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總結(jié) 無損檢測(cè)范文 簡(jiǎn)述光電效應(yīng)、康普頓效應(yīng)、瑞利散射、電子對(duì)效應(yīng)？光電效應(yīng)光子能夠撞擊物質(zhì)中原子軌道上的電子，若撞擊時(shí)光子釋放出全部能量，將所有能量傳給電子，使其脫離原子而成為自由電子，光子本身消失。 光電效應(yīng)光子能夠撞擊物質(zhì)中原子軌道上的電子，若撞擊時(shí)光子釋放出全部能量，將所有能量傳給電子，使其脫離原子而成為自由電子，光子本身消失。 這種現(xiàn)象稱為光電效應(yīng)。 康普頓效應(yīng)一個(gè)光子撞擊一個(gè)電子時(shí)只釋放出它的一部分能量，結(jié)果光子的能量減弱并在和射線初始方向成角的方向上散射（散射光量子），而電子則在和初始方向成角的方向上散射（散射光量子），而電子則在和初始方向成角的方向上散射（反沖電子）。 這種現(xiàn)象稱為康普頓效應(yīng)。 角的方向上散射（反沖電子）。 這種現(xiàn)象稱為康普頓效應(yīng)。 電子對(duì)效應(yīng)在原子核場(chǎng)的作用下，一個(gè)具有足夠能量的光子釋放出它的全部動(dòng)能與原子核或電子發(fā)生相互作用而轉(zhuǎn)化為具有同樣能量的一對(duì)正負(fù)電子，光子則完全消失，這樣的過程稱為電子對(duì)效應(yīng)。 電子對(duì)效應(yīng)在原子核場(chǎng)的作用下，一個(gè)具有足夠能量的光子釋放出它的全部動(dòng)能與原子核或電子發(fā)生相互作用而轉(zhuǎn)化為具有同樣能量的一對(duì)正負(fù)電子，光子則完全消失，這樣的過程稱為電子對(duì)效應(yīng)。 瑞利散射入射光量子與原子內(nèi)層軌道電子碰撞的散射過程。 在這個(gè)過程中，一個(gè)束縛電子吸收入射光量子后躍遷到高能級(jí)，隨即又釋放一個(gè)能量約等于入射光量子能量的散射光量子，散射線波長(zhǎng)與入射線波長(zhǎng)相同的現(xiàn)象叫做瑞利散射。 瑞利散射入射光量子與原子內(nèi)層軌道電子碰撞的散射過程。 在這個(gè)過程中，一個(gè)束縛電子吸收入射光量子后躍遷到高能級(jí)，隨即又釋放一個(gè)能量約等于入射光量子能量的散射光量子，散射線波長(zhǎng)與入射線波長(zhǎng)相同的現(xiàn)象叫做瑞利散射。 2連續(xù)X射線譜的特征1)連續(xù)X射線的波長(zhǎng)與陽極的材料無關(guān)。 總強(qiáng)度與靶材的原子序數(shù)、管電流及管電壓的平方成正比。 2)連續(xù)X射線的波長(zhǎng)在長(zhǎng)波方向，理論上可以擴(kuò)展到=；而在短波方向，實(shí)驗(yàn)證明具有最短波長(zhǎng)min，且有且有Imax=2Imin式中U為為X射線管的最高管電壓，單位為kV。 3)3）X射線管的效率為式中P=ZIU2為連續(xù)X射線的總功率；P0=IU為輸入功率；Z為陽極的原子序數(shù),鎢靶為74；U為管電壓，單位為為管電壓，單位為kV；于為常數(shù)，約等于1.510-6。 4)X射線管的管電壓愈高（i不變）a.連續(xù)X射線的強(qiáng)度整體增高，各波長(zhǎng)對(duì)應(yīng)的強(qiáng)度均提高，b.其最短波長(zhǎng)min愈向短波方向移動(dòng)，即min減小，平均減小。 5）管電流i增加（U不變）管電流i增加，曲線整體增高，但min及max不變，X射線譜分布不變，但總強(qiáng)度提高。 3質(zhì)量衰減系數(shù)公式，根據(jù)公式說明它的影響因素質(zhì)量衰減系數(shù)線衰減系數(shù)除以物質(zhì)密度所得到的值。 