試井分析基本知識(shí)

大慶石油學(xué)院二○○五年七月試井分析基本知識(shí)主講人：尹洪軍1第一章緒論

第一節(jié)概述第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋 第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型 第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別 第四節(jié)各種類型油藏壓力特征 第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析 第二節(jié)恢復(fù)分析目錄2第一章緒論一、試井概念試井是一種以滲流力學(xué)理論為基礎(chǔ)，以各種測(cè)試儀表為手段，通過(guò)對(duì)油井、氣井或水井生產(chǎn)動(dòng)態(tài)的測(cè)試來(lái)研究油、氣、水層和測(cè)試井的各種物理參數(shù)、生產(chǎn)能力，以及油、氣、水層之間的連通關(guān)系的方法。試井產(chǎn)能試井(DeliverabilityWellTest)不穩(wěn)定試井(TransientWellTest)第一節(jié)概述3第一章緒論二、不穩(wěn)定試井的用途

(1)確定油氣井內(nèi)已鉆開(kāi)油氣層的污染情況或增產(chǎn)措施的效果；

(2)確定油層在流動(dòng)條件下的滲透性或地層流動(dòng)系數(shù)等地層參數(shù)；

(3)推算油氣井的平均地層壓力；

(4)確定油氣井排驅(qū)面積的形狀、大小以及單井控制儲(chǔ)量；

(5)確定油氣井附近的地質(zhì)結(jié)構(gòu)，如斷層、裂縫、油水邊界和井間連通情況等。

4第一章緒論三、發(fā)展過(guò)程在20世紀(jì)30年代，測(cè)定地層“靜止”壓力1935年~1949年，研究不穩(wěn)定試井的理論50年代至60年代中期，MDH方法，Horner方法，MBH方法60年代中期以后，試井研究的進(jìn)展顯著:(1)不穩(wěn)定試井早期的“續(xù)流段”(2)垂直裂縫井的模型(3)雙重介質(zhì)(雙孔隙度地層)理論(4)對(duì)氣井的不穩(wěn)定試井曲線也形成了一套理論。(5)干擾測(cè)試、脈沖試井、中途測(cè)試和多油層試井等試井理論與應(yīng)用都有新的進(jìn)展。5第一章緒論三、發(fā)展過(guò)程50年代起，玉門、克拉瑪依油田開(kāi)始應(yīng)用不穩(wěn)定試井曲線

60年代

，大慶油田、勝利油田使用試井曲線確定地層壓力

70年代，四川將雙重介質(zhì)理論用于碳酸巖鹽裂縫性氣田80年代以后，不穩(wěn)定試井技術(shù)的推廣與使用，系統(tǒng)的總結(jié)：童憲章，壓力恢復(fù)曲線在油氣田開(kāi)發(fā)中的應(yīng)用姜尚禮，試井分析理論基礎(chǔ)劉能強(qiáng)，實(shí)用現(xiàn)代試井解釋方法試井手冊(cè)(下冊(cè))

中國(guó)油氣井測(cè)試資料解釋范例6第一章緒論四、與其它方法的比較

由巖心分析得到的地層滲透率只能代表取心井點(diǎn)處的絕對(duì)滲透率。它的優(yōu)點(diǎn)是能準(zhǔn)確反映滲透率沿地層厚度的變化，但對(duì)確定產(chǎn)能則意義不大。用地球物理方法求滲透率大都必須依據(jù)巖心分析或其它資料，而且精度不高，也只能代表井底周圍附近地帶的情況。只有用試井的辦法才能求出與井的產(chǎn)能直接相關(guān)的、代表井附近較大范圍的平均有效滲透率；也只有通過(guò)試井才能確定工藝條件變化（例如油層堵塞和改造措施）引起的滲透率變化以及相應(yīng)的產(chǎn)能變化。7四、與其它方法的比較與巖心分析相比，試井工藝簡(jiǎn)單，成本低廉，在整個(gè)開(kāi)發(fā)過(guò)程中隨時(shí)都可進(jìn)行，每口井都可以做。試井所取得的參數(shù)是開(kāi)發(fā)工作所需要的。其中壓力是開(kāi)發(fā)油田的重要參數(shù)。僅僅根據(jù)地質(zhì)和地球物理資料往往很難判斷斷層和地層相變界限和封閉性。試井則可以為判斷油藏界限提供很有價(jià)值的信息。只有通過(guò)試井才能求出由于井的滲流不完善造成的附加阻力（表皮效應(yīng)）的可靠性。五十多年來(lái)，試井是認(rèn)識(shí)油層、獲得油田開(kāi)發(fā)動(dòng)態(tài)參數(shù)（滲透率、表皮系數(shù)、地層壓力等）的重要手段。8第一章緒論五、注意事項(xiàng)

(1)加強(qiáng)滲流力學(xué)基礎(chǔ)理論的學(xué)習(xí)；

(2)在學(xué)習(xí)中要注意理解各符號(hào)的物理含義和所采用的單位；

(3)不同地質(zhì)條件下的油氣試井曲線，應(yīng)該用不同的地質(zhì)模型與數(shù)學(xué)模型去處理與分析；

(4)對(duì)不穩(wěn)定試井曲線，應(yīng)該從整體出發(fā)，在系統(tǒng)分析基礎(chǔ)上正確識(shí)別曲線，只有正確地識(shí)別曲線才能有可靠的解釋；

(5)試井曲線的分析應(yīng)該采用多種分析方法，取得一致的結(jié)果，并且有其它地質(zhì)資料或動(dòng)態(tài)資料的驗(yàn)證，才能得到可信的結(jié)論。9第一章緒論

第一節(jié)概述

第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋 第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型 第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別 第四節(jié)各種類型油藏壓力特征 第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析 第二節(jié)恢復(fù)分析目錄10第一章緒論一、基本微分方程和壓降公式第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)11p=p(r，t)——距離井r(m)處在t(h)時(shí)刻的壓力，MPa；pi——原始地層壓力，MPa；r——離井的距離，m；K——地層滲透率，μm2；

h——地層厚度，m；μ——流體粘度，mPa?s；φ——地層孔隙度；Ct——地層及其中流體的綜合壓縮系數(shù)，(MPa)-1，

rw——井的半徑，m；

q——井的地面產(chǎn)量，m3/d；B——原油的體積系數(shù)，無(wú)因次；η——導(dǎo)壓系數(shù)，μm2?MPa/mPa?s。第一章緒論12

(1.3)地層壓力分布的線源解公式：第一章緒論地層壓力分布曲線13壓降公式：pwft014二、壓力恢復(fù)公式第一章緒論Δt0-tptppipw0-tp-qq井A井BΔt設(shè)想：

