電磁場課后習題第五章

1、編輯課件102IB第 5 章 恒定磁場a3-1四條平行的載流四條平行的載流 無限長直導體垂直地通過一邊長為無限長直導體垂直地通過一邊長為 的正方形定點，求正的正方形定點，求正方形中心點方形中心點P處的磁感應強度值。處的磁感應強度值。I解：利用無限長直導線，若有線電流解：利用無限長直導線，若有線電流 通過，在真空中產(chǎn)通過，在真空中產(chǎn)生的磁感應強度為生的磁感應強度為I編輯課件2由右手螺旋法則，可以判斷出其方向如圖所示由右手螺旋法則，可以判斷出其方向如圖所示垂直向下，大小為垂直向下，大小為 0042cos452IIBaa再利用疊加定理可求出四條平行載流長直導線載再利用疊加定理可求出四條平行載流長直導

2、線載 P點所產(chǎn)生的點所產(chǎn)生的磁感應強度。磁感應強度。 編輯課件300d1dd2 24IKBx010 x3-2 真空中，在真空中，在 平面上的平面上的 和和 范圍內，有以線密度范圍內，有以線密度 均勻分布的電流，求在點均勻分布的電流，求在點(0,0,5)所產(chǎn)生的磁場感應強度。所產(chǎn)生的磁場感應強度。0z 500/yA mKe0y 解：解： 如圖所示，選擇如圖所示，選擇 ，視為半無，視為半無線長直導線，它在線長直導線，它在P點產(chǎn)生的磁感應強度的點產(chǎn)生的磁感應強度的大小為大小為Ik xdd編輯課件4022dd sind4 (5 )zKxBBxx0225dd cosd4 (5 )xKBBxx利用疊加定理

3、，利用疊加定理，P點的磁感應強度的點的磁感應強度的x分量和分量和z分量分別為分量分別為 1002205d4 (5 )xKBxx其中其中 。由右手螺旋法則可判斷。由右手螺旋法則可判斷 的方向，并將分解為的方向，并將分解為x方向和方向和z方向兩個分量方向兩個分量 225xdB編輯課件51002205d4 (5 )xKBxx0(44.132)xzTBee 100051arctan455Kx100220d324 (5 )zKxBxTx00arctan244.14KT編輯課件63-3 真空中一通有電流真空中一通有電流(密度密度 )、半徑為、半徑為 的無限長圓柱內，有一半徑的無限長圓柱內，有一半徑為為 的

4、不同軸圓柱形空洞，兩軸之間相距的不同軸圓柱形空洞，兩軸之間相距 ，如圖所示。求空洞內任一點的，如圖所示。求空洞內任一點的 d0zJJebaB 解：解： 若假設空洞處有一大小同為若假設空洞處有一大小同為 ，但流向，但流向分別為分別為 方向和方向和 方向的電流，這樣方向的電流，這樣可將此問題視為半徑為可將此問題視為半徑為 的無限長圓柱內整的無限長圓柱內整體載有電流體載有電流 和半徑為和半徑為 的無限長圓柱內的無限長圓柱內載有電流載有電流 的兩個圓柱在的兩個圓柱在P點產(chǎn)生的點產(chǎn)生的磁感應強度的疊加。磁感應強度的疊加。 ze b()ze 0zJ e0()zJe aJ編輯課件70ddSSBSJ S 利用

5、安培環(huán)路定律，半徑為利用安培環(huán)路定律，半徑為 的大圓柱在空洞內的大圓柱在空洞內P點產(chǎn)生的磁感應強度大小為點產(chǎn)生的磁感應強度大小為b210012 BJ00112JB1其方向用右手螺旋法則判斷，它以大圓柱軸線為中心，其方向用右手螺旋法則判斷，它以大圓柱軸線為中心， 為半徑圓環(huán)的切線方為半徑圓環(huán)的切線方向。對半徑為向。對半徑為 的小圓柱，在空洞內的小圓柱，在空洞內P點所產(chǎn)生的磁感應強度大小為點所產(chǎn)生的磁感應強度大小為a00222JB編輯課件8001112121212()()2xyJxxhhee0011221122(sinsin)(coscos)2xyJee1212xxyyBBBB12BBB 0000