m=/=m+mmmkZ33K-系數(shù)Z-吸收體的原子序數(shù)-入射線的波長(zhǎng)同樣能量的射線入射到不同的物體時(shí)，在原子序數(shù)大的物體中將受到更大的衰減；不同能量的射線穿過同一吸收體時(shí)，能量低（波長(zhǎng)長(zhǎng)）的射線將受到更大的衰減。 4什么是主因襯度？描述射線檢測(cè)的基本原理？主因襯度X射線穿過被檢物的不同部位時(shí)，X射線強(qiáng)度的比值。 值越大，缺陷越易于被發(fā)現(xiàn)。 檢測(cè)原理當(dāng)射線通過被檢物體時(shí)，有缺陷部位與無缺陷部位對(duì)射線的吸收能力不同，一般情況是通過有缺陷部位的射線強(qiáng)度高于無缺陷部位的射線強(qiáng)度，因此可以通過檢測(cè)透過被檢物體后射線強(qiáng)度的差異來判斷被檢物體中是否有缺陷存在。 5什么是透度計(jì)？透度計(jì)怎么使用？透度計(jì)又稱像質(zhì)指示器，是用來用是來檢查透照技術(shù)和膠片處理質(zhì)量的，即定量地評(píng)價(jià)射線底片影像質(zhì)量的工具。 透度計(jì)的使用方法使用透度計(jì)時(shí)，其擺放位置直接影響檢測(cè)靈敏度。 原則上應(yīng)將其置于透照靈敏度最低的位置，所以每張底片均需放置像質(zhì)計(jì)近源、靠端、垂直橫跨、細(xì)絲朝外。 這樣可保證整個(gè)被透照區(qū)的靈敏度達(dá)到靈敏度要求。 采用射線源置于圓心位置的周向曝光技術(shù)時(shí)，像質(zhì)計(jì)應(yīng)放在內(nèi)壁，每隔90放一個(gè)。 6透照的三個(gè)基本參數(shù)？怎樣選擇這些基本參數(shù)？射線能量、焦距、曝光量透照參數(shù)選擇時(shí)應(yīng)考慮1.透照電壓不能高于允許的最高透照電壓。 2.焦距大于規(guī)定的最小焦距。 3.曝光量不小于推薦的最小值。 4.。 透照條件與曝光曲線的條件不相同，應(yīng)對(duì)透照參數(shù)進(jìn)行修正。 ()21edIII?=ZUIUZIUPP=20)nm(24.1minU=xbaFxxx Fba?=7什么是幾何不清晰度？表示幾何不清晰度，怎樣減小幾何不清晰度？幾何不清晰度幾何因素（焦點(diǎn)、焦距），使缺陷在膠片上影像的邊緣產(chǎn)生的“半影”模糊區(qū)，即為幾何不清晰度。 可用半影寬度。 可用半影寬度Ug度量，缺陷遠(yuǎn)離膠片時(shí)在底片上形成的半影最大。 可按下式計(jì)算半影寬度中式中d-；射源尺寸；b-工件厚度f-）透照焦距焦距（射源至工件表面的距離）度工件厚度b一定時(shí)，欲減小半影寬度Ug，主要因素是射源尺寸d和焦距f的大小。 a.射線源愈小、焦距愈大時(shí)，半影就愈小。 b.但焦距大則射線強(qiáng)度低，即曝光時(shí)間延長(zhǎng)，既降低檢測(cè)效率又增加散射線。 實(shí)際工作中，要綜合考慮。 8射線防護(hù)有哪些辦法？射線防護(hù)主要有屏蔽防護(hù)、距離防護(hù)和時(shí)間防護(hù)方法 一、屏蔽防護(hù)法屏蔽防護(hù)法是利用各種屏蔽物體吸收射線，以減少射線對(duì)人體的傷害，這是射線防護(hù)的主要方法。 一般根據(jù)X射線、射線與屏蔽物的相互作用來選擇防護(hù)材料，屏蔽X射線和射線以密度大的物質(zhì)為好，如貧化鈾、鉛、鐵、重混凝土、鉛玻璃等都可以用作防護(hù)材料。 但從經(jīng)濟(jì)、方便出發(fā)，也可采用普通材料，如混凝土、巖石、磚、土、水等。 射線和射線以密度大的物質(zhì)為好，如貧化鈾、鉛、鐵、重混凝土、鉛玻璃等都可以用作防護(hù)材料。 