工程熱力學(xué)復(fù)習(xí)題集

1、.word.zl-二、1.提高新蒸汽的溫度、壓力和降低乏汽壓力理論上都可以提高郎肯循環(huán)熱效率。正確.飽和濕蒸汽的溫度和壓力不能確定它的其他狀態(tài)參數(shù)。錯(cuò)誤.只要?dú)怏w的比熱容是常數(shù)，Cp-Cv=Rg.錯(cuò)誤.準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程一定是可逆過(guò)程錯(cuò)誤5噴管穩(wěn)定流動(dòng)的氣體在各截面上的流速不同，但各截面的流量一樣正確.理想氣體只有取定比熱容時(shí)，才能滿足邁耶公式Cp-Cv=R錯(cuò)誤.穩(wěn)定狀態(tài)不一定是平衡狀態(tài)正確8絕熱閉口系的燧增就是孤立系的燧增錯(cuò)誤9絕熱節(jié)流后氣體的溫度可能升高。錯(cuò)誤.飽和濕蒸汽的干球溫度等于濕球溫度等于露點(diǎn)溫度正確.容器中氣體的壓力不變，那么壓力表的讀數(shù)絕對(duì)不變錯(cuò)誤.飽和濕蒸汽的溫度和壓力不能確定其他狀

2、態(tài)參數(shù)正確.水蒸氣在等壓汽化過(guò)程中溫度不變正確.第二永動(dòng)機(jī)違反了熱力學(xué)第一和第二定律錯(cuò)誤.處于平衡狀態(tài)勢(shì)力系統(tǒng)應(yīng)具有均勻一致的溫度和壓力正確.郎肯循環(huán)根底上實(shí)現(xiàn)再熱可提高循環(huán)熱效率正確.理想氣體的比熱容隨氣體種類不同各異，但對(duì)某種理想氣體而言，比熱容為常數(shù)。錯(cuò)誤.熱力過(guò)程中，工質(zhì)向外界放熱，其溫度不一定降低正確.不存在400的液態(tài)水。正確.余隙容積是必需的但又是有害的，所以我們?cè)谠O(shè)計(jì)氣機(jī)的時(shí)候應(yīng)盡量降低余隙容積。正確.熱量只適用于定溫定嫡過(guò)程。錯(cuò).節(jié)流過(guò)程是一個(gè)等烙過(guò)程。錯(cuò)誤23嫡減的過(guò)程是可以發(fā)生的錯(cuò)誤.工質(zhì)的經(jīng)一不可逆循環(huán)其燧一定增加錯(cuò)誤.第一永動(dòng)機(jī)違反了熱力學(xué)第一定律正確熱力過(guò)程中，工質(zhì)

3、對(duì)外放熱溫度一定降低錯(cuò)誤27.工質(zhì)絕熱節(jié)流后烙不變，壓力不變，溫度不定嫡增大錯(cuò)誤28某絕熱蒸汽輪機(jī)相對(duì)效率為 0.91,蒸汽在該汽輪機(jī)中做功嫡不變錯(cuò)誤29理想氣體的音速c=JkRgT正確30不可逆過(guò)程可自發(fā)進(jìn)展正確31燃機(jī)理論循環(huán)中壓縮比愈大，其理論效率越高正確閉口系與外界無(wú)物質(zhì)交換，系統(tǒng)質(zhì)量將保持恒定，那么，系統(tǒng)質(zhì)量保持恒定的熱力系一定是閉口系統(tǒng)嗎？答：否。當(dāng)一個(gè)控制質(zhì)量的質(zhì)量入流率與質(zhì)量出流率相等時(shí)如穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流系統(tǒng)，系統(tǒng)的質(zhì)量將保持恒定不變。開(kāi)口系統(tǒng)中系統(tǒng)與外界有物質(zhì)交換，而物質(zhì)又與能量不可分割，所以開(kāi)口系不可能是絕熱系。這種觀點(diǎn)對(duì)不對(duì)，為什么？答：不對(duì)?！敖^熱系”指的是過(guò)程中與外界無(wú)熱量交

