第二章開(kāi)放式光腔和高斯光束2.1

1、激光原理與激光器件（2）Laser Principles and DevicesSchool of Physics, Shenzhen universityLong 第二章 開(kāi)放式光腔和高斯光束The basic principle of lasers 1.1、光腔理論的一般性問(wèn)題 1.2、共軸球面腔的穩(wěn)定性條件 1.3、開(kāi)腔模式的物理概念和衍射理論分析方法 1.4、平行平面腔模的迭代解法 1.5、一般穩(wěn)定球面腔的模式特征 1.6、高斯光束的基本性質(zhì)及特征參數(shù) 1.7、高斯光束q參數(shù)的變換規(guī)律 1.8、高斯光束的聚焦和準(zhǔn)直 1.9、高斯光束的自再現(xiàn)變換與穩(wěn)定球面腔光腔理論的一般性問(wèn)題光腔理論的

2、一般性問(wèn)題一、光腔（一、光腔（optical cavity）的構(gòu)成和分類(lèi)的構(gòu)成和分類(lèi)最簡(jiǎn)單的光學(xué)諧振腔是在激活介質(zhì)兩端恰當(dāng)?shù)胤胖脙蓚€(gè)鍍有高反射率的反射鏡構(gòu)成。平行平面腔（法布里平行平面腔（法布里-泊羅干涉儀，泊羅干涉儀，F(xiàn)-P腔）最早提出腔）最早提出激勵(lì)能源激勵(lì)能源 全反射鏡全反射鏡部分反射鏡部分反射鏡激光激光常用的基本概念：常用的基本概念： 光軸光軸：光學(xué)諧振腔中間與鏡面光學(xué)諧振腔中間與鏡面垂直垂直的軸線(xiàn)的軸線(xiàn) 孔徑孔徑：光學(xué)諧振腔中起著限制光束大小、形狀的元光學(xué)諧振腔中起著限制光束大小、形狀的元件，大多數(shù)情況下，孔徑是激活物質(zhì)的兩個(gè)端面，件，大多數(shù)情況下，孔徑是激活物質(zhì)的兩個(gè)端面，但一些激

3、光器中會(huì)另外放置元件以限制光束為理想但一些激光器中會(huì)另外放置元件以限制光束為理想的形狀。的形狀。光學(xué)諧振腔光學(xué)諧振腔（resonator）的種類(lèi)的種類(lèi)l按諧振腔的開(kāi)按諧振腔的開(kāi)放程度放程度非穩(wěn)定腔非穩(wěn)定腔氣體波導(dǎo)腔氣體波導(dǎo)腔 開(kāi)腔開(kāi)腔閉腔閉腔穩(wěn)定腔穩(wěn)定腔臨界腔臨界腔 l按反射鏡形狀按反射鏡形狀：球面腔與非球面腔，端面反射腔與：球面腔與非球面腔，端面反射腔與分分 布反饋腔布反饋腔l按反射鏡的多少按反射鏡的多少：兩鏡腔與多鏡腔，簡(jiǎn)單腔與復(fù)合：兩鏡腔與多鏡腔，簡(jiǎn)單腔與復(fù)合腔腔 開(kāi)腔由兩塊具有公共軸線(xiàn)的球面由兩塊具有公共軸線(xiàn)的球面鏡構(gòu)成的諧振腔。鏡構(gòu)成的諧振腔。從理論上從理論上分析這些腔時(shí)，通常認(rèn)為側(cè)

4、分析這些腔時(shí)，通常認(rèn)為側(cè)面面沒(méi)有光學(xué)邊界沒(méi)有光學(xué)邊界，因此將這，因此將這類(lèi)諧振腔稱(chēng)為開(kāi)放式光學(xué)諧類(lèi)諧振腔稱(chēng)為開(kāi)放式光學(xué)諧振腔，簡(jiǎn)稱(chēng)開(kāi)腔振腔，簡(jiǎn)稱(chēng)開(kāi)腔閉腔固體激光器的工作物質(zhì)通常具有固體激光器的工作物質(zhì)通常具有比較高的折射率，因此在側(cè)壁上比較高的折射率，因此在側(cè)壁上將發(fā)生大量的全反射。將發(fā)生大量的全反射。如果腔的如果腔的反射鏡緊貼激光棒的兩端，則在反射鏡緊貼激光棒的兩端，則在理論上分析這類(lèi)腔時(shí)，應(yīng)作為介理論上分析這類(lèi)腔時(shí)，應(yīng)作為介質(zhì)腔來(lái)處理質(zhì)腔來(lái)處理。半導(dǎo)體激光器是一。半導(dǎo)體激光器是一種真正的介質(zhì)波導(dǎo)腔。這類(lèi)光學(xué)種真正的介質(zhì)波導(dǎo)腔。這類(lèi)光學(xué)諧振腔稱(chēng)為閉腔諧振腔稱(chēng)為閉腔 。氣體波導(dǎo)腔 （半封閉腔）