但從經(jīng)濟(jì)、方便出發(fā)，也可采用普通材料，如混凝土、巖石、磚、土、水等。 對(duì)于中子的屏蔽除能防護(hù)射線之外，還以特別選取含氫元素多的物質(zhì)為宜（對(duì)含氫多的物質(zhì)有很強(qiáng)的散射）。 二、距離防護(hù)法距離防護(hù)在進(jìn)行野外或流動(dòng)性射線檢測(cè)時(shí)是非常經(jīng)濟(jì)有效的方法。 這是因?yàn)樯渚€的劑量率與距離的平方成反比，增加距離可顯著地降低射線的劑量率。 三、時(shí)間防護(hù)法時(shí)間防護(hù)是指讓工作人員盡可能的減少接觸射線的時(shí)間，以保證檢測(cè)人員在任一天都不超過國家規(guī)定的最大允許劑量當(dāng)量時(shí)間防護(hù)是指讓工作人員盡可能的減少接觸射線的時(shí)間，以保證檢測(cè)人員在任一天都不超過國家規(guī)定的最大允許劑量當(dāng)量(17mrem，毫雷姆，1rem=10-2Sv)。 測(cè)定9畫圖說明射線檢測(cè)時(shí)怎么確定缺陷位置及缺陷在射線方向的厚度？9.缺陷埋藏深度的1）、缺陷所在位置深度的確定根據(jù)缺陷在底片上的影像，只能判定缺陷在工件中的平面位置，也就是說，只能把缺陷位置以兩個(gè)坐標(biāo)表示出來。 為了確定第三個(gè)坐標(biāo)，即決定缺陷所在位置的深度，必須進(jìn)行兩次不同方向的照射，兩次透照時(shí)焦距F應(yīng)保持不變。 2）、缺陷在射線方向上的厚度確定缺陷在射線束方向的厚度(如氣孔直徑或未焊透深度等)測(cè)定方法，可通過測(cè)量缺陷在底片上的影像黑度來估計(jì)測(cè)定方法，可通過測(cè)量缺陷在底片上的影像黑度來估計(jì)10什么是縱波？橫波？縱波（L）介質(zhì)中質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方向與波的傳播方向相同的波叫縱波，用L表示。 介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)在交變拉壓應(yīng)力的作用下，質(zhì)點(diǎn)之間產(chǎn)生相應(yīng)的伸縮變形，從而形成了縱波。 縱波傳播時(shí)，介質(zhì)的質(zhì)點(diǎn)疏密相間，所以縱波有時(shí)又稱為壓縮波或疏密波。 表示。 介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)在交變拉壓應(yīng)力的作用下，質(zhì)點(diǎn)之間產(chǎn)生相應(yīng)的伸縮變形，從而形成了縱波。 縱波傳播時(shí)，介質(zhì)的質(zhì)點(diǎn)疏密相間，所以縱波有時(shí)又稱為壓縮波或疏密波。 橫波（S）介質(zhì)中質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方向垂直于波的傳播方向的波叫橫波，用S或T表示橫波的形成是由于介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)受到交變切應(yīng)力作用時(shí)，橫波的形成是由于介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)受到交變切應(yīng)力作用時(shí)，產(chǎn)生了切變形變，所以橫波又叫做切變波。 11描述聲壓、聲強(qiáng)、聲阻抗？