理論力學(xué)課件-第11章

第11章動能定理及其應(yīng)用11.1功與功率11.2動能的計算11.3動能定理11.4勢能及機械能守恒定律11.5動力學(xué)普遍定理的綜合應(yīng)用思考題習(xí)題

11.1功與功率

11.1.1常力的功

設(shè)質(zhì)點M在常力F作用下沿直線走過一段路程s，則力在該直線路程中所做的功記為Ｗ，其定義為

W=Fcosθ·s

式中,θ是力F與直線方向之間的夾角。功是代數(shù)量，在國際單位制中，功的單位為焦耳，簡稱焦(J)，１J＝１N×１m

＝１kg·m2／s2。11.1.2變力在曲線路程中的功

設(shè)質(zhì)點M在變力F的作用下做曲線運動(如圖11-1所示)，將弧線M1M2分成無限多個微小弧段，微小弧段長MM′＝ds。因為ds非常微小，弧MM′可以看做與速度v亦即與軌跡曲線的切線t(指向運動方向)同方向的直線段，而力F可視為常力。力F在微小路程ds上做的功稱為力的元功，記為δW

δW=Fcosθds

(11-1)

其中,Fcosθ是力F在軌跡曲線的切線上的投影。力F在M1至M2一段路程中做的總功為

(11-2)圖11-1式(11-1)、(11-2)也可寫成以下矢量點積形式：

δW=F·dr(11-3)

(11-4)

在直角坐標系Oxyz中，F(xiàn)=Fxi+Fyj+Fzk，dr=dxi+dyj+dzk，力F的元功的解析表達式為

δW=F·dr=Fxdx+Fydy+Fzdz在由M1到M2的一段路程中,力F的總功為

(11-5)

對于具體問題，常常利用該解析式來計算力的元功及總功。11.1.3合力的功

設(shè)質(zhì)點同時受n個力F1、F2、…、Fn作用，這n個力的合力為FR，即

FR=F1+F2+…+Fn

當質(zhì)點由Ｍ1運動到Ｍ2時，合力FR所做的功為

(11-6)

即合力在任一段路程中做的功等于各分力在同一段路程中做功的代數(shù)和。11.1.4常見力的功

1.重力的功

質(zhì)點在地面附近運動時，所受重力可視為常力。取直角坐標系Oxyz如圖11-2所示，則質(zhì)點所受的重力mg在各坐標軸上的投影為

Fx＝０，F(xiàn)y＝０，F(xiàn)z＝-mg

當質(zhì)點由M1位置運動到M2位置時，質(zhì)點的重力mg所做的功為

(11-7)圖11-2對于質(zhì)點系，重力做功公式為

∑W12=mg(zC1-zC2)

(11-8)

其中,m是整個質(zhì)點系的總質(zhì)量，zC1-zC2是質(zhì)點系在運動始末位置重心的高度差。這就是說，質(zhì)點系所受重力的功，等于質(zhì)點系的重力與其重心的高度差的乘積。當質(zhì)點系重心由高處運動到低處時，重力做正功；反之，做負功。重力所做的功只與質(zhì)點系重心的起始位置及末了位置有關(guān)，而與重心的運動路徑無關(guān)。

2.彈性力的功

設(shè)有一個彈簧，一端固定于O點，另一端為A，如圖11-3所示。A點運動時，彈簧將伸長或縮短，彈簧對A點作用一力F，稱為彈性力。在彈性極限內(nèi)，根據(jù)虎克定律，彈性力的大小與其變形量成正比，即

F=kδ

其中，k是彈簧常數(shù)(或稱彈簧的剛度)，常用的單位是N/m或N/mm，δ為其變形量。圖11-3若以O(shè)點為原點，點A的矢徑為r，其長度為r，l0是彈簧的自然長度。彈簧伸長時，彈性力F指向固定點O,則

er為矢徑方向的單位矢量。當彈簧伸長時，r>l0，力F與r的方向相反；當彈簧被壓縮時，r<l0，力F與r的方向一致。由式(11-4)可得，質(zhì)點由A1運動到A2時，彈性力做的功為因為

所以

改寫為

(11-9)

