全息照相和信息光學(xué)

全息照相實驗報告【目的要求】了解全息照相的基本原理；學(xué)習(xí)全息照相的實驗技術(shù)，拍攝合格的全息圖；【儀器用具】光學(xué)平臺，650nm半導(dǎo)體激光器及電源，快門及定時曝光器，擴(kuò)束透鏡，反射鏡和分束器，光功率計，全息底片，被攝物體，顯微鏡?！驹怼咳⒄障嗟幕驹硎荄.伽柏在1948年提出的，伽柏并因此在1971年獲得諾貝爾物理學(xué)獎。20世紀(jì)60年代以后，由于激光的發(fā)現(xiàn)以及N.利思等發(fā)明了離軸全息圖，使全息照相技術(shù)有了迅速而廣泛的發(fā)展。 全息照相中所記錄和重現(xiàn)的是物光波前的振幅和相位，即全部信息，這是全息照相名稱的由來。但是，感光乳膠和一切光敏元件都是“相位盲”，不能直接記錄相位。必須借助于一束相干參考光，通過拍攝物光和參考光的干涉條紋，間接記錄下物光的振幅和相位。直接觀察拍好的全息圖，看不到像。只有照明光按一定方向照在全息圖上，通過全息圖的衍射，才能重現(xiàn)物光波前，使我們看到物的立體像。故全息照相包括波前的全息記錄和重現(xiàn)兩部分內(nèi)容。 下面分別討論透射式和反射式全息照相原理。透射式全息照相所謂透射式全息照相是指重現(xiàn)時所觀察和研究的是全息圖透射光的成像。這里將重點討論以平行光作為參考光，對物光和參考光夾角較小的平面全息圖的記錄及再現(xiàn)過程。最后再簡單介紹球面波作參考光的全息照相以及體積全息照相。全息記錄如果將物光和參考光的干涉條紋用感光底片記錄下來，那就記錄了底片所在位置物光波前的振幅和相位（見圖35－1（a））圖35-1光可看作由物體上各點所發(fā)出的球面波的疊加。設(shè)其中一點發(fā)出的球面波為（35.1）設(shè)感光底片所在平面為z＝0，則此平面上物光波前為（35.2）若參考光為一束平面波，其傳播方向在y－z平面上，且與底片法線成α角，z＝0處參考光波前可表示為（35.3）此時，底片上總復(fù)振幅分布為(35.4)底片上的光強(qiáng)分布則為(35.5)以式（35.2）（35.3）（35.4），得（35.6）或(35.6’)感光底片在曝光后經(jīng)顯影和定影等暗室技術(shù)處理，成為全息圖。適當(dāng)控制曝光量及顯影條件，可以使全息圖的振幅透過律t與曝光量E（正比于光強(qiáng)I）成線性關(guān)系，即(35.7)式中t0和β為常數(shù)。由上面討論可看到全息照相的記錄過程和普通照相有本質(zhì)的區(qū)別：普通照相中，物通過透鏡成像在底片上，物、像之間有點點對應(yīng)關(guān)系。全息照相中不用成像透鏡，物、像之間不存在點點對應(yīng)關(guān)系。物上每一點發(fā)出的球面波照在整個底片上。反之，底片上每一點又記錄了所有物點發(fā)出的光波。普通照相中，底片記錄的是光強(qiáng)分布，而全息底片記錄的則是物光和參考光的干涉條紋，由式（35.6’）看出，當(dāng)時，光強(qiáng)有極大值,當(dāng)時，光強(qiáng)有極小值，干涉條紋的反襯度γ定義為(35.8)對于一定的參考光（Ar為已知），γ取決于A0,換句話說，干涉條紋的反襯度γ反映了物光振幅A0，而干涉條紋的間距則決定于隨位置變化的快慢。也就是說，對一定的來說，干涉條紋的間距和取向反映了物光波前的相位分布。因此底片記錄了干涉條紋，也就是記錄了物光波前的全部信息－振幅上面討論了物光作為一個點光源所產(chǎn)生的球面波和參考光的干涉。整個物是由無數(shù)個點光源所組成，因而整個全息圖就是無窮多個球面波與參考波干涉所組成的復(fù)雜干涉條紋。2．物光波前的重現(xiàn)用一束與參考光完全相同（即波長和方向相同）的平面波（式（35.3））照在全息圖上，則在z＝0平面上全息圖透射光的復(fù)振幅分布為(35.9)將式（35.3），（35.6）,(35.7)代入式（35.9）得到（35.10）這樣，透過全息圖以后z＝0平面上波前可以分成為式（35.10）所表示的三項。第一項是再現(xiàn)照明光的波前,近似地可以看作為衰減了的照明光波前，這就是0級衍射。0級衍射中并不包含物光的相位信息，因而我們不感興趣。