4、換的系統(tǒng)。熱量是指過(guò)程中系統(tǒng)與外界間以熱的方式交換的能量，是過(guò)程量,過(guò)程一旦完畢就無(wú)所謂“熱量”。物質(zhì)并不“擁有熱量。一個(gè)系統(tǒng)能否絕熱與其邊界是否對(duì)物質(zhì)流開(kāi)放無(wú)關(guān)。試判斷以下各種說(shuō)法是否正確：(1)定容過(guò)程即無(wú)膨脹(或壓縮)功的過(guò)程；(2)絕熱過(guò)程即定燧過(guò)程；多變過(guò)程即任意過(guò)程。答：膨脹功壓縮功都是容積變化功，定容過(guò)程是一種系統(tǒng)比體積不變，對(duì)控制質(zhì)量或說(shuō)系統(tǒng)容積不變的過(guò)程，因此說(shuō)定容過(guò)程即無(wú)膨脹(或壓縮)功的過(guò)程是正確的；絕熱過(guò)程指的是系統(tǒng)不與外界交換熱量的過(guò)程。系統(tǒng)在過(guò)程中不與外界交換熱量，這僅說(shuō)明過(guò)程中系統(tǒng)與外界間無(wú)伴隨 熱流的燧流存在，但假設(shè)為不可逆過(guò)程，由于過(guò)程中存在燧產(chǎn)，那么系統(tǒng)經(jīng)歷

5、該過(guò)程后會(huì)因有燧的產(chǎn)生而發(fā)生燧的額外增加，實(shí)際上只是可逆的絕熱過(guò)程才是定燧過(guò)程，而不可逆的絕熱過(guò)程那么為燧增大的過(guò)程，故此說(shuō)法不正確；多邊過(guò)程是指遵循方程 Pvn =常數(shù)n為某一確定的實(shí)數(shù)的那一類熱力過(guò)程，這種變化規(guī)律雖較具普遍性，但并不包括一切 過(guò)程，因此說(shuō)多變過(guò)程即任意過(guò)程是不正確的。下述說(shuō)法是否有錯(cuò)誤：循環(huán)7功Wnet愈大那么循環(huán)熱效率愈高；不可逆循環(huán)的熱效率一定小于可逆循環(huán)的熱效率；一 L, T2可逆循環(huán)的熱效率都相等，,1 - OtTiWnet答：說(shuō)法不對(duì)。循環(huán)熱效率的根本定義為：t 空，循環(huán)的熱效率除與循環(huán)凈功有關(guān)外，尚與循環(huán)吸熱量Qi的大小有t Qi關(guān)；說(shuō)法不對(duì)。根據(jù)卡諾定理，只

6、是在“工作于同樣溫度的高溫?zé)嵩春屯瑯訙囟鹊牡蜏責(zé)嵩撮g的條件下才能肯定不可逆循 環(huán)的熱效率一定小于可逆循環(huán)，離開(kāi)了這一條件結(jié)論就不正確；說(shuō)法也不正確。根據(jù)卡諾定理也應(yīng)當(dāng)是在“工作于同樣溫度的高溫?zé)嵩春屯瑯訙囟鹊牡蜏責(zé)嵩撮g的條件下才能肯定所，丁2E有可逆循環(huán)的熱效率都相等，t 1 ,而且與工質(zhì)的性質(zhì)與關(guān)，與循環(huán)的種類無(wú)關(guān)。如果式中的溫度分別采用各自的t Ti放熱平均溫度和吸熱平均溫度那么公式就是正確的，即 t 1* ,不過(guò)這種情況下也不能說(shuō)是“所有可逆循環(huán)的熱效率tTi都相等，只能說(shuō)所有可逆循環(huán)的熱效率表達(dá)方式一樣。下述說(shuō)法是否正確：.嫡增大的過(guò)程必定為吸熱過(guò)程： 嫡減小的過(guò)程必為放熱過(guò)程；定燧過(guò)

