電磁場(chǎng)考試試題

1、一、填空題某一矢量場(chǎng)，其旋度處處為零，則這個(gè)矢量場(chǎng)可以表示成某一標(biāo)量函數(shù)的（梯度）形式。電流連續(xù)性方程的積分形式為（任j.dS=-*）兩個(gè)同性電荷之間的作用力是（相互排斥的）。單位面積上的電荷多少稱(chēng)為（面電荷密度）。靜電場(chǎng)中，導(dǎo)體表面的電場(chǎng)強(qiáng)度的邊界條件是：（Dln-D2n=ps）矢量磁位A和磁感應(yīng)強(qiáng)度B之間的關(guān)系式：（=V x A ）.E （Z, t） =exEmsm （wt-kz-；） + eyEmcos （wt-kz+；）,判斷上述均勻平面電磁波的極化方式為：（圓極化）（應(yīng)該是90%確定）相速是指 均勻平面電磁波在理想介質(zhì)中的傳播速度。 根據(jù)電磁波在波導(dǎo)中的傳播特點(diǎn)，波導(dǎo)具有（HP）濾波

2、器的特點(diǎn)。（HP, LP, BP三選一）根據(jù)電與磁的對(duì)偶關(guān)系，我們可以由電偶極子在遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)的輻射場(chǎng)得到（磁偶極子）在遠(yuǎn)區(qū)產(chǎn)生的 輻射場(chǎng)電位移矢量D= e oE+P在真空中P的值為（0）平板電容器的介質(zhì)電容率越大，電容量越 大。恒定電容不會(huì)隨時(shí)間（變化而變化）恒定電場(chǎng)中沿電源電場(chǎng)強(qiáng)度方向的閉合曲線積分在數(shù)值上等于電源的（電動(dòng)勢(shì)）電源外媒質(zhì)中電場(chǎng)強(qiáng)度的旋度為Oo在給定參考點(diǎn)的情況下，庫(kù)倫規(guī)范保證了矢量磁位的（散度為零） 在各向同性媚質(zhì)中，磁場(chǎng)的輔助方程為（D=eE,B=PH,J=o E）平面電磁波在空間任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度都是距離和時(shí)間的函數(shù)。時(shí)變電磁場(chǎng)的頻率越高，集膚效應(yīng)越明顯。反映電磁場(chǎng)中

3、能量守恒與轉(zhuǎn)換規(guī)律的定理是 坡印廷定理。二、名詞解釋矢量：既存在大小乂有方向特性的量反射系數(shù)：分界面上反射波電場(chǎng)強(qiáng)度與入射波電場(chǎng)強(qiáng)度之比TEM波：電場(chǎng)強(qiáng)度矢量和磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量均與傳播方向垂直的均勻平面電磁波無(wú)散場(chǎng)：散度為零的電磁場(chǎng)Fc，即V - Fc=0。電位參考點(diǎn)：一般選取一個(gè)固定點(diǎn)，規(guī)定其電位為零，稱(chēng)這一固定點(diǎn)為參考點(diǎn)。當(dāng)取P。點(diǎn)為參考 點(diǎn)時(shí)，P點(diǎn)處的電位為(p(P)二羅Edl;當(dāng)電荷分布在有限的區(qū)域時(shí)，選取無(wú)窮遠(yuǎn)處為參考點(diǎn)較為方 便，此時(shí)(p(Pj7E*dk線電流：由分布在一條細(xì)線上的電荷定向移動(dòng)而產(chǎn)生的電流。磁偶極子：磁偶極子是類(lèi)比而建立的物理模型。具有等值異號(hào)的兩個(gè)點(diǎn)磁荷構(gòu)成的系統(tǒng)稱(chēng)為

