彈性力學(xué)基礎(chǔ)：位移函數(shù)：應(yīng)力與應(yīng)變的概念

彈性力學(xué)基礎(chǔ)：位移函數(shù)：應(yīng)力與應(yīng)變的概念1彈性力學(xué)概述1.1彈性力學(xué)的研究對(duì)象彈性力學(xué)主要研究在外部力作用下，固體材料如何發(fā)生變形以及內(nèi)部應(yīng)力如何分布。其研究對(duì)象廣泛，包括但不限于：工程結(jié)構(gòu)：橋梁、建筑物、飛機(jī)、船舶等。機(jī)械零件：齒輪、軸承、彈簧、螺栓等。地質(zhì)結(jié)構(gòu)：巖石、土壤、地殼板塊等。生物材料：骨骼、肌肉、細(xì)胞等。1.1.1彈性力學(xué)的基本假設(shè)為了簡化分析，彈性力學(xué)通常做出以下基本假設(shè)：連續(xù)性假設(shè)：認(rèn)為材料在宏觀上是連續(xù)的，沒有空隙或裂紋。完全彈性假設(shè)：材料在變形后能夠完全恢復(fù)原狀，即應(yīng)力與應(yīng)變成正比關(guān)系。均勻性假設(shè)：材料的物理性質(zhì)在所有位置上是相同的。各向同性假設(shè)：材料的物理性質(zhì)在所有方向上是相同的。小變形假設(shè)：變形相對(duì)于原始尺寸很小，可以忽略變形對(duì)尺寸的影響。線性假設(shè)：應(yīng)力與應(yīng)變之間的關(guān)系是線性的，遵循胡克定律。1.2彈性力學(xué)的基本假設(shè)在深入探討彈性力學(xué)的數(shù)學(xué)模型之前，我們先回顧一下上述的基本假設(shè)，它們是構(gòu)建彈性力學(xué)理論的基石。1.2.1連續(xù)性假設(shè)在連續(xù)性假設(shè)下，材料被視為沒有空隙的連續(xù)介質(zhì)，這意味著在材料內(nèi)部的任何點(diǎn)上，物理量（如應(yīng)力、應(yīng)變）都是連續(xù)的。這一假設(shè)允許我們使用微積分來描述材料的變形和應(yīng)力分布。1.2.2完全彈性假設(shè)完全彈性假設(shè)意味著材料在去除外力后能夠完全恢復(fù)到原始狀態(tài)，沒有永久變形。在這一假設(shè)下，應(yīng)力與應(yīng)變之間的關(guān)系是線性的，遵循胡克定律。例如，對(duì)于一維情況，胡克定律可以表示為：應(yīng)力σ=彈性模量E*應(yīng)變?chǔ)牌渲校沂菓?yīng)力，E是彈性模量，ε是應(yīng)變。1.2.3均勻性假設(shè)均勻性假設(shè)表明材料的物理性質(zhì)（如密度、彈性模量）在所有位置上是相同的。這簡化了分析，使得我們可以假設(shè)材料的性質(zhì)是常數(shù)，而不是隨位置變化的函數(shù)。1.2.4各向同性假設(shè)各向同性假設(shè)意味著材料的物理性質(zhì)在所有方向上是相同的。這對(duì)于分析大多數(shù)工程材料（如金屬、塑料）是合理的，但對(duì)于某些材料（如木材、復(fù)合材料）則可能不適用，因?yàn)樗鼈冊诓煌较蛏系男再|(zhì)可能不同。