大學(xué)物理教案

教案大學(xué)物理高校物理教研室[第一次]【引】本學(xué)期授課內(nèi)容、各篇難易程度、各章時(shí)間支配、考試時(shí)間和形式等緒論1、物理學(xué)的探討對象2、物理學(xué)的探討方法3、物理學(xué)及技術(shù)科學(xué)、消費(fèi)理論的關(guān)系第一章質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)【教學(xué)目的】理解質(zhì)點(diǎn)模型和參照系等概念駕馭位置矢量、位移、速度、加速度等描繪質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)和運(yùn)動(dòng)變更的物理量能借助于直角坐標(biāo)系嫻熟地計(jì)算質(zhì)點(diǎn)在平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)的速度和加速度，能嫻熟地計(jì)算質(zhì)點(diǎn)作圓周運(yùn)動(dòng)時(shí)的角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：位置矢量、位移、速度、加速度、圓周運(yùn)動(dòng)時(shí)的角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度?！菊码y點(diǎn)：切向加速度和法向加速度【教學(xué)過程】·描繪質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)和運(yùn)動(dòng)變更的物理量2學(xué)時(shí)·典型運(yùn)動(dòng)、圓周運(yùn)動(dòng)2學(xué)時(shí)·相對運(yùn)動(dòng)2學(xué)時(shí)《講授》一、根本概念1質(zhì)點(diǎn)2參照系和坐標(biāo)系xyzxyzO圖1-1圖1-2圖1-2τn圖1-2τn（2）自然坐標(biāo)系（如圖1-2）：3時(shí)刻剛好間二、描繪質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的根本量1位置矢量表示運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)位置的量。如圖1－1所示。（1－1）矢徑r的大小由下式確定：（1－2）矢徑r的方向余弦是（1－3）運(yùn)動(dòng)方程描繪質(zhì)點(diǎn)的空間位置隨時(shí)間而變更的函數(shù)。稱為運(yùn)動(dòng)方程，可以寫作x=x（t），y=y（t），z=z（t）（1－4a）或r=r（t）（1－4b）軌道方程運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)在空間所經(jīng)過的途徑稱為軌道．質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)軌道為直線時(shí)，稱為直線運(yùn)動(dòng)．質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)軌道為曲線時(shí)，稱為曲線運(yùn)動(dòng)．從式（1一4a）中消去t以后，可得軌道方程。xyxyzO圖1-3位移從x、y兩式中消去t后，得軌道方程：2位移表示運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)位置挪動(dòng)的量。如圖1－3所示。（1—5）在直角坐標(biāo)系中，位移矢量的正交分解式為（1－6）式中；；是的沿坐標(biāo)軸的三個(gè)重量。位移的大小由下式確定（1－7）位移的方向余弦是；；（1－8）路程路程是質(zhì)點(diǎn)在運(yùn)動(dòng)過程中實(shí)際通過的途徑的長度。路程是標(biāo)量。3速度：描繪質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的快慢和方向的量．（1）平均速度：（1－9）（2）瞬時(shí)速度（速度）：（1－10）直角坐標(biāo)系中，速度矢量也可表示為（1－11）其中、、分別是速度v的沿坐標(biāo)軸的三個(gè)重量。速度的大小由下式確定（1－12）速度的方向余弦是；；（1－13）速率速率等于質(zhì)點(diǎn)在單位時(shí)間內(nèi)所通過的路程。平均速率：（1－14）瞬時(shí)速率（簡稱速率）（1－15）4加速度：描繪質(zhì)點(diǎn)速度變更的快慢和方向的量。（1）平均加速度：（1－16）（2）瞬時(shí)速度（速度）：（1－17）在直角坐標(biāo)系中，加速度矢量a的正交分解式為（1－18）其中、、分別是加速度a的沿坐標(biāo)軸的三個(gè)重量。

[第二次]三、幾種典型的質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)1直線運(yùn)動(dòng)勻變速直線運(yùn)動(dòng)（略）變加速直線運(yùn)動(dòng)［例1－1］潛水艇在下沉力不大的狀況下，自靜止開場以加速度鉛直下沉（A、為恒量），求任一時(shí)刻的速度和運(yùn)動(dòng)方程。解：以潛水艇開場運(yùn)動(dòng)處為坐標(biāo)原點(diǎn)O，作鉛直向下的坐標(biāo)軸Ox，按加速度定義式，有或①今取潛水艇開場運(yùn)動(dòng)的時(shí)刻作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，按題意，時(shí)，，。將代入上式①，積分：由此可求得潛水艇在任一時(shí)刻的速度為再由直線運(yùn)動(dòng)的速度定義式，將上式寫作或OABOAB圖1-4由此便可求得潛水艇在任一時(shí)刻的位置坐標(biāo)，即運(yùn)動(dòng)方程為2拋體運(yùn)動(dòng)（略）3圓周運(yùn)動(dòng)（1）勻速圓周運(yùn)動(dòng)其加速度為加速度的大小：從圖1－4中看出，所以因v和R均為常量，可取出于極限號之外，得因?yàn)闀r(shí)，所以故得（1－19）再探討加速度的方向：加速度的方向是→0時(shí)的極限方向。由圖1一8可看出及間的夾角為；當(dāng)→0時(shí)，這個(gè)角度趨于，即a及垂直。所以加速度a的方向是沿半徑指向圓心，這就是讀者所熟知的向心加速度。（2）變速圓周運(yùn)動(dòng)OAB圖1-5OAB圖1-5這個(gè)角度也可能隨時(shí)間變更。通常將加速度a分解為兩個(gè)分加速度，一個(gè)沿圓周的切線方向，叫做切向加速度，用表示，只變更質(zhì)點(diǎn)速度的大??；一個(gè)沿圓周的法線方向，叫做法向加速度，用表示，只變更質(zhì)點(diǎn)速度的方向；即（1－20）a的大小為ABθ1θABθ1θ2圖1－6a的方向角為（3）圓周運(yùn)動(dòng)的角量描繪①角坐標(biāo)θ②角位移Δθ=θ1-θ2③角速度ω④角加速度β4曲線運(yùn)動(dòng)假設(shè)質(zhì)點(diǎn)在平面內(nèi)作一般的曲線運(yùn)動(dòng)，其加速度也可分解為（1－39）上式中，為切向加速度，為法向加速度，其量值分別為；（1－22）［例1－2］一質(zhì)點(diǎn)沿半徑為R的圓周運(yùn)動(dòng)，其路程用圓弧s表示，s隨時(shí)間t的變更規(guī)律是，其中、都是正的常數(shù)，求（1）時(shí)刻質(zhì)點(diǎn)的總加速度。（2）總加速度大小到達(dá)值時(shí)，質(zhì)點(diǎn)沿圓周已運(yùn)行的圈數(shù)。解：（1）由題意可得質(zhì)點(diǎn)沿圓周運(yùn)動(dòng)的速率為再求它的切向和法向加速度，切向加速度為法向加速度為于是，質(zhì)點(diǎn)在時(shí)刻的總加速度大小為其方向及速度間夾角為（2）總加速度大小到達(dá)值時(shí)，所需時(shí)間可由求得代入路程方程式，質(zhì)點(diǎn)已轉(zhuǎn)過的圈數(shù)[第三次]Ⅰ相對運(yùn)動(dòng)Ⅱ習(xí)題1—2、34、5、6、8、10、11【本章作業(yè)】1—2；1—3；1—8；1—11【本章小結(jié)】1坐標(biāo)系：直角坐標(biāo)系、自然坐標(biāo)系2四個(gè)根本量：位置（運(yùn)動(dòng)方程）、位移、速度、加速度3圓周運(yùn)動(dòng)：角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第二版）[第四次]第二章質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)【教學(xué)目的】☆駕馭牛頓三定律和其適用條件。☆理解萬有引力定律。☆理解力的種類、物理學(xué)量剛、慣性系及非慣性系?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：牛頓運(yùn)動(dòng)定律的應(yīng)用?！菊码y點(diǎn)：變力作用下牛頓運(yùn)動(dòng)定律的應(yīng)用。【教學(xué)過程】牛頓定律、力的種類、慣性系及非慣性系敗2學(xué)時(shí)《講授》一、牛頓運(yùn)動(dòng)定律第一運(yùn)動(dòng)定律：第二運(yùn)動(dòng)定律：物體受到外力作用時(shí)，物體所獲得的加速度的大小及合外力的大小成正比，并及物體的質(zhì)量成反比；加速度的方向及合外力的方向一樣。第三運(yùn)動(dòng)定律：應(yīng)用第二定律時(shí)，應(yīng)留意下述幾點(diǎn)：（1）瞬時(shí)性、方向性、疊加性（2）重量式：直角坐標(biāo)系：（2—4a）或（2—4b）圓周軌道或曲線軌道：（2—5）式中和分別代表法向合力和切向合力；是曲線在該點(diǎn)的曲率半徑。