成都理工大學2012-2013(1)大學物理1(下)期末考試復習

1、20122013（2）大學物理1（下）期末考試知識點復習熱學部分1、氣體動理論理想氣體壓強公式和溫度公式；麥氏速率分布函數(shù)和速率分布曲線的物理意義；三種速率的物理意義及計算方法；能量按自由度均分原理和理想氣體的內(nèi)能；平均碰撞頻率和平均自由程。1)理想氣體物態(tài)方程，,2）壓強公式：，統(tǒng)計假設(shè)；，例題： 若理想氣體的體積為V，壓強為p，溫度為T，一個分子的質(zhì)量為m，k為玻爾茲曼常量，R為普適氣體常量，則該理想氣體的分子數(shù)為： (A) pV / m (B) pV / (kT) (C) pV / (RT) (D) pV / (mT) 3）溫度的統(tǒng)計意義：，源于：能量均分定理：；理想氣體內(nèi)能：要求：典型

2、分子的自由度及內(nèi)能與mol熱量：自由度： 單：i=3，剛雙 i=5，剛?cè)?i=6；，例題： 溫度、壓強相同的氦氣和氧氣，它們分子的平均動能和平均平動動能 有如下關(guān)系： (A) 和都相等 (B) 相等，而不相等 (C) 相等，而不相等 (D) 和都不相等 1 有一瓶質(zhì)量為M的氫氣(視作剛性雙原子分子的理想氣體)，溫度為T，則氫分子的平均平動動能為_，氫分子的平均動能為_，該瓶氫氣的內(nèi)能為_ 4)速率分布函數(shù)：（深刻理解其意義!）-注意曲線的特征-區(qū)分在相同m、不同T時的兩條曲線；-區(qū)分在相同T、不同m時的兩條曲線?，F(xiàn)有兩條氣體分子速率分布曲線(1)和(2)，如圖所示 若兩條曲線分別表示同一種氣體

3、處于不同的溫度下的速率分布，則曲線_表示氣體的溫度較高 若兩條曲線分別表示同一溫度下的氫氣和氧氣的速率分布，則曲線_表示的是氧氣的速率分布 畫有陰影的小長條面積表示 _分布曲線下所包圍的面積表示_ 三種統(tǒng)計速率， ;， 例題：兩容器內(nèi)分別盛有氫氣和氦氣，若它們的溫度和質(zhì)量分別相等，則： (A) 兩種氣體分子的平均平動動能相等 (B) 兩種氣體分子的平均動能相等 (C) 兩種氣體分子的平均速率相等 (D) 兩種氣體的內(nèi)能相等 若f(v)為氣體分子速率分布函數(shù)，N為分子總數(shù)，m為分子質(zhì)量，則的物理意義是 (A) 速率為的各分子的總平動動能與速率為的各分子的總平動動能之差 (B) 速率為的各分子的總

4、平動動能與速率為的各分子的總平動動能之和 (C) 速率處在速率間隔之內(nèi)的分子的平均平動動能 (D) 速率處在速率間隔之內(nèi)的分子平動動能之和 在平衡狀態(tài)下，已知理想氣體分子的麥克斯韋速率分布函數(shù)為f(v)、分子質(zhì)量為m、最概然速率為vp，試說明下列各式的物理意義： (1) 表示_； (2) 表示_ 5) ;一定量的理想氣體，在溫度不變的條件下，當體積增大時，分子的平均碰撞頻率和平均自由程的變化情況是： (A) 減小而不變 (B)減小而增大 (C) 增大而減小 (D)不變而增大 一定量的理想氣體，在體積不變的條件下，當溫度降低時，分子的平均碰撞頻率和平均自由程的變化情況是： (A) 減小，但不變