6、12()d22yyJJxxBee 其方向也由右手螺旋法則判斷，只是電流沿其方向也由右手螺旋法則判斷，只是電流沿 方向。若設大圓柱與小圓柱中方向。若設大圓柱與小圓柱中心連線為心連線為x的正方向，則的正方向，則P點的磁感應強度應為兩圓柱各自在點的磁感應強度應為兩圓柱各自在P點產(chǎn)生的磁感應強點產(chǎn)生的磁感應強度的矢量和度的矢量和()ze 式中為式中為P點到點到x軸的垂直距離，軸的垂直距離， 為為 到到x軸上的投影，軸上的投影， 為為 在在x軸上的投影，軸上的投影， 為兩圓柱軸線的距離。為兩圓柱軸線的距離。 1d2x21x編輯課件90zJ e 3-4 真空中由一厚度為真空中由一厚度為 的無限大載流的無限

7、大載流(均勻密度均勻密度 )平板，在其中心位置由平板，在其中心位置由一半徑等于一半徑等于 的圓柱形空洞，如圖所示。求各處的磁感應強度。的圓柱形空洞，如圖所示。求各處的磁感應強度。ad0()zJe 解：解： 與上題思路相同，假設空洞中存在與上題思路相同，假設空洞中存在 和和 的電流，求各點處的磁感應強度可視為的電流，求各點處的磁感應強度可視為一個無限大均勻載流一個無限大均勻載流 的平板與一個載流為的平板與一個載流為 的無限長直圓柱各自在該處產(chǎn)生的磁感的無限長直圓柱各自在該處產(chǎn)生的磁感應強度的矢量和。應強度的矢量和。0zJ e 0zJ e 0()zJe 0zJJe的無限大平板在該點產(chǎn)生的磁感應強度

8、，可以利用安培環(huán)路定律求出的無限大平板在該點產(chǎn)生的磁感應強度，可以利用安培環(huán)路定律求出編輯課件10001000022xxxJ dJ yJ deBee 2222dyddydy 20022002()2xyxyJ ayexexyJyexe2Baa有有 的無限長直圓柱產(chǎn)生的磁感應強度，也可利用安培環(huán)路定律求出的無限長直圓柱產(chǎn)生的磁感應強度，也可利用安培環(huán)路定律求出0zJ Je 12BBB 各處的場強為它們的矢量和各處的場強為它們的矢量和編輯課件110zKKe 3-5 一電流密度為一電流密度為 的無限大電流片，置于的無限大電流片，置于 平面，如取平面，如取 平面上半徑為平面上半徑為 的一個圓為積分回路，

9、求的一個圓為積分回路，求 a0 x 0Z dlHl 解：解： 利用安培環(huán)路定律利用安培環(huán)路定律dlIHl 0()d2nlIkaKel 0d2laKHl 編輯課件12130MM3-6 如圖所示的兩個無限大電流片，試分別確定區(qū)域如圖所示的兩個無限大電流片，試分別確定區(qū)域、中的中的 , , 。設已知：設已知：所有區(qū)域中所有區(qū)域中 ；區(qū)域區(qū)域中中 ，區(qū)域，區(qū)域、中中 。0B H M 0.998r1000r解：解：由于兩個無限大電流片的電流方由于兩個無限大電流片的電流方向相反，因此在區(qū)域向相反，因此在區(qū)域，內內 130BB130HH編輯課件1322yyKK222BBBee 在區(qū)域在區(qū)域內內600.998

10、80100.9 10yyee T/mA80y22BHe 0.16y 222BMHe /mA編輯課件14在區(qū)域在區(qū)域，內與上面的結論一致，在區(qū)域內與上面的結論一致，在區(qū)域內內80y22BHe /mA01000800.1005yy22BHee T01000 808079920yyy222BMHeee /mA編輯課件15H 3-7半徑為半徑為 ，長度為，長度為 的圓柱，被永久磁化到磁化強度為的圓柱，被永久磁化到磁化強度為 ( 軸軸就是圓柱的軸線就是圓柱的軸線)。求沿軸各處的求沿軸各處的 及及 ;求遠離圓柱求遠離圓柱 處的磁場強度。處的磁場強度。 a0zM e lZ(,)alB mnKMe 解：解：