（3）是物體所受的一切外力的合力，但不能把ma誤認(rèn)為外力．二、力的種類1常見的力重力、彈性力、摩擦力2四種自然力現(xiàn)代物理學(xué)按物體之間的互相作用的性質(zhì)把力分為四類：萬有引力、電磁力、強(qiáng)互相作用和弱互相作用．三、力學(xué)的單位制和量綱（理解）四、慣性系和非慣性系（理解）例題2—13質(zhì)量為m的子彈以速度v0程度射入沙土中，設(shè)子彈所受阻力及速度反向，大小及速度成正比，比例系數(shù)為k，忽視子彈的重力，求：（1）子彈射入沙土后，速度隨時(shí)間變更的函數(shù)式；（2）子彈進(jìn)入沙土的最大深度．2—14馬路的轉(zhuǎn)彎處是一半徑為200m的圓形弧線，其內(nèi)外坡度是按車速60km/h設(shè)計(jì)的，此時(shí)輪胎不受路面左右方向的力，雪后馬路上結(jié)冰，若汽車以40km/h的速度行駛，問車胎及路面間的摩擦系數(shù)至少多大，才能保證汽車在轉(zhuǎn)彎時(shí)不至滑出馬路？2—15質(zhì)量為m的小球，在水中受的浮力為常力F，當(dāng)它從靜止開場沉降時(shí)，受到水的粘滯阻力為f=kv（k為常數(shù)）．證明小球在水中豎直沉降的速度值v剛好間t的關(guān)系為V=，式中t為從沉降開場計(jì)算的時(shí)間。【本章作業(yè)】2—7、8、9【本章小結(jié)】第二定律重量式1直線運(yùn)動(dòng)：2圓周軌道或曲線軌道：【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第五次]第三章功和能【教學(xué)目的】駕馭功的概念。能計(jì)算直線運(yùn)動(dòng)狀況下變力的功。駕馭保守力作功的特點(diǎn)和勢能概念，會計(jì)算勢能。駕馭質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能定理并能用它分析、解決質(zhì)點(diǎn)在平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)的簡潔力學(xué)問題。駕馭機(jī)械能守恒定律和適用條件。駕馭運(yùn)用它分析問題的思想方法。能分析簡潔系統(tǒng)在平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)的力學(xué)問題?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：功、勢能、動(dòng)能定理、機(jī)械能守恒定律▲本章難點(diǎn)：變力的功、動(dòng)能定理、機(jī)械能守恒定律【教學(xué)過程】1功的概念、動(dòng)能定理2學(xué)時(shí)2勢能、功能原理、機(jī)械能守恒定律2學(xué)時(shí)《講授》一、功和功率1功的定義（1）恒力的功（圖3-1）①A=Fs②A=（3-1）ααsFsF圖3-1【注】功有正負(fù)．當(dāng)α＜時(shí)，功為正值，也就是力對物體作正功。當(dāng)α=時(shí)，功為零，也就是力對物體不作功。當(dāng)α＞時(shí)，功為負(fù)值，也就是力對物體作負(fù)功，或者說，物體抗拒外力而作功．功本身是標(biāo)量，沒有方向的意義．a(chǎn)babαFds圖3-2在曲線運(yùn)動(dòng)中，我們必需知道在曲線路程上每一位移元處，力和位移元之間的夾角，所以微功和總功A分別為或把總功用積分式表示為（3－2）式中a、b表示曲線運(yùn)動(dòng)的起點(diǎn)和終點(diǎn)．（3）合力的功假設(shè)有很多力同時(shí)作用于同一物體，我們不難證明合力的功等于各分力的功的代數(shù)和．在國際單位制中，功的單位是牛頓·米（N·m），稱為焦耳（符號J）；在工程制中，是千克力·米，沒有特地名稱．（4）功率平均功率瞬時(shí)功率或（3－3）上式說明瞬時(shí)功率等于力的速度方向的重量和速度大小的乘積．在國際單位制中，功率的單位是焦耳·秒―1（J?s―1），稱為瓦特（符號W）。［例1］一質(zhì)點(diǎn)受力（SI）作用，沿X軸正方向運(yùn)動(dòng)。從x=0到x=2m過程中，力作功為J［例2］質(zhì)量為m＝0.5kg的質(zhì)點(diǎn)，在XOY坐標(biāo)平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)，其運(yùn)動(dòng)方程為x＝5t，y＝0.5t2(SI)，從t＝2s到t＝4s這段時(shí)間內(nèi)，外力對質(zhì)點(diǎn)作的功為J二、動(dòng)能、動(dòng)能定理1動(dòng)能2質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能定理（1）推導(dǎo)：（3－4）（2）合外力對物體所作的功等于物體的動(dòng)能的增量．這一結(jié)論稱為動(dòng)能定理．3系統(tǒng)的動(dòng)能定理（1）系統(tǒng)內(nèi)力系統(tǒng)外力。（2）系統(tǒng)的動(dòng)能定理的形式（3－5）和分別表示系統(tǒng)在終態(tài)和初態(tài)的總動(dòng)能，A表示作用在各物體上全部的力所作的功的總和．[第六次]三、保守力作功勢能abh1abh1h2hαmgds圖3-3式中就是在位移元ds中物體上升的高度．所以重力所作的功是可見物體上升時(shí)（>），重力作負(fù)功（A＜0）；物體下降時(shí)（<），重力作正功（A>0）。從計(jì)算中可以看出重力所作的功只及運(yùn)動(dòng)物體的始末位置（和）有關(guān)，而及運(yùn)動(dòng)物體所經(jīng)過的途徑無關(guān)。重力勢能或（3－6）上式說明：重力的功等于重力勢能的增量的負(fù)值。2彈性力的功彈性勢能彈性力也具有保守力的特點(diǎn)．我們以彈簧的彈性力為例來說明．依據(jù)胡克定律，在彈性限度內(nèi)，彈簧的彈性力F的大小及彈簧的伸長量x成正比①，即F=kxk稱為彈簧的倔強(qiáng)系數(shù)．因彈性力是一變力，所以計(jì)算彈性力作功時(shí)，須用積分法或圖解法．得彈性勢能則（3－7）和重力作功完全相像，上式說明：彈性力所作的功等于彈性勢能的增量的負(fù)值。3萬有引力的功引力勢能推導(dǎo)得：或（3－8）通常，取m離M為無限遠(yuǎn)時(shí)的勢能為零勢能參考位置，亦即在上式中令rb→∞，＝0，這樣引力勢能（3－9）四、功能原理機(jī)械能守恒定律1功能原理如今我們對系統(tǒng)的動(dòng)能定理作進(jìn)一步的探討。對于幾個(gè)物體組成的系統(tǒng)來說，上式中A包括一切外力的功和一切內(nèi)力的功．內(nèi)力之中，又應(yīng)將保守內(nèi)力和非保守內(nèi)力加以區(qū)分．所以式（3一10）式（3一10）是適用于一個(gè)系統(tǒng)的動(dòng)能定理．而（3－11）至于非保守內(nèi)力的功，可以是正功（例如系統(tǒng)內(nèi)的爆炸沖力），也得或（3－12）上式說明：系統(tǒng)機(jī)械能的增量等于外力的功和非保守內(nèi)力的功的總和，通常稱為系統(tǒng)的功能原理．2機(jī)械能守恒定律明顯，在外力和非保守內(nèi)力都不作功或所作的總功為零（或根本沒有外力和非保守內(nèi)力的作用）的情形下，由上式得恒量（3－13）亦即系統(tǒng)的機(jī)械能保持不變．這一結(jié)論稱為機(jī)械能守恒定律．［例3－2］（學(xué)生自學(xué)）［例3－4］如圖（見教材），有一小車沿圓形無摩擦軌道經(jīng)過A、B、C、D各點(diǎn)，若軌道的圓心為O，半徑為R，∠COD==60°，，小車質(zhì)量為m。求小車在D點(diǎn)所受的軌道壓力N。解：要求正壓力，應(yīng)采納牛頓第二定律；正壓力在半徑方向，因此只須用法向重量式；設(shè)過D點(diǎn)時(shí)小車的速率為v，則法向加速度為；小車除受壓力N外，還受重力作用；取向心的方向?yàn)榉ň€的正向，得牛頓第二定律的法向重量式為：欲求N，應(yīng)先求速率v，因重力是保守力，正壓力不作功，摩擦力可忽視，故運(yùn)動(dòng)中機(jī)械能應(yīng)守恒。因已知，故選取小車過A、D二點(diǎn)時(shí)為二狀態(tài)，并取過A點(diǎn)的程度面為參照面；則在狀態(tài)A，物體組（小車及地球）的動(dòng)能為，勢能為零；在狀態(tài)D，動(dòng)能為，勢能為。由機(jī)械能守恒定律，得：在上二式中消去v后求N，得：將和的值代入上式后化簡，得：［例3－5］如圖所示，一鋼制滑板的雪橇滿載木材，總質(zhì)量，當(dāng)雪橇在傾角的斜坡冰道上從高度h=10m的A點(diǎn)滑下時(shí)，平順地通過坡底B，然后沿平直冰道滑到C點(diǎn)停頓。設(shè)雪橇及冰道間的摩擦系數(shù)為，求雪橇沿斜坡下滑到坡底B的過程中各力所作的功和合外力的功。解：雪橇沿斜坡AB下滑時(shí)，受重力，斜面的支承力和冰面對雪橇的滑動(dòng)摩擦力作用，方向如圖所示，的大小為。下滑的位移大小為。按功的定義式（3－1），由題設(shè)數(shù)據(jù)，可求出重力對雪橇所作的功為斜坡的支承力對雪橇所作的功為摩擦力對雪橇所作的功為在下滑過程中，合外力對雪橇作功為【本章作業(yè)】3—7、8、10【本章小結(jié)】1根本概念：⑴功和功率⑵勢能和動(dòng)能2根本原理：⑴質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能定理：⑵功能原理：⑶機(jī)械能守恒定律：恒量【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第七次]第四章動(dòng)量【教學(xué)目的】駕馭的沖量概念。