散射法原理及其在高分子中的應(yīng)用PPT學(xué)習(xí)教案

1、會計學(xué)1 散射法原理及其在高分子中的應(yīng)用散射法原理及其在高分子中的應(yīng)用 體積變化的過程，并得到許多 獨(dú)特的微觀分子參數(shù)。 第1頁/共35頁 向各個方向發(fā)射電 磁波，就是散射波。 第2頁/共35頁 第3頁/共35頁 發(fā)出的散射光相互干涉，稱為 內(nèi)干涉。假若溶質(zhì)分子尺寸比 光波 第4頁/共35頁 第5頁/共35頁 第6頁/共35頁 為）分成N個小體積單元，每個 單元的體積大小等于入射光在介 質(zhì)里波長的三次方，即 V=03/N 第7頁/共35頁 0 22_ 22 42 1cos ( , )() 2 i I rVN I r 第8頁/共35頁 _ 222 2 2 2 1cos18 1sin2 2sin9

2、2 KCh A C RM 2 2 2 4 0 4n Kn NC 第9頁/共35頁 2 2 0 1 cos1 2 2sin w KC A C RM 22 _ 2 2 2 0 1cos18 1sin 2sin92 w ZC KC h RM 第10頁/共35頁 互作用的大小；C0的外推線 的斜率為。從而， 又可求得高聚物重均分子量的 均方末端距 2 1 cos 2sin KC R 2 sin 2 KC 1 w M 2 _ 2 2 8 9 w Z h M _ 2 Z h 第11頁/共35頁 第12頁/共35頁 , 斜率為. 。 2 1 cos 2sin KC R 2 1 cos 2sin KC R 2

3、 1 cos 2sin KC R 2 sin 2 KC 1 w M 2 _ 2 2 8 9 w Z h M 第13頁/共35頁 Zimm 作圖就是將上面四步的四張 圖合成一張圖。 2 1 cos 2sin KC R 2 sin 2 KC 2 1 cos 2sin KC R 2 1 cos 2sin KC R 1 w M 第14頁/共35頁 而得到散射質(zhì)點(diǎn)動態(tài)行為信息 的技術(shù)。 第15頁/共35頁 的優(yōu)點(diǎn)。 第16頁/共35頁 關(guān)因子, t 是相關(guān)時間。 G（2） ( t , q ) g（2） ( t , q ) 第17頁/共35頁 第18頁/共35頁 /q2=D00(1+KDc)(1+f q2

4、) 第19頁/共35頁 到流體力學(xué)半徑分布f ( Rh ) , 式 中kB和 分別為Boltzmann 常數(shù) 和溶劑的粘度。 第20頁/共35頁 第21頁/共35頁 高分子尺寸的基礎(chǔ)參數(shù)，也為 人們用模擬高分子結(jié)構(gòu)的模型 法研究構(gòu)象及其轉(zhuǎn)變提供了重 要依據(jù)。 第22頁/共35頁 改變，體現(xiàn)了締合或聚集的存 在，而它們改變的時間函數(shù)則 集中反映了締合或聚集的過程。 第23頁/共35頁 息。 第24頁/共35頁 單分散性，那么達(dá)到臨界值時， 蛋白質(zhì)將極可能結(jié)晶而不沉淀， 相反，如果蛋白 第25頁/共35頁 測蛋白質(zhì)分子存在狀態(tài)，所以 DLS已經(jīng)開始用來作蛋白質(zhì)結(jié)晶 能力的判斷。 第26頁/共35頁 過靜態(tài)光散射可得到均方旋轉(zhuǎn) 半徑 1/2與重均分子量 MW的關(guān)系: 第27頁/共35頁 第28頁/共35頁 , 光譜的Laplace 反演求出粒子的 平動擴(kuò)散系數(shù)分布, 進(jìn)而求得微 乳膠粒子 第29頁/共35頁 第30頁/共35頁 第31頁/共35頁 了凝膠化點(diǎn)前后溶膠顆粒的流 體力學(xué)半徑R h , 表征凝膠化