大學(xué)物理安培環(huán)路定理

10-4安培環(huán)路定理靜電場的一個(gè)重要特征是電場強(qiáng)度E沿任意閉合路徑的積分等于零，即'產(chǎn)d=0,那么，磁場中的磁感強(qiáng)度B沿任意閉合路徑的積分'B?"等于多少呢？可以證明：在真空的穩(wěn)恒磁場中，磁感強(qiáng)度B沿任一閉合路徑的積分（即B的環(huán)流）的值，等于R0乘以該閉合路徑所包圍的各電流的代數(shù)和，即（10-8）這就是真空中磁場的環(huán)路定理，也稱安培環(huán)路定理。它是電流與磁場之間的基本規(guī)律之一。在式（10-8）中，若電流流向與積分回路呈右螺旋關(guān)系，電流取正值；反之則取負(fù)值。安培環(huán)路定理與靜電場環(huán)路定理的比較討論：安培環(huán)路定理的證明如圖（a）所示，有一通有電流1的長直載流導(dǎo)線垂直于屏幕平面，且電流流向垂直屏幕平面向內(nèi).在屏幕平面上取兩個(gè)閉合路徑C1和C2，其中閉合路徑C1內(nèi)包圍的電流為1，而，、―，,一C.在閉合路徑2內(nèi)沒有電流.從圖（b）可以看出，由于磁感強(qiáng)度B的方向總是沿著環(huán)繞直導(dǎo)線的圓形回路的切線方向，所以對(duì)閉合路徑C1或C2上任意一線元d1，磁感強(qiáng)度B與d1的點(diǎn)積為B-dI=Bdlcosa=Brd甲式中r為載流導(dǎo)線至線元d1的距離.由第10-2節(jié)二中例1的式（2），上式可寫成B-dl=艮^rd9=E^d中2nr 2n （］）對(duì)于圖（a）的閉合回路Ci，9將由0增至2^.于是，磁感強(qiáng)度B沿閉合路徑Ci的環(huán)流(2)JB-dl=孕Jd中=羿2n=^01(2)可見，真空中磁感強(qiáng)度B沿閉合路徑的環(huán)流等于閉合路徑所包圍的電流乘以*0，而與閉合路徑的形狀無關(guān).然而，對(duì)于圖（a）中的閉合路徑C2，將得到不同的結(jié)果，當(dāng)我們從閉合路徑C2上某一點(diǎn)出發(fā)，繞行一周后，角中的凈增量為零，即Jd中=0于是，由式（1）可得JB-dl=0比較式（2）和式（3）可以看出，它們是有差別的.這是由于閉合路徑C1包圍了電流，而閉合路徑°2卻未包圍電流.于是我們可以得到普遍的安培環(huán)路定理：沿任意閉合路徑的磁感強(qiáng)度B的環(huán)流為JB-dl=*0￡/°2式中￡1是該閉合路徑所包圍電流的代數(shù)和人物簡介：安培簡介安培（AndreMarieAmpere,1775-1855），法國物理學(xué)家，對(duì)數(shù)學(xué)和化學(xué)也有貢獻(xiàn)，他在電磁理論的建立和發(fā)展方面建樹頗豐。1820年9月提出了物質(zhì)磁性起源的分子電流假設(shè)，并在1821-1825年精巧實(shí)驗(yàn)的基礎(chǔ)上導(dǎo)出兩電流元間相互作用力的公式，后來人們結(jié)合畢奧一薩伐爾定律而將該公式寫成現(xiàn)在通用的安培力公式，即安培定律。討論：安培環(huán)路定理與靜電場環(huán)路定理的比較靜電場環(huán)流為零說明靜電場是保守場，并由此引入了電勢能的概念，靜電場環(huán)流定理是描述靜電場性質(zhì)的基本定理。對(duì)于安培環(huán)路定理，其中B-d1顯然并不代表磁場力的功，定理只是表明磁場中存在環(huán)流，它用數(shù)學(xué)形式表述了磁場環(huán)流與電流的關(guān)系。恒穩(wěn)磁場的環(huán)流不為零，因此磁場不是保守場，磁場是無源的渦旋場，磁場的安培環(huán)路定理是描述穩(wěn)恒磁場性質(zhì)的重要定理。一、例1載流長直螺線管內(nèi)的磁場處于真空中的載流長直螺線管內(nèi)外的磁場分布情況與管上各匝線圈的疏密程度及管的尺寸有關(guān)。對(duì)于線圈較稀疏的載流螺線管，它的磁感線分布如下圖所示。由圖可以看出，在螺線管內(nèi)中間部分靠近管軸處的磁感線趨于與管軸平行；而導(dǎo)線附近的磁感線幾乎是一些以導(dǎo)線為軸的同心圓。這樣，管外中間部分貼近外管壁的區(qū)域里，存在著磁場，磁感強(qiáng)度不為零。然而對(duì)于繞得非常密集的直螺線管，它的磁感線分布如上圖所示。由圖可以看出，在螺線管內(nèi)中部，從管壁到管軸的區(qū)域里，磁感線可看成是趨于與管軸平行；而管外中部貼近外管壁附近的磁場很弱，磁感強(qiáng)度趨于零。當(dāng)螺線管繞得很密，而且管的長度1比管的直徑d大得很多時(shí)（/>>d）。可將此螺線管當(dāng)成無限長的螺線管。