5、 另一類(lèi)光腔為氣體波導(dǎo)激光諧振腔，其典型結(jié)另一類(lèi)光腔為氣體波導(dǎo)激光諧振腔，其典型結(jié)構(gòu)是一段構(gòu)是一段空心介質(zhì)波導(dǎo)管兩端適當(dāng)位置放置反空心介質(zhì)波導(dǎo)管兩端適當(dāng)位置放置反射鏡射鏡。這樣，在空心介質(zhì)波導(dǎo)管內(nèi)，場(chǎng)服從波。這樣，在空心介質(zhì)波導(dǎo)管內(nèi)，場(chǎng)服從波導(dǎo)中的傳播規(guī)律，而在波導(dǎo)管與腔鏡之間的空導(dǎo)中的傳播規(guī)律，而在波導(dǎo)管與腔鏡之間的空間中，場(chǎng)按與開(kāi)腔中類(lèi)似的規(guī)律傳播。間中，場(chǎng)按與開(kāi)腔中類(lèi)似的規(guī)律傳播。由兩個(gè)以上的由兩個(gè)以上的反射鏡構(gòu)成反射鏡構(gòu)成一般球面腔一般球面腔RL2RLmode volume V 簡(jiǎn)單的激光諧振腔簡(jiǎn)單的激光諧振腔HRSP1P2OCAOMpump beamlaser rod實(shí)際的復(fù)雜激光諧

6、振腔實(shí)際的復(fù)雜激光諧振腔二、模的概念腔與模(Laser Modes)的一般聯(lián)系在在具有一定邊界條件的腔內(nèi)具有一定邊界條件的腔內(nèi)，電磁場(chǎng)只能存在于，電磁場(chǎng)只能存在于一系列分立的本征態(tài)之中，場(chǎng)的每種本征態(tài)將具一系列分立的本征態(tài)之中，場(chǎng)的每種本征態(tài)將具有一定的有一定的振蕩頻率和空間分布振蕩頻率和空間分布。 光學(xué)諧振腔的模式光學(xué)諧振腔的模式(或稱(chēng)波型或稱(chēng)波型): 諧振腔內(nèi)可諧振腔內(nèi)可能存在的電磁場(chǎng)本征態(tài)。能存在的電磁場(chǎng)本征態(tài)。 從光子的觀點(diǎn)看，激光模式就是腔內(nèi)可能區(qū)分從光子的觀點(diǎn)看，激光模式就是腔內(nèi)可能區(qū)分的光子狀態(tài)。的光子狀態(tài)。光學(xué)諧振腔的模式分為：縱模和橫模光學(xué)諧振腔的模式分為：縱模和橫模模式與腔

7、的結(jié)構(gòu)之間具有依賴(lài)關(guān)系：模式與腔的結(jié)構(gòu)之間具有依賴(lài)關(guān)系：給定了腔的具體給定了腔的具體結(jié)構(gòu)，則其中振蕩模的特征就隨之確定。結(jié)構(gòu)，則其中振蕩模的特征就隨之確定。 駐波條件駐波條件平行平面腔中平面平行平面腔中平面波的往返傳播波的往返傳播在腔內(nèi)要形成穩(wěn)定的振在腔內(nèi)要形成穩(wěn)定的振蕩，要求光波要因干涉蕩，要求光波要因干涉而得到加強(qiáng)。而得到加強(qiáng)。相長(zhǎng)干涉條件：相長(zhǎng)干涉條件：2220qL考查具有平行平面鏡的考查具有平行平面鏡的FabryFabry-Perot -Perot 諧振腔諧振腔光腔的駐波光腔的駐波條件條件: :2qqL諧振頻率諧振頻率: :Lcqq2光腔中的駐波光腔中的駐波qq0 激光的縱模(軸向模)