第二項是＋1級衍射，它正好是式（35.2）所表示的原來物光在z＝0平面上的波前；也就是說這時物雖已移去，但在全息圖后面又重新出現(xiàn)了和原來物體發(fā)出的光波完全一樣的波前。第三項則為－1級衍射，它包含了物光的共軛波前，同時還有相位因子根據(jù)惠更斯－菲涅耳原理，波前上每一點都可以看作為新的次波的振動中心，而空間某一點的振動是所有這些次波在該點的相干疊加。現(xiàn)在圖35－1（b）全息圖右側(cè)空間并無光源，因而光場就唯一地決定于z＝0處波前。式（35.10）中三項也就相應(yīng)于三束透射光。0級衍射近似于一束平面波，其傳播方向與全息圖法線成α角。+1級衍射則是一束球面發(fā)散波如式（35.1）所表示，其源點就是原來物光點源所在位置。由于點源不是在透射光場內(nèi)，因而稱為虛像。虛像不能用毛玻璃接收，但是我們迎著這一束發(fā)散光看全息圖，就可以接收到虛像，它和原物的大小，形狀，位置完全一樣。第三束光則是一束會聚的球面波，其會聚點就是實像的位置，由于波前有一項附加相位因子相當(dāng)于這束球面波傳播方向有一附加角度變化，很小時，這角度近似于2α。因而0級和±1級三束光從傳播方向上是分離的。如果照明光方向正好與參考光方向相反，如圖35－1（c）所示。則在z＝0處全息圖左側(cè)的透射光復(fù)振幅為由計算也得出三個方向的衍射光，但這時實像正好在原來物的位置，而虛像角度有偏離。對于平面全息圖來說，如果重現(xiàn)照明波傳播方向不同于參考光波，也能重現(xiàn)虛像和實像，但重現(xiàn)像的位置有相應(yīng)的變化。3．參考光為球面波的全息照相記錄全息圖的參考光不一定是平面波，也常用發(fā)散的球面波。這時重現(xiàn)的±1級衍射不一定是一個虛像、一個實像，有可能兩個都是虛像。另外，重現(xiàn)照明光的點光源和原參考光點光源必須在相同位置（相對于底片）才能得到無畸變虛像。如要得到無畸變的實像，則應(yīng)以參考光的共軛光――一束會聚在原參考光點源的會聚光去照明底片。如果重現(xiàn)時點源位置不同于參考光點源，則重現(xiàn)像的位置不同于原來物位置，重現(xiàn)像的放大倍數(shù)也不等于1。照明點光源愈遠(yuǎn)，像愈大。反之，像縮小。前面推導(dǎo)都假設(shè)乳膠層無限薄，因而全息圖具有平面結(jié)構(gòu)。這僅在參考光和物光夾角很?。?00左右）時是成立的。當(dāng)參考光和物光夾角較大，例如大于200時，相鄰干涉面之間距離d《l（l為乳膠層厚度），乳膠層的厚度就不能忽略，這樣的全息圖具有立體結(jié)構(gòu)，就是所謂“厚全息”或“體積全息圖”。其重現(xiàn)是三維衍射過程，類似于X射線在晶體上的衍射。衍射極大值必須滿足布拉格條件。實驗上看到的最明顯的特點是，重現(xiàn)照明光必須以特定角度入射，才能得到較亮的重現(xiàn)像；同時±1級衍射不會同時出現(xiàn)，因而不能同時看到實像和虛像。反射式全息照相反射式全息照相也稱為白光重現(xiàn)全息照相，這種全息照相用相干光記錄全息圖，而用“白光”照明得到重現(xiàn)像。由于重現(xiàn)時眼睛接收的是白光在底片上的反射光，故稱為反射式全息照相。這方法的關(guān)鍵在于利用了布拉格條件來選擇波長。記錄全息圖時，物光和參考光從底片的正反兩面分別引入而在乳膠層內(nèi)發(fā)生干涉，見圖35－2。干涉極大值在顯影后所形成的銀層基本上平行于底片。由于參考光和物光之間夾角接近于1800，相鄰兩銀層之間距離近似于半波長，有圖35-2當(dāng)用波長為650nm的激光作光源時，這一距離約為0.32um（在乳膠內(nèi)，n>1，因此銀層間距離還要更?。６⒌灼槟z層厚度為6～25um，這樣在乳膠層厚度內(nèi)就能形成幾十片金屬銀層，因而體全息圖是一個具有三維結(jié)構(gòu)的衍射物體。重現(xiàn)光在這三維物體上的衍射極大值必須滿足下列條件：光從銀層上反射時，反射角等于入射角（即每片銀層衍射的主極強(qiáng)沿反射方向），如圖35－3。相鄰兩銀層的反射光之間光程差必須是。從圖35－3很容易計算出Ⅰ和Ⅱ兩束光的光程差，就得到衍射極大值要求，圖35-3這就是布拉格條件。 