激光技術(shù)之模式選擇PPT課件

1、7.1 概 述 要求激光方向性或單色性很好。要求對激光諧振腔的模式進(jìn)行選擇。模式選擇技術(shù)可分為兩大類: 一類是橫模選擇技術(shù); 另一類是縱模選擇技術(shù)。 從激光原理可知, 所謂橫模, 就是指在諧振腔的橫截面內(nèi)激光光場的分布。如圖5.1-1所示的是幾個低級橫模的光場強(qiáng)度分布照片。橫模階數(shù)越高, 光強(qiáng)分布就越復(fù)雜且分布范圍越大, 因而其光束發(fā)散角越大。第1頁/共49頁不同橫模的光場強(qiáng)度第2頁/共49頁TEM00 TEM10 TEM20 TEM30 TEM00 TEM10 TEM20 TEM30 TEM40 TEM50 TEM21 TEM22 TEM01 TEM02 TEM03 TEM00 TEM10

2、TEM20 圖7.1-1 不同橫模的光場強(qiáng)度第3頁/共49頁反之，基模 (TEM00) 的光強(qiáng)分布圖案呈圓形且分布范圍很小, 其光束發(fā)散角最小, 功率密度最大，因此亮度也最高，徑向強(qiáng)度分布是均勻的。橫模雖容易觀察，但其產(chǎn)生原因較復(fù)雜，比如：不在軸上光束的加強(qiáng)干涉，工作物質(zhì)的色散、散射效應(yīng)及腔內(nèi)光束的衍射效應(yīng)等等，都對橫模有影響。這里只就第一種原因作簡單分析，認(rèn)為在腔內(nèi)光束除與腔軸嚴(yán)格平行外，有那些稍微偏離走“Z”字形的光束, 雖經(jīng)多次反射后, 仍未偏出腔外，能符合 2nLcos =k條件, 因而在某一方向存在著加強(qiáng)干涉的波長, 設(shè)以Z代表腔軸方向，垂直Z的截面為XY平面。這截面所產(chǎn)生的部分橫模

3、如圖。第4頁/共49頁標(biāo)記TEMmn中TEM代表電磁橫波，圖上的標(biāo)記符號，是從微波技術(shù)上接過來的， m代表x方向上的波節(jié)數(shù), n代表y方向上波節(jié)數(shù)。以軸為基準(zhǔn), TEM00代表單?；蛎?。TEM10代表m=1， n=0的模，余類推。相鄰橫模的波長差，隨著具體的腔的結(jié)構(gòu)及反射鏡的調(diào)節(jié)不同頗不一致。另外，相鄰橫模的偏振方向雖相同，但有的有位相差, 如圖中所示的箭頭。由應(yīng)用光學(xué)可知, 其光斑直徑 d=f ( f為透鏡焦距，為光束發(fā)散角)。 第5頁/共49頁經(jīng)過選模之后，輸出功率可能有所降低, 但由于發(fā)散度的改善，其亮度可提高幾個數(shù)量級, 橫模選擇技術(shù)是使激光橫模選擇技術(shù)是使激光發(fā)散角小發(fā)散角小。

4、如: n為折射率，L為腔長, 因 所以 取微分后 = c/2nL 縱模選擇技術(shù)則是單頻激光運(yùn)轉(zhuǎn)的必要手段。 ) 0(2cos2knLknLcnLkc2所謂縱模, 就是指沿諧振腔軸線方向上的激光光場分布。對于一般腔長的激光器, 往往同時產(chǎn)生幾個甚至幾百個縱模振蕩; 縱模個數(shù)取決于激光的增益曲線寬度及相鄰兩個縱模的頻率間隔。本章分別簡述這兩類模式選擇的原理。 第6頁/共49頁5.2 橫模選擇技術(shù) 由激光原理可知，一臺激光器的諧振腔中可能有若干個穩(wěn)定的振蕩模，只要某一種模的單程增益大于其單程損耗，即滿足激光振蕩條件，該模式就有可能被激發(fā)而起振。設(shè)諧振腔兩端反射鏡的反射率分別為r1、r2，單程損耗為，