會計(jì)算變力的沖量駕馭質(zhì)點(diǎn)動(dòng)量定理，并能用它分析、解決質(zhì)點(diǎn)在平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)的簡潔力學(xué)問題。駕馭動(dòng)量守恒定律和適用條件。駕馭運(yùn)用它分析問題的思想方法?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：沖量、動(dòng)量定理、動(dòng)量守恒定律、碰撞?！菊码y點(diǎn)：變力的沖量、動(dòng)量定理、動(dòng)量守恒定律?！窘虒W(xué)過程】1沖量、動(dòng)量定理2學(xué)時(shí)2動(dòng)量守恒定律、碰撞2學(xué)時(shí)《講授》一、沖量動(dòng)量動(dòng)量定理1沖量（1）恒力的沖量I=F（t2－t1）（4一1）（2）變力的沖量假設(shè)外力F是一變力，則把力的作用時(shí)間t2－t1分成很多微小的時(shí)間間隔，在時(shí)間中的沖量為而在時(shí)間t2－t1中的沖量為假設(shè)所取的時(shí)間為無限小，上式可改寫為積分式（4一2）要留意到，及上式相應(yīng)，在各坐標(biāo)軸方向的重量式是（4一3）2動(dòng)量動(dòng)量定理（1）動(dòng)量（運(yùn)動(dòng)量）（4—4）（2）動(dòng)量定理可以證明，在合外力F是變力，物體作一般運(yùn)動(dòng)的狀況下，有：（4－5）在坐標(biāo)軸方向的三個(gè)相應(yīng)的重量式是（4－6）［例4－1］一質(zhì)量為2.5克的乒乓球以速度米/秒飛來,用板推擋后,又以=20米/秒的速度飛出。設(shè)推擋前后球的運(yùn)動(dòng)方向及板面的夾角分別為45°和60°，如圖所示。45°45°60°v1v245°60°p1p2I（a）（b）圖例4—1（1）畫出板對球的平均沖力的方向；（2）求乒乓球得到的沖量大?。唬?）如撞擊時(shí)間是0.01秒，求板施加于球上的平均沖力。解：（1）由動(dòng)量定理：得：可以畫出沖量方向如圖，平均沖力的方向及方向一樣。（2）將初、末兩狀態(tài)動(dòng)量向x軸作重量kgm·s-1kgm·s-1kgm·s-1kgm·s-1kgm·s-1kgm·s-1kgm·s-1由動(dòng)量定理：N[第八次]三、動(dòng)量守恒定律1兩個(gè)物體互相正碰（高中）按動(dòng)量定理牛頓第三運(yùn)動(dòng)定律指出：f1＝－f2，所以，以上兩式相加后得簡潔看出，碰撞前后，兩物體的動(dòng)量之和保持不變。2n個(gè)物體組成的系統(tǒng)按牛頓第二運(yùn)動(dòng)定律和第三運(yùn)動(dòng)定律，可以證明：（1）系統(tǒng)內(nèi)一切內(nèi)力的矢量和等于零，（2）系統(tǒng)所受外力的矢量和等于系統(tǒng)總動(dòng)量的時(shí)間變更率，即（4－8）式中為系統(tǒng)的總動(dòng)量，是系統(tǒng)所受外力的矢量和．假設(shè)該系統(tǒng)不受外力或所受外力的矢量和為零（即＝0），從式（4－8）可知：于是=恒量，（在＝0的條件下）（4－9）這一結(jié)論稱為動(dòng)量守恒定律：在系統(tǒng)不受外力或外力矢量和為零時(shí)，系統(tǒng)的總動(dòng)量守恒．3重量式（4－10）4理解（1）分方向守恒；（2）條件：外力及內(nèi)力比擬可忽視。［例4－4］一長為l、質(zhì)量為M的小車放置在平直軌道上，車的A端站有一質(zhì)量為m的人，人和小車原來都靜止不動(dòng)。假設(shè)這人從車的A端走到B端，不計(jì)小車及軌道之間的摩擦，求小車和人各自的位移為多少？解：當(dāng)人開場啟步時(shí)，將人和小車視作一系統(tǒng)．車對人作用的向前摩擦力（方向向左）、向上支承力和人對車作用的向后摩擦力（方向向右）、向下壓力，都是系統(tǒng)內(nèi)的人和車互相作用的內(nèi)力．系統(tǒng)所受外力有：人的重力、車的重力G和地面對車的支承力N，它們沿程度方向的重量為零，因此，沿程度方向，系統(tǒng)動(dòng)量守恒．今取人走動(dòng)前，B端所在處為坐標(biāo)原點(diǎn)O，x軸程度向右，人走動(dòng)前，人和車原為靜止，速度均為零；走動(dòng)后，設(shè)人和小車相對于地面的速度分別為v和V，假設(shè)它們均及x軸正向同方向，則由動(dòng)量守恒定律的表達(dá)式（4－10），有于是得①式中，負(fù)號表示人及小車運(yùn)動(dòng)的方向相反．按直線運(yùn)動(dòng)的速度定義，可得時(shí)間dt內(nèi)的位移為dx=vdt．因此，小車和人在時(shí)間dt內(nèi)的位移分別為dx車=Vdt和dx人=vdt．將式①兩邊乘dt，即得dx車人②設(shè)人從A端走到B端時(shí)，小車的B端坐標(biāo)從零變?yōu)閤，則人的坐標(biāo)從l相應(yīng)地變?yōu)閤，積分上式車=人得解出上式中的x，得小車相對于地面的位移為人相對于地面的位移（即末位置及初位置的坐標(biāo)之差）為負(fù)號表示人的位移方向及x軸反向。四、碰撞假設(shè)兩個(gè)或兩個(gè)以上的物體相遇，相遇時(shí)，物體之間的互相作用僅持續(xù)極為短暫的時(shí)間，這種相遇就是碰撞1分類（1）彈性碰撞；（2）非彈性碰撞；（3）完全非彈性碰撞2對心碰撞（正碰）假設(shè)兩球碰撞前的速度在兩球的中心連線上，則，碰撞時(shí)互相作用的沖力和碰撞后的速度也都在這一連線上．這種碰撞稱為對心碰撞（或稱正碰撞）［例4－5］設(shè)A、B兩球的質(zhì)量相等，B球靜止在程度桌面上，A球在桌面上以向右的速度沖擊B球，兩球相碰后，A球沿及原來前進(jìn)的方向成角的方向前進(jìn)，B球獲得的速度及A球原來運(yùn)動(dòng)方向成角。若不計(jì)摩擦，求碰撞后A、B兩球的速率和各為多少？AABABxyv1mAmBv1/v2/αβ圖例4—5解：將相碰時(shí)的兩球看作一個(gè)系統(tǒng)，碰撞時(shí)的沖力為內(nèi)力，系統(tǒng)僅在鉛直方向受重力和桌面支承力等外力的作用，它們互相平衡，因此，系統(tǒng)所受外力的矢量和為零，于是動(dòng)量守恒，由式（4－10），有沿的方向取x軸，及它相垂直的方向取y軸（見圖），兩軸都位于程度桌面上。于是上述矢量式的重量式為以，，代入上兩式，聯(lián)立求解；由題設(shè)，得［例4－8］利用完全非彈性碰撞原理可以測定高速飛行子彈的速率。如圖所示裝置就是測定子彈速率的原理圖。質(zhì)量為M的滑塊靜止于程度面上，輕彈簧處于自然狀態(tài)，因此坐標(biāo)原點(diǎn)選在滑塊（視作質(zhì)點(diǎn)）處?，F(xiàn)求質(zhì)量為m的子彈的飛行速率。Xkv1Xkv1mM·O解：①子彈射入滑塊過程可以認(rèn)為是兩個(gè)質(zhì)點(diǎn)之間的完全非彈性碰撞過程。子彈進(jìn)入滑塊后一起以速度沿程度方向運(yùn)動(dòng)，列出動(dòng)量守恒定律表達(dá)示：②碰撞后（m+M）以速度沿X正方向運(yùn)動(dòng)，壓縮彈簧，（m+M）的動(dòng)能轉(zhuǎn)換成系統(tǒng)的彈性勢能，忽視滑塊及程度面之間的摩擦力時(shí)，系統(tǒng)的機(jī)械能守恒，列出方程：③x是彈簧的最大壓縮量，可以通過測量獲得。聯(lián)立上述兩式解得若（kg），（kg），（N/m），（m），代入上述數(shù)據(jù)得（m/s）。［例4－9］如圖所示，設(shè)有輕繩，長為l，上端固定，下端懸質(zhì)量為M的重砂箱。質(zhì)量為m的子彈程度射入砂箱，并停留砂內(nèi)，和砂箱一起，最遠(yuǎn)擺到懸繩及豎直線成角的位置，若空氣阻力可被忽視，子彈、砂箱均可作質(zhì)點(diǎn)處理，求子彈的速度。（學(xué)生自學(xué)）【本章作業(yè)】：4—8、13、14【本章小結(jié)】1根本概念：⑴沖量⑵動(dòng)量2根本原理：⑴動(dòng)量定理：⑵動(dòng)量守恒定律：【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第九次]第五章剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)【教學(xué)目的】駕馭剛體繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)定律，理解力矩、轉(zhuǎn)動(dòng)慣量、轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能等概念。理解動(dòng)量矩（角動(dòng)量）概念，通過質(zhì)點(diǎn)在平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)和剛體繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)狀況，理解動(dòng)量矩守恒定律和其適用條件。能應(yīng)用動(dòng)量矩守恒定律分析、計(jì)算有關(guān)問題。