中國(guó)石油大學(xué)期末考試總復(fù)習(xí)(二)電磁學(xué)(72學(xué)時(shí))[1]

1、大學(xué)物理下冊(cè)大學(xué)物理下冊(cè)總復(fù)習(xí)（二）總復(fù)習(xí)（二）電磁學(xué)電磁學(xué)rriiirerqdEerqEerqE 202020414141電荷連續(xù)分布電荷連續(xù)分布點(diǎn)電荷系點(diǎn)電荷系點(diǎn)電荷點(diǎn)電荷Ro 電場(chǎng)強(qiáng)度矢量電場(chǎng)強(qiáng)度矢量0qFE dVdsdldq 電通量電通量 SSeeSESESE)(dddd閉閉合合面面（非非閉閉合合面面）一、基本概念一、基本概念電學(xué)（第十二、十三章）電學(xué)（第十二、十三章） rqUrqUrqUiiid414141000連續(xù)系連續(xù)系離散系離散系點(diǎn)電荷點(diǎn)電荷電勢(shì)電勢(shì)0d000 ppaaaUlEqWU babaablEUUUd電勢(shì)差電勢(shì)差等勢(shì)面與電場(chǎng)線正交。等勢(shì)面與電場(chǎng)線正交。等勢(shì)面密處場(chǎng)強(qiáng)大，

2、疏處場(chǎng)強(qiáng)小。等勢(shì)面密處場(chǎng)強(qiáng)大，疏處場(chǎng)強(qiáng)小。沿電場(chǎng)線方向電勢(shì)降低。沿電場(chǎng)線方向電勢(shì)降低。注意零電勢(shì)點(diǎn)的選取。注意零電勢(shì)點(diǎn)的選取。（標(biāo)量）（標(biāo)量）場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)的關(guān)系場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)的關(guān)系UUgradEUlEUpPPP 微微分分關(guān)關(guān)系系：積積分分關(guān)關(guān)系系：)0(d00電容電容120122100021/ln2,4,4,RRLCRRRRCdSCRCUUqCUqC 圓柱形電容器圓柱形電容器球形電容器球形電容器平行板電容器平行板電容器孤立導(dǎo)體球孤立導(dǎo)體球定義：定義：QUCQUCWCCCCCi21221:11:2221 電電容容器器能能量量串串聯(lián)聯(lián)并并聯(lián)聯(lián)電極化強(qiáng)度矢量電極化強(qiáng)度矢量VpPe 電位移矢量電位移矢量0D

3、E P 二、基本規(guī)律二、基本規(guī)律庫(kù)侖定律庫(kù)侖定律 rrqqF221041電荷守恒定律電荷守恒定律靜電場(chǎng)力、場(chǎng)強(qiáng)、電勢(shì)疊加原理靜電場(chǎng)力、場(chǎng)強(qiáng)、電勢(shì)疊加原理 iiiiiiUUEEFF, SSSqSdDqSdE00,1介質(zhì)介質(zhì)有源場(chǎng)有源場(chǎng)真空真空內(nèi)內(nèi) 高斯定理高斯定理無(wú)旋場(chǎng)無(wú)旋場(chǎng) ,0 LldE靜電場(chǎng)的環(huán)路定理靜電場(chǎng)的環(huán)路定理 場(chǎng)強(qiáng)的計(jì)算場(chǎng)強(qiáng)的計(jì)算 疊加原理疊加原理積分積分: 高斯定理高斯定理: 場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)的微分關(guān)系場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)的微分關(guān)系: 電勢(shì)的計(jì)算：電勢(shì)的計(jì)算： 已知電荷分布已知電荷分布: 已知場(chǎng)強(qiáng)分布：已知場(chǎng)強(qiáng)分布： 電通量的計(jì)算：電通量的計(jì)算： i0eq1 疊疊加加積積分分由由定定義義： Sd