1）聲壓p聲壓P:超聲場(chǎng)中某一點(diǎn)在某一瞬時(shí)所具有的壓強(qiáng)p1與沒有超聲波存在時(shí)同一點(diǎn)的靜態(tài)壓強(qiáng)P0之差稱為該點(diǎn)的聲壓，用之差稱為該點(diǎn)的聲壓，用p表示,單位為帕，Pa，即強(qiáng)聲強(qiáng)I:用在垂直于超聲場(chǎng)的傳播方向上，單位時(shí)間內(nèi)介質(zhì)中單位截面上通過的聲能量叫聲強(qiáng)，用I表示，單位W/cm2。 以平面縱波在均勻的各向同性固體介質(zhì)中傳播時(shí),有式中為介質(zhì)的密度；c為介質(zhì)中的聲速；A為介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的振幅；為介b fdbUg?=)Pa(01p pp?=2m2222112121cVcp cAIm=質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)的圓頻率；Vm=A為質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)速度的幅值；Pm。 為聲壓幅值。 抗聲阻抗Z:壓超聲波在介質(zhì)中傳播時(shí)，任一點(diǎn)的聲壓p幅與該點(diǎn)速度振幅V抗之比叫聲阻抗Z，單位g/(cm2.s)；kg/(cm2.s)。 12當(dāng)聲源為圓形，直徑為D，寫出半擴(kuò)散角及近場(chǎng)長(zhǎng)度？根據(jù)這兩個(gè)公式怎樣選擇D和波長(zhǎng)？圍主聲束所包含的角度范圍20稱為擴(kuò)散角。 為當(dāng)聲源為圓形且直徑為D、為半徑為a時(shí)，用指向角0來描述主聲束寬度（又稱半擴(kuò)散角）其中，k與晶片形狀有關(guān)的常數(shù)，對(duì)圓聲源k=1.22，源方聲源k=1.0，D為邊長(zhǎng)。 稱近場(chǎng)區(qū)在聲場(chǎng)中，稱x 擇討論怎樣選擇D、？?期望N越小越好，所以要D，；?另一方面，sin=k/D，越小越好，所以，要D，；?兩者相矛盾，故選擇探頭時(shí)要綜合考慮，二者兼顧。 13寫出聲壓、聲強(qiáng)的反射率、透射率。 與介質(zhì)聲阻抗的關(guān)系壓反射波聲壓Pr與入射波聲壓P0的比值稱為聲壓反射率r，透射波聲壓Pt和和P0的比值稱為聲壓透射率t。 r和和t的數(shù)學(xué)表達(dá)式為率為了研究反射波和透射波的能量關(guān)系，引入聲強(qiáng)反射率R和聲強(qiáng)透射率T兩個(gè)量。 R為反射波聲強(qiáng)(Ir)和入射波聲強(qiáng)和入射波聲強(qiáng)(I0)之比；T為透射波聲強(qiáng)(It)和入射波聲強(qiáng)(I0)之比。 T=1-R14畫出入射波為縱波、橫波時(shí)的反射波、折射波。 注意角度大小關(guān)系超聲波傾斜入射到平界面上的反射、折射15什么是第一臨界角、第二臨界角。 橫波斜探頭怎樣實(shí)現(xiàn)波形轉(zhuǎn)換？ (1)第一臨界角:當(dāng)入射波為縱波，且cL2cL1時(shí)，折射角大于入射角，使縱波折射角達(dá)到時(shí)，折射角大于入射角，使縱波折射角達(dá)到90的縱波入射角稱為第一臨界角，用符號(hào)的縱波入射角稱為第一臨界角，用符號(hào)表示。 當(dāng)縱波入射角大于第一臨界角時(shí)，第二介質(zhì)中不再有折射縱波，只有折射橫波。 當(dāng)縱波入射角大于第一臨界角時(shí)，第二介質(zhì)中不再有折射縱波，只有折射橫波。 (2)第二臨界角:當(dāng)入射波為縱波，第二介質(zhì)為固體，且且cS2cL1到時(shí)，使橫波折射角達(dá)到90的縱波入射角為第二臨界角，用符號(hào)表示。 的縱波入射角為第二臨界角，用符號(hào)表示。 a DD61.0sin或22.1k sin00=42DN=cVpZ=12120rZ