5、(B) 不變，但減小 (C) 和都減小 (D) 和都不變 2、熱力學熱力學第一定律對于理想氣體各等值過程和絕熱過程中的功、熱量及內(nèi)能增量的計算；理想氣體的定壓、定體摩爾熱容和內(nèi)能的計算方法；一般循環(huán)過程熱效率的計算方法及卡諾循環(huán)的熱效率計算；熱力學第二定律的物理意義；克勞修斯熵變的計算。熱力學第一定律 ,準靜態(tài)過程：,，掌握4個等值過程a等體過程：特征常量過程方程常量A0摩爾熱容b等壓過程特征常量過程方程常量A摩爾熱容，c等溫過程特征常量過程方程常量0A摩爾熱容d絕熱過程特征過程方程常量；常量常量或A或0摩爾熱容0一定質(zhì)量的理想氣體的內(nèi)能E隨體積V的變化關(guān)系為一直線(其延長線過EV圖的原點)，

6、則此直線表示的過程為： (A) 等溫過程 (B) 等壓過程 (C) 等體過程 (D) 絕熱過程 一定量理想氣體經(jīng)歷的循環(huán)過程用VT曲線表示如圖在此循環(huán)過程中，氣體從外界吸熱的過程是 (A) AB (B) BC (C) CA (D) BC和BC 3）循環(huán)過程熱機：卡諾熱機：致冷機：卡諾致冷機： 一定量的某種理想氣體進行如圖所示的循環(huán)過程已知氣體在狀態(tài)A的溫度為TA300 K，求 (1) 氣體在狀態(tài)B、C的溫度； (2) 各過程中氣體對外所作的功； (3) 經(jīng)過整個循環(huán)過程，氣體從外界吸收的總熱量(各過程吸熱的代數(shù)和) 1 mol 氦氣作如圖所示的可逆循環(huán)過程，其中ab和cd是絕熱過程， bc和d

7、a為等體過程，已知 V1 = 16.4 L，V2 = 32.8 L，pa = 1 atm，pb = 3.18 atm，pc = 4 atm，pd = 1.26 atm，試求：(1)在各態(tài)氦氣的溫度(2)在態(tài)氦氣的內(nèi)能(3)在一循環(huán)過程中氦氣所作的凈功 (1 atm = 1.013×105 Pa) (普適氣體常量R = 8.31 J· mol-1· K-1)某理想氣體分別進行了如圖所示的兩個卡諾循環(huán)：(abcda)和(a'b'c'd'a')，且兩個循環(huán)曲線所圍面積相等設(shè)循環(huán)的效率為h，每次循環(huán)在高溫熱源處吸的熱量為Q，循環(huán)的效

8、率為h，每次循環(huán)在高溫熱源處吸的熱量為Q，則 (A) h < h, Q < Q. (B) h < h, Q > Q. (C) h > h, Q < Q. (D) h > h, Q > Q. 熱力學第二定律：（理解）開爾文表述：不可能制造出這樣一種循環(huán)工作的熱機，它只使單一熱源冷卻來做功，而不放出熱量給其他物體，或者說不使外界發(fā)生任何變化?？藙谛匏贡硎觯翰豢赡馨褵崃繌牡蜏匚矬w自動傳到高溫物體而不引起外界的變化。熱力學第二定律的實質(zhì)：一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的實際宏觀過程都是不可逆過程。5) 熵增加原理:在孤立系統(tǒng)中所進行的自然過程總是沿著熵增大的方向進行，

9、它是不可逆的。即,甲說：“由熱力學第一定律可證明任何熱機的效率不可能等于1”乙說：“熱力學第二定律可表述為效率等于 100的熱機不可能制造成功”丙說：“由熱力學第一定律可證明任何卡諾循環(huán)的效率都等于 ”丁說：“由熱力學第一定律可證明理想氣體卡諾熱機(可逆的)循環(huán)的效率等于”對以上說法，有如下幾種評論，哪種是正確的？ (A) 甲、乙、丙、丁全對 (B) 甲、乙、丙、丁全錯 (C) 甲、乙、丁對，丙錯 (D) 乙、丁對，甲、丙錯 一絕熱容器被隔板分成兩半，一半是真空，另一半是理想氣體若把隔板抽出，氣體將進行自由膨脹，達到平衡后 (A) 溫度不變，熵增加 (B) 溫度升高，熵增加 (C) 溫度降低，

