理論力學判斷題

1、1. 作曲線運動的動點在某瞬時的法向加速度為零，則運動其軌跡在該點的曲率 必為零。（X ）2. 剛體作定點運動時，其瞬時轉(zhuǎn)動軸上所有點相對固定系的速度都為零，所以 在運動過程中瞬時轉(zhuǎn)動軸相對固定系始終靜止不動。（X ）3. 剛體作平面運動時，平面圖形內(nèi)兩點的速度在任意軸上的投影相等。（X ）平面運動不是平動！ ！ ！ ！4. 在復合運動問題中，點的相對加速度是其相對速度對時間的相對導數(shù)。（7 ）5. 在剛體復合運動中，角速度合成公式為：（X ）記住這個肯定是錯的6. 剛體的角速度是剛體相對參考系的轉(zhuǎn)角對時間的導數(shù)。（X ）7. 在復合運動問題中，定參考系可以是相對地面運動的，而動參考系可以是相

2、 對地面靜止不動的。（V ）&速度投影定理只適用于作平面運動的剛體，不適用于作一般運動的剛體。（X ） 可以9. 剛體作平動時，剛體上各點的軌跡均為直線。（X ）剛體視作整體10. 圓輪沿直線軌道作純滾動，只要輪心作勻速運動，則輪緣上任意一點的加速 度的方向均指向輪心。（V ）圓心是加速度瞬心11. 理想約束的約束反力不做功。（X ）不做虛功12. 真實位移是虛位移之一。（X ）可能不位移13如果所作的受力圖是一個顯然不平衡的力系，那么受力圖一定有錯。（X ）14跨過滑輪的柔繩兩端的拉力一定相等。（X ）拉力不是張力15.如果作一般運動的剛體的角速度不為零，在剛體或其延拓部分上一定存在

3、速 度等于零的點。（X ）角速度和速度同直線即角速度的線速度與平動速度方向垂直第五題思路：將桿分成小微元，寫出每個微元的加速度和重力，代入達朗貝爾一 拉各朗日原理（將求和號改為積分號1剛體作平面運動時，如果剛體的瞬時角速度和角加速度都不等于零，則剛 體的瞬時加速度中心一定存在。（V ）2剛體作定點運動時，若其角速度向量相對剛體不動，則相對固定參考系也不 動.反之亦然。（7 ）3. i度投影醫(yī)里給出的剛體上兩點速度間的關系只適用于作平面運動的剛體。 否。4. 剛體作平面運動時，如果剛體的瞬時角速度不等于零，則剛體的瞬時速度中 心一定存在。答案：是。5. 牽連運動是指動系上在該瞬時與動點重合的點相

4、對于動系的運動。答案：否。6. 在復合運動問題中，相對加速度是相對速度對時間的絕對導數(shù)。答案：否。7虛位移是假想的、極微小的位移，它與時間、主動力以及運動的初條件無關。 答案：是。8對處于平衡狀態(tài)的物體進行受力分析時，如果所作的受力圖是一個顯然不平衡 的力系，那么受力圖一定有錯。（V ）此題注意與13題對比9在相對運動或牽連運動改變運動方向的瞬時，總有動點的科氏加速度等于零 （V ）任童物體平衡的必要條件都是作用其上的力系的主向量和對同一點的主矩等于 零。任意一個給立力系對空間任意兩點的主矩在通過該兩點之軸上的投影相等。（1）只限制質(zhì)點系的幾何位置的約朿稱為幾何約束（2）如果系統(tǒng)的廣義動量守恒

5、，則系統(tǒng)的動S楚守恒。（2）如果一個單自由度系統(tǒng)的第二類拉格朗日方程存在第一積分，則系統(tǒng)機械能守恒（2）虛擬迫理給出了受理想雙而約束質(zhì)點系的平衡條件（1）靜力學平衡方程之給出了剛體平衡的充分必要條件，對變形體而言這些平衡條件是必要的, 但不是充分條件，而虛擬位務定理則給出了任意質(zhì)點系平衡的充分與必要條件。（1） 如果系統(tǒng)存在廣義能量積分，不一宦機械能守恒，而如果系統(tǒng)的機械能守恒，則一宦存在廣 義能量積分。（2）虛位移雖打時間無關，但與力的方向應一致。（2）任何力系都可以用三個力代替。（2）根據(jù)硬化原理和力的可傳性，作用在平衡的剛體系統(tǒng)中的某個剛體上的力可以沿其作用線移 到另一個剛體上。（2）空

6、間平行力系簡化的最終結果不可能成為力螺旋。（2）若作用在物體上的主動力的合力的作用線落在摩擦錐以內(nèi)，則無論主動力的合力有多大，物 體始終保持平衡（1）平面匯交力系平衡時，力多邊形個力應首尾相接，但在作圖時力的順序可以不同（1） 裁擦角是指全反力與接觸而法線間的夾角（2）任何力系都可以用兩個力代替（2）用解析法求平面匯交力的合力時若選用不同的直角坐標系，則所求得的合力不同（2）力系的主向量就是合力，力系的主矩就是合力矩（2）如圖所示，一力P從甲物體上沿力的作用線傳遞到乙物體上，不影響來那個物體之間的作用 力與反作用力（2）有一空間力系，已知它向某三點A、B、C （此三點不共線）簡化所得的主矩相同