11、先分析該圓柱的磁化現(xiàn)象。由于是均勻磁先分析該圓柱的磁化現(xiàn)象。由于是均勻磁化，化， 是常數(shù)。在圓柱內部磁化電流面密度為是常數(shù)。在圓柱內部磁化電流面密度為0M0zM JMe 磁化電流線密度為磁化電流線密度為 編輯課件16其其 為表面的法向方向。在圓柱的兩個端面其外法線方向分別為為表面的法向方向。在圓柱的兩個端面其外法線方向分別為 ，代入上，代入上式可知端面上式可知端面上 ，不存在磁化電流線密度。在圓柱的側面，不存在磁化電流線密度。在圓柱的側面 ，故側，故側面上的磁化電流線密度為面上的磁化電流線密度為ne ze 0mK nee 0mzMKeee 由此可見，要求永久磁化圓柱沿軸線的磁場，就是求磁化電流

12、線密度由此可見，要求永久磁化圓柱沿軸線的磁場，就是求磁化電流線密度 在空間沿軸各處的磁感應強度。圓柱面上的磁化電流可以視為若干個小圓環(huán)電在空間沿軸各處的磁感應強度。圓柱面上的磁化電流可以視為若干個小圓環(huán)電流，每個小圓環(huán)電流為流，每個小圓環(huán)電流為0mMKe 0ddz =dzmmIKM編輯課件17001122222222222llzzMllazaz式中式中 是小圓環(huán)的寬度，每個小圓環(huán)電流在軸線上某點均產(chǎn)生磁感應強度。利是小圓環(huán)的寬度，每個小圓環(huán)電流在軸線上某點均產(chǎn)生磁感應強度。利用圓環(huán)電流在其中心軸線一點的磁感應強度的表達式，可以寫出用圓環(huán)電流在其中心軸線一點的磁感應強度的表達式，可以寫出 在軸線

13、上產(chǎn)在軸線上產(chǎn)生沿軸線方向的磁感應強度為生沿軸線方向的磁感應強度為dzdmI200232222dz2lla MBazz編輯課件180BHM 磁感應強度的方向沿磁感應強度的方向沿 的方向，故的方向，故ze za001122222222222zllzzMllazazBe 編輯課件19當當 時時22llZ當當 或或 時，時，0M 2lZ 2lZ 001122222222222zzllzzMMllazazHee 0112222222222zllzzMazlazHe 編輯課件20203002cossin4ra lrMBBHMee 當遠離圓柱時，即當遠離圓柱時，即 ， 時，可將此圓柱視為一個磁偶極子，磁時

14、，可將此圓柱視為一個磁偶極子，磁偶極矩偶極矩a2lz 20mzzI SM l amee m 它在空間中產(chǎn)生的磁場可用磁矩它在空間中產(chǎn)生的磁場可用磁矩 表示為表示為200032cossin2cossin44rrma lMrBeeee 20003322zamzzMBe 若仍求軸線上若仍求軸線上 上的磁感應強度，由于上的磁感應強度，由于 ， ， ，則，則 2lz rzsin0cos1編輯課件213-8 有一圓形截面鐵環(huán)，環(huán)的內外半徑分別為有一圓形截面鐵環(huán)，環(huán)的內外半徑分別為 與與 ，鐵環(huán)的，鐵環(huán)的 環(huán)上繞有環(huán)上繞有50匝通有匝通有2A電流的線圈，求環(huán)的圓截面內外的磁場強度與磁感應強度電流的線圈，求環(huán)

15、的圓截面內外的磁場強度與磁感應強度(忽略漏忽略漏磁，且環(huán)外的磁導率為磁，且環(huán)外的磁導率為 )。12cm10cm500r012cm解：解： 從對稱性分析，此題可用安培環(huán)路定律求解。圓環(huán)的截面之外即從對稱性分析，此題可用安培環(huán)路定律求解。圓環(huán)的截面之外即 及及 處，作以圓環(huán)中心為圓心的安培環(huán)路，則處，作以圓環(huán)中心為圓心的安培環(huán)路，則10d0lHl 12 1011cm2所以環(huán)的截面以外各處所以環(huán)的截面以外各處 ， 。在環(huán)的截面內可認為磁場分布均勻，選。在環(huán)的截面內可認為磁場分布均勻，選 為半徑，作一安培環(huán)路為半徑，作一安培環(huán)路0B 0H 編輯課件22dlNIHl 2NI144.692NIH/A m7