1．井A在關(guān)井后繼續(xù)以恒定產(chǎn)量q一直生產(chǎn)下去(即設(shè)想井A并不關(guān)井)；

2．有一口井B，它與井A同井眼，從井A關(guān)井的時(shí)刻開(kāi)始，以恒定的注入量q注入，或以恒定產(chǎn)量－q生產(chǎn)。

應(yīng)用疊加原理導(dǎo)出壓力恢復(fù)公式。15第一章緒論Horner公式

:MDH公式

:(1.14)(1.15)(1.17)16lg

Δt第一章緒論三、由壓降曲線或壓力恢復(fù)曲線求參數(shù)pwflgtpwspws壓降曲線Horner曲線MDH曲線常規(guī)試井分析方法半對(duì)數(shù)試井分析方法17第一章緒論pwf(1h)和pws(1h)必須在壓降曲線和壓力恢復(fù)曲線的直線段上或它們的延長(zhǎng)線上取值。

流動(dòng)系數(shù)

地層系數(shù)

有效滲透率

表皮系數(shù)

18第一章緒論四、實(shí)測(cè)壓力恢復(fù)曲線的影響因素4.1“續(xù)流”的影響實(shí)際油井的關(guān)井是在地面控制的，井筒內(nèi)又有一定的體積，由于關(guān)井時(shí)井底壓力比地層內(nèi)壓力要低，故關(guān)井后仍有一部分液體從地層內(nèi)繼續(xù)流入井底，這樣就延緩了壓力的恢復(fù)，于是就造成實(shí)測(cè)壓力恢復(fù)曲線的初始段比理論上要滯后一段。

地面產(chǎn)量q10qqPWBS井底產(chǎn)量q2t4.2邊界的影響

對(duì)于均質(zhì)油藏，在推導(dǎo)理論公式時(shí)曾假定地層是無(wú)限大的，但實(shí)際油層卻總是有限的。但在關(guān)井后期，壓力傳播到邊界，這時(shí)已不可能象理論上那樣地層內(nèi)有無(wú)限多的液體向井底積聚，使井底壓力無(wú)限地恢復(fù)，故實(shí)測(cè)曲線開(kāi)始平緩，即井底壓力不可能無(wú)限地恢復(fù)到原始地層壓力的值。另外。由于斷層的影響，曲線后期會(huì)上翹。lgΔtΔpACDEFF’B19第一章緒論五、一些重要的基本概念5.1無(wú)因次量(Dimensionlessquantities)壓降公式20第一章緒論5.2井筒儲(chǔ)集常數(shù)(WellboreStorageConstant)油井剛開(kāi)井或剛關(guān)井時(shí)，由于原油具有壓縮性等多種原因，地面產(chǎn)量q1與井底產(chǎn)量q2并不相等，如圖所示。這種現(xiàn)象，就叫做“井筒儲(chǔ)存效應(yīng)”，或“井筒儲(chǔ)集效應(yīng)”。q2=0(開(kāi)井情形)或q2=q(關(guān)井情形)的那一段時(shí)間，稱為“純井筒儲(chǔ)集”階段，簡(jiǎn)寫作PWBS(PureWellboreStorage)。地面產(chǎn)量q10qqPWBS井底產(chǎn)量q2t0qqPWBS地面產(chǎn)量q1井底產(chǎn)量q2t21用“井筒儲(chǔ)集常數(shù)”來(lái)描述井筒儲(chǔ)集效應(yīng)的強(qiáng)弱程度，即井筒靠其中原油的壓縮等原因儲(chǔ)存原油或靠釋放井筒中壓縮原油的彈性能量等原因排出原油的能力，并用C代表：其中ΔV是井筒中所儲(chǔ)原油體積的變化，Δp是井筒壓力的變化。

在純井筒儲(chǔ)集階段有：第一章緒論225.3表皮效應(yīng)與表皮系數(shù)(Skin)設(shè)想在井筒周圍有一個(gè)很小的環(huán)狀區(qū)域。由于種種原因，譬如鉆井泥漿的侵入、射開(kāi)不完善、酸化、壓裂見(jiàn)效等等，這個(gè)小環(huán)狀區(qū)域的滲透率與油層不相同。因此，當(dāng)原油從油層流入井筒時(shí)，在這里產(chǎn)生一個(gè)附加壓力降。這種現(xiàn)象叫做表皮效應(yīng)(或趨膚效應(yīng))。把這個(gè)附加壓降(用pS表示)無(wú)因次化，得到無(wú)因次附加壓降，用它來(lái)表征一口井表皮效應(yīng)的性質(zhì)和嚴(yán)重程度，稱之為表皮系數(shù)(或趨膚因子，污染系數(shù)等)，用S表示

第一章緒論23ppipwfrwe=rwS=0rpiS>0pwfpΔpS>0rwe<rwrwerwrprwe>rwpiΔpS<0pwfrwrweS<0r表皮效應(yīng)的附加壓降:井底壓力公式:折算半徑或有效半徑：

rwe=rw：即S=0，井未受污染。rwe<rw：即S>0，井受污染；rwe越小，污染越嚴(yán)重。rwe>rw：即S<0，井的增產(chǎn)措施見(jiàn)效，rwe越大，措施效果越好。第一章緒論24第一章緒論5.4流動(dòng)階段及從每一流動(dòng)階段可以獲得的信息

第四階段——這是早在本世紀(jì)20年代就已為人們所研究的階段。把生產(chǎn)井關(guān)閉，下入壓力計(jì)測(cè)壓，由此獲得平均地層壓力，然后用物質(zhì)平衡法估算油藏的儲(chǔ)量。但人們很快就認(rèn)識(shí)到：所測(cè)壓力值取決于關(guān)井時(shí)間的長(zhǎng)短。油層的滲透率越低，達(dá)到平均地層壓力所需的關(guān)井時(shí)間就越長(zhǎng)。在現(xiàn)代試井解釋中，把這一階段稱作第四階段，從這一階段的資料可以計(jì)算測(cè)試井到附近油層邊界的距離d、排油半徑re和排油面積A，以及控制儲(chǔ)量N、平均地層壓力等。

第三階段——徑向流動(dòng)階段。本世紀(jì)50年代，不穩(wěn)定試井方法發(fā)展起來(lái)。這種方法是測(cè)量壓力降落曲線或壓力恢復(fù)曲線，從而計(jì)算地層系數(shù)Kh(或流動(dòng)系數(shù)或滲透率K)、表皮系數(shù)S和地層壓力p*等，但得不到有關(guān)測(cè)試井井筒周圍的情況和有關(guān)油藏類型的信息。