1.2.5小變形假設(shè)小變形假設(shè)認(rèn)為材料的變形相對(duì)于其原始尺寸是微小的，可以忽略變形對(duì)尺寸的影響。這使得我們可以使用線性理論來近似分析，而無需考慮非線性效應(yīng)。1.2.6線性假設(shè)線性假設(shè)是基于完全彈性假設(shè)的，它表明應(yīng)力與應(yīng)變之間的關(guān)系是線性的。在這一假設(shè)下，我們可以使用線性代數(shù)和微分方程來描述和求解問題。1.3彈性力學(xué)的數(shù)學(xué)模型基于上述假設(shè)，彈性力學(xué)的數(shù)學(xué)模型主要由平衡方程、幾何方程和物理方程組成。1.3.1平衡方程平衡方程描述了在材料內(nèi)部，力和力矩的平衡條件。在三維情況下，平衡方程可以表示為：?·σ+f=0其中，σ是應(yīng)力張量，f是體積力（如重力）。1.3.2幾何方程幾何方程描述了材料變形與位移之間的關(guān)系。在小變形假設(shè)下，幾何方程可以簡化為：ε=?u其中，ε是應(yīng)變張量，u是位移向量。1.3.3物理方程物理方程，即胡克定律，描述了應(yīng)力與應(yīng)變之間的關(guān)系。在各向同性材料中，胡克定律可以表示為：σ=C:ε其中，C是彈性常數(shù)張量，它包含了材料的彈性模量和泊松比。1.4彈性力學(xué)的應(yīng)用彈性力學(xué)在工程設(shè)計(jì)和分析中有著廣泛的應(yīng)用，包括但不限于：結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)：確保橋梁、建筑物等結(jié)構(gòu)在各種載荷下能夠安全工作。機(jī)械設(shè)計(jì)：優(yōu)化齒輪、軸承等機(jī)械零件的性能和壽命。材料科學(xué)：研究材料的力學(xué)性質(zhì)，如彈性模量、泊松比等。地質(zhì)工程：分析巖石和土壤的穩(wěn)定性，預(yù)測地震等自然災(zāi)害的影響。生物醫(yī)學(xué)工程：研究生物材料的力學(xué)行為，設(shè)計(jì)人工器官和醫(yī)療器械。通過理解和應(yīng)用彈性力學(xué)的基本原理，工程師和科學(xué)家能夠更準(zhǔn)確地預(yù)測和控制材料在不同條件下的行為，從而設(shè)計(jì)出更安全、更高效的產(chǎn)品和結(jié)構(gòu)。2彈性力學(xué)基礎(chǔ)：位移函數(shù)2.1位移的定義在彈性力學(xué)中，位移是描述物體內(nèi)部各點(diǎn)相對(duì)于其原始位置的移動(dòng)量。位移可以是線性的，也可以是角位移，但通常我們討論的是線位移。線位移是一個(gè)向量，它有大小和方向，可以表示為：u其中，ux、uy和uz分別是位移在x、y和z方向上的分量，i、j2.1.1示例假設(shè)一個(gè)物體在力的作用下，其內(nèi)部一點(diǎn)從原始位置0,0,#Python示例代碼