10、熵增加 (D) 溫度不變，熵不變 1 mol理想氣體經(jīng)過一等壓過程，溫度變?yōu)樵瓉淼膬杀叮O(shè)該氣體的定壓摩爾熱容為Cp，則此過程中氣體熵的增量為： (A) (B) 2Cp (C) (D) Cp ln2 一絕熱容器被隔板分成體積相等的兩部分，一邊盛1 mol理想氣體，另一邊是真空若把隔板抽出，氣體將進行自由膨脹，達到平衡后，理想氣體的熵增量DS = _ （普適氣體常量 R = 8.31 J·mol-1·K-1）試計算質(zhì)量為 8.0 g的氧氣（視為剛性分子理想氣體），在由溫度t1 = 80、體積V1 = 10 L變成溫度t2 = 300、體積V2 = 40 L的過程中熵的增量為多

11、少？ 氣缸內(nèi)有一定量的氧氣，（視為剛性分子的理想氣體），作如圖所示的循環(huán)過程，其中ab為等溫過程，bc為等體過程，ca為絕熱過程已知a點的狀態(tài)參量為pa、Va、Ta，b點的體積Vb = 3Va，求： (1) 該循環(huán)的效率h； (2) 從狀態(tài)b到狀態(tài)c，氧氣的熵變DS 振動和波部分1、簡諧振動描述諧振動的基本物理量（振幅、周期、頻率、相位）；一維諧振動的運動方程；旋轉(zhuǎn)矢量法、圖像表示法和解析法及其之間的關(guān)系；振動的能量；兩個同方向、同頻率諧振動合成振動的規(guī)律。1）動力學方程：，或證明：作簡諧運動，要點：找準位置。2）運動學方程： 速度：加速度：3）描述簡諧運動的物理量：振幅； 周期； 頻率；相位

12、；初相位彈簧振子：；單擺：；復擺：例題：輕彈簧上端固定，下系一質(zhì)量為m1的物體，穩(wěn)定后在m1下邊又系一質(zhì)量為m2的物體，于是彈簧又伸長了Dx若將m2移去，并令其振動，則振動周期為(A) (B) (C) (D) 勁度系數(shù)分別為k1和k2的兩個輕彈簧串聯(lián)在一起，下面掛著質(zhì)量為m的物體，構(gòu)成一個豎掛的彈簧振子，則該系統(tǒng)的振動周期為 (A) (B) (C) (D) 4）旋轉(zhuǎn)矢量法：主要用于確定（要求會熟用） 例題： 一質(zhì)點作簡諧振動其運動速度與時間的曲線如圖所示若質(zhì)點的振動規(guī)律用余弦函數(shù)描述，則其初相應(yīng)為 (A) p/6 (B) 5p/6 (C) -5p/6 (D) -p/6 (E) -2p/3 5）

13、簡諧運動的能量; 一彈簧振子作簡諧振動，總能量為E1，如果簡諧振動振幅增加為原來的兩倍，重物的質(zhì)量增為原來的四倍，則它的總能量E2變?yōu)?(A) E1/4 (B) E1/2 (C) 2E1 (D) 4 E1 當質(zhì)點以頻率n 作簡諧振動時，它的動能的變化頻率為 (A) 4 n (B) 2 n (C) n (D) 6) 簡諧運動的合成（重點），合振動：其中，加強。，減弱 例：兩個同方向同頻率的簡諧振動，其振動表達式分別為： (SI) ， (SI) 它們的合振動的振輻為_,初相為_ 2、機械波簡諧波的各物理量意義及各量間的關(guān)系；平面簡諧波的波函數(shù)的建立及物理意義；相干波疊加的強弱條件；駐波的概念、特征