5、單程增益系數(shù)為G，激光工作物質(zhì)長度為L，則初始光強(qiáng)為 I0的某個橫模(TEMmn)的光在諧振腔內(nèi)經(jīng)過一次往返后，由于增益和損耗兩種因素的影響，其光強(qiáng)變?yōu)?#一.橫模選擇原理第7頁/共49頁激光器即可實(shí)現(xiàn)單橫模激光器即可實(shí)現(xiàn)單橫模(TEM00)運(yùn)轉(zhuǎn)運(yùn)轉(zhuǎn)。 )2exp()1(2210GLrrII(5.2-1)閾值條件為 II0 即 I / I0 1由此得出 r1r2(1- )2 exp(2GL)1 (5.2-2)下面考察兩個最低階次的橫模TEM00和TEM10模的情況，認(rèn)為激活介質(zhì)對各橫模的增益系數(shù)相同，當(dāng)同時滿足下列兩個不等式：)exp()1 (0021GLrr 1 (5.2-3) )exp()

6、1 (1021GLrr 1 (5.2-4) 第8頁/共49頁 諧振腔存在兩種不同性質(zhì)的損耗，一種是與橫模階數(shù)無關(guān)的損耗；另一種則是與橫模階數(shù)密切相關(guān)的衍射損耗，在穩(wěn)定腔中，基模的衍射損耗最小，隨著橫模階數(shù)的增高，其衍射損耗也逐漸增大。 圖5.2-1所示的即為用數(shù)值求解方法得到的對稱圓鏡穩(wěn)定球面腔的兩個最低階橫模的單程衍射損耗曲線。第9頁/共49頁由圖可見， 在菲涅耳數(shù)N值相同的情況下, 對稱穩(wěn)定腔的衍射損耗隨|g|的減小而降低。諧振腔對不同階橫模有不同衍射損耗的性能是實(shí)現(xiàn)橫模選擇的物理基礎(chǔ)，| g | = | 1-L/R |圖 5.2-1 不同構(gòu)形對稱諧振腔的衍射損耗隨N的變化N=2 / (L

7、) ， (a) TEM00模模N=2 / (L) ， (b) TEM10模模100第10頁/共49頁而適當(dāng)選擇菲涅耳數(shù)N值，使之滿足(5.2-3)和(5.2-4) 式，則可以實(shí)現(xiàn)單橫模選擇的目的?？紤]到模式間的競爭，選單橫模的條件還可以放寬些，當(dāng)滿足條件 1)exp()1 (0021GLrr(5.2-5)其一，衍射損耗在模的總損耗中必須占有重要地位，達(dá)到能與其他非選擇性損耗相比擬的程度。為此，必須盡量減小腔內(nèi)各元件的吸收、散射等損耗，從而相對增大衍射損耗在總損耗中的比例。通過減小腔的菲涅數(shù)N也可以達(dá)到這一目的。時即可。為了有效地選擇橫模， 還必須考慮兩個問題，第11頁/共49頁其二，橫模選擇除

8、了考慮各橫模衍射損耗的絕對值大小之外，還應(yīng)考慮橫模的鑒別能力，即基模與較高橫模的衍射損耗的差別必須足夠大(即1000比值大)，才能有效地把兩個模區(qū)分開來，以易于實(shí)現(xiàn)選模。第12頁/共49頁圖5.2-2 各種對稱腔的10/00與N的關(guān)系橫模的鑒別力隨N的增加而變大，但衍射損耗隨N的增加而減小; N要選擇適當(dāng)(折中一下：一般 0.5-2)橫模衍射損耗的差別不僅與不同類型的諧振腔結(jié)構(gòu)有關(guān)，而且還與腔的菲涅耳數(shù)N有關(guān)。圖5.2-2示出了各種g因子對稱腔的1000值與菲涅耳數(shù)N的關(guān)系。g = | 1-L/R |N=2 / (L)100第13頁/共49頁圖5.2-2 各種對稱腔的10/00與N的關(guān)系5.2