由此可見，彈性力所做的功只與彈簧在起始和末了位置的變形量有關(guān)，而與作用點A的運動路徑無關(guān)。

3.作用于轉(zhuǎn)動剛體的力及力偶的功

在繞ｚ軸轉(zhuǎn)動的剛體上的A點作用一力F(如圖11-4所示)，F(xiàn)與力作用點A處的軌跡切線之間的夾角為θ，力F在切線方向的投影為Ft=Fcosθ，若剛體轉(zhuǎn)過一微小角度dφ，則A點有一微小位移ds=Rdφ，力F所做的元功為

δW=F·dr=Ftds=FtRdφ

式中，R是力作用點A到轉(zhuǎn)軸的距離。圖11-4由于FtR=Mz(F)，即為力F對于z軸之矩,所以

δW=Mzdφ

(11-10)

積分式(11-10)，力F在剛體從角φ1轉(zhuǎn)到φ2的過程中所做的功為

(11-11)

如果力偶作用于轉(zhuǎn)動的剛體，若該力偶對z軸的矩為Mz，則力偶對剛體所做的功仍然可用式(11-11)進行計算。

4.平面運動剛體上力系的功

當剛體做平面運動時，作用于剛體的力系所做的功，等于剛體上所受各力做功的代數(shù)和，也等于力系向質(zhì)心簡化所得的主矢與主矩做功之和。設(shè)FR′為力系的主矢量，MC為力系對質(zhì)心的主矩。剛體質(zhì)心C從C1到C2，同時剛體又由φ1轉(zhuǎn)到φ2角度時，力系所做的功為

(11-12)

這個結(jié)論也適用于做一般運動的剛體，基點也可以是剛體上任意一點。11.1.5約束力的功與理想約束

作用于質(zhì)點系上的力，可分為主動力和約束反力兩大類。在許多情況下，質(zhì)點系約束力不做功，或做功之和等于零。約束力不做功或做功之和等于零的約束稱為理想約束。研究理想約束，有助于簡化功的計算。

1.光滑固定支承面和滾動鉸鏈支座

這兩類約束的約束反力方向總垂直于力作用點處的微小位移，因此這種約束反力的功為零。

2.光滑固定鉸鏈支座和軸承

這兩種約束的約束反力作用點的位移為零，因此約束反力的功為零。

3.光滑鉸鏈、剛性二力桿以及不可伸長的細繩

光滑鉸鏈、剛性二力桿以及不可伸長的細繩等作為系統(tǒng)內(nèi)的約束時，其中單個的約束力不一定不做功，但一對約束力做功之和等于零。圖11-5(a)所示的鉸鏈，鉸鏈處相互作用的約束力是等值反向的，它們在鉸鏈中心的任何位移上做功之和都等于零。圖11-5(b)中的細繩對系統(tǒng)中的兩個質(zhì)點的拉力大小相等，如繩索不可伸長，則兩端的位移沿繩索的投影必定相等，因此兩個約束力做功之和等于零。圖11-5(c)所示的二力桿，對A、B兩點的約束力等值、反向、共線，而兩端位移沿AB連線的投影必相等，顯然這兩個約束力做功之和也等于零。圖11-5

4.剛體在固定面上純滾動時滑動摩擦力的功

此時固定面作用于剛體接觸點C上的約束反力有法向反力和靜摩擦力以及滾動摩阻，在忽略滾動摩阻的情況下，C點的約束反力如圖11-6所示。由于輪子在固定面上做純滾動，由運動學(xué)知，接觸點為速度瞬心，即力的作用點不動，約束反力不做功。

剛體在固定面上純滾動時，在忽略滾動摩阻的情形下，純滾動的接觸點也是理想約束。圖11-611.1.6功率

在工程中，需要計算力在單位時間內(nèi)所做的功，即功率。功率是機器性能的重要指標之一，通常用P表示功率。功率的數(shù)學(xué)表達式為

(11-13)

由于δW=F·dr，因此式(11-13)又可以寫為

(11-14)即功率等于力在速度方向上的投影與速度的乘積。由此可見，P一定時，F(xiàn)t越大，則v越小；反之，F(xiàn)t越小，則v越大。汽車速度之所以有幾個擋，就是因為汽車的功率是一定的，

而在不同情況下，需要不同的牽引力，所以必須改變速度。在平地上，所需牽引力較小，速度可以大些；上坡時，所需牽引力隨坡度的增大而增大，所以必須換擋，使速度相應(yīng)減小。用機床加工時，如果切削力較大，則必須選擇較小的切削速度。作用于定軸轉(zhuǎn)動剛體轉(zhuǎn)矩M的功率為

(11-15)