7、，則該力系 簡化的最簡結果應該是一個力系d）形。2.3.力有兩種作用效果，即力可以使物體的運動狀態(tài)發(fā)生變化，也可以使物體發(fā)生變 （對）兩端用光滑較鏈連接的構件是二力構件。（錯作用在一個剛體上的任意兩個力成平衡的必要與充分條件是：兩個力的作用線相同，大 小相等，方向相反。（對）4. 作用于剛體的力可在剛體范用內(nèi)沿其作用線移動而不改變其對剛體的運動效應。（對）5. 三力平衡楚理指出：三力匯交于一點，則這三個力必然互相平衡。（錯）6. 平而匯交力系平衡時，力多邊形徐力應首尾相接，但在作圖時力的順序可以不同。 （對）7. 約朿力的方向總是與約束所能阻止的被約束物體的運動方向一致的。（錯）8. 一個力在

8、任意軸上投影的大小一宦小于或等于該力的模，而沿該軸的分力的大小 則可能大于該力的模。（對）9. 力矩與力偶矩的單位相同，常用的單位為牛米，千牛米等。（對）10. 只要兩個力大小相等、方向相反，該兩力就組成一力偶。（錯）11. 同一個平而內(nèi)的兩個力偶，只要它們的力偶矩相等，這兩個力偶就一定等效。（對）12. 只要平面力偶的力偶矩保持不變，可將力偶的力和臂作相應的改變，而不影響其對 剛體的效應。（對）13. 作用在剛體上的一個力，可以從原來的作用位置平行移動到該剛體內(nèi)任意指左點，但 必須附加一個力偶，附加力偶的矩等于原力對指定點的矩。（對）14. 某一平而力系，如其力多邊形不封閉，則該力系一定有合

9、力，合力作用線與簡化 中心的位置無關。（對）15. 平而任意力系，只要主矢R H 0 ,最后必可簡化為一合力。（對）16. 平而力系向某點簡化之主矢為零，主矩不為零。則此力系可合成為一個合力偶，且 此力系向任一點簡化之主矩與簡化中心的位置無關。（對）17. 若平面力系對一點的主矩為零，則此力系不可能合成為一個合力。（錯）1& 當平面力系的主矢為零時，其主矩一左與簡化中心的位置無關。（對）19. 在平面任意力系中，若其力多邊形自行閉合，則力系平衡。（錯）20. 在空間問題中，力對軸的矩是代數(shù):g,而對點的矩是矢量。（對）21. 力對于一點的矩在過該點的一軸上投影等于該力對于該軸的矩。（對

10、22. 一個空間力系向某點簡化后，得主矢R'、主矩Ho,若R'與Mo平行，則此力 系可進一步簡化為一合力。（錯23. 某一力偶系，若其力偶矩矢構成的多邊形是封閉的，則該力偶系向一點簡化時， 主矢一左等于零，主矩也一定等于零。（對 ）24. 某空間力系由兩個力構成，此二力既不平行，又不相交，則該力系簡化的最后結果 必為力螺旋。（對）25. 某力系在任意軸上的投彫都等于零，則該力系一:是平衡力系。（錯）26. 已知宜角坐標描述的點的運動方程為X二fl （t）, y=f2 （t）. z=f3 （t）,則任一瞬時 點的速度、加速度即可確左。（對）27. 一動點如果在某瞬時的法向加速度等

11、于零，而;ft切向加速度不等于零，尚不能決立該 點是作直線運動還是作曲線運動。（對）切向加速度只表示速度方向的變化率，而與速度的大小無關。（錯）由于加速度a永遠位于軌跡上動點處的密切面內(nèi)，故a在副法線上的投影恒等于 （對）在自然坐標系中，如果速度大小U二常數(shù)，則加速度a=0.（錯）在剛體運動過程中，若其上有一條直線始終平行于它的初始位置，這種剛體的運28.29.零。30.31.動就是平移。（錯）28. 剛體平移時，若剛體上任一點的運動已知，則其它齊點的運動隨之確泄。（對）動。29. 若剛體內(nèi)齊點均作圓周運動，則此剛體的運動必是泄軸轉(zhuǎn) （錯）Xr,其中30. 左軸轉(zhuǎn)動剛體上點的速度可以用矢積表示

12、為v=是剛體的角速度矢量，r是從軸上任一點引出的矢徑。（對）31. 在任意初始條件下，剛體不受力的作用、則應保持靜止或作等速直線平移。（錯）32. 不論牽連運動的何種運動，點的速度合成定理va=ve+vr皆成立。（對）33. 在點的合成運動中，動點的絕對加速度總是等于牽連加速度與相對加速度的矢量和。（錯）數(shù)。3& 當牽連運動為平動時，相對加速度等于相對速度對時間的一階導 （對）39. 用合成運動的方法分析點的運動時，若牽連角速度seHO,相對速度urHO,則一 定有不為零的科氏加速度。（錯）40. 若將動坐標取在作定軸轉(zhuǎn)動的剛體上，則剛體內(nèi)沿平行于轉(zhuǎn)動軸的直線運動的動點， 其加速度一定等于牽連加速度和相對加速度的矢量和。（對）41. 剛體作左軸轉(zhuǎn)動，動點M在剛體內(nèi)沿平行于轉(zhuǎn)動軸的直線運動，若取剛體為動坐標 系，則任一瞬時動點的牽連加速度都是相等的。（錯）42. 當牽連運動立軸轉(zhuǎn)動時一左有科氏加速度。（錯）43. 剛體作平而運動時，繞基點轉(zhuǎn)動的角速度和角加速度與基點的選取無關。（對）44. 作平而運動的剛體相對于不同基點的平動坐標系有相同的角速度與角加速度。（對）45. 剛體作平而運動時，平面圖形內(nèi)兩點的速度在任意軸上的投影