人教版波爾的原子模型

第十八章原子結(jié)構(gòu)

第四節(jié)波爾的原子模型人教版選修3-5

19世紀末20世紀初，人類叩開了微觀世界的大門，物理學(xué)家根據(jù)有研究提出了關(guān)于原子結(jié)構(gòu)的各種模型，盧瑟福的核式結(jié)構(gòu)模型能夠很好的解釋α散射實驗現(xiàn)象，得到了許多人的支持，但是與經(jīng)典的電磁理論發(fā)生了矛盾，也有很多人反對．Zxxk歷史回顧盧瑟福的核式結(jié)構(gòu)模型存在哪些致命的弱點？原子核式結(jié)構(gòu)模型與經(jīng)典電磁理論的矛盾核外電子繞核運動輻射電磁波電子軌道半徑連續(xù)變小原子不穩(wěn)定輻射電磁波頻率連續(xù)變化事實上：原子是穩(wěn)定的輻射電磁波頻率只是某些確定值如何解決這個矛盾？哪些科學(xué)家的觀點可以啟發(fā)我們呢？2、能級假設(shè)：a.電子在不同軌道上運動時，原子處于不同狀態(tài)具有不同能量，所以原子能量也是量子化的。b.原子量子化的能量值叫能級；原子中這些具有確定能量的穩(wěn)定狀態(tài)叫定態(tài)；能量最低的狀態(tài)叫基態(tài)，其他狀態(tài)叫激發(fā)態(tài)。（本假設(shè)是針對原子穩(wěn)定性提出的）3、頻率條件：電子從一種定態(tài)軌道（設(shè)能量為Em）躍遷到另一種定態(tài)（設(shè)能量為En）時，它輻射（或吸收）一定頻率的光子，光子的能量由這兩種定態(tài)的能量差決定，即

（本假設(shè)針對線狀譜提出）Em

Enhv1、軌道量子化：圍繞原子核運動的電子軌道半徑只能是某些分立的數(shù)值，即電子的軌道是量子化的。（針對原子核式模型提出，是能級假設(shè)的補充）一、玻爾原子理論的基本假設(shè)（1913年玻爾提出）軌道半徑：能量：（n=1,2,3……)式中r1=0.53×10-10

、E1=-13.6ev分別代表第一條（即離核最近的）可能軌道的半徑和電子在這條軌道上運動時的能量，rn、En

分別代表第n條可能軌道的半徑和電子在第n條軌道上運動時的能量（包括動能和勢能）

，n是正整數(shù)，叫量子數(shù)。二、玻爾理論對氫光譜的解釋思考：

比較和，利用波長和頻率的關(guān)系，試推導(dǎo)氫原子能級表達式。如何解釋你得到的結(jié)論？Zxxk氫原子中電子的可能軌道半徑和相應(yīng)的能量

－－－－－－－－－－－－－－－－－１２３４５-13.6-3.4-1.51-0.85-0.540eVnE/eV∞基態(tài)激發(fā)態(tài)賴曼系巴耳末系帕邢系布喇開系普豐德系2、氫原子的能級圖n=6n=5n=4n=1n=3n=2根據(jù)：E=hv，λ=c/v又Eδ=1.89eV=3.03×10-19J所以，λ

δ=hc/Eδ=6.63×10-34×3.0×10-8

/

3.03×10-19J=6.57×10-7(m)（巴爾末系）HδHγHβHαHδHγHβHαn=4n=6n=5n=1n=3n=2巴爾末系氫吸收光譜玻爾理論解決了原子的穩(wěn)定性和輻射的頻率條件問題，但是也有它的局限性．Zxxk在解決核外電子的運動時成功引入了量子化的觀念同時又應(yīng)用了“粒子、軌道”等經(jīng)典概念和有關(guān)牛頓力學(xué)規(guī)律除了氫原子光譜外，在解決其他問題上遇到了很大的困難．三、玻爾模型的局限性氦原子光譜量子化條件的引進沒有適當?shù)睦碚摻忉?。夫蘭克—赫茲實驗的歷史背景及意義：

1911年，盧瑟福根據(jù)α粒子散射實驗，提出了原子核式結(jié)構(gòu)模型。1913年，玻爾將普朗克量子假說運用到原子核式結(jié)構(gòu)模型，建立了與經(jīng)典理論相違背的兩個重要概念：原子定態(tài)能級和能級躍遷概念。電子在能級之間躍遷時伴隨電磁波的吸收和發(fā)射，電磁波頻率的大小取決于原子所處兩定態(tài)能級間的能量差。隨著英國物理學(xué)家埃萬斯對光譜的研究，玻爾理論被確立。但是任何重要的物理規(guī)律都必須得到至少兩種獨立的實驗方法的驗證。隨后，在1914年，德國科學(xué)家夫蘭克和他的助手赫茲采用電子與稀薄氣體中原子碰撞的方法(與光譜研究相獨立)，簡單而巧妙地直接證實了原子能級的存在，從而為玻爾原子理論提供了有力的證據(jù)?？茖W(xué)足跡1925年，由于他二人的卓越貢獻，他們獲得了當年的諾貝爾物理學(xué)獎（1926年于德國洛丁根補發(fā)）。夫蘭克-赫茲實驗至今仍是探索原子內(nèi)部結(jié)構(gòu)的主要手段之一。所以，在近代物理實驗中，仍把它作為傳統(tǒng)的經(jīng)典實驗。(JAMESFRANCK)(GUSTAVHERTZ)夫蘭克—赫茲實驗的理論基礎(chǔ)