8、：由整數(shù)q所表征的腔內(nèi)縱向穩(wěn)定場(chǎng)分布 。整數(shù)q稱(chēng)為縱模的序數(shù)，駐波系統(tǒng)在腔的軸線(xiàn)上零場(chǎng)強(qiáng)度的數(shù)目 Lcqq2q q階縱模頻率可以表達(dá)為：階縱模頻率可以表達(dá)為：基縱模的頻率可以表達(dá)為：基縱模的頻率可以表達(dá)為：Lc21縱?？v模( (Longitudinal modes，縱向的穩(wěn)定場(chǎng)分布) )q=4q=3q=2q=1諧振腔內(nèi)諧振腔內(nèi)q q階縱模的頻率為基縱模頻率的整數(shù)倍階縱模的頻率為基縱模頻率的整數(shù)倍(q(q倍）倍）u激光縱模分布示意圖激光縱模分布示意圖 u腔的縱模在頻率尺度上是等距離排列的腔的縱模在頻率尺度上是等距離排列的 激光器諧振腔內(nèi)可能存在的縱模示意圖激光器諧振腔內(nèi)可能存在的縱模示意圖縱模的

9、頻率間隔：縱模的頻率間隔：Lcqqq21qdq+1q-1Lqccqq202qLnL模式的空間分布模式的空間分布（Spatial profile of modes）諧振諧振 （Resonances）qqqqmdm+1m-1qqq激光模式激光模式（Laser Modes）激光的頻率通常被稱(chēng)為“縱?！庇晒鈱W(xué)諧振腔的諧振條件決定的諧振頻率有無(wú)數(shù)個(gè)，但只有落在原子（或分子、離子）的熒光譜線(xiàn)寬度內(nèi)，并滿(mǎn)足閾值條件的那些頻率才能形成激光。（Which modes lasing depends on the gain profile.）u形成激光振蕩的條件：形成激光振蕩的條件：1. 滿(mǎn)足諧振條件滿(mǎn)足諧振條件

10、Lcqq2G2. 滿(mǎn)足閾值條件滿(mǎn)足閾值條件3. 落在工作物質(zhì)原子熒光線(xiàn)寬范圍內(nèi)的頻率成分落在工作物質(zhì)原子熒光線(xiàn)寬范圍內(nèi)的頻率成分 工作原子自發(fā)輻射的工作原子自發(fā)輻射的熒熒光線(xiàn)寬光線(xiàn)寬越大，可能出現(xiàn)越大，可能出現(xiàn)的縱模數(shù)越多。的縱模數(shù)越多。 激光器激光器腔長(zhǎng)腔長(zhǎng)越大，相鄰越大，相鄰縱模的頻率間隔越小，縱模的頻率間隔越小，同樣的熒光譜線(xiàn)線(xiàn)寬內(nèi)同樣的熒光譜線(xiàn)線(xiàn)寬內(nèi)可以容納的縱模數(shù)越多。可以容納的縱模數(shù)越多。u激光器中出現(xiàn)的縱模數(shù)激光器中出現(xiàn)的縱模數(shù)腔內(nèi)電磁場(chǎng)在垂直于其傳播方向的橫向X-Y面內(nèi)也存在穩(wěn)定的場(chǎng)分布，通常稱(chēng)為橫模。也叫TEM 模（Transverse Electro-magnetic mo

11、des）mnqTEM橫模橫模( (Transverse modes，橫向X-Y面內(nèi)的穩(wěn)定場(chǎng)分布)m,nm,n 為橫模的序數(shù)為橫模的序數(shù) ，基?；? (橫向單模橫向單模) )：m=n=0, 其它的橫模稱(chēng)為高階其它的橫模稱(chēng)為高階橫模橫?；；８唠A橫模高階橫模軸對(duì)稱(chēng)分布軸對(duì)稱(chēng)分布旋轉(zhuǎn)對(duì)稱(chēng)分布旋轉(zhuǎn)對(duì)稱(chēng)分布節(jié)數(shù)：振幅為零的位置節(jié)數(shù)：振幅為零的位置對(duì)于方形鏡，對(duì)于方形鏡，m m表示表示X X方向的節(jié)線(xiàn)數(shù)，方向的節(jié)線(xiàn)數(shù)， n n表示表示Y Y方方向的節(jié)線(xiàn)數(shù)；向的節(jié)線(xiàn)數(shù)； 對(duì)于圓形鏡，對(duì)于圓形鏡， p p 表示徑向節(jié)線(xiàn)數(shù)，即暗環(huán)數(shù)，表示徑向節(jié)線(xiàn)數(shù)，即暗環(huán)數(shù)，l l表示角向節(jié)線(xiàn)數(shù)，即暗直徑數(shù)表示角向節(jié)線(xiàn)數(shù)，