7、程必為可逆絕熱過(guò)程。答：說(shuō)法不對(duì)。系統(tǒng)的燧變來(lái)源于燧產(chǎn)和熱燧流兩個(gè)局部，不可逆絕熱過(guò)程中工質(zhì)并未從外界吸熱，但由于存在燧產(chǎn)工質(zhì)的 嫡也會(huì)因而增大；說(shuō)法是對(duì)的。系統(tǒng)的嫡變來(lái)源于嫡產(chǎn)和熱嫡流兩個(gè)局部，其中嫡產(chǎn)必定是正值，因而僅當(dāng)系統(tǒng)放熱，熱嫡流為負(fù)值時(shí)， 系統(tǒng)的燧值才可能減??；這種說(shuō)法原那么上是不對(duì)的。系統(tǒng)的燧變來(lái)源于燧產(chǎn)和熱燧流兩個(gè)局部，其中燧產(chǎn)必定是正值，對(duì)于不可逆的放熱過(guò)程，其 熱燧流為負(fù)值，當(dāng)熱燧流在絕對(duì)數(shù)值上恰好與燧產(chǎn)一樣時(shí)，過(guò)程將成為定燧的。因此：可逆的絕熱過(guò)程為定燧過(guò)程，而定燧過(guò) 程卻不一定是絕熱過(guò)程。下述說(shuō)法是否有錯(cuò)誤：燧增大的過(guò)程必為不可逆過(guò)程；使系統(tǒng)燧增大的過(guò)程必為不可逆過(guò)程；

8、熵產(chǎn)Sg 。的過(guò)程必為不可逆過(guò)程； 不可逆過(guò)程的嫡變 s無(wú)法計(jì)算； 如果從同一初始態(tài)到同一終態(tài)有兩條途徑，一為可逆，另一為不可逆，那么S不可逆S可逆 Sf,不可逆Sf,可逆 Sg,不可逆Sg,可逆； 不可逆絕熱膨脹的終態(tài)燧大于初態(tài)燧，S2S,不可逆絕熱壓縮的終態(tài)燧小于初態(tài)燧 SS; 工質(zhì)經(jīng)過(guò)不可逆循環(huán)有d ds 0 ；。q 0Tr,熱境流那么可為正值，亦可為負(fù)答：說(shuō)法不正確。系統(tǒng)的燧變來(lái)源于燧產(chǎn)和熱燧流兩個(gè)局部，其中燧產(chǎn)必定是正值含零值。當(dāng)系統(tǒng)吸熱時(shí)熱燧流為正值，即便是可逆過(guò)程嫡產(chǎn)為零系統(tǒng)的燧也增大；此說(shuō)法與是一樣的。 如果所說(shuō)的“系統(tǒng)指的是孤立系統(tǒng)那么說(shuō)法是正確的。不過(guò)實(shí)在不應(yīng)該這樣模糊系統(tǒng)

9、”這一概念！根據(jù)燧產(chǎn)原理，這一說(shuō)法是正確的。此說(shuō)法完全錯(cuò)誤嫡是狀態(tài)參數(shù)，只要過(guò)程的初、終狀態(tài)確定了，系統(tǒng)的燧變就完全確定，與過(guò)程無(wú)關(guān)。因此，不可逆過(guò)程燧變的計(jì)算方法之一便是借助同樣初、終狀態(tài)的可逆過(guò)程來(lái)進(jìn)展計(jì)算。至于利用燧的一般關(guān)系式進(jìn)展燧變計(jì)算，它們根本 就與過(guò)程無(wú)關(guān)。 根據(jù)燧為狀態(tài)參數(shù)知，兩種過(guò)程的端點(diǎn)狀態(tài)一樣時(shí)應(yīng)有一樣的燧變，認(rèn)為S不可逆S可逆 是錯(cuò)誤的；不可逆過(guò)程將有燧產(chǎn)生，而可逆過(guò)程那么不會(huì)產(chǎn)生燧，因此說(shuō)Sc才日堂Sc田堂 是正確的；g,不、U世g,U世嫡是狀態(tài)參數(shù)，過(guò)程端點(diǎn)狀態(tài)一樣時(shí)應(yīng)有一樣嫡變，由系統(tǒng)嫡方程 S SfSg,過(guò)程可逆時(shí) S Sf，可逆；不可逆時(shí)Sf,不可逆SSg,不