4、磁偶極 子場(chǎng)。磁偶極子受到力矩的作用會(huì)發(fā)生轉(zhuǎn)動(dòng)，只有當(dāng)力矩為零時(shí)，磁偶極子才會(huì)處于平衡狀態(tài)。利用 這個(gè)道理，可以進(jìn)行磁場(chǎng)的測(cè)量。但由于沒(méi)有發(fā)現(xiàn)單獨(dú)存在的，故我們將一個(gè)載有的圓形作為的模型。電磁波的波長(zhǎng)：空間相位kz變化2n所經(jīng)過(guò)的距離稱(chēng)為波長(zhǎng)，以入表示。按此定義有kA=2m所 以入=季。k極化強(qiáng)度 描述介質(zhì)極化后形成的每單位體積內(nèi)的電偶極矩。坡印廷定理電磁場(chǎng)的能量轉(zhuǎn)化和守恒定律稱(chēng)為坡印廷定理：每秒體積中電磁能量的增加量等 于從包圍體積的閉合面進(jìn)入體積功率。線性均勻且各向同性電介質(zhì)若煤質(zhì)參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)大小無(wú)關(guān)，稱(chēng)為線性煤質(zhì)。若煤質(zhì)參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)方 向無(wú)關(guān)，稱(chēng)為各向同性煤質(zhì)。若煤質(zhì)參數(shù)與位置無(wú)關(guān)，責(zé)稱(chēng)均勻

5、煤質(zhì)。若煤質(zhì)參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)頻率無(wú)關(guān)， 稱(chēng)為各向同性煤質(zhì)。安培環(huán)路定理在真空中磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任意回路的環(huán)量等于真空磁導(dǎo)率乘以與該回路相交鏈的電 流的代數(shù)和。布儒斯特角(P208)對(duì)于非磁性媒質(zhì)，均勻平面電磁波平行極化斜入射，在某一入射角時(shí)沒(méi)有反射，即發(fā)生全投射，這個(gè) (入射)角即為布儒斯特角(即0 x=0s)。臨界角(P208)對(duì)于非磁性媒質(zhì)，入射波自介電常數(shù)大的媒質(zhì)向介電常數(shù)小的媒質(zhì)入射時(shí)，當(dāng)入射角大于或等于某一 角度時(shí)，發(fā)生全反射現(xiàn)象，這一角即臨界角，記為0-相位匹配條件(P200) 入射波傳播矢量、反射波傳播矢量和透射波傳播矢量沿介質(zhì)分界面的切向分量相等(即kQkrk”, k17=kr=kt7）

6、，這一結(jié)論稱(chēng)為相位匹配條件。三、簡(jiǎn)答題從電場(chǎng)和磁場(chǎng)的能量體密度公式出發(fā)，比較一般情況下有3工3。的結(jié)果。靜電場(chǎng)的能量密度G）=（1/2）ED磁場(chǎng)能量密度3n. 3# （1/2） BH理想狀況下，等量的電能轉(zhuǎn)換成電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能量時(shí)，電場(chǎng)的能量密度等于磁場(chǎng)能量密度，但在實(shí)際中，轉(zhuǎn)換成電場(chǎng)能時(shí)會(huì)有熱損耗，所以一般情況下有u）mu）eo從平面電磁波角度分析，透入深度（集膚深度）8與電磁波頻率f及磁導(dǎo)率u,電導(dǎo)率。的關(guān)系6=（l/nfuo） （m）導(dǎo)電性能越好（電導(dǎo)率越大），工作頻率越高，則集膚深度越小。如何由電位求電場(chǎng)強(qiáng)度，試寫(xiě)出直角坐標(biāo)系下的表達(dá)式（27頁(yè)）己知電場(chǎng)強(qiáng)度E=-V（p,在直角坐標(biāo)系下

7、gec + MsER ,所以電場(chǎng)強(qiáng)度E=辰十半5些公 dx oy dzdx Qy 炙傳導(dǎo)電流，位移電流，運(yùn)流電流是如何定義的，各有什么特點(diǎn)（52頁(yè)130頁(yè)）傳導(dǎo)電流是，在導(dǎo)體中的自由電子或半導(dǎo)體中的自由電荷在電場(chǎng)力作用下形成的定向運(yùn)動(dòng)形成的電流特點(diǎn)：適用于導(dǎo)體或半導(dǎo)體中，服從歐姆定律，焦耳定律運(yùn)送電流是，在真空或氣體中，帶電粒子在電場(chǎng)力作用下定向運(yùn)動(dòng)形成的電流特點(diǎn)：適用于真空或氣體中，不服從歐姆定律，焦耳定律位移電流是，電位移矢量隨時(shí)間的變化率。（這個(gè)定義沒(méi)找著，在網(wǎng)上查的）特點(diǎn)：并不代表電荷的運(yùn)動(dòng)，且產(chǎn)生磁效應(yīng)方面和一般意義下的電流等效。電場(chǎng)強(qiáng)度相同時(shí)，電介質(zhì)中的電能體密度為什么比真空中的大

