光柵光譜儀與光譜分析講稿

光柵光譜儀與光譜剖析1、一步把握光的原理2、生疏光倍增管和 CCD及其在光量中的用3、學(xué) 、和 量等光爭論的根本方法4、通量光可 的波，巴末公式的正確性，進(jìn)而玻理的基有具體的生疏。力爭正確定的里德伯常數(shù)，近代量到達(dá)的精度有一初步生疏。二、試驗(yàn)原理光剖析是爭論原子和分子構(gòu)的重要手段，有對(duì)于原子構(gòu)的知，大多數(shù)根源于各樣原子光的爭論。通光爭論，能夠獵取所爭論物中含有元素的分和原子內(nèi)部的能構(gòu)及相互作用等方面的信息。在光剖析中，用于分光的光器和光的光探器剖析構(gòu)有著打算性作用光光分光原理與參數(shù)光是光光的核心，其分光原理以下：平面反射光的構(gòu)造與光方程當(dāng)前最廣泛用的是平面反射光，它是在玻璃基板上上，用特別刀具刻劃出多平行并且距相等的槽面而成，如 1所示。大批生的平面反射光每毫米的刻槽數(shù)量600條、1200條、1800條和2400條。在近外區(qū)和可光區(qū)的反射系數(shù)都大，并且?guī)缀跏浅?shù)，在紫外區(qū)的反射系數(shù)比金和都大，加上它比，易于刻劃，所以尋常都用來刻制反射光。我將看到，在上只需刻劃出適合的槽形， 就能把光的能量集中到某一極，戰(zhàn)勝透射光光 度稍微的弊端。 制反射光幾乎在外、 可光和紫外區(qū)都能用。用一刻制好的光〔稱原制光或母光〕能夠復(fù)制出多光。由于些點(diǎn)，反射光在分光器中獵取愈來愈多的用。在 1中，衍射槽面〔度 a〕與光平面的角θ，稱光的耀角。當(dāng)平行光束入射到光上，由于槽面的衍射及各個(gè)槽面衍射光的疊加，不一樣方向的衍射光束度不一樣。考槽面之的干預(yù)，當(dāng)足光方程

i iaiiiiθdd(sinisin)m 〔1〕

1光刻槽斷面表示，光度將出極大。式中

i及 分是入射光及衍射光與光平面法的角〔入射角和衍射角〕。d

±，±，±

當(dāng)入射與衍射在法同，公式取正號(hào)，異取號(hào)。

i必定，不一樣的波 不一樣的衍射角，因此光衍射后按不一樣方向擺列成光，成像于面中心的波稱中心波。本器承受的光路，中心波

而言，入射角與衍射角相等，0有

i= 〔 2〕，種部署方式稱 m02dsinim00從中可看到，面上成像于中心波0

〔2〕兩的，衍射角與右及左 ，所以相有dsinisini

i ，正號(hào)分〔3〕o。o

i G 0C光法 P于我所使用器，光的耀

/a的最大不超 5。 2littrow

型光路于棱光，入射光束棱分光后，某一波的色光能量除了被棱外表反射及吸取一部格外，全部集中到某一確立方向，所以光比。光不一樣，入射光束中某一波的色光， 光衍射后能量分派到各光中， 而能量分派方式又與光的型式及各樣幾何參數(shù)有關(guān)。

如前所述，能量的分派是槽衍射與槽干預(yù)的合果。

光方程只是出了各干預(yù)極大的方向，由式〔

可知，光方程中只包含光常數(shù)

d而與槽面形狀沒關(guān)，各干預(yù)的極大的相度打算于槽衍射度散布曲。有很大的弊端，即入射光的能量大多數(shù)集中在沒有色散的零光上。中一，所以很弱。反射式耀光的根本出點(diǎn)在于把衍射的主極方向從沒有

大家熟知的多透射光色散的零到某一有色散的方向上， 以增大 度。1所示的反射光，每個(gè)衍射槽面的作用和一樣， 能夠明，槽面衍射的主極方向， 于槽面來正好是聽從幾何光學(xué)反射定律的方向。所以當(dāng)足光方程〔 1〕某一波的某一衍射方向正好與槽面衍射主極方向全都，