12、即暗直徑數(shù)n方形反射鏡的橫模圖像方形反射鏡的橫模圖像（第二章）(c) TEM02(d) TEM03(a) TEM00(b) TEM10n球形反射鏡的橫模圖像球形反射鏡的橫模圖像u橫模電場(chǎng)分布及強(qiáng)度示意圖橫模電場(chǎng)分布及強(qiáng)度示意圖三、光腔的損耗三、光腔的損耗包括包括選擇損耗選擇損耗3 腔鏡反射不完全引起的損耗 2 衍射損耗1 1 幾何偏折損耗4 穩(wěn)定腔材料中的非激活吸收、散射、腔內(nèi)插入物非選擇損非選擇損耗耗 損耗的大小是評(píng)價(jià)諧振腔的一個(gè)重要指標(biāo)，在激損耗的大小是評(píng)價(jià)諧振腔的一個(gè)重要指標(biāo)，在激光振蕩中，光腔的損耗決定了振蕩的閾值和激光光振蕩中，光腔的損耗決定了振蕩的閾值和激光的輸出能量，也是腔模理論

13、的重要研究課題的輸出能量，也是腔模理論的重要研究課題（1）幾何損耗：幾何損耗： 光線(xiàn)在腔內(nèi)往返傳播時(shí)，可能從腔的側(cè)面偏折出光線(xiàn)在腔內(nèi)往返傳播時(shí)，可能從腔的側(cè)面偏折出 去而引起損耗。去而引起損耗。 決定其大小的因素：腔的類(lèi)型和幾何尺寸；決定其大小的因素：腔的類(lèi)型和幾何尺寸； 橫模的高低階次橫模的高低階次 （2）衍射損耗衍射損耗： 腔鏡邊緣、插入光學(xué)元件的邊緣、孔徑及光闌腔鏡邊緣、插入光學(xué)元件的邊緣、孔徑及光闌 的衍射效應(yīng)產(chǎn)生的損耗。的衍射效應(yīng)產(chǎn)生的損耗。 決定其大小的因素：腔的菲涅耳數(shù)有關(guān)、腔的幾何參決定其大小的因素：腔的菲涅耳數(shù)有關(guān)、腔的幾何參 數(shù)有關(guān)、橫模的階數(shù)有關(guān)。數(shù)有關(guān)、橫模的階數(shù)有關(guān)。

14、(模的模的 階次越高，衍射損耗越大，基模階次越高，衍射損耗越大，基模 的衍射損耗最小。的衍射損耗最小。) （3）腔鏡不完全反射引起的損耗腔鏡不完全反射引起的損耗 包括反射鏡的吸收、散射以及鏡的透射損耗。包括反射鏡的吸收、散射以及鏡的透射損耗。 鏡的透射損耗與輸出鏡的透射率鏡的透射損耗與輸出鏡的透射率T有關(guān)。有關(guān)。 （4）材料中非激活吸收、散射，腔內(nèi)插入物引起材料中非激活吸收、散射，腔內(nèi)插入物引起的損耗的損耗。 激光通過(guò)腔內(nèi)光學(xué)元件和反射鏡發(fā)生非激活吸激光通過(guò)腔內(nèi)光學(xué)元件和反射鏡發(fā)生非激活吸收、散射引起的損耗收、散射引起的損耗引入平均單程損耗因子定義定義1： d201 eII10ln21IId由