【重點(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：轉(zhuǎn)動(dòng)定律、力矩、轉(zhuǎn)動(dòng)慣量、轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能、轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能、角動(dòng)量、動(dòng)量矩守恒定律、▲本章難點(diǎn)：轉(zhuǎn)動(dòng)定律、動(dòng)量矩守恒定律應(yīng)用【教學(xué)過程】1力矩、轉(zhuǎn)動(dòng)定律、轉(zhuǎn)動(dòng)慣量2學(xué)時(shí)2轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能、動(dòng)量矩、動(dòng)量矩守恒定律2學(xué)時(shí)3習(xí)題課2學(xué)時(shí)《講授》一、剛體的定軸轉(zhuǎn)動(dòng)1剛體概念2剛體運(yùn)動(dòng)分類（1）平動(dòng)；（2）定軸轉(zhuǎn)動(dòng)；（3）平行平面運(yùn)動(dòng)；（4）定點(diǎn)轉(zhuǎn)動(dòng)；（5）一般運(yùn)動(dòng)。3定軸轉(zhuǎn)動(dòng)（1）軸；（2）轉(zhuǎn)動(dòng)平面；（3）角量描繪4復(fù)習(xí)圓周運(yùn)動(dòng)［例5－1］一砂輪在電動(dòng)機(jī)驅(qū)動(dòng)下，以每分種1800轉(zhuǎn)的轉(zhuǎn)速繞定軸作逆時(shí)針轉(zhuǎn)動(dòng)，如圖所示。關(guān)閉電源后，砂輪勻稱地減速，經(jīng)時(shí)間s而停頓轉(zhuǎn)動(dòng)。求：（1）角加速度；（2）到停頓轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，砂輪轉(zhuǎn)過的轉(zhuǎn)數(shù)；（3）關(guān)閉電源后s時(shí)砂輪的角速度以和此時(shí)砂輪邊緣上一點(diǎn)的速度和加速度。設(shè)砂輪的半徑為mm。解：（1）選定循逆時(shí)針轉(zhuǎn)向的角量取正值（見圖）；則由題設(shè)，初角速度為正，其值為按題意，在s時(shí)，末角速度，由勻變速轉(zhuǎn)動(dòng)的公式得：為負(fù)值，即及異號，說明砂輪作勻減速轉(zhuǎn)動(dòng)。（2）砂輪從關(guān)閉電源到停頓轉(zhuǎn)動(dòng)，其角位移和轉(zhuǎn)數(shù)N分別為（轉(zhuǎn)）（3）在時(shí)刻s時(shí)砂輪的角速度是的轉(zhuǎn)向及一樣。在時(shí)刻s時(shí)，砂輪邊緣上一點(diǎn)的速度的大小為的方向如圖所示，相應(yīng)的切向加速度和法向加速度分別為邊緣上該點(diǎn)的加速度為；的方向和的方向相反（為什么？），的方向指向砂輪的中心。的大小為的方向可用它及所成的夾角表示，則二、力矩轉(zhuǎn)動(dòng)定律1力矩（1）力矩的定義M=Fd（5－1）（2）（5－2）（3）力矩矢量式（一般式）．M＝r×F（5－3）2轉(zhuǎn)動(dòng)定律一個(gè)可繞固定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的剛體，當(dāng)它所受的合外力矩（對該軸而言）等于零時(shí)，它將保持原有的角速度不變（原來靜止的接著靜止，原在轉(zhuǎn)動(dòng)的則作勻角速轉(zhuǎn)動(dòng)）．這就是轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的第肯定律（1）內(nèi)容（5－5）（2）推導(dǎo)如圖5－6所示，OOPβ，ωrifiFiθiφi圖5－6推導(dǎo)轉(zhuǎn)動(dòng)定律用圖依據(jù)牛頓第二運(yùn)動(dòng)定律，（1）法向和切向重量的方程如下：（2）（3）式中＝和＝分別是質(zhì)點(diǎn)P的法向加速度和切向加速度，我們得到（4）式（4）左邊的第一項(xiàng)是外力Fi對轉(zhuǎn)軸的力矩，第二項(xiàng)是內(nèi)力fi對轉(zhuǎn)軸的力矩。同理，對剛體中全部質(zhì)點(diǎn)都可寫出和式（4）相當(dāng)?shù)姆匠蹋堰@些式子全部相加，則有：（5）因?yàn)榈扔诹?。這樣，式（5）左邊只剩下第一項(xiàng)，按定義，它是剛體所受全部外力對轉(zhuǎn)軸OZ的力矩的總和，也就是合外力矩．用M表示合外力矩，由剛體的形態(tài)和相對轉(zhuǎn)軸的質(zhì)量分布所確定，稱為剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量，以J表示，則式（5）可寫成證畢。3轉(zhuǎn)動(dòng)慣量（1）定義J=連續(xù)剛體（5－6b）（2）理解剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量確定于剛體各局部的質(zhì)量對給定轉(zhuǎn)軸的分布狀況．（3）計(jì)算［例5－3］求質(zhì)量為m、長為l的勻稱細(xì)棒對下面（1）、（2）和（3）所給定的轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量。（1）轉(zhuǎn)軸通過棒的中心并及棒垂直；（2）轉(zhuǎn)軸通過棒的一端并及棒垂直；（3）轉(zhuǎn)軸通過棒上離中心為h的一點(diǎn)并及棒垂直。4定律應(yīng)用［例5－4］一輕繩跨過一軸承光滑的定滑輪，繩的兩端分別懸有質(zhì)量為和的物體，<，如圖所示。設(shè)滑輪的質(zhì)量為，半徑為，其轉(zhuǎn)動(dòng)慣量可按計(jì)算（滑輪視為圓盤）。繩及輪之間無相對滑動(dòng)。試求物體的加速度和繩的張力。解：按題意，滑輪具有肯定的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量，在轉(zhuǎn)動(dòng)中，兩邊繩子的張力不再相等。設(shè)這邊的張力為、（），這邊的張力為、（）。因>,向上運(yùn)動(dòng)，向下運(yùn)動(dòng)，而滑輪順時(shí)針旋轉(zhuǎn)。按牛頓運(yùn)動(dòng)定律和轉(zhuǎn)動(dòng)定律可列出下列方程：式中是滑輪的角加速度，a是物體的加速度，，?；嗊吘壣系那邢蚣铀俣群臀矬w的加速度相等，即從以上各式即可解得而［例5－5］如圖所示，質(zhì)量為和的滑塊用一根輕軟繩系住后跨在定滑輪的兩側(cè)。定滑輪的質(zhì)量為，半徑為R。及斜面之間光滑接觸，斜面角為。當(dāng)沿斜面下滑時(shí)軟繩帶動(dòng)定滑輪作轉(zhuǎn)動(dòng)，軟繩及定滑輪之間無相對滑動(dòng)。求滑塊的加速度值及定滑輪的角加速度。（學(xué)生自學(xué)）[第十次]三、力矩的功轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)中的動(dòng)能定理機(jī)械能守恒1力矩的功變力矩所作的功為（5－8）2轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能（5－9）3剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)中的動(dòng)能定理（5－10）合外力矩對定軸剛體所作的功等于剛體轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能的增量．這一關(guān)系稱為剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)中的動(dòng)能定理。4機(jī)械能守恒［例5－8］如圖所示，一根長為l，質(zhì)量為m的勻質(zhì)細(xì)桿。一端及光滑的程度軸相連，可在豎直平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)；另一端固定一質(zhì)量也是m的小球，且小球的半徑R<<l。設(shè)桿由程度位置自由釋放，求桿下擺至隨意角度時(shí)的角加速度和角速度。解：①題意分析：細(xì)桿在下擺過程中受到兩個(gè)力矩作用。細(xì)桿的重力矩，重力的作用點(diǎn)在細(xì)桿的質(zhì)心處；小球所受的重力矩，重力的作用點(diǎn)在小球處。兩力矩的方向一樣均指向紙面。②列出剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)方程：（1）③其中J是細(xì)桿和小球繞軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量，（2）④代入（1）式后得出角加速度值（3）⑤依據(jù)角加速度是角速度的一階導(dǎo)數(shù)的關(guān)系來求解角速度值。最終得：（4）四、角動(dòng)量角動(dòng)量守恒定律1角動(dòng)量（1）質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量（5－12）（2）剛體對軸的角動(dòng)量（5－13）2角動(dòng)量定理（1）沖量矩及沖量相像，我們用沖量矩表示力矩在一段時(shí)間內(nèi)的累積效應(yīng)．沖量矩等于力矩乘以力矩所作用的時(shí)間．（2）定理剛體作定軸轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，依據(jù)轉(zhuǎn)動(dòng)定律，可得（5－14）和（5－15）兩邊進(jìn)展積分后，得（5－16）轉(zhuǎn)動(dòng)物體所受合外力矩的沖量矩等于在這段時(shí)間內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)物體角動(dòng)量的增量，這一關(guān)系叫做角動(dòng)量定理．