工程流體力學(xué)期末深刻復(fù)習(xí)重要

_第一章1、流體的定義：流體是一種受任何微小剪切力作用都能連續(xù)變形的物質(zhì)，只要這種力繼續(xù)作用，流體就精品文檔放心下載將繼續(xù)變形，直到外力停止作用為止。2、流體的連續(xù)介質(zhì)假設(shè)流體是由無數(shù)連續(xù)分布的流體質(zhì)點組成的連續(xù)介質(zhì)。表征流體特性的物理量可由流體質(zhì)點的物理量代表，且在空間連續(xù)分布。感謝閱讀3、不可壓縮流體—流體的膨脹系數(shù)和壓縮系數(shù)全為零的流體精品文檔放心下載4、流體的粘性是指當(dāng)流體質(zhì)點/微團間發(fā)生相對滑移時產(chǎn)生切向應(yīng)力的性質(zhì)，是流體在運動狀態(tài)下具精品文檔放心下載有抵抗剪切變形的能力。5、牛頓內(nèi)摩擦定律作用在流層上的切向應(yīng)力與速度梯度成正比，其比例系數(shù)為流體的動力粘度。即感謝閱讀dudy

—動力粘性系數(shù)、動力粘度、粘度,Pas或kg/(ms)或(Ns)/m2。精品文檔放心下載6、粘性的影響因素（1）、流體的種類（2）、流體所處的狀態(tài)（溫度、壓強）壓強通常對流體粘度影響很?。褐挥性诟邏合拢瑲怏w和液體的粘度隨壓強升高而增大。精品文檔放心下載溫度對流體粘度影響很大：對液體，粘度隨溫度上升而減??；謝謝閱讀對氣體，粘度隨溫度上升而增大。_粘性產(chǎn)生的原因液體：分子內(nèi)聚力 T增大，μ降低氣體：流層間的動量交換 T增大，μ增大_第二章__第三章1、歐拉法VuivjwkVvivjvkxyz速度：加速度：aDuuudxudyudzxDttxdtydtzdtdxdydzuuuudtudtvdtwaxuvwtxyz矢量形式： DV Va (V)V2、流場——充滿運動流體的空間稱為流場流線——流線是同一時刻流場中連續(xù)各點的速度方向線。謝謝閱讀dxdydzuvw流線方程流管——由流線所組成的管狀曲面稱為流管。流束——流管內(nèi)所充滿的流體稱為流束。流量——單位時間內(nèi)通過有效斷面的流體量以體積表示稱為體積流量Q（m3/s）_以質(zhì)量表示稱為質(zhì)量流量Qm（kg/s）3、當(dāng)量直徑DeD4A4Reh4、亥姆霍茲(Helmholtz)速度分解定理旋轉(zhuǎn)1wv1uw2yz2xyzxijkxyz

1vuz2xyV2線變形uvwzxxxyyyzz角變形1vu1wv1uwxyyxyzzyzxxzijkxyzuu x(yz)(zy)謝謝閱讀0 xx xy zx y zvv y(zx)(xz)感謝閱讀0 yy yz xy z xww z(xy)(yx)精品文檔放心下載0 zz xz yz x yV2_5、粘性流體的流動形態(tài)ReVdVd 雷諾數(shù)的物理意義FinermalV2Vl322慣性力粘性力FAduAVl2VlvisdylVlVlFRe22VlFinervis__第四章1、系統(tǒng)(System)：是一定質(zhì)量的流體質(zhì)點的集合。精品文檔放心下載控制體就是流場中某個確定的空間區(qū)域。2、雷諾輸運方程ddmBdmdVdBdV(Vn)dAdttc.vc.sSdVt在定常流動的條件下：cvdBV?ndAVdAdtcscsns3、連續(xù)性方程——質(zhì)量守恒定律系統(tǒng)質(zhì)量m保持不變，