從個(gè)方向察到的光特亮，

就好象看到外表圓滑的物體反射的刺眼的光一，所以一方向稱耀方向。入射光、衍射光與光法、槽面法的幾何關(guān)系如

3所示。光平面的法而言，入射角、衍射角分

i 及 〔中畫進(jìn)出射光與衍射光在光法同狀況〕 。然，光法與槽面法之的角等于θ，所以衍射槽面入射角耀的條件是，〔〕=〔θ-

〔i- 〕，反射角〔θ-〕。進(jìn)而有

〕。依據(jù)上邊的剖析，i+ =2θ

〔4〕光法 槽面法 光法θiθθθ3入射光、衍射光與光所以某一波而言， 耀 、

4 入射與衍射方向、 除了足光方程〔1〕，必同足式〔4〕。依照littrow

方式部署的光，于中心波有 i= 〔 i射角等于光的耀角θ，所以入射光及衍射光均垂直于衍射槽面，如 4所示。把i==θ2dsin m

〔5〕只需、 、

同足式〔 和式〔4〕，波λ而言也就足耀條件，但尋?！驳墓狻瞕,

5〕的波稱耀波。由于 m能夠取 m=1，2，3，?，所以一確立θ必定〕照舊有第一耀波，其次耀波??等各樣，但上在說明光柵規(guī)格時(shí)，閃耀波長尋常指的是第一級(jí)閃耀波長。da，〔見圖1〕，對(duì)知足閃耀條件的/a波長為λ的某一級(jí)光譜來說，同一波長的其余級(jí) I〔包含零級(jí)〕光譜都幾乎落在單槽衍射強(qiáng)度曲線的零點(diǎn)周邊，如圖 圖中，單槽衍射主極強(qiáng)方向與m=1的光譜線重合〕，這樣就能夠把 I上，對(duì)知足落太多時(shí)，譜線就很弱。閱歷表示，當(dāng)光柵常數(shù)d較大〔〕光柵合用范圍可由下邊閱歷公式計(jì)算：

I/d，-2-1 0 1 2圖5不一樣級(jí)光譜的強(qiáng)度散布22m1

22m1式中m是所用的光譜級(jí)次，在此范圍內(nèi)，相對(duì)效率大于 0.4。光柵色散光譜儀參數(shù)A光柵攝譜儀的色散光柵攝譜儀的色散大小是描繪儀器把多色光分解成各樣波長單色光的分別程度。

這里我們把相鄰兩束單色光衍射角之差時(shí)，對(duì)式〔微分，取確定值可得

與波長差 之比稱為光柵的角色散，當(dāng)入射角 i必定d m 1d d cos

可見干預(yù)級(jí)越高或光柵常數(shù) d越小，角色散越大。由于 是兩束光線分開的角距離，使用不便利，實(shí)質(zhì)丈量的是它們在譜面上的距離據(jù)式〔6〕，線色散為

l與 的比值，稱為儀器的線色散，根dl dfd

mf 1〔7〕dcos習(xí)慣上常常使用線色散的倒數(shù)，它表示譜面上單位距離的波長間隔，常用單位是nm/m，明顯線色散的倒數(shù)愈小愈好。ββ的變化不大，所以cos

?/m或變化很小，從而d/l近一個(gè)常量，亦即光柵擁有平均的色散。在譜面上獵取的是靠近于按波長平均擺列的光譜，這是與棱鏡光譜儀明顯不一樣的地方。B光柵攝譜儀的區(qū)分率區(qū)分率定義為譜線波長 λ與周邊的恰好能分開的譜線波長差 之比，即R=λ。依據(jù)定義，能夠求出理論區(qū)分率。一塊寬度為b的光柵，〔6〕，其光柵常數(shù)為，刻線數(shù)為N，它在衍射方向的投影b

”bcos Ndcos 。與單縫衍射一 b’ β樣，其衍射主極強(qiáng)半角寬度〔最小可區(qū)分角〕為 βbb” Ndcos 圖6光柵在衍射方向的投影寬度而依據(jù)式〔6〕，假設(shè)兩譜線恰好能被分開，它們的角距離應(yīng)等于這個(gè)最小區(qū)分角，即mdcos Ndcos進(jìn)而獵取R mN (8)可見為了提升區(qū)分率，應(yīng)在高級(jí)次下使用較大的光柵〔尺寸較大或每毫米刻線數(shù)很多〕 。如果從光柵方程〔1〕解出m代入上式可得NdsiniR

sin bsinisin

〔9〕由于sinisin的最大值是2bRmax〔9〕、〔10〕可知，光柵的區(qū)分率遇到光柵尺寸

〔10〕b及工作波長的限制，在大角度下

i和 靠近90o時(shí)，譜線太弱不合用。由于各樣原由，如光柵外表的光學(xué)質(zhì)量、刻線間平均性及其余光學(xué)元件質(zhì)量的限制等等，