3角動(dòng)量守恒定律（1）定律由角動(dòng)量定理可知，假設(shè)物體所受對某固定軸的合外力矩M恒等于零，那末依據(jù)式（5－17）得所以=恒量（5－21）亦即當(dāng)物體所受的合外力矩等于零時(shí)，物體的角動(dòng)量Jω保持不變．這一結(jié)論就是角動(dòng)量守恒定律，也叫做動(dòng)量矩守恒定律．（2）好用范圍①幾個(gè)剛體組成的系統(tǒng)②質(zhì)點(diǎn)及剛體組成的系統(tǒng)③非剛體④非剛體做非定軸轉(zhuǎn)動(dòng)［例5－10］一程度圓形轉(zhuǎn)臺，質(zhì)量為M，半徑為r，可繞過中心的鉛直光滑軸轉(zhuǎn)動(dòng)。質(zhì)量為m的人，站在臺邊緣。設(shè)開場時(shí)人及轉(zhuǎn)臺均靜止。假設(shè)人在臺上以v的速率沿臺邊緣順時(shí)針（從上往下看）方向奔跑，求此時(shí)轉(zhuǎn)臺轉(zhuǎn)動(dòng)的角速度[第十一次]剛體習(xí)題課【內(nèi)容】一、填空題：1一飛輪以600rev/min的轉(zhuǎn)速旋轉(zhuǎn)，轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為2，現(xiàn)加一恒定的制動(dòng)力矩使飛輪在1s內(nèi)停頓轉(zhuǎn)動(dòng)，則該恒定制動(dòng)力矩的大小為M=。2一飛輪的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為J，在t=0時(shí)角速度為ω0，此后飛輪經(jīng)驗(yàn)制動(dòng)過程。阻力矩M的大小及角速度ω的平方成正比，比例系數(shù)k＞0。當(dāng)ω=1/3ω0時(shí)，飛輪的角加速度β=。從開場制動(dòng)到ω=1/3ω0所經(jīng)驗(yàn)的時(shí)間t=。3動(dòng)量矩定理的內(nèi)容是，其數(shù)學(xué)表達(dá)式可寫成。動(dòng)量矩守恒的條件是。4一飛輪以角速度ω0繞軸旋轉(zhuǎn)，飛輪對軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為J1；另一靜止飛輪突然被嚙合到同一個(gè)軸上，該飛輪對軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為前者的二倍，嚙合后整個(gè)系統(tǒng)的角速度ω＝。二、選擇題：1一圓盤繞過盤心且及盤面垂直的軸O以角速度ω按圖示方向轉(zhuǎn)動(dòng)，若如圖所示的狀況那樣，將兩個(gè)大小相等方向相反但不在同一條直線的力F沿盤面同時(shí)作用到圓盤上，則圓盤的角速度ωFF.FF.Oω（B）必定削減；（C）不會變更；（D）如何變更，不能確定。2一剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量只確定于（A）剛體的質(zhì)量；（B）剛體的質(zhì)量的空間分布；（C）剛體的質(zhì)量對給定轉(zhuǎn)軸的分布；（D）轉(zhuǎn)軸的位置。3把戲滑冰運(yùn)發(fā)動(dòng)繞過自身的豎直軸轉(zhuǎn)動(dòng)，開場時(shí)兩臂伸開，轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為J0，角速度為ω0。然后她將兩臂收回，使轉(zhuǎn)動(dòng)慣量削減為1/3J0。這時(shí)她轉(zhuǎn)動(dòng)的角速度變?yōu)椋ˋ）（B）（C）3ω0；（D）。三、計(jì)算題：mMRω01一軸承光滑的定滑輪，質(zhì)量為M=2.00kg，半徑為R=0.100m，一根不能伸長的輕繩，一端固定在定滑輪上，另一端系有一質(zhì)量為m＝5.00kg的物體，如圖所示。定滑輪的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為J＝MR2/2．已知定滑輪的初角速度ω0=mMRω0（1）定滑輪的角加速度；（2）定滑輪的角速度變更到ω＝0時(shí)，物體上升的高度；（3）當(dāng)物體回到原來位置時(shí)，定滑輪的角速度．v2Om1lm2Av1(俯視圖)2有一質(zhì)量為m1、長為l的勻稱細(xì)棒，靜止平放在滑動(dòng)摩擦系數(shù)為的程度桌面上，它可繞通過其端點(diǎn)O且及桌面垂直的固定光滑軸轉(zhuǎn)動(dòng)。另有一程度運(yùn)動(dòng)的質(zhì)量為m2的小滑塊，從側(cè)面垂直于棒及棒的另一端A相碰撞，設(shè)碰撞時(shí)間極短。已知小滑塊在碰撞前后的速度分別為1和v2Om1lm2Av1(俯視圖)mkh3如圖所示，已知彈簧倔強(qiáng)系數(shù)k＝20N/m，滑輪質(zhì)量M=2kg，半徑R＝0.1m，物體質(zhì)量m＝1kg，滑輪繞軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量．開場時(shí)系統(tǒng)靜止，彈簧處于自然狀態(tài)，求：當(dāng)物體下落h＝0.2m時(shí)，物體速度的大?。浚ㄔO(shè)繩在滑輪緣上不打滑，忽視mkh【本章作業(yè)】：5—8、11、12【本章小結(jié)】1根本概念：⑴力矩⑵轉(zhuǎn)動(dòng)慣量⑶轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能⑷力矩的功⑸角動(dòng)量2根本原理：⑴轉(zhuǎn)動(dòng)定律：⑵轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能定理：⑶動(dòng)量矩定理：⑷動(dòng)量矩守恒定律：=恒量【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第十二次]第六章振動(dòng)【教學(xué)目的】駕馭描繪簡諧振動(dòng)的各物理量（特殊是相位）的物理意義和各量之間的互相關(guān)系。駕馭旋轉(zhuǎn)矢量法，并能用以分析有關(guān)問題。駕馭諧振動(dòng)的根本特征。能建立彈簧振子或單擺諧振動(dòng)的微分方程。能依據(jù)給定的初始條件寫出一維諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)方程，并理解其物理意義。理解兩個(gè)同方向、同頻率諧振動(dòng)的合成規(guī)律，以和合振動(dòng)振幅極大和微小的條件?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：描繪簡諧振動(dòng)的各物理量、旋轉(zhuǎn)矢量法、彈簧振子和單擺、給定的初始條件寫出一維諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)方程、諧振動(dòng)的合成▲本章難點(diǎn)：旋轉(zhuǎn)矢量法、諧振動(dòng)的合成【教學(xué)過程】1振動(dòng)、簡諧振動(dòng)、旋轉(zhuǎn)矢量法、兩個(gè)實(shí)例2學(xué)時(shí)2振動(dòng)的合成、局部習(xí)題2學(xué)時(shí)《講授》〖引言〗1、機(jī)械振動(dòng)；2、廣義振動(dòng)；3、分類：（1）從時(shí)間上分（2）從軌跡上分一、簡諧振動(dòng)：周期性的直線振動(dòng)1、簡諧振動(dòng)的表達(dá)式x＝Acos（ωt十α）．（6—1）質(zhì)點(diǎn)分開平衡位置的位移x按余弦（或正弦）函數(shù)隨時(shí)間t而變更，稱為簡諧振動(dòng)的表達(dá)式．2、三個(gè)特征量（1）振幅A（2）圓頻率ω①周期：②頻率：（3）位相（周相或相位）（ωt十）初位相：時(shí)的位相，即3、速度和加速度（6－2）（6－3）4、動(dòng)力學(xué)特征（6—4）5、兩個(gè)特例（1）彈簧振子如圖6─1所示，O就是系統(tǒng)的平衡位置．ppkM·Ox·xF圖6─1彈簧振子物體所受的彈力為：F＝－kx．由牛頓第二定律得：ma＝－kx，令得所以（2）單擺（過程略）圓頻率為：單擺的周期為：［例6－1］如圖例6—1所示，一原長為l的彈簧（圖a），其倔強(qiáng)系數(shù)為，下端固定，上端系一質(zhì)量為m的重物，形成一鉛直方向振動(dòng)的彈簧振子。靜平衡時(shí)，彈簧的縮短量為b。試分析此彈簧振子的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。［例6—2］有一彈簧振子，質(zhì)量為m=0.01kg，勁度系數(shù)為k=0.49N·m?1．t=0時(shí)，小球過m處，并以=0.21m·s?1的速度沿X軸作正向運(yùn)動(dòng)．試求彈簧振子的：（1）振幅；（2）初位相；（3）振動(dòng)表達(dá)式．解：彈簧振子作簡諧振動(dòng)，由（6－3）式，可求得它的圓頻率為：可求得它的振幅為：m36°52′因?yàn)檎瑂in應(yīng)為負(fù)：故初位相應(yīng)為：36°52′rad彈簧振子的振動(dòng)表邊式為：m．6、簡諧振動(dòng)的矢量圖示法如圖（6－3）所示，在圖平面內(nèi)畫坐標(biāo)軸OX，由原點(diǎn)O作一個(gè)矢量，使它的長恰等于振幅A．這個(gè)矢量稱為振幅矢量；t＝0時(shí)，振幅矢量及X軸所成的角等于初位相．這個(gè)矢量，以數(shù)值等于圓頻率ω的角速度、在圖平面內(nèi)繞O點(diǎn)作逆時(shí)針方向的勻速轉(zhuǎn)動(dòng)．在時(shí)刻t，振幅矢量經(jīng)過的位置，它和X軸所成的角恰等于該時(shí)刻的位相；這時(shí)振幅矢量在X軸上的投影Acos（），恰表示簡諧振動(dòng)的位移x．