功率的單位為瓦特，簡稱瓦(W)，１W＝１J/s。機器工作時，必須輸入功率。輸入的功率中，一部分用于克服摩擦力之類的阻力而損耗掉，稱為無用功率(P無用)；一部分用來改變物體的動能，稱為動能變化率；只有一部分用來克服工作阻力做功，稱為有用功率(P有用)。

有效功率=有用功率+動能變化率。有效功率與輸入功率之比稱為機器的機械效率，它是衡量機器質(zhì)量的指標之一，用η表示，即

(11-16)

當機器多級傳動時，機器的總效率等于各級效率的乘積，即

η=η1η2…ηn

11.2動能的計算

11.2.1質(zhì)點的動能

設(shè)質(zhì)點的質(zhì)量是m，速度大小為v，則質(zhì)點的動能定義為

動能是正的標量，或為零。動能的單位也是焦耳(J)。11.2.2質(zhì)點系的動能

質(zhì)點系的動能是質(zhì)點系中各質(zhì)點動能之和，記為T，即

(11-17)

如圖11-7所示的質(zhì)點系有三個質(zhì)點，它們的質(zhì)量分別是m1=2m2=4m3，忽略繩的質(zhì)量，并假設(shè)繩不可伸長，則三個質(zhì)點的速度v1、v2和v3大小相同，都等于v，而方向各不相同。計算質(zhì)點系的動能時，不必考慮它們的方向，質(zhì)點系的動能可寫為圖11-711.2.3剛體的動能

剛體是由無數(shù)個質(zhì)點組成的幾何不變質(zhì)點系。剛體做不同的運動時，各質(zhì)點的速度分布不同，其動能應(yīng)按照剛體的運動形式來計算。

1.平動剛體的動能

剛體平動時，在每一瞬時，所有各點的速度相等，都等于剛體質(zhì)心的速度vC，因此，剛體的動能為

(11-18)

其中,m=∑mi,是剛體的質(zhì)量。

2.定軸轉(zhuǎn)動剛體的動能

設(shè)剛體繞固定軸z轉(zhuǎn)動，角速度為ω，如圖11-8所示，則與z軸相距ri的一質(zhì)點的速度為

vi=riω

因此，繞定軸轉(zhuǎn)動的剛體的動能為

式中，∑mir2i=Jz是剛體對于z軸的轉(zhuǎn)動慣量，則

(11-19)圖11-8

3.平面運動剛體的動能

設(shè)剛體做平面運動，某瞬時剛體的瞬時速度中心是P，角速度是ω，C是質(zhì)心，如圖11-9所示。剛體的動能可以寫成

式中,JP是剛體對于瞬心軸的轉(zhuǎn)動慣量。由于瞬心的位置是變化的，因此用上式來計算動能并不方便。根據(jù)平行軸定理有

JP=JC+md2圖11-9式中,m是剛體的質(zhì)量，d是剛體質(zhì)心C到瞬心P的距離。代入計算動能的公式中，得

由于vC=dω，于是得

(11-20)上式中，右邊第一項是剛體繞其質(zhì)心轉(zhuǎn)動的動能；第二項則是剛體隨同其質(zhì)心平動的動能。即平面運動剛體的動能，等于隨同質(zhì)心平動的動能與繞質(zhì)心轉(zhuǎn)動的動能之和。

例如，一個車輪在地面上做純滾動，如圖11-10所示，輪心在做直線運動，如果速度為v，車輪的質(zhì)量為m，質(zhì)量分布在輪緣，不計輪輻的質(zhì)量，則車輪的動能為圖11-10

11.3動能定理

11.3.1質(zhì)點的動能定理

質(zhì)點運動微分方程的矢量形式為

在方程兩邊點積dr，有因為，所以上式可寫成

mv·dv=F·dr

或

(11-21)式(11-21)是質(zhì)點動能定理的微分形式，即質(zhì)點動能的增量等于作用于質(zhì)點上力的元功。對式(11-21)積分，得

或

(11-22)

式(11-22)是質(zhì)點動能定理的積分形式，即質(zhì)點在某一運動過程中動能的改變量，等于作用于質(zhì)點上的力在此過程中所做的功。質(zhì)點動能定理建立了質(zhì)點的動能和作用于質(zhì)點上力的功之間的關(guān)系，它把質(zhì)點的速度，作用力和質(zhì)點的路程聯(lián)系在一起，對于需要求解這三個量的動力學(xué)問題，應(yīng)用動能定理是方便的。此外，通過對時間求導(dǎo)，式中將出現(xiàn)加速度，因此動能定理也常用來求解質(zhì)點的加速度。