displacement=[1,2,3]#位移向量在x、y、z方向上的分量2.2位移函數(shù)的數(shù)學(xué)表達(dá)位移函數(shù)是用來描述物體內(nèi)部各點(diǎn)位移的數(shù)學(xué)表達(dá)式。它通常是一個(gè)向量函數(shù)，其輸入是物體內(nèi)部點(diǎn)的位置坐標(biāo)，輸出是該點(diǎn)的位移向量。位移函數(shù)可以表示為：u其中，x=2.2.1示例考慮一個(gè)簡單的彈性體，其位移函數(shù)可以表示為：u其中，A、B和C是常數(shù)，表示在x、y和z方向上的位移梯度。#Python示例代碼

importnumpyasnp

defdisplacement_function(x,y,z,A=1,B=2,C=3):

"""

位移函數(shù)示例

:paramx:x坐標(biāo)

:paramy:y坐標(biāo)

:paramz:z坐標(biāo)

:paramA:x方向位移梯度

:paramB:y方向位移梯度

:paramC:z方向位移梯度

:return:位移向量

"""

u_x=A*x

u_y=B*y

u_z=C*z

returnnp.array([u_x,u_y,u_z])

#測試位移函數(shù)

position=np.array([1,2,3])#物體內(nèi)部點(diǎn)的位置坐標(biāo)

displacement=displacement_function(*position)

print(displacement)#輸出位移向量在這個(gè)例子中，我們定義了一個(gè)位移函數(shù)displacement_function，它接受點(diǎn)的位置坐標(biāo)和位移梯度作為參數(shù)，返回該點(diǎn)的位移向量。我們使用了numpy庫來處理向量運(yùn)算，這在實(shí)際的彈性力學(xué)計(jì)算中非常常見。通過這個(gè)函數(shù)，我們可以計(jì)算物體內(nèi)部任意點(diǎn)的位移，這對(duì)于分析物體在力的作用下的變形情況非常有幫助。例如，我們可以計(jì)算物體內(nèi)部點(diǎn)1,2,位移函數(shù)是彈性力學(xué)分析的基礎(chǔ)，它可以幫助我們理解物體內(nèi)部的應(yīng)力和應(yīng)變分布，從而設(shè)計(jì)出更安全、更有效的結(jié)構(gòu)。在實(shí)際應(yīng)用中，位移函數(shù)可能更加復(fù)雜，需要通過數(shù)值方法或解析方法來求解。3彈性力學(xué)基礎(chǔ)：應(yīng)力的概念與分析3.1應(yīng)力的定義應(yīng)力（Stress）是材料內(nèi)部對(duì)所受外力的響應(yīng)，它描述了單位面積上內(nèi)力的大小。在彈性力學(xué)中，應(yīng)力是分析材料在受力時(shí)行為的關(guān)鍵參數(shù)。當(dāng)外力作用于物體時(shí)，物體內(nèi)部會(huì)產(chǎn)生抵抗變形的內(nèi)力，應(yīng)力就是這些內(nèi)力的量化表示。3.1.1公式σ其中，σ表示應(yīng)力，單位為帕斯卡（Pa）或牛頓每平方米（N/m?2F表示作用在物體上的外力。A表示外力作用的面積。3.1.2示例假設(shè)有一根橫截面積為0.01m2的鋼桿，受到#計(jì)算應(yīng)力的示例代碼

force=1000#N

area=0.01#m^2

#計(jì)算應(yīng)力

stress=force/area

print(f"應(yīng)力為:{stress}Pa")3.2正應(yīng)力與剪應(yīng)力應(yīng)力可以分為正應(yīng)力和剪應(yīng)力兩種類型。3.2.1正應(yīng)力正應(yīng)力（NormalStress）是垂直于物體表面的應(yīng)力，它導(dǎo)致物體的拉伸或壓縮變形。3.2.2剪應(yīng)力剪應(yīng)力（ShearStress）是平行于物體表面的應(yīng)力，它導(dǎo)致物體的剪切變形。3.2.3示例考慮一個(gè)正方形截面的物體，邊長為0.1m，受到500#計(jì)算剪應(yīng)力的示例代碼

shear_force=500#N

side_length=0.1#m

area=side_length**2#計(jì)算正方形截面的面積

#計(jì)算剪應(yīng)力

shear_stress=shear_force/area

print(f"剪應(yīng)力為:{shear_stress}Pa")3.3應(yīng)力張量的介紹在復(fù)雜受力情況下，物體內(nèi)部的應(yīng)力不僅有正應(yīng)力和剪應(yīng)力，而且這些應(yīng)力的方向和大小會(huì)隨位置而變化。為了全面描述物體內(nèi)部的應(yīng)力狀態(tài)，引入了應(yīng)力張量的概念。3.3.1應(yīng)力張量應(yīng)力張量是一個(gè)二階張量，它在三維空間中描述了物體內(nèi)部任意點(diǎn)處的應(yīng)力狀態(tài)。應(yīng)力張量可以表示為一個(gè)3×3.3.2應(yīng)力張量的表示σ3.3.3示例假設(shè)一個(gè)點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)如下：正應(yīng)力：σxx=100Pa剪應(yīng)力：σxy=σyx#使用NumPy表示應(yīng)力張量的示例代碼

importnumpyasnp

#定義應(yīng)力張量

stress_tensor=np.array([[100,50,70],

[50,200,80],

[70,80,300]])

print("應(yīng)力張量為:")

