凡是h在其中起重要作用現(xiàn)象都可以成為量子現(xiàn)象工科

1、1.凡是h在其中起重要作用的現(xiàn)象都可以成為量子現(xiàn)象2.這稱為德布羅意關(guān)系。3. 波函數(shù)在空間總某一點(diǎn)的強(qiáng)度（振幅的絕對(duì)值的平方）和該點(diǎn)找到粒子的概率成比例。按照這種解釋，描寫粒子的波仍是概率波。4. 如果吼和甲2是體系的可能狀態(tài)，那么他們的線性疊加W=01*C22也是這個(gè)體系的一個(gè)可能狀態(tài)，這就是量子力學(xué)中的態(tài)疊加原理。5.J="*¥*"）2m稱為概率流密度。5. 波函數(shù)在變量變化的全部區(qū)域內(nèi)通常應(yīng)滿足三個(gè)條件：有限性，連續(xù)性和導(dǎo)致可測(cè)量的單值性。這三個(gè)條件稱為波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件。粒子在能量E小于勢(shì)壘高度時(shí)仍能貫穿勢(shì)壘的現(xiàn)象，稱為隧道效應(yīng)。（掃描隧穿顯微鏡）wn如果

2、對(duì)于兩任意函數(shù)和，算符F7兩足下列等式*人人_._*II則稱F為厄米算符。Fdx=(F)dxh一"p()=P'-p()I動(dòng)量算符的本征值方程是.-r）式中p是動(dòng)重算符的本征值，p'是屬于這個(gè)本征值的本證函數(shù)。6. ,2角動(dòng)量算符L的本征值方程是：1:.:1(sin)sin:2SI"：/")-*,')Y（即）是L2算符的本征函數(shù)，屬于本征值誨2其中九=l(l+1),l=0,1,2,.量子力學(xué)中表示力學(xué)量的算符都是厄米算符，它們的本征函數(shù)組成完全系。當(dāng)體系處于波函數(shù)()nn”)所描述的狀態(tài)時(shí)，測(cè)量力學(xué)F所得的數(shù)值，必定是算符F的-2本征值之一，

3、測(cè)得G的概率是Cn。7. 對(duì)易和不對(duì)易的物理含義：對(duì)易是可以測(cè)量的，不對(duì)易則是不確定的關(guān)系量子力學(xué)中態(tài)和力學(xué)量的具體表示方式稱為表象。14.c(p,t)='(x)eh?*xdx=p'-peh?p'X在坐標(biāo)表象中的對(duì)應(yīng)于確定值x的本征函數(shù)是僅-x),這可由下列本征值方程看出xx_x=xx_x15.FnmFmn這個(gè)公式說明f距陣的第m列第n行的矩陣元等于它第n列第m行矩陣元的共軸復(fù)數(shù)，滿足等式的矩陣稱厄米矩陣。16. 波函數(shù)和力學(xué)量從一個(gè)表象換到另一個(gè)表象的一般情況稱為么正變換。受到微擾體系的能量為HEn口nmEEn體系的波函數(shù)為.i.，I：01.'Hmn,nmEETHmn實(shí)用條件是<<1e(0)_e(0)匚n匚m簡(jiǎn)并情況下的微擾定理可以用來解釋氫原子在外電場(chǎng)作用下所產(chǎn)生的譜線分裂現(xiàn)象，這現(xiàn)象稱為氫原子的斯塔克效應(yīng)。變分法即q（e，中）具有面積的量綱。20.dn=q(8,NdQ中q(8,中)的量綱矗卜L2我們稱q（R*）為微分散射截面。21.玻恩近似用于高能散射。22.rU(r)sin(Kr)dr若勢(shì)能U（r）已知，由上式即可求得微分散射截面。23. 如果外磁場(chǎng)很弱，電子自旋與軌道相互作用不能省略去，則光譜線分裂為偶數(shù)條，稱為復(fù)雜塞曼效應(yīng)。24. 我們稱質(zhì)量，電荷，自旋等固有性質(zhì)完全相同的微觀粒子為全同粒子。25. 全同粒子所組成的體系中