OOXQ(t=0)Q(t=t1)ωωt+ααP圖6－3簡諧振動(dòng)的矢量圖示法這樣，振幅矢量的末端點(diǎn)Q在X軸上的投影P，就是作簡諧振動(dòng)的質(zhì)點(diǎn)在時(shí)刻t的位置．在振幅矢量的轉(zhuǎn)動(dòng)過程中，Q點(diǎn)作勻速圓周運(yùn)動(dòng)（有時(shí)把這個(gè)圓稱為參考圓），而Q的投影P點(diǎn)就在OX軸上作簡諧振動(dòng)；振幅矢量轉(zhuǎn)一周所需的時(shí)間及簡諧振動(dòng)的周期相等．7、簡諧振動(dòng)的圖象（詳細(xì)問題再說）8、簡諧振動(dòng)的能量作簡諧振動(dòng)的質(zhì)點(diǎn)t時(shí)刻的動(dòng)能為：振動(dòng)系統(tǒng)的彈性勢能為：將式或代人此式，得：故t時(shí)刻系統(tǒng)的機(jī)械能（也叫做振動(dòng)能）為：機(jī)械能守恒[第十三次]二、同方向同頻率兩個(gè)簡諧振動(dòng)的合成設(shè)二簡諧振動(dòng)都沿X軸進(jìn)展，圓頻率同為ω，振幅各為、，初位相各為、，這兩個(gè)振動(dòng)的表達(dá)式為：、表時(shí)刻每一振動(dòng)的位移．用振幅矢量圖示法合成這兩個(gè)振動(dòng)，得合振動(dòng)，也應(yīng)當(dāng)是一個(gè)簡諧振動(dòng)：合振動(dòng)的振幅A和初位相探討：若二分振動(dòng)的位相差為2的整數(shù)倍，即＝2k，其中、土1、土2、…，則cos（）=1，（2）若二分振動(dòng)的位相差為的奇數(shù)倍，即，、土1、土2、…，則cos（）＝－1位相差二振動(dòng)的步調(diào)不一樣時(shí)，就發(fā)生孰先孰后的問題．若，常說第二個(gè)振動(dòng)的位相比第一個(gè)振動(dòng)的位相超前，或第一個(gè)振動(dòng)的位相比第二個(gè)振動(dòng)的位相落后．練習(xí)一、填空題：1有兩個(gè)一樣的彈簧，其倔強(qiáng)系數(shù)均為k.（1）把它們串聯(lián)起來，下面掛一個(gè)質(zhì)量為m的重物，此系統(tǒng)作諧振動(dòng)的周期為。（2）把它們并聯(lián)起來，下面掛一個(gè)質(zhì)量為m的重物，此系統(tǒng)作諧振動(dòng)的周期為。2一彈簧振子，彈簧的倔強(qiáng)系數(shù)為0.32N·m–1，重物的質(zhì)量為0.02kg，則這個(gè)振動(dòng)系統(tǒng)的固有圓頻率為____________，相應(yīng)的振動(dòng)周期為_____________。3一質(zhì)點(diǎn)沿x軸作諧振動(dòng)，振動(dòng)范圍的中心點(diǎn)為x軸的原點(diǎn)。已知周期為T，振幅為A。（1）若t=0時(shí)質(zhì)點(diǎn)過x=0處且朝x軸正方向運(yùn)動(dòng)，則振動(dòng)方程為x=。t(s)O1310741105x(cm)（2）若t=0t(s)O1310741105x(cm)4一諧振動(dòng)用余弦函數(shù)表示，其振動(dòng)曲線如圖所示，則此諧振動(dòng)的三個(gè)特征量為A=；ω=；φ=。二、選擇題：1一質(zhì)點(diǎn)作諧振動(dòng)，周期為T.當(dāng)它由平衡位置向X軸正方向運(yùn)動(dòng)時(shí)，從二分之一最大位移處到最大位移處這段路程所須要的時(shí)間為（A）T/4；（B）T/12；（C）T/6；（D）T/82一質(zhì)點(diǎn)作諧振動(dòng)，振動(dòng)方程為，當(dāng)時(shí)間t=T/2（T為周期）時(shí)質(zhì)點(diǎn)的速度為（A）；（B）；（C）；（D）.[]3當(dāng)質(zhì)點(diǎn)以頻率ν作簡諧振動(dòng)時(shí)，它的動(dòng)能的變更頻率為（A）ν；（B）2ν；（C）4ν；（D）（1/2ν）.O1O12x(m)t(s)4（A）2.62s.（B）2.40s.（C）0.42s.（D）0.382s.【本章作業(yè)】：6—8、10【本章小結(jié)】1根本概念：⑴簡諧振動(dòng)⑵振幅⑶圓頻率（周期、頻率）⑷位相2簡諧振動(dòng)：⑴三個(gè)特征量：振幅、圓頻率、初位相⑵三種描繪：解析式、旋轉(zhuǎn)矢量法、圖象⑶三個(gè)特征：運(yùn)動(dòng)學(xué)特征、動(dòng)力學(xué)特征、能量特征⑷兩個(gè)同方向、同頻率諧振動(dòng)的合成【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第十四次]第七章波動(dòng)【教學(xué)目的】理解機(jī)械波產(chǎn)生的條件。駕馭依據(jù)已知質(zhì)點(diǎn)的諧振動(dòng)方程建立平面簡諧波的波動(dòng)方程的方法，以和波動(dòng)方程的物理意義。理解波形圖線。理解波的能量傳播特征和能流、能流密度等概念。理解惠更斯原理和波的疊加原理。駕馭波的相干條件。能應(yīng)用相位差或波程差概念分析和確定相干波疊加后振幅加強(qiáng)和減弱的條件。理解駐波和其形成條件。理解駐波和行波的區(qū)分。【重點(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：波動(dòng)方程的建立；波能量和能流、能流密度；惠更斯原理和波的疊加原理；波的相干；駐波▲本章難點(diǎn)：波動(dòng)方程的建立；波的相干；駐波【教學(xué)過程】1機(jī)械波產(chǎn)生、平面簡諧波的波動(dòng)方程2學(xué)時(shí)2波的能量、能流密度、波的干預(yù)2學(xué)時(shí)3駐波、聲波、習(xí)題2學(xué)時(shí)《講授》一、機(jī)械波的產(chǎn)生和傳播1、波種類：（1）機(jī)械波（2）電磁波2、機(jī)械波和其產(chǎn)生的條件產(chǎn)朝氣械波的條件有兩個(gè)：一個(gè)是波源；另一個(gè)是具有彈性和慣性的彈性媒質(zhì)．3、橫波和縱波4、波的形成和傳播（略）5、波的頻率、波長和波速（1）波速u（2）頻率ν（周期T）（3）波長λ（4）三者關(guān)系(7—1)6、波的幾何描繪·球面波和平面波（1）波陣面（2）波線（3）球面波和平面波二、平面簡諧波的表達(dá)式1、平面簡諧波概念2、平面簡諧波的表達(dá)式（7－2）這就是以速度在軸正向傳播的平面簡諧波的表達(dá)式；由于和，（7－5）式還可以寫成另外一種形式：（7－3）平面簡諧波表達(dá)式的物理意義（1）若x＝常數(shù)（2）若t=常數(shù)（3）x,t都變更沿坐標(biāo)軸的負(fù)向傳播的平面簡諧波（7－4）這就是所求的波動(dòng)表達(dá)式。［例7—2］在前例中，若波速為=1．振幅為m，圓頻率為；在時(shí)，位于原點(diǎn)處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)速度（留意區(qū)分波的傳播速度及質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)速度）．試求：數(shù)值形式的波動(dòng)表達(dá)式；s時(shí)，X軸上各質(zhì)點(diǎn)的位移分布規(guī)律；m處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)規(guī)律．解：（1）為了求得波動(dòng)表達(dá)式，應(yīng)先求位于原點(diǎn)處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)初位相．這個(gè)質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)速度為：以初始條件時(shí)代入，得或?qū)⒏饔嘘P(guān)數(shù)值代人（1）式，得數(shù)值形式的波動(dòng)表達(dá)式為：（2）將秒代入（2）式，得該時(shí)刻Y軸上各質(zhì)點(diǎn)的位移分布規(guī)律為：（3）將m代入（2）式，得該處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)規(guī)律為：［例7—3］有一以速率、沿軸正向傳播的平面簡諧波，已知始點(diǎn)的···OP0Pux···OP0Puxx0X解：在軸上取隨意點(diǎn)P，其坐標(biāo)為．，振動(dòng)由傳到P，需時(shí)，故P處質(zhì)點(diǎn)在時(shí)刻的位移，等于在時(shí)間之前（即時(shí)刻）處質(zhì)點(diǎn)的位移，于是得：這就是所求平面簡諧波的表達(dá)式．[第十五次]三、波的能量能流密度波的汲取1、波的能量設(shè)有一平面簡諧波在密度為的彈性媒質(zhì)中沿X軸正向傳播，其表達(dá)示為在媒質(zhì)中坐標(biāo)為處取一體積元，其質(zhì)量為，當(dāng)波動(dòng)傳播到這個(gè)體積元，依據(jù)上式，其振動(dòng)速度為體積元的振動(dòng)動(dòng)能為（7－5）可以證明，體積元的彈性勢能也為（7－6）體積元的總機(jī)械能為其動(dòng)能和彈性勢能之和，即（7－7）從以上三式看到，在行波傳播過程中，體積元的動(dòng)能和勢能是同相的，而且是相等的．2、能量密度（1）波的能量密度（7－8）（2）平均能量密度（在一個(gè)周期內(nèi)的平均值）（7－9）3、能流密度（1）能流（2）能流密度或波的強(qiáng)度（7－10）4、波的汲?。ㄗ詫W(xué)）［例7－7］一頻率為500Hz的平面簡諧波，在密度為kg·m-3的空氣中以m·s-1的速度傳播，到達(dá)耳時(shí)的振幅為cm，試求：耳中的平均能量密度和聲強(qiáng)。