電磁場與電磁波(第4版)第6章 均勻平面波的反射與透射_第1頁
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1、電磁場與電磁波 第6章 均勻平面波的反射與透射 22 Ei ( z ) = ex Eim e j1z 媒質1中的入射波： Eim j1z H i ( z ) = ey e 1 Er ( z ) = ex Eim e j1z 媒質1中的反射波： Eim j1z H r ( z ) = e y e 1 E1 ( z ) = E i ( z ) + E r ( z ) = e x E im (e j1 z + e j1 z ) 媒質1中的合成波： E im j1 z H1( z) = H i ( z) + H r ( z) = ey (e e j1 z ) 1 E2 ( z ) = Et ( z )

2、 = ex Eim e j2 z 媒質2中的透射波： Eim j z H 2 ( z ) = H t ( z ) = ey e 2 2 C.Y.WSDUWH 2010 電磁場與電磁波 第6章 均勻平面波的反射與透射 分界面 稠密媒質 69 x 稀疏媒質 z O 表面波 z 1 / 2 z jk2 sin t x 由透射波電場 Et ( r ) = Etm e jk2 ( x sin t + z cos t ) = Etm e k2 e 可知，透射波的等相位面為 x = 常數的平面，而等振幅面是 z = 常數的平面。即在等相位面上，波的振幅是不均勻的， 所以，透射波為非均勻平面波。 C.Y.WS

3、DUWH 2010 電磁場與電磁波 第6章 均勻平面波的反射與透射 83 在 z = n1 /(2 cos i ) 處，合成波電場 E1 = 0 ，如果在此處放置一 塊無限大的理想導電平面， 則不會破壞原來的場分布， 這就意味著在兩塊相互平行 的無限大理想導電平面之間 可以傳播 TE 波。 合成波的平均能流密度矢量 S1av 1 = Re E1 ( r ) × H 1 ( r ) 2 1 = Re e x E1 y ( r ) H 1z ( r ) e z E1 y ( r ) H 1x ( r ) 2 2 2 Eim = ex sin i sin 2 ( k1 z cos i ) O x z 1 C.Y.WSDUWH 2010 電磁場與電磁波 第6章 均勻平面波的反射與透射 x 87 合成波的特點 合成波是沿x方向的行波， 其振幅沿 z 方向成駐波分 布，為非均勻平面波； 合成波磁場垂直于傳播方 向，而電場則存在x分量， 這種波稱為橫磁波，即 TM 波； O z 在 z = n1 /(2cosi ) 處，合成波電場的E1x= 0，如果在此處 放置一塊無限大的理想導電平面，則不會破壞原

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