15、由定義定義2： 0102III d321dddddii腔內(nèi)總損耗因子：腔內(nèi)總損耗因子： 1、光子在腔內(nèi)的平均壽命、光子在腔內(nèi)的平均壽命 Rt時(shí)刻腔內(nèi)光強(qiáng)為：時(shí)刻腔內(nèi)光強(qiáng)為： RteItI0cLRd時(shí)間常數(shù)：時(shí)間常數(shù)： 當(dāng)當(dāng)t= R時(shí)，時(shí)， eItI0經(jīng)過(guò)經(jīng)過(guò) R時(shí)間，腔內(nèi)光腔衰減為初始值的時(shí)間，腔內(nèi)光腔衰減為初始值的1/e R越小，腔內(nèi)損耗越大，光腔衰減越快越小，腔內(nèi)損耗越大，光腔衰減越快定義：腔內(nèi)光強(qiáng)衰減為初始值的定義：腔內(nèi)光強(qiáng)衰減為初始值的1/e所需要的時(shí)間所需要的時(shí)間2 2、無(wú)源諧振腔的、無(wú)源諧振腔的QQ值值定義：定義：PPQ2cLQRd2腔內(nèi)損耗越小，腔內(nèi)損耗越小，Q值越高值越高單位時(shí)

16、間損耗的能量腔內(nèi)儲(chǔ)藏的能量2Q3、損耗舉例、損耗舉例（1）、由鏡反射不完全所引起的損耗）、由鏡反射不完全所引起的損耗（2）、腔鏡傾斜時(shí)的幾何損耗）、腔鏡傾斜時(shí)的幾何損耗（3）、衍射損耗）、衍射損耗 （ 菲涅爾數(shù)菲涅爾數(shù)N）共軸球面腔的穩(wěn)定性條件共軸球面腔的穩(wěn)定性條件“共軸球面共軸球面”將兩個(gè)反射鏡的球心連線(xiàn)作為光軸L1O2O1R2R1M2M三個(gè)重要參數(shù)：兩個(gè)球面反射鏡 的曲率半徑R1、R2；腔長(zhǎng)L平行平面腔平行平面腔共焦腔共焦腔共心腔共心腔平凹腔平凹腔21RRLRR21LRR2121RLR，* * 常見(jiàn)的諧振腔形式常見(jiàn)的諧振腔形式Laser ResonatorsMirror curvature

17、s play a big role in lasers.一、腔內(nèi)光線(xiàn)往返傳播的矩陣表示一、腔內(nèi)光線(xiàn)往返傳播的矩陣表示一條光線(xiàn)可以用兩個(gè)坐標(biāo)(r,)表示：光軸 （Optical axis）光線(xiàn)（optical ray）r r光線(xiàn)離軸位置光線(xiàn)與軸線(xiàn)的夾角 用一個(gè)列矩陣 描述任一光線(xiàn)的坐標(biāo)（光線(xiàn)矢量）rr1, 1L = 0r2 2 L光線(xiàn)在軸上方，光線(xiàn)在軸上方，r為為正，光線(xiàn)初射方向正，光線(xiàn)初射方向在腔軸線(xiàn)上方在腔軸線(xiàn)上方 為正，為正，反之為負(fù)。反之為負(fù)。112112101xLrrr1, 1L = 0r2 2 L由幾何關(guān)系：由幾何關(guān)系：上述方程可以表示為下列矩陣形式：上述方程可以表示為下列矩陣形式：

18、光線(xiàn)的傳輸可以用變換矩陣描述設(shè)光線(xiàn)從設(shè)光線(xiàn)從L=0面上面上發(fā)出，初始坐標(biāo)發(fā)出，初始坐標(biāo)為為 ，到達(dá)，到達(dá)L面面時(shí)坐標(biāo)為時(shí)坐標(biāo)為11r22r111122101rTrLrL101LTLr1, 1L = 0r2 2 LTL表示光線(xiàn)在自由空間中行進(jìn)表示光線(xiàn)在自由空間中行進(jìn)距離距離L L 時(shí)所引起的坐標(biāo)變換，時(shí)所引起的坐標(biāo)變換，稱(chēng)為稱(chēng)為變換矩陣。變換矩陣。在球面上發(fā)射反射時(shí)，根據(jù)球面鏡對(duì)傍軸光線(xiàn)的反射規(guī)律有：iiiirRrr20100iiRiirTrRr12010011011201fRTL變換矩陣為：ri ir0 0r5 5R 0 i 將上式寫(xiě)成矩陣形式：將上式寫(xiě)成矩陣形式：也稱(chēng)為球面鏡的也稱(chēng)為球面鏡的