第二階段——井筒附近油層的情況(如井筒是否被裂縫切割、測(cè)試井是否完善等等)，以及油藏的類型(如油藏是均質(zhì)的還是非均質(zhì)的，何種非均質(zhì))等等信息，只有從這一階段的資料才能得到。從這一階段的資料可以得到的參數(shù)有裂縫半長(zhǎng)xf(井被裂縫切割情形)、儲(chǔ)能比(裂縫系統(tǒng)儲(chǔ)油能力占總儲(chǔ)油能力的比例)和表征原油從基巖系統(tǒng)流到裂縫系統(tǒng)的難易程度的竄流系數(shù)λ(雙重介質(zhì)情形)等等。

第一階段——即剛剛開(kāi)井(壓降情形)或剛剛關(guān)井(恢復(fù)情形)的一段短時(shí)間。分析這一階段可以得到井筒儲(chǔ)集常數(shù)C。

要進(jìn)行第二和第一階段的分析，必須使用高精度壓力計(jì)，測(cè)得早期資料，即剛剛開(kāi)井或剛剛關(guān)井時(shí)的壓力變化數(shù)據(jù)。

25第一章緒論5.5試井解釋方法

試井解釋就是根據(jù)試井中所測(cè)得的資料，包括產(chǎn)量和壓力變化等，結(jié)合其他資料，來(lái)判斷油(氣)藏類型、測(cè)試井類型和井底完善程度，并計(jì)算油氣層及測(cè)試井的特性參數(shù)，如滲透率、儲(chǔ)量、地層壓力等等，以及判斷測(cè)試井附近的邊界情況、井間連通情況等等。

試井解釋方法常規(guī)試井解釋方法

現(xiàn)代試井解釋方法26第一章緒論5.5.2常規(guī)試井解釋方法的特點(diǎn)

原理簡(jiǎn)單，易于推廣應(yīng)用，但也有很大的局限性。主要表現(xiàn)為：

(1)它主要處理中晚期資料，要求關(guān)井時(shí)間很長(zhǎng)，對(duì)低滲透油田來(lái)說(shuō)，取得中晚期資料較困難。當(dāng)測(cè)不到直線段時(shí)，常規(guī)半對(duì)數(shù)分析方法無(wú)能為力。

(2)直線段的起始點(diǎn)有時(shí)也很難確定。到底半對(duì)數(shù)曲線是否出現(xiàn)了直線段，直線段從何時(shí)開(kāi)始，在似乎出現(xiàn)兩條以上直線段的情形，到底哪一條才是真正的直線段，有時(shí)也很難判斷，易導(dǎo)致分析結(jié)果的錯(cuò)誤。

(3)不能獲得井底附近的詳細(xì)信息。

27

(1)運(yùn)用了系統(tǒng)分析的概念和數(shù)值模擬的方法，大大豐富了試井解釋的思想方法和實(shí)際內(nèi)容。

(2)建立了雙對(duì)數(shù)分析方法，確立了早期(第一、第二階段)資料的解釋，從過(guò)去認(rèn)為無(wú)用的數(shù)據(jù)中得到了許多有用的信息；通過(guò)圖版擬合分析和數(shù)值模擬(即壓力史擬合)，從試井資料的總體上進(jìn)行分析研究。

(3)包括了并進(jìn)一步完善了常規(guī)試井解釋方法，可以判斷是否出現(xiàn)了半對(duì)數(shù)直線段，并且給出了半對(duì)數(shù)直線段開(kāi)始的大致時(shí)間，提高了半對(duì)數(shù)曲線分析的可靠性。

(4)不僅是用于油、水井，也適用于氣井；可以解釋各種不穩(wěn)定試井的資料，如中途測(cè)試(DST)、生產(chǎn)測(cè)試、壓降測(cè)試、壓力恢復(fù)測(cè)試的資料等。

(5)整個(gè)解釋過(guò)程是一個(gè)“邊解釋邊檢驗(yàn)”的過(guò)程。幾乎每一個(gè)流動(dòng)階段的識(shí)別、每個(gè)參數(shù)的計(jì)算，都要從兩種不同的分析方法分別進(jìn)行，在再對(duì)比結(jié)果。在用兩種不同方法進(jìn)行解釋得到一致的結(jié)果之后，還要經(jīng)過(guò)無(wú)因次赫諾曲線擬合檢驗(yàn)和壓力擬合檢驗(yàn)?？窟@一套邊解釋邊檢驗(yàn)的解釋程序，使每一步驟都做的扎實(shí)、可靠，從而保證了整個(gè)解釋的可靠性。

第一章緒論5.5.3現(xiàn)代試井解釋的特點(diǎn)

28第一章緒論

第一節(jié)概述第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋 第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型 第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別 第四節(jié)各種類型油藏壓力特征 第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析 第二節(jié)恢復(fù)分析目錄29第二章試井解釋與油藏壓力特征

第一節(jié)從系統(tǒng)分析看試井解釋

一、系統(tǒng)分析

正問(wèn)題(DirectProblem)：S×I→O試井的過(guò)程，就是計(jì)量采出的原油和天然氣并測(cè)量井底壓力的變化，即測(cè)取系統(tǒng)的輸入和輸出訊號(hào)。試井解釋的任務(wù)，就是由這些資料，即輸入I(產(chǎn)量)和輸出O(壓力變化)，加上某些初始條件和邊界條件，及由其他測(cè)試手段所取得的油(氣)藏和測(cè)試井的有關(guān)資料，來(lái)識(shí)別系統(tǒng)S(油(氣)藏和測(cè)試井的特性和參數(shù))。

反問(wèn)題(InverseProblem)：O/I→S必須指出：確實(shí)存在這樣的不同的系統(tǒng)，當(dāng)施加同樣的輸入時(shí)，卻得到相同的輸出。這就意味著試井解釋可能存在著多解性。不過(guò)，隨著輸出信息的增加，加上結(jié)合其他方面的研究成果進(jìn)行綜合解釋，可能的解的數(shù)目就會(huì)減少，甚至得到唯一的解。還必須強(qiáng)調(diào)指出：準(zhǔn)確的計(jì)量測(cè)試過(guò)程中的產(chǎn)量是非常重要的。事實(shí)上，在我們通常進(jìn)行的油(氣)井試井解釋這一系統(tǒng)分析當(dāng)中，產(chǎn)量是唯一的輸入訊號(hào)。如果產(chǎn)量不準(zhǔn)確，或者開(kāi)井生產(chǎn)時(shí)間不夠長(zhǎng)，就絕對(duì)無(wú)法取得成功的試井解釋。這一點(diǎn)必須予以高度注意和重視。