8、.因能量密度We =：若而曲e0 ,所以在E相同時(shí)WelU Wc0均勻平面電磁波的特點(diǎn)答案：均勻平面電磁波是指等相位面為無(wú)限大平面，且等相位面上各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)大小相等，方向相同 的電磁波，即沿某方向傳播的平面電磁波的場(chǎng)量除隨時(shí)間變化外，只與波傳播方向的坐標(biāo)有關(guān)，而與 其它坐標(biāo)無(wú)關(guān)。麥克斯韋的位移電流假設(shè)的重要意義（不確定課本123頁(yè)）1、位移電流與傳導(dǎo)電流相互聯(lián)結(jié)，構(gòu)成閉合電流（全電流）Is=Ic+Id2、使穩(wěn)恒磁場(chǎng)的安培環(huán)路定理對(duì)非穩(wěn)恒磁場(chǎng)也成立。3、得出位移電流對(duì)電磁波的存在是基要的，并將電學(xué)、磁學(xué)和光學(xué)聯(lián)結(jié)成一個(gè)統(tǒng)一理論。這個(gè)可能不全，希望大家及時(shí)補(bǔ)充。一塊金屬在均勻磁場(chǎng)中勻速移動(dòng)，金屬中是

9、否會(huì)有渦流，為什么？不會(huì)產(chǎn)生渦流，因?yàn)楫a(chǎn)生渦流的條件是在金屬塊中產(chǎn)生感應(yīng)電流，即穿過(guò)金屬塊的磁通量發(fā)生變 化。1 .下列做法中可能產(chǎn)生漏流的是（D ）點(diǎn)擊下載/查看完整試卷答案把金屬塊放在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中讓金屬塊在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中做勻速運(yùn)動(dòng)讓金屬塊在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中做變速運(yùn)動(dòng)把金屬塊放在變化的磁場(chǎng)中解析:渦流就是整個(gè)金屬塊中產(chǎn)生的感應(yīng)電流，所以產(chǎn)生渦流的條件就是在金屬塊中產(chǎn)生感應(yīng)電流的條件，即 穿過(guò)金屬塊的磁通量發(fā)生變化.而A、B、C中磁通量不變化，所以A、B、C錯(cuò)誤;把金屬塊放在變化的磁場(chǎng)中 時(shí)，穿過(guò)金屬塊的磁通量發(fā)生了變化，有渦流產(chǎn)生，所以D正確.在研充突變電磁場(chǎng)中，引入哪些函數(shù)，寫(xiě)出他們與場(chǎng)矢量之間的關(guān)系

10、。簡(jiǎn)述電磁波的波長(zhǎng)和相位常數(shù)的基本定義（參考百度百科：電磁波相位常數(shù)）電磁波的傳播方向垂直于電場(chǎng)與磁場(chǎng)構(gòu)成的平面電磁波的相位常數(shù)：當(dāng)電磁波沿均勻介質(zhì)傳播時(shí)，每單位長(zhǎng)度電磁波的相位移（個(gè)人觀點(diǎn)僅供參考）相位常數(shù)：當(dāng)電壓或電流波沿均勻線傳播是，每單位長(zhǎng)度的電壓波或電流的相位移描述均勻平面電磁波在損耗媒質(zhì)中的傳播特性（可參考以下兩張圖片）有耒毛媒慶中白勺平面菠白勺傳播牛寺中生1=1液的振幅和傳演棗尋傳寸容田子：eX必為功為平兩波（彳亍注）城幅二q甌著必傳3番（n增力口）。槌幅不斷以刁、。2、巾甬箕定孑禾口木目位因?qū)X 只崔口向菠1的步艮中信” 徵1毛穴為泰誠(chéng).因亍；只澎，響波1的才曰, 歧1玷為才