print(stress_tensor)3.3.4應(yīng)力張量的性質(zhì)對(duì)稱性：在無外力矩作用下，應(yīng)力張量是對(duì)稱的，即σi主應(yīng)力：通過主應(yīng)力分析，可以找到應(yīng)力張量的三個(gè)主應(yīng)力方向，這些方向上的剪應(yīng)力為零。應(yīng)力不變量：應(yīng)力張量有三個(gè)不變量，分別是第一不變量（應(yīng)力張量的跡）、第二不變量和第三不變量，它們在坐標(biāo)變換中保持不變。3.3.5應(yīng)力張量的主應(yīng)力計(jì)算使用NumPy庫可以計(jì)算應(yīng)力張量的特征值，即主應(yīng)力。#計(jì)算應(yīng)力張量的主應(yīng)力

eigenvalues,_=np.linalg.eig(stress_tensor)

print("主應(yīng)力為:",eigenvalues)3.3.6應(yīng)力張量的坐標(biāo)變換應(yīng)力張量在不同坐標(biāo)系下的表示可以通過坐標(biāo)變換矩陣來計(jì)算。#定義坐標(biāo)變換矩陣

rotation_matrix=np.array([[0.866,-0.5,0],

[0.5,0.866,0],

[0,0,1]])

#應(yīng)力張量的坐標(biāo)變換

transformed_stress_tensor=np.dot(np.dot(rotation_matrix.T,stress_tensor),rotation_matrix)

print("變換后的應(yīng)力張量為:")

print(transformed_stress_tensor)通過以上內(nèi)容，我們了解了應(yīng)力的基本概念、正應(yīng)力與剪應(yīng)力的區(qū)別，以及如何使用應(yīng)力張量來描述復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)。應(yīng)力張量的引入使得我們能夠更精確地分析和預(yù)測材料在受力時(shí)的行為，這對(duì)于工程設(shè)計(jì)和材料科學(xué)具有重要意義。4彈性力學(xué)基礎(chǔ)：位移函數(shù)與應(yīng)變分析4.1應(yīng)變的概念與分析4.1.1應(yīng)變的定義應(yīng)變（Strain）是描述物體在受力作用下形狀和尺寸變化的物理量。在彈性力學(xué)中，應(yīng)變通常被定義為物體內(nèi)部兩點(diǎn)間距離的相對(duì)變化。當(dāng)物體受到外力作用時(shí)，其內(nèi)部各點(diǎn)之間的相對(duì)位置會(huì)發(fā)生改變，這種改變可以通過應(yīng)變來量化。應(yīng)變分為線應(yīng)變和剪應(yīng)變兩種基本類型。線應(yīng)變線應(yīng)變（LinearStrain）描述的是物體在某一方向上的長度變化與原始長度的比值。如果一個(gè)物體在x方向上原始長度為L0，受力后長度變?yōu)長，那么x方向上的線應(yīng)變?chǔ)纽偶魬?yīng)變剪應(yīng)變（ShearStrain）描述的是物體在某一平面上的形狀變化，具體是兩組相互垂直的線之間的角度變化。如果物體內(nèi)部兩組線之間的原始角度為90°，受力后變?yōu)棣龋敲醇魬?yīng)變?chǔ)忙?.1.2線應(yīng)變與剪應(yīng)變在三維空間中，物體的變形可以分解為六個(gè)獨(dú)立的應(yīng)變分量：三個(gè)線應(yīng)變分量和三個(gè)剪應(yīng)變分量。這些應(yīng)變分量可以組成一個(gè)應(yīng)變張量，用于全面描述物體的變形狀態(tài)。線應(yīng)變示例假設(shè)一個(gè)長方體在x方向上受到拉伸力，原始長度為10?cm#計(jì)算線應(yīng)變的示例代碼