30第二章試井解釋與油藏壓力特征

二、成功的試井解釋第一，解釋的結(jié)果必須正確可靠。這就是說(shuō)，油(氣)藏和油(氣)井類型的識(shí)別必須正確，各項(xiàng)參數(shù)的計(jì)算都必須準(zhǔn)確可靠。第二，要從測(cè)試資料中得到盡可能多的信息。要得到成功的試井解釋，測(cè)試前必須依據(jù)試井的目的作出切實(shí)可行的試井設(shè)計(jì)，測(cè)試時(shí)按照設(shè)計(jì)要求測(cè)得齊全、準(zhǔn)確、可靠的產(chǎn)量和壓力數(shù)據(jù)，還要有準(zhǔn)確可靠的基礎(chǔ)數(shù)據(jù)如μ、Ф、Ct等，解釋是采用先進(jìn)的試井解釋方法和試井解釋軟件。此外還要靠試井解釋人員的豐富經(jīng)驗(yàn)。31第一章緒論

第一節(jié)概述第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋

第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型

第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別 第四節(jié)各種類型油藏壓力特征 第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析 第二節(jié)恢復(fù)分析目錄32一、基本模型

基本模型即油(氣)藏的基本特性?？煞譃閮纱箢悾?/p>

(1)均質(zhì)油(氣)藏。即整個(gè)油(氣)藏具有相同的性質(zhì)。

(2)非均質(zhì)油(氣)藏可分為若干種。最簡(jiǎn)單和常用的有:

雙重孔隙介質(zhì)油(氣)藏

復(fù)合油(氣)藏

多層油(氣)藏

第一節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型33第二章試井解釋與油藏壓力特征

二、內(nèi)邊界條件

內(nèi)邊界條件是指井筒及其附近的情況。通?？紤]的因素有：

(1)

井筒儲(chǔ)集效應(yīng)；

(2)

表皮效應(yīng)；

(3)裂縫切割井筒三、外邊界條件

外邊界條件即油(氣)藏外緣的情況。常見(jiàn)的有：

(1)

無(wú)限大地層(無(wú)外邊界)；

(2)

不滲透邊界；

(3)

恒壓邊界；

(4)

封閉系統(tǒng)；

(5)

混合邊界：既有定壓邊界，又有不滲透邊界。34第一章緒論

第一節(jié)概述第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋 第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型

第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別

第四節(jié)各種類型油藏壓力特征 第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析 第二節(jié)恢復(fù)分析目錄35第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別第二章試井解釋與油藏壓力特征

一、早期階段1.1井筒儲(chǔ)集

lgtPWBSm=1lgΔp在純井筒儲(chǔ)集階段(即雙對(duì)數(shù)曲線斜率為1的直線的階段)，與t成正比。所以在直角坐標(biāo)系中，與t成一條過(guò)原點(diǎn)的直線。

36lgtlgΔplgtlgΔp井筒儲(chǔ)集系數(shù)減小(m>1)井筒儲(chǔ)集系數(shù)增大(m<1)371.2無(wú)限導(dǎo)流性垂直裂縫切割井筒的情形

lgtlgΔpΔp00m=1/2早期雙對(duì)數(shù)曲線呈現(xiàn)斜率為1/2的直線。在直角坐標(biāo)系中，與成一條通過(guò)圓點(diǎn)的直線。381.3有限導(dǎo)流性垂直裂縫切割井筒的情形

lgt00早期雙對(duì)數(shù)曲線呈現(xiàn)斜率為1/4的直線。在直角坐標(biāo)系中，與成一條通過(guò)圓點(diǎn)的直線。lgΔpΔpm=1/439二、中期階段

“無(wú)限作用徑向流動(dòng)階段”，但一般都簡(jiǎn)稱作“徑向流動(dòng)階段”。

lgtlgΔplgtlgΔp均質(zhì)油藏非均質(zhì)油藏40lg

Δtpwflgtpwspws壓降曲線Horner曲線MDH曲線41三、外邊界反映階段(晚期階段)

3.1恒壓邊界

lgtlgΔplgtΔp很大的氣頂，非?；钴S的邊水或充分的邊緣注水，都可能形成恒壓邊界。到了后期，流動(dòng)將達(dá)到“穩(wěn)定流動(dòng)狀態(tài)”。在雙對(duì)數(shù)曲線或半對(duì)數(shù)曲線上，都出現(xiàn)一條水平直線。

423.2不滲透邊界

A1A2ddlgΔplgtm1m2=2m1txlgtp或Δp433.3封閉系統(tǒng)

lgΔplgt斜率為1t00ΔpintΔp44第一章緒論

第一節(jié)概述第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋 第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型 第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別

第四節(jié)各種類型油藏壓力特征

第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析 第二節(jié)恢復(fù)分析目錄45一、均質(zhì)油藏的壓力特征

1.1常規(guī)壓力及其Bourdet導(dǎo)數(shù)典型曲線第四節(jié)

各種類型油藏壓力特征

第二章試井解釋與油藏壓力特征

壓力圖版導(dǎo)數(shù)圖版圖2.16常規(guī)均質(zhì)油藏典型曲線

46第二章試井解釋與油藏壓力特征

每條典型曲線都對(duì)應(yīng)一個(gè)CDe2S值。顯然，CDe2S是表征井筒及其周圍情況的無(wú)因次量。一般來(lái)說(shuō)，污染井：CDe2S>103；

不受污染井：5<CDe2S≤

103

酸化見(jiàn)效井：0.5<CDe2S≤5

；

壓裂見(jiàn)效井：CDe2S≤

0.5

該典型曲線的主要特點(diǎn)是：

(1)在早期井筒儲(chǔ)集階段，壓力及其導(dǎo)數(shù)典型曲線為一條45°的直線。

(2)在中期無(wú)限作用徑向流階段，導(dǎo)數(shù)典型曲線為一條0.5的水平線。

(3)在過(guò)渡期，導(dǎo)數(shù)典型曲線呈現(xiàn)出駝峰特征。由此可見(jiàn)，該圖版只對(duì)過(guò)渡期和無(wú)限作用徑向流期的數(shù)據(jù)具有較好的分辨能力。而早期部分曲線密集、形態(tài)相似，難以適用早期試井分析。