在正常狹縫寬度使用時(shí)，

實(shí)質(zhì)區(qū)分率在一級(jí)光譜中只好到達(dá)理論60％左右。狹縫正常寬度 s為上述最小可區(qū)分率角與o準(zhǔn)直透鏡焦距 光電倍增管

乘積，即

s0f f 〔11〕s0b Ndcos光電倍增管是利用外光電效應(yīng)和次級(jí)電子放射現(xiàn)象將輻射能變換成電訊號(hào) 〔光電流〕并加以放大的電真空器件， 它能夠探測可見光子。光電倍增管是精準(zhǔn)測定稍微光輻射的一種靈敏檢測器件，由于它比真空光電管擁有更高的靈敏度， 而不需要簡單的放大和指示設(shè)施， 因此在近代技術(shù)中被廣泛應(yīng)用， 已成為近代光電檢測方法的主要器件， 在天文物理、大氣物理、空間科學(xué)、原子光譜學(xué)、化學(xué)、醫(yī)學(xué)、軍工、鋼鐵和通信等方面均被大批應(yīng)用。特別是在光譜學(xué)、光子計(jì)數(shù)、閃耀計(jì)數(shù)和光譜的快速剖析方面更有特別意義。1、光電倍增管的構(gòu)造光電倍增管按其電極構(gòu)造可分為盒式、 直線聚焦式、百頁窗式。圖7給出了百頁窗式及聚焦式機(jī)構(gòu)的表示圖。柵網(wǎng) 聚焦電極hK A

D2 D4 D6K AD1 D2

D3

D5

D1 D3 D5

聚焦式光電倍增管是把倍增極的外形和地點(diǎn)設(shè)計(jì)成能使電子在極間電場作用下聚焦到一個(gè)倍增極上，比方把擁有高次放射系數(shù)的特別合金附著在瓦形鎳質(zhì)電極外表作為倍增極便是此中一種。百頁窗式是在倍增極上加上柵網(wǎng)， 以防范電子退回到前一倍增極上。 不管哪一種構(gòu)造，構(gòu)成光電倍增管的根本局部是一樣的，即光窗、歲月極、倍增極和陽極。光窗：是光或射線的入射窗口，有端窗和側(cè)窗兩種。對(duì)不一樣透光要求，應(yīng)選擇不一樣的光窗玻璃。一般常用的國產(chǎn) GDB-44型光電倍增管的窗資料是硼硅玻璃，對(duì)波長為 600.0nm的光透過率可達(dá)90％以上。歲月極：用于接收光子而產(chǎn)生光電子。有反射式和透射式之分，其資料多為或Sb-K-Na-Cs等，都是量子效率大、光電子逸出功率較小的資料。后者多用于光譜儀或光子計(jì)數(shù)方面，其光譜響應(yīng)較寬。

Sb-K-Cs倍增極：用作產(chǎn)生次級(jí)電子的放射極，并使這些電子聚焦到下一倍增極。 倍增極的數(shù)量為8～13個(gè)。它的資料多用Sb-Cs、Sb-K-Cs、Ag-Mg合金等。一般電子放大倍數(shù)達(dá)108～109。陽極：用作倍增后的電子采集，形成輸出信號(hào)。一般用電子逸出功率大的資料，如金屬鎳、鎢等制成網(wǎng)狀。2、外光電效應(yīng)與次級(jí)電子放射A、外光電效應(yīng)在一個(gè)抽閑的玻璃泡內(nèi)壁上涂一層光電資料， 成為歲月極K，與電源的負(fù)極相連，電源的正極與管內(nèi)的陽極A相連。當(dāng)光輻射入射到歲月極后，電子從歲月極外表逸出而成為自由電子，這類現(xiàn)象稱為外光電效應(yīng)。光電子在歲月極與陽極之間的外電場作用下飛朝陽極形成電流，這類電流稱為光電流。外光電效應(yīng)應(yīng)遵守以下根本規(guī)律： 在輻射光譜成分不變

i與惹起光電效應(yīng)的光通量 Φ成正比?！?〕被激發(fā)出來光電子的動(dòng)能與光的強(qiáng)度沒關(guān)，光電子的最大動(dòng)能與激發(fā)光的頻次成正比。 〔3〕對(duì)給定的歲月極，激發(fā)歲月極的輻射光譜區(qū)存在一個(gè)長波限〔紅限〕 。〔4〕光電效應(yīng)是沒有慣性的，其延緩時(shí)間 τ小于3×光子數(shù)量越多，可能產(chǎn)生光電子也越多。規(guī)律〔 2〕、〔3〕是有關(guān)的，這是由于光電子的產(chǎn)生是由于歲月極在遇到光照時(shí)， 電子獵取光子的能量 h足以戰(zhàn)勝歲月極外表的約束〔約束能用功函數(shù)電子。所以光電子產(chǎn)生的條件是