14、及其形成條件；多普勒效應(yīng)。（惠更斯原理不作要求）1）波函數(shù)：已知點處，質(zhì)點振動方程則波函數(shù)： 要求：i）理解，記住各量關(guān)系及標準方程， ii）由方程求某時的波形方程或某點的振動方程及其曲線圖。補充例題：已知一平面簡諧波的表達式為 （a、b為正值常量），則 (A) 波的頻率為a (B) 波的傳播速度為 b/a (C) 波長為 p / b (D) 波的周期為2p / a 一平面簡諧波，沿x軸負方向傳播角頻率為w ，波速為u設(shè) t = T /4 時刻的波形如圖所示，則該波的表達式為： (B) 如圖所示一平面簡諧波在t=0時刻的波形圖，求（1）該波的頻率、波長和原點處的初相；（2）該波的波動方程；（3

15、）P處質(zhì)點的振動方程；（4）x1=15m和x2=25m處二質(zhì)點振動的相位差。 2） 波的能量及能流（理解）：A）在波動傳播的媒質(zhì)中，任一體積元的動能、勢能、總機械能均隨t作周期性變化，且變化是同相位的.體積元在平衡位置時，動能、勢能和總機械能均最大。體積元的位移最大時，三者均為零。B）任一體積元都在不斷地接收和放出能量，即不斷地傳播能量。任一體積元的機械能不守恒。波動是能量傳遞的一種方式 .波動的平均能流密度：（亦稱波強度）例題：一平面簡諧波在彈性媒質(zhì)中傳播，在媒質(zhì)質(zhì)元從最大位移處回到平衡位置的過程中( ) （A） 它的勢能轉(zhuǎn)換成動能； （B） 它的動能轉(zhuǎn)換成勢能；（C） 它從相鄰的一段媒質(zhì)質(zhì)

16、元獲得能量，其能量逐漸增加；（D） 它把自己的能量傳給相鄰的一段媒質(zhì)質(zhì)元，其能量逐漸減小。3）波的干涉 相干條件：波頻率相同，振動方向相同，位相差恒定（理解）干涉加強減弱的條件：當，；當時， 若，波程差，則： 例題： 兩相干波源S1和S2相距l(xiāng) /4，（l 為波長），S1的相位比S2的相位超前，在S1，S2的連線上，S1外側(cè)各點（例如P點）兩波引起的兩諧振動的相位差是： (A) 0 (B) (C) p (D) 4）駐波：理解駐波的形成及特征（波腹，波節(jié)及其相位關(guān)系）設(shè)，相鄰兩波節(jié)間各點振動位相相同，波節(jié)兩側(cè)各點振動位相相反。半波損失：波從波疏介質(zhì)垂直入射到波密介質(zhì)。 例題：關(guān)于駐波特點的陳述，

17、下面那些話是正確的：（ ） （A） 駐波上各點的振幅都相同； （B） 駐波上各點的相位都相同； （C） 駐波上各點的振幅、周期都相同； （D） 駐波中的能量不向外傳遞。如果入射波的表達式是，在x = 0處發(fā)生反射后形成駐波，反射點為波腹設(shè)反射后波的強度不變，則反射波的表達式y(tǒng)2 = _； 在x = 2l /3處質(zhì)點合振動的振幅等于_ 簡諧駐波中，在同一個波節(jié)兩側(cè)距該波節(jié)的距離相同的兩個媒質(zhì)元的振動相位差是_5）多普勒效應(yīng) 一機車汽笛頻率為750 Hz，機車以時速90公里遠離靜止的觀察者觀察者聽到的聲音的頻率是（設(shè)空氣中聲速為340 m/s） (A) 810 Hz (B) 699 Hz (C)