例11-1質(zhì)量為m的質(zhì)點，從高h處自由落下，落在下

面有彈簧支持的板上，如圖11-11所示，設(shè)板和彈簧的質(zhì)量均忽略不計，彈簧的剛度系數(shù)為k。求彈簧的最大壓縮量。

解：質(zhì)點由位置1落到板上是自由落體運動，速度從0增加到v1，由動能定理得

求得。圖11-11質(zhì)點繼續(xù)向下運動，彈簧被壓縮，質(zhì)點的速度繼續(xù)減小，當速度等于零時，彈簧被壓縮到最大值。在此過程中，應(yīng)用動能定理，有

由于彈簧的壓縮量是正值，因此可以求得

本題也可以把上述兩段過程合在一起考慮，由動能定理得

可得出同樣的結(jié)果。11.3.2質(zhì)點系的動能定理

設(shè)質(zhì)點系由n個質(zhì)點組成，其中任一個質(zhì)點的質(zhì)量為mi，速度為vi，作用于該質(zhì)點的所有力的合力為Fi，根據(jù)質(zhì)點動能定理的微分形式，有對每一質(zhì)點都可寫出一個如上形式的方程，然后將n個方程相加，得

或式中,是質(zhì)點系的動能，用T表示。上式改寫為

dT=∑δWi

(11-23)

這是質(zhì)點系動能定理的微分形式。質(zhì)點系動能的增量，等于作用于質(zhì)點系的全部力所做的元功之和。對式(11-23)兩邊求積分，得

T2-T1=∑Wi

(11-24)

這是質(zhì)點系的動能定理的積分形式。質(zhì)點系在某一運動過程中，質(zhì)點系動能的改變量等于作用于質(zhì)點系所有力所做的功之和。

應(yīng)當注意，在式(11-23)及式(11-24)中，力的功包括作用于質(zhì)點系的所有力的功。如將作用于質(zhì)點系的力分為主動力與約束力，則包括主動力與約束力的功。不過，如11.1節(jié)中所述，對于一般常見的理想約束，約束力不做功，此時方程中只包括主動力所做的功。如果將作用于質(zhì)點系的力分為外力與內(nèi)力，則方程中包括所有外力與內(nèi)力的功。因為內(nèi)力雖然是成對出現(xiàn)的，但它們的功之和一般并不等于零。例如，蒸汽機車汽缸中的蒸汽壓力，自行車剎車時閘塊對鋼圈作用的摩擦力，對機車或自行車來說，都是內(nèi)力，它們的功之和都不等于零，所以才能使機車加速運動，使自行車減慢乃至停止運動。

考察兩個相互吸引的質(zhì)點組成的質(zhì)點系，兩質(zhì)點相互作用的力是一對內(nèi)力，如圖11-12所示。雖然F12＝F21，它們的矢量和等于零，但是當兩質(zhì)點相互趨近或者離開時，兩個力所做的功都不為零，可見內(nèi)力的功之和一般是不等于零的。但剛體或剛體系統(tǒng)內(nèi)各質(zhì)點相互作用的內(nèi)力的功之和恒等于零。圖11-1211.3.3功率方程

將動能定理的微分形式即式(11-23)改寫成

dT=∑Fi·dri=∑Fi·vidt

兩邊除以dt，注意Fi·vi=Pi是第i個力的功率，可得

(11-25)

上式稱為功率方程。式(11-25)右邊包括所有作用于質(zhì)點系的力的功率。就機器而言，則包括：輸入功率Pi，即作用于機器的主動力(如電機的轉(zhuǎn)矩)的功率；有用功率Po，即有用阻力(如機床加工時工件作用于機床的力)的功率；損耗功率Pl，即無用阻力(如摩擦力)的功率。式(11-25)改寫為

(11-26)

這是機器的功率方程，它表明機器動能的變化與各種功率之間的關(guān)系。當機器啟動時，dT/dt＞0，必須使Pi＞Po+Pl；平穩(wěn)運轉(zhuǎn)時，dT=0，應(yīng)有Pi=Po+Pl；停車時，Pi=0，如機器同時停止工作，則Po=0，dT/dt＜0，表明機器受到無用阻力的作用而逐漸停止運轉(zhuǎn)。