10、可逆，式中Sg,不可逆0 ,可見(jiàn)應(yīng)有Sf,可逆Sf,不可逆，而不是Sf,不可逆Sf,可逆此說(shuō)法不對(duì)。根據(jù)燧產(chǎn)原理，系統(tǒng)經(jīng)歷不可逆絕熱過(guò)程后，無(wú)論是膨脹或受壓縮，其燧都將增大。由嫡為狀態(tài)參數(shù)知，工質(zhì)經(jīng)過(guò)循環(huán)過(guò)程后其嫡應(yīng)不變， 所以認(rèn)為口 ds 0是不正確的；根據(jù)克勞修斯不等式知，0dq 0 Tr是正確的。11、閉口系統(tǒng)：熱力系與外界無(wú)物質(zhì)交換的系統(tǒng)。2、開(kāi)口系統(tǒng)：熱力系與外界有物質(zhì)交換的系統(tǒng)。3、絕熱系統(tǒng)：熱力系與外界無(wú)熱量交換的系統(tǒng)。4、孤立系統(tǒng)：熱力系與外界有熱量交換的系統(tǒng)。5、熱力平衡狀態(tài)：熱力系在沒(méi)有外界作用的情況下其宏觀性質(zhì)不隨時(shí)間變化的狀態(tài)。6、準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程：如果造成系統(tǒng)狀態(tài)改變的不平

11、衡勢(shì)差無(wú)限塵*于該系統(tǒng)在任意時(shí)刻均無(wú)限接近于某個(gè)平衡態(tài)，這樣的過(guò)程稱為準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程7、熱力循環(huán)：熱力系從某一狀態(tài)開(kāi)場(chǎng)，經(jīng)歷一系列中間狀態(tài)后，又回復(fù)到原來(lái)狀出8、系統(tǒng)儲(chǔ)存能：是指熱力學(xué)能、宏觀動(dòng)能、和重力位能的總和。9、熱力系統(tǒng)：根據(jù)所研究問(wèn)題的需要，把用某種外表包圍的特定物質(zhì)和空間作為具體指定的熱力學(xué)的研究對(duì)象，稱之為熱力系統(tǒng)。21、熱力學(xué)第一定律：當(dāng)熱能與其他形式的能量相互轉(zhuǎn)換時(shí)，能的總量保持不變?；蛘撸谝活愑绖?dòng)機(jī)是不可能制成的。2、焰：可以理解為由于工質(zhì)流動(dòng)而攜帶的、并取決于熱力狀態(tài)參數(shù)的能量，即熱力學(xué)能與推動(dòng)功的總和。3、技術(shù)功：技術(shù)上可資利用的功，是穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)中系統(tǒng)動(dòng)能、位能的增量與

12、軸功三項(xiàng)之和4、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流：穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)指流道中任何位置上的流體的流速及其他狀態(tài)參數(shù)都不隨時(shí)間而變化流動(dòng)。31、可逆過(guò)程：系統(tǒng)經(jīng)過(guò)一個(gè)過(guò)程后，如果使熱力系沿原過(guò)程的路線反向進(jìn)展并恢復(fù)到原狀態(tài),將不會(huì)給外界留下任何影響。2、熱力學(xué)第二定律：克勞修斯表述：不可能把熱從低溫物體轉(zhuǎn)移到高溫物體而不引起其他變化。開(kāi)爾文普朗克表述：不可能從單一熱源吸熱而使之全部轉(zhuǎn)變?yōu)楣Α?、可用能與不可用能：可以轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械功的那局部熱能稱為可用能，不能轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械功的那局部熱能稱為不可用能。4、燧流：熱力系和外界交換熱量而導(dǎo)致的燧的流動(dòng)量5、燧產(chǎn)：由熱力系部的熱產(chǎn)引起的燧的產(chǎn)生。T26、卡諾定理：工作再兩個(gè)恒溫?zé)嵩碩1和T2之

13、間的循環(huán)，不管采用什么工質(zhì)，如果是可逆的，其熱效率均為1 T1T2如果不是可逆的，其熱效率恒小于 1。T17、工質(zhì)火用：的對(duì)一定的環(huán)境而言，工質(zhì)在某一狀態(tài)下所具有的熱力學(xué)能中理論上可以轉(zhuǎn)化為可用能的局部。8、孤立系統(tǒng)的燧增原理：在孤立系，一切實(shí)際過(guò)程不可逆過(guò)程都朝著使系統(tǒng)燧增加的方向進(jìn)展，或者在極限情況下可逆過(guò)程維持系統(tǒng)的嫡不變。41、理想氣體：分子本身不具有體積、分子間沒(méi)有作用力的氣體稱為理想氣體。2、定壓比熱：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的物質(zhì)，在壓力不變的條件下，作單位溫度變化時(shí)相應(yīng)的焰的變化。3、定容比熱：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的物質(zhì)，在比體積不變的條件下，作單位溫度變化時(shí)相應(yīng)的熱力學(xué)能的變化。4、邁耶公式及使用條件：

