數(shù)學(xué)物理方程谷超豪版第二章課后答案

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2、需的熱量為由熱量守恒原理得：消去，再令，得精確的關(guān)系：或 其中 2. 試直接推導(dǎo)擴(kuò)散過程所滿足的微分方程。解：在擴(kuò)散介質(zhì)中任取一閉曲面，其包圍的區(qū)域 為，則從時刻到流入此閉曲面的溶質(zhì)，由，其中為擴(kuò)散系數(shù)，得濃度由變到所需之溶質(zhì)為兩者應(yīng)該相等，由奧、高公式得：其中叫做孔積系數(shù)=孔隙體積。一般情形。由于的任意性即得方程：3. 砼(混凝土)內(nèi)部儲藏著熱量，稱為水化熱，在它澆筑后逐漸放出，放熱速度和它所儲藏的水化熱成正比。以表示它在單位體積中所儲的熱量，為初始時刻所儲的熱量，則，其中為常數(shù)。又假設(shè)砼的比熱為，密度為，熱傳導(dǎo)系數(shù)為，求它在澆后溫度滿足的方程。解： 可將水化熱視為一熱源。由及得。由假設(shè)，放

3、熱速度為它就是單位時間所產(chǎn)生的熱量，因此，由原書71頁，(1.7)式得4. 設(shè)一均勻的導(dǎo)線處在周圍為常數(shù)溫度的介質(zhì)中，試證:在常電流作用下導(dǎo)線的溫度滿足微分方程其中及分別表示導(dǎo)體的電流強度及電阻系數(shù)，表示橫截面的周長，表示橫截面面積，而表示導(dǎo)線對于介質(zhì)的熱交換系數(shù)。 解：問題可視為有熱源的桿的熱傳導(dǎo)問題。因此由原71頁(1.7)及(1.8)式知方程取形式為其中為單位體積單位時間所產(chǎn)生的熱量。由常電流所產(chǎn)生的為。因為單位長度的電阻為，因此電流作功為 乘上功熱當(dāng)量得單位長度產(chǎn)生的熱量為其中0.24為功熱當(dāng)量。因此單位體積時間所產(chǎn)生的熱量為由常溫度的熱交換所產(chǎn)生的(視為“被動”的熱源)，從本節(jié)第一題

4、看出為其中為細(xì)桿直徑，故有，代入得因熱源可迭加，故有。將所得代入即得所求：5*. 設(shè)物體表面的絕對溫度為，此時它向外界輻射出去的熱量依斯忒-波耳茲曼(Stefan-Boltzman)定律正比于 ，即今假設(shè)物體和周圍介質(zhì)之間只有輻射而沒有熱傳導(dǎo)，又假設(shè)物體周圍介質(zhì)的絕對溫度為已知函數(shù),問此時該物體熱傳§導(dǎo)問題的邊界條件應(yīng)如何敘述？解：由假設(shè)，邊界只有輻射的熱量交換，輻射出去的熱量為輻射進(jìn)來的熱量為因此由熱量的傳導(dǎo)定律得邊界條件為： §2 混合問題的分離變量法1 用分離變量法求下列定解問題的解：解：設(shè)代入方程及邊值得求非零解得 對應(yīng)為 因此得 由初始值得 因此 故解為 用分離變

5、量法求解熱傳導(dǎo)方程的混合問題解：設(shè)代入方程及邊值得求非零解得 n=1,2,對應(yīng)為 故解為 由始值得因此 所以 如果有一長度為的均勻的細(xì)棒，其周圍以及兩端處均勻等到為絕熱，初始溫度分布為問以后時刻的溫度分布如何？且證明當(dāng)?shù)扔诔?shù)時，恒有。解：即解定解問題設(shè)代入方程及邊值得求非零解：當(dāng)時，通解為由邊值得 因故相當(dāng)于視為未知數(shù)，此為一齊次線性代數(shù)方程組，要非零，必需不同為零，即此齊次線性代數(shù)方程組要有非零解，由代數(shù)知必需有但 因為單調(diào)增函數(shù)之故。因此沒有非零解。當(dāng)時，通解為由邊值得 即可任意，故為一非零解。當(dāng)時，通解為由邊值得 因故相當(dāng)于要非零，必需因此必需即這時對應(yīng) 因取正整數(shù)與負(fù)整數(shù)對應(yīng)一樣，故

6、可取對應(yīng)于解T得對應(yīng)于解T得由迭加性質(zhì)，解為由始值得 因此 所以 當(dāng)時，所以 4在區(qū)域中求解如下的定解問題其中均為常數(shù)，均為已知函數(shù)。提示：作變量代換 解：按提示，引，則滿足由分離變量法滿足方程及邊值條件的解為再由始值得 故 因此 5長度為的均勻細(xì)桿的初始溫度為，端點保持常溫，而在和側(cè)面上，熱量可以發(fā)散到到周圍的介質(zhì)中去，介質(zhì)的溫度取為，此時桿上的溫度分布函數(shù)滿足下述定解問題：試求出解：引使?jié)M足齊次方程及齊次邊值，代入方程及邊值，計算后得要滿足：的通解為由邊值 又 得 解之得 因此 這時滿足：設(shè)代入方程及邊值條件得求非零解時，才有非零解。這時通解為由邊值得要，即有非零解，必須即 令 得 它有無