4、Ede 由高斯定理：由高斯定理： （構(gòu)造閉合面）（構(gòu)造閉合面）)0(d00 ppaaUlEU rqUd410 rerqE 20d41 內(nèi)）內(nèi)）SiSeqSE(01d 電荷分布具特殊對(duì)稱(chēng)性電荷分布具特殊對(duì)稱(chēng)性UE 三、主要的計(jì)算類(lèi)型三、主要的計(jì)算類(lèi)型電場(chǎng)能量的計(jì)算：電場(chǎng)能量的計(jì)算：VdDEVdwW 21221CUW 四、靜電平衡下的導(dǎo)體：四、靜電平衡下的導(dǎo)體： a） 導(dǎo)體是等勢(shì)體，導(dǎo)體表面是等勢(shì)面；導(dǎo)體是等勢(shì)體，導(dǎo)體表面是等勢(shì)面； b）導(dǎo)體內(nèi)部無(wú)凈電荷，電荷只分布在導(dǎo)體表面上；）導(dǎo)體內(nèi)部無(wú)凈電荷，電荷只分布在導(dǎo)體表面上； c） 導(dǎo)體表面附近點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)垂直導(dǎo)體表面，且與該處導(dǎo)體表面附近點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)垂直導(dǎo)

5、體表面，且與該處 電荷面密度成正比。電荷面密度成正比。 nE0 靜電平衡條件：靜電平衡條件： a ）導(dǎo)體內(nèi)部場(chǎng)強(qiáng)為零；）導(dǎo)體內(nèi)部場(chǎng)強(qiáng)為零； b）導(dǎo)體表面場(chǎng)強(qiáng)處處與表面垂直。）導(dǎo)體表面場(chǎng)強(qiáng)處處與表面垂直。 靜電平衡條件下導(dǎo)體性質(zhì)：靜電平衡條件下導(dǎo)體性質(zhì)： 導(dǎo)體空腔的靜電屏蔽（兩類(lèi)導(dǎo)體空腔）。導(dǎo)體空腔的靜電屏蔽（兩類(lèi)導(dǎo)體空腔）。接地：接地導(dǎo)體的接地：接地導(dǎo)體的U=0，E=0。電介質(zhì)的電結(jié)構(gòu)、極化過(guò)程電介質(zhì)的電結(jié)構(gòu)、極化過(guò)程極化強(qiáng)度極化強(qiáng)度極化電荷的特性和分布極化電荷的特性和分布電位移矢量電位移矢量電介質(zhì)中的高斯定理：電介質(zhì)中的高斯定理：電容率電容率極化率極化率EVpPee 0 0DE P 0qSd

6、DS1 re r 0 2112n)PP( 五、電介質(zhì)：五、電介質(zhì)：電介質(zhì)中的電場(chǎng)：電介質(zhì)中的電場(chǎng)：EEE 0rEE 0 0 rDEE 各向同性電介質(zhì)：各向同性電介質(zhì)： )U(rdqUrrdqE041412 )U(lnrUrE)(0221 )U(rUE)(0220 六、幾種典型電場(chǎng)：六、幾種典型電場(chǎng)： 點(diǎn)電荷系點(diǎn)電荷系無(wú)限長(zhǎng)帶電直線無(wú)限長(zhǎng)帶電直線 無(wú)限大帶電平面無(wú)限大帶電平面 點(diǎn)電荷點(diǎn)電荷2(0)44qqErUUrr 均勻帶電球面均勻帶電球面:RqUE040 在球內(nèi)在球內(nèi)rqUrrqE0204141 在球外在球外 細(xì)圓環(huán)細(xì)圓環(huán))U()xR(qU)xR(xqE/0414121222322 0OER