壓力圖版導(dǎo)數(shù)圖版47第二章試井解釋與油藏壓力特征

重整壓力典型曲線

在無(wú)限作用徑向流期，壓力典型曲線與重整導(dǎo)數(shù)典型曲線重合。這是識(shí)別均質(zhì)油藏?zé)o限作用徑向流是否出現(xiàn)的重要標(biāo)志。48第二章試井解釋與油藏壓力特征

積分壓力導(dǎo)數(shù)典型曲線

與常規(guī)的壓力導(dǎo)數(shù)相比，壓力積分導(dǎo)數(shù)最大的優(yōu)點(diǎn)是它可以有效地減少壓力導(dǎo)數(shù)噪音數(shù)據(jù)的影響，從而提供比較光滑的曲線。49第二章試井解釋與油藏壓力特征

早期壓力典型曲線

與常規(guī)試井理論曲線相比，早期試井典型曲線對(duì)早、中期的數(shù)據(jù)段分辨效果較好，有利于曲線擬合，求得油藏參數(shù)。50第二章試井解釋與油藏壓力特征

一口油井的各種典型曲線擬合分析圖

51低速非達(dá)西流均質(zhì)油藏典型曲線

52非達(dá)西流試井曲線擬合圖

53第二章試井解釋與油藏壓力特征

二、多重復(fù)合油藏理論模型

r2

ri

rN

rw

r1

N

i

1

2

多重復(fù)合油藏物理模型示意圖

54第二章試井解釋與油藏壓力特征

二重復(fù)合油藏典型曲線55第二章試井解釋與油藏壓力特征

三重復(fù)合油藏典型曲線5657同一井組井的典型曲線擬合圖

58第二章試井解釋與油藏壓力特征

三、雙重孔隙介質(zhì)油藏的壓力特征

3.1基本模型

基質(zhì)巖塊系統(tǒng)井筒裂縫系統(tǒng)井筒KfKm裂縫系統(tǒng)基質(zhì)巖塊系統(tǒng)雙重孔隙介質(zhì)油藏模型

59第二章試井解釋與油藏壓力特征

雙重孔隙介質(zhì)油藏(介質(zhì)間擬穩(wěn)定流)的解釋圖版

60IIIIIIIV第二章試井解釋與油藏壓力特征

3.2出現(xiàn)兩個(gè)徑向流段的情況

雙重孔隙介質(zhì)地層裂縫及總系統(tǒng)均出現(xiàn)徑向流的理論曲線

I:續(xù)流段

II:裂縫徑向流段

III:過(guò)渡段IV:總系統(tǒng)徑向流段Kf——裂縫系統(tǒng)滲透率；C——井筒儲(chǔ)集系數(shù)；S——表皮系數(shù)；ω——彈性容量比；λ——竄流系數(shù)。

61第二章試井解釋與油藏壓力特征

3.3只出現(xiàn)一段徑向流的情況

IIIIIIIIIIIImlgΔtΔp雙重孔隙介質(zhì)地層總系統(tǒng)出現(xiàn)徑向流的理論曲線

I:續(xù)流段

II:過(guò)渡段III:總系數(shù)徑向流段Kf——裂縫系統(tǒng)滲透率；C——井筒儲(chǔ)集系數(shù)；S——表皮系數(shù)；ω——彈性容量比；λ——竄流系數(shù)。

62明顯的特征：

(1)啟動(dòng)壓力梯度使壓力導(dǎo)數(shù)曲線后期出現(xiàn)上翹；

(2)啟動(dòng)壓力梯度值越大，上翹時(shí)間越早，上翹幅度越大；

(3)CDe-2S值增大，導(dǎo)數(shù)曲線上翹幅度變大，且下凹越來(lái)越不明顯。啟動(dòng)壓力梯度對(duì)裂縫性油藏壓力動(dòng)態(tài)特征的影響63雙重孔隙介質(zhì)油藏實(shí)測(cè)曲線擬合第三章常見(jiàn)油藏壓力特征

64第二章試井解釋與油藏壓力特征

四、雙重滲透率油藏的壓力特征

4.1基本模型

井筒K1K2假設(shè)油藏包括兩個(gè)均質(zhì)、等厚、滲透率分別為K1和K2(K1>K2)，厚度分別為h1和h2的油層，它們之間在整個(gè)平面上互相接觸；在這兩個(gè)油層同時(shí)向井筒供油的同時(shí)，由低滲透層(K=K2)向高滲透層(K=K1)發(fā)生擬穩(wěn)定竄流。還假定井具有井筒儲(chǔ)集效應(yīng)和表皮效應(yīng)，且兩層的表皮系數(shù)S相同。

1表示高滲透層2表示低滲透層

65第二章試井解釋與油藏壓力特征

4.2壓力變化特征

彈性儲(chǔ)能比：

竄流系數(shù)：

地層系數(shù)比:66第二章試井解釋與油藏壓力特征

κ(Kappa)表征著兩層之間差異的大?。寒?dāng)κ=0.5時(shí)，K1h1=K2h2，則稱為均質(zhì)油藏模型；當(dāng)κ≈1，則K2≈0，稱為雙重孔隙介質(zhì)油藏模型。κ越大，兩層之間差異越大，則“凹子”越深。其它參數(shù)的影響同雙重孔隙介質(zhì)油藏理論曲線。

67第二章試井解釋與油藏壓力特征

五、井底有垂直裂縫油藏的壓力特征

井裂縫井裂縫線性流動(dòng)雙線性流動(dòng)地層線性流動(dòng)擬徑向流動(dòng)壓裂井流態(tài)分析68第二章試井解釋與油藏壓力特征

5.1無(wú)限導(dǎo)流垂直裂縫xfxf井油層油層井1.只壓開(kāi)一條裂縫，這條裂縫對(duì)井筒對(duì)稱，其半長(zhǎng)為xf。2.裂縫具有無(wú)限大的滲透率，因此沿著裂縫沒(méi)有任何壓力損失。3.裂縫的寬度為0，即：W=0；4.如果壓裂井位于長(zhǎng)方形封閉油藏的中央，則裂縫方向與該油藏的一組不滲透邊界平行。69第二章試井解釋與油藏壓力特征

IIIIII0.3011/2斜率0.061tDxf

pD，

p’D·tDxf0.5具有曲線導(dǎo)流垂直裂縫的均質(zhì)地層雙對(duì)數(shù)及導(dǎo)數(shù)曲線示意圖

(1)雙對(duì)數(shù)曲線和導(dǎo)數(shù)曲線并行延伸，象一段“鐵軌”，沒(méi)有相交的部分，導(dǎo)數(shù)也沒(méi)有凸起的峰或下凹的谷；(2)整個(gè)曲線分三個(gè)階段：第Ⅰ段——早期性流段；第Ⅱ段——過(guò)渡段；第Ⅲ段——后期擬徑向流段。70第二章試井解釋與油藏壓力特征