例11-2不可伸長的繩子，繞過半徑為r的均質(zhì)滑輪B，一端懸掛物體A，另一端連接一放在光滑水平面上的物塊C；物塊C又與一端固定于墻壁的彈簧相連，如圖11-13所示。已

知物體A質(zhì)量為m1，滑輪Ｂ質(zhì)量為m2，物塊Ｃ質(zhì)量為m3，彈簧常數(shù)為k，繩子與滑輪之間無滑動。設(shè)系統(tǒng)原來靜止于平衡位置，現(xiàn)給A以向下的初速度vA0，求A下降一段距離h時的速度。各處的摩擦不計。圖11-13

解：系統(tǒng)在運動過程中受的彈性力F＝k(δ0＋h)，δ0是彈簧的靜伸長，且kδ0＝m1g。在這些力中，重力m2g、m3g及約束力都不做功，系統(tǒng)從初始位置運動到新位置時，重力m1g及彈性力所做功之和為設(shè)物體Ａ下降h時的速度為vA，這時物塊Ｃ的速度為vC，滑輪角速度為ω，則vC=vA，ω=vA/r；系統(tǒng)始末位置的動能分別是據(jù)動能定理T2-T1=W12，解得

例11-3位于水平面內(nèi)的行星輪機構(gòu)，曲柄OO1受矩為M的不變力偶作用而繞固定鉛直軸O轉(zhuǎn)動，并帶動齒輪O1在固定水平齒輪O上滾動，如圖11-14所示。設(shè)曲柄OO1為均質(zhì)桿，長為l，質(zhì)量為m1；齒輪O1為均質(zhì)圓盤，半徑為r，質(zhì)量為m2。設(shè)曲柄由靜止開始轉(zhuǎn)動，試求曲柄運動到任意位置時的角速度、角加速度。圖11-14

解：開始時，整個系統(tǒng)處于靜止狀態(tài)，所以T1＝０。

當曲柄轉(zhuǎn)過任一角φ時，設(shè)曲柄角速度為ω，動齒輪中心O1的速度為v1，動齒輪轉(zhuǎn)動的角速度為ω1，則系統(tǒng)在這一位置時的動能

因為v1=lω，ω1=v1/r=lω/r，所以可將動能Ｔ2表示為ω的函數(shù):在作用于系統(tǒng)的力及力偶中，只有驅(qū)動力偶做功，其值為W=Mφ。于是，由動能定理有

(a)

由此解得

式(a)兩邊對t求導(dǎo)數(shù)，并注意dω/dt=α，dφ/dt=ω，從而求得

例11-4卷揚機如圖11-15所示，鼓輪在常力偶的作用下

將圓柱由靜止沿斜坡上拉。已知鼓輪的半徑為R1，質(zhì)量為m1，質(zhì)量分布在輪緣上；圓柱的半徑為R2，質(zhì)量為m2，質(zhì)量

均勻分布。設(shè)斜坡的傾角已知，圓柱只滾不滑。求圓柱中心C經(jīng)過路程s時的速度與加速度。圖11-15

解：研究圓柱和鼓輪組成的質(zhì)點系。作用于該質(zhì)點系的外力有兩個輪子的重力、外力偶、水平軸的約束反力以及斜面對圓柱的法向反力和靜摩擦力，如圖11-15所示。

因為點O不動，圓柱體沿斜面只滾不滑，所以系統(tǒng)受理想約束，且內(nèi)力做功為零。主動力做功為

W12=Mφ-m2gsinθ·s質(zhì)點系的動能為

式中,J1、JC分別是鼓輪對于中心軸、圓柱對于質(zhì)心軸的轉(zhuǎn)動慣量，其中

ω1、ω2分別是鼓輪和圓柱的角速度，即

代入上述動能表達式，得到

由質(zhì)點系動能定理，得

(a)把φ=s/R1代入，解出

式(a)兩端對時間t求一階導(dǎo)數(shù)，得到圓柱中心C的加速度為

例11-5汽車沿水平直線軌道行駛時(如圖11-16所示)，每只后輪(主動輪)受一個驅(qū)動力矩M的作用。已知：車輪半徑為r，每只車輪的質(zhì)量為m1，對轉(zhuǎn)動軸的回轉(zhuǎn)半徑為ρ；車輪對地面的靜摩擦因數(shù)為fS，滾動摩阻系數(shù)為δ；車身(連同載貨)的質(zhì)量是m2；空氣阻力為F。試求汽車的加速度。圖11-16