14、 Cp0 Cv0 Rg ,適用于理想氣體。5、比熱的定義和單位：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的物質(zhì)在無(wú)摩擦平衡的特定過(guò)程中，做單位溫度變化時(shí)所吸收或放出的熱量。6、氣體常數(shù)與通用氣體常數(shù)：氣體常數(shù)：等于波爾滋蔓常數(shù)與每千克氣體所包含的分子數(shù)的乘積。通用氣體常數(shù)：1mol氣體的氣體常數(shù)。7、實(shí)際氣體的臨界狀態(tài)：純物質(zhì)的氣、液兩相平衡共存的極限熱力狀態(tài)。一、簡(jiǎn)答題（每題5分，共40分）.什么是熱力過(guò)程？可逆過(guò)程的主要特征是什么？答：熱力系統(tǒng)從一個(gè)平衡態(tài)到另一個(gè)平衡態(tài)，稱為熱力過(guò)程?？赡孢^(guò)程的主要特征是驅(qū)動(dòng)過(guò)程進(jìn)展的勢(shì)差無(wú)限小，即準(zhǔn)靜 過(guò)程，且無(wú)耗散。.溫度為500。（:的熱源向熱機(jī)工質(zhì)放出 500 kJ的熱量，設(shè)環(huán)境

15、溫度為30。C,試問(wèn)這局部熱量的火用yong值最大可用能 為多少？30 273.15答： Ex,q 5001. 303.95kJ500 273.153.兩個(gè)不同溫度,丁2的恒溫?zé)嵩撮g工作的可逆熱機(jī)，從高溫?zé)嵩次諢崃縌1向低溫?zé)嵩碩2放出熱量Qz,證明：由高溫&分0SISOfl00假設(shè)功源的嫡變4 Sw=0熱源、低溫?zé)嵩?、熱機(jī)和功源四個(gè)子系統(tǒng)構(gòu)成的孤立系統(tǒng)嫡增 證明：四個(gè)子系統(tǒng)Bso的孤0系統(tǒng)嫡增為1 分SisoSt1St2SrSw對(duì)熱機(jī)循環(huán)子系統(tǒng):根據(jù)卡諾定理及推論:t,CQ2Q1那么：Siso01分4.剛性絕熱容器中間用隔板分為兩局部,1T2 T1A中存有高壓空氣,B中保持真空，如右圖所示

16、。假隔板A B自由膨 脹設(shè)將隔板抽去，試分析容器中空氣的狀態(tài)參數(shù) T、P、u、s、v如何變化，并簡(jiǎn)述為什么答：u、T不變，P減小，v增大，s增大。.試由開(kāi)口系能量方程一般表達(dá)式出發(fā)，證明絕熱節(jié)流過(guò)程中，節(jié)流前后工質(zhì)的烙值不變。絕熱節(jié)流過(guò)程可看作穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過(guò)程, 宏觀動(dòng)能和重力位能的變化可忽略不計(jì)答：開(kāi)口系一般能量方程表達(dá)式為絕熱節(jié)流過(guò)程是穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過(guò)程，因此有如下簡(jiǎn)化條件dE/dr = 0; Q = 0;卜也二 0； AE,= 0, AEp = 0那么上式可以簡(jiǎn)化為：根據(jù)質(zhì)量守恒，有代入能量方程，有.什么是理想混合氣體中某組元的分壓力？試按分壓力給出第i組元的狀態(tài)方程。答：在混合氣體的溫度之下，當(dāng)