7、qUO04 特例：特例：irE)sin(sin4120 jr)cos(cos4210 一段直線一段直線: : 1 2 OldlxyarxdEydEdE例例1： 半徑為半徑為R1和和R2的兩個(gè)均勻帶等量異號(hào)電荷的的兩個(gè)均勻帶等量異號(hào)電荷的同心球殼，中間充有相對(duì)電容率為同心球殼，中間充有相對(duì)電容率為r的電介質(zhì)。的電介質(zhì)。求求（1）空間各點(diǎn)的電勢(shì)；（）空間各點(diǎn)的電勢(shì)；（2）兩球殼間的電勢(shì)差；）兩球殼間的電勢(shì)差；（3）電場(chǎng)的總能量；（）電場(chǎng)的總能量；（4）各個(gè)分界面上的束縛電）各個(gè)分界面上的束縛電荷面密度。荷面密度。QQ1R2R1P2P3Pab(1)用高斯定理求出三個(gè)區(qū)域的場(chǎng)強(qiáng)分布為用高斯定理求出三個(gè)

8、區(qū)域的場(chǎng)強(qiáng)分布為:)(0)(4)(02321211RrDRrRrQDRrD0dqSDs)(0)(4)(023210211RrERrRrQERrEr)11(44210203211211213RRqrqdrl dEl dEl dEl dEUrRRrrRrRRR)11(442020322222Rrqrqdrl dEl dEl dEUrRrrrRRr0233rrl dEl dEU)11(42102112RRQUUUrQQ1R2R1P2P3Pab（2）（3）電場(chǎng)能量）電場(chǎng)能量202121EDEwr210220222200220118d8d4421d421d2121221RRQrrQrrrQrrEVwWr

9、RRrRRrrrRR122104RRRRC或者根據(jù)球形電容器：或者根據(jù)球形電容器：21022101222118422RRQRRRRQCQWrr（4）束縛電荷面密度）束縛電荷面密度在在r=R1分界面上：令金屬球?yàn)榉纸缑嫔希毫罱饘偾驗(yàn)?介質(zhì)，電解質(zhì)為介質(zhì)，電解質(zhì)為2介質(zhì)，則介質(zhì)，則P1=0 ，P2=0 E|R=R10（r1）104RQr則：則：121124) 1()(RQnPPrr在在r=R2分界面上：令金屬殼層為分界面上：令金屬殼層為1介質(zhì)，電解質(zhì)為介質(zhì)，電解質(zhì)為2介質(zhì)，則介質(zhì)，則221124) 1()(RQnPPrr不對(duì)不對(duì)（S面內(nèi)有等量異號(hào)的電荷；或面內(nèi)無(wú)電荷，面外有電荷等）面內(nèi)有等量異號(hào)的

10、電荷；或面內(nèi)無(wú)電荷，面外有電荷等）若閉合曲面若閉合曲面S上各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)為零時(shí)，則上各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)為零時(shí)，則S面內(nèi)必未包圍電荷。面內(nèi)必未包圍電荷。不對(duì)不對(duì)（只能說(shuō)（只能說(shuō)S面內(nèi)的電荷為零，但不能說(shuō)面內(nèi)的電荷為零，但不能說(shuō)S面內(nèi)未包圍電荷）。面內(nèi)未包圍電荷）。通過(guò)閉合曲面通過(guò)閉合曲面S 的總電通量?jī)H僅與的總電通量?jī)H僅與S面所包圍的電荷有關(guān)。面所包圍的電荷有關(guān)。 則則S面上的面上的E處處為零。處處為零。下列說(shuō)法是否正確，并舉例說(shuō)明。下列說(shuō)法是否正確，并舉例說(shuō)明。靜電場(chǎng)中的任一閉合曲面靜電場(chǎng)中的任一閉合曲面S,若有若有 SSdE0例例2閉合曲面閉合曲面S上的各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，僅僅由上的各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，僅僅由S面所包圍的電