dm0dts積分形式的連續(xù)性方程：dV(Vn)dA0tc.vc.s_VA VA1 1 2 24、伯努利方程zpV2gH2g適用條件：（1）理想流體；（2）不可壓縮流體；（3）質(zhì)量力為重力；謝謝閱讀（4）定常流動；（5）沿流線的一維流動；5、定常流動的動量方程定常流動dBdV(Vn)dAdttc.vc.sSFV(Vn)dA(QV)(QV)c.svoutvinF(FF)m S作用力_6、納維爾－斯托克斯(Navier-Stokes)方程，簡稱N-S方程謝謝閱讀方向的運動微分方程（動量方程）：Dufp(2u2u2u)感謝閱讀Dtxxx2y2z2精品文檔放心下載Dvfp(2v2v2v)謝謝閱讀Dtyyx2y2z2謝謝閱讀方向Dwfp(2w2w2w)謝謝閱讀Dtzzx2y2z2謝謝閱讀方向DDtVfpV矢量形式：0理想流體Duf1p(uuu)Duf1pDtx222Dtxxxx2y2z21p(v)Dvf1pDvfvvDty222Dtyyx2y2z2y1p(w)DwfwwDwf1pDtz222Dtzzx2y2z2z_V0f1p0;f1p0;f1p0xxyyzz_第五章1、π定理fxxx)0n列出影響該物理現(xiàn)象的全部n個變量，則12選擇m個基本量綱；從所列變量中選出m個重復(fù)變量；用重復(fù)變量與其余變量中的一個建立無量綱方程，從而獲得n-m個無量綱數(shù)組；感謝閱讀建立無量綱數(shù)組方程F(, )01 2 nm2、相似原理兩種流動現(xiàn)象相似的充分必要條件是：屬同一種類現(xiàn)象，能夠用同一微分方程所描述；單值條件相似；由單值條件中的物理量所組成的相似準(zhǔn)則在數(shù)值上相等。3、近似?；ǎ?）、弗勞德?；╒2V'2FrFrglg'l'即（2）、雷諾模化法VlVlCCReReVCl即 或_（3）、歐拉?；╬p'V2'V'2EuEu' C C2Cp V 即 或_第六章1、粘性流體總流伯努里方程V2zpV2zph112212g1g22g2gwh h hw f jhlV2hV2fd2gj2gf(結(jié)構(gòu))fRe,d2、湍流雷諾應(yīng)力τtduu'v'ttdy粘性流體管內(nèi)湍流流動時，湍流切應(yīng)力τ由牛頓切應(yīng)力τl和雷諾應(yīng)力τt兩部分組成，即，精品文檔放心下載()dulttdy_湍流粘性系數(shù)：l2dutdy 32.8層流底層的厚度δ： d Re 速度分布3、單一圓管內(nèi)流動的能量損失三種形式的待求問題：形式一已知：Q，d（和ε，l，ν，ζ），求hwhhhlV2V2d2g2gwfj形式二已知：d，hw（和ε，l，ν，ζ），求QV2hfd2g_形式三hflV2d2g已知：Q，hw（和ε，l，ν，ζ），求dQVd24_第七章1、邊界層的基本特征（1）、與物體特征長度L相比，邊界層厚度δ很小，即δ/L<<1；精品文檔放心下載（2）、邊界層內(nèi)沿物面法向速度變化劇烈，即速度梯度u/y很大；感謝閱讀_（3）、邊界層內(nèi)粘性力和慣性力為同一數(shù)量級；（4）、邊界層沿流動方向逐漸增厚；（5）、邊界層內(nèi)流體流動分為層流和湍流兩種流態(tài)，用Rex數(shù)判別；感謝閱讀（6）、邊界層內(nèi)壓強p與y無關(guān)，即p＝p(x)，邊界層各橫截面上的壓強等于同一截面上精品文檔放心下載邊界層外邊界上的壓強2、RexUxUx3、繞平板流動邊界層的近似計算CDFA1D2（1）、平板層流邊界層的近似計算CF1.46Re11D2DU2bLL2（2）、平板湍流邊界層的近似計算CF0.072Re11D5DU2bLL2_（3）、平板混合邊界層的近似計算C0.074Re11x1.46Re1x50.074Re5c2cDMLxLxLI0.074Re41.46Re1x5x2C0.074I5105Re107ReDM1LRe5L?在條件下，LC0.455IlgRe2.58ReDML5105Re109L?在條件下，L4、顆粒在靜止流體中的自由沉降W16d3sg重力：FB16d3g流體的浮力：_流體的阻力：FCd21U2DD42fU4gd3CsfDWFFBD自由沉降速度Uf：24Re1ReC2460.41Re1000DReRe0.481000Re21055、粘性流體繞流物體的阻力（經(jīng)?？疾椋〤F1DDVA2?阻力系數(shù)：_第八章1、勢函數(shù)dudxvdywdzdxdydz感謝閱讀x y z_uvwxyz對于不可壓縮流體，連續(xù)性方程uvw022220xyzx2y2z22、流函數(shù)

uyvddxdyvdxudy0 x感謝閱讀x y_第九章1、氣體一維定常等熵流動——基本方程VACp連續(xù)性方程：uVdV1dpkpdxdxk1kV2Ck1RT21k1a2_運動方程：狀態(tài)方程： pRT能量方程匯總hV2C能量方程： 22、噴管中的流動音速流動（1）dA(Ma21)AMa1dAMa=dVVdV流量GAV2221k1p2kA2kp0p2k1p2k1p00002k1A2kppkpk022pp02k1000_pp(2)k1p*k20k1最大流量GA2kp222k10(k1)k1(k1)k1max02k10A(2k1kgp)2(k1)2k1003、有摩擦的絕熱管流dVdAkMa2dxMa21VA2d結(jié)論：1、摩擦的效果相當(dāng)于使截面縮小，而不論通道截面原來的變化趨勢如何。謝謝閱讀2、在實際的縮放噴管中，氣流在喉部下游某個截面上達到音速。精品文檔放心下載3、亞音速氣流進入有摩擦的絕熱直管，流速不斷增加，在最大管長達音速。延謝謝閱讀長管道的結(jié)果是：流量減小，即Mai減小。4、超音速氣流進入有摩擦的絕熱直