7、窮可數(shù)多個正根，設(shè)其為得對應(yīng)T為 因此 其中滿足方程 再由始值得所以 應(yīng)用滿足的方程，計算可得又所以 得 最后得其中滿足 另一解法：設(shè)使?jié)M足為此取代入邊值得解之得 因而 這時，滿足 按非齊次方程分離變量法，有其中為對應(yīng)齊次方程的特征函數(shù)，由前一解知為 即 代入方程得由于是完備正交函數(shù)系，因此可將 展成的級數(shù)，即 由正交性得 又 所以 將此級數(shù)代入等式右端得滿足的方程為 由始值得 有 解的方程，其通解為 '由 得 即有解 因此 6.半徑為a的半圓形平板，其表面絕熱，在板的圓周邊界上保持常溫，而在直徑邊界上保持常溫，圓板穩(wěn)恒狀態(tài)的溫度分布。解：引入極坐標(biāo)，求穩(wěn)恒狀態(tài)的溫度分布化為解定解問題

8、 （拉普斯方程在極坐標(biāo)系下形式的推導(dǎo)見第三章習(xí)題3），其中引入的邊界條件為有限時，叫做自然邊界條件。它是從實際情況而引入的。再引則滿足 設(shè)代入方程得 乘以再移項得 右邊為r函數(shù)，左邊為函數(shù)，要恒等必須為一常數(shù)記為，分開寫出即得 再由齊次邊值得 由以前的討論知 對應(yīng)R滿足方程 這是尤拉方程，設(shè)代入得 即 為兩個線性無關(guān)的特解，因此通解為 由自然邊界條件有限知 在 處要有限，因此必需由迭加性質(zhì)知滿足方程及齊次邊值和自然邊界條件，再由 得 因此 所以 § 3 柯 西 問 題 1 求下述函數(shù)的富里埃變換：(1) (2) (a > 0)(3) (a > 0, k為自然數(shù))解：(1)

9、 = （柯西定理）或者 積分得 又 =故 C= 所以 F=2I(P)=(2) 或 = =2(3) F =因 =所以2證明當(dāng)f(x)在內(nèi)絕對可積時，F(xiàn)(f)為連續(xù)函數(shù)。證：因?qū)θ魏螌崝?shù)p有即關(guān)于p 絕對一致收斂，因而可以在積分下取極限，故g(p)關(guān)于p 為連續(xù)函數(shù)。3用富里埃變換求解三維熱傳導(dǎo)方程的柯西問題解：令 對問題作富里埃變換得解之得 因 再由卷積定理得4.證明（3.20）所表示的函數(shù)滿足非齊次方程(3.15)以及初始條件（3.16）。證：要證滿足定解問題 原書85頁上已證解的表達(dá)式中第一項滿足因此只需證第二項滿足如第一項，第二項關(guān)于的被積函數(shù)滿足若記第二項為被積函數(shù)為即 故有 即 顯然得

10、證。5 求解熱傳導(dǎo)方程（3.22）的柯西問題，已知 (2) (3) 用延拓法求解半有界直線上熱傳導(dǎo)方程（3.22）,假設(shè) 解： （1）sinx有界，故(2) 1+x無界， 但表達(dá)式仍收斂，且滿足方程。因此易驗它也滿初始條件。（3）由解的公式知，只需開拓使之對任何x值有意義即可。為此，將積分分為兩個與，再在第一個中用來替換就得由邊界條件得要此式成立，只需即作奇開拓，由此得解公式為 6證明函數(shù)對于變量滿足方程對于變量滿足方程 證：驗證即可。因同理 所以 仿此 所以 7證明如果分別是下列兩個問題的解。則是定解問題的解。證： 驗證即可。因所以又 8導(dǎo)出下列熱傳導(dǎo)方程柯西問題解的表達(dá)式 解：由上題，只需

11、分別求出 及 的解，然后再相乘迭加即得。但所以 9驗證二維熱傳導(dǎo)方程柯西問題解的表達(dá)式為 證：由第6題知函數(shù)滿足方程，故只需證明可在積分號下求導(dǎo)二次即可。為此只需證明在積分號下求導(dǎo)后所得的積分是一致收斂的。對x求導(dǎo)一次得對有限的即和，下列積分是絕對且一致收斂的。因為對充分大的，每個積分都是絕對且一致收斂的。絕對性可從充分大后被積函數(shù)不變號看出，一致性可從充分性判別法找出優(yōu)函數(shù)來。如第三個積分的優(yōu)函數(shù)為且 收斂。因 ，故右端為一致收斂積分的乘積，仍為一致收斂積分。因而為絕對一致收斂的積分。從而有，對討論是類似的。從而證明表達(dá)式滿足方程。再證滿足始值。任取一點，將寫成 因而對任給，取如此之大，使再由的連續(xù)性，可找到使當(dāng)，都小于時，有所以 因此 即有 §4 極值原理，定解問題的解的唯一性和穩(wěn)定性1 若方程的解在矩形R的側(cè)邊及上不超過B，又在底邊上不超過M，證明此時在矩形R內(nèi)滿足不等式：由此推出上述混合問題的唯一性與穩(wěn)定性。證：令，則滿足，在R的邊界上再由熱傳導(dǎo)方程的極值原理知在R內(nèi)有故 唯一性：若為混合問題的兩個解，則滿足由上估計得推出 即 解是唯一的。 穩(wěn)定性：若混合問題的兩