5.2有限導(dǎo)流垂直裂縫情況

xfxf井油層油層井模型的基本假定是：(1)

裂縫具有一定的滲透率Kf，沿著裂縫存在壓降；(2)

裂縫的寬度為W，而且W≠0；(3)

裂縫滲透率Kf比油層滲透率K大得多，

Kf

>>K。71第二章試井解釋與油藏壓力特征

0.6011/4斜率IIIIII0.5tDxfpD，

p’D·tDxfFCD值較小時(shí)，有限導(dǎo)流垂直裂縫理論曲線示意圖

裂縫的導(dǎo)流能力系數(shù):

FCD——裂縫導(dǎo)流能力系數(shù)；Kf——裂縫滲透率；K——地層滲透率；W——裂縫寬度；xf——裂縫半長(zhǎng)。

①壓力雙對(duì)數(shù)曲線早期(第Ⅰ段)為1/4斜率的直線，稱為雙線性流段。在雙線性流段，壓力變化的雙對(duì)數(shù)和導(dǎo)數(shù)曲線表現(xiàn)為平行的直線，兩者縱坐標(biāo)差為0.602(對(duì)數(shù)周期)。②第Ⅱ段為過(guò)渡段，在這一段中雙對(duì)數(shù)與導(dǎo)數(shù)曲線仍保持大致平行；③第Ⅲ段為擬徑向流段:導(dǎo)數(shù)曲線為0.5水平線。72①早期裂縫線性流段，呈1/2斜率的直線，導(dǎo)數(shù)線與雙對(duì)數(shù)線平行，兩者差距0.301對(duì)數(shù)周期。這一段一般很少測(cè)到。有時(shí)，早期段為續(xù)流段代替，呈45°直線的早期續(xù)流段。②第Ⅰ段為雙線性流段，雙對(duì)數(shù)及導(dǎo)數(shù)呈1/4斜率直線，兩平行線間縱坐標(biāo)差0.602(對(duì)數(shù)周期)。③第Ⅱ段為過(guò)渡段。④第Ⅲ段為地層線性流段。雙對(duì)數(shù)和導(dǎo)數(shù)均呈1/2斜率的值線。兩線平行，縱坐標(biāo)差為0.301(對(duì)數(shù)周期)。⑤第Ⅳ段為過(guò)渡段。⑥

第Ⅴ段為擬徑向流段。這一段導(dǎo)數(shù)呈水平，坐標(biāo)值為0.5。

第二章試井解釋與油藏壓力特征

III0.50.6021/4斜率IIItDxfpD，

p’D·tDxf1/2斜率IVVFCD值較大時(shí)，有限導(dǎo)流垂直裂縫理論曲線示意圖

73雙線性流段，地層線性流段，擬徑向流段第四章壓裂井試井與產(chǎn)能預(yù)測(cè)壓裂井試井圖版：不考慮井儲(chǔ)和表皮效應(yīng)的影響74井儲(chǔ)效應(yīng)段，雙線性流段，地層線性流段，擬徑向流段第四章壓裂井試井與產(chǎn)能預(yù)測(cè)壓裂井試井圖版：考慮井儲(chǔ)和表皮效應(yīng)的影響75壓裂井試井圖版：考慮井儲(chǔ)、表皮效應(yīng)和啟動(dòng)壓力梯度的影響井儲(chǔ)效應(yīng)段，雙線性流段，地層線性流段，擬徑向流段曲線后期上翹，不再出現(xiàn)0.5擬徑向流水平線。第四章壓裂井試井與產(chǎn)能預(yù)測(cè)76實(shí)測(cè)壓裂井試井曲線77古72試采資料解釋78物理模型假設(shè)在水平、等厚、頂部和底部均為不滲透隔層所密封的油層中有一口與頂面和底面平行的水平井。六、水平丼均質(zhì)油藏的壓力特征

垂直井筒2L水平井筒油層hzwxzy

不滲透邊界或定壓邊界

不滲透邊界或定壓邊界79流動(dòng)段劃分80流動(dòng)段劃分－－井儲(chǔ)效應(yīng)階段在純井儲(chǔ)階段，壓力和壓力導(dǎo)數(shù)雙對(duì)數(shù)曲線表現(xiàn)為斜率為1的直線，81井筒儲(chǔ)集結(jié)束后，油層中的主要流動(dòng)，是在水平井段的垂直截面上的徑向流動(dòng)。這一階段稱作“初始徑向流動(dòng)階段”，或“早期徑向流動(dòng)階段”或“垂直徑向流動(dòng)階段”。流動(dòng)段劃分－－早期徑向流階段yz水平井段垂直井段油層x82這一階段的壓差的導(dǎo)數(shù)曲線呈水平直線段，如圖B段。如果水平井離頂面（或底面）很近，還有可能產(chǎn)生“第二初始擬徑向流動(dòng)階段”，壓差的導(dǎo)數(shù)曲線將呈另一水平直線段，如圖C段。流動(dòng)段劃分－－早期徑向流階段和第二徑向流83在產(chǎn)層的頂面和底面都影響井的壓力變化之后，流動(dòng)即進(jìn)入線性流動(dòng)階段。此時(shí)，在水平井段的各個(gè)垂直截面流動(dòng)是水平的。流動(dòng)段劃分－－中期線性流yz水平井段垂直井段油層x84這一階段的特征是：壓差及其導(dǎo)數(shù)曲線均呈斜率為0.5的直線，如圖D段。流動(dòng)段劃分－－中期線性流85當(dāng)流動(dòng)的影響擴(kuò)大到水平井段的范圍之外，進(jìn)入到油層的擴(kuò)大范圍之后，油從四面八方流向水平井，“壓降漏斗”沿著油層的水平面近似于徑向地不斷向外擴(kuò)大，類似于直井的徑向流動(dòng)，這一階段稱為“擬徑向流動(dòng)階段”或“后期擬徑向流動(dòng)階段”。流動(dòng)段劃分－－晚期擬徑向流yz水平井段垂直井段xa+2La86這一階段的壓差的導(dǎo)數(shù)曲線又呈水平直線段，如圖E段。流動(dòng)段劃分－－晚期擬徑向流87無(wú)限大地層各種邊界條件比較88單個(gè)邊界條件壓力曲線比較89水平井井筒長(zhǎng)度的影響90井筒儲(chǔ)集系數(shù)的影響91滲透率各向異性的影響92水平井偏心距的影響93第二章試井解釋與油藏壓力特征