11、荷提供。面所包圍的電荷提供。 不對(duì)不對(duì)（理由同）（理由同）應(yīng)用高斯定理求場(chǎng)強(qiáng)的條件是電場(chǎng)具有對(duì)稱(chēng)性。應(yīng)用高斯定理求場(chǎng)強(qiáng)的條件是電場(chǎng)具有對(duì)稱(chēng)性。是必要條件但不是充分條件。是必要條件但不是充分條件。例例3：電量電量Q均勻分布在半徑為均勻分布在半徑為R的球面上，坐標(biāo)原點(diǎn)位于球心的球面上，坐標(biāo)原點(diǎn)位于球心O處，現(xiàn)從球面與處，現(xiàn)從球面與 x 軸交點(diǎn)處挖去面元軸交點(diǎn)處挖去面元S,并把它移至無(wú)窮遠(yuǎn)處，并把它移至無(wú)窮遠(yuǎn)處，若選無(wú)窮遠(yuǎn)處為零電勢(shì)參考點(diǎn)，且將若選無(wú)窮遠(yuǎn)處為零電勢(shì)參考點(diǎn)，且將S移走后球面上的電荷分移走后球面上的電荷分布不變，則此時(shí)球心布不變，則此時(shí)球心O點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)和電勢(shì)是多少？點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)和電勢(shì)是多少？解

12、解:總電場(chǎng)總電場(chǎng)可以看成是電荷均勻分布的可以看成是電荷均勻分布的(密度為密度為Q/4R2)的的球球與與之電荷面密度與與之電荷面密度大小相同大小相同,符號(hào)相反符號(hào)相反的位于挖去位置的面的位于挖去位置的面積為積為S的電荷共同作用的結(jié)果的電荷共同作用的結(jié)果:sQEEE iRS2040 iRSQ16402 場(chǎng)強(qiáng)場(chǎng)強(qiáng):電勢(shì)電勢(shì):SQUUU 3020164RSQRQ zxy0RS 例例4.如圖所示，一個(gè)半徑如圖所示，一個(gè)半徑R均勻帶電圓板，其電荷面密度均勻帶電圓板，其電荷面密度為為（0），今有一質(zhì)量為），今有一質(zhì)量為m，帶電量為，帶電量為q的粒子（的粒子（qr1),當(dāng)大環(huán)以變當(dāng)大環(huán)以變角速度角速度=(t)

13、繞垂直于環(huán)面的中心軸旋轉(zhuǎn)時(shí)繞垂直于環(huán)面的中心軸旋轉(zhuǎn)時(shí),求小環(huán)中的感應(yīng)求小環(huán)中的感應(yīng)電流電流,其方向如何其方向如何?解解:等效電流為等效電流為: 22/22rrTqI 在圓心處形成的磁場(chǎng)為在圓心處形成的磁場(chǎng)為:222022020 rrrIB2101022rSBS dttdrdtd)(2210 1r2r)(t dttdRrRI)(2210 例例2 2：一無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線通以電流一無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線通以電流I = I0sint , 和直導(dǎo)線在同一平面和直導(dǎo)線在同一平面內(nèi)有一矩形線框內(nèi)有一矩形線框, ,其短邊與直導(dǎo)線平行其短邊與直導(dǎo)線平行, ,b = 3c, ,如圖所示如圖所示. . 求求:1):1)直導(dǎo)線與線

14、框的互感系數(shù)直導(dǎo)線與線框的互感系數(shù). . 2) 2)線框中的互感電動(dòng)勢(shì)線框中的互感電動(dòng)勢(shì). .tIisin0acb解解:1):1)設(shè)直導(dǎo)線為設(shè)直導(dǎo)線為1,1,線框?yàn)榫€框?yàn)?,2,則有則有: :rIB201cbaIadrrIdbcSln221010123ln2ln200112acbaIM2)2)線框中的互感電動(dòng)勢(shì)線框中的互感電動(dòng)勢(shì): :tIadtdIMcos3ln20012例例3:兩條平行長(zhǎng)直導(dǎo)線和一個(gè)矩形導(dǎo)線框共面，且導(dǎo)線兩條平行長(zhǎng)直導(dǎo)線和一個(gè)矩形導(dǎo)線框共面，且導(dǎo)線 框的一邊與長(zhǎng)直導(dǎo)線平行，到兩長(zhǎng)直導(dǎo)線的距離分框的一邊與長(zhǎng)直導(dǎo)線平行，到兩長(zhǎng)直導(dǎo)線的距離分 別為別為r1、r2 。已知兩導(dǎo)線中電流