16、20410500 144.969.1 10rBH H ， 方向均沿安培環(huán)路的切線方向。方向均沿安培環(huán)路的切線方向。B編輯課件23B3-9 已知在已知在 的區(qū)域中，的區(qū)域中， ，在，在 的區(qū)域中的區(qū)域中 ，設在，設在 處處 是均的，其方向為是均的，其方向為 ， ，量值為，量值為 ，試求，試求 處的處的 和和 。 H 0Z 0Z 14r0Z 21r21/Wb m4560B 0Z 210.5nnBB2/Wb m213sin/2tBBWb m解：解： 利用媒質分界面上的銜接條件，因為利用媒質分界面上的銜接條件，因為 ，則，則 ， 。利用。利用 221cos0.5/BBWB m211/BWb m1211

17、0038tttrBHH /A m編輯課件2423arctan42223tan4tnBB2/Wb m220238trtBH 由此可得由此可得22222198tnBBB2/Wb m/A m20198H由于入射面與折射面共面，故由于入射面與折射面共面，故245編輯課件253-10 對真空中下列電流分布求對真空中下列電流分布求 0zyJaJe B aya a0zJaJe 當當 空間內距中心空間內距中心 處處( )選對稱的兩薄板，其電流線密度分選對稱的兩薄板，其電流線密度分別為別為 ， 。該兩個薄平板在。該兩個薄平板在 的空間內產(chǎn)生的磁感應強度為的空間內產(chǎn)生的磁感應強度為yya 10dzyJyaKe a

18、ya 20dzyJya Ke yyyay ze 0J0yaJ0y 0ay ze J0B ya解解 處處 ， 處處 沿沿 方向，方向， 處處 沿沿 方向，由對稱性分析，可視為一組組流向反向的無限大平板電流產(chǎn)生的磁場問方向，由對稱性分析，可視為一組組流向反向的無限大平板電流產(chǎn)生的磁場問題，由此可知在題，由此可知在 及及 的空間內，的空間內， 。編輯課件260100ddxxyKJyaBee 該兩個薄平板在處的磁感應強度均為零。由此可知，凡該兩個薄平板在處的磁感應強度均為零。由此可知，凡 的電流片對的電流片對 的的磁場有貢獻。磁場有貢獻。因此因此 yyy220000d2axyJyJyayaaBe 所以

19、磁場的分布為所以磁場的分布為220020 xJayaeB ,ayaay ya 編輯課件27300223JBaa這是軸對稱的電流分布，可直接用安培環(huán)路定律求解。當時這是軸對稱的電流分布，可直接用安培環(huán)路定律求解。當時a0dlSBlJ dS 203JaB方向也是沿安培環(huán)路的切線方向。方向也是沿安培環(huán)路的切線方向。編輯課件28d3-11 對于真空中的下列電流分布，求磁矢位及磁感應強度：對于真空中的下列電流分布，求磁矢位及磁感應強度：半徑為半徑為 的無限長圓柱通有電流，其電流線密度的無限長圓柱通有電流，其電流線密度厚度位厚度位 的無限長電流片通有電流，其電流面密度的無限長電流片通有電流，其電流面密度a

20、0zJJe 0zKKe ze 解：解： 由題意，圓柱側面通有沿軸線方向的由題意，圓柱側面通有沿軸線方向的現(xiàn)密度為現(xiàn)密度為 的電流。由對稱性分析，它產(chǎn)生的電流。由對稱性分析，它產(chǎn)生的磁場為平行平面場，且磁矢位也沿的磁場為平行平面場，且磁矢位也沿 方方向，僅為圓柱坐標系中向，僅為圓柱坐標系中 的函數(shù)的函數(shù)K zzAAe 編輯課件29將研究區(qū)域分為圓柱內和圓柱外，由此寫出圓柱坐標系下磁矢位所滿足的邊值問題。將研究區(qū)域分為圓柱內和圓柱外，由此寫出圓柱坐標系下磁矢位所滿足的邊值問題。a2d1 d0ddAa22220zzA Ae a2210zzA 1Ae 即即 1d1 d0ddAa1200zzaaAAK1

21、02zzaAA100zA10zA 有限值，令有限值，令 (參考點參考點)編輯課件30400lnCK aa方程的通解為方程的通解為10zA 2000000lnlnlnzaAK aK aaK a 300CK a=20C =10C =234lnzACC112lnzACC由邊界條件決定待定系數(shù)由邊界條件決定待定系數(shù)編輯課件31由此可知由此可知000lnzaK aAe aa如圖所示，建立坐標系。由對稱性分析，沿如圖所示，建立坐標系。由對稱性分析，沿 軸和軸和 軸方向都是平行平面場，軸方向都是平行平面場，因此因此 僅與僅與 有關。所以有關。所以zyAx zxAxAe 2dx 22112d0dzzAAxx將