18、805 Hz (D) 695 Hz 一靜止的報警器，其頻率為1000 Hz，有一汽車以79.2 km的時速駛向和背離報警器時，坐在汽車里的人聽到報警聲的頻率分別是_和_（設(shè)空氣中聲速為340 m/s）復習講過的例題、習題，熟練演算練習冊上的題。光學部分1、光的干涉光程、半波損失的概念以及光程差和位相差的關(guān)系；楊氏雙縫干涉、薄膜干涉、劈尖干涉、牛頓環(huán)干涉中干涉條紋的分布規(guī)律。（等傾干涉，邁克耳孫干涉不要求）1）光程：；相位差：，光程差：；2）楊氏雙縫干涉，會分析條件變化對條紋的影響。如圖，在雙縫干涉實驗中，若把一厚度為e 、折射率為n的薄云母片覆蓋在S1縫上，中央明條紋將向_移動；覆蓋云母片后，

19、兩束相干光至原中央明紋O處的光程差為_用白光光源進行雙縫實驗，若用一個純紅色的濾光片遮蓋一條縫，用一個純藍色的濾光片遮蓋另一條縫，則 (A) 干涉條紋的寬度將發(fā)生改變 (B) 產(chǎn)生紅光和藍光的兩套彩色干涉條紋 (C) 干涉條紋的亮度將發(fā)生改變 (D) 不產(chǎn)生干涉條紋 3）薄膜干涉：，增透膜，增反膜原理4）劈尖干涉：相鄰條紋厚度差：相鄰條紋間距：會分析：上板平移，轉(zhuǎn)動條紋的動態(tài)變化，判斷表面平整度，測量微小尺寸。4）牛頓環(huán)明環(huán)半徑，暗環(huán)半徑例題：在牛頓環(huán)裝置的透鏡與平玻璃板間充滿某種折射率大于透鏡而小于玻璃板的液體時，從入射光方向?qū)⒂^察到環(huán)心為： ( ) ( A) 暗斑； (B) 亮斑； (C)

20、 半明半暗的斑； (D) 干涉圓環(huán)消失。用 l = 600 nm的單色光垂直照射牛頓環(huán)裝置時，從中央向外數(shù)第4個暗環(huán)和第8個暗環(huán)各自所對應(yīng)的空氣膜厚度之差為_mm。用波長為l的單色光垂直照射置于空氣中的厚度為e折射率為1.5的透明薄膜，兩束反射光的光程差d _波長為l的平行單色光垂直地照射到劈形膜上，劈形膜的折射率為n，第二條明紋與第五條明紋所對應(yīng)的薄膜厚度之差是_在牛頓環(huán)裝置的平凸透鏡和平玻璃板之間充滿折射率n1.33的透明液體(設(shè)平凸透鏡和平玻璃板的折射率都大于1.33)凸透鏡的曲率半徑為 300 cm，波長l650 nm(1nm =10­9m)的平行單色光垂直照射到牛頓環(huán)裝置上

21、，凸透鏡頂部剛好與平玻璃板接觸求： (1) 從中心向外數(shù)第十個明環(huán)所在處的液體厚度e10 (2) 第十個明環(huán)的半徑r10 波長l= 650 nm的紅光垂直照射到劈形液膜上，膜的折射率n = 1.33，液面兩側(cè)是同一種媒質(zhì)觀察反射光的干涉條紋 (1) 離開劈形膜棱邊的第一條明條紋中心所對應(yīng)的膜厚度是多少？ (2) 若相鄰的明條紋間距l(xiāng) = 6 mm，上述第一條明紋中心到劈形膜棱邊的距離x是多少？5）邁克爾孫干涉儀：理解光路及其與劈尖干涉的關(guān)系反射鏡位移：已知在邁克耳孫干涉儀中使用波長為l的單色光在干涉儀的可動反射鏡移動距離d的過程中，干涉條紋將移動_條在邁克耳孫干涉儀的一條光路中，插入一塊折射率