解：汽車行駛時，車身做直線平動，車輪則做平面運動。

研究整個汽車，分析其受力情況。除已知的重力m2g、4m1g

及空氣阻力F外，還有地面作用于車輪的法向反力2FN1、2FN2，摩擦力2FS1、2FS2及滾動摩擦力偶2Mf1、2Mf2。驅(qū)動力矩M雖是內(nèi)力，但它要做功。

下面首先計算整個汽車在任一瞬時的動能。車身的動能為。車輪做平面運動，其動能為所以汽車在任一瞬時的動能為

而(a)作用于汽車的諸力中，重力及正壓力都垂直于位移，不做功；因無滑動，摩擦力也不做功；而阻力F、驅(qū)動力矩2M以及滾動摩阻力偶Mf1(Mf1=δFN1)、Mf2(Mf2=δFN2)等的元功之和為

(b)

由于于是式(b)成為

(c)

據(jù)式(11-23)，令(a)、(c)兩式相等，并注意ds＝vdt，于是得汽車的加速度

應(yīng)用質(zhì)點系動能定理求解問題時，由于許多未知力不做功，所以計算較為簡便。

11.4勢能及機械能守恒定律

11.4.1勢力場與勢能

如果一物體在某空間任一位置都受到大小和方向完全由所在位置決定的力作用，則這部分空間稱為力場。如果物體在力場內(nèi)運動，作用于物體上的場力所做的功只與物體的始末位置有關(guān)，而與運動軌跡無關(guān)，這種力場稱為勢力場(保守力場)，物體受到的場力稱為有勢力(保守力)。重力場和萬有引力場都是勢力場，重力和萬有引力也都是有勢力。勢能的定義為：在勢力場中，質(zhì)點從點M運動到任意選定的點M0，有勢力所做的功稱為質(zhì)點在點M相對于點M0的勢能，即勢能V為

(11-27)

點M0的勢能為零，稱之為零勢能點或零勢位。在勢力場中，勢能的大小是相對于零勢能點而言的。零勢能點M0可以任意選擇，對于不同的零勢能點，同一點的勢能可有不同的取值。11.4.2幾種常見的勢能

1.重力場中的勢能

任取一坐標原點，z軸鉛直向上，由前面所述的重力做功公式可得質(zhì)點在任一位置的勢能為

(11-28)

其中,z及z0分別為質(zhì)點在給定位置及零勢位時的坐標。

2.彈性力場中的勢能

將彈簧的一端固定，另一端與物體聯(lián)接，彈簧的剛度系數(shù)為k，以變形量δ0處為零勢能點，則變形量為δ處的彈性勢能V為

(11-29)

如果以彈簧的自然長度為零勢位，則有δ0=0，于是由式(11-29)得

(11-30)

3.萬有引力場中的勢能

設(shè)質(zhì)量為m1的質(zhì)點受質(zhì)量為m2的物體的萬有引力F作用，如圖11-17所示，以與引力中心相距r1的A0處為零勢能位置，則質(zhì)點在與引力中心相距r的A點處的勢能為

式中,f是引力常數(shù)，er是質(zhì)點的矢徑方向的單位矢量，由于

er·dr=dr，于是有

(11-31)圖11-17如果選取的零勢能點在無窮遠處，即r1=∞，則有

(11-32)

質(zhì)點系在勢力場中運動時，有勢力的功可以通過勢能來計算。設(shè)某個有勢力的作用點在質(zhì)點系的運動過程中，由點M1運動到點M2，如圖11-18所示，這個力所做的功是W12。

現(xiàn)取M0為零勢能點，則在位置M1和M2的勢能分別為

V1=W10,V2=W20。圖11-18因有勢力所做的功與其作用點運動的路徑無關(guān)，而由M1經(jīng)由M2到達M0時，有勢力所做的功為W10=W12+W20,于是得

W12=W10-W20=V1-V2

(11-33)

即有勢力所做的功等于質(zhì)點系在運動過程的初始與末了位置的勢能差。11.4.3機械能守恒定律

質(zhì)點系的動能與勢能之和稱為質(zhì)點系的機械能。質(zhì)點系運動過程中只有有勢力做功的系統(tǒng)稱為保守系統(tǒng)。對于保守系統(tǒng)，當質(zhì)點系運動時，根據(jù)動能定理應(yīng)有