L0=10#原始長度，單位：cm

L=10.5#受力后長度，單位：cm

#計(jì)算線應(yīng)變

epsilon_x=(L-L0)/L0

print(f"x方向上的線應(yīng)變?yōu)椋簕epsilon_x}")剪應(yīng)變示例考慮一個(gè)正方形在受到剪切力作用下，其一個(gè)角的角度從90°變?yōu)?5#計(jì)算剪應(yīng)變的示例代碼

importmath

theta=math.radians(85)#受力后角度，單位：弧度

gamma=math.tan(theta-math.pi/2)

print(f"剪應(yīng)變?yōu)椋簕gamma}")4.1.3應(yīng)變張量的介紹應(yīng)變張量（StrainTensor）是一個(gè)3×ε其中，εxx、εyy、εzz分別表示x、y、z方向上的線應(yīng)變，而應(yīng)變張量計(jì)算示例假設(shè)一個(gè)物體在x、y、z方向上的線應(yīng)變分別為0.01、0.02、0.03，在xy、xz、yz平面上的剪應(yīng)變分別為0.005、0.006、0.007，則應(yīng)變張量可以表示為：#應(yīng)變張量計(jì)算示例代碼

importnumpyasnp

#定義線應(yīng)變和剪應(yīng)變

epsilon_xx=0.01

epsilon_yy=0.02

epsilon_zz=0.03

epsilon_xy=0.005

epsilon_xz=0.006

epsilon_yz=0.007

#構(gòu)建應(yīng)變張量

strain_tensor=np.array([[epsilon_xx,epsilon_xy,epsilon_xz],

[epsilon_xy,epsilon_yy,epsilon_yz],

[epsilon_xz,epsilon_yz,epsilon_zz]])

print("應(yīng)變張量為：")

print(strain_tensor)通過以上示例，我們可以看到應(yīng)變張量如何量化物體在三維空間中的變形，以及如何使用Python中的numpy庫來構(gòu)建和表示應(yīng)變張量。在實(shí)際應(yīng)用中，應(yīng)變張量是分析和設(shè)計(jì)結(jié)構(gòu)的關(guān)鍵工具，它幫助工程師理解材料在不同載荷下的行為，從而確保結(jié)構(gòu)的安全性和可靠性。5彈性力學(xué)基礎(chǔ)：位移函數(shù)：應(yīng)力與應(yīng)變的概念5.1應(yīng)力與應(yīng)變的關(guān)系5.1.1胡克定律的介紹胡克定律是彈性力學(xué)中的一個(gè)基本定律，它描述了在彈性范圍內(nèi)，材料的應(yīng)力與應(yīng)變成正比關(guān)系。胡克定律可以用公式表示為：σ其中，σ是應(yīng)力，?是應(yīng)變，E是彈性模量。彈性模量是材料的固有屬性，反映了材料抵抗彈性變形的能力。5.1.2彈性模量與泊松比彈性模量（E）和泊松比（ν）是描述材料彈性行為的兩個(gè)重要參數(shù)。彈性模量定義了材料在受力時(shí)的剛性，而泊松比則描述了材料在受力方向上壓縮或拉伸時(shí)，垂直方向上的收縮或膨脹程度。在三維情況下，胡克定律可以擴(kuò)展為：σ其中，τ是剪切應(yīng)力，γ是剪切應(yīng)變，G是剪切模量。剪切模量與彈性模量的關(guān)系可以通過泊松比來表示：G5.1.3材料的應(yīng)力-應(yīng)變曲線材料的應(yīng)力-應(yīng)變曲線是描述材料在受力過程中應(yīng)力與應(yīng)變關(guān)系的圖形。曲線的形狀可以提供材料的彈性模量、屈服強(qiáng)度、極限強(qiáng)度等重要信息。彈性階段在曲線的初始直線段，應(yīng)力與應(yīng)變成正比，符合胡克定律。此階段的斜率即為材料的彈性模量。屈服階段當(dāng)應(yīng)力達(dá)到一定值時(shí)，材料開始發(fā)生塑性變形，即使應(yīng)力不再增加，應(yīng)變也會(huì)繼續(xù)增大。這個(gè)轉(zhuǎn)折點(diǎn)稱為屈服點(diǎn)，對(duì)應(yīng)的應(yīng)力稱為屈服強(qiáng)度。強(qiáng)化階段在屈服點(diǎn)之后，材料需要更大的應(yīng)力才能產(chǎn)生額外的應(yīng)變，這個(gè)階段稱為強(qiáng)化階段。極限強(qiáng)度與斷裂曲線的最高點(diǎn)對(duì)應(yīng)材料的極限強(qiáng)度，之后材料開始發(fā)生局部頸縮，直至斷裂。示例：計(jì)算材料的彈性模量假設(shè)我們有一組實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，記錄了材料在不同應(yīng)力下的應(yīng)變值。我們可以使用這些數(shù)據(jù)來計(jì)算材料的彈性模量。importnumpyasnp