六、有界油藏的壓力特征

主要的影響因素有：

(1)在井附近存在有斷層或油層尖滅等不滲透邊界；

(2)由邊水或注入水形成的定壓邊界；

(3)油層存在有氣頂或底水。

以上的每種類型的影響，又可表現(xiàn)為多種不同的形式，比如斷層的影響，又可能是單一斷層或組合成多種形式的斷層組，甚至是封閉系統(tǒng)。上面提到的各種類型的邊界，還可以互相組合。例如三邊是不滲透斷層，另一邊可以是邊水供給。如果在考慮到各種基本地層模型，因它們本身的多樣性(均質(zhì)、雙重介質(zhì)、多層等)，這就使得問(wèn)題變得更加復(fù)雜。

94第二章試井解釋與油藏壓力特征

6.1不滲透邊界

鏡像井代替斷層示意圖

直角斷層鏡像井分布示意圖

不滲透邊界多數(shù)是指斷層。斷層的存在，可以用一口鏡像井代替。認(rèn)為無(wú)限大地層中有兩口井同時(shí)在生產(chǎn)，鏡像井與實(shí)際井的距離為距離斷層的2倍。斷層可能不只有一條，例如：存在呈直角相交的兩條斷層的情況，則需用另外三口鏡象井來(lái)加以模擬。BBddA1A2A2A4BA195第二章試井解釋與油藏壓力特征

d1d2A1A3A2A4井排模擬平行斷層的存在示意圖

A如果一口井處于兩條平行的不滲透邊界中間，則需用一個(gè)井排的鏡像井來(lái)加以模擬。如果井處于方形封閉塊中，則這時(shí)的鏡象井將會(huì)按上述規(guī)則鋪滿整個(gè)平面。不論是何種組成形式的不滲透邊界，對(duì)井的壓力動(dòng)態(tài)的影響總是使它變化加快，從而使壓力導(dǎo)數(shù)值上升。

96第二章試井解釋與油藏壓力特征

壓力導(dǎo)數(shù)壓力曲線0.51.0m1m2=2m1txlgtP或Δp單一斷層對(duì)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線形態(tài)的影響6.1.1壓力降落分析

97第二章試井解釋與油藏壓力特征

0.52.0m1m2=4m1lgtP或Δp存在直角斷層時(shí)不穩(wěn)定壓力曲線半對(duì)數(shù)曲線圖

tx98第二章試井解釋與油藏壓力特征

1/2斜率擬線性流由于在一個(gè)窄長(zhǎng)的通道上，隨著時(shí)間的增加，在距井較遠(yuǎn)的地方，逐漸形成了擬線性流，因此到后期，壓力在雙對(duì)數(shù)坐標(biāo)上逐漸形成近似1/2斜率的直線。同時(shí)，壓力導(dǎo)數(shù)也呈現(xiàn)為1/2斜率的直線，逐漸與壓力曲線平行。這種晚期1/2斜率的雙對(duì)數(shù)和導(dǎo)數(shù)為平行直線的形態(tài)，是河道砂或平行斷層存在的典型特征。99第二章試井解釋與油藏壓力特征

斜率為1擬穩(wěn)定流對(duì)于長(zhǎng)方形或其他多邊形、圓形地層中心一口井的情況，當(dāng)開(kāi)井壓力降進(jìn)入擬穩(wěn)定段以后，壓力與時(shí)間呈直線關(guān)系，即p=At+B；在雙對(duì)數(shù)坐標(biāo)上，導(dǎo)數(shù)呈斜率為1的直線。壓力曲線趨向于與導(dǎo)數(shù)直線重合，但比導(dǎo)數(shù)值直線略高100第二章試井解釋與油藏壓力特征

6.1.2壓力恢復(fù)分析

封閉地層中心一口井關(guān)井壓力恢復(fù)曲線

對(duì)于壓力恢復(fù)，在開(kāi)井時(shí)間足夠長(zhǎng)再關(guān)井測(cè)恢復(fù)的情形，一般的壓力動(dòng)態(tài)與壓力降是基本一致的，但對(duì)于全封閉地層，則具有完全不同的形態(tài)。在封閉塊中生產(chǎn)井關(guān)井時(shí)，塊中的壓力漸漸趨于平衡，接近平均地層壓力，此時(shí)壓力導(dǎo)數(shù)很快下降，并趨于0。101第二章試井解釋與油藏壓力特征

第二章試井解釋與油藏壓力特征

開(kāi)井壓降和生產(chǎn)相當(dāng)長(zhǎng)時(shí)間后的關(guān)井恢復(fù)，在曲線的前期是一致的，到接近井的直角斷層影響井的壓力動(dòng)態(tài)時(shí)，兩者仍然基本一致。但出現(xiàn)封閉斷塊的影響后，出現(xiàn)了完全不同的形態(tài)，其中壓降值逐漸加大，形成擬穩(wěn)定流，雙對(duì)數(shù)和導(dǎo)數(shù)漸進(jìn)于斜率為1的直線；而恢復(fù)曲線則由于壓力趨于平衡而使導(dǎo)數(shù)迅速下降并趨于0。

20.5壓降曲線壓力恢復(fù)位于封閉塊中一側(cè)的生產(chǎn)井開(kāi)井壓降及關(guān)井恢復(fù)曲線

102第二章試井解釋與油藏壓力特征

有時(shí)錯(cuò)誤地把壓降曲線的規(guī)律用于恢復(fù)曲線，把多斷層遮擋時(shí)的壓力恢復(fù)曲線(此時(shí)導(dǎo)數(shù)以近45°斜線上升)當(dāng)成封閉塊的顯示，這是完全錯(cuò)誤的。同樣，如果要應(yīng)用壓降的擬穩(wěn)定段來(lái)計(jì)算封閉塊的儲(chǔ)量，則必須把此時(shí)的壓降曲線，畫到雙對(duì)數(shù)圖中，用45°導(dǎo)數(shù)直線這個(gè)特征來(lái)加以鑒別，如果達(dá)不到45°，則可能有多條斷層在井周圍存在，但并未封住口。用這種假的擬穩(wěn)定段資料計(jì)算的儲(chǔ)量是偏大的。

103第二章試井解釋與油藏壓力特征

6.2有邊水、底水、注入水或氣頂形成的定壓邊界

井附近存在定壓邊界時(shí)封閉地層中心一口井關(guān)井壓力恢復(fù)曲線

在井附近存在定壓邊界時(shí)，不論是壓降或壓力恢復(fù)，都會(huì)由于定壓邊界的存在而使壓力穩(wěn)定下來(lái)，從而使壓力導(dǎo)數(shù)很快下降。定壓邊界還可能與不滲透邊界組合形成組合邊界。此時(shí)如果井距離不滲透邊界較近，則壓力導(dǎo)數(shù)會(huì)線上傾再下降。