Φ表示〕，它就會(huì)逸出歲月極外表而成為自由h≥Φ假設(shè)h=Φ，則電子的能量恰好用于逸出陰極而作功， 其逸出后的光電子動(dòng)能為零。 假設(shè)hΦ，則電子除掉逸出陰極作功外，另有節(jié)余能量，正是它打算了光電子動(dòng)能大小〔由于光電子獵取的動(dòng)能，只與光的頻次 有關(guān)〕。由于h h/c 是產(chǎn)生光電子的極限條件，所以對(duì)于必定的歲月極資料明顯存在一個(gè)長波極限，這個(gè)極限是m hc/ 〔12〕m取決于歲月極資料的功函數(shù)

Φ。此刻能獵取的歲月極資料功函數(shù)均在 1eV以上，所以光陰極資料的長波限均小于 1.2m 。我們把只有必定波長的光輻射才能使歲月極資料產(chǎn)生光電子的現(xiàn)象稱為光譜響應(yīng)，用響應(yīng)率〔單位輻射功率產(chǎn)生的電信號(hào)大小〕或量子效率〔一個(gè)光子產(chǎn)生的電子數(shù)〕來表征。B、次級(jí)電子放射次級(jí)電子放射現(xiàn)象是指在能量〔 Ep〕足夠大的電子轟擊物體外表時(shí)，該物體內(nèi)部所發(fā)射的電子，次級(jí)電子的數(shù)量N2可超出一次電子N1σ系數(shù)N2 1 13〕次級(jí)電子放射聽從以下規(guī)律：ⅰ次級(jí)電子放射同光電子放射一樣無慣性。ⅱ對(duì)于純潔的金屬外表， σ在原初電子能量Ep較小的地區(qū)內(nèi)隨Ep的增加而增加，并在某一Ep值時(shí)到達(dá)最大，而后再緩慢降落。ⅲσθ而轉(zhuǎn)變，θEp，σ都增大，并且Ep的極大值向大的方向挪動(dòng)。ⅳσ值與外表狀況有關(guān)，當(dāng)外表無氣體吸附層時(shí)，電子沿著法線方向落在金屬外表， 其σm可提升到3。ⅴ對(duì)于給定的金屬，假設(shè)在外表掩蓋一層另一種金屬的單層分子來減小脫出功，

將使σ增大，比方用釷激活鎢，最大從幾百納米時(shí)，便等于掩蓋層金屬的 σ值。ⅵ金屬靶發(fā)出的次級(jí)電子能量多數(shù)在

0～50eV之間，在真實(shí)的次級(jí)電子中，以能量 5～15eV之間散布電子最多，并且它們的能量散布與原電子的能量沒關(guān)，同時(shí)在原電子束與靶的入射角θ在光電倍增管中作為次級(jí)電子放射極〔倍增極〕外表尋常涂布著銻酸銫、氧化鎂、氧化鈹薄膜，當(dāng)一個(gè)電子打在這類靶上時(shí)，一般會(huì)放射出 3～10個(gè)次級(jí)電子。光電倍增管是外光電效應(yīng)與次級(jí)電子放射的結(jié)合作用，光電倍增管的根本特征。3光電倍增管的工作原理與增益系數(shù)

次級(jí)電子放射的根本規(guī)律打算了光電倍增管是成立在外光電效應(yīng)與次級(jí)電子放射根底上的電真空器件。 它的電極由歲月極、陽極〔集電極〕〕個(gè)倍增極〔次級(jí)電子放射極〕Dn些電極按必定方式部署在真空管中，極間供給適合的直流電壓，用來加快極間電子。圖8是三個(gè)倍增極的光電倍增管表示圖。hD1 D3K D 2 AE圖8光電倍增管工作原理在各電極間加上直流電壓的條件下，當(dāng)光輻射到歲月極外表 K時(shí)，便產(chǎn)生光電子，形成陰極電流k，光電子在K和D1之間被電場加快飛向倍增極