importmatplotlib.pyplotasplt

#實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)

stress=np.array([0,10,20,30,40,50,60,70,80,90,100])#應(yīng)力，單位：MPa

strain=np.array([0,0.0005,0.001,0.0015,0.002,0.0025,0.003,0.0035,0.004,0.0045,0.005])#應(yīng)變

#計(jì)算彈性模量

elastic_modulus=np.polyfit(strain[:5],stress[:5],1)[0]#使用前五組數(shù)據(jù)擬合直線，計(jì)算斜率

#繪制應(yīng)力-應(yīng)變曲線

plt.figure()

plt.plot(strain,stress,'o-',label='Stress-StrainCurve')

plt.plot(strain[:5],np.polyval(np.polyfit(strain[:5],stress[:5],1),strain[:5]),'r-',label='LinearFit')

plt.xlabel('Strain')

plt.ylabel('Stress(MPa)')

plt.title('Stress-StrainCurveandElasticModulusCalculation')

plt.legend()

plt.grid(True)

plt.show()

print(f'計(jì)算得到的彈性模量為：{elastic_modulus}MPa')在這個(gè)例子中，我們使用了前五組數(shù)據(jù)來擬合直線，計(jì)算彈性模量。這是因?yàn)閺椥阅Ａ客ǔＴ诓牧系膹椥噪A段（即曲線的初始直線段）進(jìn)行計(jì)算。通過繪制應(yīng)力-應(yīng)變曲線，我們可以直觀地看到材料的彈性行為，并通過線性擬合來計(jì)算彈性模量。數(shù)據(jù)樣例為了更好地理解上述代碼，我們提供一組數(shù)據(jù)樣例：應(yīng)力（MPa）應(yīng)變00100.0005200.001300.0015400.002500.0025600.003700.0035800.004900.00451000.005通過這些數(shù)據(jù)，我們可以計(jì)算出材料的彈性模量，并繪制出應(yīng)力-應(yīng)變曲線。在這個(gè)例子中，彈性模量的計(jì)算結(jié)果為20000MPa，這表明材料在彈性階段的剛性較高。6位移函數(shù)在彈性力學(xué)中的應(yīng)用6.1位移函數(shù)的求解方法在彈性力學(xué)中，位移函數(shù)是描述物體在受力作用下變形的關(guān)鍵。位移函數(shù)的求解通常涉及偏微分方程的求解，特別是拉普拉斯方程或泊松方程，這取決于材料的性質(zhì)和加載條件。對(duì)于線性彈性材料，位移函數(shù)滿足平衡方程和相容方程。6.1.1平衡方程平衡方程描述了在物體內(nèi)部任意點(diǎn)上的力平衡條件。在三維空間中，平衡方程可以表示為：σ其中，σij是應(yīng)力張量，6.1.2相容方程相容方程確保了位移的連續(xù)性和應(yīng)變的協(xié)調(diào)性。在沒有體力的情況下，位移函數(shù)uiu6.1.3求解步驟建立模型：確定物體的幾何形狀、材料屬性和邊界條件。應(yīng)用平衡方程：根據(jù)物體的加載情況，寫出平衡方程。應(yīng)用相容方程：確保位移函數(shù)滿足相容性條件。求解偏微分方程：使用數(shù)值方法或解析方法求解位移函數(shù)。驗(yàn)證解：檢查解是否滿足邊界條件和物理意義。6.2位移邊界條件與應(yīng)力邊界條件6.2.1位移邊界條件位移邊界條件直接規(guī)定了物體邊界上的位移或位移的導(dǎo)數(shù)。例如，固定邊界上的位移為零，或在某些情況下，邊界上的位移是已知的。6.2.2應(yīng)力邊界條件應(yīng)力邊界條件則規(guī)定了物體邊界上的應(yīng)力或應(yīng)力的導(dǎo)數(shù)。例如，物體表面受到的壓力或剪切力。6.2.3結(jié)合使用在實(shí)際問題中，位移邊界條件和應(yīng)力邊界條件通常需要結(jié)合使用。例如，在解決一個(gè)受壓的圓柱體問題時(shí)，圓柱體的兩端可能被固定（位移邊界條件），而圓柱體的側(cè)面可能承受均勻的壓力（應(yīng)力邊界條件）。6.3位移函數(shù)在實(shí)際問題中的應(yīng)用案例6.3.1案例1：受壓圓柱體考慮一個(gè)無限長的圓柱體，其側(cè)面受到均勻的壓力p，兩端被固定。我們可以通過求解位移函數(shù)來找到圓柱體內(nèi)部的應(yīng)力和應(yīng)變分布。幾何與邊界條件幾何：圓柱體半徑為R，長度無限。邊界條件：兩端位移為零。圓柱體側(cè)面承受均勻壓力p。求解過程建立坐標(biāo)系：選擇圓柱體的軸線為z軸，徑向?yàn)閞軸，周向?yàn)棣容S。寫出平衡方程：在圓柱體內(nèi)部，平衡方程簡化為：d應(yīng)用應(yīng)力邊界條件：在r=R處，求解位移函數(shù)：通過積分平衡方程，結(jié)合應(yīng)力邊界條件，可以求得位移函數(shù)urr和數(shù)值求解使用Python和SciPy庫，我們可以數(shù)值求解上述問題。importnumpyasnp