104存在邊界反映的實(shí)測(cè)試井曲線第三章常見(jiàn)油藏壓力特征

105第一章緒論

第一節(jié)概述第二節(jié)試井解釋的理論基礎(chǔ)第二章試井解釋與油藏壓力特征 第一節(jié) 從系統(tǒng)分析看試井解釋 第二節(jié)常見(jiàn)的試井解釋模型 第三節(jié)流動(dòng)階段的識(shí)別 第四節(jié)各種類型油藏壓力特征 第三章現(xiàn)代試井解釋方法 第一節(jié)壓降分析

第二節(jié)恢復(fù)分析目錄106第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

現(xiàn)代試井解釋方法中，一個(gè)重要手段是試井解釋圖版擬合分析。使用最廣泛、并已在我國(guó)推廣使用的是格林加坦(Gringarten)圖版(即壓力圖版)和布德(Bourdet)圖版(即導(dǎo)數(shù)圖版)。壓力圖版導(dǎo)數(shù)圖版107第一節(jié)

壓降分析

一、初擬合找出與實(shí)測(cè)曲線最相吻合的樣板曲線。在實(shí)測(cè)曲線圖上讀出并標(biāo)出純井筒儲(chǔ)集階段終止的大致時(shí)間和徑向流動(dòng)階段開(kāi)始的大致時(shí)間。這叫做“區(qū)分流動(dòng)階段”。

第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

108第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

二、特種識(shí)別曲線分析

2.1純井筒儲(chǔ)集階段的特種識(shí)別曲線分析直角坐標(biāo)系中，用初擬合中所確定的純井筒儲(chǔ)集階段的數(shù)據(jù)(雙對(duì)數(shù)曲線中落在45o線上的點(diǎn)子)畫出直線，量出其斜率mE，計(jì)算井筒儲(chǔ)集常數(shù)C

：lgtPWBSm=1lgΔp1092.2徑向流動(dòng)階段的特種識(shí)別曲線分析在半對(duì)數(shù)坐標(biāo)紙上，畫出pwf(t)與t的關(guān)系曲線(t在對(duì)數(shù)坐標(biāo)上)。用初擬合中所劃分出的徑向流動(dòng)階段的數(shù)據(jù)點(diǎn)，畫出半對(duì)數(shù)直線段，量出其斜率(取絕對(duì)值)m，在直線段上或其延長(zhǎng)線上讀出pwf(t=1h)，然后、Kh、K和S。若有斷層的反映，應(yīng)結(jié)合地質(zhì)研究成果進(jìn)行分析，如能確認(rèn)，可計(jì)算測(cè)試井導(dǎo)斷層的距離d：m1m2=2m1txlgtP或Δp110第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

2.3擬穩(wěn)定流動(dòng)階段的特種識(shí)別曲線分析

如果油藏是個(gè)封閉系統(tǒng)，而且流動(dòng)達(dá)到了擬穩(wěn)定流動(dòng)階段，則可在直角坐標(biāo)系中，畫出pwf(t)與t的關(guān)系曲線，擬穩(wěn)定流動(dòng)階段的數(shù)據(jù)點(diǎn)應(yīng)呈一直線，量出其斜率m*，由此可計(jì)算該封閉系統(tǒng)的儲(chǔ)量N：

Δpintt00Δp111在選出一條最佳擬合樣板曲線后，選一個(gè)容易讀數(shù)的點(diǎn)(稱為擬合點(diǎn))，讀出擬合值：第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

三、終擬合(Finalmatch)時(shí)間擬合值

壓力擬合值

曲線擬合值

112第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

由壓力擬合值計(jì)算：由時(shí)間擬合值計(jì)算C：

由曲線擬合值計(jì)算S：

流動(dòng)系數(shù)Kh/μ

：地層系數(shù)Kh：滲透率K

：113第二節(jié)

恢復(fù)分析

關(guān)井后的壓力恢復(fù)值的形式：

在壓降測(cè)試情形，壓力降落值為：

在生產(chǎn)時(shí)間和關(guān)井時(shí)間相同的時(shí)刻，壓力恢復(fù)值pws(t)與壓降值pwf(t)不相等，而存在下式：

(t=Δt)第一，壓力恢復(fù)曲線與壓降曲線不一樣；第二，壓力恢復(fù)曲線的形態(tài)與關(guān)井前生產(chǎn)多長(zhǎng)時(shí)間有關(guān)。

第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

114一、用格林加坦壓降解釋圖版進(jìn)行恢復(fù)分析

第一種情形：tp>>tmax，生產(chǎn)時(shí)間遠(yuǎn)遠(yuǎn)地大于關(guān)井時(shí)間。

(t=Δt)第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

第二種情形：tp

>>

Δtmax不成立

。在關(guān)井時(shí)間Δt短時(shí)，即tp

<<

Δt成立，有(t=Δt)(t=Δt)在關(guān)井時(shí)間Δt長(zhǎng)時(shí)，即tp

<<

Δt不成立，有115第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法

t，ΔtΔpwf(tp)ΔpwsΔpwfΔpwf(tp)Δp00恢復(fù)曲線向下偏離相應(yīng)的壓降理論曲線

綜上所述，在tp<<tmax不成立的情形，壓力恢復(fù)的壓差曲線只有前一段可以與壓降樣板曲線相擬合，后一部分則要向下偏離壓降樣板曲線。因此，在借用壓降解釋圖版進(jìn)行恢復(fù)分析時(shí)，應(yīng)該選取實(shí)測(cè)恢復(fù)曲線上方的壓降樣板曲線來(lái)進(jìn)行擬合。

116布德圖版也是壓降圖版，但只需把它的縱坐標(biāo)改作，橫坐標(biāo)改作，變成了壓力恢復(fù)解釋圖版。在進(jìn)行擬合分析時(shí)，應(yīng)畫出與Δt的雙對(duì)數(shù)曲線，與布德圖版相擬合。第三章均質(zhì)油藏試井解釋方法二、用布德圖版進(jìn)行恢復(fù)分析三、用布德圖版進(jìn)行恢復(fù)分析在同一張透明雙對(duì)數(shù)坐標(biāo)紙上，畫出Δpws—Δt關(guān)系曲線和—Δt的關(guān)系曲線，與復(fù)合圖版相擬合。應(yīng)該用導(dǎo)數(shù)曲線控制擬合位置。11