右圖是一個(gè)密繞的無限長螺線管中間的一段，在單位長度上繞有n匝線圈，通過的電流為I。管內(nèi)的磁感強(qiáng)度B的方向處處與管軸平行，且大小均相等；在管外貼近管壁處的磁感強(qiáng)度可視為零。下面我們用安培環(huán)路定理來討論管內(nèi)的磁感強(qiáng)度。在圖中作一矩形閉合路徑MNOPM。則』B-d=』B-d+』B-dl+』B-dl+』B-dl MN NO OP PM』B-d=0』B-d=』B-dl=0其中，OP。NOPM 。而在MN段，磁感強(qiáng)度B的大小均相同，且B的方向與d1相同，所以上式為JB-dl=BMNl根據(jù)安培環(huán)路定理，有』B-dl=BMN=七M(jìn)NnI得B=%nI上式表明，無限長載流螺線管內(nèi)中部，任意點(diǎn)磁感強(qiáng)度的大小與通過螺線管的電流和單位長度線圈的匝數(shù)成正比。討論：載流螺繞環(huán)內(nèi)的磁場圖示為一螺繞環(huán)，環(huán)內(nèi)為真空。環(huán)上均勻地密繞有N匝線圈，線圈中的電流為1。由于環(huán)上的線圈繞得很密集，環(huán)外的磁場很微弱，可以略去不計(jì)，磁場幾乎全部集中在螺繞環(huán)內(nèi)，此時(shí)，呈對(duì)稱分布的電流使磁場也具對(duì)稱性，導(dǎo)致環(huán)內(nèi)的磁感線形成同心圓，且同一圓周上各點(diǎn)的磁感強(qiáng)度B的大小相等，方向處處和環(huán)面平行?，F(xiàn)通過環(huán)內(nèi)點(diǎn)P，以半徑R作一圓形閉合路徑，如圖所示。顯然閉合路徑上各點(diǎn)的磁感強(qiáng)度方向都和閉合路徑相切，各點(diǎn)B的值都相等，并且圓形閉合路徑內(nèi)電流的流向和此圓形閉合路徑構(gòu)成右螺旋關(guān)系。這樣，根據(jù)安培環(huán)路定理有可得2nR如果L表示螺繞環(huán)中心線所在的圓形閉合路徑的長度，那么，圓環(huán)中心線上一點(diǎn)處的磁感強(qiáng)度為NI0~L當(dāng)螺繞環(huán)中心線的直徑比線圈的直徑大得多，即2R?d時(shí)，管內(nèi)的磁場可近似看成是均勻的，管內(nèi)任意點(diǎn)的磁感強(qiáng)度均可用上式表示。二、無限長載流圓柱體的磁場設(shè)在半徑為R的圓柱形導(dǎo)體中，電流沿軸向流動(dòng)，且電流在截面積上的分布是均勻的。如果圓柱形導(dǎo)體很長，那么在導(dǎo)體的中部，磁場的分布可視為是對(duì)稱的。下面先用安培環(huán)路定理來求圓柱體外的磁感強(qiáng)度。如下圖（右）所示，設(shè)點(diǎn)P離圓柱體軸線的垂直距離為〃，且〃〉R。通過P作半徑為尸的圓，圓面與圓柱體的軸線垂直，由于對(duì)稱性，在以r為半徑的圓周上，B的值相等，方向都是沿圓的切線，故礦dI=BdI。于是根據(jù)安培環(huán)路定理有』B?dl=JBdl=B2兀r=RIi iB=芟（r〉R）由此可見，無限長載流圓柱體外的磁感強(qiáng)度與無限長載流直導(dǎo)線的磁感強(qiáng)度是相同的。現(xiàn)在來計(jì)算圓柱體內(nèi)距軸線垂直距離為r處（r<R）的磁感強(qiáng)度。如上圖（左）所示，通過點(diǎn)P作半徑為r的圓，圓面與圓柱體的軸線垂直。由于磁場的對(duì)稱性，圓周上各點(diǎn)B的值相等，方向均與圓周相切。故根據(jù)安培環(huán)路定理有JB-dl=B2nr=pZI式中￡1是以〃為半徑的圓所包圍的電流。如果在圓柱體內(nèi)電流密度是均勻的，有j=1/狀2那么，通過截面積nr2的電流￡1刁”2=Ir11R2。于是上式為r2JB-dl=B2nr=p—l °R2得B=Ar1^（r<R）

2nR2三、思考題1.在下面三種情況下，能否用安培環(huán)路定律來求磁感強(qiáng)度？為什么？（1） 有限長載流