T2-T1=W12

有勢力做功為

W12=V1-V2由以上兩式可得

T2-T1=V1-V2

移項后得

T1+V1=T2+V2

(11-34)

上式就是機械能守恒定律的數(shù)學(xué)表達式，即系統(tǒng)運動過程中只有有勢力做功時，系統(tǒng)的機械能保持不變。

11.5動力學(xué)普遍定理的綜合應(yīng)用

動量定理、動量矩定理和動能定理統(tǒng)稱為動力學(xué)普遍定理，這些定理本質(zhì)上都來源于動力學(xué)基本方程，它們研究的都是物體(質(zhì)點系)運動的變化與所受力之間的關(guān)系，但每一定理只反映了這種關(guān)系的一個方面。例如，動量定理和動量矩定理都是矢量形式，既反映速度大小的變化，也反映速度方向的變化；而動能定理是標量形式，只反映速度大小的變化；動量定理和動量矩定理涉及所有外力(包括約束力)，卻與內(nèi)力無關(guān)，而動能定理則涉及所有做功的力(不論是內(nèi)力還是外力)。動力學(xué)普遍定理中的各個定理都有一定的適用范圍，有些問題只能用某一個定理求解，而有的問題可用不同的定理求解，還有一些復(fù)雜的問題，往往不能單獨應(yīng)用某一定理求解，需要同時應(yīng)用幾個定理聯(lián)合求解，有時還需要運用運動學(xué)知識綜合求解。這就需要根據(jù)給定的質(zhì)點或質(zhì)點系的運動及受力特點、給定條件和要求的未知量，選擇合適的定理，靈活應(yīng)用。

例11-6如圖11-19(a)所示，兩均質(zhì)圓輪質(zhì)量均為m，

半徑為R，A輪繞固定軸O轉(zhuǎn)動，B輪在傾角為θ的斜面上做純滾動。固定在B輪中心的繩子一端纏繞在A輪上。若A輪作用一矩為M的力偶，忽略繩子的質(zhì)量和軸承處的摩擦，求B輪中心點C的加速度、繩子的張力、軸承O的約束反力及斜面的摩擦力。圖11-19

解：(1)用動能定理求B輪中心C的加速度。

研究整個系統(tǒng)。質(zhì)點系所受的約束均為理想約束，在運動過程中只有主動力偶及輪B的重力做功。假定輪B的中心C由靜止開始沿斜面向上移動一段距離s，此時輪A轉(zhuǎn)過角度φ=s/R，各力所做功之和為質(zhì)點系的動能為

(a)

其中，,代入式(a)的第二個式子，整理后可得

由質(zhì)點系動能定理可得

將上式對時間求導(dǎo)，并注意到，可得

(2)求繩子和軸承O的約束力。

研究輪A，其受力如圖11-19(b)所示。由定軸轉(zhuǎn)動微分方程可得

其中,代入上式可解得對輪A應(yīng)用質(zhì)心運動定理，可得

因為,代入上式可解得

(3)求斜面的摩擦力。

研究B輪，受力如圖11-19(c)所示。由質(zhì)心運動定理可得

代入各已知量，可得

例11-7均質(zhì)細長桿長為l，質(zhì)量為m，靜止直立于光滑水平面上，如圖11-20所示。當桿受微小干擾而倒下時，求桿剛剛達到地面時的角速度和此時地面的約束力。

解：以桿為研究對象。地面是光滑的，直桿沿水平方向不受力，倒下的過程中質(zhì)心將沿鉛直方向下落。設(shè)桿滑落至任一角度θ處，如圖11-20(a)所示，圖中P是桿的速度瞬心，桿的角速度是圖11-20系統(tǒng)在初始及任意位置θ的動能分別為

在桿倒下的過程中，只有重力做功，即由動能定理可得

桿剛到達地面時，θ=0，解出桿剛到達地面時，受力及運動分析如圖11-20(b)所示，由剛體平面運動微分方程可得

取A點為基點，則由運動學(xué)知(a)(b)其中,點A的加速度沿水平方向，而質(zhì)心C的加速度應(yīng)為鉛垂方向。將該矢量方程向鉛垂方向投影，得

(c)

聯(lián)立求解式(a)、(b)、(c)，可以解出

例11-8三棱柱ABC質(zhì)量為M，放置于光滑水平面上，如圖11-21所示。質(zhì)量為m的均質(zhì)圓柱體沿斜面AB向下做純滾動。若斜面傾角為θ，求三棱柱體的加速度。