D1，在D1上惹起次級(jí)電子發(fā)射，次級(jí)電子數(shù)是原電子數(shù)的

，這些電子被加快，打在倍增極 上，從轟擊出次級(jí)電子，其數(shù)值又增加

σ倍，這樣持續(xù)下去，電子

Dn上出射的電子數(shù)是光電子的σn倍，這些電子被陽極A采集成為陽極電流，稱為光電流。光電倍增管陽極輸出的光電流為：iA或 iA

nKi M n稱M為光電倍增管的增益系數(shù)。上述公式實(shí)質(zhì)不行以知足，這是由于各個(gè)次級(jí)放射電子的次級(jí)電子增益系數(shù)相互不盡一樣〔只管所用資料一樣〕 ，同時(shí)由于存在電子散射，使電子不行以完整打到下一個(gè)倍增極上，散射電子對(duì)放大電子數(shù)量沒有奉獻(xiàn)，數(shù)M減小。所以光電倍增管中某一級(jí)的次級(jí)電子數(shù)是入射電子數(shù)的的

鑒于上述原由使增益系m倍〔m 〕，假設(shè)光照到歲月極 K時(shí)惹起的光電流是

k，則光電倍增管陽極電流 A，所以實(shí)質(zhì)增益系數(shù)為M mnσ與極間電壓有關(guān)，所以M也與電壓有關(guān)。線陣CCD光探測器性能光譜儀的光探測器能夠有光電管、 光電倍增管、硅光電管、熱釋電器件和CCD等多種。CCD〔chargecoupleddevic〕是電荷耦合器件的簡稱，是一種金屬 氧化物半導(dǎo)體構(gòu)造的型器件，擁有光電轉(zhuǎn)變、信息儲(chǔ)存和信號(hào)傳輸〔自掃描〕的功能，在圖象傳感、信息辦理和儲(chǔ)存方面有著廣泛的應(yīng)用。對(duì)光敏感的 CCD常用作圖象傳感和光學(xué)丈量。探測光柵光譜的線陣CCD由于能在暴光時(shí)間內(nèi)探測必定波長的全部譜線，所以在式光譜儀中獵取廣泛的應(yīng)用。尋常把同時(shí)獵取光譜儀上各個(gè)波長的光譜探測器稱為多道探測器。 由多道探測器、計(jì)算機(jī)及傳統(tǒng)的光譜儀構(gòu)成的式光譜儀器稱為光學(xué)多道剖析儀。 在本試驗(yàn)中，衍射光譜經(jīng)透鏡會(huì)聚，成像于CCD光敏面。利用CCD的光電變換功能，將其變換為電信號(hào)“圖象” ，并由熒光屏顯示。CCD器件的主要性能指標(biāo)為1、區(qū)分率。用作丈量的器件最重要的參數(shù)是空間區(qū)分率。 CCD的區(qū)分率主要與像元的尺寸有關(guān)，也與傳輸過程中的電荷損失有關(guān)。當(dāng)前

CCD的像元尺寸一般為

10m 左右。2、靈敏度與動(dòng)向范圍。抱負(fù)的CCD要求有高靈敏度和寬動(dòng)向范圍。靈敏度主要與器件光照的響應(yīng)度〔V/lx·s〕和各樣噪聲〔如光子噪聲、暗電流和電路噪聲等〕有關(guān)。動(dòng)向范圍是指對(duì)于光照度有較大變化時(shí)，器件照舊能保持線性響應(yīng)的范圍。它的上限由最大儲(chǔ)存電荷容量打算，下限由噪聲所限制。3CCD400nm～1100nm。3〕光譜剖析氫原子的構(gòu)造最簡潔，它的線光譜擁有明顯的規(guī)律，

早就為人們所留意。各樣原子光譜線的規(guī)律性的爭論正是第一在氫原子上獵取打破的。 氫原子又是一種典型的最適合于進(jìn)展理論與試驗(yàn)比較的原子。 重要作用。1913年玻爾成立了半經(jīng)典的氫原子理論，成功地講解了包含巴爾末線系在內(nèi)的氫光譜的規(guī)律。事實(shí)上氫的每一條譜線都不是一條單獨(dú)的線， 都擁有精巧構(gòu)造，可是用一般的光譜儀器難以區(qū)分，因此被看作單唯一條線而已。 這一事實(shí)意味著氫原子的每一條譜線都擁有精巧構(gòu)造。1916年索末菲考慮到氫原子中電子在橢圓軌道上近期點(diǎn)的速度已靠近光速，他依據(jù)相對(duì)論性力學(xué)修正了玻爾的理論，