22、研究的區(qū)域分不為三部分，分別寫出將研究的區(qū)域分不為三部分，分別寫出 滿足的邊值問題滿足的邊值問題A編輯課件32 2222002ddzzAAxJx 22ddx(參考點參考點) 200zxA1222zdzdxxAA13()( )zzAxAx2dx 22332d0dzzAAxx編輯課件333222zzddxxAAxx2322zdzdxxAA1222zzddxxAAxx112( )zAxC xC200234( )2zJAxxC xC 方程通解為方程通解為 356( )zAxC xC編輯課件34利用邊界條件決定解的待定系數(shù)利用邊界條件決定解的待定系數(shù)200268J dCC0012J dC340CC005

23、2J dC 2222dxddxdx 000020000228zJ dJ xJ dJ dyyyeAee 磁矢位為磁矢位為編輯課件35磁感應強度為磁感應強度為2222dxddxdx 00000022zJ dAJ xxJ d yyyyeBAeee 編輯課件363-12 點出如圖所示各種情況下的鏡像電流，注明電流的方向、量值及有效的計點出如圖所示各種情況下的鏡像電流，注明電流的方向、量值及有效的計算區(qū)域。算區(qū)域。 編輯課件37編輯課件38編輯課件39編輯課件403-13 在磁導率為在磁導率為 的媒質中，由載流直導線與兩種媒質分界面平行，垂直距離的媒質中，由載流直導線與兩種媒質分界面平行，垂直距離為為

24、， ， ，如圖所示，求兩種媒質中的磁場強度和載流導線每，如圖所示，求兩種媒質中的磁場強度和載流導線每單位長度所受的力，并回答對于單位長度所受的力，并回答對于 媒質中的磁場，由于媒質中的磁場，由于 的存在，磁場強度比的存在，磁場強度比全部為均勻媒質全部為均勻媒質( )時變大還是變小。時變大還是變小。 21091220a1解：解： 有區(qū)域為有區(qū)域為 所分布所分布的區(qū)域時，采用鏡像法，鏡像電流的區(qū)域時，采用鏡像法，鏡像電流 為為 109I212145III 編輯課件41載流導線單位長度所受之力為載流導線單位長度所受之力為1211222IIBHee 1211121222IIBBBee /N m2011

25、.82IIFIaaaP其所在位置如圖所示。這時有效區(qū)內其所在位置如圖所示。這時有效區(qū)內 點的磁感應強度為點的磁感應強度為磁場強度為磁場強度為I20上式中負號表示斥力。當有效區(qū)為上式中負號表示斥力。當有效區(qū)為 所分布的區(qū)域時，鏡像電流所分布的區(qū)域時，鏡像電流 為為11221.8III 編輯課件42029210IIBee 其所在位置如圖所示。這時有效區(qū)內其所在位置如圖所示。這時有效區(qū)內 點的磁感應強度為點的磁感應強度為P2020991010II BHee 磁場強度為磁場強度為 對對 媒質中的磁場，若電流媒質中的磁場，若電流 不變，而全部充滿不變，而全部充滿 的媒質，則它在的媒質，則它在 點點產(chǎn)生的

26、磁感應強度為產(chǎn)生的磁感應強度為02IB I20P編輯課件4302BIH 磁場強度為磁場強度為 由此可以看出，存在由此可以看出，存在 媒質時使媒質時使 媒質內的磁場比全部為均勻媒質媒質內的磁場比全部為均勻媒質 時變大了時變大了 212編輯課件4410H 10B 2212221ddlRIRRSHlJ S 當當 時時1R3-14 求如圖所示兩同軸導體殼系統(tǒng)中儲存的磁場能量及自感。求如圖所示兩同軸導體殼系統(tǒng)中儲存的磁場能量及自感。 lI解：解： 設同軸導體殼長為設同軸導體殼長為 ，內部于外部通有大，內部于外部通有大小相等、方向相反的電流小相等、方向相反的電流 。采用安培環(huán)路定。采用安培環(huán)路定律，可分別