17、i組元單獨(dú)占有整個(gè)混合氣體的容積中容積時(shí)對(duì)容器壁面所形成的壓力，稱為該組元的分壓力；假設(shè)表為Pi,那么該組元的狀態(tài)方程可寫(xiě)成：pv = miRT 。.高、低溫?zé)嵩吹臏夭钣?，卡諾制冷機(jī)的制冷系數(shù)是否就愈大，愈有利？試證明你的結(jié)論。 TOC o 1-5 h z 答：否，溫差愈大，卡諾制冷機(jī)的制冷系數(shù)愈小，耗功越大。2分證明：R2q2 工2-，當(dāng)q2不變，T 時(shí)，w 、 R 。即在同樣q2下（說(shuō)明得到的收Ti T2w T益一樣），溫差愈大，需消耗更多的外界有用功量，制冷系數(shù)下降。3分. 一個(gè)控制質(zhì)量由初始狀態(tài) A分別經(jīng)可逆與不可逆等溫吸熱過(guò)程到達(dá)狀態(tài)B,假設(shè)兩過(guò)程中熱源溫度均為 Tr。試證明系統(tǒng)在

18、可逆過(guò)程中吸收的熱量多，對(duì)外做出的膨脹功也大。答：經(jīng)歷可逆或不可逆定溫過(guò)程后，按題給兩種情況下過(guò)程的初、終狀態(tài)一樣，因而系統(tǒng)的燧變一樣。由系統(tǒng)的燧方程s sfsg ,對(duì)于可逆過(guò)程其嫡產(chǎn)為零，故熱嫡流將大于不可逆過(guò)程?？梢?jiàn)，可逆過(guò)程的熱量將大于不可逆過(guò)程；3分由熱力學(xué)第一定律，q u w，因過(guò)程的初、終狀態(tài)一樣，熱力學(xué)能變化u 一樣，故可逆與不可逆兩種情況相比，可逆過(guò)程的過(guò)程功亦較大。2分三、計(jì)算題：共50分1.壓氣機(jī)在95 kPa 25 C的狀態(tài)下穩(wěn)定地以340 m3/min的容積流率吸入空氣，進(jìn)口處的空氣流速可以忽略不計(jì)；壓氣機(jī)排口處的截面積為0.025 m2,排出的壓縮空氣的參數(shù)為200

19、kPa 120 C。壓氣機(jī)的散熱量為60 kJ/min。空氣的氣體常數(shù)Rg=0.287 kJ/(kg.K),比定熱容0=0.717 kJ/(kg.K),求壓氣機(jī)所消耗的功率。16分解：以壓氣機(jī)中空氣為研究對(duì)象，其穩(wěn)定工況的能量方程為c 2?C2-gz2) m 02?C1?Q Wsh (h) gz1)m (h22Wsh Q (2?C1、，-gZ1)m (h222?C2、.一- gz2)m a其中:60 1031000(J /s)60PiV395 10287 (273 25)340606.2944(kg / s)c1 0m/sz 0mC2m2 A2h2%mRgT2P24Cp T6.2944287(

20、273 120)200 103 0.025141.99(m/s)將以上數(shù)據(jù)代入式(273 717) (120 25)95380.0(J/s)a,可得壓氣機(jī)所消耗的功率為:Wsh10002141.9926.2944 ( 95380.0)26.648 105(J/s)2.在高溫環(huán)境中有一容器，A側(cè)裝有2 kg氮?dú)?，壓力?.07MPa,溫度為67C ； B側(cè)裝有8 kg氮?dú)猓瑝毫?.1MPa,溫度為17C,。A和B的壁面均為透熱壁面，它們之間用管道和閥門相連，見(jiàn)附圖?，F(xiàn)翻開(kāi)閥門，氮?dú)庥葿流向Ao氮?dú)饪梢暈槔硐霘怏w，氣體常數(shù)Rg,N2297 J/(kg - K),過(guò)程中的平均定容比熱容cv=0.7

21、42 kJ/( kgK),假設(shè)壓力平衡時(shí)容器中氣體溫度為t2=40C,試求：平衡時(shí)終壓力R;吸熱量Q ;氣體的嫡變。18 分解：容器A和B的容積分別為VbmA *PA1mBRgTB12 297 3400.07 1062.88518 297 290Pbi0.1 1066.89044分取A+B中的氣體為系統(tǒng)CM,m = mA + mB = 2 +8 =10 kgV = Va + Vb = 2.8851 + 6.8904 = 9.7755 rm2 分終態(tài)時(shí)的氣體壓力P2按題給，系統(tǒng)不對(duì)外作功，有QmRgT210 297 313 _9.77550.0951 MPa2 分UmCvT2 Cv(mATAimBTBi)10 0.742 313 0