解：平均能量密度為聲強(qiáng)I（即能流密度）的大小為四、惠更斯原理1、原理于1690年提出，媒質(zhì)中波動(dòng)傳到的各點(diǎn)，都可看作是放射子波的波源；在其后的任一時(shí)刻，這些子波的包跡就確定新的波陣面．這就是所謂的惠更斯原理．2、定性說明現(xiàn)象（1）衍射；（2）波的反射和折射（略）五、波的疊加原理波的干預(yù)1、波的疊加原理（1）二波若在一區(qū)域相遇后再分開，其傳播狀況（如頻率、波長、傳播方向等）及未相遇時(shí)一樣，互不干擾；（2）在相遇區(qū)域內(nèi)，任一質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)為二波所引起的合振動(dòng)。2、波的干預(yù)（1）現(xiàn)象（2）條件兩列波頻率一樣、振動(dòng)方向一樣、位相一樣或位相差恒定3、探討設(shè)有兩個(gè)相干波源和，振動(dòng)方程分別為式中ω為圓頻率，、為波源的振幅，、為波源的初位相，依據(jù)相干波源的條件，可知兩波源的位相差－是恒定的．從這兩個(gè)波源發(fā)出的波在空間任一點(diǎn)P相遇時(shí)，P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)可按疊加原理來計(jì)算．設(shè)P點(diǎn)分開和的間隔分別為和，并設(shè)這兩個(gè)波到達(dá)P點(diǎn)時(shí)的振幅分別為和，被長為，那未P點(diǎn)的兩個(gè)分振動(dòng)為而合成振動(dòng)為式中因?yàn)閮蓚€(gè)相干波在空間任一點(diǎn)所引起的兩個(gè)振動(dòng)的周相差是一個(gè)恒量，可知每一點(diǎn)的合振幅A也是恒量．并由A式可知，合適下述條件（7－11）的空間各點(diǎn)，合振幅最大，這時(shí)。合適下述條件（7－12）的空間各點(diǎn)，合振幅最小，這時(shí)。假設(shè)，即對于同位相相干波源，上述條件可簡化為（7－13）表示從波源和動(dòng)身的兩個(gè)相干波到達(dá)P點(diǎn)時(shí)所經(jīng)路程之差稱為波程差。所以上列兩式說明，當(dāng)兩個(gè)相干波源為同位相時(shí)，在兩個(gè)波的疊加的地區(qū)內(nèi)，在波程差等于零或等于波長的整數(shù)倍的各點(diǎn)，振幅最大；在波程差等于半波長的奇數(shù)倍的各點(diǎn)，振幅最小。［例7－9］如圖所示，在同一介質(zhì)中，相距為20m的兩點(diǎn)（A、B）處各有一個(gè)波源，它們作同頻率（Hz）、同方向的振動(dòng)。設(shè)它們激起的波為平面簡諧波，振幅均為5cm，且A點(diǎn)為波峰時(shí)，B點(diǎn)恰為波谷，求AB連線上因干預(yù)而靜止的各點(diǎn)的位置。設(shè)波速為200?！ぁぁぁCB解：首先選定坐標(biāo)系，程度向右為X軸正向，選擇A點(diǎn)為坐標(biāo)原點(diǎn)，設(shè)A點(diǎn)振動(dòng)的初相為零，由已知條件，則A點(diǎn)和B點(diǎn)的振動(dòng)表達(dá)式分別為以A點(diǎn)為波源向C點(diǎn)傳播的波動(dòng)表達(dá)式為其中，以B點(diǎn)為波源（仍以A點(diǎn)為原點(diǎn)）向C點(diǎn)傳播的波動(dòng)表達(dá)式為（考慮到）因干預(yù)而靜止的條件為位相差化簡后，得將m代入上式m解出在AB連線上因干預(yù)而靜止的各點(diǎn)的位置m。[第十六次]［例7－10］如圖所示，波源S發(fā)出一列簡諧波沿X方向傳播。在其傳播的途徑上有一障礙物，其上有兩個(gè)相對于S對稱的小孔和，小孔之間的間隔，是S波源發(fā)出波的波長。求沿圖示X軸上干預(yù)加強(qiáng)及減弱點(diǎn)的位置?！ぁXSS1S2r1r2O解：和可以看作是位在波源發(fā)出的第4個(gè)波面上的新的子波波源。它們發(fā)出的子波是相干波，且初相位一樣。依據(jù)題意，發(fā)出的一列子波沿X方向傳播（即方向）；發(fā)出的一列子波沿方向傳播，兩列波在X軸的P點(diǎn)上相遇。（1）求干預(yù)加強(qiáng)點(diǎn)的分布，其中，代入上式后得：題意要求x≥0，故上式成立的條件k≤4，即k只能?。?，2，3，4四個(gè)數(shù)。加強(qiáng)點(diǎn)的分布如下：；；；（2）求干預(yù)減弱點(diǎn)的分布，整理后得欲使解符合題意，x≥0；要求分子≥0；k必需≤3.5，由此確定k的取值為0，1，2，3四個(gè)數(shù)。減弱點(diǎn)的分布如下：；；；由解題過程得知，k的取值要符合題意，不行隨意選取。六、駐波1、形成兩列振幅一樣的相干波相向傳播時(shí)疊加而成的波，叫做駐波。2、試驗(yàn)3、特點(diǎn)4、表達(dá)式5、半波損失七、聲波超聲波次聲波（理解）1、聲波分類；2、聲強(qiáng)級練習(xí)一、填空題：1頻率為500Hz的波，其速度為350m/s，位相差為的兩點(diǎn)間間隔為。2A、B是簡諧波波線上的兩點(diǎn)。已知B點(diǎn)的位相比A點(diǎn)落后1/3π，A、B兩點(diǎn)相距0.5m，波的頻率為100Hz，則該波的波長λ=m.波速u=m/s.S1S2P3λ10λ/33如圖所示，P點(diǎn)距波源S1和S2的間隔分別為3λS1S2P3λ10λ/34S1、S2為振動(dòng)頻率、振動(dòng)方向均一樣的兩個(gè)點(diǎn)波源，振動(dòng)方向垂直紙面，兩者相距3λ／2（λ為波長）如圖所示．已知S1的初位相為π／2．··S1S2MNC·（l）若使射線S2··S1S2MNC·（2）若使S1S2連線的中垂線MN上各點(diǎn)由兩列波引起的振動(dòng)均干預(yù)相消，則S2的初位相應(yīng)為。三、計(jì)算題：1某質(zhì)點(diǎn)作簡諧振動(dòng)，周期為2s，振幅為0.06m，開場時(shí)（t=0），質(zhì)點(diǎn)恰好處在負(fù)向最大位移處，求(1)該質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程；(2)此振動(dòng)以速度u=2m·s–1沿x軸正方向傳播時(shí)，形成的一維簡諧波的波動(dòng)方程；(3)該波的波長。2教材7—20題7—22題【本章作業(yè)】：7—3、4、10【本章小結(jié)】1根本概念：波長、波速、周期（頻率）、波強(qiáng)度2根本原理：⑴惠更斯原理、波的疊加原理⑵建立平面簡諧波的波動(dòng)方程的方法⑶波的能量傳播特征⑷相干波疊加后振幅加強(qiáng)和減弱的條件⑸駐波和其形成條件、特點(diǎn)【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第十七次]第八章氣體分子運(yùn)動(dòng)論【教學(xué)目的】能從宏觀和統(tǒng)計(jì)意義上理解壓強(qiáng)、溫度、內(nèi)能等概念。理解系統(tǒng)的宏觀性質(zhì)是微觀運(yùn)動(dòng)的統(tǒng)計(jì)表現(xiàn)。理解氣體分子熱運(yùn)動(dòng)的圖象。理解志向氣體的壓強(qiáng)公式和溫度公式以和它們的物理意義。通過推導(dǎo)氣體壓強(qiáng)公式，理解從提出模型、進(jìn)展統(tǒng)計(jì)平均、建立宏觀量及微觀量的聯(lián)絡(luò)到說明宏觀量微觀本質(zhì)的思想和方法。理解氣體分子平均碰撞頻率和平均自由程。理解氣體分子平均能量按自由度均分定理，并會應(yīng)用該定理計(jì)算志向氣體的內(nèi)能。理解麥克斯韋速率分布律和速率分布曲線的物理意義。理解氣體分子熱運(yùn)動(dòng)的算術(shù)平均速率、均方根速率、最可幾速率的求法和意義?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：志向氣體狀態(tài)方程；壓強(qiáng)公式和溫度公式；能均分定理；內(nèi)能；麥克斯韋速率分布律；算術(shù)平均速率、均方根速率、最可幾速率；平均碰撞頻率和平均自由程▲本章難點(diǎn)：能均分定理；內(nèi)能；麥克斯韋速率分布律【教學(xué)過程】1志向氣體狀態(tài)方程；壓強(qiáng)公式和溫度公式2學(xué)時(shí)2能均分定理；內(nèi)能；麥克斯韋速率分布律、平均自由程2學(xué)時(shí)《講授》一、平衡狀態(tài)志向氣體狀態(tài)方程1、狀態(tài)參量2、平衡狀態(tài)3、平衡過程．4、志向氣體狀態(tài)方程（8－1）這就是志向氣體狀態(tài)方程，式中是氣體的摩爾數(shù)。［例8－1］一容器內(nèi)有0.100kg氧氣，其壓強(qiáng)為Pa，溫度為320K。因容器漏氣，稍后，測得壓強(qiáng)減到原來的5/8，溫度降到300K。求：（1）容器的體積；（2）在兩次觀測之間漏掉多少氧氣。解：（1）可按志向氣體狀態(tài)方程，求容器的體積，已知：M=0.100kgkg?mol-1（因氧氣的分子量為32），T=320K，P=Pa；R值應(yīng)取R=8.31J?mol-1?K-1。代入狀態(tài)方程得（2）已知在漏氣一段時(shí)間后，壓強(qiáng)減小到Pa，溫度降到=300K。如以表示容器中剩余的氧氣質(zhì)量，從狀態(tài)方程得因此，漏掉的氧氣質(zhì)量為二、氣體分子運(yùn)動(dòng)論的壓強(qiáng)公式1、志向氣體的分子模型（1）氣體分子的大小及氣體分子間的間隔比擬，可以忽視不計(jì)．所以氣體分子可看作為大小可以不計(jì)的小球，它們的運(yùn)動(dòng)則遵守牛頓運(yùn)動(dòng)定律．（2）可把每個(gè)分子看作完全彈性的小球，它們相撞或及器壁相撞時(shí)，遵守能量守恒定律和動(dòng)量守恒定律．