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文檔簡介
電路的德拜弛豫
1
2電路的德拜弛豫上式反映了德拜介電弛豫的基本特征，其中的弛豫時間是溫度的函數(shù)。現(xiàn)在考慮臨界慢化在介電譜上的具體表現(xiàn)。利用偶極子轉(zhuǎn)向模型可以推知，弛豫時間與r(0)-r()成正比：
3圖6.3LiNbO3沿c軸電容率的頻率特征，1為實部，2為虛部，3為損耗正切。
4但此式成立的條件是紅外以下的頻率范圍不存在色散。實際上大多數(shù)位移型鐵電體并不呈現(xiàn)單純的諧振型介電響應(yīng)，由式（6.14）得出的電容率一般明顯小于低頻時實測的電容率。由式（6.12）可知，靜態(tài)電容率為
5與位移型鐵電體不同，有序無序型鐵電體的介電弛豫頻率1/通常位于微波或者更低的范圍，所以借助于普通的介電測量即可得到有序無序型鐵電體的介電色散。
6所以由上式可知，若忽略
1對溫度的依賴型，則有又因為滿足居里－外斯定律:
7將式（6.16）和（6.17）代入式（6.7）得
8可以看到，雖然零頻電容率實部在TC發(fā)散，但較高頻率時其值為零，僅在TC兩側(cè)出現(xiàn)極大。隨著頻率升高，這兩個極大值之間距離增大。另一方面，TC處電容率虛部出現(xiàn)極大，隨著頻率升高，極大值的高度降低，峰寬增大。
9在式（6.7b)和6.7c)中消去，得到德拜弛豫中
r’和
r”的關(guān)系可以方便的用所謂Argand圖表示。
10這是在r’和
r”為軸的直角坐標系中，以[(
r(0)+
r())/2,0]為中心，以(
r(0)+
r())/2為半徑的圓的方程。這表明不同頻率下，(
r’,
r”)的軌跡是個半圓，如圖6.5所示，并稱為Cole-Cole圓。以上這些特征在一些
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