9、-3示出了平-凹腔的1000值與N的關(guān)系。橫模的鑒別力隨N的增加而變大，但衍射損耗隨N的增加而減小，所以N值必須選擇適當(dāng)(0.5-2), 才能有效地進(jìn)行選橫模。(矛盾）第14頁/共49頁 橫模選擇方法可分為兩類：一類是改變諧振腔的結(jié)構(gòu)和參數(shù)以獲得各模衍射損耗的較大差別，提高諧振腔的選模性能；另一類是在一定的諧振腔內(nèi)插入附加的選模元件來提高選模性能。氣體激光器采用前類方法，固體激光器采用后類方法。二、橫模選擇的方法 圖5.2-2示出了共焦腔的 1000 比值與菲涅耳數(shù)的關(guān)系。由圖可見，當(dāng)一定, |g| 參數(shù)小， 1000 大，但 00和10值也小，這樣要選出基模并抑制高階模，只有靠減小菲涅耳數(shù)來

10、提高模損耗值。但是值太小時，模體積很小，輸出功率也就很低。對常用的大曲率半徑的雙凹球面穩(wěn)定腔來說, 選擇菲涅耳數(shù)在0.5到2.0之間比較合適。1.諧振腔參數(shù)g 和的選擇法第15頁/共49頁適當(dāng)?shù)剡x擇諧振腔參數(shù)，R，, 使它們運(yùn)轉(zhuǎn)于穩(wěn)定區(qū)邊緣, 即運(yùn)轉(zhuǎn)于臨界工作狀態(tài)，則有利于選模，因?yàn)楦麟A橫模中最低階模(TEM00模)的衍射損耗最小。 第16頁/共49頁圖5.2-4在不同值時，模衍射損耗|g|的關(guān)系g =1-L/R 以TEM00模和TEM01模為例，圖5.2-4示出了在不同的菲涅耳數(shù)時，這兩個模的單程衍射損耗差與|g|的變化關(guān)系。第17頁/共49頁 采用小孔光闌作為選模元件插入腔內(nèi)是固體激光器中

11、常用的選模方法, 如圖5.2-7所示。對于共心腔, 這種方法尤其有效。由于高階橫模的光腰比基模的大，如果光闌的孔徑選擇得適當(dāng)，就可以將高階橫模的光束遮住一部分，而基模則可順利通過。再由衍射理論可知，腔內(nèi)插入小孔光闌相當(dāng)于減小腔鏡的橫模截面，即減小了腔的菲涅耳數(shù)，因而各階模的衍射損耗加大。只要小孔光闌的孔徑選擇適當(dāng)，TEM00模和TEM10模滿足(5.2-3)和(5.2-4)式，便可選出基模。2.小孔光闌法選模圖5.2-7 小孔光闌選模第18頁/共49頁 圖5.2-8示出了在共心腔中心處加不同孔徑的光闌對TEM00模和TEM0模衍射損耗的影響。曲線上標(biāo)明的是反射鏡半徑對應(yīng)的菲涅耳數(shù)。由圖可知，當(dāng)

12、小孔光闌孔徑r很小時，兩種模式的損耗都很大，二者差別也很小，隨著r增加, 兩模式的(10/ 00)值增加，在 = 0.3時，達(dá)到最大(a為圓形反射鏡的半徑)，這時TEM10模損耗約20%，而基模僅損耗1%，這時光闌孔徑為最佳。當(dāng) 0.5時，模式損耗與不加光闌時基本相同。Lra圖5.2-8共心腔兩低階模衍射損耗與光闌孔徑的關(guān)系 %LraLra第19頁/共49頁圖5.2-9示出了在同一個諧振腔中兩個最低階模衍射損耗比值 (10 / 00)與菲涅耳數(shù)的關(guān)系。由圖可以看出，對固體的值，10/ 00值對某一個光闌孔徑有一個極大值，利用此孔徑選模最為有利。對于2.5 20的共心腔， 為0.280.36更合