15、都為。已知兩導(dǎo)線中電流都為I = I 0 sin t， 其中其中I 0 和和為常數(shù)，為常數(shù)，t 為時(shí)間，導(dǎo)線框長(zhǎng)為為時(shí)間，導(dǎo)線框長(zhǎng)為a ，寬為，寬為b ， 求導(dǎo)線框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。求導(dǎo)線框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。IIoxba2r1r解：兩個(gè)載同向電流的長(zhǎng)直導(dǎo)線解：兩個(gè)載同向電流的長(zhǎng)直導(dǎo)線 在空間任一點(diǎn)產(chǎn)生的磁場(chǎng)為：在空間任一點(diǎn)產(chǎn)生的磁場(chǎng)為：)11(2210rrxxIB)dd(2d1111210brrbrrrrxxxxIasB)ln(222110rbrrbrIatIrbrrbratdd)ln(2dd22110trbrrbraIcos)ln(2221100由楞次定律判斷方向：由楞次定律判斷方向：0 T/4

16、 ：逆時(shí)針：逆時(shí)針T/4 3T/4 ：順時(shí)針：順時(shí)針 3T/4 T ：逆時(shí)針：逆時(shí)針I(yè)Ioxba2r1r解解: :過(guò)圓心作輔助線至無(wú)限遠(yuǎn)處與長(zhǎng)直導(dǎo)線閉合。過(guò)圓心作輔助線至無(wú)限遠(yuǎn)處與長(zhǎng)直導(dǎo)線閉合。例例4在半徑為在半徑為R R的圓柱形空間內(nèi)的圓柱形空間內(nèi), ,充滿(mǎn)磁感應(yīng)強(qiáng)度為充滿(mǎn)磁感應(yīng)強(qiáng)度為 的均勻的均勻 磁場(chǎng)磁場(chǎng) 的方向與圓柱的軸線平行的方向與圓柱的軸線平行, ,有一無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線在有一無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線在 垂直于圓柱中心軸線的平面內(nèi)垂直于圓柱中心軸線的平面內(nèi), ,兩線相距為兩線相距為a, ,a R, , 已已 知磁感應(yīng)強(qiáng)度隨時(shí)間的變化率為知磁感應(yīng)強(qiáng)度隨時(shí)間的變化率為dB/dt, ,求長(zhǎng)直導(dǎo)線中的求長(zhǎng)直

17、導(dǎo)線中的 感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì) , ,并討論其方向。并討論其方向。BBROaB221)(ddRtBBStt由法拉第電磁感應(yīng)定律：由法拉第電磁感應(yīng)定律：5.用線圈的自感系數(shù)用線圈的自感系數(shù)L來(lái)表示載流線圈磁場(chǎng)能量的公式來(lái)表示載流線圈磁場(chǎng)能量的公式221LIWm (A)只適用于無(wú)限長(zhǎng)密繞螺線管只適用于無(wú)限長(zhǎng)密繞螺線管.(B)只適用于單匝圓線圈只適用于單匝圓線圈.(C)只適用于一個(gè)匝數(shù)很多只適用于一個(gè)匝數(shù)很多,且密繞的螺線管且密繞的螺線管.(D)適用于自感系數(shù)適用于自感系數(shù) L 一定的任意線圈一定的任意線圈.6.長(zhǎng)為長(zhǎng)為L(zhǎng)=40cm的直導(dǎo)線的直導(dǎo)線,在均勻線圈磁場(chǎng)中以在均勻線圈磁場(chǎng)中以v=5m/s的