11、曰因于； 我忐義 與k才目同 艮為才員耗士某原中白勺波妾匕。相&速（波速）在理粗竦質(zhì)中:在損耗*媒質(zhì)?中：Vf9 =言彳艮明顯：損耗媒質(zhì)中波的相速與波的頻率有關(guān)。色散現(xiàn)象：波的傳播速度(相速)隨頻率改變而改變的 現(xiàn)象。具有色散效應(yīng)的波稱(chēng)為色散波。結(jié)論：導(dǎo)電媒質(zhì)(損耗蝶質(zhì))中的電磁波為 色散波I y pHHi .據(jù)電荷守恒原理推導(dǎo)時(shí)變場(chǎng)中的電流連續(xù)性方程(僅供參考)電流的選續(xù)性方程和恒定電流條件-電子發(fā)燒友網(wǎng)在導(dǎo)體內(nèi)任取一閉合曲面S,眼據(jù)電荷守恒定律，單位時(shí)間山閉合曲面S內(nèi)流出的電量，必 定等于在同一時(shí)間內(nèi)閉合曲面S所包圍的電量的減少，也就是下面的關(guān)系必須成立, (10-5)這就是電流連續(xù)性方程

12、的積分形式。如果電荷是以體電荷形式分布的，則上式可以改寫(xiě)為上式等號(hào)左邊等于電流密度散度的體枳分，于是式(10-5)可化為JJ1V/L加字城上式枳分任仙面S所包圍的體積偽進(jìn)行。因?yàn)閷?duì)于任意閉合曲面上式都成立，是得到電 流連續(xù)性方程的微分形式V /=-等.(10-6)恒定電流就是其電流場(chǎng)不隨時(shí)間變化的電流。電流場(chǎng)不隨時(shí)間變化，就要求電流場(chǎng)中的電 荷分布也不隨時(shí)間變化，山分布不隨時(shí)間變化的屯荷所激發(fā)的電場(chǎng)，稱(chēng)為恒定電場(chǎng)。既然恒定 電場(chǎng)中電荷分布不隨時(shí)間變化，電流連續(xù)性方程(10-5)必定具有下面的形式札/世=0,(10-7)上式就是恒定屯流條件的積分形式。由式(10-6)可以得到佰定電流條件的微分形

13、式V j = 0, (10-8)恒定電流條件表叫 在怕定電流場(chǎng)中通過(guò)任意閉合Illi面的電流必定等于零。這也表示，無(wú) 論閉合曲面S取在何處，凡是從某一處穿入的電流線都必定從另一處穿出。所以，恒定電流場(chǎng) 的電流線必定是頭尾相接的閉合曲線，上面所說(shuō)的恒定電場(chǎng)，是山運(yùn)動(dòng)的而分布不隨時(shí)間變化的電荷所激發(fā)的。在遵從高斯定理 和環(huán)路定理方面，恒定電場(chǎng)與靜電場(chǎng)具有|廿同的性質(zhì)，所以?xún)烧咄ǚQ(chēng)之為庫(kù)侖電場(chǎng)。為什么在靜電場(chǎng)分析時(shí)，考慮電介質(zhì)的作用？當(dāng)一塊電介質(zhì)受外電場(chǎng)的作用而極化后，就等效為真空中一系列電偶極子。極化介質(zhì)產(chǎn)生的附加電場(chǎng), 實(shí)質(zhì)上就是這些電偶極子產(chǎn)生的電場(chǎng)。（P31）四、單選題E在SI單位制中的量綱

14、（）A、庫(kù)/m2 B、V C、V/m D 庫(kù)/m瓦，則兩點(diǎn)之這是國(guó)際單位制導(dǎo)出表：Jf率F瓦頃特）W1 V/=1J/31秒內(nèi)給比譙能里的至電荷（電荷里）Q座（座侖）C1 C=1As1安電流在1衫內(nèi)J；.能長(zhǎng)的電至1電蝴度E伐（,伏將）學(xué)米V/mI1 V=1W/A1 V二 1M-m/r答案：C矢量磁位A的旋度，等于（H B. B C. J D. E答案：B在介質(zhì)內(nèi)部出現(xiàn)（）磁介質(zhì)在外部磁場(chǎng)作用下，C.運(yùn)流電流D.磁偶極子A.自由電流 B.極化電流答案：D恒定電流電場(chǎng)的J （電流密度）與電場(chǎng)強(qiáng)度E的一般關(guān)系式是（）A.E=yJBJ=yECJ=y（E+E局夕卜）D.J=v(E-E 局外)答案：B平行

