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文檔簡介
7.3
史密斯圓圖及其應(yīng)用
史密斯圓圖史密斯圓圖應(yīng)用史密斯圓圖(smithchart)是用來分析傳輸線匹配問題的有效方法,它具有概念明晰、求解直觀、精度較高等特點,被廣泛應(yīng)用于射頻工程中。本節(jié)要點1.反射系數(shù)圓(reflectioncoefficientcircles)式中
l為終端反射系數(shù)的幅角;
是傳輸線上z處反射系數(shù)的幅角。當(dāng)z增加時,即由終端向電源方向移動時,
減小,相當(dāng)于順時針轉(zhuǎn)動;反之,由電源向負(fù)載移動時,
增大,相當(dāng)于逆時針轉(zhuǎn)動。沿傳輸線每移動
/2時,反射系數(shù)經(jīng)歷一周。為歸一化輸入阻抗。(z)為一復(fù)數(shù),極坐標(biāo)形式為:傳輸線上任意一點反射系數(shù)表達為
可見,當(dāng)負(fù)載一定,反射系數(shù)的大小不變,即為半徑為
l
的圓任一點與圓心連線的長度就是與該點相應(yīng)的傳輸線上某點處的反射系數(shù)的大小,連線與的那段實軸間的夾角就是反射系數(shù)的幅角。對于任一個確定的負(fù)載阻抗的歸一化值,都能在圓圖中找到一個與之相對應(yīng)的點,它是傳輸線端接這一負(fù)載時計算的起點。
反射系數(shù)圓圖說明同心圓的半徑表示反射系數(shù)的大小其起點為實軸左邊的端點(即
180
處)沿傳輸線移動的距離以波長為單位來計量2.阻抗圓(impedancecircles)令,則得到下列方程(z)表示成直角坐標(biāo)形式
傳輸線上任意一點歸一化阻抗為:
這兩個方程是以歸一化電阻和歸一化電抗為參數(shù)的兩組圓方程。第1式為歸一化電阻圓,第2式為歸一化電抗。
愈大圓的半徑愈小。當(dāng)時,圓心在(0,0),半徑為1當(dāng)時,圓心在(1,0),半徑為0圓心半徑圓心半徑x可正可負(fù),全簇共分為兩組一組在實軸的上方,另一組在下方時,圓縮為點(1,0)電阻圓和電抗圓3.阻抗圓圖(smithchart)
將反射系數(shù)圓圖、歸一化電阻圓圖和歸一化電抗圓圖畫在一起,為完整的阻抗圓圖,也稱為史密斯圓圖。向負(fù)載向電源實軸左半邊為電壓波節(jié)點又代表行波系數(shù)K實軸右半邊為電壓波腹點又代表駐波比
結(jié)論:阻抗圓圖上的重要點、線、面r=1的純電阻圓開路點短路點匹配點純電阻線純電抗圓x=-1電抗圓弧x=+1電抗圓弧上半圓電感性下半圓電容性結(jié)論在阻抗圓圖的上半圓內(nèi)的電抗為x>0呈感性;下半圓內(nèi)的電抗為x<0呈容性;實軸上的點代表純電阻點,左半軸上的點為電壓波節(jié)點,其上的刻度既代表rmin又代表行波系數(shù)K,右半軸上的點為電壓波腹點,其上的刻度既代表rmax又代表駐波比
;圓圖旋轉(zhuǎn)一周為
/2;=1的圓周上的點代表純電抗點;實軸左端點為短路點,右端點為開路點;中心點處有r=1、x=0,是匹配點;在傳輸線上由負(fù)載向電源方向移動時,在圓圖上應(yīng)順時針旋轉(zhuǎn);反之,由電源向負(fù)載方向移動時,應(yīng)逆時針旋轉(zhuǎn)。4.導(dǎo)納圓圖有時為了分析問題方便,需要用到導(dǎo)納圓圖。實際上由無耗傳輸線的
4的阻抗變換特性,將整個阻抗圓圖旋轉(zhuǎn)180
即得到導(dǎo)納圓圖。阻抗圓圖變?yōu)閷?dǎo)納圓圖并不需要對圓圖作任何修正,且保留了圓圖上的所有已標(biāo)注好的數(shù)字。由于阻抗與導(dǎo)納是倒數(shù)的關(guān)系。導(dǎo)納圓圖上的重要點、線、面
g=1的純電導(dǎo)圓短路點開路點匹配點純電導(dǎo)線純電抗圓b=-1電納圓弧b=+1電納圓弧上半圓電容性下半圓電感性[例7-1]已知傳輸線的特性阻抗Z0=50
。假設(shè)傳輸線的負(fù)載阻抗為Zl=25+j25
,求離負(fù)載z=0.2
處的等效阻抗。解:先求出歸一化負(fù)載阻抗0.5+j0.5,在圓圖上找出與此相對應(yīng)的點P1,以圓圖中心點O為中心、以O(shè)P1為半徑,順時針(向電源方向)旋轉(zhuǎn)0.2
到達點P2,查出P2點的歸一化阻抗2
j1.04,將其乘以特性阻抗即可得到z=0.2
處的等效阻抗為100
j52()
[例7-2]在特性阻抗Z0=50
的無耗傳輸線上測得駐波比=5,電壓最小點出現(xiàn)在z=
/3處,求負(fù)載阻抗。
電壓波節(jié)點處等效阻抗為一純電阻rmin=K=1/=0.2,此點落在圓圖的左半實軸上,從rmin=0.2點沿等
的圓反時針(向負(fù)載方向)轉(zhuǎn)
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