18、速度沿的速度沿垂直于磁力線的方向運(yùn)動(dòng)時(shí)垂直于磁力線的方向運(yùn)動(dòng)時(shí),導(dǎo)線兩端的電動(dòng)勢(shì)導(dǎo)線兩端的電動(dòng)勢(shì)U=0.3V,該磁場(chǎng)該磁場(chǎng)的磁感應(yīng)強(qiáng)度的磁感應(yīng)強(qiáng)度B= T0.157.在真空中一個(gè)通有電流的線圈在真空中一個(gè)通有電流的線圈 a 所產(chǎn)生的磁場(chǎng)內(nèi)有另一個(gè)線所產(chǎn)生的磁場(chǎng)內(nèi)有另一個(gè)線圈圈b,a和和b相對(duì)位置固定相對(duì)位置固定,若線圈若線圈b中沒(méi)有電流通過(guò)中沒(méi)有電流通過(guò),則線圈則線圈b與與a間間的互感系數(shù)的互感系數(shù):(A)一定為零一定為零 (B)一定不為零一定不為零 (C)可以不為零可以不為零 (D)不可確定不可確定Blv 8.一閉合正方形線圈放在均勻磁場(chǎng)中一閉合正方形線圈放在均勻磁場(chǎng)中, 繞通過(guò)其中心且與一

19、邊平行繞通過(guò)其中心且與一邊平行的轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)軸OO轉(zhuǎn)動(dòng)轉(zhuǎn)動(dòng), 轉(zhuǎn)軸與磁場(chǎng)方向垂直轉(zhuǎn)軸與磁場(chǎng)方向垂直, 轉(zhuǎn)動(dòng)角速度為轉(zhuǎn)動(dòng)角速度為,如圖所示如圖所示,用下列哪種方法可以使線圈中感應(yīng)電流的幅值增加到原來(lái)的兩倍用下列哪種方法可以使線圈中感應(yīng)電流的幅值增加到原來(lái)的兩倍(電阻不可忽略電阻不可忽略).?OOB(A)把線圈匝數(shù)增加到原來(lái)的兩倍把線圈匝數(shù)增加到原來(lái)的兩倍.(B)把線圈的面積增加到原來(lái)的兩倍把線圈的面積增加到原來(lái)的兩倍,而而形狀不變形狀不變.(C)把切割磁場(chǎng)線的兩條邊增長(zhǎng)到原來(lái)把切割磁場(chǎng)線的兩條邊增長(zhǎng)到原來(lái)的兩倍的兩倍.(D)把線圈的角速度增大到原來(lái)的兩倍把線圈的角速度增大到原來(lái)的兩倍. 221BL

20、9.一自感線圈中一自感線圈中,電流強(qiáng)度在電流強(qiáng)度在0.002s內(nèi)均勻內(nèi)均勻地由地由10A增加到增加到12A,此過(guò)程中線圈內(nèi)自感此過(guò)程中線圈內(nèi)自感電動(dòng)勢(shì)為電動(dòng)勢(shì)為400V,則線圈的自感系數(shù)則線圈的自感系數(shù)L H0.410.自感系數(shù)自感系數(shù)L=0.3H的螺線管中通以的螺線管中通以I=8A的電流時(shí)的電流時(shí),螺線管存儲(chǔ)的磁場(chǎng)能量螺線管存儲(chǔ)的磁場(chǎng)能量為為:W= J9.6dtdIL 221LIW 法向分量的邊值關(guān)系法向分量的邊值關(guān)系1221nrnrEE01212 nnnDDDDe）（切向分量的邊值關(guān)系切向分量的邊值關(guān)系212121rrttDD 12ttEE一、靜電場(chǎng)的邊值關(guān)系一、靜電場(chǎng)的邊值關(guān)系（靜電場(chǎng)方

21、程在介質(zhì)分界面上的表現(xiàn)形式）（靜電場(chǎng)方程在介質(zhì)分界面上的表現(xiàn)形式） 在兩種介質(zhì)的分界面上，當(dāng)有自由面電荷存在時(shí)，在兩種介質(zhì)的分界面上，當(dāng)有自由面電荷存在時(shí)，電位移矢量的法向分量發(fā)生突變，是不連續(xù)的。當(dāng)無(wú)自電位移矢量的法向分量發(fā)生突變，是不連續(xù)的。當(dāng)無(wú)自由面電荷時(shí)，電位移矢量的法向分量是連續(xù)的。由面電荷時(shí)，電位移矢量的法向分量是連續(xù)的。電場(chǎng)強(qiáng)度的法向分量是不連續(xù)的，有突電場(chǎng)強(qiáng)度的法向分量是不連續(xù)的，有突變，且與兩側(cè)電介質(zhì)的電容率成反比變，且與兩側(cè)電介質(zhì)的電容率成反比。在兩種介質(zhì)的分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的。在兩種介質(zhì)的分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的。電位移矢量的切向分量是不連續(xù)的