fromegrateimportsolve_bvp

#定義偏微分方程

defequation(r,y):

returnnp.vstack((y[1],-1/r*y[0]+1/r*y[1]))

#定義邊界條件

defboundary(ya,yb):

returnnp.array([ya[0],yb[0]+p])

#定義網(wǎng)格點(diǎn)

r=np.linspace(0.01,R,100)

#初始猜測

y0=np.zeros((2,r.size))

#解方程

sol=solve_bvp(equation,boundary,r,y0)

#計(jì)算位移

ur=sol.y[0]

u_theta=sol.y[1]

#輸出結(jié)果

print("位移函數(shù)ur:",ur)

print("位移函數(shù)u_theta:",u_theta)6.3.2案例2：梁的彎曲考慮一根梁在端部受到垂直力的作用，我們可以通過位移函數(shù)來分析梁的彎曲變形。幾何與邊界條件幾何：梁的長度為L，寬度為b，高度為h。邊界條件：一端固定，另一端自由。自由端受到垂直力F。求解過程建立坐標(biāo)系：選擇梁的軸線為x軸，垂直方向?yàn)閥軸。寫出平衡方程：在梁的內(nèi)部，平衡方程簡化為：d其中，Mx是彎矩，E應(yīng)用應(yīng)力邊界條件：在固定端，位移和轉(zhuǎn)角為零。求解位移函數(shù)：通過積分平衡方程，結(jié)合應(yīng)力邊界條件，可以求得位移函數(shù)ux數(shù)值求解使用MATLAB，我們可以數(shù)值求解梁的彎曲問題。%定義網(wǎng)格點(diǎn)

x=linspace(0,L,100);

%定義偏微分方程

f=@(x,y)[y(2);-M(x)/(E*I)];

%定義邊界條件

bc=@(ya,yb)[ya(1);yb(1);ya(2);yb(2)-F];

%初始猜測

y0=[zeros(1,length(x));zeros(1,length(x))];

%解方程

sol=bvp4c(f,bc,[x(1)x(end)],y0);

%計(jì)算位移

u=sol.y(1,:);

%輸出結(jié)果

disp("位移函數(shù)u(x):")