27、求出導體殼內外各部分的磁感應強律，可分別求出導體殼內外各部分的磁感應強度和磁場強度度和磁場強度 12RRR當當 時時編輯課件45dlIHl 2211222212RIBRR221222212RIHRR32IH032IB23RRR當當 時時編輯課件4650H 22223422224343dlRRIIIRRRRHl 2242422432RIBRR224422432RIHRR50B 當當 時時4R34RRR當當 時時編輯課件4723124322222101222222221222242222224312d2d2442d 4RRRRRRRIIllRRRIlRR 123223344111ddd222VVV

28、B HVB HVB HV234mmmmWWWW由此可求出儲存于導體殼系統(tǒng)的磁場能量由此可求出儲存于導體殼系統(tǒng)的磁場能量編輯課件4844422212121121222121444222343240444322223432ln24lnln4mWRRRlLRRRRIRRRRRRRRRRRRRRR4424222121211212212144422234324044432222343ln44lnln4mRRRI lWRRRRRRRRRRRRRRRRRRR編輯課件4900011222IIIBxDxxDx解：解： 如圖所示的電流如圖所示的電流 ，它在線框處距左，它在線框處距左方導線中心線方導線中心線 處的磁

29、感應強度為處的磁感應強度為xI3-15 如圖所示，計算兩平行長直導線對中如圖所示，計算兩平行長直導線對中間線框的忽感；當線框為不變性剛體時，求間線框的忽感；當線框為不變性剛體時，求長導線對它的作用力。長導線對它的作用力。 該磁場在中間線框產(chǎn)生的磁通和磁通鏈為該磁場在中間線框產(chǎn)生的磁通和磁通鏈為編輯課件50平行長直導線于中間線框的互感為平行長直導線于中間線框的互感為0ln2mabRDRaCMIaRDRab011d2a b Ra RIC xxDx 0ln2abRDRaICaRDRabdmmSBS 編輯課件51平行通電導線對通有電流的線框的作用力為平行通電導線對通有電流的線框的作用力為011ln2m

30、abRDRaCIIWMIIaRDRab012mID baabDWCIIFaab DaDb不變當中間西安礦的電流當中間西安礦的電流 的方向為圖中所示方向時，的方向為圖中所示方向時， 與與 在線框中產(chǎn)生的磁場在線框中產(chǎn)生的磁場方向一致，互有能為正。此時互有能為方向一致，互有能為正。此時互有能為1I1II編輯課件5201122Bxxd解：解： 由于有由于有 的無限大導磁媒質在導的無限大導磁媒質在導線的左側，此題要用鏡像法求解。鏡像電流線的左側，此題要用鏡像法求解。鏡像電流在所研究區(qū)域之外，位于媒質分界面左側距在所研究區(qū)域之外，位于媒質分界面左側距分界面分界面 處，鏡像電流處，鏡像電流 ，且與所設導，

31、且與所設導線上的電流方向一致。這樣，電流線上的電流方向一致。這樣，電流 與鏡像與鏡像電流電流 在線框中距導線在線框中距導線 處的磁感應強度為處的磁感應強度為xII I Id3-16 計算如圖所示的長直導線與線框之間的互感。請給出所需鏡像電流的大計算如圖所示的長直導線與線框之間的互感。請給出所需鏡像電流的大小、方向及位置，并給出此時導線與線框的互感。小、方向及位置，并給出此時導線與線框的互感。 編輯課件53導線與線框的互感為導線與線框的互感為011dd22a bmmaIc xxxdSBS 02ln22ababdIca ad02ln22mababdcMIa adI電流電流 與鏡像電流在線框中產(chǎn)生的磁通和交鏈的磁通鏈為與鏡像電流在線框中產(chǎn)生的磁通和交鏈的磁通鏈為編輯課件54dllNIH 解：解： 由于鐵磁物質的磁導率由于鐵磁物質的磁導率 ，磁場限制在磁路內。鐵芯內磁場限制在磁路內。鐵芯內 ，故由安培環(huán)路定律得故由安培環(huán)路定律得 0H 002NIBH2NIH2HNID3-17 對于如圖所示厚度為對于如圖所示厚度為 (垂直紙面方向垂直紙面方向)的磁路，求：的磁路，求： 線圈的自感；線圈的自感； 可動部分所受的力?？蓜硬糠炙艿牧?。編輯課件55利用媒質分界面上的銜接條件，可知鐵芯內的磁感應強度與氣隙中的磁感應強度利用媒質分界面上的銜接條件，可知鐵芯內的磁感應強度與氣隙