22、，有電位移矢量的切向分量是不連續(xù)的，有突變，與兩側(cè)電介質(zhì)的電容率成正比突變，與兩側(cè)電介質(zhì)的電容率成正比。電磁場(chǎng)的邊界條件電磁場(chǎng)的邊界條件附加部分附加部分二、恒定磁場(chǎng)的邊值關(guān)系二、恒定磁場(chǎng)的邊值關(guān)系 在兩種介質(zhì)界面的兩側(cè)，磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分量在兩種介質(zhì)界面的兩側(cè)，磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分量是連續(xù)的。是連續(xù)的。 在兩種介質(zhì)在兩種介質(zhì)界面的兩側(cè)界面的兩側(cè)，當(dāng)有傳導(dǎo)面電流時(shí)，當(dāng)有傳導(dǎo)面電流時(shí)，磁場(chǎng)磁場(chǎng)強(qiáng)度的強(qiáng)度的切向分量發(fā)生突變，是不連續(xù)的。當(dāng)無(wú)切向分量發(fā)生突變，是不連續(xù)的。當(dāng)無(wú)傳導(dǎo)面電傳導(dǎo)面電流流時(shí)，時(shí)，磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的。是連續(xù)的。nnBB12 法向分量的邊值關(guān)系法向分量的邊值

23、關(guān)系2211nnHH ttHH12切向分量的邊值關(guān)系切向分量的邊值關(guān)系ttHH12 當(dāng)界面上無(wú)傳導(dǎo)電流，即當(dāng)界面上無(wú)傳導(dǎo)電流，即 時(shí)時(shí)0 2121ttBB電場(chǎng)的邊值關(guān)系電場(chǎng)的邊值關(guān)系磁場(chǎng)的邊值關(guān)系磁場(chǎng)的邊值關(guān)系12nnBB111222trtrBB ttHH121221nnHH012 nnDD122211nrnrEE12ttEE2211 ttDD 法法向向切切向向 iriiSlNI 00對(duì)比電路的歐姆定律對(duì)比電路的歐姆定律 iiiiSlIRI 磁勢(shì)降磁勢(shì)降磁阻磁阻磁導(dǎo)率磁導(dǎo)率磁通量磁通量磁動(dòng)勢(shì)磁動(dòng)勢(shì)磁磁路路電勢(shì)降電勢(shì)降電阻電阻電導(dǎo)率電導(dǎo)率電流電流電動(dòng)勢(shì)電動(dòng)勢(shì)電電路路 r 0SlR SlRrm 0 IRmRHl I0NIm 磁路中的幾個(gè)主要物理量定義為磁路中的幾個(gè)主要物理量定義為0NIm SlRrm 0 mRHl 0mmiNIR 磁動(dòng)勢(shì)磁動(dòng)勢(shì)磁磁 阻阻磁勢(shì)降磁勢(shì)降單位：安匝（單位：安匝（A）i稱(chēng)為電導(dǎo)率稱(chēng)為電導(dǎo)率磁路定理：磁路定理：閉合磁路中的磁動(dòng)勢(shì)等于閉合磁路中的磁動(dòng)勢(shì)等于各段磁路上磁勢(shì)降的代數(shù)和。各段磁路上磁勢(shì)降的代數(shù)和。磁路定理磁路定理閉合鐵芯或開(kāi)有狹窄空氣隙的鐵芯構(gòu)成閉合鐵芯或開(kāi)有狹窄空氣隙的鐵芯構(gòu)成的磁感應(yīng)線集中的通路，稱(chēng)為的磁