19、反射矩陣反射矩陣經(jīng)過(guò)薄透鏡的光線(xiàn)經(jīng)過(guò)薄透鏡的光線(xiàn) （Rays at a lens）rout = rinout = (1/f) rin + inrin, inz = zinrout outz = zoutf如果透鏡很薄，則只有光線(xiàn)的傾角發(fā)生變化，如果透鏡很薄，則只有光線(xiàn)的傾角發(fā)生變化，將上式寫(xiě)成矩陣形式：將上式寫(xiě)成矩陣形式：Rewriting this expression in matrix notation:ininoutoutrfr1101r1 1r1 1r2 2r3 3r4 4r5 5LM1M2光線(xiàn)在曲率半徑為R3的鏡M2上反射時(shí)，有222223321201rTrRrRr1 1r1 1r

20、2 2r3 3r4 4r5 5LM1M2光線(xiàn)從M2行進(jìn)到M1鏡面時(shí)，有333344101rTrLrLr1 1r1 1r2 2r3 3r4 4r5 5LM1M2光線(xiàn)又在M1鏡面上發(fā)生反射時(shí)，有444415511201rTrRrR光線(xiàn)在腔內(nèi)完成一次往返傳播時(shí)，其總的坐標(biāo)變換為：111111215510112011011201rTrDCBArLRLRr其中T為傍軸光線(xiàn)在光腔內(nèi)往返一次的總變換矩陣，稱(chēng)為往返矩陣r1 1r1 1r2 2r3 3r4 4r5 5LM1M2往返矩陣T ：LRLRTTTTLRLRDCBA返矩陣T 中，矩陣元A、B、C、D分別為：2111

21、21222121221221221RLRLRLDRLRRCRLLBRLA往返矩陣往返矩陣T與光線(xiàn)的初始坐標(biāo)參數(shù)與光線(xiàn)的初始坐標(biāo)參數(shù)r1和和 無(wú)關(guān)，因而它可以無(wú)關(guān)，因而它可以描述任意近軸光線(xiàn)在腔內(nèi)往返傳播的行為描述任意近軸光線(xiàn)在腔內(nèi)往返傳播的行為1光線(xiàn)在腔內(nèi)經(jīng)n次往返時(shí)其參數(shù)的變換關(guān)系是：111111rDCBArTrTTTTrnnnnnTnnn 個(gè)1111nnnnnnDCBrArn次往返變換矩陣Tn的矩陣元An、Bn、Cn、Dn分別為（利用sylvester定理）：1sinsinsinsin1sinsinsin1nnDnCnBnnADCBATnnnnn其中：DA21arccos對(duì)任何光學(xué)元件，可

22、以定義2x2 “光線(xiàn)矩陣.該元件對(duì)光線(xiàn)的作用由光線(xiàn)矩陣乘以光線(xiàn)矢量決定光線(xiàn)矩陣可光線(xiàn)矩陣可以描述簡(jiǎn)單以描述簡(jiǎn)單的和復(fù)雜的的和復(fù)雜的光學(xué)系統(tǒng)光學(xué)系統(tǒng)這種矩陣通常稱(chēng)為“ABCD 矩陣.光學(xué)系統(tǒng)光學(xué)系統(tǒng) 2x2 光線(xiàn)矩陣光線(xiàn)矩陣rin, inrout, outoutoutrABCDininrininoutoutrDCBAr經(jīng)過(guò)多個(gè)光學(xué)元件ininroutoutr注意矩陣下標(biāo)的順序與實(shí)際傳輸?shù)捻樞蛳喾醋⒁饩仃囅聵?biāo)的順序與實(shí)際傳輸?shù)捻樞蛳喾碩1T3T2ininoutoutrTTTr321u一些光學(xué)元件的傳播矩陣一些光學(xué)元件的傳播矩陣距離為距離為L(zhǎng)的的 自由空間自由空間 n1界面折射（折界面折射（折射率分別為射率分別為n1，n2）折射率折射率n、長(zhǎng)、長(zhǎng)L均勻介質(zhì)均勻介質(zhì)薄透鏡薄透鏡 （焦距（焦距f）球面折射球面折射球面反射鏡球面反射鏡（曲率半徑（曲率半徑R）101L21001nn101nL1101f2121201nnRnnn1201R 光線(xiàn)在腔內(nèi)經(jīng)過(guò)多次往返后，其位置仍“緊靠”光軸，不會(huì)橫向逸出腔外，則該光腔是穩(wěn)定的。二、二、共軸球面