大學(xué)物理課件：電勢(shì)

結(jié)論：試驗(yàn)電荷在電場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)能，在數(shù)值上等于把它從該點(diǎn)移到零勢(shì)能處靜電場(chǎng)力所作的功。注意：電勢(shì)能的大小是相對(duì)的，電勢(shì)能的差是絕對(duì)的。(8)令：(9)5.5.1電勢(shì)能類比重力的功及勢(shì)能：靜電場(chǎng)力是保守力，故對(duì)應(yīng)的功等于電荷電勢(shì)能增量的負(fù)值：

電勢(shì)5.5.1電勢(shì)(1)(2)結(jié)論：試驗(yàn)電荷在電場(chǎng)中由時(shí)，電勢(shì)能增量的負(fù)值等于場(chǎng)力的功、且正比于，但他們的比值與無關(guān)，僅由場(chǎng)分布及A、B兩點(diǎn)位置決定；點(diǎn)電勢(shì)點(diǎn)電勢(shì)令：定義：?jiǎn)挝徽姾稍陟o電場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)能，為場(chǎng)在該點(diǎn)的電勢(shì)，用標(biāo)量V表示，單位伏特。得：(3)(4)令：(5)(6)注意：電勢(shì)差是絕對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)選擇無關(guān)；電勢(shì)大小是相對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)選擇有關(guān).(7)(4)(6)1.關(guān)于電勢(shì)的計(jì)算電勢(shì)差:

將單位正電荷從A移到B電場(chǎng)力作的功；電勢(shì):

單位正試驗(yàn)電荷從點(diǎn)A移到無窮遠(yuǎn)時(shí)，靜電場(chǎng)力作的功.a.一般式:b.有限帶電體:(7)C.電勢(shì)零點(diǎn)的選擇：習(xí)慣做法：1.有限大帶電體一般以無窮遠(yuǎn)點(diǎn)為零勢(shì)點(diǎn)；2.無限大帶電體一般以有限遠(yuǎn)點(diǎn)為零勢(shì)點(diǎn)；3.實(shí)際問題常選地球?yàn)榱銊?shì)，或公共地線電勢(shì)為零；兩個(gè)原則：1.使場(chǎng)中各點(diǎn)電勢(shì)有確定值；2.使各點(diǎn)電勢(shì)的表達(dá)式簡(jiǎn)潔；5.5.3

點(diǎn)電荷及電荷系的電勢(shì)令：(8)1.點(diǎn)電荷的電勢(shì)2.電勢(shì)疊加原理a.點(diǎn)電荷系:令：(9)疊加原理：點(diǎn)電荷系電勢(shì)＝點(diǎn)電荷對(duì)應(yīng)的電勢(shì)疊加；b.電荷連續(xù)分布:(10)c.求電勢(shì)方法總結(jié)(1)電荷分布確定且未知：可由(10)式直接積分；注意：特別是電荷分布對(duì)稱性不強(qiáng)，無法用高斯定理或直接積分求場(chǎng)強(qiáng)時(shí)，該法可行。（利用了點(diǎn)電荷電勢(shì)、有限大帶電體、無限遠(yuǎn)零勢(shì)點(diǎn).）有限帶電體，無限零勢(shì)點(diǎn)；對(duì)應(yīng)：體、面、線分布；(2)電荷分布確定且已知：可由(4)、(7)式直接積分；注意：

(4)式：求電勢(shì)問題的通式；由(4)可得(7)；

(7)式：針對(duì)有限帶電體、對(duì)應(yīng)無限遠(yuǎn)零勢(shì)點(diǎn)；(4)(7)++++++++++++++解：分析：連續(xù)分布有限帶電體問題。在環(huán)上取電荷元，取無窮遠(yuǎn)為零勢(shì)點(diǎn)，由(10)式積分即可；例5.5.1

求均勻帶電細(xì)圓環(huán)對(duì)稱軸上任意點(diǎn)的電勢(shì)。設(shè)環(huán)半徑為R，所帶電量為。(1)++++++++++++++(2)討論：(3)例5.5.2

試求均勻帶電球面在空間的電勢(shì)。設(shè)球面半徑為R，所帶電量為