15、板電容器極板間電介質(zhì)有漏電時(shí)，則在其介質(zhì)與空間分界面處()E連續(xù)D連續(xù)J的法線分量連續(xù)J連續(xù)答案：C恒定電流場(chǎng)的邊界條件為：電流密度J在通過(guò)界面時(shí)其法線分量連續(xù)，電場(chǎng)強(qiáng)度E的切向分量連續(xù)。同軸電感導(dǎo)體間的電容C,當(dāng)其電介質(zhì)增大時(shí)，則電容C()A減小B增大 C不變D按e的指數(shù)變化答案B已知= (3x-3y) + (x-z) +(2y-2x),若以知，則電荷密度 p 為()A.3 o B. 3/ o C.3D.0P = D, D= (3x-3y)對(duì) x 偏導(dǎo)+ (x-z)對(duì) y 偏導(dǎo)+ (2y-2x)對(duì) z 偏導(dǎo)=3答案：C8.運(yùn)流電流是由下列()A真空中自由電荷B電介質(zhì)中極化電荷移動(dòng)C導(dǎo)體中的自

16、由電荷移動(dòng)D磁化電流移動(dòng)答案：A由S的定義，可知S的方向(A與E相同 B與E垂直 C與H垂直 D與E和H均垂直且符合右手螺答案D電場(chǎng)能量體密度()A. ED B. 1/2EDC.BHD1/2EH答案:B時(shí)變磁場(chǎng)中，有一運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)體回路速度為Vo這在下述情況下導(dǎo)體回路中既有發(fā)動(dòng)機(jī)電動(dòng)勢(shì)，乂 有變壓器電動(dòng)勢(shì)，（）電動(dòng)勢(shì)最大。A.速度方向V與B、E平行 B. V與E、B呈任意角度C.V與E、B垂直最大D.不能確定時(shí)變電磁場(chǎng)中的電動(dòng)勢(shì)包括發(fā)動(dòng)機(jī)電動(dòng)勢(shì)和變壓器電動(dòng)勢(shì)，產(chǎn)生條件分別為導(dǎo)體回路運(yùn)動(dòng)切割磁感線 和磁通量的變化。（切割磁感線）答案：C磁介質(zhì)中的磁場(chǎng)強(qiáng)度由（）產(chǎn)生。A自由電流 B束縛電流C磁化電流D

17、運(yùn)流電流答案：C時(shí)變場(chǎng)中如己知?jiǎng)討B(tài)位A （矢量磁位）和巾（動(dòng)態(tài)磁位），則由與B和E的關(guān)系式可知（D ）。A B只由A確定，與巾無(wú)關(guān)B B和E均與A、巾有關(guān)C E只與巾有關(guān)，B只與A有關(guān)D E與A和巾有關(guān)，B只與A有關(guān)靜電場(chǎng)中試驗(yàn)電荷受到的作用力與試驗(yàn)電荷量成（）關(guān)系A(chǔ)正比B反比C平方D平方根答案A導(dǎo)體在靜電平衡下，其內(nèi)部電場(chǎng)強(qiáng)度（）A常數(shù)B為0C不為0D不確定答案B極化強(qiáng)度與電場(chǎng)強(qiáng)度成正比的電介質(zhì)，稱(chēng)為（）電介質(zhì)A均勻B各向同性C線性D可極化答案C均勻?qū)щ娒劫|(zhì)的電導(dǎo)率，不隨（）變化A電流密度B空間位置 C時(shí)間D溫度答案B時(shí)變電磁場(chǎng)中，感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)與材料電導(dǎo)率成（）A.正比反比平方無(wú)關(guān)磁場(chǎng)能量存在

18、于()區(qū)域A.磁場(chǎng)B.電流源C.電磁場(chǎng)耦合D.電場(chǎng)答案A真空中均勻平面波的波阻抗為()A.237QB.337QC.277QD.377Q答案D下列哪個(gè)導(dǎo)波裝置可以傳輸TEM波()A空心波導(dǎo)B圓波導(dǎo) C矩形波導(dǎo) D同軸線同軸線傳輸電磁波的主模式是TEM,也可以傳輸TE波和TM波。答案：D電偶極子天線，輻射遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)，磁場(chǎng)與距離的關(guān)系()A與距離成反比B與距離成正比C與距離的平方成反比D與距離的平方成正比答案：A五、大題例5.9設(shè)區(qū)域I (zvO)的媒質(zhì)參數(shù)5=1,如=1,力=0；區(qū)域II (z0)的媒質(zhì)參數(shù)&2=5,所=20,。2=0。區(qū)域I中的電場(chǎng)強(qiáng)度為E、= e F60 cos (15 x 10%