解：研究整個系統(tǒng)，受力分析如圖11-21所示。圖11-21設(shè)圓柱體的質(zhì)心O相對于三棱柱的速度為u，三棱柱向左滑動的速度為v，假定系統(tǒng)開始時靜止，水平方向不受任何力作用，則水平方向動量守恒，有

解得

(a)系統(tǒng)在初始及s位置的動能分別為

其中，,代入上式得在運動過程中，只有重力mg做功，大小為W12=mgssinθ。

由動能定理可得

(b)

將式(a)代入式(b)，可得將上式兩端對時間t求導(dǎo)，并注意到

可得三棱柱體的加速度為思考題

11-1分析下述論點是否正確：

(1)力的功總是等于FScos(F，S)；

(2)力偶的功的正負號取決于力偶的轉(zhuǎn)向，逆時針轉(zhuǎn)為正，順時針轉(zhuǎn)為負；

(3)彈性力的功總是等于，其中δ是彈簧的伸長或縮短量；

(4)元功δW=Fxdx+Fydy+Fzdz在直角坐標x、y、z軸

上的投影分別為Fxdx、Fydy、Fzdz；

(5)如思11-1圖所示，楔塊Ａ向右移動的速度為v1，質(zhì)量為m的物塊Ｂ沿斜面下滑，相對于楔塊的速度為v2，故物塊的動能為m(v12+v22）/2。思11-1圖

11-2一人站在高塔頂上，以大小相同的初速度v0分別沿水平、鉛直向上、鉛直向下三種方向拋出小球，當這些小球落到地面時，其速度的大小是否相等？空氣阻力不計。

11-3質(zhì)量為m的均質(zhì)圓盤做平面運動，如思11-3圖所示，不論輪子只滾不滑，還是又滾又滑，它的動能總是等于JPω2/2，這樣的說法對嗎(JP為圓盤對通過圓盤與地面接觸點

P而垂直于圖平面的軸的轉(zhuǎn)動慣量)?思11-3圖

11-4彈簧的自然長度為ＯＡ，彈簧系數(shù)為k，使O端固定，Ａ端沿半徑為R的圓弧運動，求在由Ａ到Ｂ及由Ｂ到Ｄ的過程中彈性力所做的功。思11-4圖

11-5設(shè)質(zhì)點系所受外力的主矢量和主矩都等于零，試問該質(zhì)點系的動量、動量矩、動能、質(zhì)心的速度和位置會不會改變？質(zhì)點系中各質(zhì)點的速度和位置會不會改變？習(xí)題

11-1滑道連桿機構(gòu)如題11-1圖所示，曲柄長為r，以勻角速度ω繞O軸轉(zhuǎn)動，曲柄對回轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量等于ＪO，滑道連桿的質(zhì)量為m，不計滑塊Ａ的質(zhì)量，試求此機構(gòu)的動能，并問AO與x軸的夾角φ為多大時，動能有最大值與最小值？題11-1圖

11-2長為l、質(zhì)量為m的均質(zhì)桿OA以勻角速度ω繞鉛直軸Oz轉(zhuǎn)動，并與Oz軸的夾角θ保持不變，如題11-2圖所示，求桿OA的動能。題11-2圖

11-3鐵鏈長為l，放在光滑的桌面上，由桌邊下垂一長度a，如題11-3圖所示。由于下垂段的作用，鐵鏈自靜止開始運動，求鐵鏈全部離開桌面時的速度。題11-3圖

11-4帶傳送機的連動機構(gòu)如題11-4圖所示，輪B受一個矩為M的不變力偶作用，使帶傳送機由靜止開始運動。被提升物體A的質(zhì)量是m1；輪B、C的半徑都是r，質(zhì)量都是m2，

且可看做均質(zhì)圓柱。求物體A移動一段距離s時的速度和加速度。設(shè)傳送帶與水平線所成的角為θ，帶的質(zhì)量可略去不計，帶與滑輪間沒有滑動。題11-4圖

11-5在絞車的主動軸上作用一個不變的力偶矩M，以提升一質(zhì)量為m的物體。已知主動軸及從動軸連同安裝在兩軸上的齒輪和其它附屬零件的轉(zhuǎn)動慣量分別為J1及J2；傳動比i=ω1∶ω2；吊索繞在半