22、為n，厚度為d的透明薄片插入這塊薄片使這條光路的光程改變了_2、光的衍射菲湟耳半波帶法分析法及單縫夫瑯和費衍射條紋強度分布規(guī)律；光柵衍射公式（光柵方程）；含缺級和斜入射。1）單縫衍射： （k = 1, 2, 3,）中央亮紋角寬度：； 線寬度：各級條紋角寬度：； 線寬度：例題：波長為=480nm的平行光垂直照射到寬度為b =0.40mm的單縫上，單縫后透鏡的焦距為f =60cm，當單縫兩邊緣點A、B射向P點的兩條光線在P點的相位差為3時，P點離透鏡焦點O的距離等于_；單縫處波陣面可分成的半波帶數(shù)目為_。設(shè)夫朗和費單縫衍射裝置的縫寬為a, 透鏡焦距為f， 入射光波波長為，則衍射圖樣光強分布圖中，O

23、、P兩點間的距離為：（ ）（A） ；（B）；（C）； （D）。2）光柵要求：I）會用方程解相關(guān)問題 II）理解光柵光譜的意義及相關(guān)計算III）缺級的概念當一衍射光柵的不透光部分的寬度b與透光縫寬度a滿足b = 3a關(guān)系時，衍射光譜中第_級譜線缺級例：每厘米5000條刻痕的平面衍射光柵的第四級光譜線可測量到的最長波長是多少？（可見光波長取400nm760nm）用每一毫米內(nèi)刻有500條刻痕的平面透射光柵觀察鈉光譜 ( =589 nm )，設(shè)透鏡焦距f=1.00m，問：（1）光線垂直入射時，最多能看到第幾級光譜、共有多少條譜線？（2）若用白光垂直照射光柵，求第一級光譜的角寬度（白光波長范圍40076

24、0 nm）。（10分）將一束波長l = 589 nm (1 nm = 10-9 m)的平行鈉光垂直入射在1 厘米內(nèi)有5000條刻痕的平面衍射光柵上，光柵的透光縫寬度a與其間距b相等，求： (1) 光線垂直入射時，能看到幾條譜線？是哪幾級？ (2) 若光線以與光柵平面法線的夾角q = 30°的方向入射時，能看到幾條譜線？是哪幾級？ 3、光的偏振布儒斯特定律和馬呂斯定律。1）馬呂斯定律：2）布儒斯特定律：例題：一束光是自然光和線偏振光的混合光，讓它垂直通過一偏振片，若以此入射光束為軸旋轉(zhuǎn)偏振片，測得透射光強度最大值是最小值的5倍，那么人射光束中自然光與線偏振光的光強的比值為( ) （A）

25、 1/2 ； （B） 1/3； （C） 1/4； （D） 1/5。兩偏振片堆疊在一起，一束自然光垂直入射其上時沒有光線通過。當其中一偏振片慢慢轉(zhuǎn)動180°時透射光強度發(fā)生的變化為：( )（A）光強單調(diào)增加 （B）光強先增加，后又減小至零（C）光強先增加，后減小，再增加 （D）光強先增加，然后減小，再增加，再減小至零一束自然光自空氣入射到折射率為1.40的液體表面上，若反射光是線偏振的，則折射光的折射角為_四、近代物理部分1狹義相對論愛因斯坦狹義相對論的兩條基本原理；同時的相對性；長度收縮和時間膨脹的簡單計算；相對論動量、相對論動能、質(zhì)速關(guān)系、質(zhì)能的關(guān)系、能量動量關(guān)系等的簡單計算。1）

26、兩條基本原理：相對性原理和光速不變原理（理解）洛侖茲變換： 或 2）相對論時空觀i）同時的相對性：ii）時鐘延緩：， -固有時間，iii）長度收縮：， -固有長度。p+介子是不穩(wěn)定的粒子，在它自己的參照系中測得平均壽命是2.6×10-8 s，如果它相對于實驗室以0.8 c (c為真空中光速)的速率運動，那么實驗室坐標系中測得的p+介子的壽命是_s.）相對論質(zhì)量、動量、能量，且 或 時， 例題： 一勻質(zhì)矩形薄板，在它靜止時測得其長為a，寬為b，質(zhì)量為m0由此可算出其面積密度為m0 /ab假定該薄板沿長度方向以接近光速的速度v作勻速直線運動，此時再測算該矩形薄板的面積密度則為 (A) (