根據(jù)玻爾的原子理論，原子只能處于一系列不連續(xù)的穩(wěn)定狀態(tài)之中，其中每一種狀態(tài)相應(yīng)于一定的能量值Ei(i=1,2,3‥)，這些能量值稱為能級。最低能級所對應(yīng)的狀態(tài)稱為基態(tài)，其它高能級所對應(yīng)的態(tài)稱為激發(fā)態(tài)。當原子從一個穩(wěn)定狀態(tài)過渡到另一個穩(wěn)定狀態(tài)時就會吸收或輻射一定頻率的電磁波，頻率大小決定于原子所處兩定態(tài)能級間的能量差。(h為普朗克常數(shù))

本實驗中是利用一定能量的電子與原子碰撞交換能量而實現(xiàn)，并滿足能量選擇定則：

(Ｖ為激發(fā)電位)夫蘭克-赫茲實驗玻璃容器充以需測量的氣體，本實驗用的是汞。電子由陰級K發(fā)出，K與柵極G之間有加速電場，G與接收極A之間有減速電場。當電子在KG空間經(jīng)過加速、碰撞后，進入KG空間時，能量足以沖過減速電場，就成為電流計的電流。實驗原理：

改進的夫蘭克-赫茲管的基本結(jié)構(gòu)見右圖。電子由陰極K發(fā)出，陰極K和第一柵極G1之間的加速電壓VG1K及與第二柵極G2之間的加速電壓VG2K使電子加速。在板極A和第二柵極G2之間可設(shè)置減速電壓VG2A。μAVVG1KKVG2KG1VG2AG2電子汞原子A燈絲夫蘭克—赫茲管結(jié)構(gòu)圖

設(shè)汞原子的基態(tài)能量為E0，第一激發(fā)態(tài)的能量為E1，初速為零的電子在電位差為V的加速電場作用下，獲得能量為eV，具有這種能量的電子與汞原子發(fā)生碰撞，當電子能量eV<E1-E0時，電子能量幾乎不損失。如果eV≥E1-E0=ΔE，則汞原子從電子中取得能量ΔE，而由基態(tài)躍遷到第一激發(fā)態(tài)，ΔE=eVC。相應(yīng)的電位差VC即為汞原子的第一激發(fā)電位。在實驗中，逐漸增加VG2K，由電流計讀出板極電流IA，得到如下圖所示的變化曲線.圖2-2-4夫蘭克—赫茲管的IA～VG2K曲線oIAacbdeV1V2V3V4V5V6(uA)VG2Ko1、對玻爾理論的下列說法中，正確的是（）

A、繼承了盧瑟福的原子模型，但對原子能量和電子軌道引入了量子化假設(shè)

B、對經(jīng)典電磁理論中關(guān)于“做加速運動的電荷要輻射電磁波”的觀點表示贊同

C、用能量轉(zhuǎn)化與守恒建立了原子發(fā)光頻率與原子能量變化之間的定量關(guān)系

D、玻爾的兩個公式是在他的理論基礎(chǔ)上利用經(jīng)典電磁理論和牛頓力學(xué)計算出來的ACD課堂練習(xí)2、下面關(guān)于玻爾理論的解釋中，不正確的說法是（）A、原子只能處于一系列不連續(xù)的狀態(tài)中，每個狀態(tài)都對應(yīng)一定的能量B、原子中，雖然核外電子不斷做加速運動，但只要能量狀態(tài)不改變，就不會向外輻射能量C、原子從一種定態(tài)躍遷到另一種定態(tài)時，一定要輻射一定頻率的光子D、原子的每一個能量狀態(tài)都對應(yīng)一個電子軌道，并且這些軌道是不連續(xù)的C3、根據(jù)玻爾理論，氫原子中，量子數(shù)N越大，則下列說法中正確的是（）A.電子軌道半徑越大B.核外電子的速率越大C.氫原子能級的能量越大D.核外電子的電勢能越大4、根據(jù)玻爾的原子理論，原子中電子繞核運動的半徑（）A.可以取任意值B.可以在某一范圍內(nèi)取任意值C.可以取一系列不連續(xù)的任意值D.是一系列不連續(xù)的特定值DACD5、按照玻爾理論，一個氫原子中的電子從一半徑為ra的圓軌道自發(fā)地直接躍遷到一半徑為rb的圓軌道上，已知ra>rb，則在此過程中（）

A、原子要發(fā)出一系列頻率的光子

B、原子要吸收一系列頻率的光子

C、原子要發(fā)出某一頻率的光子

D、原子要吸收某一頻率的光子C原子核式結(jié)構(gòu)模型與經(jīng)典電磁理論的矛盾核外電子繞核運動輻射電磁波電子軌道半徑連續(xù)變小原子不穩(wěn)定輻射電磁波頻率連續(xù)變化事實上：原子是穩(wěn)定的輻射電磁波頻率只是