當(dāng)不同波長的混合光以一確定的入射角i照明底片時，只有波長滿足的光才能有衍射極大值。所以人眼能看到的全息圖反射光（或衍射光）是單色的。顯然對同一張底片，i愈大，滿足式（35.12）的反射光的波長愈短。 如果參考光是平面波，點物發(fā)出球面波，則干涉形成的銀層將是弧狀曲面。平行白光按原參考光方向照明，相當(dāng)于照在凸面，反射成發(fā)散光，形成虛像；照明白光沿相反方向入射，則形成實像（見圖35－2（b）及（c））。 上述全息圖在記錄時用波長650nm的激光，可以預(yù)期，重現(xiàn)光也應(yīng)是紅的。但實際上，看到的重現(xiàn)像往往是綠色的。原因在于顯影、定影過程中，乳膠發(fā)生收縮，使銀層間距d變小，因而波長變小。實驗條件為了照好一張全息圖必須具備下列幾個基本條件：一個很好的相干光源。全息原理是在1948年就已提出，但由于沒有合適的光源而難以實現(xiàn)。激光的出現(xiàn)為全息照相提供了一個理想的光源。這是因為激光具有很好的空間相干性與時間相干性。本實驗用650半導(dǎo)體激光器，其相干長度約為20cm。為了保證物光和參考光之間良好的相干性，應(yīng)盡可能使兩束光光程相等。保證全息照相所用系統(tǒng)的穩(wěn)定性。由于全息底片上所記錄的干涉條紋很細(xì)，相當(dāng)于波長量級，在照相過程中極小的干擾都會引起干涉條紋的模糊，甚至使干涉條紋完全無法記錄。例如記錄過程中若底片位移了1um，則條紋就看不清。因此，所有的光學(xué)元件都用磁性材料或其他方法固定在一個全息臺上，這個臺又放在一個隔震系統(tǒng)上，以防止地面振動的干擾。此外氣流通過光路，聲波干擾以及溫度變化都會引起空氣密度的變化，導(dǎo)致光程的不穩(wěn)定，所以曝光時應(yīng)避免大聲喧嘩、敲門、吹風(fēng)等。高分辨率的感光底片。普通照相用的感光底片由于銀化合物的顆粒較粗，每毫米只能記錄50～100個條紋，不能用來記錄全息照相中細(xì)密條紋。全息照相必須用特制的高分辨率感光底片。我們實驗室用的是RSP-Ⅰ型紅敏光致聚合物全息干版。其極限分辨率為4000條/mm。了解和使用顯影、定影、沖洗等有關(guān)技術(shù)?！緦嶒瀮?nèi)容】1.透射式全息圖的記錄（1）打開激光器，設(shè)計安排光路（參看圖35－4）。光路系統(tǒng)應(yīng)滿足下列要求：?經(jīng)透鏡擴(kuò)展后的參考光應(yīng)均勻照在整個底片上，被攝物體各部分也應(yīng)得到較均勻照明?物光和參考光的光程大致相等?在底片處物光和參考光的光強(qiáng)比約為1：2～1：6擴(kuò)束鏡擴(kuò)束鏡擴(kuò)束鏡BS7:3擴(kuò)束鏡拍攝物M1M2laser全息干版圖35－4（2）關(guān)閉快門擋住激光，將底片裝在底片夾上，應(yīng)注意使乳膠面對著光入射方向。靜置二三分鐘后進(jìn)行曝光。(3)對曝光后的底片作化學(xué)處理。步驟：在蒸餾水內(nèi)靜置10~20秒；在濃度為40%的異丙醇中脫水1分鐘。在濃度為60%的異丙醇中脫水1分鐘。在濃度為80%的異丙醇中脫水15秒。在濃度為100%的異丙醇中脫水，直至出現(xiàn)清晰、明亮的紅色或黃綠色圖象為止。取出干版，迅速用吹風(fēng)機(jī)熱風(fēng)快速吹干直到全息圖重現(xiàn)象變?yōu)榻瘘S色清晰、明亮圖象為止（對反射全息圖）。對一般觀察實驗，不必封裝。如要求永久保存，還需按下述方法進(jìn)行封裝：用干凈的玻璃片覆蓋全息干版感光層面，再用密封膠密封，室溫固化后即得一塊永久性保存的全息圖。2．透射式全息圖的重現(xiàn)3.反射式（白光再現(xiàn)）全息圖圖35-5記錄光路參看圖35－5，物光和參考光來自同一束光，透過干板的光波在物面上反射并在乳膠面內(nèi)與參考光發(fā)生干涉。為了使物光有足夠的強(qiáng)度，物面最好有金屬光澤。物距干板不宜太遠(yuǎn)以保證時間相干性。重現(xiàn)時可用白光，最好用陽光或線度較小的光源，光路參看圖35－2?！緦嶒灁?shù)據(jù)與計算結(jié)果】 實驗數(shù)據(jù)與計算結(jié)果反射式：514.02μW，計算曝光時間32.1s投射式：65μ