13、適。Lra圖5.2-9共心腔10 / 00與光闌孔徑的關(guān)系第20頁/共49頁圖5.2-10 聚焦光闌法選模這種方法是在諧振腔內(nèi)插入透鏡或透鏡組配合小孔光闌進(jìn)行選模，光闌放在透鏡的焦點(diǎn)上。這樣光束在腔內(nèi)傳播時可經(jīng)歷較大的空間。圖5.2-10所示是一種腔內(nèi)加有兩個透鏡的選模腔型示意圖。光束通過小孔光闌時，光束邊緣部分的高階模因光闌阻擋受到損耗而被抑制掉，既保持了小孔光闌的選模特性，又?jǐn)U大了基模體積，可增大激光輸出的功率。3.腔內(nèi)插入透鏡選橫模 這種方法雖然擴(kuò)大了基模模體積，但附加了兩個透鏡而增加了腔的插入損耗，并給調(diào)整帶來困難。第21頁/共49頁 為了簡化系統(tǒng)并減小損耗，可用一個凹面反射鏡取代右邊

14、的透鏡和平面反射鏡，如圖5.2-11所示。但要求凹面反射鏡的曲率中心與透鏡的焦點(diǎn)重合。 在腔內(nèi)插入透鏡和光闌選模的基礎(chǔ)上又發(fā)展了一種腔內(nèi)加望遠(yuǎn)鏡的方法，和“貓眼諧振腔”的選模方法第22頁/共49頁第23頁/共49頁激光器的振蕩頻率范圍是由工作物質(zhì)的增益譜線的寬度決定的，而產(chǎn)生多縱模振蕩數(shù)則是由增益線寬和諧振腔兩相鄰縱模的頻率間隔決定的，即在增益線寬內(nèi)，只要有幾個縱模同時達(dá)到振蕩閾值，一般都能形成振蕩。如以0表示增益曲線高于閾值部分的寬度，相鄰縱模的頻率間隔為q，則可能同時振蕩的縱模數(shù)qn05.3 縱模選擇技術(shù)一.縱模選擇原理q 0 第24頁/共49頁對于一般穩(wěn)定腔來說，由衍射理論可知，不同的橫

15、模(TEMmm)具有不同的諧振頻率數(shù),故參與振蕩的橫模數(shù)越多，總的振蕩頻譜結(jié)構(gòu)就越復(fù)雜；當(dāng)腔內(nèi)只存在單橫模當(dāng)腔內(nèi)只存在單橫模(TEM00)振蕩時振蕩時, 其振蕩頻其振蕩頻譜結(jié)構(gòu)才較簡單，為一系列分立的振蕩頻率，其間隔為譜結(jié)構(gòu)才較簡單，為一系列分立的振蕩頻率，其間隔為=c/2nL。 縱模選擇的基本思想：激光器中某一個縱模能否起振和維持振蕩主要取決于這一個縱模的增益與損耗值的相對大小。對于同一個橫模的不同縱模而言，其損耗是相同的，但是不同縱模間卻存在著增益差異，因此，利用不同縱模之間的增益差異，在腔內(nèi)引入在腔內(nèi)引入一定的選擇性損耗，使欲選的縱模損耗最小一定的選擇性損耗，使欲選的縱模損耗最小，而其余

16、縱模的附加損耗較大，只有中心頻率附近的少數(shù)增益大的縱模建立起振蕩。最終形成并得到放大的是增益最大的中心頻率所對應(yīng)的單縱模。第25頁/共49頁如果激光工作物質(zhì)具有發(fā)射多條不同波長的激光譜線，那么，在縱模選擇之前，必須將頻率進(jìn)行粗選, 將不需要的譜線抑制掉。例如, He-Ne激光器，可發(fā)射 623.8 nm，1.15 m = 1150 nm，3.39 m = 3390 nm三條譜線。二.縱模選擇的方法, (色散腔粗選頻率、短腔法、標(biāo)準(zhǔn)具法、復(fù)合腔法等)1.色散腔粗選頻率He-Ne laser: 632.8nm, 1.15 , 3.39第26頁/共49頁通常是利用腔鏡反射膜的光譜特性(只對某個波段反