（3）氣體分子之間的平均間隔相當(dāng)大，所以除碰撞的瞬間外，分子間的互相作用也略去不計(jì)．此外，為避開一些有關(guān)的困難性，分子所受的重力也忽視不計(jì)．這種模型便是志向氣體的分子模型．2、兩點(diǎn)假設(shè)（1）容器中任一位置處單位體積內(nèi)的分子數(shù)不比其他位置占有優(yōu)勢，（2）分子沿任一方向的運(yùn)動(dòng)不比其他方向的運(yùn)動(dòng)占有優(yōu)勢．3、三點(diǎn)推論（1）沿空間各方向運(yùn)動(dòng)的分子數(shù)目是相等的；（2）從一個(gè)體積元飛向上、下、左、右、前、后的分子數(shù)各為；（3）分子速度在各個(gè)方向上的重量的各種平均值相等，例如等等．4、志向氣體壓強(qiáng)公式的推導(dǎo)（過程略）（8－2）平均平動(dòng)動(dòng)能（8－3）式（8－2）可寫作（8－4）這就是氣體分子運(yùn)動(dòng)論的壓強(qiáng)公式．5、氣體分子平均平動(dòng)動(dòng)能及溫度的關(guān)系由志向氣體狀態(tài)方程得式中是單位體積中的分子數(shù)．R和都是恒量，兩者的比值同樣是個(gè)恒量，稱為玻耳茲曼常數(shù)，用k表示因此，志向氣體狀態(tài)方程可改寫作（8－5）將上式和氣體壓強(qiáng)公式（8－4）比擬，得（8－6）［例8－2］今有一容積為10cm3的電子管，當(dāng)溫度為300K時(shí)用真空泵抽成高真空，使管內(nèi)壓強(qiáng)為mmHg，問管內(nèi)有多少氣體分子？這些分子總的平動(dòng)動(dòng)能是多少？解：已知?dú)怏w體積V=10cm3=10－5m3，溫度T=300K，壓力P=mmHg=Pa，玻爾茲曼恒量J?K，設(shè)管內(nèi)總分子數(shù)為N，則由式（8—5），得個(gè)由式（8—4）可得總的分子平動(dòng)動(dòng)能代入已知數(shù)據(jù)，得J應(yīng)當(dāng)指出，溫度是大量氣體分子熱運(yùn)動(dòng)的集體表現(xiàn)，具有統(tǒng)計(jì)的意義；對個(gè)別分子，說它有溫度，是沒有意義的。6、氣體分子的方均根速率依據(jù)氣體分子平均平動(dòng)動(dòng)能的公式，我們可以求出給定氣體在肯定溫度下，分子運(yùn)動(dòng)速度的平方的平均值．假設(shè)把這平方的平均值開方，就可得出氣體分子速度的一種平均值，稱為氣體分子的方均根速率：（8－7）[第十八次]三、能量按自由度均分原理志向氣體的內(nèi)能1、自由度（1）概念（2）分子自由度①單原子分子②雙原子剛性分子③多原子剛性分子2、能量按自由度均分原理（1）原理在平衡狀態(tài)下，由于氣體分子無規(guī)則運(yùn)動(dòng)的結(jié)果，可以推論，任何一種可能的運(yùn)動(dòng)都不會比另一種可能的運(yùn)動(dòng)特殊占有優(yōu)勢，時(shí)機(jī)是完全均等的，而且平均說來，不管何種運(yùn)動(dòng)，相應(yīng)于每一個(gè)可能自由度的平均動(dòng)能都應(yīng)相等．這一能量安排所遵循的原理，稱為能量按自由度均分原理．（2）分子平均總動(dòng)能氣體分子有個(gè)平動(dòng)自由度、個(gè)轉(zhuǎn)動(dòng)自由度和個(gè)振動(dòng)自由度，那末分子的平均平動(dòng)動(dòng)能、平均轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能和平均振動(dòng)動(dòng)能分別為、和，而分子的平均總動(dòng)能為（3）分子的平均總能量（4）剛性分子平均總能量（8—8）3、志向氣體的內(nèi)能（1）內(nèi)能概念（2）志向氣體的內(nèi)能（8－9）四、麥克斯韋分子速率分布定律1、速率分布2、麥克斯韋分子速率分布定律（8－10）②麥克斯韋分子速率分布函數(shù)（8－12）3、意義4、歸一化條件或5、應(yīng)用（1）最可幾速率（8一13）（2）平均速率（求解方法）（8－14）五、分子碰撞和平均自由程1、自由程（1）概念；（2）平均自由程；（3）平均碰撞頻率（8－15）（8－16）依據(jù)，我們可以求出和溫度T和壓強(qiáng)p之間的關(guān)系（8－16a）練習(xí)一、填空題：1若某種志向氣體分子的方均根速率m/s，氣體壓強(qiáng)為Pa，則該氣體的密度為ρ＝。2室溫下1mol雙原子分子志向氣體的壓強(qiáng)為p，體積為V，則此氣體分子的平均動(dòng)能為。3容器中貯有1mol的氮?dú)猓瑝簭?qiáng)為1.33Pa，溫度為7℃，則（1）1m3中氮?dú)獾姆肿訑?shù)為________________；（2）容器中的氮?dú)獾拿芏葹開_______________；（3）1m3中氮分子的總平動(dòng)動(dòng)能為______________。（玻耳茲曼常量k＝1.38×）二、選擇題：1若志向氣體的體積為V，壓強(qiáng)為P，溫度為T，一個(gè)分子的質(zhì)量為m，k為玻耳茲曼常量，R為摩爾氣體常量，則該志向氣體的分子數(shù)為：（A）PV/m；（B）PV/(kT)；（C）PV/(RT)；（D）PV/(mT)。2三個(gè)容器A、B、C中裝有同種志向氣體，其分子數(shù)密度n一樣，而方均根速率之比為()1/2：()1/2：()1/2=1：2：4，則其壓強(qiáng)之比PA：PB：PC為：（A）1：2：4；（B）4：2：1；（C）1：4：16；（D）1：4：8.3壓強(qiáng)為p、體積為V的氫氣（視為剛性分子志向氣體）的內(nèi)能為：（A）；（B）；（C）；（D）pV；OABv0vf(v)4麥克斯韋速率分布曲線如圖所示，圖中OABv0vf(v)（A）v0為最可幾速率；（B）v0為平均速率；（C）v0為方均根速率；（D）速率大于和小于v0的分子數(shù)各占一半?！颈菊伦鳂I(yè)】：8—3、4、5、8【本章小結(jié)】1根本概念：⑴自由度⑵分子平均能量⑶內(nèi)能⑷算術(shù)平均速率⑸均方根速率⑹最可幾速率⑺平均碰撞頻率⑻平均自由程2根本原理：⑴志向氣體狀態(tài)方程：或⑵壓強(qiáng)公式：⑶溫度公式：⑷能量按自由度均分原理⑸麥克斯韋分子速率分布率：【參考書】：程守珠、江之永一般物理學(xué)（第五版）；張三慧高校物理學(xué)（第二版）趙近芳高校物理學(xué)（第一版）[第十九次]第九章熱力學(xué)的物理根底【教學(xué)目的】駕馭功和熱量的概念。理解平衡過程。駕馭熱力學(xué)第肯定律。能嫻熟地分析、計(jì)算志向氣體各等值過程和絕熱過程中的功、熱量、內(nèi)能變更量和卡諾循環(huán)的效率。理解可逆過程和不行逆過程。理解熱力學(xué)第二定律的兩種敘述，理解這兩種敘述的等價(jià)性。理解熱力學(xué)第二定律的統(tǒng)計(jì)意義和無序性，理解熵的概念?！局攸c(diǎn)、難點(diǎn)】※本章重點(diǎn)：熱力學(xué)第肯定律和應(yīng)用；絕熱過程；卡諾循環(huán)和效率；熱力學(xué)第二定律；可逆過程和不行逆過程▲本章難點(diǎn)：熱力學(xué)第肯定律和應(yīng)用；絕熱過程【教學(xué)過程】1熱力學(xué)第肯定律和應(yīng)用、摩爾熱容2學(xué)時(shí)2絕熱過程、循環(huán)過程、卡諾循環(huán)和效率2學(xué)時(shí)3熱力學(xué)第二定律；可逆過程和不行逆過程2學(xué)時(shí)《講授》一、功熱量內(nèi)能二、熱力學(xué)第肯定律1、定律內(nèi)容（1）積分形式（9－1）理解：各量正負(fù)的規(guī)定（2）微分形式（9－2）2、準(zhǔn)靜態(tài)過程3、準(zhǔn)靜態(tài)過程中的功（以氣缸內(nèi)氣體膨脹為例）（9－3）則熱力學(xué)第肯定律可寫作：（9－4）或（9－6）dOaVbpc［例9－1］一系統(tǒng)由如圖所示的a狀態(tài)沿abc到達(dá)c狀態(tài)，有336J熱量傳入系統(tǒng)，而系統(tǒng)作功126J。（1）經(jīng)adc過程，系統(tǒng)作功42J，試問有多少熱量傳入系統(tǒng)？（2）當(dāng)系統(tǒng)由c狀態(tài)沿dOaVbpc解：（1）已知系統(tǒng)由a→b→c過程中J，J。由熱力學(xué)第肯定律有，即：J當(dāng)系統(tǒng)由a→d→c，已知：J，J。由熱力學(xué)第肯定律有，即：J（2）已知系統(tǒng)由c→a，J，J由熱力學(xué)第肯定律有J<0即該過程為放熱過程.三、熱肯定律對志向氣體等值過程的應(yīng)用1、等容過程（）（1）。（2）其中2、等溫過程（）（1）．（2）而所以（9－8a）應(yīng)用的關(guān)系式，上式也可寫作（9－8b）3、等壓過程（）（1）（9－9）（2）（9－10）（3）（9－11）四、氣體的摩爾熱容1、摩爾熱容我們知道，向一物體傳遞熱量，熱量Q的量值用下式計(jì)算式中M是物體的質(zhì)量，c是比熱，和為傳熱前后物體的溫度。叫做這物體的熱容。假設(shè)取1mol的物體，即取，相應(yīng)的熱容就是，稱為摩爾熱容，用大寫字母C來表示．按定義：摩爾熱容是1mol的物質(zhì)，當(dāng)溫度上升1K時(shí)所汲取的熱量．2、氣體的定容摩爾熱容而得（9－12）3、氣體的定壓摩爾熱容己知所以所以（9－13a）上式稱為邁耶（Mayer）公式，即（9－13b）定壓摩爾熱容及定容摩爾熱容的比值，常用來表示，稱為比熱比，可以寫作（9－14）［例9－2］20mol氧氣由狀態(tài)1變更到狀態(tài)2所經(jīng)驗(yàn)的過程如圖例9—2所示，（1）沿1→m→2途徑；（2）沿1→2直線。試分別求出這兩個(gè)過程中的A及Q以和氧氣內(nèi)能的變更。氧分子當(dāng)成剛性分子志向氣體對待。OO10V(L)P(1.013×105pa