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文檔簡介

1、第四章 時變電磁場1. 在無源的自由空間中，已知磁場強度，求位移電流密度。2. 在電導率、介電常數(shù)的導電媒質中，已知電場強度，計算在時刻，媒質中的傳導電流密度和位移電流密度。3. 在無源區(qū)域，已知電磁場的電場強度，求空間任一點的磁場強度和磁感應強度。4. 一個同軸圓柱型電容器，其內、外半徑分別為、，長度，極板間介質介電常數(shù)為，極板間接交流電源，電壓為。求極板間任意點的位移電流密度。5.一個球形電容器的內、外半徑分別為和，內、外導體間材料的介電常數(shù)為，電導率為，在內、外導體間加低頻電壓。求內、外導體間的全電流。6. 已知自由空間中電磁波的兩個場量表達式為，式中，。求(1)瞬時坡印亭矢量；(2)平

2、均坡印亭矢量；(3)流入圖示的平行六面體（長為2m，橫截面積為0.5m2）中的凈瞬時功率。7. 一個平行板電容器的極板為圓形，極板面積為，極板間距離為，介質的介電常數(shù)和電導率分別為，試問：(1). 當極板間電壓為直流電壓時，求電容器內任一點的坡印亭矢量；(2). 如果電容器極板間的電壓為工頻交流電壓，求電容器內任一點的坡印亭矢量及電容器的有功功率和無功功率。8. 在時變電磁場中，已知矢量位函數(shù)，其中、和均是常數(shù)。試求電場強度和磁感應強度。9. 在均勻的非導電媒質中（），已知時變電磁場分別為 ，且媒質的，由麥克斯韋方程求出和。10. 證明在無源空間（，）中，可引入一個矢量位和標量位，定義為，并在

3、線性各向同性均勻媒質條件下推導和滿足的微分方程。11. 在某一區(qū)域中有和，給定推遲位函數(shù)為和，其中為常數(shù)。 (1) 證明；(2) 求、和；12. 已知區(qū)域I（）的媒質參數(shù)為、；區(qū)域II（）的媒質參數(shù)為、。區(qū)域I中的電場強度為區(qū)域II中的電場強度為求： (1) 常數(shù)；(2) 磁場強度與；(3) 證明在處與滿足邊界條件；13. 在一個圓形平行平板電容器的極板間加上低頻電壓，設極板間距為，極板間絕緣材料的介電常數(shù)為，試求極板間的磁場強度。14. 如圖所示，同軸線的內導體半徑為，外導體的內半徑為，其間填充均勻的理想介質。設內、外導體間外加緩變電壓，導體中流過緩變電流為。設電流方向為，導體徑向方向為（指向外側），與電流成右手螺旋方向為。(1)在導體為理想導體

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