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3.3.1高斯光束的振幅和強(qiáng)度分布4.圖(3-8)基模光斑半徑隨z按雙曲線規(guī)律的變化5.基模光斑半徑隨z按雙曲線規(guī)律變化，如圖(3-8)。

3.3.2高斯光束的相位分布1.隨坐標(biāo)而變化，與腔的軸線相交于點(diǎn)的等相位面的方程為

忽略由于z變化引起的的微小變化，用代替，則在腔軸附近有

令，則有：

3.3.2高斯光束的相位分布當(dāng)z0＞0時(shí)，z-z0＜0；而當(dāng)z0＜0時(shí),z-z0＞0

2.表明等位相面在近軸區(qū)域可看成半徑為R0的球面3.由式子可知：當(dāng)當(dāng)共焦腔反射鏡面是共焦場(chǎng)中曲率最大的等相位面4.共焦場(chǎng)中等相位面的分布如圖(3-9)所示。

圖(3-9)共焦腔中等位相面的分布1.遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角(全角)

定義為雙曲線的兩根漸近線之間的夾角（參見圖(3-8)）

2.由波動(dòng)光學(xué)知道，在單色平行光照明下，一個(gè)半徑為r的圓孔夫瑯和費(fèi)衍射角(主極大至第一極小值之間的夾角)。與上式相比較可知．高斯光束半角遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角在數(shù)值上等于以腰斑為半徑的光束的衍射角，即它已達(dá)到了衍射極限。

3.共焦腔基模光束的理論發(fā)散角具有毫弧度的數(shù)量綴，它的方向性相當(dāng)好。

4.由于高階模的發(fā)散角是隨著模的階次的增大而增大，所以多模振蕩時(shí)，光束的方向性要比單基模振蕩差。

3.3.3高斯光束的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角1.亮度B:單位面積的發(fā)光面在其法線方向上單位立體角范圍內(nèi)輸出去的輻射功率。

2.一般的激光器是向著數(shù)量級(jí)約為10－6sr的立體角范圍內(nèi)輸出激光光束的。而普通光源發(fā)光(如電燈光)是朝向空間各個(gè)可能的方向的，它的發(fā)光立體角為4πsr。相比之下，普通光源的發(fā)光立體角

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