27、B) (C) (D) 當粒子的動能等于它的靜止能量時，它的運動速度為_ a 粒子在加速器中被加速，當其質(zhì)量為靜止質(zhì)量的3倍時，其動能為靜止能量的 (A) 2倍 (B) 3倍 (C) 4倍 (D) 5倍 2.量子物理普朗克能量子理論；愛因斯坦光電方程；康普頓效應(yīng)公式；德布羅意關(guān)系；波函數(shù)及其統(tǒng)計意義；不確定關(guān)系；會求一維情況粒子歸一化波函數(shù)，能計算在某區(qū)間出現(xiàn)的概率。（玻爾半經(jīng)典理論不作要求）1）了解黑體輻射概念及能量子的概念和普朗克量子假設(shè)，對于黑體輻射：，2）光電效應(yīng)：光電效應(yīng)方程： ，；，已知一單色光照射在鈉表面上，測得光電子的最大動能是 1.2 eV，而鈉的紅限波長是5400 Å

28、;，那么入射光的波長是 (A) 5350 Å (B) 5000 Å (C) 4350 Å (D) 3550 Å 在均勻磁場B內(nèi)放置一極薄的金屬片，其紅限波長為l0今用單色光照射，發(fā)現(xiàn)有電子放出，有些放出的電子(質(zhì)量為m，電荷的絕對值為e)在垂直于磁場的平面內(nèi)作半徑為R的圓周運動，那末此照射光光子的能量是： (A) (B) (C) (D) 3）康普頓效應(yīng)（光子與自由電子的碰撞）：能量守恒：，動量守恒：， 光的波粒二象性：，光子能量為 0.5 MeV的X射線，入射到某種物質(zhì)上而發(fā)生康普頓散射若反沖電子的能量為 0.1 MeV，則散射光波長的改變量Dl與入射光

29、波長l0之比值為 (A) 0.20 (B) 0.25 (C) 0.30 (D) 0.35 4）德布羅意波(物質(zhì)波)的概念及德布羅意公式：， 如果兩種不同質(zhì)量的粒子，其德布羅意波長相同，則這兩種粒子的 (A) 動量相同 (B) 能量相同 (C) 速度相同 (D) 動能相同 5） 不確定關(guān)系： 等波長l =5000 Å的光沿x軸正向傳播，若光的波長的不確定量Dl =10-3 Å，則利用不確定關(guān)系式可得光子的x坐標的不確定量至少為 (A) 25 cm (B) 50 cm (C) 250 cm (D) 500 cm 設(shè)粒子運動的波函數(shù)圖線分別如圖(A)、(B)、(C)、(D)所示，

30、那么其中確定粒子動量的精確度最高的波函數(shù)是哪個圖？ 6）波函數(shù)及其統(tǒng)計解釋（為概率密度） 定態(tài)薛定諤方程：及波函數(shù)的標準化條件（三條）波函數(shù)必須是單值，連續(xù)，有限的函數(shù)。歸一化條件: 例題：將波函數(shù)在空間各點的振幅同時增大D倍，則粒子在空間的分布概率將 (A) 增大D2倍 (B) 增大2D倍 (C) 增大D倍 . (D) 不變 一粒子被限制在相距為l的兩個不可穿透的壁之間，如圖所示描寫粒子狀態(tài)的波函數(shù)為，其中c為待定常量求在0 區(qū)間發(fā)現(xiàn)該粒子的概率 粒子在一維無限深方勢阱中運動（勢阱寬度為a），其波函數(shù)為 ( 0 < x < a ), 粒子出現(xiàn)的概率最大的各個位置是x = _ 復習講過的例題、習題，熟練演算練習冊上的題?？荚囶}型分布：（僅供教師參考）