17、射率大)或在腔內(nèi)插入棱鏡或光柵等色散元件，將工作物質(zhì)發(fā)出的不同波長的光束在空間分離，然后設(shè)法，僅使較窄波長區(qū)域內(nèi)的光束在腔內(nèi)形成振蕩。(注: n0=1) (5.3-1)圖5.3-1所示的是腔內(nèi)插入色散棱鏡的粗選裝置圖。諧振腔所能選擇振蕩的最小波長范圍由棱鏡的角色散和腔內(nèi)振蕩光束的發(fā)散角決定。第27頁/共49頁AccTBCDO圖 5.3-1 棱鏡色散粗選裝置法線法線1 = 2 = )sinarcsin(22n因 2c+T=1800, 又 +T=1800 所以 c= /2 由四邊形ABCD知 T+2 +(180- )=360 由四邊形ABCO知 +T=1800 上兩式聯(lián)立得: = ( + )/2,

18、所以 (由折射定律，見上面公式） 22sin/ )sin(n(5.3-1)設(shè)光線進(jìn)入棱鏡的入射角1與光線離開棱鏡的出射角2相等，即1 =2= 。根據(jù)物理光學(xué)折射定理，有 (設(shè)折射角為c):cnnsinsin0(注: n0=1)第28頁/共49頁式中,為入射角,n為析射率；為棱鏡的頂角；為偏向角。定義棱鏡的角色散率為 ，即波長每變化0.1nm時偏向角的變化量。將(5.3-1)式求導(dǎo)后代入，得 ddD ddnnD)(sin2sin12222(5.3-3)式中，dn/d表示不同材料的析射率對波長變化的導(dǎo)數(shù)。設(shè)腔內(nèi)之光束所允許的發(fā)散角為，則由于色散棱鏡的分光作用，腔內(nèi)激光波長所能允許的最小波長分離范圍

19、為ddnnddndndD2222sin1sin2(5.3-2)色散率的倒數(shù)為單位偏向角波長的變化量第29頁/共49頁例如：用玻璃材料制成的棱鏡和可見光波段來說，在1mrad時，能達(dá)到的 1nm。這種棱鏡色散法對一些激光器進(jìn)行選擇振蕩是十分有效的。如氬離子激光器兩條強(qiáng)工作譜線488nm和514.5nm就可采用此種色散進(jìn)行選擇。 另一種色散腔是用一個反射光柵代替諧振腔的一個反射鏡，如圖5.3-2所示。第30頁/共49頁式中，m1,2為衍射級次。設(shè)d為光柵柵距(光柵常數(shù))，1為光線在光柵上的入射角，2為光線在光柵上的反射角，則形成光柵衍射主極大值的條件是maad)sin(sin21(5.3-4)第3

20、1頁/共49頁激光振蕩的可能縱模數(shù)主要由工作物質(zhì)的增益線寬0和諧振腔的縱模間隔q決定。而縱模間隔 與腔長成反比，因此選擇單縱模的方法之一是縮短諧振腔的長度, 以增大q，使得在0范圍內(nèi)只存在一個縱模，而其余的縱模都位于0之外，如圖5.3-3所示, 此nLcq2.短腔法第32頁/共49頁即所謂短腔法選縱模。如He-Ne激光器，當(dāng)L=1m時，其縱模間隔 =150MHz(設(shè)n=1)。因0=1500MHz,若要求單縱模振蕩就要求L=0.1m以下。故短腔法只適用于增益線寬nLcq2圖5.3.3 短腔法選模原理較窄的激光器。由于腔長縮短，激光輸出功率必然受到限制。因此在大功率單縱模輸出的場合，此法不適用。第