19、 - 5z) + 20 cos (15 x 10% + 5z) 0 / 勿)JLJI區(qū)域11中的電場(chǎng)強(qiáng)度為= eA - cos (15 x 108t 一 5z) (K / m)試求：常數(shù)而磁場(chǎng)強(qiáng)度伍和伍;證明在z=0處仇和也滿(mǎn)足邊界條件。解：(1)在無(wú)耗媒質(zhì)的分界面z=0處，有E、= ev60 , cos (15 x 10sf) + 20 cos (15 x 10st)=eSO cos (15 x 10st)E2 = exA cos (15 x IO8/-)由于&和E恰好為切向電場(chǎng)，=8/勿根據(jù)麥克斯韋方程x萬(wàn) - u洲1L F瞬有如 1 v 1昭-=一V x F = -e-死1/1 dt=e

20、 300 - sin (15 x 10% - 5z) - 100 sin (15 x 10sf + 5z)7 /A所以H=烏0. 1592 - cos (15 x 10 - 5z) - 0. 0531- cos (15 x 10% + 5z) (4 /勿) 同理，可得H2 ey_0. 1061 - cos (15 x 108 50z) A / in)將z=o代入中得L =烏0. 106 cos （15 x 10”）H2 = 6y0. 106 - cos （15 x 10以）例5-14己知無(wú)源（p=0,，=0）的自由空間中，時(shí)變電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量= eyEQeJkz 叩初式中A、Eo為常數(shù)。

21、求：磁場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量；坡印廷矢量的瞬時(shí)值;平均坡印廷矢量。解：(1)由N x E = j c訴H得11AH(z) = - V x E(z) = (q ) 泓必o s=-e 墮 e*(2)電場(chǎng)、磁場(chǎng)的瞬時(shí)值為E(z() = Re*(z)g， = e Eqcos(a)t-kz)JkF= ReH(z)eS = -ex cos(仞 一 kz)%所以，坡印廷矢量:的瞬時(shí)值為kF 2S(z,7) = E(zJ)xH(z,l) = ez co七(cot kz)平均坡卬廷矢鼠:Sw = ：ReE(z)x*(z)朝。圖6.13垂直入射到理想介質(zhì)I.的平而電磁波例6.10頻率為f=300MHz的線極化均勻平面電磁波

22、，其電 場(chǎng)強(qiáng)度振幅值為2V/m,從空氣垂直入射到產(chǎn)4、,=1的理 想介質(zhì)平面上，求： 反射系數(shù)、透射系數(shù)、駐波比；入射波、反射波和透射波的電場(chǎng)和磁場(chǎng);入射功率、反射功率和透射功率。解：設(shè)入射波為x方向的線極化波，沿z方向傳播，如圖6-13。(1)波阻抗為琨=辱120=辱您=60勿反射系數(shù)、透射系數(shù)和駐波比為二二 1,億 + 771 了n地=22 十 713 jFft = ey 丁E* = ey潔廠尸、180k(3)入射波、反射波、透射波的平均功率密度為E2 I YE I2S = g & = -e 口av .r z cz c220= -e_IV/m2z 54071z 2/oe7-W!rYTz135tt|Sg= |Sg|（l-葉）=|5時(shí)例6-8電磁波在真空中傳播，其電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的復(fù)數(shù)表達(dá)式為E = (ev -冗,)10一4尸2。旅 0/勿)試求：工作頻率f;磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量的復(fù)數(shù)表達(dá)式；坡印廷矢量的瞬時(shí)值和時(shí)間平均值；此電磁波是何種極化，旋向如何。解：(1)真空中傳播的均勻平而電磁波的電場(chǎng)強(qiáng)度矢最的復(fù) 數(shù)表達(dá)式為E = (ex-jev)10-4e-j2Q (V/m)所以有k = 20勿v = |= 3 x 10七左=,=vo我2/ = - = 3xl09/fc其瞬時(shí)值為E = 104 ex cos(彼一 kz) + ey sin(仞 一 kz)(2)磁場(chǎng)強(qiáng)度