布規(guī)律§2-3壓強(qiáng)的度量§2-4流體靜力學(xué)基本方程式的應(yīng)用§2-5流體的平衡微分方程§2-6作用于平面的液體壓力§2-7作用于曲面的液體壓力528液體的相對(duì)平衡流體靜力學(xué)著重研究流體在外力作用下處于靜止?fàn)顟B(tài)的規(guī)律及其在工程實(shí)際中的應(yīng)用。這里所指的靜止包括絕對(duì)靜止和相對(duì)靜止兩種。以地球作汋慣性參考坐標(biāo)系,當(dāng)流體相對(duì)于慣性坐標(biāo)系靜止時(shí),稱流體處于絕對(duì)靜止?fàn)顟B(tài);當(dāng)流體相對(duì)于非慣性參考坐標(biāo)系靜止時(shí),稱流體處于相對(duì)靜止?fàn)顟B(tài)。流體處于絕對(duì)靜止或相對(duì)靜止?fàn)顟B(tài),兩者都表現(xiàn)不岀黏性作用,即切向應(yīng)力都等于零。所以,流體靜力學(xué)中所得的結(jié)論,無(wú)論對(duì)實(shí)際流體還是理想流體都是適用的。假設(shè)在靜止流體中,流體靜壓強(qiáng)方向不與作用面相垂,而與作用面的切線方向成a角,如圖2-1所示。靜壓強(qiáng)法向壓強(qiáng)pt切向壓強(qiáng)圖2-1么靜壓強(qiáng)可以分解成兩個(gè)分力即切向壓強(qiáng)p和法向壓強(qiáng)由第一章可知,流體具有流動(dòng)性,受任何微小切力作用都將連續(xù)變形,也就是說(shuō)流體要流動(dòng)。這與我們假設(shè)是靜止流體相矛盾。流體要保持靜止?fàn)顟B(tài),不能有剪切力存在,而流體也不能承受拉力,唯一的作用力便是沿作用面內(nèi)法線方向的壓力。(2)靜止流體中任意一點(diǎn)流體壓強(qiáng)的大小與作用面的方無(wú)關(guān),即任一點(diǎn)上各方向的流體靜壓強(qiáng)都相同。在靜止流體中圍繞任意一點(diǎn)A取一微元四面體的流體微團(tuán)ABCD,設(shè)直角坐標(biāo)原點(diǎn)與A重合。微元四面體正交的三個(gè)邊長(zhǎng)分別為d,d和d,如圖所示。因?yàn)槲⒃拿骟w處于靜止?fàn)顟B(tài),所以作用在其上的力平衡。d作用在ABC面上的流體靜壓強(qiáng)作用在ACD面上作用在BCD面的流體靜壓強(qiáng)d上的靜壓強(qiáng)Bdy作用在ABD和上的靜壓強(qiáng)圖2-2微元四面體受力分析假定作用在流體上的單位質(zhì)量力為F,它在各坐標(biāo)軸上的分量分別為fx,f,f,則作用在微元四面體上的總質(zhì)量力在三個(gè)坐標(biāo)軸上的分量為Wx=pdxdydyf;Wy=pdxdydyfyW2=-pdxdydafz56、書(shū)不僅是生活，而且是現(xiàn)在、過(guò)去和未來(lái)文化生活的源泉?！獛?kù)法耶夫

57、生命不可能有兩次，但許多人連一次也不善于度過(guò)?！獏蝿P特

58、問(wèn)渠哪得清如許，為有源頭活水來(lái)。——朱熹

59、我的努力求學(xué)沒(méi)有得到別的好處，只不過(guò)是愈來(lái)愈發(fā)