21、33頁/共49頁圖5.3-4所示的是標(biāo)準(zhǔn)具選縱模裝置示意圖。法布里珀羅(F-P)標(biāo)準(zhǔn)具對不同波長的光束具有 不同的透過率，可以用下式表示： 式中， 為標(biāo)準(zhǔn)具的精細(xì)度；R為標(biāo)準(zhǔn)具對光的反射率；d為標(biāo)準(zhǔn)具的厚度(即兩平行面的間隔)；是標(biāo)準(zhǔn)具中參與多光束干涉效應(yīng)的相鄰兩出射光線的相位差，即 (式中，n為標(biāo)準(zhǔn)具介質(zhì)的折射率；為光束進(jìn)入標(biāo)準(zhǔn)具后的折射角,一般很小，con 1)。RRF1cos22nd)(sin11)(sin11.2222)(dFFT(5.3-8)3.F-P標(biāo)準(zhǔn)具法T()是波長或及R的函數(shù)第34頁/共49頁圖5.3-4F-P標(biāo)準(zhǔn)具法選縱模法線第35頁/共49頁圖5.3-5 F-P標(biāo)準(zhǔn)具的透

22、過率sinsin1n下圖示出了當(dāng)R取不同值時，T()與的變化曲線。由圖可以看出，標(biāo)準(zhǔn)具有反射率R越大，則透射曲線越窄，選擇性就越好。第36頁/共49頁在激光器的諧振腔內(nèi)插入標(biāo)準(zhǔn)具, 并選擇適當(dāng)?shù)暮穸群头瓷渎?, 使m與激光工作物質(zhì)的增益線寬相當(dāng), 如圖5.3-6所示。由圖可見, 處于中心頻率的縱模與標(biāo)準(zhǔn)具最大透過率的m相一致，故該模損耗最小，即Q值最大，可以起振，而其余的縱模則由于附加損耗太大，Q值過低而不能形成激光振蕩。調(diào)節(jié)標(biāo)準(zhǔn)具的傾斜角以改變，即可使m與不同縱模頻率重合，以獲得不同頻率的單縱模激光輸出。 F-P標(biāo)準(zhǔn)具選縱模的優(yōu)點(diǎn)在于標(biāo)準(zhǔn)具平行平面板間的厚度可以做得很薄，由于腔長沒有縮短，輸

23、出功率仍可很大。C/(2nL)腔諧振頻率C/(2nL)腔諧振頻率C/(2nd)腔諧振頻率單振蕩頻率第37頁/共49頁 氣體激光器的熒光線寬一般比較窄，用標(biāo)準(zhǔn)具法選縱模時，只要一個標(biāo)準(zhǔn)具就可以實(shí)現(xiàn)；但是對于固體激光器, 由于熒光線寬很寬, 只有一個標(biāo)準(zhǔn)具往往難以實(shí)現(xiàn)，如果標(biāo)準(zhǔn)具的自由光譜區(qū)很大，它的帶寬也就比較寬，因而就難以保證單縱模振蕩，所以不得再插入第二個自由光譜區(qū)較小的標(biāo)準(zhǔn)具才能獲得單縱模(如圖5.3-7所示)。第38頁/共49頁4.復(fù)合腔法 如果用一個反射干涉儀系統(tǒng)取代諧振腔中的一個反射鏡，則其組合反射率是光波長(頻率)的函數(shù)。圖5.3-8所示的是兩種組合干涉復(fù)合腔的原理圖。圖5.3-8 復(fù)合腔選模第39頁/共49頁第40頁/共49頁適當(dāng)選擇l1及l(fā)2，可以使復(fù)合腔的頻率間隔足夠大，即兩相鄰縱模間隔足夠大，與增益線寬相比擬時，即可實(shí)現(xiàn)單縱模運(yùn)轉(zhuǎn)。 =c/2(l1-l2) (5.3-9) i 1j2=c/2(l1-l2)第41頁/共49頁圖5.3-8(b)所示的為一個?？怂故访芩?Fox-Smith)干涉儀式復(fù)合腔?？梢宰C明，復(fù)合腔的兩相鄰的頻率間隔為(自己看)圖5.3-8 復(fù)合腔選模)(221llc(5.3-11)第42頁/共49頁 有一種類似于?？怂故访芩剐偷膹?fù)合腔，如圖5.3-9所示。這是由一個棱鏡組成的復(fù)合腔，兩個優(yōu)點(diǎn)：第一，起分光作用的是一個單一的平