獵取氫原子能級(jí)精巧構(gòu)造的精準(zhǔn)公式，

但這還是一個(gè)半經(jīng)典理論的結(jié)果。 1925年薛定諤成立了顛簸力學(xué)〔即量子力學(xué)中的薛定諤方程〕 ，從頭講解了玻爾理論所獵取的氫原子能級(jí)。不久海森伯和約丹〔 1926年〕依據(jù)相對(duì)論性薛定諤方程推得一個(gè)比索末菲所得的在理論根底上更為結(jié)實(shí)的結(jié)果，將這結(jié)果與托馬斯〔推得的電子自旋軌道相互作用的結(jié)果歸并起來，也獵取了精準(zhǔn)的氫原子能級(jí)精巧構(gòu)造公式。

1926年〕只管這樣，依據(jù)該公式所得巴爾末系第一條的所得試驗(yàn)結(jié)果比照，仍有約百分之幾的渺小差異。

〔理論〕1947年藍(lán)姆和李瑟福用射頻波譜學(xué)方法，進(jìn)一步必定了氫原子其次能級(jí)中軌道角動(dòng)量為零的一個(gè)能級(jí)確實(shí)比上述精準(zhǔn)公式所預(yù)知的超出1057MHz〔乘以普朗克常數(shù)即得相應(yīng)的能量值〕 ，這就是知名的藍(lán)姆挪動(dòng)。直到 1949年利用量子力學(xué)理將子與磁的相互作用考在內(nèi)，量子力學(xué)的一重要依據(jù)。在可光地區(qū)的能夠用巴末公式〔

一事才獵取生疏， 成1885年〕來表示，即n2 〔14〕4n40 2式中n整數(shù)3，4，5，?。尋常稱些 巴末系。了更清楚地表示散布律，將式〔14〕改寫作1 4 1 14n20

1 1R 22 n2H

〔15〕式中 RH稱的里德伯常數(shù)。上式右的整數(shù)以些公式基，玻成立了原子的理〔玻模型〕

2成1，3，4，進(jìn)而解了氣體放的光程。依據(jù)玻理，每條 于原子從一個(gè)能遷到另一個(gè)能所射的光子。依照個(gè)模型獵取的巴末系的理公式21 1 2me 424 m

1 122 n2

〔16〕02h3 1M式中0真空介常數(shù)， h普朗克常數(shù)，c光速，e子荷，m 子量，M核的量。 ，不巴末的公式作了物理解，并且把里德伯常數(shù)和多根本物理常數(shù)系起來了，即m 1RHR1 〔17〕M此中R將核的量∞〔假設(shè)核固定不〕的里德伯常數(shù)，R402

1 22me4h3c

〔18〕比式〔15〕和式〔16〕，能夠看到它在形式上是一的。所以式〔合程度，成 玻理正確性的重要依照之一。表示式〔

16〕和 果的符16〕與數(shù)據(jù)的切合程度是相當(dāng)高的。自然就其理展的作用來，公式〔 16〕在當(dāng)前的科學(xué)爭論中已不再是?？墒怯捎诶锏虏?shù)的定比起一般的根本物理常數(shù)而言能夠到達(dá)更高的精度，因此成準(zhǔn)根本物理常數(shù)的重要依照之一，據(jù)有很重要的地位。當(dāng)前的公R M子的量， RH=〔10967758.306±0.013〕m-1三、試驗(yàn)儀器器框 9：WGD-8A 光源 功能光柵光譜儀

光電

計(jì)算機(jī)CCD 打印機(jī)圖9試驗(yàn)儀器框圖此中WGD-8A 型組合式多功能光柵光譜儀及其應(yīng)用軟件使用詳見其使用說明書。四、試驗(yàn)內(nèi)容與數(shù)據(jù)辦理閱讀有關(guān)資料，熟習(xí)儀器功能及試驗(yàn)原理；熟習(xí)儀器構(gòu)造與面板接線；閱讀儀器使用說明書，按程序進(jìn)入光譜采集辦理平臺(tái)，熟習(xí)平臺(tái)界面；4．承受光電倍增管做光譜接收端，利用特點(diǎn)波長的58